Наблюдаемое

редактировать

В физике наблюдаемое - это физическая величина, которая можно измерить. Примеры включают положение и импульс. В системах, управляемых классической механикой, это реальная -значная «функция» на множестве всех возможных состояний системы. В квантовой физике это оператор или калибровка, где свойство квантового состояния может быть определено некоторой последовательностью операций. Например, эти операции могут включать в себя воздействие на систему различных электромагнитных полей и, в конечном итоге, считывание значения.

Физически значимые наблюдаемые должны также удовлетворять законам преобразования, которые связывают наблюдения, выполненные разными наблюдателями в разных системах отсчета. Эти законы преобразования являются автоморфизмами пространства состояний, то есть биективными преобразованиями, которые сохраняют определенные математические свойства рассматриваемого пространства.

Содержание

  • 1 Квантовая механика
    • 1.1 Операторы в конечномерном и бесконечномерном гильбертовом пространстве
  • 2 Несовместимость наблюдаемых в квантовой механике
  • 3 См. Также
  • 4 Дополнительная литература

Квантовая механика

В квантовой физике наблюдаемые проявляются как линейные операторы в гильбертовом пространстве, представляющем пространство состояний квантовых состояний. Собственные значения наблюдаемых - это действительные числа, которые соответствуют возможным значениям, которые динамическая переменная, представленная наблюдаемым, может быть измерена как имеющая. Таким образом, наблюдаемые в квантовой механике присваивают действительные числа результатам конкретных измерений, соответствующие собственному значению оператора относительно измеренного квантового состояния системы. Как следствие, только определенные измерения могут определить значение наблюдаемой для некоторого состояния квантовой системы. В классической механике можно произвести любое измерение, чтобы определить значение наблюдаемой.

Связь между состоянием квантовой системы и значением наблюдаемой требует некоторой линейной алгебры для своего описания. В математической формулировке квантовой механики состояния задаются ненулевыми векторами в гильбертовом пространстве V. Два вектора v и w считаются определяющими одно и то же состояние тогда и только тогда, когда w = cv {\ displaystyle \ mathbf {w} = c \ mathbf {v}}{\ displaystyle \ mathbf {w} = с \ mathbf {v}} для некоторого ненулевого c ∈ C {\ displaystyle c \ in \ mathbb {C}}{\ displaystyle c \ в \ mathbb {C}} . Наблюдаемые задаются самосопряженными операторами на V. Однако, как указано ниже, не каждый самосопряженный оператор соответствует физически значимой наблюдаемой. В случае системы частиц пространство V состоит из функций, называемых волновыми функциями или векторами состояния.

. В случае законов преобразования в квантовой механике необходимые автоморфизмы - это унитарные (или антиунитарные ) линейные преобразования гильбертова пространства V. В рамках теории относительности Галилея или специальной теории относительности математика системы отсчета особенно просты, значительно ограничивая набор физически значимых наблюдаемых.

В квантовой механике измерение наблюдаемых проявляет некоторые, казалось бы, неинтуитивные свойства. В частности, если система находится в состоянии, описанном вектором в гильбертовом пространстве, процесс измерения влияет на состояние недетерминированным, но статистически предсказуемым образом. В частности, после применения измерения описание состояния одним вектором может быть уничтожено, заменено статистическим ансамблем . необратимый характер операций измерения в квантовой физике иногда упоминается как проблема измерения и математически описывается квантовыми операциями. По структуре квантовых операций это описание математически эквивалентно описанию, предлагаемому интерпретацией относительного состояния, где исходная система рассматривается как подсистема более крупной системы, а состояние исходной системы задается символом частичный след состояния большей системы.

В квантовой механике динамические переменные A {\ displaystyle A}A , такие как положение, поступательный (линейный) импульс, орбитальный угловой момент, спин и полный угловой момент каждый связан с эрмитовым оператором A ^ {\ displaystyle {\ hat {A}}}{\ hat {A}} , который воздействует на состояние квантовой системы. собственные значения оператора A ^ {\ displaystyle {\ hat {A}}}{\ hat {A}} соответствуют возможным значениям, которые, как можно наблюдать, имеют динамическая переменная. Например, предположим, что | ψ a⟩ {\ displaystyle | \ psi _ {a} \ rangle}{\ displaystyle | \ psi _ {a} \ rangle} - это собственный вектор (собственный вектор ) наблюдаемого A {\ displaystyle \ mathbf {A}}\ mathbf {A} с собственным значением a {\ displaystyle a}aи существует в d-мерном гильбертовом пространстве. Тогда

A | ψ a⟩ = a | ψ а⟩. {\ displaystyle \ mathbf {A} | \ psi _ {a} \ rangle = a | \ psi _ {a} \ rangle.}{\ displaystyle \ mathbf {A} | \ psi _ {a} \ rangle = a | \ psi _ {a} \ rangle.}

Это собственное уравнение говорит, что если измерение наблюдаемой A {\ displaystyle \ mathbf {A}}\ mathbf {A} создается, когда интересующая система находится в состоянии | ψ a⟩ {\ displaystyle | \ psi _ {a} \ rangle}{\ displaystyle | \ psi _ {a} \ rangle} , то наблюдаемое значение этого конкретного измерения должно возвращать собственное значение a {\ displaystyle a}aс уверенностью. Однако, если интересующая система находится в общем состоянии | ϕ⟩ ∈ H {\ displaystyle | \ phi \ rangle \ in {\ mathcal {H}}}{\ displaystyle | \ phi \ rangle \ in {\ mathcal {H}}} , тогда собственное значение a {\ displaystyle a}aвозвращается с вероятность | ⟨Ψ a | ϕ⟩ | 2 {\ displaystyle | \ langle \ psi _ {a} | \ phi \ rangle | ^ {2}}{\ displaystyle | \ langle \ psi _ {a} | \ phi \ rangle | ^ {2}} , по правилу Борна.

Приведенное выше определение в некоторой степени зависит от нашего соглашения выбора действительных чисел для представления реальных физических величин. Действительно, то, что динамические переменные «реальны», а не «нереальны» в метафизическом смысле, не означает, что они должны соответствовать действительным числам в математическом смысле.

Точнее, динамическая переменная / наблюдаемая является самосопряженным оператором в гильбертовом пространстве.

Операторы на конечномерных и бесконечномерных гильбертовых пространствах

Наблюдаемые могут быть представлены эрмитовой матрицей, если гильбертово пространство конечномерно. В бесконечномерном гильбертовом пространстве наблюдаемое представлено симметричным оператором , который не может быть определен везде. Причина такого изменения в том, что в бесконечномерном гильбертовом пространстве наблюдаемый оператор может стать неограниченным, что означает, что он больше не имеет наибольшего собственного значения. В конечномерном гильбертовом пространстве дело обстоит иначе: оператор может иметь не больше собственных значений, чем размерность состояния, в котором он действует, и благодаря свойству хорошей упорядоченности, любой конечный набор действительных чисел имеет наибольший элемент. Например, положение точечной частицы, движущейся вдоль линии, может принимать любое действительное число в качестве значения, а набор действительных чисел составляет несчетное число. Поскольку собственное значение наблюдаемой представляет собой возможную физическую величину, которую может принимать соответствующая динамическая переменная, мы должны заключить, что не существует наибольшего собственного значения для наблюдаемой позиции в этом несчетно бесконечномерном гильбертовом пространстве.

Несовместимость наблюдаемых в квантовой механике

Ключевое различие между классическими величинами и квантово-механическими наблюдаемыми заключается в том, что последние не могут быть измерены одновременно, свойство, называемое дополнительностью. Математически это выражается не- коммутативностью соответствующих операторов, так что коммутатор

[A, B]: = A B - B A ≠ 0. {\ displaystyle \ left [\ mathbf {A}, \ mathbf {B} \ right]: = \ mathbf {A} \ mathbf {B} - \ mathbf {B} \ mathbf {A} \ neq \ mathbf {0}.}{\ displaystyle \ left [\ mathbf {A}, \ mathbf {B} \ right]: = \ mathbf {A} \ mathbf {B} - \ mathbf {B} \ mathbf {A} \ neq \ mathbf {0}.}

Это неравенство выражает зависимость результатов измерения от порядка, в котором измерения наблюдаемых A {\ displaystyle \ scriptstyle \ mathbf {A}}\ scriptstyle \ mathbf {A} и B {\ displaystyle \ scriptstyle \ mathbf {B}}\ scriptstyle {\ mathbf {B}} выполняются. Наблюдаемые, соответствующие некоммутативным операторам, называются несовместимыми.

См. Также

Дополнительная литература

Последняя правка сделана 2021-06-01 07:29:30
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте