Дизельный цикл

редактировать

Дизельный цикл - это процесс сгорания поршневого двигателя внутреннего сгорания. В нем топливо воспламеняется за счет тепла, выделяемого при сжатии воздуха в камере сгорания, в которую затем впрыскивается топливо. Это отличается от воспламенения топливно-воздушной смеси с помощью свечи зажигания, как в цикле Отто (четырехтактный / бензиновый) двигатель. Дизельные двигатели используются в самолетах, автомобилях, электроэнергетике, дизель-электрических локомотивах, и оба надводных кораблей и подводных лодок.

Предполагается, что дизельный цикл имеет постоянное давление в течение начальной части фазы сгорания ( $V 2 {\ displaystyle V_ {2 }}$ $V_{2}$ в $V 3 {\ displaystyle V_ {3}}$ $V_ {3}$ на диаграмме ниже). Это идеализированная математическая модель: у реальных физических дизелей действительно есть повышение давления в этот период, но оно менее выражено, чем в цикле Отто. Напротив, идеализированный цикл Отто для бензинового двигателя приближается к процессу постоянного объема во время этой фазы.

Содержание

1 Идеальный дизельный цикл
- 1.1 Максимальный тепловой КПД
- 1.2 Сравнение КПД с циклом Отто
2 Области применения
- 2.1 Дизельные двигатели
- 2.2 Другие двигатели внутреннего сгорания без свечей зажигания
3 Ссылки
4 См. Также

Идеальный дизельный цикл

pV Диаграмма для идеального дизельного цикла . Цикл следует за числами 1-4 по часовой стрелке.

На изображении показана диаграмма p-V для идеального дизельного цикла; где $p {\ displaystyle p}$ $p$ - давление, а V - объем или $v {\ displaystyle v}$ $v$ удельный объем если процесс основан на единице массы. Идеализированный дизельный цикл предполагает идеальный газ и игнорирует химию горения, выхлоп- и процедуры перезарядки и просто следует четырем отдельным процессам:

1 → 2: изэнтропическое сжатие жидкости (синий)
2 → 3: обратимый нагрев при постоянном давлении (красный)
3 → 4: изэнтропическое расширение ( желтый)
4 → 1: реверсивное охлаждение с постоянным объемом (зеленый)

Дизельный двигатель - это тепловой двигатель: он преобразует тепло в работу. Во время нижних изоэнтропических процессов (синий) энергия передается в систему в виде работы $W в {\ displaystyle W_ {in}}$ $W_ {in}$ , но по определению (изоэнтропический) энергия не передается в систему или из нее в виде тепла. Во время процесса постоянного давления (красный, изобарический ) энергия поступает в систему в виде тепла $Q i n {\ displaystyle Q_ {in}}$ $Q_{in}$ . Во время верхних изэнтропических процессов (желтый) энергия передается из системы в виде $W out {\ displaystyle W_ {out}}$ $W_ {out}$ , но по определению (изоэнтропический) энергия не передается в систему или из нее в виде тепла. В процессе постоянного объема (зеленый, изохорный ) часть энергии выходит из системы в виде тепла через правый процесс сброса давления $Q out {\ displaystyle Q_ {out}}$ $Q _ {{out}}$ . Работа, которая покидает систему, равна работе, которая входит в систему, плюс разница между теплом, добавленным к системе, и теплом, покидающим систему; Другими словами, чистая прибыль от работы равна разнице между теплом, добавленным к системе, и теплом, покидающим систему.

Работа в ( $W in {\ displaystyle W_ {in}}$ $W_ {in}$ ) выполняется поршнем, сжимающим воздух (систему)
Нагрев ( $Q in {\ displaystyle Q_ {in}}$ $Q_{in}$ ) осуществляется за счет сжигания топлива
Workout ( $W out {\ displaystyle W_ {out }}$ $W_ {out}$ ) происходит за счет расширения рабочей жидкости и толкания поршня (это производит полезную работу)
Отвод ( $Q out {\ displaystyle Q_ {out}}$ $Q _ {{out}}$ ) осуществляется выпуском воздуха
Производимая чистая работа = $Q in {\ displaystyle Q_ {in}}$ $Q_{in}$ - $Q out {\ displaystyle Q_ {out}}$ $Q _ {{out}}$

Произведенная чистая работа также представлена областью, заключенной в цикл на диаграмме PV. Чистая работа производится за цикл и также называется полезной работой, поскольку она может быть преобразована в другие полезные виды энергии и приводить в движение транспортное средство (кинетическая энергия ) или производить электрическую энергию. Суммирование множества таких циклов за единицу времени называется развиваемой мощностью. $W out {\ displaystyle W_ {out}}$ $W_ {out}$ также называется полной работой, часть которой используется в следующем цикле двигателя для сжатия следующего заряда воздуха

Максимум тепловой КПД

Максимальный тепловой КПД дизельного цикла зависит от степени сжатия и предела отсечки. Он имеет следующую формулу при анализе стандарта холодного воздуха :

$η th = 1 - 1 r γ - 1 (α γ - 1 γ (α - 1)) {\ displaystyle \ eta _ {th } = 1 - {\ frac {1} {r ^ {\ gamma -1}}} \ left ({\ frac {\ alpha ^ {\ gamma} -1} {\ gamma (\ alpha -1)}} \ справа)}$ $\ eta _ {{th} } = 1 - {\ frac {1} {r ^ {{\ gamma -1}}}} \ left ({\ frac {\ alpha ^ {{\ gamma}} - 1} {\ gamma (\ alpha -1)}} \ right)$

где

η th {\ displaystyle \ eta _ {th}}

\ eta _ { {th}}

- тепловой КПД

α {\ displaystyle \ alpha}

\ alpha

- коэффициент отсечки

V 3 V 2 {\ displaystyle {\ frac {V_ {3}} {V_ {2}}}}

{\ frac {V_ {3 }} {V_ {2}}}

(соотношение между конечным и начальным объемом для сгорания фаза)

r - степень сжатия

V 1 V 2 {\ displaystyle {\ frac {V_ {1}} {V_ {2}}}}

{\ frac {V_ {1}} {V_ {2}}}

γ {\ displaystyle \ gamma}

\ gamma

- отношение удельной теплоемкости (Cp/Cv)

. Коэффициент отсечки можно выразить в терминах температуры, как показано ниже:

T 2 T 1 = (V 1 V 2) γ - 1 = r γ - 1 {\ displaystyle {\ frac {T_ {2}} {T_ {1}}} = {\ left ({\ frac {V_ {1}} {V_ {2}}) } \ right) ^ {\ gamma -1}} = r ^ {\ gamma -1}}

{\ frac {T_ {2}} {T_ {1}}} = {\ left ({\ frac {V_ {1}} {V_ {2}}} \ right) ^ {{ \ gamma -1}}} = r ^ {{\ gamma -1}}

T 2 = T 1 r γ - 1 {\ displaystyle \ displaystyle {T_ {2}} = {T_ {1 }} r ^ {\ gamma -1}}

\ displaystyle {T_ {2}} = {T_ {1}} r ^ {{\ gamma -1}}

V 3 V 2 = T 3 T 2 {\ displaystyle {\ frac {V_ {3}} {V_ {2}}} = {\ frac {T_ {3}} {T_ {2}}}}

{\ frac {V_ {3}} {V_ {2}}} = {\ frac {T_ {3} } {T_ {2}}}

α = (T 3 T 1) (1 р γ - 1) {\ displaystyle \ alpha = \ left ({\ frac {T_ {3}} {T_ {1}}} \ right) \ left ({\ frac {1} {r ^ { \ gamma -1}}} \ right)}

\ alpha = \ left ({\ frac {T_ {3}} {T_ {1}) }} \ right) \ left ({\ frac {1} {r ^ {{\ gamma -1}}}} \ right)

$T 3 {\ displaystyle T_ {3}}$ $T_{3}$ может быть приблизительно равно температуре пламени используемого топлива. Температура пламени может быть приближена к температуре адиабатического пламени топлива с соответствующим соотношением воздух-топливо и давлением сжатия, $p 3 {\ displaystyle p_ {3}}$ $p_{3}$ . $T 1 {\ displaystyle T_ {1}}$ $T_ {1}$ может приблизительно соответствовать температуре входящего воздуха.

Эта формула дает только идеальный тепловой КПД. Фактический тепловой КПД будет значительно ниже из-за потерь тепла и трения. Формула более сложна, чем связь цикл Отто (бензин / бензиновый двигатель), которая имеет следующую формулу:

$η otto, th = 1-1 r γ - 1 {\ displaystyle \ eta _ { otto, th} = 1 - {\ frac {1} {r ^ {\ gamma -1}}}}$ $\ eta _ {{otto, th}} = 1 - {\ frac {1} {r ^ {{\ gamma -1}}} }$

Дополнительная сложность формулы Дизеля возникает, поскольку подвод тепла осуществляется при постоянном давлении, а отвод тепла при постоянной громкости. Для сравнения, цикл Отто имеет как добавление тепла, так и отвод тепла при постоянном объеме.

Сравнение эффективности с циклом Отто

Сравнивая две формулы, можно увидеть, что для данной степени сжатия (r) идеальный цикл Отто будет более эффективным. Однако настоящий дизельный двигатель будет в целом более эффективным, поскольку он сможет работать при более высоких степенях сжатия. Если бы у бензинового двигателя была такая же степень сжатия, то возникла бы детонация (самовоспламенение), и это сильно снизило бы эффективность, тогда как в дизельном двигателе желательным поведением является самовоспламенение. Кроме того, оба этих цикла - всего лишь идеализации, и реальное поведение не разделяется так четко или резко. Кроме того, указанная выше идеальная формула цикла Отто не включает потери на дросселирование, которые не применимы к дизельным двигателям.

Применения

Дизельные двигатели

Дизельные двигатели имеют самый низкий удельный расход топлива среди всех крупных двигателей внутреннего сгорания, использующих один цикл, 0,26 фунта / л.с. · ч ( 0,16 кг / кВтч) для очень больших судовых двигателей (электростанции с комбинированным циклом более эффективны, но используют два двигателя, а не один). Двухтактные дизели с принудительной индукцией высокого давления, в частности с турбонаддувом , составляют значительную часть самых крупных дизельных двигателей.

В Северной Америке дизельные двигатели в основном используются в больших грузовиках, где цикл с низким напряжением и высоким КПД приводит к гораздо более длительному сроку службы двигателя и более низким эксплуатационным расходам. Эти преимущества также делают дизельный двигатель идеальным для использования на тяжелых железных дорогах и при землеройных работах.

Другие двигатели внутреннего сгорания без свечей зажигания

На многих моделях самолетов используются очень простые "тлеющие" и "дизельные" двигатели. В двигателях накаливания используются свечи накаливания . Двигатели "Дизельных" авиамоделей имеют переменную степень сжатия. Оба типа зависят от специального топлива.

В некоторых экспериментальных двигателях XIX века или ранее для зажигания использовалось внешнее пламя, открываемое клапанами, но это становится менее привлекательным с увеличением сжатия. (Термодинамическую величину сжатия установил Николя Леонар Сади Карно.) Исторический подтекст этого состоит в том, что дизельный двигатель мог быть изобретен без помощи электричества.. См. Историческое значение разработки двигателя с горячей лампой и непрямого впрыска.

Ссылки

См. Также