Безнейтринный двойной бета-распад

Безнейтринный двойной бета-распад (0νββ) является часто предлагаемым и экспериментально исследуемым теоретическим радиоактивный распад, который подтвердит майорановскую природу нейтрино частицы. По сей день это не было обнаружено.

Открытие безнейтринного двойного бета-распада могло бы пролить свет на абсолютные массы нейтрино и на их иерархию масс (Масса нейтрино ). Это означало бы первый в истории сигнал о нарушении сохранения полного лептонного числа. Майорановская природа нейтрино подтвердила бы, что собственная античастица нейтрино ничем не отличается от него самого, т.е. это его собственная античастица.

Для поиска безнейтринного двойного бета-распада в настоящее время существует ряд экспериментов в настоящее время, а также предлагается несколько будущих экспериментов по повышению чувствительности.

• 1 Историческое развитие теоретической дискуссии
• 2 Физическая значимость
  • 2.1 Обычный двойной бета-распад
  • 2.2 Обзор
• 3 Эксперименты и результаты
  • 3.1 Сотрудничество Гейдельберга и Москвы
  • 3.2 Текущие эксперименты по сбору данных
  • 3.3 Предлагаемые / будущие эксперименты
• 4 См. Также
• 5 Ссылки

Еще в 1939 году Венделл Х. Ферри предложил идею майорановской природы нейтрино, которая связана с бета-распадами. Фарри заявил, что вероятность перехода для безнейтринного двойного бета-распада еще выше. Это была первая идея поиска нарушения сохранения лептонного числа. С тех пор он привлек внимание к нему как к полезному для изучения природы нейтрино (см. Цитату).

[T] he 0ν мода [...], которая нарушает лептонное число и с давних пор признана мощным инструментом для проверки свойств нейтрино. - Оливьеро Кремонези

Итальянский физик Этторе Майорана впервые ввел понятие частицы как своей собственной античастицы. Природа частиц впоследствии была названа его именем майорановскими частицами. Безнейтринный двойной бета-распад - один из методов поиска возможной майорановской природы нейтрино.

Этторе Майорана, первый, кто ввел идею идентичности частиц и античастиц.

Обычный двойной бета-распад

Нейтрино обычно образуются при слабых распадах. Слабые бета-распады обычно производят один электрон (или позитрон ), испускают антинейтрино (или нейтрино) и увеличивают ядро ​​ 'число протонов $Z\; \{\backslash \; displaystyle\; Z\}$на единицу. Тогда масса ядра (т.е. энергия связи ) ниже и, следовательно, более благоприятна. Существует ряд элементов, которые могут распадаться на ядро ​​меньшей массы, но они не могут испустить один электрон только потому, что образующееся ядро ​​кинематически (то есть с точки зрения энергии) неблагоприятно (его энергия была бы выше). Эти ядра могут распадаться только путем испускания двух электронов (то есть посредством двойного бета-распада). Существует около десятка подтвержденных случаев ядер, которые могут распадаться только посредством двойного бета-распада. Соответствующее уравнение распада:

$(A,\; Z)\; \to \; (A,\; Z\; +\; 2)\; +\; 2\; e\; -\; +\; 2\; \nu \; ¯\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; (A,\; Z)\; \backslash \; rightarrow\; (A,\; Z\; +\; 2)\; +\; 2e\; ^\; \{-\}\; +\; 2\; \{\backslash \; bar\; \{\backslash \; nu\}\}\; \_\; \{e\}\}$.

Это слабый процесс второго порядка. Одновременный распад двух нуклонов в одном ядре крайне маловероятен. Таким образом, экспериментально наблюдаемые времена жизни таких процессов распада находятся в диапазоне $10\; 18\; -\; 10\; 21\; \{\backslash \; displaystyle\; 10\; ^\; \{18\}\; -10\; ^\; \{21\}\}$лет. Уже наблюдалось несколько изотопов, демонстрирующих этот двойной бета-распад с двумя нейтрино.

Этот традиционный двойной бета-распад разрешен в Стандартной модели из физика элементарных частиц. Таким образом, он имеет как теоретическую, так и экспериментальную основу.

Обзор

Диаграмма Фейнмана безнейтринного двойного бета-распада. Здесь два нейтрона распадаются на два протона и два электрона, но ни одно нейтрино не находится в конечном состоянии. Существование этого механизма потребовало бы, чтобы нейтрино были майорановскими частицами.

Если природа нейтрино майорановская, то они могут испускаться и поглощаться в одном и том же процессе, не появляясь в соответствующем конечном состоянии. Как и дираковские частицы, оба нейтрино, образованные в результате распада W-бозонов, будут испускаться, а не поглощаться после.

Безнейтринный двойной бета-распад может происходить только если

• нейтринная частица Майорана, и
• существует правая составляющая слабого лептонного тока, или нейтрино может изменять свою направленность между испусканием и поглощением (между двумя W вершин), что возможно при ненулевой массе нейтрино (по крайней мере, для одной из разновидностей нейтрино).

Простейший процесс распада известен как обмен легкими нейтрино. В нем одно нейтрино, испускаемое одним нуклоном и поглощаемое другим нуклоном (см. Рисунок справа). В конечном состоянии единственными оставшимися частями являются ядро ​​(с измененным номером протона $Z\; \{\backslash \; displaystyle\; Z\}$) и два электрона:

$(A,\; Z)\; \to \; (A,\; Z\; +\; 2)\; +\; 2\; e\; -\; \{\backslash \; displaystyle\; (A,\; Z)\; \backslash \; rightarrow\; (A,\; Z\; +\; 2)\; +\; 2e\; ^\; \{-\}\}$

Два электрона испускаются почти одновременно.

Таким образом, два возникающих электрона являются единственными испускаемыми частицами в конечном состоянии и должны нести примерно разность сумм энергий связи двух ядер до и после процесса в качестве их кинетической энергии. Тяжелые ядра не несут значительной кинетической энергии. Электроны будут испускаться взаимно одно за другим из-за сохранения импульса.

. В этом случае скорость распада может быть рассчитана с помощью

$\Gamma \; \beta \; \beta \; 0\; \nu \; =\; 1\; T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu \; =\; G\; 0\; \nu \; \cdot \; |\; M\; 0\; \nu \; |\; 2\; \cdot \; ⟨м\; \beta \; \beta ⟩\; 2\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\}\}\; =\; G\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; left\; |\; M\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; right\; |\; ^\; \{2\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; langle\; m\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; \backslash \; rangle\; ^\; \{2\}\}$,

где $G\; 0\; \nu \; \{\backslash \; displaystyle\; G\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\}$обозначает фактор фазового пространства, $|\; M\; 0\; \nu \; |\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; left\; |\; M\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; right\; |\; ^\; \{2\}\}$(в квадрате) матричный элемент этого процесса ядерного распада (согласно Фейнману диаграмму) и $⟨m\; \beta \; \beta ⟩\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; langle\; m\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; \backslash \; rangle\; ^\; \{2\}\}$квадрат эффективной массы Майорана.

Во-первых, эффективная масса Майорана может быть получена с помощью

$⟨m\; \beta \; \beta ⟩\; =\; \sum \; i\; U\; ei\; 2\; mi\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; langle\; m\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; \backslash \; rangle\; =\; \backslash \; sum\; \_\; \{i\}\; U\_\; \{\; ei\}\; ^\; \{2\}\; m\_\; \{i\}\}$,

где $mi\; \{\backslash \; displaystyle\; m\_\; \{i\}\}$- массы нейтрино Майорана (три нейтрино $\nu \; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nu\; \_\; \{i\}\}$) и $U\; ei\; \{\backslash \; displaystyle\; U\_\; \{ei\}\}$элементы матрицы смешения нейтрино $U\; \{\backslash \; displaystyle\; U\}$(см. матрица PMNS ). Современные эксперименты по поиску безнейтринных двойных бета-распадов (см. раздел экспериментов) направлены как на доказательство майорановской природы нейтрино, так и на измерение этой эффективной майорановской массы $⟨m\; \beta \; \beta ⟩\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; langle\; m\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; \backslash \; rangle\}$(может быть выполнено только в том случае, если распад действительно вызван массами нейтрино).

Ядерный матричный элемент (NME) $|\; M\; 0\; \nu \; |\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; left\; |\; M\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; right\; |\}$не может быть измерен независимо, он должен, но также может быть вычислен. Сам расчет основан на сложных ядерных теориях многих тел, и для этого существуют разные методы. NME $|\; M\; 0\; \nu \; |\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; left\; |\; M\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; right\; |\}$также отличается от ядра к ядру (т.е. химический элемент химический элемент). Сегодня расчет NME представляет собой серьезную проблему, и разные авторы по-разному трактовали ее. Возникает вопрос, рассматривать ли диапазон полученных значений для $|\; M\; 0\; \nu \; |\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; left\; |\; M\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; right\; |\}$как теоретическая неопределенность и следует ли понимать ее как статистическую неопределенность. Здесь выбираются разные подходы. Полученные значения для $|\; M\; 0\; \nu \; |\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; left\; |\; M\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\; \backslash \; right\; |\}$часто варьируется от 2 до 5 раз. Типичные значения лежат в диапазоне от 0,9 до 14, в зависимости от распадающееся ядро ​​/ элемент.

Наконец, необходимо также вычислить фактор фазового пространства $G\; 0\; \nu \; \{\backslash \; displaystyle\; G\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\}$. Это зависит от общей выделенной кинетической энергии ($Q\; =\; M\; ядро\; до\; -\; M\; ядро\; после\; -\; 2\; м\; электрон\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; =\; M\; \_\; \{\backslash \; text\; \{nucleus\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{before\}\}\; -\; M\; \_\; \{\backslash \; текст\; \{ядро\}\}\; ^\; \{\backslash \; текст\; \{после\}\}\; -\; 2m\; \_\; \{\backslash \; текст\; \{электрон\}\}\}$, т.е. "$Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\}$-значение") и атомный номер $Z\; \{\backslash \; displaystyle\; Z\}$. В методах используются волновые функции Дирака , конечные размеры ядер и экранирование электронов. Существуют результаты с высокой точностью для $G\; 0\; \nu \; \{\backslash \; displaystyle\; G\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\}$для различных ядер, начиная примерно от 0,23 (для $52\; 128\; T\; e\; \to \; 54\; 128\; Икс\; е\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{128\}\; \_\; \{52\}\; Te\; \backslash \; rightarrow\; \_\; \{54\}\; ^\; \{128\}\; Xe\}\}$) и 0,90 ($32\; 76\; G\; e\; \to \; 34\; 76\; S\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{76\}\; \_\; \{32\}\; Ge\; \backslash \; rightarrow\; \_\; \{34\}\; ^\; \{76\}\; Se\}\}$) примерно до 24,14 ($60\; 150\; N\; d\; \to \; 62\; 150\; S\; m\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{150\}\; \_\; \{60\}\; Nd\; \backslash \; rightarrow\; \_\; \{62\}\; ^\; \{150\}\; Sm\}\}$).

Считается, что если при определенных условиях будет обнаружен безнейтринный двойной бета-распад (скорость распада совместима с предсказаниями, основанными на экспериментальных знаниях о массах и смешивании нейтрино), это действительно "вероятно" укажет на нейтрино Майораны как на главный посредник (а не на другие источники новой физики). 35 ядер могут подвергаться безнейтринным двойным бета-распад (в соответствии с вышеупомянутыми условиями распада).

Рассматриваются девять различных кандидатов в ядра ed в экспериментах по подтверждению безнейтринного двойного бета-распада: $48\; C\; a,\; 76\; G\; e,\; 82\; S\; e,\; 96\; Z\; r,\; 100\; M\; o,\; 116\; C\; d,\; 130\; T\; e,\; 136\; X\; e,\; 150\; N\; d\; \{\; \backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{48\}\; Ca,\; ^\; \{76\}\; Ge,\; ^\; \{82\}\; Se,\; ^\; \{96\}\; Zr,\; ^\; \{100\}\; Mo,\; ^\; \{116\}\; Cd,\; ^\; \{130\}\; Te,\; ^\; \{136\; \}\; Xe,\; ^\; \{150\}\; Nd\}\}$. У всех есть аргументы за и против их использования в эксперименте. Факторы, которые должны быть включены и пересмотрены: естественная численность, обогащение по разумной цене, а также хорошо изученная и контролируемая экспериментальная техника. Чем выше значение $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\}$, тем выше в принципе шансы на открытие. Фактор фазового пространства $G\; 0\; \nu \; \{\backslash \; displaystyle\; G\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\}$и, следовательно, скорость затухания увеличивается с $Q\; 5\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; ^\; \{5\}\; \}$.

Экспериментально представляющая интерес и измеренная таким образом сумма кинетических энергий двух испускаемых электронов. Оно должно равняться $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\}$-значению соответствующего ядра для безнейтринного двойного бета-излучения.

Таблица показывает сводку лучших на данный момент ограничений на время жизни из 0νββ. Из этого можно сделать вывод, что безнейтринный двойной бета-распад - чрезвычайно редкий процесс, если он вообще происходит.

Экспериментальные ограничения (по крайней мере, 90% C.L. ) для набора изотопов для процесса распада 0νββ, опосредованного механизмом легких нейтрино, как показано на диаграмме Фейнмана выше.

Изотоп	Эксперимент	время жизни $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu \; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}\}$[ лет]
$48\; C\; a\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{48\}\; Ca\}\}$	ELEGANT-VI	$>1,4\; \cdot \; 10\; 22\; \{\backslash \; displaystyle>1,4\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{22\}\}$
$76\; G\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{76\}\; Ge\}\}$	Гейдельберг-Москва	$>1,9\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle>1,9\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$
$76\; G\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{76\}\; Ge\}\}$	GERDA	$>2,1\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle>2.1\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$
$82\; S\; e\; \{\backslash \; d\; isplaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{82\}\; Se\}\}$	NEMO -3	$>1.0\; \cdot \; 10\; 23\; \{\backslash \; displaystyle>1.0\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{23\}\}$
$96\; Z\; r\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{96\}\; Zr\}\}$	NEMO-3	$>9,2\; \cdot \; 10\; 21\; \{\backslash \; displaystyle>9,2\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{21\}\}$
$100\; Месяцев\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{100\}\; Mo\}\}$	NEMO-3	$>2,1\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle>2,1\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$
$116\; C\; d\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{116\}\; Cd\}\}$	Солотвина	$>1,7\; \cdot \; 10\; 23\; \{\backslash \; displaystyle>1,7\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{23\}\}$
$130\; T\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{130\}\; Te\}\}$	CUORICINO	$>2,8\; \cdot \; 10\; 24\; \{\backslash \; displaystyle>2,8\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{24\}\}$
$136\; X\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{136\}\; Xe\}\}$	EXO	$>1.1\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle>1.1\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$
$136\; X\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{136\}\; Xe\}\}$	КамЛАНД-Дзен	$>2.6\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle>2.6\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$
$150\; N\; d\; \{\backslash \; displaysty\; le\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{150\}\; Nd\}\}$	NEMO-3	$>2.1\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle>2.1\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$

Гейдельберг-Москва сотрудничество

Так называемое «Гейдельбергско-московское сотрудничество» (HDM) немецкого Max-Planck-Institut für Kernphysik и Российского научного центра Курчатовский институт в Москва, как известно, заявила, что нашла «доказательства безнейтринного двойного бета-распада». Первоначально, в 2001 году, коллаборация объявила свидетельство 2.2σ или 3.1σ (в зависимости от используемого метода расчета). Скорость распада составила около $2\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle\; 2\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$лет. Этот результат был предметом обсуждения многих ученых и авторов. По сей день ни один другой эксперимент не подтвердил или не одобрил результат группы HDM. Вместо этого, недавние результаты эксперимента GERDA для предела времени жизни явно не одобряют и отвергают ценности сотрудничества HDM.

Безнейтринный двойной бета-распад еще не обнаружен.

В настоящее время проводятся эксперименты по сбору данных.

• Эксперимент GERDA (Германиевая матрица детекторов):
  • Результат коллаборации GERDA на фазе I детектора - предел $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu >2,1\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}>2.1\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$лет (90% CL). В качестве источника и детектора используется германий материал. Жидкий аргон используется для мюонного вето и в качестве защиты от фонового излучения. $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\}$-значение германия для Распад 0νββ составляет 2039 кэВ, но избытка событий в этой области не обнаружено. Данные по началу II фазы эксперимента -в 2015 году, и для детекторов используется около 36 кг германия. Воздействие, проанализированное до июля 2020 года, составляет 10,8 кг в год. Опять же, сигнал не был обнаружен, поэтому был установлен новый предел $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu >5,3\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}>5,3\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{\; 25\}\}$лет (90% CL). Детектор работает должным образом.
• EXO (Обсерватория обогащенного ксенона) эксперимент:
  • Обсерватория обогащенного ксенона- 200 использует ксенон как источник и детектор. Эксперимент находится в Нью-Мексико (США) и использует камеру временной проекции (TPC) для трехмерного пространственного и временного разрешения. отложений электронных треков. Эксперимент EXO-200 дал менее чувствительные результаты, чем GERDA I и II с пределом жизни $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu >1,1\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\; 0\; \backslash \; nu\}>1.1\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$years (90% CL).

• KamLAND -Zen (Kamioka Liquid Scintillator Antineutrino Detector: жидкий сцинтиллятор антинейтрино Kamioka)
• Эксперимент KamLAND-Zen начался с использованием 13 тонн ксенона в качестве источника (обогащенного примерно 320 кг $136\; X\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{136\}\; Xe\}\}$), содержащийся в нейлоновом баллоне, который окружен жидким сцинтиллятором внешним баллоном диаметром 13 м. Начиная с 2011 г., KamLAND-Zen Phase I начал сбор данных, что в конечном итоге привело к установлению предела времени жизни для безнейтринного двойного бета-распада $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu >1,9\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\; \}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}>1.9\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$лет (90% CL). Этот предел можно улучшить, объединив с данными этапа II (сбор данных начался в декабре 2013 г.) к $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu >2,6\; \cdot \; 10\; 25\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}>2,6\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{25\}\}$лет (90% CL). Для фазы II сотрудничеству особенно удалось уменьшить распад $110\; m\; A\; g\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{110m\}\; Ag\}\}$, что нарушило измерения в интересующей области для 0νββ распад $136\; X\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{136\}\; Xe\}\}$. В августе 2018 года был завершен KamLAND-Zen 800, содержащий 800 кг $136\; X\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{^\; \{136\}\; Xe\}\}$. Сообщается, что в настоящее время это крупнейший и наиболее чувствительный эксперимент в мире по поиску безнейтринного двойного бета-распада.

Предлагаемые / будущие эксперименты

• nEXO эксперимент:
  • как преемник EXO-200, nEXO планируется стать экспериментом в тонном масштабе и частью следующего поколения экспериментов 0νββ. Планируется, что материал детектора весит около 5 т, обеспечивая разрешение по энергии 1% при значении $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\}$. Планируется, что эксперимент будет обеспечивать временную чувствительность около $T\; \beta \; \beta \; 0\; \nu >9,5\; \cdot \; 10\; 27\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{0\; \backslash \; nu\}>9,5\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{27\}\}$лет после 10 лет сбора данных.

• Двойной бета-распад
• Споры между Гейдельбергом и Москвой