Зубец S

редактировать

Для электронной волновой функции с самой низкой энергией в атомной физике см атомная орбиталь. Чтобы узнать о зубце S на электрокардиограмме, см. Комплекс QRS.

Землетрясения
Часть серии по
Типы Форшок Афтершок Слепой выпад Дублет Межплитовый Внутрипластина Megathrust Удаленно запускается Медленный Подводная лодка Суперсдвиг Цунами Рой землетрясений
Причины Движение неисправности Вулканизм Наведенная сейсмичность
Характеристики Эпицентр Гипоцентр Зона тени Сейсмические волны Зубец P S волна
Измерение Сейсмометр Шкалы сейсмической магнитуды Шкалы сейсмической интенсивности
Прогноз Координационный комитет по прогнозированию землетрясений Прогнозирование
Другие темы Расщепление поперечной волны Уравнение Адамса – Вильямсона Флинн – Энгдаль регионы Землетрясение Сейсмит Сейсмология
Портал наук о Земле Категория похожие темы
v т е

Плоская поперечная волна

Распространение сферической S-волны на 2-мерной сетке (эмпирическая модель)

В сейсмологии и других областях, связанных с упругими волнами, S-волны, вторичные волны или поперечные волны (иногда называемые упругими S-волнами) представляют собой тип упругих волн и являются одним из двух основных типов объемных упругих волн, названных так потому, что они проходят через тело объекта, в отличие от поверхностных волн.

S-волны - это поперечные волны, что означает, что направление движения частиц S-волны перпендикулярно направлению распространения волны, а основная восстанавливающая сила исходит от напряжения сдвига. Следовательно, S-волны не могут распространяться в жидкостях с нулевой (или очень низкой) вязкостью ; однако они могут распространяться в жидкостях с высокой вязкостью.

Зона тени из Р волны. S-волны не проникают во внешнее ядро, поэтому они затенены повсюду более чем на 104 ° от эпицентра (по данным Геологической службы США ).

Название вторичная волна происходит от того факта, что они являются вторым типом волн, которые могут быть обнаружены сейсмографом землетрясений, после первичной волны сжатия или P-волны, потому что S-волны распространяются медленнее в твердых телах. В отличие от P-волн, S-волны не могут проходить через расплавленное внешнее ядро Земли, и это вызывает зону тени для S-волн, противоположную их источнику. Они все еще могут распространяться через твердое внутреннее ядро : когда P-волна ударяется о границу расплавленного и твердого ядра под косым углом, S-волны будут формироваться и распространяться в твердой среде. Когда эти S-волны снова попадают на границу под косым углом, они, в свою очередь, создают P-волны, которые распространяются через жидкую среду. Это свойство позволяет сейсмологам определять некоторые физические свойства внутреннего ядра Земли.

История

В 1830 году математик Симеон Дени Пуассон представил Французской Академии наук эссе («мемуары») с теорией распространения упругих волн в твердых телах. В своих мемуарах он заявляет, что землетрясение вызовет две разные волны: одна имеет определенную скорость, а другая - скорость. На достаточном расстоянии от источника, когда они могут рассматриваться как плоские волны в интересующей области, первый вид состоит из расширений и сжатий в направлении, перпендикулярном волновому фронту (т. Е. Параллельно направлению движения волны); в то время как второй состоит из движений растяжения, происходящих в направлениях, параллельных фронту (перпендикулярных направлению движения). ${\ displaystyle a}$ $а$ ${\ displaystyle {\ frac {a} {\ sqrt {3}}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {a} {\ sqrt {3}}}}$

Теория

Изотропная среда

Для целей этого объяснения твердая среда считается изотропной, если ее деформация (деформация) в ответ на напряжение одинакова во всех направлениях. Пусть - вектор смещения частицы такой среды из положения «покоя» из-за упругих колебаний, понимаемый как функция положения покоя и времени. Деформация среды в этой точке может быть описана тензором деформации, матрицей 3 × 3, элементы которой равны ${\ displaystyle {\ boldsymbol {u}} = (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3})}$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {u}} = (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3})}$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {x}} = (x_ {1}, x_ {2}, x_ {3})}$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {x}} = (x_ {1}, x_ {2}, x_ {3})}$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {x}}}$ ${\ boldsymbol {x}}$ ${\ displaystyle t}$ $т$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {e}}}$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {e}}}$

{\ displaystyle e_ {ij} = {\ frac {1} {2}} (\ partial _ {i} u_ {j} + \ partial _ {j} u_ {i})}

{\ displaystyle e_ {ij} = {\ frac {1} {2}} (\ partial _ {i} u_ {j} + \ partial _ {j} u_ {i})}

где обозначает частную производную по координате положения. Тензор деформации связан с тензором напряжений 3 × 3 уравнением ${\ displaystyle \ partial _ {я}}$ $\ partial _ {i}$ ${\ displaystyle x_ {i}}$ $x_ {i}$ ${\ displaystyle {\ boldsymbol {\ tau}}}$ ${\ boldsymbol {\ tau}}$

{\ displaystyle \ tau _ {ij} = \ lambda \ delta _ {ij} \ sum _ {k} e_ {kk} +2 \ mu e_ {ij}}

{\ displaystyle \ tau _ {ij} = \ lambda \ delta _ {ij} \ sum _ {k} e_ {kk} +2 \ mu e_ {ij}}

Здесь - дельта Кронекера (1, если, 0 в противном случае), и - параметры Ламе ( являющиеся модулем сдвига материала). Следует, что ${\ displaystyle \ delta _ {ij}}$ $\ delta _ {ij}$ ${\ displaystyle i = j}$ $я = j$ ${\ displaystyle \ lambda}$ $\ lambda$ ${\ displaystyle \ mu}$ $\ му$ ${\ displaystyle \ mu}$ $\ му$

{\ displaystyle \ tau _ {ij} = \ lambda \ delta _ {ij} \ sum _ {k} \ partial _ {k} u_ {k} + \ mu (\ partial _ {i} u_ {j} + \ частично _ {j} u_ {i})}

{\ displaystyle \ tau _ {ij} = \ lambda \ delta _ {ij} \ sum _ {k} \ partial _ {k} u_ {k} + \ mu (\ partial _ {i} u_ {j} + \ частично _ {j} u_ {i})}

Из закона инерции Ньютона также получаем

{\ displaystyle \ rho \ partial _ {t} ^ {2} u_ {i} = \ sum _ {j} \ partial _ {j} \ tau _ {ij}}

{\ displaystyle \ rho \ partial _ {t} ^ {2} u_ {i} = \ sum _ {j} \ partial _ {j} \ tau _ {ij}}

где - плотность (масса на единицу объема) среды в этой точке, а обозначает частную производную по времени. Комбинируя последние два уравнения, получаем уравнение сейсмических волн в однородных средах ${\ displaystyle \ rho}$ $\ rho$ ${\ displaystyle \ partial _ {t}}$ ${\ displaystyle \ partial _ {t}}$

{\ displaystyle \ rho \ partial _ {t} ^ {2} u_ {i} = \ lambda \ partial _ {i} \ sum _ {k} \ partial _ {k} u_ {k} + \ mu \ sum _ {j} {\ bigl (} \ partial _ {i} \ partial _ {j} u_ {j} + \ partial _ {j} \ partial _ {j} u_ {i} {\ bigr)}}

{\ displaystyle \ rho \ partial _ {t} ^ {2} u_ {i} = \ lambda \ partial _ {i} \ sum _ {k} \ partial _ {k} u_ {k} + \ mu \ sum _ {j} {\ bigl (} \ partial _ {i} \ partial _ {j} u_ {j} + \ partial _ {j} \ partial _ {j} u_ {i} {\ bigr)}}

Используя обозначение оператора набла в векторном исчислении, с некоторыми приближениями это уравнение можно записать как ${\ displaystyle \ nabla = (\ partial _ {1}, \ partial _ {2}, \ partial _ {3})}$ ${\ displaystyle \ nabla = (\ partial _ {1}, \ partial _ {2}, \ partial _ {3})}$

{\ displaystyle \ rho \ partial _ {t} ^ {2} {\ boldsymbol {u}} = \ left (\ lambda +2 \ mu \ right) \ nabla (\ nabla \ cdot {\ boldsymbol {u}}) - \ mu \ nabla \ times (\ nabla \ times {\ boldsymbol {u}})}

{\ displaystyle \ rho \ partial _ {t} ^ {2} {\ boldsymbol {u}} = \ left (\ lambda +2 \ mu \ right) \ nabla (\ nabla \ cdot {\ boldsymbol {u}}) - \ mu \ nabla \ times (\ nabla \ times {\ boldsymbol {u}})}

Взяв ротор этого уравнения и применяя векторные тождества, получаем

{\ displaystyle \ partial _ {t} ^ {2} (\ nabla \ times {\ boldsymbol {u}}) = {\ frac {\ mu} {\ rho}} \ nabla ^ {2} (\ nabla \ times {\ boldsymbol {u}})}

{\ displaystyle \ partial _ {t} ^ {2} (\ nabla \ times {\ boldsymbol {u}}) = {\ frac {\ mu} {\ rho}} \ nabla ^ {2} (\ nabla \ times {\ boldsymbol {u}})}

Эта формула представляет собой волновое уравнение, применяемое к векторной величине, которая представляет собой деформацию сдвига материала. Его решение, то S волна, являются линейными комбинациями из синусоидальных плоских волн различных длин волн и направлений распространения, но все с той же скоростью, ${\ displaystyle \ nabla \ times {\ boldsymbol {u}}}$ ${\ displaystyle \ nabla \ times {\ boldsymbol {u}}}$ ${\ displaystyle \ beta = \ textstyle {\ sqrt {\ mu / \ rho}}}$ ${\ displaystyle \ beta = \ textstyle {\ sqrt {\ mu / \ rho}}}$

Взяв дивергенцию уравнения сейсмических волн в однородных средах вместо ротора, получаем волновое уравнение, описывающее распространение величины, которая представляет собой деформацию сжатия материала. Решения этого уравнения, P-волны, движутся со скоростью, более чем в два раза превышающей скорость S-волн. ${\ displaystyle \ nabla \ cdot {\ boldsymbol {u}}}$ ${\ displaystyle \ nabla \ cdot {\ boldsymbol {u}}}$ ${\ Displaystyle \ альфа = \ textstyle {\ sqrt {(\ lambda +2 \ mu) / \ rho}}}$ ${\ Displaystyle \ альфа = \ textstyle {\ sqrt {(\ lambda +2 \ mu) / \ rho}}}$ ${\ displaystyle \ beta}$ $\бета$

В стационарных SH волны определяются уравнением Гельмгольца

{\ displaystyle (\ nabla ^ {2} + k ^ {2}) {\ boldsymbol {u}} = 0}

(\ nabla ^ 2 + k ^ 2) \ boldsymbol {u} = 0

где k - волновое число.

Смотрите также

использованная литература

дальнейшее чтение

Ширер, Питер (1999). Введение в сейсмологию (1-е изд.). Издательство Кембриджского университета. ISBN 0-521-66023-8.
Аки, Кейити ; Ричардс, Пол Г. (2002). Количественная сейсмология (2-е изд.). Книги университетских наук. ISBN 0-935702-96-2.
Фаулер, CMR (1990). Твердая земля. Кембридж, Великобритания: Издательство Кембриджского университета. ISBN 0-521-38590-3. S-волна.