Подписаться

g-фактор (физика) - g-factor (physics)

Последняя правка сделана 2021-05-21 08:10:39 Править

A g-фактор (также называется g-значение или безразмерный магнитный момент ) - безразмерная величина, которая характеризует магнитный момент и угловой момент атома, частицы или ядра. По сути, это константа пропорциональности, которая связывает наблюдаемый магнитный момент μ частицы с ее угловым моментом квантовым числом и единицей магнитного момента (чтобы сделать его безразмерным), обычно Магнетон Бора или ядерный магнетон.

Содержание

  • 1 Определение
    • 1,1 частица Дирака
    • 1,2 Барион или ядро ​​
  • 2 Расчет
    • 2,1 Электронный g-фактор
      • 2.1.1 g-фактор спина электрона
      • 2.1.2 g-фактор электронной орбиты
      • 2.1.3 g-фактор полного углового момента (Ланде)
    • 2.2 g-фактор мюона
  • 3 Измеренный g- значения коэффициента
  • 4 См. также
  • 5 Примечания и ссылки
  • 6 Дополнительная литература
  • 7 Внешние ссылки

Определение

частица Дирака

Спиновый магнитный момент заряженная частица со спином 1/2, не обладающая какой-либо внутренней структурой (частица Дирака), определяется выражением

μ = ge 2 m S, {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = g {e \ более 2m} \ mathbf {S},}{\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = g {e \ over 2m} \ mathbf {S},}

где μ - спиновый магнитный момент частицы, g - g-фактор тор частицы, e - элементарный заряд, m - масса частицы, и S - спиновый угловой момент частицы (с величиной ħ / 2 для дираковских частиц).

Барион или ядро ​​

Протоны, нейтроны, ядра и другие составные барионные частицы имеют магнитные моменты, обусловленные их спином (и спин, и магнитный момент могут быть равны нулю, и в этом случае g-фактор не определено). Обычно соответствующие g-факторы определяются с использованием ядерного магнетона и, таким образом, неявно с использованием массы протона, а не массы частицы, как для частицы Дирака. В соответствии с этим соглашением используется формула

μ = g μ N ℏ I = ge 2 mp I, {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = g {\ mu _ {\ text {N}} \ over \ hbar} {\ mathbf {I}} = g {e \ over 2m _ {\ text {p}}} \ mathbf {I},}{\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = g {\ mu _ {\ text {N}} \ over \ hbar} {\ mathbf {I}} = g {e \ over 2m _ {\ text {p }}} \ mathbf {I},}

где μ - магнитный момент нуклона или ядра, возникающего в результате его спина, g - эффективный g-фактор, I - его спиновый угловой момент, μ N - ядерный магнетон, e - элементарный заряда и m p - масса покоя протона.

Расчет

g-факторы электрона

Есть три магнитных момента, связанных с электроном: один из его спинового углового момента, другой из орбитальный угловой момент, и один - от его полного углового момента (квантово-механическая сумма этих двух компонентов). Этим трем моментам соответствуют три разных g-фактора:

g-фактор спина электрона

Наиболее известным из них является g-фактор спина электрона (чаще называемый просто g-фактором электрона). фактор), g e, определяется как

μ s = ge μ B ℏ S {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} _ {\ text {s}} = g _ {\ text { e}} {\ mu _ {\ text {B}} \ over \ hbar} \ mathbf {S}}{\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} _ {\ text {s}} = g _ {\ text {e}} {\ mu _ {\ text {B}} \ over \ hbar} \ mathbf {S}}

где μs- магнитный момент, возникающий в результате вращения электрона, S - это его спин угловой момент, а μ B = e ℏ / 2 me {\ displaystyle \ mu _ {\ text {B}} = e \ hbar / 2m _ {\ text {e} }}{\ displaystyle \ mu _ {\ text {B}} = e \ hbar / 2m _ {\ text {e}}} - это магнетон Бора. В атомной физике g-фактор спина электрона часто определяется как абсолютное или отрицательное значение g e:

g s = | g e | = - g e. {\ displaystyle g _ {\ text {s}} = | g _ {\ text {e}} | = -g _ {\ text {e}}.}g _ {{ \ text {s}}} = | g _ {{\ text {e}}} | = -g _ {{\ text {e}}}.

Тогда z-компонента магнитного момента становится

μ Z = - GS μ B ms {\ Displaystyle \ mu _ {\ text {z}} = - g _ {\ text {s}} \ mu _ {\ text {B}} m _ {\ text {s}}}\ mu _ {{\ text {z}} } = - g _ {{\ text {s}}} \ mu _ {{\ text {B}}} m _ {{\ text {s}}}

Значение g s примерно равно 2,002319 и известно с исключительной точностью. Причина, по которой это не совсем два, объясняется расчетом квантовой электродинамики аномального магнитного дипольного момента. Спиновый g-фактор связан с частотой вращения свободного электрона в магнитном поле циклотрона:

ν s = g 2 ν c {\ displaystyle \ nu _ {s} = {\ frac {g} {2 }} \ nu _ {c}}{\ displaystyle \ nu _ {s} = {\ frac {g} {2}} \ nu _ {c}}

g-фактор электронной орбиты

Во-вторых, g-фактор электронной орбиты, g L, определяется как

μ L = - г L μ В ℏ L, {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} _ {L} = - g_ {L} {\ mu _ {\ mathrm {B}} \ over \ hbar} \ mathbf {L},}{\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} _ {L} = - g_ {L} {\ mu _ {\ mathrm {B}} \ over \ hbar} \ mathbf {L},}

где μL- магнитный момент, возникающий из орбитального углового момента электрона, L - его орбитальный угловой момент, а μ B - Магнетон Бора. Для ядра с бесконечной массой значение g L точно равно единице по квантово-механическому аргументу, аналогичному выводу классического магнитогирического отношения. Для электрона на орбите с магнитным квантовым числом mlz-компонента орбитального углового момента равна

μ z = g L μ B ml {\ displaystyle \ mu _ {\ text {z }} = g_ {L} \ mu _ {\ text {B}} m _ {\ text {l}}}{\ displaystyle \ mu _ {\ text {z}} = g_ {L } \ mu _ {\ text {B}} m _ {\ text {l}}}

который, поскольку g L = 1, равен μ Bml

Для Ядро конечной массы, существует эффективное значение g

g L = 1 - 1 M {\ displaystyle g_ {L} = 1 - {\ frac {1} {M}}}{\ displaystyle g_ {L} = 1 - {\ frac {1} {M}}}

где M - отношение массы ядра к массе электрона.

g-фактор полного углового момента (Ланде)

В-третьих, g-фактор Ланде, g Дж, определяется как

μ = - г J μ В ℏ J {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = - g_ {J} {\ mu _ {\ text {B}} \ over \ hbar} \ mathbf {J}}{\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = - g_ {J} {\ mu _ {\ текст {B}} \ over \ hbar} \ mathbf {J}}

где μ - полный магнитный момент, являющийся результатом как спина, так и орбитального углового момента электрона, J= L+ S- его полный угловой момент, а μ B - Боровский магнетон. Значение g J связано с g L и g s квантово-механическим аргументом; см. статью g-фактор Ланде.

g-фактор мюона

Если суперсимметрия реализуется в природе, будут поправки к g − 2 мюона из-за петлевых диаграмм, включающих новые частицы. Среди основных исправлений изображены изображенные здесь: нейтралино и петля смуона, а также чарджино и петля мюонного снеготрино. Это представляет собой пример физики, выходящей за рамки Стандартной модели, которая может вносить вклад в g-2.

Мюон, как и электрон, имеет g-фактор, связанный с его спином, определяемый уравнением

μ = ge 2 м μ S, {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu}} = g {e \ over 2m _ {\ mu}} \ mathbf {S},}{\ displaystyle {\ boldsymbol {\ mu }} = g {e \ over 2m _ {\ mu}} \ mathbf {S},}

, где μ - магнитный момент в результате спина мюона, S - это спиновый угловой момент, а m μ - масса мюона.

То, что g-фактор мюона не совсем то же самое, что g-фактор электрона, в основном объясняется квантовой электродинамикой и ее расчетом аномального магнитного дипольного момента. Почти вся небольшая разница между двумя значениями (99,96% от нее) объясняется хорошо понятным отсутствием диаграмм тяжелых частиц, влияющих на вероятность излучения фотона, представляющего поле магнитного диполя, которые присутствуют для мюонов., но не электроны в теории КЭД. Это полностью результат разницы масс между частицами.

Однако не вся разница между g-факторами для электронов и мюонов точно объясняется Стандартной моделью. Теоретически на g-фактор мюона может влиять физика, выходящая за рамки Стандартной модели, поэтому он был измерен очень точно, в частности, в Брукхейвенской национальной лаборатории. В заключительном отчете коллаборации E821 от ноября 2006 г. экспериментально измеренное значение составляет 2,0023318416 (13), по сравнению с теоретическим предсказанием 2,0023318361 (10). Это разница в 3,4 стандартных отклонения, что позволяет предположить, что физика, выходящая за рамки Стандартной модели, может иметь эффект. Мюонное накопительное кольцо Брукхейвена было доставлено в Фермилаб, где эксперимент с мюонным g − 2 будет использовать его для более точных измерений g-фактора мюона.

Измерено. Значения g-фактора

ЧастицаСимволg-factorОтносительная стандартная неопределенность
электронge-2,00231930436256 (35)1,7 × 10
мюон−2,0023318418 (13)6,3 × 10
нейтронgn−3,82608545 (90)2,4 × 10
протонgp+5,5856946893(16)2,9 × 10
NIST CODATA рекомендуемые значения g-фактора

g-фактор электрона - одно из наиболее точно измеряемых значений в физике.

См. Также

Примечания и ссылки

Дополнительная литература

Внешние ссылки

Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: mail@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте
Список материалов:
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26