Альфа-распад

редактировать
Эмиссия альфа-частиц распадающимся радиоактивным атомом Визуальное представление альфа-распада

Альфа-распад или α-распад - это тип радиоактивного распада, при котором атомное ядро ​​ испускает альфа-частицу (ядро гелия) и тем самым преобразуется или распадается 'в другое атомное ядро ​​с массовым числом, уменьшенным на четыре, и атомным номером, уменьшенным на два. Альфа-частица идентична ядру атома гелия-4, которое состоит из двух протонов и двух нейтронов. Он имеет заряд +2 e и массу 4 u. Например, уран-238 распадается с образованием тория-234. Альфа-частицы имеют заряд +2 e, но поскольку ядерное уравнение описывает ядерную реакцию без учета электронов - соглашение, которое не подразумевает, что ядра обязательно находятся в нейтральных атомах - заряд обычно не отображается. Альфа-распад обычно происходит в самых тяжелых нуклидах. Теоретически это может происходить только в ядрах несколько более тяжелых, чем никель (элемент 28), где общая энергия связи на нуклон больше не является минимальной, а нуклиды поэтому неустойчивы по отношению к процессам типа спонтанного деления. На практике этот способ распада наблюдался только в нуклидах, значительно более тяжелых, чем никель, причем самыми легкими из известных альфа-излучателей являются легчайшие изотопы (массовые числа 104–109) теллура ( элемент 52). Однако в исключительных случаях бериллий-8 распадается на две альфа-частицы. Альфа-распад на сегодняшний день является наиболее распространенной формой кластерного распада, когда родительский атом выбрасывает определенную дочернюю совокупность нуклонов, оставляя после себя другой определенный продукт. Это наиболее распространенная форма из-за сочетания чрезвычайно высокой энергии связи ядра и относительно небольшой массы альфа-частицы. Как и другие распады кластеров, альфа-распад - это, по сути, процесс квантового туннелирования. В отличие от бета-распада, он регулируется взаимодействием между ядерной силой и электромагнитной силой. Альфа-частицы имеют типичную кинетическую энергию 5 МэВ (или ≈ 0,13% от их полной энергии, 110 ТДж / кг) и скорость около 15 000 000 м / с, или 5% от скорость света. Существует удивительно небольшое изменение этой энергии из-за сильной зависимости периода полураспада этого процесса от произведенной энергии. Из-за их относительно большой массы, электрического заряда +2 e и относительно низкой скорости альфа-частицы с большой вероятностью будут взаимодействовать с другими атомами и терять свою энергию, а их поступательное движение может быть остановлено несколькими сантиметрами воздуха.. Примерно 99% гелия, производимого на Земле, является результатом альфа-распада подземных отложений минералов, содержащих уран или торий. Гелий выносится на поверхность как побочный продукт добычи природного газа.

Содержание
  • 1 История
  • 2 Механизм
  • 3 Использование
  • 4 Токсичность
  • 5 Ссылки
  • 6 Примечания
  • 7 Внешние ссылки
История

Альфа-частицы были впервые описаны в исследованиях радиоактивности Эрнестом Резерфордом в 1899 году, а к 1907 году они были идентифицированы как ионы He. К 1928 году Джордж Гамов решил теорию альфа-распада через туннелирование. Альфа-частица захватывается ядром в потенциальной яме. Классически это запрещено убегать, но согласно (тогда) недавно открытым принципам квантовой механики, у этого есть крошечная (но отличная от нуля) вероятность «туннелирования » через барьер и появляющийся с другой стороны, чтобы покинуть ядро. Гамов решил модельный потенциал ядра и вывел из первых принципов связь между периодом полураспада распада и энергией излучения, которая была ранее обнаружена эмпирически и известна как закон Гейгера – Наттолла.

Механизм

ядерная сила, удерживающая атомное ядро ​​вместе, очень сильна, в целом намного сильнее, чем отталкивающие электромагнитные силы между протонами. Однако ядерное взаимодействие также является короткодействующим, его сила быстро падает за пределы примерно 1 фемтометр, в то время как электромагнитная сила имеет неограниченный диапазон. Таким образом, сила притяжения ядерной силы, удерживающей ядро ​​вместе, пропорциональна количеству нуклонов, но полная разрушающая электромагнитная сила, пытающаяся разорвать ядро ​​на части, примерно пропорциональна квадрату его атомного номера. Ядро с 210 или более нуклонами настолько велико, что сильная ядерная сила, удерживающая его вместе, едва ли может уравновесить электромагнитное отталкивание между содержащимися в нем протонами. В таких ядрах происходит альфа-распад как средство повышения стабильности за счет уменьшения размера.

Любопытно, почему альфа-частицы, ядра гелия, должны преимущественно испускаться, а не другие частицы, такие как один протон или нейтрон или другие атомные ядра. Частично причина - высокая энергия связи альфа-частицы, что означает, что ее масса меньше суммы масс двух протонов и двух нейтронов. Это увеличивает энергию распада. Вычисление полной энергии дезинтеграции, заданной уравнением

E = (mi - mf - mp) c 2 {\ displaystyle E = (m _ {\ text {i}} - m _ {\ text {f}} - m _ {\ текст {p}}) c ^ {2}}{\ displaystyle E = (m _ {\ text {i}} - m _ {\ text {f} } -m _ {\ text {p}}) c ^ {2}}

где mi {\ displaystyle m _ {\ text {i}}}{\ displaystyle m _ {\ text {i}}} - начальная масса ядра, mf {\ displaystyle m _ {\ text {f}}}{\ displaystyle m _ {\ text {f}}} - масса ядра после выброса частицы, а mp {\ displaystyle m _ {\ text {p}}}m_ \ text {p} - это масса испускаемой частицы, обнаруживается, что в некоторых случаях она положительна, и поэтому возможно испускание альфа-частиц, тогда как для других режимов распада потребуется добавление энергии. Например, выполнение расчета для урана-232 показывает, что испускание альфа-частиц дает энергию 5,4 МэВ, в то время как для одного испускания протона требуется 6,1 МэВ. Большая часть энергии распада становится кинетической энергией самой альфа-частицы, хотя для сохранения сохранения импульса часть энергии идет на отдачу самого ядра (см. Атомная отдача ). Однако, поскольку массовые числа большинства альфа-излучающих радиоизотопов превышают 210, что намного больше, чем массовое число альфа-частицы (4), доля энергии, идущая на отдачу ядра, обычно довольно мала, менее 2%.

Эти энергии распада, однако, существенно меньше, чем потенциальный барьер, создаваемый ядерной силой, которая предотвращает улетание альфа-частицы. Энергия, необходимая для переноса альфа-частицы из бесконечности в точку, близкую к ядру, за пределами диапазона действия ядерных сил, как правило, находится в диапазоне примерно 25 МэВ. Альфа-частица может рассматриваться как находящаяся внутри потенциального барьера, стенки которого на 25 МэВ выше потенциала на бесконечности. Однако энергия распада альфа-частиц только на 4–9 МэВ превышает потенциал на бесконечности, что намного меньше энергии, необходимой для выхода.

Квантовая механика, однако, позволяет альфа-частице убегать через квантовое туннелирование. Теория квантового туннелирования альфа-распада, независимо разработанная Джорджем Гамовым и Рональдом Уилфредом Герни и Эдвардом Кондоном в 1928 году, была провозглашена очень ярким подтверждением квантовой теории. По сути, альфа-частица выходит из ядра не за счет приобретения энергии, достаточной для прохождения через ограничивающую ее стенку, а за счет туннелирования через стенку. Гурни и Кондон сделали следующее наблюдение в своей статье по этому поводу:

До сих пор было необходимо постулировать некую особую произвольную «нестабильность» ядра, но в следующем примечании указывается, что распад является естественным следствием законы квантовой механики без какой-либо специальной гипотезы... Много было написано о взрывной силе, с которой α-частица выбрасывается со своего места в ядре. Но из процесса, изображенного выше, можно было бы сказать, что α-частица почти незаметно ускользает.

Теория предполагает, что альфа-частица может считаться независимой частицей в ядре, которое находится в постоянном движении, но удерживается внутри ядра. ядерными силами. При каждом столкновении с потенциальным барьером ядерной силы существует небольшая ненулевая вероятность того, что она туннелирует свой выход. Альфа-частица со скоростью 1,5 × 10 м / с при диаметре ядра приблизительно 10 м будет сталкиваться с барьером более 10 раз в секунду. Однако, если вероятность ускользания при каждом столкновении очень мала, период полураспада радиоизотопа будет очень большим, так как это время, необходимое для того, чтобы общая вероятность ускользания достигла 50%. В качестве крайнего примера, период полураспада изотопа висмут-209 составляет 2,01 x 10 лет.

Изотопы в стабильных изобарах бета-распада, которые также стабильны в отношении двойного бета-распада с массовым числом A = 5, A = 8, 143 ≤ A ≤ 155, 160 ≤ A ≤ 162 и A ≥ 165 предположительно подвергаются альфа-распаду. Все остальные массовые числа (изобары ) имеют ровно один теоретически стабильный нуклид ). Те, у кого масса 5, распадаются на гелий-4 и протон или нейтрон, а те, у которых масса 8, распадаются на два ядра гелия-4; их периоды полураспада (гелий-5, литий-5 и бериллий-8 ) очень короткие, в отличие от периодов полураспада всех других таких нуклидов с A ≤ 209, которые очень длинные. (Такие нуклиды с A ≤ 209 являются первичными нуклидами за исключением Sm.)

Детальное рассмотрение теории приводит к уравнению, связывающему период полураспада радиоизотопа с энергией распада его альфа-частицы, теоретический вывод эмпирического закона Гейгера – Наттолла.

Использует

Америций-241, альфа-излучатель, используется в детекторах дыма. Альфа-частицы ионизируют воздух в открытой ионной камере, и небольшой ток протекает через ионизированный воздух. Частицы дыма от огня, попадающие в камеру, уменьшают силу тока, вызывая тревогу дымового извещателя.

Альфа-распад может обеспечить безопасный источник питания для радиоизотопных термоэлектрических генераторов, используемых для космических зондов и искусственных кардиостимуляторов. От альфа-распада гораздо легче защитить себя, чем от других форм радиоактивного распада.

В нейтрализаторах обычно используется полоний-210, альфа-излучатель, для ионизации воздуха, позволяя «статическому электричеству» рассеиваться быстрее.

Токсичность

Сильно заряженные и тяжелые альфа-частицы теряют свою энергию в несколько МэВ в небольшом объеме материала вместе с очень короткой средней длиной свободного пробега. Это увеличивает вероятность двухцепочечных разрывов ДНК в случаях внутреннего загрязнения при проглатывании, вдыхании, инъекции или введении через кожу. В противном случае прикосновение к источнику альфа-излучения обычно не вредно, так как альфа-частицы эффективно экранируются несколькими сантиметрами воздуха, листом бумаги или тонким слоем мертвых клеток кожи, которые составляют эпидермис ; однако многие альфа-источники также сопровождаются бета-излучающими дочерними радиоизлучениями, и оба часто сопровождаются излучением гамма-фотонов.

Относительная биологическая эффективность (ОБЭ) количественно определяет способность излучения вызывать определенные биологические эффекты, в частности, рак или гибель клеток, для эквивалентного радиационного воздействия. Альфа-излучение имеет высокий коэффициент линейной передачи энергии (ЛПЭ), который составляет примерно одну ионизацию молекулы / атома на каждые ангстрем пути альфа-частицы. RBE было установлено на уровне 20 для альфа-излучения различными правительственными постановлениями. RBE устанавливается на 10 для нейтронного облучения и на 1 для бета-излучения и ионизирующих фотонов.

Однако отдача родительского ядра (альфа-отдача) дает ему значительное количество энергии, что также вызывает ионизационные повреждения (см. ионизирующее излучение ). Эта энергия примерно равна весу альфа (4 u ), деленному на вес родительского элемента (обычно около 200 u), умноженному на общую энергию альфа. По некоторым оценкам, это может объяснить большую часть внутреннего радиационного повреждения, поскольку ядро ​​отдачи является частью атома, который намного больше, чем альфа-частица, и вызывает очень плотный след ионизации; атом обычно представляет собой тяжелый металл, который предпочтительно собирается на хромосомах. В некоторых исследованиях это привело к тому, что RBE приблизилась к 1000 вместо значения, используемого в правительственных постановлениях.

Наибольший естественный вклад в дозу облучения населения вносит радон, радиоактивный газ природного происхождения, обнаруженный в почве и горных породах. При вдыхании газа некоторые частицы радона могут прикрепиться к внутренней оболочке легких. Эти частицы продолжают распадаться, испуская альфа-частицы, которые могут повредить клетки легочной ткани. Смерть Марии Кюри в возрасте 66 лет от апластической анемии, вероятно, была вызвана длительным воздействием высоких доз ионизирующего излучения, но неясно, было ли это связано с альфа-излучением или X -лучей. Кюри много работал с радием, который распадается на радон, а также с другими радиоактивными материалами, излучающими бета и гамма-лучи. Однако Кюри также работала с неэкранированными рентгеновскими трубками во время Первой мировой войны, и анализ ее скелета во время перезахоронения показал относительно низкий уровень радиоизотопной нагрузки.

Считается, что убийство российского диссидента Александра Литвиненко в результате радиационного отравления в 2006 году было совершено с помощью полония-210, альфа эмиттер.

Ссылки
Примечания
Внешние ссылки
Последняя правка сделана 2021-06-11 02:05:12
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте