В функциональном анализе концепция компактного оператора на Гильбертовом пространстве является расширением концепции матрицы, действующей в конечномерном векторном пространстве; в гильбертовом пространстве компактные операторы являются в точности замыканием операторов конечного ранга (представляемых конечномерными матрицами) в топологии , индуцированной операторной нормой. Таким образом, результаты теории матриц иногда можно распространить на компактные операторы, используя аналогичные аргументы. Напротив, изучение общих операторов в бесконечномерных пространствах часто требует совершенно иного подхода.
Например, спектральная теория компактных операторов на банаховых пространствах принимает форму, очень похожую на каноническую форму Джордана матриц.. В контексте гильбертовых пространств квадратная матрица унитарно диагонализуема тогда и только тогда, когда она нормальна. Соответствующий результат верен для нормальных компактных операторов в гильбертовых пространствах. В более общем смысле от предположения о компактности можно отказаться. Но, как указано выше, методы, используемые для доказательства, например, спектральная теорема отличается, включая операторнозначные меры на спектре.
Некоторые результаты для компактных операторов в гильбертовом пространстве будут обсуждаться, начиная с общих свойств перед рассмотрением подклассов компактных операторов.
Пусть быть гильбертовым пространством, а быть набором ограниченных операторов на . Тогда оператор называется компактным оператором, если изображение каждого ограниченного множества в разделе является относительно компактным.
В этом разделе мы перечисляем некоторые общие свойства компактных операторов.
Если X и Y являются гильбертовыми пространствами (на самом деле достаточно банаховых X и Y нормированных), то T: X → Y компактно тогда и только тогда, когда оно непрерывно, если рассматривать его как отображение из X с слабая топология в Y (с топологией нормы). (См. (Zhu 2007, теорема 1.14, стр.11) и отметьте в этой ссылке, что равномерная ограниченность будет применяться в ситуации, когда F ⊆ X удовлетворяет (∀φ ∈ Hom (X, K)) sup {x ** (φ) = φ (x): x} < ∞, where K is the underlying field. The uniform boundedness principle applies since Hom(X, K) with the norm topology will be a Banach space, and the maps x** : Hom(X,K) → K are continuous homomorphisms with respect to this topology.)
Семейство компактных операторов является замкнутым по норме двусторонним * -идеалом в L (H). Следовательно, компактный оператор T не может иметь ограниченного обратного, если H бесконечномерно. Если ST = TS = I, то тождественный оператор был бы компактным, противоречие.
Если последовательности ограниченных операторов B n → B, C n → C в сильной операторной топологии и T компактно, тогда сходится к в норме. Например, рассмотрим гильбертово пространство со стандартным базисом {e n }. Пусть P m будет ортогональная проекция на линейную оболочку {e 1... e m }. Последовательность {P m } сходится к идентификатору tity оператор I сильно, но не равномерно. Определите T как T является компактным, и, как указано выше, P m T → IT = T в однородной операторной топологии: для всех x
Обратите внимание, что каждый P m является оператором конечного ранга. Аналогичные рассуждения показывают, что если T компактно, то T - равномерный предел некоторой последовательности операторов конечного ранга.
В силу замкнутости идеала компактных операторов по норме верно и обратное.
Фактор-C * -алгебра L (H) по модулю компактных операторов называется алгеброй Калкина, в которой можно рассматривать свойства оператора с точностью до компактного возмущения.
Ограниченный оператор T в гильбертовом пространстве H называется самосопряженным, если T = T *, или, что эквивалентно,
Отсюда следует, что
Результатом классификации эрмитовых матриц размера n × n является спектральная теорема : если M = M *, то M является унитарно диагонализуемым, и диагонализация M имеет вещественные элементы. Пусть T - компактный самосопряженный оператор в гильбертовом пространстве H. Мы докажем то же утверждение для T: оператор T может быть диагонализован с помощью ортонормированного набора собственных векторов, каждый из которых соответствует действительному собственному значению.
Теорема Для любого компактного самосопряженного оператора T в вещественном или комплексном гильбертовом пространстве H существует ортонормированный базис в H, состоящий из собственных векторов оператора T Более конкретно, ортогональное дополнение ядра T допускает либо конечный ортонормированный базис собственных векторов T, либо счетно бесконечный ортонормированный базис {e n } собственных векторов T, с соответствующими собственными значениями {λ n } ⊂ R, такими, что λ n → 0.
Другими словами, компактное само- сопряженный оператор можно унитарно диагонализовать. Это спектральная теорема.
Когда H разделимо, можно смешать базис {e n } с счетным ортонормированным базисом для ядра T, и получить ортонормированный базис {f n } для H, состоящий из собственных векторов T с действительными собственными значениями {μ n } такими, что μ n → 0.
Следствие Для любого компактного самосопряженного оператора T в вещественном или комплексном сепарабельном бесконечномерном гильбертовом пространстве H существует счетно бесконечный ортонормированный базис {f n } в H, состоящий из собственных векторов оператора T, с соответствующими собственными значениями {μ n } ⊂ R, такими, что μ n → 0.
Обсудим сначала конечномерное доказательство. Доказательство спектральной теоремы для эрмитовой матрицы размера n × n зависит от доказательства существования одного собственного вектора x. Как только это сделано, эрмитичность означает, что и линейная оболочка, и ортогональное дополнение к x (размерности n-1) являются инвариантными подпространствами T. Затем желаемый результат получается индукцией для .
Существование собственного вектора можно показать (по крайней мере) двумя альтернативными способами:
Примечание. В конечномерном случае часть первого подхода работает в гораздо большей степени; любая квадратная матрица, не обязательно эрмитова, имеет собственный вектор. Это просто неверно для общих операторов в гильбертовых пространствах. В бесконечных измерениях также непросто обобщить концепцию характеристического полинома.
Спектральная теорема для компактного самосопряженного случая может быть получена аналогично: найти собственный вектор, расширив второй конечномерный аргумент, приведенный выше, а затем применить индукцию. Сначала мы набросаем аргументы в пользу матриц.
Поскольку замкнутая единичная сфера S в R компактна, а f непрерывна, f (S) компактна на вещественной прямой, поэтому f достигает максимума на S на некоторой единице вектор y. По теореме о множителях Лагранжа y удовлетворяет
для некоторого λ. По эрмитовости Ty = λy.
В качестве альтернативы, пусть z ∈ C - любой вектор. Обратите внимание, что если единичный вектор y максимизирует
Рассмотрим функцию:
По расчетам h ′ (0) = 0, т. Е.
Определить:
После некоторой алгебры приведенное выше выражение становится (Re обозначает действительную часть комплексного числа)
Но z произвольно, поэтому Ty - my = 0. Это суть доказательства спектральной теоремы в матричном случае.
Обратите внимание, что в то время как множители Лагранжа обобщаются на бесконечномерный случай, компактность единичной сферы теряется. Здесь полезно предположение о компактности оператора T.
Утверждение Если T - компактный самосопряженный оператор в ненулевом гильбертовом пространстве H и
, то m (T) или −m (T) является собственным значением T.
Если m (T) = 0, то T = 0 с помощью поляризационного тождества , и этот случай ясен. Рассмотрим функцию
Заменяя T на −T, если необходимо, можно считать, что верхняя грань f на замкнутом единичном шаре B ⊂ H равна m (T)>0. Если f достигает своего максимума m (T) на B при некотором единичном векторе y, то по тому же аргументу, который используется для матриц, y является собственным вектором T с соответствующим собственным значением λ = <λy, y>=
По теореме Банаха – Алаоглу и рефлексивности H замкнутый единичный шар B слабо компактен. Кроме того, компактность T означает (см. Выше), что T: X со слабой топологией → X с топологией нормы непрерывно. Из этих двух фактов следует, что f непрерывна на B, снабженном слабой топологией, и поэтому f достигает своего максимума m на B при некотором y ∈ B. По максимальности , что, в свою очередь, означает, что y также максимизирует фактор Рэлея g (x) (см. Выше). Это показывает, что y является собственным вектором T, и завершает доказательство утверждения.
Примечание. Компактность T имеет решающее значение. Вообще говоря, f не обязательно должен быть непрерывным для слабой топологии на единичном шаре B. Например, пусть T - тождественный оператор, который не является компактным, когда H бесконечномерно. Возьмем любую ортонормированную последовательность {y n }. Тогда y n сходится к 0 слабо, но lim f (y n) = 1 ≠ 0 = f (0).
Пусть T - компактный оператор в гильбертовом пространстве H. Конечная (возможно, пустая) или счетно бесконечная ортонормированная последовательность {e n } собственных векторов T с соответствующими ненулевыми собственными значениями, строится по индукции следующим образом. Пусть H 0 = H и T 0 = T. Если m (T 0) = 0, то T = 0 и построение останавливается, не производя никакого собственного вектора. е п. Предположим, что ортонормированные собственные векторы e 0,..., e n - 1 T были найдены. Тогда E n : = span (e 0,..., e n - 1) инвариантно относительно T, и в силу самосопряженности ортогональный дополнение H n к E n является инвариантным подпространством T. Пусть T n обозначает ограничение T на H n. Если m (T n) = 0, то T n = 0, и построение останавливается. В противном случае, согласно утверждению, примененному к T n, существует норма один собственный вектор e n T в H n с соответствующим ненулевым собственным значением λ n = ± m (T n).
Пусть F = (span {e n }), где {e n } - конечная или бесконечная последовательность, построенная индуктивным процессом; в силу самосопряженности F инвариантно относительно T. Пусть S обозначает ограничение T на F. Если процесс был остановлен после конечного числа шагов с последним вектором e m − 1, то F = H m и S = T m = 0 по построению. В бесконечном случае из компактности T и слабой сходимости e n к 0 следует, что Te n = λ nen→ 0, поэтому λ n → 0. Поскольку F содержится в H n для любого n, отсюда следует, что m (S) ≤ m ({T n }) = | λ n | для любого n, следовательно, m (S) = 0. Отсюда снова следует, что S = 0.
Тот факт, что S = 0, означает, что F содержится в ядре T. Наоборот, если x ∈ ker ( T), то в силу самосопряженности x ортогонален любому собственному вектору {e n } с ненулевым собственным значением. Отсюда следует, что F = ker (T) и что {e n } является ортонормированным базисом для ортогонального дополнения ядра T. Можно завершить диагонализацию T, выбрав ортонормированный базис ядро. Это доказывает спектральную теорему.
Более короткое, но более абстрактное доказательство выглядит следующим образом: согласно лемме Цорна, выберите U как максимальное подмножество H со следующими тремя свойствами: все элементы U являются собственными векторами T, они имеют норму один, и любые два различных элемента U ортогональны. Пусть F - ортогональное дополнение к линейной оболочке U. Если F ≠ {0}, это нетривиальное инвариантное подпространство T, и по первоначальному утверждению должен существовать нормальный, один собственный вектор y для T в F. Но тогда U ∪ {y} противоречит максимальности U. Отсюда следует, что F = {0}, следовательно, span (U) плотно в H. Это показывает, что U является ортонормированным базисом H, состоящим из собственных векторов T.
Если T компактно в бесконечномерном гильбертовом пространстве H, то T необратимо, следовательно, σ (T), спектр T, всегда содержит 0. Спектральная теорема показывает, что σ (T) состоит из собственных значений {λ n } T и 0 (если 0 еще не является собственным значением). Множество σ (T) является компактным подмножеством комплексных чисел, а собственные значения плотны в σ (T).
Любую спектральную теорему можно переформулировать в терминах функционального исчисления. В данном контексте мы имеем:
Теорема. Пусть C (σ (T)) обозначает C * -алгебру непрерывных функций на σ (T). Существует единственный изометрический гомоморфизм Φ: C (σ (T)) → L (H) такой, что Φ (1) = I и, если f - тождественная функция f (λ) = λ, то Φ (f) = T Кроме того, σ (f (T)) = f (σ (T)).
Отображение функционального исчисления Φ определяется естественным образом: пусть {e n } будет ортонормированным базисом собственных векторов для H с соответствующими собственными значениями {λ n }; для f ∈ C (σ (T)) оператор Φ (f), диагональный относительно ортонормированного базиса {e n }, определяется положением
для каждого n. Поскольку Φ (f) диагональна относительно ортонормированного базиса, ее норма равна супремуму модуля диагональных коэффициентов,
Остальные свойства Φ легко проверить. Наоборот, любой гомоморфизм Ψ, удовлетворяющий требованиям теоремы, должен совпадать с Φ, когда f - многочлен. По аппроксимационной теореме Вейерштрасса полиномиальные функции плотны в C (σ (T)), и отсюда = Φ. Это показывает, что Φ единственно.
Более общее непрерывное функциональное исчисление может быть определено для любого самосопряженного (или даже нормального, в комплексном случае) ограниченного линейного оператора в гильбертовом пространстве. Компактный случай, описанный здесь, является особенно простым примером этого функционального исчисления.
Рассмотрим гильбертово пространство H (например, конечномерное C ) и коммутирующее множество самосопряженных операторов. Затем при подходящих условиях можно одновременно (унитарно) диагонализовать. То есть существует ортонормированный базис Q, состоящий из общих собственных векторов для операторов, то есть
Лемма. Предположим, что все операторы в компактны. Тогда каждое замкнутое ненулевое -инвариантное подпространство S ⊆ H имеет общий собственный вектор для .
Доказательство. Случай I: все операторы имеют ровно одно собственное значение. Затем возьмем любой единичной длины. Это общий собственный вектор.
Случай II: существует некоторый оператор как минимум с двумя собственными значениями, и пусть . Поскольку T компактно и α не равно нулю, мы имеем - конечномерное (и, следовательно, замкнутое) ненулевое -инвариантное подпространство (поскольку все операторы коммутируют с T, у нас есть для и , что ). В частности, у нас определенно есть Таким образом, мы могли бы в принципе рассуждать по индукции по размерности, получая, что имеет общий собственный вектор для .
Теорема 1. Если все операторы в компактны, то операторы могут быть одновременно (унитарно) диагонализованы.
Доказательство. Следующий набор
частично упорядочен включением. Это явно имеет свойство Zorn. Итак, взяв Q в качестве максимального члена, если Q является базисом для всего гильбертова пространства H, мы закончили. Если бы это было не так, то если бы , легко увидеть, что это было бы -инвариантное нетривиальное замкнутое подпространство; и, таким образом, по лемме выше, в нем будет лежать общий собственный вектор для операторов (обязательно ортогональный Q). Но тогда было бы правильное расширение Q в пределах P ; противоречие с его максимальностью.
Теорема 2. Если есть инъективный компактный оператор в ; тогда операторы можно одновременно (унитарно) диагонализовать.
Доказательство. Исправить компактный инъективный. Тогда согласно спектральной теории компактных симметрических операторов в гильбертовых пространствах:
где - дискретное счетное подмножество положительных действительных чисел, и все собственные подпространства конечномерны. Поскольку коммутирующий набор, у нас все собственные подпространства инвариантны. Поскольку все операторы, ограниченные собственными подпространствами (которые конечномерны), автоматически все компактны, мы можем применить теорему 1 к каждому из них и найти ортонормированные базисы Q σ для . Поскольку T 0 симметрично, мы имеем, что
- (счетное) ортонормированное множество. Кроме того, согласно разложению, которое мы впервые заявили, это основа для H.
Теорема 3. Если H - конечномерное гильбертово пространство и коммутативный набор операторов, каждый из которых диагонализуем; тогда операторы можно одновременно диагонализовать.
Доказательство. Случай I: все операторы имеют ровно одно собственное значение. Тогда подойдет любая база для H.
Случай II: зафиксируйте оператор с как минимум двумя собственными значениями, и пусть , так что - симметричный оператор. Пусть теперь α - собственное значение . Тогда легко увидеть, что оба:
- нетривиальные -инвариантные подпространства. Индукцией по размерности мы получаем, что существуют линейно независимые базисы Q 1, Q 2 для подпространств, которые демонстрируют, что операторы в может быть одновременно диагонализируемым на подпространствах. Тогда ясно, что демонстрирует, что операторы в можно одновременно диагонализовать.
Обратите внимание, что в этом доказательстве нам вообще не приходилось напрямую использовать механизм матриц. Есть и другие версии.
Мы можем усилить сказанное выше для случая, когда все операторы просто коммутируют со своим сопряженным; в этом случае мы убираем термин «ортогональный» из диагонализации. Есть более слабые результаты для операторов, возникающих из представлений Вейля – Петера. Пусть G - фиксированная локально компактная группа Хаусдорфа и (пространство суммируемых с квадратом измеримых функций с относительно единственной масштабной меры Хаара на G). Рассмотрим действие непрерывного сдвига:
Тогда, если G была компактной, то существует единственное разложение H в счетную прямую сумму конечномерных, неприводимых, инвариантных подпространства (по сути, это диагонализация семейства операторов ). Если бы G не был компактным, но был абелевым, то диагонализация не была достигнута, но мы получили бы единственное непрерывное разложение H на одномерные инвариантные подпространства.
Семейство эрмитовых матриц - это собственное подмножество матриц, которые можно диагонализировать унитарно. Матрица M унитарно диагонализуема тогда и только тогда, когда она нормальна, то есть M * M = MM *. Аналогичные утверждения верны для компактных нормальных операторов.
Пусть T компактно и T * T = TT *. Примените декартово разложение к T: определите
Самосопряженные компактные операторы R и J называются действительной и мнимой частями T соответственно. Т компактно означает, что Т *, следовательно, R и J компактны. Более того, из нормальности T следует, что R и J коммутируют. Следовательно, они могут быть одновременно диагонализованы, из чего следует утверждение.
A гипонормальный компактный оператор (в частности, субнормальный оператор ) является нормальным.
Спектр унитарного оператора U лежит на единичной окружности в комплексной плоскости; это может быть весь единичный круг. Однако, если U тождественно плюс компактное возмущение, U имеет только счетный спектр, содержащий 1 и, возможно, конечный набор или последовательность, стремящуюся к 1 на единичной окружности. Точнее, предположим, что U = I + C, где C компактно. Уравнения UU * = U * U = I и C = U - I показывают, что C является нормальным. Спектр C содержит 0 и, возможно, конечное множество или последовательность, стремящуюся к 0. Поскольку U = I + C, спектр U получается сдвигом спектра C на 1.