Интерпретация ансамбля

редактировать

В интерпретации ансамбля из квантовой механики описание квантового состояния как только к ансамбль аналогичным образом подготовленных систем, вместо того, чтобы предполагать, что он исчерпывающе представляет отдельную физическую систему.

Сторонники ансамблевой интерпретации квантовой механики утверждают, что она меньше всего физического предположения о смысле стандартного математического формализма. В нем предлагается в полной мере использовать статистическую интерпретацию Макса Борна, за которую он получил Нобелевскую премию по физике. На первый взгляд, интерпретация ансамбля может показаться противоречащейтрине, предложенной Нильсом Бором, о том, что волновая функция отдельной системы или частицу, а не ансамбль, хотя он принял статистическую интерпретацию Борна квантовой механики.. Не совсем ясно, какой именно ансамбль Бор намеревался исключить, поскольку он не описывал вероятность в терминах ансамблей. Ансамблевую интерпретацию, особенно ее сторонники, называют «статистической интерпретацией», но она, возможно, отличается от статистической интерпретации Борна.

Как и в случае «» Копенгагенской интерпретации, «ансамблевая интерпретация не может быть определена однозначно. С одной стороны, ансамблевую оценку можно определить как ту, которую отстаивает Лесли Э. Баллентайн, профессор Университета Саймона Фрейзера. Его интерпретация не пытается оправдать, или иным образом вывести или объяснить квантовую механику из-за-либо детерминированного процесса или сделать какое-либо другое заявление о природе квантовых явлений; он просто для интерпретации волновой функции предназначенной. Он не предлагает фактических результатов, которые отличаются от ортодоксальных интерпретаций. Это делает статистический оператор первичным при считывании волновой функции, вывод из этого понятия чистого состояния. По мнению Баллентайна, возможно, наиболее заметным сторонником такой интерпретации был Альберт Эйнштейн :

. Попытка представить квантово-теоретическое описание как полное описание отдельных систем теоретическим интерпретациям.

— Альберт Эйнштейн

Тем не менее, можно сомневаться в том, имел ли Эйнштейн на протяжении многих лет один специальный вид ансамбля..

Содержание

1 Значение «ансамбль» и «система»
2 Интерпретация ансамбля применительно к системам
3 Препаративные и наблюдающие устройства как источник квантовой случайности
4 «Каждый фотон только мешает. с самим собой »
5 Измерение и коллапс
- 5.1 Бюстгальтеры и кеты
- 5.2 Дифракция
- 5.3 Критика
6 Отдельные частицы
- 6.1 Критика
7 Кот Шредингера
8 Частотник вариация вероятности
9 Квантовый эффект Зенона
10 Идеи классического ансамбля
- 10.1 Эйнштейн
- 10.2 Объективно-реалистичная версия
11 См. Также
12 Ссылки
13 Внешние ссылки

Значение «ансамбль» и «система»

Возможно, первым выражением ансамблевой интерпретации было выражение Макса Борна. В статье 1968 года он использовал немецкие слова «Haufen gleicher», которые в этом контексте переводятся на английский как «ансамбль» или «сборка». Атомы в его сборке были несвязанными, что означало, что они были воображаемым набором независимых ядер, который определяет его наблюдаемые статистические свойства. Борн не имел в виду ни совокупность экземпляров волновой характеристики определенного вида, ни совокупность экземпляров определенного вида. Здесь может быть место для путаницы или недопонимания.

Пример ансамбля составлен подготовки и наблюдения множества копий одного и того же вида квантовой системы. Это называется ансамблем систем. Это не, например, разовая подготовка и наблюдение одного одновременного набора («ансамбля») частиц. Единичное тело из многих частиц, как в газе, не является «ансамблем» частиц в смысле «ансамблевой интерпретации», хотя повторное получение и наблюдение множества копий одного и того же вида тела частиц может составлять «ансамбль» систем, каждую из которых представляет собой тело из многих частиц. Этот ансамбль, в принципе, не ограничен такой лабораторной парадигмой, но может быть естественной, которая считается, постоянно в природе; не совсем ясно, может ли это быть реализовано и каким образом.

Говорят, члены ансамбля находятся в одном и том же состоянии, и это определяет термин «состояние». Состояние математически обозначается математическим объектом, называемым статистическим оператором . Такой оператор является отображением определенного гильбертова пространства на себя и может быть записан как матрица плотности . Для ансамблевой интерпретации характерно определение состояния статистическим оператором. Другие интерпретации установить состояние гильбертовым пространством. Такая разница между состояниями, кажется, не имеет значения для физического смысла. Действительно, согласно Баллентину, можно определить состояние ансамблем идентично подготовленных систем, обозначенных точкой в гильбертовом пространстве, что, возможно, более привычно. Связь путем копирования процедур наблюдения с подготовительной процедуры; математически соответствующие гильбертовые пространства взаимно двойственны. Не очевидно, что явны примеры совместной подготовки и наблюдения, не очевидно, что копенгагенская практика и ансамблевой интерпретации различаются в этом отношении.

Согласно Баллентайну, отличительная разница между копенгагенской интерпретацией (CI) и ансамблевой интерпретацией (EI) заключается в следующем:

CI: чистое состояние $| у {\ displaystyle | y \ rangle}$ $| y \ rangle$ обеспечивает «полное» описание отдельной системы в том смысле, что динамическая переменная, представленная оператором $Q {\ displaystyle \ operatorname {Q}}$ $\ operatorname {Q}$ имеет определенное значение ( $q {\ displaystyle q}$ $q$ , скажем) тогда и только тогда, когда $Q ⁡ | y⟩ = q | y⟩ {\ displaystyle \ operatorname {Q} | у \ rangle = q | y \ rangle}$ $\ operatorname {Q} | у \ rangle = q | y \ rangle$ .

EI: чистое состояние статистических свойств ансамбля идентично представленных систем, статистический оператор идемпотентен.

Баллентин показывает, что значение «квантового состояния» или «события» может быть описано, по существу, взаимно-однозначным соответствием распределения вероятностей результатов измерений, а не самими отдельными результатами измерений.. Смешанное состояние - это описание только вероятностей, $P (χ 1) {\ displaystyle {\ mathcal {P}} (\ chi _ {1})}$ ${\ mathcal {P}} ( \ chi _ {1})$ и $P (χ 2) {\ displaystyle {\ mathcal {P}} (\ chi _ {2})}$ ${\ mathcal {P}} (\ chi _ {2})$ позиций, а не описание фактических отдельных позиций. Смешанное состояние - это смесь вероятностей физических состояний, а не когерентная суперпозиция физических состояний.

Интерпретация ансамбля применительно к эксплуатации системам

Утверждение, что квантово-механическая волновая функция сама по себе применима к отдельной системе в одном смысле, что интерпретация ансамбля сама по себе применима к применима системы системам. системы в смысле ансамблевой интерпретации. Условие состоит в том, что не существует прямого взаимно однозначного согласования функций отдельной системы, могло бы означать, например, что объект может физически существовать в двух состояниях одновременно. Ансамблевую интерпретацию можно применить к отдельной системе или частице и предсказать, какова вероятность того, что эта единственная система будет иметь значение из ее свойств при повторных измерениях.

Представьте себе бросание двух кубиков одновременно на стол крэпс. Система в этом случае будет состоять только из двух игральных костей. Возможны разные результаты, например две пятерки, две двойки, одна и шестерка и т. д. Если бросить пару кубиков 100 раз, получится ансамбль из 100 попыток. Тогда классическая статистика изменит пред результаты, показывают, сколько раз будут показывать варианты воспроизведения. Однако классическая статистика не могла бы предсказать, какой конкретный результат при одном броске пары игральных костей. То есть вероятности, применяемые к единичным разовым событиям, по существу, бессмысленны, за исключением случая вероятности, равной 0 или 1. Таким образом, интерпретация ансамбля утверждает, что волновая функция не имеет к индивидуальной системе.. То есть под индивидуальной системой подразумевается один эксперимент или один из элементов этой системы.

Броски Крэпса также могли быть только одним кубиком, то есть одной системой или частями. Классическая статистика также учитывала бы многократные броски этого единственного кубика. Таким образом, ансамблевая интерпретация может иметь дело с "одиночными" или отдельными системами на вероятностной основе. Стандартная Копенгагенская интерпретация (CI) ничем не отличается в этом отношении. Фундаментальный принцип КМ состоит в том, что могут быть только вероятностные утверждения, будь то отдельные системы / частицы, группы групп систем / частиц или совокупности (ансамбля) систем / частиц. Идентификация того, что волновая функция использует в отдельной системе в стандартном CI QM, не отменяет присущий вероятностный характер утверждения, которое может быть сделано в стандартном QM. Для проверки вероятностей квантово-механических предсказаний, как бы они ни интерпретировались, по сути требуется повторение экспериментов, то есть ансамбль систем в том смысле, который подразумевается ансамблевой интерпретацией. КМ не может утверждать, что отдельная определенная функция будет находиться в определенном положении в более определенном положении в более, независимо от того, применяется ли определенная функция к этой отдельной части. Таким образом, стандартный CI также «не в состоянии» полностью описать «одиночные» системы.

Следует подчеркнуть, что следует отметить отличие от классических систем и более старых интерпретаций ансамбля, современная интерпретация ансамбля, обсуждаемая здесь, не допускает наличия определенных характеристик объектов. ансамбля перед измерением.

Препаративные и наблюдающие устройства как источник квантовой случайности

Изолированная квантово-механическая система, заданная волновой функция, эволюционирует во времени детерминированным образом в соответствии с уравнением Шредингера, характерным для системы. Хотя волновая функция может генерировать вероятность, во временной эволюции волновой функции не случайность или вероятность. С этим согласны, например, Борн, Дирак, фон Нейман, Лондон и Бауэр, Мессия и Фейнман и Хиббс. Изолированная система не подлежит наблюдению; в квантовой теории это происходит потому, что наблюдение - это вмешательство, нарушающее изоляцию.

Исходное состояние системы определяется подготовительной процедурой; это признается в ансамблевой интерпретации, а также в копенгагенском подходе. Однако подготовленное состояние системы не полностью фиксирует все свойства системы. Фиксация свойств идет настолько далеко, насколько это физически возможно, и не является физически исчерпывающим; однако он является физически полным в том смысле, что никакая физическая процедура не может сделать его более детальным. Об этом ясно говорит Гейзенберг в своей статье 1927 года. Это оставляет место для других неопределенных свойств. Например, если система приготовлена с заранее энергичной, то квантово-механическая фаза волновой функции не является способом приготовления. Ансамбль подготовленных систем в определенном чистом состоянии состоит из набора отдельных систем, каждая из которых имеет одну и ту же определенную мощность, но каждая имеет свою квантово-механическую фазу, которая рассматривается как вероятностно случайная. Волновая функция, однако, действительно имеет определенную фазу, и, таким образом, спецификация с помощью волновой функции является более подробной, чем спецификация по состоянию в подготовленном виде. Члены ансамбля логически различ по их использовать, хотя фазы не подготовительной фазой. Волновую функцию можно умножить на комплексное число единичной величины без изменения состояния, как определено подготовительной процедурой.

Подготовительное состояние с неопределенной фазой оставляет для нескольких элементов ансамбля взаимодействия, используемых, используемых методов с другими системами. Примером может служить случай, когда отдельная система передается устройство наблюдения для взаимодействия с ним. Отдельные системы с различными фазами разброса в различных направлениях в анализирующей части устройства наблюдения вероятностным образом. В каждом таком направлении размещается детектор, чтобы завершить наблюдение. Когда система попадает в анализирующую часть наблюдающего устройства, которая ее рассеивает. Вместо этого он действует с наблюдающим управляющим. В частности, обычно отсутствует фазовая когерентность между системой и наблюдением. Это отсутствие согласованности вносит элемент вероятной случайности во взаимодействия системы и устройства. Именно эта случайность описывается вероятностью, вычисляемой по правилу Борна. Есть два устройства независимых исходных случайных процессов: один - подготовительной фазы, другой - фазы наблюдательного процесса процесса. Однако случайный процесс, действительно наблюдается, не является исходным. Это разность фаз между ними, единый производный случайный процесс.

Правило Борна представьте этот производный случайный процесс, наблюдение одного члена методтивного ансамбля. Выражаясь обычным языком или аристотелевской, препаративный ансамбль из многих образцов вида. Квантово-механический технический термин «система» относится к отдельному образцу, конкретному объекту, который можно приготовить или объект. Такой объект, как это обычно бывает с объектом, в некотором смысле является концептуальной абстракцией, потому что, согласно копенгагенскому подходу, он определен не сам по себе как реальный объект, а двумя макроскопическими устройствами, которые должны подготовить и соблюдайте это. Случайная изменчивость приготовленных образцов не исчерпывает случайность обнаруженного образца. Дополнительная случайность вводится квантовой случайностью наблюдающего устройства. Именно эта дополнительная случайность показывает, что в наблюдении есть случайность. Именно это имеет в виду Бор, когда говорит, что волновая функция на «единую систему». Он сосредотачивается на явлении в целом, признавая, что оно оставляет фазу незакрепленной и, следовательно, не исчерпывает свойства отдельной системы. Фаза волновой функции кодирует дополнительную информацию о свойствах отдельной системы. Взаимодействие с соблюдением наблюдения выявляет эту дополнительную закодированную деталь. Кажется, что этот момент, подчеркнутый Бором, явно не признается ансамблевой интерпретацией, что отличает эти две интерпретации. Однако кажется, что ансамблевая интерпретация явно не отрицает этот момент.

Эйнштейн, возможно, иногда, казалось, интерпретировал вероятностный «ансамбль» как препаративный ансамбль, признавая, что препаративная процедура не фиксирует полностью свойства системы; поэтому он сказал, что теория «неполная». Бор, однако, настаивал на том, что физически важный вероятностный «ансамбль» представляет собой объединенный подготовленный и наблюдаемый ансамбль. Бор выразил это, потребовав, существующий единственный факт был законченным «явлением», но всегда сообщающим как на подготавливающие, так и на наблюдающие устройство. Критерий «полноты» Эйнштейна - Подольского - Розена явно и отличается от критерия Бора. Бор считал свою концепцию «феномена» важный вкладом в понимание квантовой теории. Решающая как при подготовке, так и при наблюдении, и может быть суммирована в единой случайности - разности фаз между препаративными и наблюдающими устройствами. Различие между этими двумя устройствами является важным моментом согласования между копенгагенской и ансамблевой интерпретми. Хотя Баллентайн утверждает, что Эйнштейнал «ансамблевый подход» стороннего ученого не убедило бы это утверждение Баллентина. Есть место путанице в отношении того, как можно определить «ансамбль».

«Каждый фотон мешает только самому себе»

известно Нильс Бор, как, утверждал, что волновая функция к индивидуальной квантовой системе. Он выражал идею, которую выразил Дирак, когда он написал: «Каждый фотон тогда интерферирует только сам с собой. Интерференции между разными фотонами никогда не бывает ». Дирак пояснил это, написав: «Это, конечно, верно только при условии, что два состояния, которые накладываются друг на друга, к одному и же лучу света, то есть все, что известно о положении и импульссе фотона в любом из этих состояний.. Бор хотел подчеркнуть, что суперпозиция отличается от смеси. Похоже, он думал, что те, кто говорил о «статистической интерпретации», не принимал это во внимание. создать с помощью эксперимента суперпозиции новое и отличное чистое состояние из исходного луча, можно использовать поглотители и фазовращатели в некоторых из суб-лучей, чтобы изменить созданной суперпозиции. Это связано с тем, что один фотон не может одновременно войти в нерасщепленный фрагмент и попасть в разделенные компонентные суб-лучи. скрыть этот факт.

Физика здесь заключается в том, что эффект случайности, вносит функцию наблюдения, зависит от того, находится ли детектор на пути составляющего суб-луча или на пути одиночного наложенного луча. Это не объясняется случайностью, внесенным препаративным препаратом.

Измерение и сложение

Бюстгальтеры и кеты

Интерпретация ансамбля отличается относительным ослаблением акцента на двойственности и теоретической симметрии бюстгальтеров и кетов. Подходит, что кет означает обеспечение физической подготовки. Двойная роль бюстгальтера как средства физического наблюдения практически не выражена или отсутствует. Бюстгальтер в основном как простой математический объект, не имеющий особого физического значения. Физическая интерпретация бюстгальтера позволяет ансамблевому подходу обойти понятие «коллапс». Вместо этого оператора плотности стороны ансамблевой интерпретации. Вряд ли нужно говорить о том, что это мнение можно было бы выразить двояко, заменив бюстгальтеры и кеты, mutatis mutandis. В ансамблевом подходе понятие чистого состояния концептуально вывод плотности плотности, а не оператора плотности.

Привлекательность ансамблевой интерпретации заключается в том, что она, по-видимому, позволяет обойтись без метафизических проблем, связанных с редукцией событий , состояния кота Шредингера и других связанных с этим вопросом. к концепциям множественных одновременных состояний. Интерпретация ансамбля постулирует, что волновая функция применима только к ансамблю систем в том виде, в каком они подготовлены, но не наблюдаются. Не существует признания представления о том, что система одного образца может проявлять более одного состояния одновременно, как предполагал, например, Дирак. Следовательно, волновая функция не рассматривается как требующая физического «уменьшения». Это можно проиллюстрировать на примере:

Рассмотрим квантовую матрицу. Если это выражено в нотации Дирака, «состояние» кубика может быть представлено «волновой» функцией, описывающую вероятность исхода, задаваемую следующим образом:

| ψ⟩ = | 1⟩ + | 2⟩ + | 3⟩ + | 4⟩ + | 5⟩ + | 6⟩ 6 {\ displaystyle | \ psi \ rangle = {\ frac {| 1 \ rangle + | 2 \ rangle + | 3 \ rangle + | 4 \ rangle + | 5 \ rangle + | 6 \ rangle} {\ sqrt {6}}}}

| \ psi \ rangle = {\ frac {| 1 \ rangle + | 2 \ rangle + | 3 \ rangle + | 4 \ rangle + | 5 \ rangle + | 6 \ rangle} {{\ sqrt {6}}}}

Если знак «+» в вероятностном уравнении не оператором сложения, это стандартный вероятностный или логический логический оператор ИЛИ. Вектор состояния по своей сути определяется как вероятностный математический объект, так что результатом измерения является один результат ИЛИ другой результат.

Понятно, что при каждом броске будет соблюдаться только одно из состояний, но это не выражается бюстгальтером. Следовательно, по-видимому, нет необходимости в понятии коллапса волновой функции / редукции состояния состояния или в том, чтобы кристалл физически существовал в суммированном состоянии. В ансамблевой интерпретации коллапс волновой имел такой же, как если бы было сказано, что количество детей, рожденных парой, уменьшилось до 3 по сравнению со средним значением 2,4.

Функция состояния не считается физически реальной или буквальным суммированием состояний. Волновая функция как абстрактная статистическая функция, применимая только к повторяющейся процедуре подготовки. Кет-метод не применяется напрямую к обнаружению одной частицы, а только к статистическим результатам. Вот почему в аккаунте не регистрируются бюстгальтеры, регистрируются только кеты.

Дифракция

Ансамблевый подход отличается от копенгагенского подхода в своем взгляде на дифракцию. Копенгагенская интерпретация дифракции, особенно с точки зрения Нильса Бора, при большом значении доктрине дуальности волны-частица. С этой точки зрения части, которая дифрагирует на дифракционном объекте, таком как, например, кристалл, рассматривается как реально и физически себя как волна, расщепленная на компоненты, более или менее соответствующие пикам интенсивности в дифракционной картине. Хотя Дирак не говорит о дуальности волны-частица, он говорит о «конфликте» между концепциями волны и частицы. Он действительно входит в состав некоторых частей, как то, что она каким-то образом одновременно и совместно или частично присутствует в нескольких лучах, которые дифрагирует исходный луч. То же самое и с Фейнманом, который называет это «загадочным».

Ансамблевой подход указывает на то, что это кажется разумным для волновой функции, описывающей отдельную частицу, но вряд ли имеет смысл для волновой функции, описывающей систему из нескольких частиц. Ансамблевый подход демистифицирует ситуацию в соответствии с принципами, отстаиваемыми Альфредом Ланде, сохраняет гипотезу Дуэйна. С точки зрения частица действительно и определенно попадает в тот или иной из лучей в соответствии с вероятностью, заданной этим измененной волновой функцией. Между частями и дифракционным введением существует определенная количественная передача импульсного импульса. Это признается также в учебнике Гейзенберга 1930 года, хотя обычно не признается как часть доктрины так называемой «копенгагенской интерпретации». Это дает ясное и совершенно не загадочное физическое или прямое объяснение вместо обсуждаемой концепции коллапса волновой функции. Он представлен в терминах квантовой механики и другими современными авторами, например, Ван Влит. Для тех, кто предпочитает физическую ясность, а не мистицизм, это преимущество ансамблевого подхода, хотя это не единственное ансамблевого подхода. За некоторыми исключениями, эта демистификация не признается и не подчеркивается во многих учебниках и журнальных статьях.

Критика

Дэвид Мермин считает, что ансамблевую интерпретацию мотивирует приверженность («не всегда признается») классическим принципам.

«[...] представление о том, что вероятностные теории должны быть связаны с ансамблями, неявно предполагает, что связанные с незнанием. («Скрытые переменные» - это то, о чем мы не подозреваем.) Но в недетерминированном мире вероятность не имеет ничего общего с неполным знанием и не должна требовать совокупности систем для ее интерпретации ».

, согласно Эйнштейну и другим, ключевая мотивация для интерпретации ансамбля не предполагает какой-либо предполагаемой, неявно предполагаемой вероятностной незнанием, но устранение «… неестественных теоретических интерпретаций…».

Особо выделяет отдельные системы, а не ансамблей, например, что объект может существовать в двух положениях одновременно.

«Вторая мотивация для интерпретации ансамбля - это интуиция, как квантовая механика по Можно ли придать вероятности разумный смысл для своей природы вероятностна, она должна иметь смысл как теория ансамблей. тдельных систем, эта мотивация не является убедительным. Ибо теория должна иметь возможность описывать, а также предсказывать поведение мира. Тот факт, что физика не может делать детерминированные предсказания относительно отдельных систем, не освобождает нас от преследования цели - иметь возможность описывать их так, как они в настоящее время есть. "

Одиночные частицы

Согласно сторонникам интерпретации, ни одна отдельная система не требуется постулировать для существования в смешанном физическом состоянии, поэтому вектор не должен коллапсировать.

Можно также утверждать, что это понятие То есть, если бы было возможно абсолютно физически измерить, скажем, частицу в двух положениях одновременно, то квантовая механика была бы фальсифицирована, поскольку квантовая механика. явно постулирует, что любым результатом должно быть единственное собственное значение одного собственного состояния.

Критика

Арнольд Ноймайер находит ограничения в применимости ансамблевой интерпретации к небольшому

«Среди интерпретации статистическая интерпретация, обсуждаемая Баллентином в Ред. Мод. Phys. 42, 358-381 (1970), является наименее требоватым предполагает меньшую, чем Копенгагенская интерпретация и интерпретация многих миров) и наиболее согласованный. Он объясняет почти все, и имеет только тот недостаток, что он явно исключает применимость QM к системам или очень маленьким ансамблям (таким как несколько солнечных нейтрино или топ-кварков фактически установленных до сих) и не перекрывает пропасть. между классической областью (для описания детекторов) и квантовой областью (для описания микроскопической системы) ».

(правописание изменено)

Однако «ансамбль» интерпретации ансамбля не имеет прямого отношения к реальной, существующей совокупности реальных частиц, таких как несколько солнечных нейтрино, но он связан с ансамблевым набором виртуальных многократно повторяемых экспериментальных препаратов. Этот набор экспериментов может ввести только одну частицу / одну систему или множество частиц / множество систем. В этом свете, возможно, трудно понять критику Ноймайера, за исключением того, что Ноймайер, возможно, неправильно понимает основную защиту самой ансамблевой интерпретации.

Кот Шрёдингера

Ансамблевая интерпретация утверждает, что суперпозиции являются ничего, кроме подансамблей более крупного статистического ансамбля. В таком векторном состоянии экспериментов с кошками. Сторонники этой интерпретации заявляют, что это делает парадокс кота Шредингера тривиальной несущественной проблемой. Применение векторов состояний к системам, а не к ансамблям, заявило о пояснительных преимуществах в таких областях, как эксперименты с двумя щелями с одними частями и квантовыми вычислениями (см. Приложения Шредингера ). Как откровенно минималистский подход, ансамблевая интерпретация не предлагает какого-либо конкретного альтернативного объяснения этих явлений.

Частотная вариация вероятности

Утверждение о том, что функциональный подход неприменим к экспериментам с одной частью, нельзя рассматривать как утверждение о том, что квантовая механика не может описать одночастичные явления. Фактически, он дает правильные результаты в рамках вероятностной или стохастической теории.

Вероятность всегда требует набора нескольких данных, таким образом, эксперименты с одними частями на самом деле являются частями ансамбля - набора отдельных экспериментов, которые используются один за другим с течением времени. В частности, интерференционные полосы, наблюдаемые в эксперименте с двумя щелями , требуют повторных испытаний.

Квантовый эффект Зенона

Лесли Баллентин продвигал ансамблевую интерпретацию в своей книге «Квантовая механика: современное развитие». В нем он описал то, что он назвал «экспериментом с наблюдаемым горшком». Его аргумент состоял в том, что при определенных обстоятельствах измеряемая система, такая как нестабильное ядро, не может распасться самим актом измерения. Первоначально он представил это как своего рода reductio ad absurdum of коллапс волновой функции.

. Эффект реальным. Позднее Баллентин написал статью, в которой утверждено, что это можно объяснить без коллапса волновой функции.

Идеи классического ансамбля

Эти взгляды рассматривают случайность ансамбля как полностью определенную подготовкой, игнорируя последующий случайный вклад процесса наблюдения. Это пренебрежение особенно критиковал Бор.

Эйнштейн

Ранние сторонники, например Эйнштейн, статистических подходов рассматривали квантовую механику как приближение к классической теории. Джон Гриббин пишет:

«Основная идея состоит в том, что каждая квантовая сущность имеет точные квантовые свойства (такие положение или импульс), квантовая волновая функция связ с вероятностью получения конкретного экспериментального результата, когда один ( или несколько членов) ансамбля выбирается путем эксперимента »

Но надежды на превращение квантовой механики обратно в классическую теорию не оправдались. Гриббин продолжает:

«Есть много этой идеей возникли трудности, но смертельный удар нанесен, когда в экспериментах наблюдались отдельные квантовые объекты, такие как фотоны, в соответствии с описанием квантовой волновой функции. Интерпретация ансамбля теперь представляет только исторический интерес ».

В 1936 году Эйнштейн написал статью на немецком языке, в которой, среди прочего, рассмотрел квантовую механику в общем виде.

Он спросил: «Как далеко это ли ψ-функция реальное состояние механической системы? ». Вслед за этим Эйнштейн предлагает аргумент, который приводит его к выводу, что кажется очевидным, что статистическая интерпретация Борна квантовой является единственно возможной. Один ». В этом месте нейтральный студент может спросить, согласны ли Гейзенберг и Бор, считающиеся соответственно своими собственными правами, с этим результатом? Родившийся в 1971 году писал о ситуации в 1936 году: «Все физики-теоретики фактически работали со статистической концепцией. тогда; это было особенно верно в отношении Нильса Бора и его школы, которые также внесли жизненно важные вклад в прояснение концепции ».

Где же тогда можно найти разногласия между Бором и Эйнштейном по поводу статистической интерпретации? в связи между основной теорией и экспериментом, они соглашаются в «основной» интерпретации Борна. Они расходятся во мнениях по метафизический вопрос о детерминизме или индетерминизме эволюции природного мира. Эйнштейн верил в детерминизм, а Бор (и, кажется, многие физики) верил в индетерминизм; контекст - атомная и субатомная физика. Кажется, это хороший вопрос. Физики обычно считают, что уравнение Шредингера описывает детерминированную эволюцию атомной и субатомной физики. Как именно это может быть связано с эволюцией природного мира, может быть хорошим вопросом.

Объективно-реалистическая версия

Виллем де Муйнк описывает «объективно-реалистическую» версию ансамблевой интерпретации с контрфактической определенностью и «принципом одержимых ценностей», в котором значения квантово-механических наблюдаемых могут быть приписаны объекту как объективные свойства, которыми объект обладает независимо от наблюдения. Он заявляет, что есть «веские указания, если не доказательства», что ни то, ни другое не является возможным предположением.

См. Также

Ссылки

^ Баллентин, LE (1970). «Статистическая интерпретация квантовой механики», Rev. Mod. Phys., 42 (4): 358–381.
^«Статистическая интерпретация квантовой механики» (PDF). Нобелевская лекция. 11 декабря 1954 г.
^Лесли Э. Баллентин (1998). Квантовая механика: современное развитие. World Scientific. Глава 9. ISBN 981-02-4105-4.
^Эйнштейн: философ-ученый, отредактированный Полом Артуром Шилппом (Tudor Publishing Company, 1957), стр. 672.
^Хоум, Д. (1997). Концептуальные основы квантовой физики: обзор с современной точки зрения, Springer, New York, ISBN 978-1-4757-9810-4, p. 362: «Ссылки Эйнштейна на ансамблевую интерпретацию в целом оставались довольно схематичными».
^Родился М. (1926). «Zur Quantenmechanik der Stoßvorgänge», Zeitschrift für Physik, 37 (11–12): 803–827 (немецкий); Английский перевод Гюнтера Людвига, стр. 206–225, «О квантовой механике столкновений», в «Волновой механике» (1968), Пергамон, Оксфорд, Великобритания.
^Квантовая механика, современное развитие, с. 48.
^Борн, М. (1951). «Физика за последние пятьдесят лет», Nature, 168 : 625–630; п. : 630: «Мы привыкли отказываться от детерминированной причинности атомных событий; но мы все еще сохраняем веру в то, что вероятность в пределах размера (многомерном) и времени согласно детерминированным формам дифференциальных уравнений ».
^Дирак, П.А.М. (1927). «О физической интерпретации квантовой динамики», Учеб. Рой. Soc. Series A, 113 (1): 621–641, p. 641: «Можно предположить, что начальное состояние системы определенно определить состояние системы в любое последующее время... Понятие вероятностей не входит в окончательное описание механических процессов».
^Дж. фон Нейман (1932). Mathematische Grundlagen der Quantenmechanik (на немецком языке). Берлин: Спрингер.Переводится как Дж. фон Нейман (1955). Математические основы квантовой механики. Принстон, штат Нью-Джерси: Princeton University Press.P. 349: «... зависящее от времени дифференциального уравнения Шредингера... влияние, как система непрерывно и причинно».
^Лондон, Ф., Бауэр, Э. (1939). La Théorie de l'Observation dans la Mécanique Quantique, выпуск 775 журнала Actualités Scientifiques et Industrielles, раздел Exposés de Physique Générale, режиссер Поль Ланжевен, Hermann Cie, Париж, перевод Шимони, А.., Уиллер, JA, Зурек, WH, МакГрат, Дж., МакГрат, С.М. (1983), стр. 217–259 в Уиллер, Дж. А., Журек, W.H. редакторы (1983). Квантовая теория и измерения, Издательство Принстонского университета, Принстон, штат Нью-Джерси; п. 232: «... уравнение Шредингера имеет все признаки причинной связи».
^Мессия, А. (1961). Квантовая механика, том 1, перевод Г. Temmer из французской Mécanique Quantique, Северная Голландия, Амстердам, с. 61: «... указание в данный начальный момент однозначно определить всю ее дальнейшую эволюцию в соответствии с гипотезой о том, что динамическое состояние системы полностью определяется, если дано ».
^Фейнман, Р.П., Хиббс, А. (1965). Квантовая механика и интегралы по траекториям, Макгроу - Хилл, Нью-Йорк, с. 22: «Множества φ являются решениями полностью детерминированного уравнения (уравнения Шредингера)».
^Дирак П.А.М. (1940). Принципы квантовой механики, четвертое издание, Oxford University Press, Oxford UK, страницы 11–12: «Состояние системы может быть определено как невозмущенное движение, которое ограничивается такими условиями или данными, которые теоретически возможны, без взаимного вмешательства. или противоречие. На практике условия могут быть наложены подходящей подготовкой системы, которая может состоять, возможно, пропускать ее через различные виды сортировочных устройств, как щели и поляриметры, при этой системе не будет нарушена после подготовки ».
^Мессия, А. (1961). Квантовая механика, том 1, перевод Г. Теммер из французской Mécanique Quantique, Северная Голландия, Амстердам, стр. 204–205: «Когда подготовка завершена и, следовательно, динамическое состояние системы полностью известно, говорят, что мы имеем дело с чистым состоянием, в отличие от статистических смесей, характеризующих неполные приготовления».
^Л. Э., Баллентин (1998). Квантовая механика: современное развитие. Сингапур: World Scientific. п. Глава 9. ISBN 981-02-4105-4.С. 46: «Любой повторяемый процесс, который дает четкость вероятности для всех наблюдаемых, может быть назван процедурой подготовки состояния».
^Эмили Дж. М. (1968). Основы квантовой механики, Аддисон - Уэсли, Ридинг М.А. п. 92: «Два состояния идентичны, если соответствующие условия при приготовлении состояния идентичны; стр. 93: «Таким образом, состояние квантовой системы может быть измерено только в том случае, если система может быть подготовлена неограниченное количество раз в то же состояние».
^Гейзенберг, В. (1927). Über den anschaulichen Inhalt der quantentheoretischen Kinematik und Mechanik, Z. Phys. 43 : 172–198. Перевод как 'Фактическое содержание квантовой теоретической кинематики и механики ». Также переведено как «Физическое содержание квантовой кинематики и механики» на стр. 62–84 редакторами Джоном Уилером и Войцехом Зуреком в Quantum Theory and Measurement (1983), Princeton University Press, Princeton NJ: «Даже в принципе мы не можем настоящее знать [состояние] во всех деталях».
^Лондон, Ф., Бауэр, Э. (1939). La Théorie de l'Observation dans la Mécanique Quantique, выпуск 775 журнала Actualités Scientifiques et Industrielles, раздел Exposés de Physique Générale, режиссер Поль Ланжевен, Hermann Cie, Париж, перевод: Шимони, А., Уилер, Дж. А., Зурек, У.Х., МакГрат, Дж., МакГрат, С.М. (1983), стр. 217–259 в Уиллер, Дж. А., Журек, W.H. редакторы (1983). Квантовая теория и измерения, Издательство Принстонского университета, Принстон, штат Нью-Джерси; п. 235: «Незнание фаз».
^Дирак, П.А.М. (1926). «К теории квантовой механики», Тр. Рой. Soc. Серия А, 112 (10): 661–677, с. 677: «Однако следующий аргумент показывает, что начальные фазы имеют реальное физическое значение, и, как следствие, коэффициенты Эйнштейна неадекватны для описания явлений, за исключением особых случаев».
^Бор, Н. (1948). «О понятиях дополнительных и причинности», Dialectica 2 : 312–319: «В качестве более подходящего метода выражения можно отстаивать ограничение использования слова« феномен »для обозначения наблюдений, полученных при определенных условиях.
^Розенфельд, Л. (1967). «Нильс Бор в тридцатые годы: консолидация и расширение перспективных возможностей», стр. 114–136 в книге Нильса Бора: Его жизнь и работа глазами его друзей и коллеги, под редакцией С. Розенталя, Северная Голландия, Амстердам; п. 124: «Как прямое следствие этой ситуации, крайне необходимо при условиях указывать условия его наблюдения», несовместимы друг с другой степенью, на указанную неопределенность типа Гейзенберга ».
^Дирак П.А.М., Принципы квантовой механики, (1930), 1-е издание, стр. 15; (1935), 2-е издание, стр. 9; (1947)), 3-е издание, стр. 9; (1958), 4-е издание, стр. 9.
^Дирак П.А.М., Принципы квантовой механики, (1930), 1-е издание, с. 8.
^Баллентин, Л.Е. (1998). Квантовая механика состояния: современное развитие, World Scientific, Сингапур, с. 47: «Описание квантового может относиться к анамблю аналогичным образом подготовленным системам».>Дирак, П.А.М. (1958). Принципы квантовой механики, 4-е издание, Oxford University Press, Oxford UK, p. 12: «Общий принцип суперпозиции квантовой механики применим к состояниям любой динамической системы с любым из вышеперечисленных значений. Он требует от нас предположить, что между этими состояниями существуют особые отношения, как одно состояние может рассматриваться как находящееся частично в каждом из двух или более других состояний ».
^Дирак, П.А.М. (1958). Принципы квантовой механики, 4-е издание, Oxford University Press, Oxford UK, p. 8.
^Фейнман, Р.П., Лейтон, Р.Б., Сэндс, М. (1965). Лекции Фейнмана по физике, том 3, Эддисон-Уэсли, Ридинг, Массачусетс, стр. 1–1. Проверено 29 апреля 2020 г.
^Баллентин, Л. (1998). Квантовая механика: современное развитие, World Scientific, Сингапур, ISBN 981-02-2707-8, стр. 136.
^ Гейзенберг, W. (1930). Физические принципы квантовой теории, перевод Ч. Эккарта и Ф.К. Хойт, Издательство Чикагского университета, Чикаго, стр. 77–78.
^Ван Влит, К. (1967). Квантование по линейному импульсу в периодических структурах, Physica, 35 : 97–106, doi: 10.1016 / 0031-8914 (67) 90138-3.
^Ван Влит, К. (2010). Квантование по линейному импульсу в периодических структурах ii, Physica A, 389 : 1585–1593, doi: 10.1016 / j.physa.2009.12.026.
^Pauling, LC, Уилсон, Е.Б. (1935). Введение в квантовую механику: приложения к химии, МакГроу-Хилл, Нью-Йорк, стр. 34–36.
^Ланде А. (1951). Квантовая механика, сэр Исаак Питман и сыновья, Лондон, стр. 19–22.
^Бом, Д. (1951). Квантовая теория, Прентис Холл, Нью-Йорк, стр. 71–73.
^Танкаппан, В.К. (1985/2012). Quantum Mechanics, третье издание, New Age International, Нью-Дели, ISBN 978-81-224-3357-9, pp..... 6–7.
^Шмидт, ЛПХ, Лоуэр, Дж., Янке, Т., Шёсслер, С., Шёффлер, М.С., Менсен, А., Левек, К., Сисурат, Н., Тайеб, Р., Шмидт -Бёкинг, Х., Дёрнер, Р. (2013). Перенос импульса на свободно плавающую двойную щель: реализация мысленного эксперимента из дебатов Эйнштейна-Бора, Physical Review Letters 111 : 103201, 1–5.
^Веннерстрем, Х. (2014). Рассеяние и дифракция использования с импульсного представления, Достижения в коллоидной и интерфейсной науке, 205 : 105–112.
^Мермин, Н.Д. Интерпретация Итаки
^«Вопросы и ответы по теоретической физике». www.mat.univie.ac.at.
^Лесли Э. Баллентин (1998). Квантовая механика: современное развитие. п. 342. ISBN 981-02-4105-4.
^«Как старая поговорка:« Горшок, за наблюдают, никогда не закипает », мы пришли к выводу, что постоянно наблюдаемая система никогда не меняет своего Этот вывод, конечно же, неверен. Заблуждение явно следует из утверждения о том, что если наблюдение не указывает на распад, вектор состояния должен быть | y_u>. Каждое последующее наблюдение в отслеживает "уменьшит" состояние обратно до его начальное значение | y_u>, и в пределе непрерывного наблюдения не могло быть никаких изменений. Здесь мы видим, что оно опровергается основным эмпирическим фактом, что [..] непрерывное наблюдение не препятствует движению. Иногда это утверждаются, конкурирующие интерпретации квантовой механики различаются только философией и не могут быть экспериментально различимы. Это утверждение не всегда верно. Как показывает этот пример ". Баллентин, Л. Квантовая механика, современное развитие (стр. 342)
^« Квантовый эффект Зенона не является общей характеристикой непрерывных измерений в недавно опубликованном эксперименте [Itano et al., Phys. Rev. A 41], 2295 (1990)], возбуждение возбуждения и связи означает полем излучения. Physical Review
^Джон Гриббин (22.02.2000). Q Quantum. ISBN 978-0684863153.
^Эйнштейн, А. (1936). «Physik und Realität», Журнал Института Франклина, 221 (3): 313–347. Английский перевод Дж. Пикарда, 349–382.
^Родился, М. ; Родился, М. Э. Х. Эйнштейн, А. (1971). Письма Борна - Эйнштейна: Переписка между Альбертом Эйнштейном и Максом и Хедвигой, родившейся с 1916 г. по 1955 год, с комментариями Макса Борна. И. Борн, пер. Лондон, Великобритания : Макмиллан. ISBN 978-0 - 8027-0326-2.
^«Квантовая механика, как я ее вижу». Www.phys.tue.nl.

Внешние ссылки