Отношение Клаузиуса – Моссотти

редактировать

Отношение Клаузиуса – Моссотти выражает диэлектрическую проницаемость (относительную диэлектрическую проницаемость, ε r) материала через атомную поляризуемость, α атомы и / или молекулы, составляющие материал, или их гомогенная смесь. Он назван в честь Оттавиано-Фабрицио Моссотти и Рудольфа Клаузиуса. Это эквивалентно уравнению Лоренца – Лоренца. Он может быть выражен как:

ε р - 1 ε р + 2 = N α 3 ε 0 {\ displaystyle {\ frac {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} -1} {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} +2}} = {\ frac {N \ alpha} {3 \ varepsilon _ {0}}}}

{\ displaystyle {\ frac {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} -1} {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} +2}} = {\ frac {N \ alpha} {3 \ varepsilon _ {0}}}}

где

$ε r = ϵ / ϵ 0 {\ displaystyle \ varepsilon _ {r } = \ epsilon / \ epsilon _ {0}}$ ${\ displaystyle \ varepsilon _ {r} = \ epsilon / \ epsilon _ {0}}$ - диэлектрическая постоянная материала
$ε 0 {\ displaystyle \ varepsilon _ {0}}$ $\ varepsilon _ {0}$ - диэлектрическая проницаемость свободного пространства;
$N {\ displaystyle N}$ $N$ - числовая плотность молекул (количество на кубический метр), а
$α {\ displaystyle \ alpha }$ $\ alpha$ - молекулярная поляризуемость в единицах СИ (См · м / В).

В случае, если материал состоит из смеси двух или более разновидностей, правильная Сторона приведенного выше уравнения будет состоять из суммы вклада молекулярной поляризуемости от каждого компонента, индексированного i в следующей форме:

ε r - 1 ε r + 2 = ∑ i N i α i 3 ε 0 { \ displaystyle {\ frac {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} -1} {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} +2}} = \ sum _ {i} { \ frac {N_ {i} \ alpha _ {i}} {3 \ varepsilon _ {0}}}}

{\ displaystyle {\ frac {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} -1} {\ varepsilon _ {\ mathrm {r}} +2} } = \ sum _ {i} {\ frac {N_ {i} \ alpha _ {i}} {3 \ varepsilon _ {0}}}}

В системе единиц CGS соотношение Клаузиуса – Моссотти обычно переписывается, чтобы показать объем молекулярной поляризуемости $α ′ = α / (4 π ε 0) {\ displaystyle \ alpha '= \ alpha / (4 \ pi \ varepsilon _ {0})}$ $\alpha '=\alpha /(4\pi \varepsilon _{0})$ , который имеет единицы объема (м). Путаница может возникнуть из-за практики использования более короткого названия «молекулярная поляризуемость» как для $α {\ displaystyle \ alpha}$ $\ alpha$ , так и для $α ′ {\ displaystyle \ alpha '}$ $\alpha '$ в литературе, предназначенной для соответствующей системы единиц.

Уравнение Лоренца – Лоренца

Уравнение Лоренца – Лоренца похоже на соотношение Клаузиуса – Моссотти, за исключением того, что оно связывает показатель преломления ( а не диэлектрической постоянной ) вещества на его поляризуемость. Уравнение Лоренца – Лоренца названо в честь датского математика и ученого Людвига Лоренца, опубликовавшего его в 1869 году, и голландского физика Хендрика Лоренца, который независимо открыл его в 1878 году.

Наиболее общая форма уравнения Лоренца – Лоренца (в единицах СГС):

n 2 - 1 n 2 + 2 = 4 π 3 N α m {\ displaystyle {\ frac {n ^ {2} -1} {n ^ {2} +2}} = {\ frac {4 \ pi} {3}} N \ alpha _ {\ mathrm {m}}}

{\ displaystyle {\ frac {n ^ {2} -1} {n ^ {2} +2}} = {\ frac {4 \ pi} {3}} N \ alpha _ {\ mathrm {m}}}

где $n {\ displaystyle n }$ $n$ - показатель преломления, $N {\ displaystyle N}$ $N$ - количество молекул в единице объема, а $α m {\ displaystyle \ alpha _ {\ mathrm {m}}}$ ${\ displaystyle \ alpha _ {\ mathrm {m}}}$ - это средняя поляризуемость. Это уравнение приблизительно справедливо для однородных твердых тел, а также для жидкостей и газов.

Когда квадрат показателя преломления равен $n 2 ≈ 1 {\ displaystyle n ^ {2} \ приблизительно 1}$ ${\ displaystyle n ^ {2} \ приблизительно 1}$ , как и для многих газов, уравнение сводится к на:

n 2 - 1 ≈ 4 π N α m {\ displaystyle n ^ {2} -1 \ приблизительно 4 \ pi N \ alpha _ {\ mathrm {m}}}

{\ displaystyle n ^ {2} -1 \ приблизительно 4 \ pi N \ alpha _ {\ mathrm {m}} }

или просто

n - 1 ≈ 2 π N α m {\ displaystyle n-1 \ приблизительно 2 \ pi N \ alpha _ {\ mathrm {m}}}

{\ displaystyle n-1 \ приблизительно 2 \ pi N \ alpha _ {\ mathrm {m} }}

Это применимо к газам при обычном давлении. Тогда показатель преломления $n {\ displaystyle n}$ $n$ газа может быть выражен через молярную рефракцию $A {\ displaystyle A}$ $A$ как:

n ≈ 1 + 3 A p RT {\ displaystyle n \ приблизительно {\ sqrt {1 + {\ frac {3Ap} {RT}}}}}

n \ приблизительно {\ sqrt {1 + {\ frac {3Ap} {RT} }}}

где $p {\ displaystyle p}$ $p$ - давление газа, $R {\ displaystyle R}$ $R$ - универсальная газовая постоянная и $T {\ displaystyle T}$ $T$ - (абсолютная) температура, которая вместе определяет числовую плотность $N {\ displaystyle N}$ $N$ .

Соответственно $N = NA ⋅ c {\ displaystyle N = N_ { \ mathrm {A}} \ cdot c}$ ${\ displaystyle N = N _ {\ mathrm {A}} \ cdot c}$ , где $c {\ displaystyle c}$ $c$ - молярная концентрация. Если заменить $n {\ displaystyle n}$ $n$ на комплексный показатель преломления $m = n + ik {\ displaystyle m = n + ik}$ ${\ displaystyle m = n + ik}$ , на поглощение index $k {\ displaystyle k}$ $k$ , следует, что:

m ≈ 1 + c NA ⋅ α 2 ε 0 {\ displaystyle m \ приблизительно 1 + c {\ frac {N_ { \ mathrm {A}} \ cdot \ alpha} {2 \ varepsilon _ {0}}}}

{\ displaystyle m \ приблизительно 1 + c {\ frac {N _ {\ mathrm {A}} \ cdot \ alpha} {2 \ varepsilon _ {0}}}}

Следовательно, мнимая часть, индекс поглощения, пропорционален молярной концентрации

k ≈ c NA ⋅ α ″ 2 ε 0 {\ displaystyle k \ приблизительно c {\ frac {N _ {\ mathrm {A}} \ cdot \ alpha ''} {2 \ varepsilon _ {0}}}}

k\approx c{\frac {N_{\mathrm {A} }\cdot \alpha ''}{2\varepsilon _{0}}}

и, следовательно, к поглощение. Соответственно, закон Бера может быть выведен из соотношения Лоренца-Лоренца. Таким образом, изменение реального показателя преломления в разбавленных растворах также приблизительно линейно зависит от молярной концентрации.

Ссылки

Библиография

Lakhtakia, A (1996). Избранные статьи по линейным оптическим композиционным материалам. Беллингем, Вашингтон, США: SPIE Optical Engineering Press. ISBN 978-0-8194-2152-4. OCLC 34046175.
Böttcher, C.J.F. (1973). Теория электрической поляризации (2-е изд.). Эльзевир. DOI : 10.1016 / c2009-0-15579-4. ISBN 978-0-444-41019-1.
Клаузиус Р. (1879). Die Mechanische Behandlung der Electricität. Висбаден: Vieweg + Teubner Verlag. DOI : 10.1007 / 978-3-663-20232-5. ISBN 978-3-663-19891-8.
Родился, Макс ; Вольф, Эмиль (1999). «раздел 2.3.3». Принципы оптики: электромагнитная теория распространения, интерференции и дифракции света (7-е изд.). Кембридж, Нью-Йорк: Издательство Кембриджского университета. ISBN 0-521-64222-1. OCLC 40200160.
Лоренц, Людвиг, "Experimentale og Theoretiske Undersogelser over Legemernes Brydningsforhold", Vidensk Slsk. Sckrifter 8205 (1870) https://www.biodiversitylibrary.org/item/48423#page/5/mode/1up
Лоренц, Л. (1880). "Ueber die Refractionsconstante". Annalen der Physik und Chemie (на немецком языке). Вайли. 247 (9): 70–103. Полномочный код : 1880AnP... 247... 70L. doi : 10.1002 / andp.18802470905. ISSN 0003-3804.
Лоренц, Х.А. (1881). "Ueber die Anwendung des Satzes vom Virial in der kinetischen Theorie der Gase". Annalen der Physik (на немецком языке). Вайли. 248 (1): 127–136. Bibcode : 1881AnP... 248..127L. doi : 10.1002 / andp.18812480110. ISSN 0003-3804.
О. Ф. Моссотти, Discussione analitica sull’influenza che l’azione di un mezzo dielettrico ha sulla distribuzione dell’elettricità alla superficie di più corpi elettrici distributionati in esso, Memorie di Mathematica e di Fisica della Società della della della della della della della della della della della della della. 24, стр. 49-74 (1850 г.).