Объемный модуль

редактировать

Иллюстрация равномерного сжатия

Модуль объемного сжатия ( $K {\ displaystyle K}$ $K$ или $B {\ displaystyle B}$ $B$ ) вещества - это показатель устойчивости этого вещества к сжатию. Он определяется как отношение бесконечно малого увеличения давления к результирующему относительному уменьшению объема. Другие модули описывают реакцию материала (деформация ) на другие виды напряжения : модуль сдвига описывает реакцию на сдвиг, а модуль Юнга описывает реакцию на линейное напряжение. Для жидкости значение имеет только модуль объемной упругости. Для сложного анизотропного твердого тела, такого как дерево или бумага, эти три модуля не содержат достаточно информации, чтобы описать его поведение, и необходимо использовать полное обобщенное Закон Гука.

Содержание

1 Определение
2 Термодинамическое соотношение
3 Измерение
4 Выбранные значения
5 Микроскопическое происхождение
- 5.1 Межатомный потенциал и линейная эластичность
- 5.2 Взаимосвязь с атомным радиусом
6 Ссылки
7 Дополнительная литература

Определение

Модуль объемного сжатия $K>0 {\ displaystyle K>0}$ $K>0$ может быть формально определено уравнением

K - V d P d V {\ displaystyle K = -V {\ frac {dP} {dV}}}

{\ displaystyle K = -V {\ frac {dP} {dV}}}

где $P {\ displaystyle P}$ $P$ - давление, $V {\ displaystyle V}$ $V$ - начальный объем вещества, а $d P / d V {\ displaystyle dP / dV}$ $dP / dV$ обозначает производная давления по объему. Учитывая единицу массы,

K = ρ d P d ρ {\ displaystyle K = \ rho {\ frac {dP} {d \ rho}}}

{\ displaystyle K = \ rho {\ frac {dP} {d \ rho}}}

, где ρ - начальная плотность и dP / dρ обозначает производную давления по плотности (то есть скорость изменения давления в зависимости от объема). Обратный модуль объемного сжатия дает сжимаемость вещества.

Термодинамическое соотношение

Строго говоря, модуль объемного сжатия - это термодинамическая величина, и для того, чтобы указать модуль объемного сжатия, он необходимо указать, как изменяется давление во время сжатия: постоянная - температура (изотермическая $KT {\ displaystyle K_ {T}}$ $K_T$ ), постоянная - энтропия (изэнтропический $KS {\ displaystyle K_ {S}}$ $K_S$ ), возможны и другие варианты. Такие различия особенно важны для газов.

Для идеального газа изэнтропический процесс имеет:

P V γ = c o n s t. ⇒ п ∝ (1 В) γ ∝ ρ γ, {\ displaystyle PV ^ {\ gamma} = const. \, \ Rightarrow P \ propto \ left ({\ frac {1} {V}} \ right) ^ {\ gamma} \ propto \ rho ^ {\ gamma},}

{\ displaystyle PV ^ {\ gamma} = const. \, \ Rightarrow P \ propto \ left ({\ frac {1} {V}} \ right) ^ {\ gamma} \ propto \ rho ^ {\ gamma},}

, следовательно, изоэнтропический объемный модуль упругости $KS {\ displaystyle K_ {S}}$ $K_S$ определяется как:

KS = γ P. {\ displaystyle K_ {S} = \ gamma P.}

{\ displaystyle K_ {S} = \ gamma P.}

Аналогично, изотермический процесс идеального газа имеет:

P V = c o n s t. ⇒ P ∝ 1 V ∝ ρ, {\ displaystyle PV = const. \, \ Rightarrow P \ propto {\ frac {1} {V}} \ propto \ rho,}

{\ displaystyle PV = const. \, \ Стрелка вправо P \ propto {\ frac {1} {V}} \ propto \ rho,}

, следовательно, изотермический объемный модуль $KT { \ displaystyle K_ {T}}$ $K_T$ определяется как

KT = P {\ displaystyle K_ {T} = P}

K_ {T } = P

, где γ - коэффициент теплоемкости, а p это давление.

Когда газ не идеален, эти уравнения дают только приближение модуля объемной упругости. В жидкости объемный модуль K и плотность ρ определяют скорость звука c (волны давления ) согласно формуле Ньютона-Лапласа

c = K ρ. {\ displaystyle c = {\ sqrt {\ frac {K} {\ rho}}}.}

c = \ sqrt {\ frac {K} {\ rho}}.

В твердых телах, $KS {\ displaystyle K_ {S}}$ $K_S$ и $KT {\ displaystyle K_ {T}}$ $K_T$ имеют очень похожие значения. Твердые тела также могут выдерживать поперечные волны : для этих материалов требуется один дополнительный модуль упругости, например модуль сдвига, для определения скорости волны.

Измерение

Можно измерить модуль объемной упругости с помощью порошковой дифракции под приложенным давлением. Это свойство жидкости, которое показывает ее способность изменять свой объем под давлением.

Выбранные значения

Приблизительный модуль объемной упругости (K) для обычных материалов
Материал	Модуль объемной упругости в ГПа	Объемный модуль в psi
Резина	1,5–2	0,22 × 10–0,29 × 10
Хлорид натрия	24,42	3,542 × 10
Стекло (см. также диаграмму ниже таблицы)	от 35 до 55	5,8 × 10
Сталь	160	23,2 × 10
Алмаз (при 4K)	443	64 × 10
Гранит	50	7,3 × 10
Сланец	10	1,5 × 10
Известняк	65	9,4 × 10
Мел	9	1,3 × 10
Песчаник	0,7	0,1 × 10

Влияние добавок выбранных стеклянных компонентов на модуль объемной упругости конкретного базового стекла.

Материал с модулем объемной упругости 35 ГПа теряет один процент своего объема при воздействии внешнего давления 0,35 ГПа (~ 3500 бар).

Приблизительный модуль объемной упругости (K) для других веществ
Вода	2,2 ГПа (значение увеличивается при более высоких давлениях)
Метанол	823 МПа (при 20 ° C и 1 Атм)
Воздух	142 кПа (адиабатический объемный модуль [или изэнтропический объемный модуль])
Воздух	101 кПа (изотермический объемный модуль)
Твердый гелий	50 МПа (приблизительно)

Микроскопическое происхождение

Межатомный потенциал и линейная упругость

Межатомный потенциал и сила

Поскольку линейная упругость прямой результат межатомного взаимодействия, он связан с растяжением / сжатием связей. Затем его можно получить из межатомного потенциала для кристаллических материалов. Сначала рассмотрим потенциальную энергию двух взаимодействующих атомов. Начиная с очень далеких точек, они почувствуют влечение друг к другу. По мере приближения друг к другу их потенциальная энергия будет уменьшаться. С другой стороны, когда два атома находятся очень близко друг к другу, их полная энергия будет очень высокой из-за отталкивающего взаимодействия. Вместе эти потенциалы гарантируют межатомное расстояние, при котором достигается минимальное энергетическое состояние. Это происходит на некотором расстоянии a 0, где общая сила равна нулю:

F = - ∂ U ∂ r = 0 {\ displaystyle F = - {\ partial U \ over \ partial r} = 0}

{\ displaystyle F = - {\ partial U \ over \ partial r} = 0}

Где U - межатомный потенциал, а r - межатомное расстояние. Это означает, что атомы находятся в равновесии.

Чтобы расширить подход двух атомов в твердое тело, рассмотрим простую модель, скажем, одномерный массив из одного элемента с межатомным расстоянием a, а равновесное расстояние равно a 0. Его взаимосвязь потенциальная энергия-межатомное расстояние имеет такую же форму, как и в случае двух атомов, которая достигает минимума при 0. Разложение Тейлора для этого:

u (a) = u (a 0) + (∂ u ∂ r) r = a 0 (a - a 0) + 1 2 (∂ 2 ∂ r 2 u) r = a 0 (a - a 0) 2 + O ((a - a 0) 3) { \ Displaystyle и (а) = и (а_ {0}) + \ влево ({\ partial u \ over \ partial r} \ right) _ {r = a_ {0}} (а-а_ {0}) + { 1 \ over 2} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} (a-a_ {0}) ^ {2} + O \ left ((a-a_ {0}) ^ {3} \ right)}

{\ displaystyle u (a) = u (a_ {0}) + \ left ({\ partial u \ over \ partial r} \ right) _ {r = a_ {0}} ( a-a_ {0}) + {1 \ over 2} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} (a- a_ {0}) ^ {2} + O \ left ((a-a_ {0}) ^ {3} \ right)}

В состоянии равновесия первая производная равна 0, поэтому доминирующий член является квадратичным. Когда смещение невелико, члены более высокого порядка следует опускать. Выражение принимает следующий вид:

u (a) = u (a 0) + 1 2 (∂ 2 ∂ r 2 u) r = a 0 (a - a 0) 2 {\ displaystyle u (a) = u (a_ {0}) + {1 \ over 2} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} (a-a_ {0 }) ^ {2}}

{\ displaystyle u (a) = u (a_ {0}) + {1 \ over 2} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} (a-a_ {0}) ^ {2}}

F (a) = - ∂ u ∂ r = (∂ 2 ∂ r 2 u) r = a 0 (a - a 0) {\ displaystyle F (a) = - {\ частичное u \ over \ partial r} = \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} (a-a_ {0}) }

{\ displaystyle F (a) = - {\ partial u \ over \ partial r} = \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} (a-a_ {0})}

Это явно линейная эластичность.

Обратите внимание, что вывод выполняется с учетом двух соседних атомов, поэтому коэффициент Хука равен:

K = a 0 ∗ d F dr = a 0 (∂ 2 ∂ r 2 u) r = a 0 { \ Displaystyle К = a_ {0} * {dF \ over dr} = a_ {0} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ { 0}}}

{\ displaystyle K = a_ {0} * {dF \ over dr} = a_ {0} \ слева ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}}}

Эта форма может быть легко расширена до трехмерного случая с объемом на атом (Ω) вместо межатомного расстояния.

К знак равно Ω 0 (∂ 2 ∂ Ω 2 u) Ω = Ω 0 {\ displaystyle K = \ Omega _ {0} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial \ Omega ^ {2} } u \ right) _ {\ Omega = \ Omega _ {0}}}

{\ displaystyle K = \ Omega _ {0} \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial \ Omega ^ {2}} u \ right) _ {\ Omega = \ Omega _ {0}}}

Связь с атомным радиусом

Как показано выше, объемный модуль напрямую связан с межатомным потенциалом и объемом на атомы. Мы можем дополнительно оценить межатомный потенциал, чтобы связать K с другими свойствами. Обычно межатомный потенциал может быть выражен как функция расстояния, которая имеет два члена: один для притяжения, а другой для отталкивания.

u = - A r - n + B r - m {\ displaystyle u = -Ar ^ {- n} + Br ^ {- m}}

{\ displaystyle u = -Ar ^ {- n} + Br ^ {- m}}

Где A>0 представляет член притяжения, а B>0 представляет отталкивание. n и m обычно являются целыми, а m обычно больше n, что представляет собой короткодействующий характер отталкивания. В положении равновесия u минимально, поэтому производная первого порядка равна 0.

(∂ u ∂ r) r 0 = A nr - n - 1 + - B mr - m - 1 = 0 {\ displaystyle \ left ({\ partial u \ over \ partial r} \ right) _ {r_ {0}} = Anr ^ {- n-1} + - Bmr ^ {- m-1} = 0}

{\ displaystyle \ left ({\ partial u \ over \ partial r} \ right) _ {r_ {0}} = Anr ^ {- n-1} + - Bmr ^ {- m-1} = 0}

BA = nmr 0 m - n {\ displaystyle {B \ over A} = {n \ over m} r_ {0} ^ {mn}}

{\ displaystyle {B \ over A} = {n \ over m} r_ {0} ^ {mn}}

u = - A r - n (1 - BA rn - m) = - A r - n (1 - нмр 0 м - nrn - м) {\ displaystyle u = -Ar ^ {- n} \ left (1- {B \ over A} r ^ {nm} \ right) = - Ar ^ {- n} \ left (1- {n \ over m} r_ {0} ^ {mn} r ^ {nm} \ right)}

{\ displaystyle u = -Ar ^ { -n} \ left (1- {B \ over A} r ^ {nm} \ right) = - Ar ^ {- n} \ left (1- {n \ over m} r_ {0} ^ {mn} r ^ {nm} \ right)}

когда r близко к, напомним, что n (обычно от 1 до 6) равно меньше m (обычно от 9 до 12), второй член игнорируется, вычисляется вторая производная

(∂ 2 ∂ r 2 u) r = a 0 = - A n (n + 1) r 0 - n - 2 { \ displaystyle \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} = - An (n + 1) r_ {0} ^ {- n-2}}

{\ displaystyle \ left ({\ partial ^ { 2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) _ {r = a_ {0}} = - An (n + 1) r_ {0} ^ {- n-2}}

Вспомните соотношение между r и Ω

Ω = 4 π 3 r 3 {\ displaystyle \ Omega = {4 \ pi \ over 3} r ^ {3}}

{\ displaystyle \ Omega = {4 \ pi \ over 3} r ^ {3}}

(∂ 2 ∂ Ω 2 u) = (∂ 2 ∂ r 2 u) (∂ r ∂ Ω) 2 = (∂ 2 ∂ r 2 u) Ω - 4 3 {\ dis playstyle \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial \ Omega ^ {2}} u \ right) = \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) \ left ({\ partial r \ over \ partial \ Omega} \ right) ^ {2} = \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) \ Omega ^ {- {\ гидроразрыва {4} {3}}}}

{\ displaystyle \ слева ({\ partial ^ {2} \ over \ partial \ Omega ^ {2}} u \ right) = \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) \ влево ({\ partial r \ over \ partial \ Omega} \ right) ^ {2} = \ left ({\ partial ^ {2} \ over \ partial r ^ {2}} u \ right) \ Omega ^ {- {\ frac {4} {3}}}}

К = Ω 0 (∂ 2 u ∂ r 2) Ω = Ω 0 ∝ r 0 - n - 3 {\ displaystyle K = \ Omega _ {0 } \ left ({\ partial ^ {2} u \ over \ partial r ^ {2}} \ right) _ {\ Omega = \ Omega _ {0}} \ propto r_ {0} ^ {- n-3} }

{\ displaystyle K = \ Omega _ {0} \ left ({\ partial ^ {2} u \ over \ partial r ^ {2}} \ right) _ {\ Омега = \ Омега _ {0}} \ propto r_ {0} ^ {- n-3}}

Во многих случаях, например, в металлических или ионных материалах, сила притяжения является электростатической, поэтому n = 1, мы имеем

K ∝ r 0 - 4 {\ displaystyle K \ propto r_ {0} ^ { -4}}

{\ displaystyle K \ propto r_ {0} ^ {- 4}}

Это применимо к атомам с похожей природой связи. Это соотношение подтверждается для щелочных металлов и многих ионных соединений.

Ссылки

Дополнительная литература

De Jong, Maarten; Чен, Вэй (2015). «Диаграмма полных упругих свойств неорганических кристаллических соединений». Научные данные. 2: 150009. Bibcode : 2013NatSD... 2E0009D. doi : 10.1038 / sdata.2015.9. PMC 4432655. PMID 25984348.

Формулы преобразования
Однородные изотропные линейные эластичные материалы обладают своими упругими свойствами, однозначно определяемыми любыми двумя модулями среди них; таким образом, для любых двух любой другой модуль упругости может быть рассчитан по этим формулам.
	$К = {\ Displaystyle К = \,}$ $K = \,$	$E = {\ Displaystyle E = \,}$ $E = \,$	$λ = {\ Displaystyle \ lambda = \,}$ $\ lambda = \,$	$G = {\ Displaystyle G = \,}$ $G = \,$	$ν = {\ displaystyle \ nu = \,}$ $\ nu = \,$	$M = {\ displaystyle M = \,}$ $M = \,$	Примечания
$(K, E) {\ displaystyle (K, \, E)}$ $(K, \, E)$			$3 K (3 K - E) 9 K - E {\ displaystyle {\ tfrac {3K (3K-E)} {9K-E}}}$ ${\ tfrac {3K (3K-E)} {9K-E}}$	$3 KE 9 K - E {\ displaystyle {\ tfrac {3KE} {9K-E}}}$ ${\ tfrac {3KE} {9K-E}}$	$3 K - E 6 K {\ displaystyle {\ tfrac {3K-E} {6K}}}$ ${\ tfrac {3K-E} {6K}}$	$3 K (3 K + E) 9 К - E {\ displaystyle {\ tfrac {3K (3K + E)} {9K-E}}}$ ${ \ tfrac {3K (3K + E)} {9K-E}}$
$(K, λ) {\ displaystyle (K, \, \ lambda)}$ $(K, \, \ lambda)$		$9 K (К - λ) 3 К - λ {\ Displaystyle {\ tfrac {9K (K- \ lambda)} {3K- \ lambda}}}$ ${\ tfrac {9K (K- \ lambda)} {3K- \ lambda}}$		$3 (K - λ) 2 {\ Displaystyle {\ tfrac {3 (K- \ lambda)} {2}}}$ ${\ tfrac { 3 (K- \ lambda)} {2}}$	$λ 3 K - λ {\ displaystyle {\ tfrac {\ lambda} {3K- \ lambda}}}$ ${\ tfrac {\ lambda} {3K- \ lambda}}$	$3 K - 2 λ {\ displaystyle 3K -2 \ lambda \,}$ $3K-2 \ lambda \,$
$(K, G) {\ displaystyle (K, \, G)}$ $(K, \, G)$		$9 кг 3 K + G {\ displaystyle {\ tfrac {9KG} {3K + G}} }$ ${\ tfrac {9KG} {3K + G}}$	$К - 2 G 3 {\ displaystyle K - {\ tfrac {2G} {3}}}$ $K - {\ tfrac {2G} {3}}$		$3 K - 2 G 2 (3 K + G) {\ displaystyle {\ tfrac {3K-2G } {2 (3 К + G)}}}$ ${\ tfrac {3K-2G} {2 (3K + G)}}$	$К + 4 G 3 {\ displaystyle K + {\ tfrac {4G} {3}}}$ $K + {\ tfrac {4G} {3} }$
$(K, ν) {\ displaystyle (K, \, \ nu)}$ $(K, \, \ nu)$		$3 К (1-2 ν) {\ displaystyle 3K (1-2 \ nu) \,}$ $3K (1-2 \ nu) \,$	$3 K ν 1 + ν {\ displaystyle {\ tfrac {3K \ nu} {1+ \ nu }}}$ ${\ tfrac {3K \ nu} {1+ \ nu}}$	$3 К (1-2 ν) 2 (1 + ν) {\ displaystyle {\ tfrac {3K (1-2 \ nu)} {2 (1+ \ nu)}}}$ ${\ tfrac {3K (1-2 \ nu)} {2 (1+ \ nu) }}$		$3 К (1 - ν) 1 + ν {\ displaystyle {\ tfrac {3K (1- \ nu)} {1+ \ nu}}}$ ${\ tfrac {3K (1- \ nu)} {1+ \ nu}}$
$(K, M) {\ displaystyle (K, \, M)}$ $(K, \, M)$		$9 К (M - K) 3 K + M {\ displaystyle {\ tfrac {9K (MK)} {3K + M}}}$ ${\ tfrac {9K (MK)} {3K + M}}$	$3 K - M 2 {\ displaystyle {\ tfrac { 3K-M} {2}}}$ ${\ tfrac {3K-M} {2}}$	$3 (M - K) 4 {\ displaystyle {\ tfrac {3 (MK)} {4}}}$ ${\ tfrac {3 (MK)} {4}}$	$3 K - M 3 K + M {\ displaystyle {\ tfrac {3K-M} {3K + M}}}$ ${\ tfrac {3K -M} {3K + M}}$
$(E, λ) {\ displaystyle (E, \, \ lambda)}$ $( Е, \, \ лямбда)$	$E + 3 λ + R 6 {\ displaystyle {\ tfrac {E + 3 \ lambda + R} {6}}}$ ${\ tfrac {E + 3 \ lam bda + R} {6}}$			$E - 3 λ + R 4 {\ displaystyle {\ tfrac {E-3 \ lambda + R} {4}}}$ ${\ tfrac {E- 3 \ lambda + R} {4}}$	$2 λ E + λ + R {\ displaystyle {\ tfrac {2 \ lambda} {E + \ lambda + R}}}$ ${\ tfrac {2 \ lambda} {E + \ lambda + R}}$	$E - λ + R 2 {\ displaystyle {\ tfrac {E- \ lambda + R} {2 }}}$ ${\ tfrac {E- \ lambda + R} {2}}$	$R = E 2 + 9 λ 2 + 2 E λ {\ displaystyle R = {\ sqrt {E ^ {2} +9 \ лямбда ^ {2} + 2E \ lambda}}}$ $R = {\ sqrt {E ^ {2} +9 \ lambda ^ {2} + 2E \ lambda}}$
$(E, G) {\ displaystyle (E, \, G)}$ $(E, \, G)$	$EG 3 (3 G - E) {\ displaystyle {\ tfrac {EG } {3 (3G-E)}}}$ ${\ tfrac {EG} {3 (3G-E)}}$		$G (E - 2 G) 3 G - E {\ displaystyle {\ tfrac {G (E-2G)} {3G-E}}}$ ${\ tfrac {G (E-2G)} {3G-E}}$		$E 2 G - 1 {\ displaystyle {\ tfrac {E} {2G}} - 1}$ ${\ tfrac {E} {2G}} - 1$	$G (4 G - E) 3 G - E {\ displaystyle {\ tfrac {G (4G-E)} {3G -E}}}$ ${\ tfrac {G (4G-E)} {3G-E} }$
$(E, ν) {\ displaystyle (E, \, \ nu)}$ $(E, \, \ nu)$	$E 3 (1-2 ν) {\ displaystyle {\ tfrac {E} {3 (1- 2 \ nu)}}}$ ${\ tfrac {E} {3 (1-2 \ nu)}}$		$Е ν (1 + ν) (1-2 \ ν) {\ Displaystyle {\ tfrac {E \ nu} {(1+ \ nu) (1-2 \ nu)}} }$ ${\ tfrac {E \ nu} {(1+ \ nu) (1-2 \ nu)}}$	$E 2 (1 + ν) {\ displaystyle {\ tfrac {E} {2 (1+ \ nu)}}}$ ${\ tfrac {E} {2 (1+ \ nu)}}$		$E (1 - ν) (1 + ν) (1-2 ν) {\ displaystyle {\ tfrac {E (1- \ nu)} {(1+ \ nu) (1-2 \ nu)}}}$ ${\ tfrac {E (1- \ nu)} {(1+ \ nu) (1-2 \ nu)}}$
$(E, M) {\ displaystyle (E, \, M)}$ $(E, \, M)$	$3 M - E + S 6 {\ displaystyle {\ tfrac {3M-E + S} {6}}}$ ${\ tfrac {3M- E + S} {6}}$		$M - E + S 4 {\ displaystyle {\ tfrac {M-E + S} {4}}}$ ${\ tfrac {M-E + S} {4}}$	$3 M + E - S 8 {\ displaystyle {\ tfrac {3M + ES} {8}}}$ ${\ tfrac {3M + ES} {8}}$	$E - M + S 4 M {\ displaystyle {\ tfrac { E-M + S} {4M}}}$ ${\ tfrac {E-M + S} {4M}}$		$S = ± E 2 + 9 M 2 - 10 EM {\ displaystyle S = \ pm {\ sqrt {E ^ {2} + 9M ^ {2} -10EM }}}$ $S = \ pm {\ sqrt {E ^ {2} + 9M ^ {2} -10EM}}$ . Есть два правильных решения.. Знак плюс ведет к $ν ≥ 0 {\ displaystyle \ nu \ geq 0}$ $\ nu \ geq 0$ .. Знак минус ведет к $ν ≤ 0 {\ displaystyle \ nu \ leq 0}$ $\ nu \ leq 0$ ..
$(λ, G) {\ displaystyle (\ lambda, \, G)}$ $(\ lambda, \, G)$	$λ + 2 G 3 {\ displaystyle \ lambda + {\ tfrac {2G} {3}}}$ $\ lambda + {\ tfrac {2G} {3}}$	$G (3 λ + 2 G) λ + G {\ displaystyle {\ tfrac {G (3 \ lambda + 2G)} {\ lambda + G}}}$ ${\ tfrac {G (3 \ lambda + 2G)} {\ lambda + G}}$			$λ 2 (λ + G) {\ displaystyle { \ tfrac {\ lambda} {2 (\ lambda + G)}}}$ ${\ tfrac {\ lambda} {2 (\ lambda + G)}}$	$λ + 2 G {\ displaystyle \ lambda + 2G \,}$ $\ лямбда + 2G \,$
$(λ, ν) {\ displaystyle (\ lambda, \, \ nu)}$ $(\ lambda, \, \ nu)$	$λ (1 + ν) 3 ν {\ displaystyle {\ tfrac {\ lambda (1+ \ nu)} {3 \ nu}}}$ ${\ tfrac {\ lambda (1+ \ nu)} {3 \ nu}}$	$λ (1 + ν) (1 - 2 ν) ν {\ displaystyle {\ tfrac {\ lambda (1+ \ nu) (1-2 \ nu)} {\ nu}}}$ ${\ tfrac {\ lambda (1+ \ nu) (1-2 \ nu)} {\ nu}}$		$λ (1-2 ν) 2 ν {\ displaystyle { \ tfrac {\ lambda (1-2 \ nu)} {2 \ nu}}}$ ${\ tfrac {\ lambda (1-2 \ nu)} {2 \ nu}}$		$λ (1 - ν) ν {\ displaystyle {\ tfrac {\ lambda (1- \ nu)} {\ nu} }}$ ${\ tfrac {\ lambda (1- \ nu)} {\ nu}}$	Нельзя использовать, если $ν = 0 ⇔ λ = 0 {\ displaystyle \ nu = 0 \ Leftrightarrow \ lambda = 0}$ $\ Nu = 0 \ Leftrightarrow \ lambda = 0$
$(λ, M) {\ displaystyle (\ lambda, \, M)}$ $(\ лямбда, \, M)$	$M + 2 λ 3 {\ displaystyle {\ tfrac {M + 2 \ l ambda} {3}}}$ ${\ tfrac {M + 2 \ lambda} {3}}$	$(M - λ) (M + 2 λ) M + λ {\ displaystyle {\ tfrac {(M- \ lambda) (M + 2 \ lambda)} {M + \ lambda} }}$ ${\ tfrac {(M- \ lambda) (M + 2 \ lambda)} {M + \ lambda}}$		$M - λ 2 {\ displaystyle {\ tfrac {M- \ lambda} {2}}}$ ${\ tfrac {M- \ lambda} {2}}$	$λ M + λ {\ displaystyle {\ tfrac {\ lambda} {M + \ lambda}}}$ ${\ tfrac {\ lambda} {M + \ lambda}}$
$(G, ν) {\ displaystyle (G, \, \ nu)}$ $(G, \, \ nu)$	$2 G (1 + ν) 3 (1-2 ν) {\ displaystyle {\ tfrac {2G (1+ \ nu))} {3 (1-2 \ nu)}}}$ ${\ tfrac {2G (1+ \ nu)} {3 (1-2 \ nu)}}$	$2 G (1 + ν) {\ displaystyle 2G (1+ \ nu) \,}$ $2G (1+ \ nu) \,$	$2 G ν 1-2 ν {\ displaystyle {\ tfrac {2G \ nu} {1-2 \ nu}}}$ ${\ tfrac {2G \ nu} {1-2 \ nu} }$			$2 G (1 - ν) 1-2 ν {\ displaystyle {\ tfrac {2G (1- \ nu)} {1-2 \ Nu}}}$ ${\ tfrac {2G (1- \ nu)} {1-2 \ nu}}$
$(G, M) {\ displaystyle (G, \, M)}$ $(G, \, M)$	$M - 4 G 3 {\ displaystyle M - {\ tfrac {4G} {3}}}$ $M - {\ tfrac {4G} {3}}$	$G (3 M - 4 G) M - G {\ displaystyle {\ tfrac {G (3M-4G)} {MG}}}$ ${\ tfrac {G (3M-4G)} {M-G}}$	$M - 2 G {\ displaystyle M-2G \,}$ $M-2G \,$		$M - 2 G 2 M - 2 G {\ Displaystyle {\ tfrac {M-2G} {2M-2G}}}$ ${\ tfrac {M-2G} {2M-2G}}$
$(ν, M) {\ displaystyle (\ nu, \, M)}$ $(\ nu, \, M)$	$M (1 + ν) 3 (1 - ν) {\ Displaystyle {\ tfrac {M (1+ \ nu)} {3 (1- \ nu)}}}$ ${\ tfrac {M ( 1+ \ nu)} {3 (1- \ nu)}}$	$M (1 + ν) (1 - 2 ν) 1 - ν {\ displaystyle {\ tfrac {M (1+ \ nu) (1-2 \ nu)} {1- \ nu}}}$ ${\ tfrac {M (1+ \ nu) (1-2 \ nu)} {1- \ nu}}$	$M ν 1 - ν {\ displaystyle {\ tfrac {M \ nu} {1- \ nu}}}$ ${\ tfrac {M \ nu} {1- \ nu} }$	$M (1-2 ν) 2 (1 - ν) {\ displaystyle {\ tfrac {M (1-2 \ nu)} {2 (1- \ nu)}}}$ ${\ tfrac {M (1- 2 \ nu)} {2 (1- \ nu)}}$