Сжимаемость

редактировать

В термодинамике и механике жидкости, сжимаемости (также известно как коэффициент сжимаемости или изотермической сжимаемости) является мерой относительного изменения объема текучей среды или твердого вещества в качестве реакции на давление (или среднее напряжение ) изменение. В своей простой форме сжимаемость β может быть выражена как

β = - 1 V ∂ V ∂ p {\ displaystyle \ beta = - {\ frac {1} {V}} {\ frac {\ partial V} { \ partial p}}}\ beta = - {\ frac {1} {V}} {\ frac {\ partial V} {\ partial p}} ,

где V - объем, а p - давление. Выбор определения сжимаемости как отрицательного фракции делает сжимаемость положительной в (обычном) случае, когда увеличение давления вызывает уменьшение объема.

Содержание
  • 1 Определение
    • 1.1 Отношение к скорости звука
    • 1.2 Отношение к объемному модулю
  • 2 Термодинамика
  • 3 Науки о Земле
  • 4 Гидродинамика
    • 4.1 Аэродинамика
  • 5 Отрицательная сжимаемость
  • 6 См. Также
  • 7 Ссылки
Определение

Приведенная выше спецификация является неполной, потому что для любого объекта или системы величина сжимаемости сильно зависит от того, является ли процесс изоэнтропический или изотермический. Соответственно, изотермическая сжимаемость определяется:

β T = - 1 V (∂ V ∂ p) T, {\ displaystyle \ beta _ {T} = - {\ frac {1} {V} } \ left ({\ frac {\ partial V} {\ partial p}} \ right) _ {T},}{ \ Displaystyle \ beta _ {T} = - {\ frac {1} {V}} \ left ({\ frac {\ partial V} {\ partial p}} \ right) _ {T},}

где нижний индекс T указывает, что частичный дифференциал следует брать при постоянной температуре.

Изэнтропическая сжимаемость определяется:

β S = - 1 V (∂ V ∂ p) S, {\ displaystyle \ beta _ {S} = - {\ frac {1} {V}} \ left ({\ frac {\ partial V} {\ partial p}} \ right) _ {S},}{\ displaystyle \ beta _ {S} = - {\ frac {1} {V}} \ left ( {\ frac {\ partial V} {\ partial p}} \ right) _ {S},}

где S - энтропия. Для твердого тела различие между ними обычно незначительно.

Отношение к скорости звука

скорость звука определяется в классической механике как:

c 2 = (∂ p ∂ ρ) S {\ displaystyle c ^ {2} = \ left ({\ frac {\ partial p} {\ partial \ rho}} \ right) _ {S}}c ^ {2} = \ left ({\ frac {\ partial p} { \ partial \ rho}} \ right) _ {S}

где ρ - плотность материала. Отсюда следует, заменяя частными производными, что изэнтропическая сжимаемость может быть выражена как:

β S = 1 ρ c 2 {\ displaystyle \ beta _ {S} = {\ frac {1} { \ rho c ^ {2}}}}\ beta _ {S} = {\ frac {1} {\ rho c ^ {2}}}

Связь с модулем объемного сжатия

Обратное значение сжимаемости называется модулем объемного сжатия, часто обозначается K (иногда B). Уравнение сжимаемости связывает изотермическую сжимаемость (и косвенно давление) со структурой жидкости.

Термодинамика

Термин «сжимаемость» также используется в термодинамике для описания отклонения термодинамических свойств реального газа. из ожидаемых для идеального газа. коэффициент сжимаемости определяется как

Z = p V _ RT {\ displaystyle Z = {\ frac {p {\ underline {V}}} {RT}}}Z = {\ frac {p {\ underline {V}}} {RT}}

где p - давление газа, T - его температура, а V - его молярный объем. В случае идеального газа коэффициент сжимаемости Z равен единице, и восстанавливается известный закон идеального газа :

p = RTV _ {\ displaystyle p = {\ frac {RT} {\ underline {V}}}}{\ displaystyle p = {\ frac {RT} {\ underline {V}}}}

Z, как правило, может быть больше или меньше единицы для реального газа.

Отклонение от поведения идеального газа имеет тенденцию становиться особенно значительным (или, что то же самое, коэффициент сжимаемости сильно отклоняется от единицы) вблизи критической точки, или в случае высокого или низкого давления. температура. В этих случаях для получения точных результатов необходимо использовать обобщенную диаграмму сжимаемости или альтернативное уравнение состояния, лучше подходящее для задачи.

Подобная ситуация возникает в гиперзвуковой аэродинамике, где диссоциация вызывает увеличение «условного» молярного объема, потому что моль кислорода, как O 2, становится 2 молями одноатомного кислорода и N 2 аналогично диссоциирует до 2 Н. Поскольку это происходит динамически, когда воздух обтекает аэрокосмический объект, удобно изменять Z, определенное для начальных 30 грамм-моль воздуха, вместо того, чтобы отслеживать изменение среднего молекулярного вес, миллисекунда на миллисекунду. Этот зависимый от давления переход происходит для атмосферного кислорода в диапазоне температур 2500–4000 К и в диапазоне 5000–10 000 К. для азота.

В переходных регионах, где эта зависимая от давления диссоциация является неполной, оба бета ( соотношение объема / перепада давления), а перепад теплоемкости при постоянном давлении значительно увеличивается.

При умеренном давлении, выше 10 000 К, газ далее диссоциирует на свободные электроны и ионы. Z для образовавшейся плазмы можно аналогичным образом вычислить для моля исходного воздуха, получив значения от 2 до 4 для частично или однократно ионизированного газа. Каждая диссоциация поглощает много энергии в обратимом процессе, и это значительно снижает термодинамическую температуру гиперзвукового газа, замедленного вблизи аэрокосмического объекта. Ионы или свободные радикалы, переносимые на поверхность объекта путем диффузии, могут высвободить эту дополнительную (нетепловую) энергию, если поверхность катализирует более медленный процесс рекомбинации.

изотермическая сжимаемость обычно связана с изоэнтропической (или адиабатической ) сжимаемостью несколькими соотношениями:

β T β S = cpcv = γ, {\ displaystyle {\ frac {\ beta _ {T}} {\ beta _ {S}}} = {\ frac {c_ {p}} {c_ {v}}} = \ gamma,}{\ displaystyle {\ frac {\ beta _ {T}} {\ beta _ {S}}} = {\ frac {c_ {p}} {c_ {v}}} = \ gamma,}
β S знак равно β T - α 2 T ρ cp, {\ displaystyle \ beta _ {S} = \ beta _ {T} - {\ frac {\ alpha ^ {2} T} {\ rho c_ {p }}},}{\ displaystyle \ beta _ {S} = \ beta _ {T} - {\ frac {\ alpha ^ {2} T} {\ rho c_ {p}}},}
1 β S = 1 β T + Λ 2 T ρ cv, {\ displaystyle {\ frac {1} {\ beta _ {S}}} = {\ frac {1} {\ beta _ {T}}} + {\ frac {\ Lambda ^ {2} T} {\ rho c_ {v}}},}{\ displaystyle {\ frac {1} {\ beta _ {S}}} = {\ frac {1} {\ beta _ {T}}} + {\ frac {\ Lambda ^ {2} T } {\ rho c_ {v}}},}

где γ - коэффициент теплоемкости, α - объемный коэффициент теплового расширения, ρ = N / V - плотность частицы, а Λ = (∂ P / ∂ T) V {\ displaystyle \ Lambda = (\ partial P / \ partial T) _ {V}}{\ displaystyle \ Lambda = (\ partial P / \ partial T) _ {V}} - коэффициент теплового давления.

В обширной термодинамической системе изотермическая сжимаемость также связана с относительной величиной флуктуаций плотности частиц:

β T = (∂ ρ / ∂ μ) V, T ρ 2 = ⟨(Δ N) 2⟩ / V К BT ρ 2, {\ Displaystyle \ beta _ {T} = {\ frac {(\ partial \ rho / \ partial \ mu) _ {V, T}} {\ rho ^ {2} }} = {\ frac {\ langle (\ Delta N) ^ {2} \ rangle / V} {k _ {\ rm {B}} T \ rho ^ {2}}},}{\ displaystyle \ beta _ {T} = {\ frac {(\ partial \ rho / \ partial \ mu) _ {V, T} } {\ rho ^ {2}}} = {\ frac {\ langle (\ Delta N) ^ {2} \ rangle / V} {k _ {\ rm {B}} T \ rho ^ {2}}}, }

где μ - химический потенциал.

Сжимаемость ионных жидкостей и расплавов солей может быть выражена как сумма вклада ионной решетки и дырок.

χ = θ χ s + χ h {\ displaystyle \ chi = \ theta \ chi _ {s} + \ chi _ {h}}{\ displaystyle \ chi = \ theta \ chi _ {s} + \ chi _ {h}}
Науки о Земле
Вертикальная сжимаемость без дренажа
Материалβ (м / Н или Па)
пластичная глина2 × 10 - 2,6 × 10
жесткая глина2,6 × 10 - 1,3 × 10
средней твердости глина1,3 × 10 - 6,9 × 10
рыхлый песок1 × 10 - 5,2 × 10
плотный песок2 × 10 - 1,3 × 10
Плотный песчаный гравий1 × 10 - 5,2 × 10
Этиловый спирт 1,1 × 10
Сероуглерод 9,3 × 10
Порода, трещиноватая6,9 × 10 - 3,3 × 10
Вода при 25 ° C (недренированная)4,6 × 10
Камень, звук< 3.3×10
Глицерин 2,1 × 10
Меркурий 3,7 × 10

Науки о Земле используют сжимаемость для количественной оценки способности почвы или камня, чтобы уменьшить объем под действием приложенного давления. Эта концепция важна для особого хранилища при оценке запасов подземных вод в замкнутых водоносных горизонтах. Геологические материалы состоят из двух частей: твердых тел и пустот (или то же, что и пористость ). Пустое пространство может быть заполнено жидкостью или газом. Геологические материалы уменьшаются в объеме только тогда, когда уменьшаются пустоты, которые вытесняют жидкость или газ из пустот. Это может произойти в течение определенного периода времени, что приведет к оседанию.

. Это важное понятие в инженерно-геологических изысканиях при проектировании определенных структурных оснований. Например, строительство высотных конструкций поверх нижележащих слоев сильно сжимаемого заливного бурового раствора создает значительные конструктивные ограничения и часто приводит к использованию забивных свай или другие инновационные методы.

Гидродинамика

Степень сжимаемости жидкости имеет большое значение для ее динамики. В частности, распространение звука зависит от сжимаемости среды.

Аэродинамика

Сжимаемость - важный фактор аэродинамики. На низких скоростях сжимаемость воздуха не имеет значения по сравнению с конструкцией самолета, но по мере того, как воздушный поток приближается к скорости звука и превышает его, становится важным множество новых аэродинамических эффектов. конструкция самолета. Эти эффекты, часто по несколько одновременно, сильно затрудняли достижение самолетами эпохи Второй мировой войны скорости, намного превышающей 800 км / ч (500 миль / ч).

Многие эффекты часто упоминаются в сочетании с термином «сжимаемость», но обычно имеют мало общего со сжимаемостью воздуха. С чисто аэродинамической точки зрения этот термин должен относиться только к тем побочным эффектам, которые возникают в результате изменений воздушного потока от несжимаемой жидкости (по сути, воды) к сжимаемой жидкости (действующей как газ) в качестве скорость звука приближается. В частности, существует два эффекта: волновое сопротивление и критическое сопротивление.

Отрицательная сжимаемость

В общем, объемная сжимаемость (сумма линейных сжимаемостей по трем осям) равна положительный, то есть увеличение давления сжимает материал до меньшего объема. Это условие необходимо для механической устойчивости. Однако в очень специфических условиях сжимаемость может быть отрицательной.

См. Также
Литература
Последняя правка сделана 2021-05-15 08:23:42
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте