Ядерная сила

редактировать
Эта статья о силе, которая удерживает вместе нуклоны в ядре. О силе, которая удерживает кварки в нуклоне, также называемой сильным ядерным взаимодействием, см. Сильное взаимодействие. Не следует путать со слабой ядерной силой.
Сила (в единицах 10 000 Н) между двумя нуклонами как функция расстояния, вычисленная из потенциала Рейда (1968). Спины нейтрона и протона выровнены, и они находятся в состоянии углового момента S. Сила притяжения (отрицательная) имеет максимум на расстоянии около 1 фм при силе около 25000 Н. Частицы, находящиеся намного ближе, чем на расстоянии 0,8 фм, испытывают большую отталкивающую (положительную) силу. Частицы, разделенные расстоянием более 1 фм, все еще притягиваются (потенциал Юкавы), но сила падает как экспоненциальная функция от расстояния. Соответствующая потенциальная энергия (в единицах МэВ) двух нуклонов как функция расстояния, вычисленная из потенциала Рейда. Потенциальная яма минимальна на расстоянии около 0,8 фм. С этим потенциалом нуклоны могут быть связаны с отрицательной «энергией связи».

Ядерная сила (или взаимодействие нуклон-нуклон, остаточная большая сила, или, исторически, сильная ядерная сила) является силой, которая действует между протонами и нейтронов с атомами. На нейтроны и протоны, оба нуклона, ядерная сила действует почти одинаково. Поскольку протоны имеют заряд +1  е, они испытывают электрическую силу, которая имеет тенденцию раздвигать их, но на коротких дистанциях ядерная сила притяжения достаточно сильна, чтобы преодолеть электромагнитную силу. Ядерная сила связывает нуклоны в атомные ядра.

Ядерное взаимодействие сильно притягивает нуклоны на расстояниях примерно в 1  фемтометр (фм, или 1,0 × 10 -15 метров ), но оно быстро уменьшается до незначительности на расстояниях, превышающих примерно 2,5 фм. На расстояниях менее 0,7 фм ядерная сила становится отталкивающей. Этот компонент отталкивания отвечает за физический размер ядер, поскольку нуклоны не могут подойти ближе, чем позволяет сила. Для сравнения: размер атома, измеренный в ангстремах (Å, или 1,0 × 10 -10 м), на пять порядков больше. Однако ядерная сила не проста, поскольку она зависит от спинов нуклонов, имеет тензорную составляющую и может зависеть от относительного импульса нуклонов.

Ядерная сила играет важную роль в хранении энергии, которая используется в ядерной энергетике и ядерном оружии. Требуется работа (энергия), чтобы объединить заряженные протоны против их электрического отталкивания. Эта энергия сохраняется, когда протоны и нейтроны связываются ядерной силой с образованием ядра. Масса ядра меньше суммы индивидуальных масс протонов и нейтронов. Разница в массах известна как дефект массы, который можно выразить как эквивалент энергии. Энергия высвобождается, когда тяжелое ядро ​​распадается на два или более более легких ядра. Эта энергия представляет собой потенциальную электромагнитную энергию, которая высвобождается, когда ядерная сила больше не удерживает заряженные ядерные фрагменты вместе.

Количественное описание ядерной силы основывается на уравнениях, которые частично являются эмпирическими. Эти уравнения моделируют межнуклонные потенциальные энергии или потенциалы. (Как правило, силы внутри системы частиц можно более просто смоделировать, описав потенциальную энергию системы; отрицательный градиент потенциала равен векторной силе.) Константы для уравнений являются феноменологическими, то есть определяются путем подбора уравнения к экспериментальным данным. Межнуклонные потенциалы пытаются описать свойства нуклон-нуклонного взаимодействия. После определения любой заданный потенциал можно использовать, например, в уравнении Шредингера для определения квантово-механических свойств системы нуклонов.

Открытие нейтрона в 1932 году показало, что атомные ядра были сделаны из протонов и нейтронов, удерживаемых вместе с помощью силы притяжения. К 1935 году считалось, что ядерная сила передается частицами, называемыми мезонами. Это теоретическое развитие включало описание потенциала Юкавы, раннего примера ядерного потенциала. Пионы, соответствующие предсказанию, были обнаружены экспериментально в 1947 году. К 1970-м годам была разработана кварковая модель, согласно которой мезоны и нуклоны рассматривались как состоящие из кварков и глюонов. Согласно этой новой модели, ядерное взаимодействие, возникающее в результате обмена мезонами между соседними нуклонами, является остаточным эффектом сильного взаимодействия.

СОДЕРЖАНИЕ

  • 1 Описание
    • 1.1 Напряженность поля
    • 1.2 Ядерная привязка
  • 2 История
  • 3 Ядерное взаимодействие как остаток сильного взаимодействия
  • 4 Нуклон-нуклонные потенциалы
    • 4.1 От нуклонов к ядрам
    • 4.2 Ядерный потенциал
  • 5 См. Также
  • 6 Ссылки
  • 7 Библиография
  • 8 Дальнейшее чтение

Описание

Хотя ядерная сила обычно связана с нуклонами, в более общем смысле эта сила ощущается между адронами или частицами, состоящими из кварков. При малых расстояниях между нуклонами (менее ~ 0,7 фм между их центрами, в зависимости от выравнивания спинов) сила становится отталкивающей, что удерживает нуклоны на определенном среднем расстоянии. Для идентичных нуклонов (например, двух нейтронов или двух протонов) это отталкивание возникает из-за запретительной силы Паули. Отталкивание Паули также происходит между кварками одного аромата от разных нуклонов (протона и нейтрона).

Напряженность поля

На расстояниях больше 0,7 фм сила притяжения между выровненными по спину нуклонами становится максимальной на расстоянии между центрами около 0,9 фм. За пределами этого расстояния сила экспоненциально падает, до тех пор, пока расстояние не превышает 2,0 фм, сила незначительна. Нуклоны имеют радиус около 0,8 фм.

На коротких расстояниях (менее 1,7 фм или около того) ядерная сила притяжения сильнее кулоновской силы отталкивания между протонами; таким образом он преодолевает отталкивание протонов внутри ядра. Однако кулоновская сила между протонами имеет гораздо больший диапазон, поскольку она изменяется как обратный квадрат разделения зарядов, и кулоновское отталкивание, таким образом, становится единственной значительной силой между протонами, когда их разделение превышает примерно 2–2,5 фм.

Ядерная сила имеет компонент, зависящий от спина. Эта сила сильнее для частиц с выровненными спинами, чем для частиц со смещенными спинами. Если две частицы одинаковы, например, два нейтрона или два протона, силы недостаточно, чтобы связать частицы, поскольку векторы спина двух частиц одного типа должны указывать в противоположных направлениях, когда частицы находятся рядом друг с другом и (за исключением спина) в том же квантовом состоянии. Это требование для фермионов проистекает из принципа исключения Паули. Для фермионных частиц разных типов, таких как протон и нейтрон, частицы могут быть близки друг к другу и иметь выровненные спины без нарушения принципа исключения Паули, и ядерная сила может связывать их (в данном случае в дейтрон ), поскольку ядерная сила намного сильнее для ориентированных по спину частиц. Но если спины частиц анти-выровнены, ядерная сила слишком слаба, чтобы связывать их, даже если они разных типов.

Ядерная сила также имеет тензорную составляющую, которая зависит от взаимодействия между спинами нуклонов и углового момента нуклонов, что приводит к деформации простой сферической формы.

Ядерная привязка

Чтобы разобрать ядро ​​на несвязанные протоны и нейтроны, требуется работа против ядерной силы. И наоборот, энергия высвобождается, когда ядро ​​создается из свободных нуклонов или других ядер: энергия связи ядра. Из -за эквивалентности массы и энергии (то есть формулы Эйнштейна E = mc 2) высвобождение этой энергии приводит к тому, что масса ядра становится меньше, чем полная масса отдельных нуклонов, что приводит к так называемому «дефекту массы».

Ядерная сила почти не зависит от того, являются ли нуклоны нейтронами или протонами. Это свойство называется независимостью от заряда. Сила зависит от того, параллельны ли спины нуклонов или антипараллельны, поскольку она имеет нецентральную или тензорную составляющую. Эта часть силы не сохраняет орбитальный угловой момент, который под действием центральных сил сохраняется.

Симметрия, приводящая к сильному взаимодействию, предложенная Вернером Гейзенбергом, заключается в том, что протоны и нейтроны идентичны во всех отношениях, кроме их заряда. Это не совсем так, потому что нейтроны немного тяжелее, но это приблизительная симметрия. Таким образом, протоны и нейтроны рассматриваются как одна и та же частица, но с разными изоспиновыми квантовыми числами; Обычно протон имеет изоспин вверх, а нейтрон - изоспин вниз. Сильная сила инвариантна относительно преобразований изоспина SU (2), так же как другие взаимодействия между частицами инвариантны относительно преобразований собственного спина SU (2). Другими словами, оба изоспиновые и внутренние спиновые преобразования изоморфна с группой симметрии SU (2). Сильные притяжения возникают только тогда, когда полный изоспин набора взаимодействующих частиц равен 0, что подтверждается экспериментом.

Наше понимание ядерной силы получено в результате экспериментов по рассеянию и энергии связи легких ядер.

Упрощенная диаграмма Фейнман сильного протона - нейтронное взаимодействие, опосредованное виртуальным нейтральный пион. Время идет слева направо.

Ядерная сила возникает за счет обмена виртуальными легкими мезонами, такими как виртуальные пионы, а также двумя типами виртуальных мезонов со спином ( векторные мезоны ), ро-мезонами и омега-мезонами. Векторные мезоны объясняют спин-зависимость ядерной силы в этой «виртуальной мезонной» картине.

Ядерное взаимодействие отличается от того, что исторически было известно как слабое ядерное взаимодействие. Слабое взаимодействие является одним из четырех фундаментальных взаимодействий, а также играет роль в таких процессах, как бета - распад. Слабое взаимодействие не играет роли во взаимодействии нуклонов, хотя оно отвечает за распад нейтронов на протоны и наоборот.

История

Ядерная сила была в центре ядерной физики когда - либо, так как поле родилось в 1932 году с открытием нейтрона по Чедвик. Традиционная цель ядерной физики - понять свойства атомных ядер в терминах «голого» взаимодействия между парами нуклонов или нуклон-нуклонных сил (сил NN).

Через несколько месяцев после открытия нейтрона Вернер Гейзенберг и Дмитрий Иваненко предложили протон-нейтронные модели ядра. Гейзенберг подошел к описанию протонов и нейтронов в ядре через квантовую механику, подход, который в то время не был очевиден. Теория Гейзенберга для протонов и нейтронов в ядре явилась «важным шагом на пути к пониманию ядра как квантово-механической системы». Гейзенберг представил первую теорию ядерных обменных сил, связывающих нуклоны. Он считал протоны и нейтроны разными квантовыми состояниями одной и той же частицы, т. Е. Нуклонами, различающимися величиной их ядерных квантовых чисел изоспина.

Одной из первых моделей ядра была модель жидкой капли, разработанная в 1930-х годах. Одним из свойств ядер является то, что средняя энергия связи на нуклон примерно одинакова для всех стабильных ядер, что похоже на жидкую каплю. Модель жидкой капли рассматривала ядро ​​как каплю несжимаемой ядерной жидкости, в которой нуклоны ведут себя как молекулы в жидкости. Модель была впервые предложена Джорджем Гамовым, а затем разработана Нильсом Бором, Вернером Гейзенбергом и Карлом Фридрихом фон Вайцзеккером. Эта грубая модель не объяснила всех свойств ядра, но она объяснила сферическую форму большинства ядер. Модель также дает хорошие предсказания для энергии связи ядер.

В 1934 году Хидеки Юкава сделал самую раннюю попытку объяснить природу ядерных сил. Согласно его теории, массивные бозоны ( мезоны ) опосредуют взаимодействие между двумя нуклонами. В свете квантовой хромодинамики (КХД) - и, как следствие, Стандартной модели - теория мезона больше не воспринимается как фундаментальная. Но концепция обмена мезонами (где адроны рассматриваются как элементарные частицы ) по-прежнему представляет собой лучшую рабочую модель для количественного NN- потенциала. Потенциал Юкавы (также называемый экранированным кулоновским потенциалом ) - это потенциал вида

V Юкава ( р ) знак равно - г 2 е - μ р р , {\ displaystyle V _ {\ text {Yukawa}} (r) = - g ^ {2} {\ frac {e ^ {- \ mu r}} {r}},}

где g - масштабная постоянная величины, т. е. амплитуда потенциала, - масса юкавской частицы, r - радиальное расстояние до частицы. Потенциал монотонно увеличивается, что означает, что сила всегда притягивает. Константы определены опытным путем. Потенциал Юкавы зависит только от расстояния между частицами r, следовательно, он моделирует центральную силу. μ {\ displaystyle \ mu}

На протяжении 1930-х годов группа в Колумбийском университете под руководством И. И. Раби разработала методы магнитного резонанса для определения магнитных моментов ядер. Эти измерения привели к открытию в 1939 г., что дейтрон также обладает электрическим квадрупольным моментом. Это электрическое свойство дейтрона мешало измерениям группы Раби. Дейтрон, состоящий из протона и нейтрона, является одной из простейших ядерных систем. Это открытие означало, что физическая форма дейтрона не была симметричной, что дало ценную информацию о природе ядерных сил, связывающих нуклоны. В частности, результат показал, что ядерная сила не является центральной силой, а имеет тензорный характер. Ганс Бете назвал открытие квадрупольного момента дейтрона одним из важных событий в годы становления ядерной физики.

Исторически задача феноменологического описания ядерных сил была сложной. Первые полуэмпирические количественные модели появились в середине 1950-х годов, такие как потенциал Вудса – Саксона (1954). В 1960-х и 1970-х годах был достигнут значительный прогресс в экспериментах и ​​теории ядерных сил. Одной из влиятельных моделей был потенциал Рейда (1968).

V Рид ( р ) знак равно - 10,463 е - μ р μ р - 1650,6 е - 4 μ р μ р + 6484,2 е - 7 μ р μ р , {\ displaystyle V _ {\ text {Reid}} (r) = - 10,463 {\ frac {e ^ {- \ mu r}} {\ mu r}} - 1650,6 {\ frac {e ^ {- 4 \ mu r }} {\ mu r}} + 6484,2 {\ frac {e ^ {- 7 \ mu r}} {\ mu r}},}

где и где потенциал дан в единицах МэВ. В последние годы экспериментаторы сосредоточились на тонкостях ядерной силы, таких как ее зарядовая зависимость, точное значение константы связи π NN, улучшенный анализ фазового сдвига, высокоточные данные NN, высокоточные NN- потенциалы, NN- рассеяние. при средних и высоких энергиях и пытается вывести ядерную силу из КХД. μ знак равно 0,7 FM - 1 {\ displaystyle \ mu = 0,7 {\ текст {fm}} ^ {- 1}}

Ядерная сила как остаток сильной силы

Анимация взаимодействия. Цветные двойные кружки - глюоны. Антиколоры показаны на этой диаграмме ( увеличенная версия ). Та же диаграмма, что и выше, с отдельными кварковыми составляющими, показанными, чтобы проиллюстрировать, как фундаментальное сильное взаимодействие порождает ядерное взаимодействие. Прямые линии - это кварки, а разноцветные петли - глюоны (переносчики фундаментальной силы). Другие глюоны, связывающие протон, нейтрон и пион «в полете», не показаны.

Ядерное взаимодействие - это остаточный эффект более фундаментального сильного взаимодействия или сильного взаимодействия. Сильное взаимодействие - это сила притяжения, которая связывает элементарные частицы, называемые кварками, вместе с образованием самих нуклонов (протонов и нейтронов). Эта более мощная сила, одна из фундаментальных сил природы, обеспечивается частицами, называемыми глюонами. Глюоны удерживают кварки вместе с помощью цветного заряда, который аналогичен электрическому заряду, но намного сильнее. Кварки, глюоны и их динамика в основном ограничены нуклонами, но остаточные влияния немного выходят за границы нуклонов, вызывая ядерное взаимодействие.

Ядерные силы, возникающие между нуклонами, аналогичны силам в химии между нейтральными атомами или молекулами, называемым лондонскими дисперсионными силами. Такие силы между атомами намного слабее, чем электрические силы притяжения, которые удерживают сами атомы вместе (т. Е. Связывают электроны с ядром), и их расстояние между атомами короче, потому что они возникают из-за небольшого разделения зарядов внутри нейтрального атома. Точно так же, хотя нуклоны состоят из кварков в комбинациях, которые нейтрализуют большинство глюонных сил (они «нейтральны по цвету»), некоторые комбинации кварков и глюонов, тем не менее, утекают из нуклонов в виде короткодействующих ядерных силовых полей, которые простираются от один нуклон к другому соседнему нуклону. Эти ядерные силы очень слабы по сравнению с прямыми глюонными силами («цветными силами» или сильными силами ) внутри нуклонов, а ядерные силы распространяются только на несколько ядерных диаметров, экспоненциально уменьшаясь с расстоянием. Тем не менее они достаточно сильны, чтобы связывать нейтроны и протоны на короткие расстояния и преодолевать электрическое отталкивание между протонами в ядре.

Иногда ядерное взаимодействие называют остаточным сильным взаимодействием, в отличие от сильных взаимодействий, которые возникают из-за КХД. Эта формулировка возникла в 1970-х годах, когда создавалась КХД. До этого времени сильное ядерное взаимодействие относилось к межнуклонному потенциалу. После проверки кварковой модели, сильное взаимодействие пришло к среднему КХДУ.

Нуклон-нуклонные потенциалы

Двухнуклонные системы, такие как дейтрон, ядро ​​атома дейтерия, а также рассеяние протон-протон или нейтрон-протон идеально подходят для изучения силы NN. Такие системы можно описать, приписав нуклонам потенциал (например, потенциал Юкавы ) и используя потенциалы в уравнении Шредингера. Форма потенциала выводится феноменологически (путем измерения), хотя для дальнодействующего взаимодействия теории мезонного обмена помогают построить потенциал. Параметры потенциала определяются путем подгонки к экспериментальным данным, таким как энергия связи дейтрона или сечения упругого рассеяния NN (или, что то же самое в этом контексте, так называемые фазовые сдвиги NN).

Наиболее широко используемые NN потенциалы являются потенциал Париж, то потенциал Аргон AV18, то потенциал CD-Bonn и потенциалы Неймеген.

Более поздний подход заключается в разработке эффективных теорий поля для последовательного описания нуклон-нуклонных и трехнуклонных сил. Квантовая адродинамика - это эффективная полевая теория ядерных сил, сравнимая с КХД для цветовых взаимодействий и КЭД для электромагнитных взаимодействий. Кроме того, нарушение киральной симметрии может быть проанализировано с помощью теории эффективного поля (называемой теорией киральных возмущений ), которая позволяет проводить пертурбативные вычисления взаимодействий между нуклонами с пионами в качестве обменных частиц.

От нуклонов к ядрам

Конечная цель ядерной физики - описать все ядерные взаимодействия на основе базовых взаимодействий между нуклонами. Это называется микроскопическим или неэмпирическим подходом ядерной физики. Необходимо преодолеть два основных препятствия:

  • Расчеты в системах многих тел трудны (из-за взаимодействий нескольких частиц) и требуют передовых методов вычислений.
  • Есть свидетельства того, что трехнуклонные силы (и, возможно, более высокие многочастичные взаимодействия) играют важную роль. Это означает, что в модель необходимо включить трехнуклонные потенциалы.

Это активная область исследований, в которой постоянно совершенствуются вычислительные методы, ведущие к более точным расчетам структуры ядерной оболочки из первых принципов. Двух- и трехнуклонные потенциалы реализованы для нуклидов до A  = 12.

Ядерный потенциал

Успешный способ описания ядерных взаимодействий - построить один потенциал для всего ядра вместо того, чтобы рассматривать все его нуклонные компоненты. Это называется макроскопическим подходом. Например, рассеяние нейтронов на ядрах можно описать, рассматривая плоскую волну в потенциале ядра, которая состоит из действительной и мнимой частей. Эту модель часто называют оптической моделью, поскольку она напоминает случай рассеяния света непрозрачной стеклянной сферой.

Ядерные потенциалы могут быть локальными или глобальными: локальные потенциалы ограничены узким диапазоном энергий и / или узким диапазоном ядерных масс, в то время как глобальные потенциалы, которые имеют больше параметров и обычно менее точны, являются функциями энергии и ядерной массы и поэтому может использоваться в более широком диапазоне приложений.

Смотрите также

  • Стилизованный литий Atom.svg   Физический портал

использованная литература

Список используемой литературы

дальнейшее чтение

Последняя правка сделана 2023-03-31 09:08:59
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте