Квантовое число полного углового момента

редактировать
Квантовое число, связанное с вращательной симметрией

В квантовой механике, Квантовое число полного углового момента параметризует полный угловой момент данной частицы, комбинируя ее орбитальный угловой момент и ее собственный угловой момент ( т.е. его spin ).

Полный угловой момент соответствует инварианту Казимира алгебры Ли so(3) трехмерной группы вращений.

Если s - спиновый угловой момент частицы, а ℓ ее вектор орбитального углового момента, то полный угловой момент j равен

j = s + ℓ. {\ displaystyle \ mathbf {j} = \ mathbf {s} + {\ boldsymbol {\ ell}} ~.}{\ displaystyle \ mathbf {j} = \ mathbf {s} + {\ boldsymbol {\ ell}} ~.}

Соответствующее квантовое число является квантовым числом основного полного углового момента j. Может принимать следующий диапазон значений, переходя только целочисленными шагами:

| ℓ - s | ≤ j ≤ ℓ + s {\ displaystyle | \ ell -s | \ leq j \ leq \ ell + s}| \ ell - s | \ le j \ le \ ell + s

, где ℓ - азимутальное квантовое число (параметризация орбитального углового момента) и s - квантовое число спина (параметризация спина).

Связь между вектором полного углового момента j и квантовым числом j полного углового момента дается обычным соотношением (см. квантовое число углового момента )

‖ j ‖ знак равно j (j + 1) ℏ {\ displaystyle \ Vert \ mathbf {j} \ Vert = {\ sqrt {j \, (j + 1)}} \, \ hbar}\ Vert \ mathbf j \ Vert = \ sqrt {j \, (j + 1)} \, \ hbar

Дана z-проекция вектора по

jz = mj ℏ {\ displaystyle j_ {z} = m_ {j} \, \ hbar}j_z = m_j \, \ hbar

, где m j - квантовое число вторичного полного углового момента, а ℏ {\ displaystyle \ hbar}\ hbar - это приведенная постоянная Планка. Она изменяется от −j до + j с шагом в единицу. Это дает 2j + 1 различные значения m j.

См. также
Ссылки

.

Внешние ссылки
Последняя правка сделана 2021-06-11 08:12:36
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте