Распад кластера

Ядерный распад, при котором атомное ядро ​​испускает небольшой кластер нейтронов и протонов

Распад кластера, также называемый радиоактивность тяжелых частиц или радиоактивность тяжелых ионов, это редкий тип ядерного распада, при котором атомное ядро ​​испускает небольшой «кластер» из нейтронов и протонов., больше, чем в альфа-частице, но меньше, чем в типичном двоичном осколке деления. Тройное деление на три фрагмента также дает продукты размером с кластер. Потеря протонов из родительского ядра превращает его в ядро ​​другого элемента, дочернего, с массовым числом Ad= A - A e и атомным номером Zd= Z - Z e, где A e = N e + Z e. Например:

. 88Ra. →. 6C. +. 82Pb.

Этот тип редкой моды распада наблюдался в радиоизотопах, которые распадаются преимущественно с альфа-излучением, и он встречается только в небольшом проценте распадов для всех таких изотопов..

Коэффициент ветвления относительно альфа-распада довольно невелик (см. Таблицу ниже).

$B\; =\; T\; a\; /\; T\; c\; \{\backslash \; displaystyle\; B\; =\; T\_\; \{a\}\; /\; T\_\; \{c\}\}$

Taи T c - периоды полураспада родительского ядра относительно альфа-распада и кластерная радиоактивность соответственно.

Распад кластера, как и альфа-распад, представляет собой процесс квантового туннелирования: для того, чтобы испускаться, кластер должен преодолеть потенциальный барьер. Этот процесс отличается от более случайного ядерного распада, который предшествует испусканию легких фрагментов в тройном делении, которое может быть результатом ядерной реакции, но также может быть типом спонтанного радиоактивный распад в определенных нуклидах, демонстрирующий, что подводимая энергия не обязательно требуется для деления, которое механически остается принципиально другим процессом.

Теоретически любое ядро ​​с Z>40, для которого выделенная энергия (величина Q) является положительной величиной, может быть кластером-эмиттером. На практике наблюдения строго ограничены ограничениями, налагаемыми доступными в настоящее время экспериментальными методами, которые требуют достаточно короткого периода полураспада, T c< 10 s, and a sufficiently large branching ratio B>10.

При отсутствии потерь энергии на деформацию и возбуждение осколков, как в явлениях холодного деления или в альфа-распаде, полная кинетическая энергия равна значению Q и делится между частицы обратно пропорциональны их массам, как того требует сохранение количества движения

$E\; k\; =\; QA\; d\; /\; A\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{k\}\; =\; QA\_\; \{d\}\; /\; A\}$

где A d - массовое число дочернего элемента, A d = A - A e.

Распад кластера существует в промежуточном положении между альфа-распадом (в котором ядро ​​выделяет He ядро) и спонтанное деление, при котором тяжелое ядро ​​распадается на два (или более) больших фрагмента и определенное количество нейтронов. Спонтанное деление заканчивается вероятностным распределением дочерних продуктов, что отличает его от распада кластера. При кластерном распаде для данного радиоизотопа испускаемая частица является легким ядром, и метод распада всегда испускает эту же частицу. Для более тяжелых излучаемых кластеров в остальном практически нет качественной разницы между распадом кластера и спонтанным холодным делением.

• 1 История
• 2 Теория
• 3 Эксперименты
• 4 Тонкая структура
• 5 Ссылки
• 6 Внешние ссылки

Первая информация о атомное ядро ​​было получено в начале 20 века при изучении радиоактивности. В течение длительного периода времени были известны только три вида ядерных режимов распада (альфа, бета и гамма ). Они иллюстрируют три фундаментальных взаимодействия в природе: сильное, слабое и электромагнитное. Спонтанное деление стало лучше изучаться вскоре после его открытия в 1940 году Константином Петржаком и Георгием Флёровым, поскольку деление вызвано как военными, так и мирными приложениями. Это было обнаружено около 1939 года Отто Ханом, Лизой Мейтнер и Фрицем Штрассманном.

. Есть много других видов радиоактивности, например кластерный распад, распад протона, различные режимы бета-задержки распада (p, 2p, 3p, n, 2n, 3n, 4n, d, t, alpha, f), изомеры деления, частица, сопровождаемая (тройным) делением и т. д. Высота потенциального барьера, в основном кулоновского характера, для испускания заряженных частиц намного превышает наблюдаемую кинетическую энергию вылетающих частиц. Спонтанный распад можно объяснить только квантовым туннелированием аналогично первому применению квантовой механики к ядрам, данному Г. Гамовым для альфа-распада.

«В 1980 году А. Сандулеску, Д. Н. Поэнару и В. Грейнер описали расчеты, указывающие на возможность нового типа распада тяжелых ядер, промежуточных между альфа-распадом и спонтанным делением. Первым наблюдением радиоактивности тяжелых ионов было наблюдение 30 МэВ, излучение углерода-14 из радия-223, сделанное Х. Дж. Роузом и Г. А. Джонсом в 1984 г. "

Обычно теория объясняет уже экспериментально наблюдаемое явление. Распад кластера - один из редких примеров явлений, предсказанных до экспериментального открытия. Теоретические предсказания были сделаны в 1980 году, за четыре года до экспериментального открытия.

Были использованы четыре теоретических подхода: теория фрагментации путем решения уравнения Шредингера с массовой асимметрией в качестве переменной для получения массового распределения осколков; расчеты проницаемости аналогичны тем, которые используются в традиционной теории альфа-распада и суперсимметричных моделях деления, численных (NuSAF) и аналитических (ASAF). Суперсимметричные модели деления основаны на макроскопически-микроскопическом подходе с использованием энергий уровней асимметричной двухцентровой оболочечной модели в качестве входных данных для оболочечных и парных поправок. Для расчета макроскопической энергии деформации использовались либо модель жидкой капли, либо модель Юкавы плюс экспоненциальная, расширенная до различных соотношений заряда к массе.

Теория проницаемости предсказала восемь мод распада: C, Ne, Mg, Si, Ar и Ca от следующих родительских ядер: Ra, Th, U, Pu, Cm, Cf, Fm и No.

Первый экспериментальный отчет был опубликован в 1984 году, когда физики Оксфордского университета обнаружили, что Ra испускает одно ядро ​​C из каждых миллиардов (10) распадов посредством альфа-излучения.

Квантовое туннелирование может быть рассчитано либо путем расширения теории деления на большую массовую асимметрию, либо с помощью более тяжелой испускаемой частицы из теории альфа-распада.

И деление, и альфа-подобные подходы могут выражать константу распада $\lambda \; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; lambda\}$= ln 2 / T c как произведение трех зависящих от модели величин

$\lambda \; =\; \nu \; SP\; s\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; lambda\; =\; \backslash \; nu\; SP\_\; \{s\}\}$

где $\nu \; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nu\}$- частота атак на барьер в секунду, S - вероятность преформации кластера на ядерной поверхности, а P s - проницаемость внешнего барьера. В альфа-подобных теориях S представляет собой интеграл перекрытия волновой функции трех партнеров (родительского, дочернего и излучаемого кластера). В теории деления вероятность преформации - это проницаемость внутренней части барьера от начальной точки поворота R i до точки касания R t. Очень часто он рассчитывается с использованием приближения Вентцеля-Крамерса-Бриллюэна (ВКБ).

Очень большое количество, порядка 10, комбинаций родительско-испускаемых кластеров рассматривалось в систематическом поиске новых мод распада. Большой объем вычислений может быть выполнен за разумное время с использованием модели ASAF, разработанной Дорином Н. Поенару, Уолтером Грейнером и др. Эта модель была первой, которая использовалась для предсказания измеримых величин распада кластеров. Было предсказано более 150 режимов распада кластеров до того, как были опубликованы какие-либо другие расчеты периодов полураспада. Были опубликованы исчерпывающие таблицы периодов полураспада, коэффициентов ветвления и кинетических энергий, например. Потенциальные формы барьеров, подобные тем, которые рассматриваются в модели ASAF, были рассчитаны с помощью макроскопического микроскопа.

Ранее было показано, что даже альфа-распад может рассматриваться как частный случай холодного деления. Модель ASAF может использоваться для единообразного описания холодного альфа-распада, распада кластера и холодного деления (см. Рисунок 6.7, стр. 287 в [2]).

Можно получить с хорошим приближением одну универсальную кривую (UNIV) для любого типа режима распада кластера с массовым числом Ae, включая альфа-распад

$log\; \; T\; =\; -\; log\; \; P\; s\; -\; 22,169\; +\; 0,598\; (A\; e\; -\; 1)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; log\; T\; =\; -\; \backslash \; log\; P\_\; \{s\}\; -22,169\; +\; 0,598\; (A\_\; \{e\}\; -1)\}$

В логарифмическом масштабе уравнение log T = f (log P s) представляет собой одну прямую линию, которую можно удобно использовать для оценки периода полураспада. Единая универсальная кривая для режимов альфа-распада и кластерного распада получается выражением log T + log S = f (log P s). Экспериментальные данные по распаду кластера в трех группах родительских ядер четно-четный, четно-нечетный и нечетно-четный воспроизводятся с сопоставимой точностью с помощью обоих типов универсальных кривых, подобных делению UNIV и UDL, полученных с использованием альфа-подобной R-матрицы. теория.

Чтобы найти высвобожденную энергию

$Q\; =\; [M\; -\; (M\; d\; +\; M\; e)]\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; =\; [M-\; (M\_\; \{d\}\; +\; M\_\; \{e\})\; ]\; c\; ^\; \{2\}\}$

можно использовать компиляцию измеренных масс M, M d и M e родительского, дочернего и испущенного ядер, c равно скорость света. Избыток массы преобразуется в энергию по формуле Эйнштейна E = mc.

Основная экспериментальная трудность при наблюдении распада кластера связана с необходимостью идентифицировать несколько редких событий на фоне альфа-частиц. Экспериментально определенными величинами являются частичный период полураспада T c и кинетическая энергия испускаемого кластера E k. Также существует необходимость идентифицировать испускаемую частицу.

Обнаружение излучений основано на их взаимодействии с веществом, которое в основном приводит к ионизации. Используя полупроводниковый телескоп и обычную электронику для идентификации ионов C, эксперимент Роуза и Джонса длился около шести месяцев, чтобы получить 11 полезных событий.

С современными магнитными спектрометрами (SOLENO и Enge-split pole) в Национальной лаборатории Орсе и Аргонн (см. Главу 7 в [2], стр. 188–204), можно использовать очень сильный источник, так что результаты были получены в течение нескольких часов.

Твердотельные ядерные трековые детекторы (SSNTD), нечувствительные к альфа-частицам, и магнитные спектрометры, в которых альфа-частицы отклоняются сильным магнитным полем, были использованы для преодоления этой трудности. SSNTD дешевы и удобны, но для них требуется химическое травление и сканирование под микроскопом.

Ключевую роль в экспериментах по модам распада кластеров, проведенных в Беркли, Орсе, Дубне и Милане, сыграли П. Бьюфорд Прайс, Курбан-байрам, Мишель Юссоннуа, Светлана Третьякова, А.А. Оглоблин, Роберто Бонетти и их коллеги. коллеги.

Основная область из 20 излучателей, экспериментально наблюдаемых до 2010 г., находится выше Z = 86: Fr, Ra, Ac, Th, Па, U, Pu и Cm. Только верхние пределы могли быть обнаружены в следующих случаях: C-распад Ba, N-распад Ac, O-распад Th, Ne-распад Th и U, Mg-распад U, Mg-распад Np и Si-распад Pu и Ам.

Некоторые из кластерных излучателей являются членами трех естественных радиоактивных семейств. Остальные должны возникать в результате ядерных реакций. До настоящего времени нечетно-нечетный излучатель не наблюдался.

Из многих режимов распада с периодами полураспада и коэффициентами ветвления относительно альфа-распада, предсказанными с помощью аналитической модели суперсимметричного деления (ASAF), следующие 11 были экспериментально подтверждены: C, O, F, Ne, Mg, и Si. Экспериментальные данные хорошо согласуются с предсказанными значениями. Можно увидеть сильный оболочечный эффект: как правило, наименьшее значение периода полураспада достигается, когда дочернее ядро ​​имеет магическое число нейтронов (N d = 126) и / или протонов (Z d = 82).

Известные выбросы кластеров на 2010 год следующие:

Изотоп	Выброшенная частица	Коэффициент ветвления	log T (s)	Q ( МэВ)
Ba	C	< 3.4×10	>4,10	18,985
Fr	C	8,14 × 10	14,52	31,290
Ra	C	1,15 × 10	13,39	32,394
Ra	C	3,7 × 10	11,01	33,049
Ra	C	8,9 × 10	15,04	31,829
Ra	C	4,3 × 10	15,86	30,535
Ac	C	3,2 × 10	12,96	33,064
Ac	C	4,5 × 10	17,28	30,476
Ra	C	3,2 × 10	21,19	28,196
Th	O	1,13 × 10	20,72	44,723
Th	Ne	5,6 × 10	24,61	57,758
Pa	F	9,97 × 10	26,02	51,844
	Ne	1,34 × 10	22,88	60,408
U	Ne	9,16 × 10	20,40	62,309
	Mg	< 1.18×10	>22,26	74,318
U	Ne	7,2 × 10	24,84	60,484
	Ne			60,776
	Mg	<1.3×10	>27,59	74,224
U	Mg	1,38 × 10	25,14	74,108
	Ne	9,9 × 10	25,88	58,825
	Ne			59,465
U	Ne	8,06 × 10	27,42	57,361
	Ne			57,756
	Mg	< 1.8×10	>28,09	72,162
	Mg			72,535
U	Ne	< 9.2×10	>25,90	55,944
	Ne			56,753
	Mg	2 × 10	27,58	70,560
	Mg			72,299
Pu	Mg	2,7 × 10	21,52	79,668
Np	Mg	< 1.8×10	>27,57	74,814
Pu	Si	1,38 × 10	25,27	91,188
	Mg	5,62 × 10	25,70	75,910
	Mg			76,822
Pu	Si	< 6×10	>25,52	91,026
Am	Si	< 7.4×10	>25,26	93,923
Cm	Si	1 × 10	23,15	96,508

Тонкая структура С-радиоактивности Ra была впервые обсуждена М. Грейнером и В. Шейдом в 1986 году. Сверхпроводящий спектрометр SOLENO от IPN Orsay используется с 1984 года для идентификации кластеров С, испускаемых ядрами Ra. Более того, с его помощью была обнаружена тонкая структура, наблюдая переходы в возбужденные состояния дочернего элемента. Переход с возбужденным состоянием C, предсказанный в [5]. еще не наблюдалось.

Удивительно, но экспериментаторы наблюдали переход в первое возбужденное состояние дочери, более сильное, чем переход в основное состояние. Переход благоприятен, если несвязанный нуклон остается в одном и том же состоянии как в родительском, так и в дочернем ядрах. В противном случае различие в структуре ядер приводит к большим затруднениям.

Интерпретация подтвердилась: основная сферическая составляющая деформированной родительской волновой функции имеет характер i 11/2, т.е. основная составляющая сферическая.

• Национальный центр ядерных данных