Подписаться

Лептон

Последняя правка сделана 2021-05-26 06:58:48 Править
Класс элементарных частиц, которые не подвергаются сильным взаимодействиям
Классификация материи
ТипПоколения материя
ПервыйВторойТретий
Quarks
восходящий типup очарование верх
нижний типвниз странный дно
лептоны
заряженныйэлектрон мюон тау
нейтральныйэлектронное нейтрино мюонное нейтрино тау-нейтрино
лептон
Beta Negative Decay.svg Лептоны участвуют в нескольких процессах, таких как бета-распад.
Состав Элементарная частица
Статистика Фермионный
Поколение 1-е, 2-е, 3-е
Взаимодействия Электромагнетизм, Гравитация, Слабый
Символ. ℓ.
Античастица Антилептон (. ℓ.)
Типы6 (электрон, электронное нейтрино, мюон, мюонное нейтрино, тау, тау-нейтрино )
Электрический заряд +1 e, 0 e, −1 e
Цветной заряд No
Спин ​⁄2

In частица p hysics, лептон - это элементарная частица с полуцелым спином (спин ​⁄2), которая не подвергается сильные взаимодействия. Существуют два основных класса лептонов: заряженные лептоны (также известные как электронные -подобные лептоны) и нейтральные лептоны (более известные как нейтрино ). Заряженные лептоны могут объединяться с другими частицами с образованием различных составных частиц, таких как атомы и позитроний, тогда как нейтрино редко взаимодействуют с чем-либо и, следовательно, редко наблюдаются. Самый известный из всех лептонов - это электрон.

. Существует шесть типов лептонов, известных как ароматизаторов, сгруппированных в три поколения. лептоны первого поколения, также называемые электронными лептонами, включают в себя электрон (. e.) и электронное нейтрино (. ν. e); вторые - мюонные лептоны, включающие мюон (. μ.) и мюонное нейтрино (. ν. μ); и третьи - тауонные лептоны, содержащие тау (. τ.) и тау-нейтрино (. ν. τ). Электроны имеют наименьшую массу из всех заряженных лептонов. Более тяжелые мюоны и тау быстро превратятся в электроны и нейтрино в процессе распада частиц : преобразования из состояния с более высокой массой в состояние с меньшей массой. Таким образом, электроны являются стабильными и наиболее часто встречающимися заряженными лептонами во вселенной , тогда как мюоны и тау могут образовываться только в столкновениях с высокой энергией (например, с участием космических лучей >и проводимые в ускорителях частиц ).

Лептоны обладают различными внутренними свойствами, включая электрический заряд, спин и массу. Однако, в отличие от кварков, лептоны не подвержены сильному взаимодействию, но они подвержены трем другим фундаментальным взаимодействиям : гравитация, слабое взаимодействие и электромагнетизм, последний из которых пропорционален заряду и, таким образом, равен нулю для электрически нейтральных нейтрино.

Для каждого лептонного аромата существует соответствующий тип античастицы, известный как антилептон, который отличается от лептона только тем, что некоторые из его свойств имеют одинаковую величину, но противоположны знак. Согласно некоторым теориям нейтрино могут быть своей собственной античастицей. В настоящее время неизвестно, так ли это.

Первый заряженный лептон, электрон, был теоретически выдвинут в середине XIX века несколькими учеными и был открыт в 1897 году Дж. Дж. Томсон. Следующим наблюдаемым лептоном был мюон, открытый Карлом Д. Андерсоном в 1936 году, который в то время классифицировался как мезон. После исследования выяснилось, что мюон не обладал ожидаемыми свойствами мезона, а скорее вел себя как электрон, только с большей массой. Только в 1947 году была предложена концепция «лептонов» как семейства частиц. Первое нейтрино, электронное нейтрино, было предложено Вольфгангом Паули в 1930 году для объяснения некоторых характеристик бета-распада. Впервые он был обнаружен в нейтринном эксперименте Коуэна-Райнса, проведенного Клайдом Коуэном и Фредериком Райнсом в 1956 году. Мюонное нейтрино было открыто в 1962 году Леон М. Ледерман, Мелвин Шварц и Джек Стейнбергер, а также тау, обнаруженный между 1974 и 1977 годами Мартином Льюисом Перлом и его коллегами из Стэнфордский центр линейных ускорителей и Национальная лаборатория Лоуренса Беркли. тау-нейтрино оставалось неуловимым до июля 2000 года, когда коллаборация DONUT из Фермилаб объявила о своем открытии.

Лептоны являются важной частью Стандартная модель. Электроны являются одним из компонентов атомов, наряду с протонами и нейтронами. Также могут быть синтезированы экзотические атомы с мюонами и тау вместо электронов, а также лептон-антилептонные частицы, такие как позитроний.

Содержание

  • 1 Этимология
  • 2 История
  • 3 Свойства
    • 3.1 Спин и хиральность
    • 3.2 Электромагнитное взаимодействие
    • 3.3 Слабое взаимодействие
    • 3.4 Масса
    • 3.5 Лептонные числа
  • 4 Универсальность
  • 5 Таблица лептонов
  • 6 См. Также
  • 7 Ссылки
  • 8 Внешние ссылки

Этимология

Название лептон происходит от греческого λεπτός leptós, «тонкий, маленький, тонкий» (средний форма именительного / винительного падежа единственного числа: λεπτόν leptón); Самая ранняя засвидетельствованная форма этого слова - микенское греческое 𐀩𐀡𐀵, re-po-to, написанное слоговым письмом линейного письма B. Лептон был впервые использован физиком Леоном Розенфельдом в 1948 г.:

По предложению профессора К. Мёллер, я принимаю в качестве связки «нуклон» обозначение «лептон» (от λεπτός, маленький, тонкий, тонкий) для обозначения частицы малой массы.

Этимология неверно подразумевает, что все лептоны имеют небольшую массу. Когда Розенфельд назвал их, единственными известными лептонами были электроны и мюоны, массы которых действительно малы по сравнению с нуклонами - масса электрона (0,511 МэВ / c ) и масса мюона (со значением 105,7 МэВ / c) - доли массы «тяжелого» протона (938,3 МэВ / c). Однако масса тау (открытого в середине 1970-х) (1777 МэВ / c) почти вдвое больше, чем у протона, и примерно в 3500 раз больше, чем у электрона.

История

Мюон превращается в мюонное нейтрино, испуская . W. бозон. Бозон. W. впоследствии распадается на электрон и электронный антинейтрино.
Лептонная номенклатура
Имя частицыИмя античастицы
ЭлектронАнтиэлектрон. Позитрон
Электронное нейтриноЭлектронный антинейтрино
Мюон. Мюлептон. MuАнтимюон. Антимулептон. Антиму
Мюонное нейтрино. Мюонное нейтрино. Мю-нейтриноМюонный антинейтрино. Мюонный антинейтрино. Мю-антинейтрино
Тауон. Тау-лептон. ТауАнтитауон. Антитау-лептон. Антитау
Тауонное нейтрино. Тауонное нейтрино. Тауонное нейтриноТауонное антинейтрино. Тауонное антинейтрино. Тау-антинейтрино

Первым идентифицированным лептоном был электрон, открытый JJ Томсон и его группа британских физиков в 1897 году. Затем в 1930 году Вольфганг Паули постулировал электронное нейтрино для сохранения сохранения энергии, сохранение импульса и сохранение углового момента при бета-распаде. Паули предположил, что необнаруженная частица уносит разницу между энергией, импульсом и угловым моментом начальной и наблюдаемой конечной частиц. Электронное нейтрино называлось просто нейтрино, поскольку еще не было известно, что нейтрино бывают разных ароматов (или разных «поколений»).

Спустя почти 40 лет после открытия электрона мюон был обнаружен Карлом Д. Андерсоном в 1936 году. Из-за своей массы он был первоначально отнесен к категории мезон, а не лептон. Позже стало ясно, что мюон гораздо больше похож на электрон, чем на мезоны, поскольку мюоны не испытывают сильного взаимодействия, и поэтому мюон был переклассифицирован: электроны, мюоны и (электронное) нейтрино. были сгруппированы в новую группу частиц - лептоны. В 1962 году Леон М. Ледерман, Мелвин Шварц и Джек Стейнбергер показали, что существует более одного типа нейтрино, впервые обнаружив взаимодействия мюонное нейтрино, за которое им была присуждена Нобелевская премия 1988 года, хотя к тому времени уже были теоретизированы различные ароматы нейтрино.

тау был впервые обнаружен в серии экспериментов между 1974 и 1977 годами, проведенными Мартином Льюисом Перлом со своими коллегами из SLAC LBL group. Ожидается, что он, как электрон и мюон, также будет иметь связанное нейтрино. Первое свидетельство существования тау-нейтрино было получено из наблюдения «недостающей» энергии и импульса при распаде тау, аналогично «недостающей» энергии и импульсу при бета-распаде, что привело к открытию электронного нейтрино. Первое обнаружение взаимодействий тау-нейтрино было объявлено в 2000 году коллаборацией DONUT в Fermilab, что сделало его второй по времени частицей Стандартной модели. наблюдались напрямую, при этом бозон Хиггса был открыт в 2012 году.

Хотя все имеющиеся данные согласуются с тремя поколениями лептонов, некоторые физики элементарных частиц ищут четвертое поколение. Текущий нижний предел массы такого четвертого заряженного лептона составляет 100,8 ГэВ / c, тогда как связанное с ним нейтрино будет иметь массу не менее 45,0 ГэВ / c.

Свойства

Спин и хиральность

Левая и правая спиральность

Лептоны - это частицы со спином 1/2. теорема спиновой статистики, таким образом, подразумевает, что они являются фермионами и, таким образом, подчиняются принципу исключения Паули : никакие два лептона одного вида не могут быть в том же состоянии в одно и то же время. Кроме того, это означает, что лептон может иметь только два возможных спиновых состояния, а именно верхнее или нижнее.

Тесно связанным свойством является хиральность, которая, в свою очередь, тесно связана с более легко визуализируемым свойством, называемым спиральностью. Спиральность частицы - это направление ее спина относительно ее импульса ; частицы со спином в том же направлении, что и их импульс, называются правыми, а иначе - левыми. Когда частица безмассовая, направление ее импульса относительно ее спина одинаково во всех системах отсчета, тогда как для массивных частиц можно «обогнать» частицу, выбрав более быстро движущуюся систему отсчета ; в более быстром кадре спиральность меняется на противоположную. Хиральность - это техническое свойство, определяемое посредством поведения преобразования в рамках группы Пуанкаре, которое не изменяется с системой отсчета. Он создан для согласования со спиральностью для безмассовых частиц и все еще хорошо определен для частиц с массой.

Во многих квантовых теориях поля, таких как квантовая электродинамика и квантовая хромодинамика, левые и правые фермионы идентичны. Однако Слабое взаимодействие Стандартной модели трактует левые и правые фермионы по-разному: только левые фермионы (и правые антифермионы) участвуют в слабом взаимодействии. Это пример нарушения четности, явно записанного в модель. В литературе левые поля часто обозначаются заглавным нижним индексом L (например, нормальный электрон: e L), а правые поля обозначаются заглавной R нижний индекс (например, позитрон e R).

Правые нейтрино и левосторонние антинейтрино не могут взаимодействовать с другими частицами (см. стерильные нейтрино ) и поэтому не являются функциональной частью Стандартной модели, хотя их исключение не является строгим требованием; они иногда указываются в таблицах частиц, чтобы подчеркнуть, что они не будут играть активной роли, если будут включены в модель. Даже если электрически заряженные правосторонние частицы (электроны, мюоны или тау-частицы) не участвуют конкретно в слабом взаимодействии, они все же могут взаимодействовать электрически и, следовательно, все еще участвовать в комбинированной электрослабой силе, хотя с разной силой (YW ).

Электромагнитное взаимодействие Взаимодействие лептона с фотоном

Одним из наиболее важных свойств лептонов является их электрический заряд, Q. Электрический заряд определяет силу их электромагнитного взаимодействия. Он определяет силу электрического поля, создаваемого частицей (см. закон Кулона ), и то, насколько сильно частица реагирует на внешнее электрическое или магнитное поле (см. сила Лоренца ). Каждое поколение содержит один лептон с Q = −e (обычно заряд частицы выражается в единицах элементарного заряда ) и один лептон с нулевым электрическим зарядом. Лептон с электрическим зарядом обычно называют просто «заряженным лептоном», а нейтральный лептон - нейтрино. Например, первое поколение состоит из электрона. e. с отрицательным электрическим зарядом и электрически нейтрального электронного нейтрино. ν. e.

На языке квантовой теории поля электромагнитное взаимодействие заряженных лептонов выражается тем, что частицы взаимодействуют с квантом электромагнитного поля, фотоном . Справа показана диаграмма Фейнмана электрон-фотонного взаимодействия.

Поскольку лептоны обладают внутренним вращением в форме их спина, заряженные лептоны создают магнитное поле. Величина их магнитного дипольного момента μ определяется как

μ = g Q ℏ 4 м, {\ displaystyle \ mu = g {\ frac {Q \ hbar} {4m}},}\ mu = g {\ frac {Q \ hbar} { 4m}},

где m - масса лептона, а g - так называемый g-фактор для лептона. Квантовая механика первого порядка предсказывает, что g-фактор равен 2 для всех лептонов. Однако квантовые эффекты более высокого порядка, вызванные петлями на диаграммах Фейнмана, вносят поправки в это значение. Эти поправки, называемые аномальным магнитным дипольным моментом, очень чувствительны к деталям модели квантовой теории поля и, таким образом, предоставляют возможность для прецизионных испытаний стандартной модели. Теоретические и измеренные значения аномального магнитного дипольного момента электрона находятся в пределах восьми значащих цифр.

Слабое взаимодействие
Лептон -interaction-vertex-evW.svg Лептон-взаимодействие-вершина-pvW.svg Лептон-взаимодействие- vertex-eeZ.svg
Слабое взаимодействие лептонов первого поколения.

В Стандартной модели левозаряженный лептон и левое нейтрино расположены в дублете (. ν. eL,. e. L), который преобразуется в представление спинора (T = ⁄ 2) калибровочной симметрии слабого изоспина SU (2). Это означает, что эти частицы являются собственными состояниями проекции изоспина T 3 с собственными значениями ⁄ 2 и - ⁄ 2 соответственно. Между тем, правозаряженный лептон преобразуется как слабый изоспиновый скаляр (T = 0) и, таким образом, не участвует в слабом взаимодействии, в то время как нет никаких доказательств того, что правое нейтрино вообще существует.

механизм Хиггса рекомбинирует калибровочные поля слабой изоспиновой SU (2) и слабой гиперзарядной U (1) симметрии с тремя массивными векторными бозонами (. W.,. W.,. Z.), обеспечивающий слабое взаимодействие, и один безмассовый векторный бозон, фотон, ответственный за электромагнитное взаимодействие. Электрический заряд Q может быть вычислен из проекции изоспина T 3 и слабого гиперзаряда Y W по формуле Гелл-Манна – Нишиджима,

Q = T 3 + ½ YW

Чтобы восстановить наблюдаемые электрические заряды для всех частиц, левый слабый изоспиновый дублет (. ν. eL,. e. L) должен, таким образом, иметь Y W = −1, а правый - переданный скаляр изоспина e. Rдолжен иметь Y W = −2. Взаимодействие лептонов с массивными векторными бозонами слабого взаимодействия показано на рисунке справа.

Масса

В Стандартной модели каждый лептон начинается без собственной массы. Заряженные лептоны (т.е. электрон, мюон и тау) получают эффективную массу за счет взаимодействия с полем Хиггса, но нейтрино остаются безмассовыми. По техническим причинам безмассовость нейтрино подразумевает отсутствие смешения различных поколений заряженных лептонов, как для кварков. Это полностью согласуется с текущими экспериментальными наблюдениями.

Однако из экспериментов - особенно заметно из наблюдаемых нейтринных осцилляций - известно, что нейтрино действительно имеют очень маленькую массу, возможно, меньше чем 2 эВ / c. Это подразумевает существование физики за пределами Стандартной модели. В настоящее время наиболее популярным расширением является так называемый механизм качелей, который объясняет как то, почему левые нейтрино такие легкие по сравнению с соответствующими заряженными лептонами, так и почему мы еще не видели ни одного правостороннего нейтрино. нейтрино.

Лептонные числа

Членам слабого изоспина дублета каждого поколения присваиваются лептонные числа, которые сохраняются в соответствии со стандартом. Модель. Электроны и электронные нейтрино имеют электронное число L e = 1, в то время как мюоны и мюонные нейтрино имеют мюонное число L μ = 1, а тау-частицы и тау-нейтрино имеют тауонное число L τ = 1. Антилептоны имеют лептонные числа соответствующего поколения, равные -1.

Сохранение лептонных чисел означает, что количество лептонов одного и того же типа остается неизменным при взаимодействии частиц. Это означает, что лептоны и антилептоны должны создаваться парами одного поколения. Например, при сохранении лептонных чисел разрешены следующие процессы:

Каждое поколение образует слабый изоспин дублет.
. e. + . e.. γ. + . γ.,
. τ. + . τ.. Z. + . Z.,

, но не эти:

. γ.. e. + . μ.,
. W.. e. + . ν. τ,
. Z.. μ. + . τ..

Однако осцилляции нейтрино, как известно, нарушают сохранение отдельных лептонных чисел. Такое нарушение считается доказательством того, что физика выходит за рамки Стандартной модели. Гораздо более строгий закон сохранения - это сохранение общего числа лептонов (L), которое сохраняется даже в случае нейтринных осцилляций, но даже он все еще в незначительной степени нарушается киральной аномалией.

Универсальность

Связь лептонов со всеми типами калибровочного бозона не зависит от аромата: взаимодействие между лептонами и калибровочным бозоном измеряется одинаково для каждого лептона. Это свойство называется лептонной универсальностью и было проверено при измерениях времен жизни тау и мюонов и Z-бозона парциальной ширины распада, особенно в экспериментах Стэнфордский линейный коллайдер (SLC) и Большой электрон-позитронный коллайдер (LEP).

Скорость распада (Γ { \ displaystyle \ Gamma}\ Gamma ) мюонов в процессе . μ.. e. + . ν. e + . ν. μ приблизительно определяется выражением вида (подробнее см. мюонный распад )

Γ (μ - → e - + ν е ¯ + ν μ) ≈ К 1 GF 2 м μ 5, {\ displaystyle \ Gamma \ left (\ mu ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}} } + \ nu _ {\ mu} \ right) \ приблизительно K_ {1} G _ {\ text {F}} ^ {2} m _ {\ mu} ^ {5},}{\ displaystyle \ Gamma \ left (\ mu ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e }}} + \ nu _ {\ mu} \ right) \ приблизительно K_ {1} G _ {\ text {F}} ^ {2} m _ {\ mu} ^ {5},}

где K 1 - некоторая константа, а G F - константа взаимодействия Ферми. Скорость распада тау-частиц в процессе . τ.. e. + . ν. e + . ν. τ дается выражением того же вида

Γ (τ - → e - + ν e ¯ + ν τ) ≈ K 2 GF 2 m τ 5, {\ displaystyle \ Gamma \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ tau} \ right) \ приблизительно K_ {2} G_ {\ text {F}} ^ {2} m _ {\ tau} ^ {5},}{\ displaystyle \ Gamma \ left ( \ tau ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ tau} \ right) \ приблизительно K_ {2} G _ {\ text {F} } ^ {2} m _ {\ tau} ^ {5},}

где K 2 - некоторая константа. Мюонно-тауонная универсальность означает, что K 1 ≈ K 2. С другой стороны, электронно-мюонная универсальность означает

Γ (τ - → e - + ν e ¯ + ν τ) = Γ (τ - → μ - + ν μ ¯ + ν τ). {\ Displaystyle \ Gamma \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ tau} \ right) = \ Gamma \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow \ mu ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {\ mu}}} + \ nu _ {\ tau} \ right).}\ Gamma \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ tau} \ right) = \ Gamma \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow \ mu ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {\ mu}}} + \ nu _ {\ tau} \ right).

Это объясняет, почему коэффициенты ветвления для электронной моды (17,82%) и мюонной (17,39%) моды распада тау равны (в пределах погрешности).

Универсальность также учитывает соотношение времен жизни мюона и тау. Время жизни T ℓ {\ displaystyle \ mathrm {T} _ {\ ell}}{\ displaystyle \ mathrm {T} _ {\ ell}} лептона ℓ {\ displaystyle \ ell}\ ell ℓ {\ displaystyle \ ell}\ ell = «τ» или «μ») связано со скоростью распада следующим образом:

T ℓ = B (ℓ - → e - + ν e ¯ + ν ℓ) Γ (ℓ - → е - + ν е ¯ + ν ℓ) {\ displaystyle \ mathrm {T} _ {\ ell} = {\ frac {B \ left (\ ell ^ {-} \ rightarrow e ^ {- } + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ ell} \ right)} {\ Gamma \ left (\ ell ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar { \ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ ell} \ right)}} \,}{\ displaystyle \ mathrm {T} _ {\ ell} = {\ frac {B \ left (\ ell ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar { \ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ ell} \ right)} {\ Gamma \ left (\ ell ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e} }} + \ nu _ {\ ell} \ right)}} \,} ,

где B (x → y) и Γ (x → y) обозначают коэффициенты ветвления, а ширина резонанса процесса x → y.

Соотношение времени жизни тау и мюона, таким образом, определяется как

T τ T μ = B (τ - → e - + ν e ¯ + ν τ) B (μ - → e - + ν e ¯ + ν μ) (м μ м τ) 5 {\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {T} _ {\ tau}} {\ mathrm {T} _ {\ mu}}} = {\ frac {B \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ tau} \ right)} {B \ left (\ mu ^ {- } \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ mu} \ right)}} \ left ({\ frac {m _ {\ mu}} {m_ { \ tau}}} \ right) ^ {5} \,}{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {T} _ {\ tau}} {\ mathrm {T} _ {\ mu}}} = {\ frac {B \ left (\ tau ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ tau} \ right)} {B \ left (\ mu ^ {-} \ rightarrow e ^ {-} + {\ bar {\ nu _ {e}}} + \ nu _ {\ mu} \ right)}} \ left ({\ frac {m _ {\ mu}} {m _ {\ tau}}} \ right) ^ {5} \,} .

Использование значений Review of Particle Physics 2008 г. для коэффициентов ветвления мюонов и тау дает отношение времени жизни ~ 1,29 × 10, что сравнимо с измеренным коэффициентом жизни ~ 1,32 × 10. Разница обусловлена ​​тем, что K 1 и K 2 на самом деле не являются константами: они зависят от массы лептонов.

Недавние испытания универсальности лептонов в распадах B-мезона, проведенные в экспериментах LHCb, BaBar и Belle, показали последовательные отклонения от прогнозов Стандартной модели. Однако объединенная статистическая и систематическая значимость еще не достаточно высока, чтобы утверждать наблюдение новой физики.

Таблица лептонов

Свойства лептонов
Частица /. Имя античастицыСимволЗаряд. Q (e )Спин. J LeМасса. (МэВ / c)Срок службы. (секунд )
Электрон . e. −1​⁄2+1000,510 998 910. (± 13)Стабильный
Позитрон . e. +1−1
Мюон . μ. −1​⁄20+10105.658 366 8. (± 3 8)2,197 019 × 10. (± 21)
Антимюон . μ. +1-1
Тау . τ. −1​⁄200+11 776,84. (± 0,17)2,906 × 10. (± 0,010)
Антитау . τ. +1−1
Электронное нейтрино . ν. e 0​⁄2+100< 0.000 002 2Неизвестно
Электронное антинейтрино . ν. e -1
Мюонное нейтрино . ν. μ 0​⁄20+10< 0.17Неизвестно
Мюон антинейтрино . ν. μ −1
Тау-нейтрино . ν. τ 0​⁄200+1< 15.5Неизвестно
Тау-антинейтрино . ν. τ -1

См. также

Ссылки

Внешние ссылки

На Викискладе есть медиафайлы, связанные с лептонами.
Найдите лептон в Викисловарь, бесплатный словарь.
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: mail@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте
Список материалов:
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26