Система единиц сантиметр – грамм – секунда

Физическая система измерения, использующая сантиметр, грамм и секунду в качестве основных единиц

Система единиц сантиметр – грамм – секунда (сокращенно CGS или cgs ) является вариантом метрической системы, основанной на сантиметр как единица измерения длины, грамм как единица массы и секунда как единица времени. Все механические блоки CGS однозначно являются производными от этих трех базовых блоков, но существует несколько различных способов, которыми система CGS была расширена для охвата электромагнетизма.

Система CGS была в значительной степени вытеснена Система MKS на основе метра, килограмма и секунды, которая, в свою очередь, была расширена и заменена на Международная система единиц ( SI). Во многих областях науки и техники СИ является единственной используемой системой единиц, но остаются определенные подполя, в которых преобладает CGS.

При измерениях чисто механических систем (включая единицы длины, массы, силы, энергии, давления и т. Д.) различия между CGS и SI очевидны и довольно тривиальны; все коэффициенты преобразования единиц представляют собой степени 10, поскольку 100 см = 1 м и 1000 г = 1 кг. Например, единицей силы CGS является дин, который определяется как 1 г⋅см / с, поэтому единицей силы СИ является ньютон (1 кг⋅м / с). с), равно 100000 дин.

С другой стороны, при измерениях электромагнитных явлений (включая единицы измерения заряда, электрических и магнитных полей, напряжения и т. Д.) Преобразование между CGS и СИ более тонкий. Формулы физических законов электромагнетизма (например, уравнения Максвелла ) принимают форму, которая зависит от того, какая система единиц измерения используется. Это связано с тем, что электромагнитные величины определяются по-разному в SI и CGS, в то время как механические величины определяются одинаково. Кроме того, в CGS есть несколько возможных способов определения электромагнитных величин, ведущих к различным «подсистемам», включая гауссовские единицы, «ESU», «EMU» и единицы Лоренца – Хевисайда.. Среди этих вариантов сегодня наиболее распространены гауссовы единицы, а часто используемые «единицы CGS» конкретно относятся к единицам CGS-Gaussian.

• 1 История
• 2 Определение единиц CGS в механике
  • 2.1 Определения и коэффициенты преобразования единиц CGS в механике
• 3 Получение единиц CGS в электромагнетизме
  • 3.1 Подход CGS к электромагнитным единицы
  • 3.2 Альтернативные производные единиц CGS в электромагнетизме
  • 3.3 Различные расширения системы CGS до электромагнетизма
  • 3.4 Электростатические единицы (ESU)
    • 3.4.1 Обозначения ESU
  • 3.5 Электромагнитные единицы (EMU)
    • 3.5.1 Обозначение EMU
  • 3.6 Взаимосвязь между блоками ESU и EMU
  • 3.7 Практические блоки CGS
  • 3.8 Другие варианты
• 4 Электромагнитные блоки в различных системах CGS
• 5 Физические константы в блоках CGS
• 6 Преимущества и недостатки
• 7 См. Также
• 8 Ссылки и примечания
• 9 Общая литература

Система CGS восходит к предложению 1832 года немецкого математика. Карл Фридрих Гаусс основать систему абсолютных единиц на трех фундаментальных единицах длины, массы и времени. Гаусс выбрал единицы миллиметр, миллиграмм и секунду. В 1873 году комитет Британской ассоциации развития науки, в который входили физики Джеймс Клерк Максвелл и Уильям Томсон, рекомендовал в целом принять сантиметр, грамм и секунду в качестве основных единиц измерения и чтобы выразить все производные электромагнитные единицы в этих фундаментальных единицах, используя префикс «Единица CGS...».

Размеры многих единиц CGS оказались неудобными для практических целей. Например, многие предметы повседневного обихода имеют длину в сотни или тысячи сантиметров, такие как люди, комнаты и здания. Таким образом, система CGS так и не получила широкого распространения вне области науки. Начиная с 1880-х годов и, что более важно, к середине 20-го века, CGS постепенно вытеснялась на международном уровне для научных целей системой MKS (метр – килограмм – секунда), которая, в свою очередь, превратилась в современный стандарт SI.

С момента международного принятия стандарта MKS в 1940-х годах и стандарта SI в 1960-х годах техническое использование единиц CGS постепенно сокращалось во всем мире, причем в США медленнее, чем где-либо еще. Единицы CGS сегодня больше не принимаются в стилях большинства научных журналов, издателей учебников или органов стандартизации, хотя они обычно используются в астрономических журналах, таких как The Astrophysical Journal. Единицы CGS все еще время от времени встречаются в технической литературе, особенно в Соединенных Штатах в областях материаловедения, электродинамики и астрономии. Продолжающееся использование единиц CGS наиболее распространено в магнетизме и родственных полях, потому что поля B и H имеют одинаковые единицы в свободном пространстве, и существует большая вероятность путаницы при преобразовании опубликованных измерений из CGS в MKS.

Единицы грамм и сантиметр остаются полезными как некогерентные единицы в системе СИ, как и любые другие единицы СИ с префиксом .

В механике величины в системах CGS и SI определяются одинаково. Две системы различаются только шкалой трех основных единиц (сантиметр против метра и грамм против килограмма, соответственно), причем третья единица (вторая) одинакова в обеих системах.

Существует прямое соответствие между базовыми единицами механики в CGS и SI. Поскольку формулы, выражающие законы механики, одинаковы в обеих системах, и поскольку обе системы когерентны, определения всех когерентных производных единиц в терминах основных единиц одинаковы в обе системы, и существует однозначное соответствие производных единиц:

$v\; =\; dxdt\; \{\backslash \; displaystyle\; v\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dx\}\; \{dt\}\}\}$(определение скорости )

$F\; =\; md\; 2\; xdt\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; F\; =\; m\; \{\backslash \; frac\; \{d\; ^\; \{2\}\; x\}\; \{dt\; ^\; \{2\}\}\}\}$(Второй закон движения Ньютона )

$E\; =\; \int \; F\; \to \; \cdot \; dx\; \to \; \{\backslash \; displaystyle\; E\; =\; \backslash \; int\; \{\backslash \; vec\; \{F\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathrm\; \{d\; \backslash ,\}\; \{\backslash \; vec\; \{x\}\}\}$(энергия, определенная в терминах работа )

$p\; =\; FL\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; p\; =\; \{\backslash \; frac\; \{F\}\; \{L\; ^\; \{2\}\}\}\}$(давление, определяемое как сила на единицу площади)

$\eta \; =\; \tau \; /\; dvdx\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; eta\; =\; \backslash \; tau\; /\; \{\backslash \; frac\; \{dv\}\; \{dx\}\}\}$(динамическая вязкость определяется как напряжение сдвига на единицу скорости градиент ).

Таким образом, например, единица давления CGS, barye, связана с базовыми единицами измерения длины CGS. ч, масса и время так же, как единица давления в системе СИ, паскаль, связаны с базовыми единицами измерения длины, массы и времени в системе СИ:

1 единица давления = 1 единица силы / (1 единица длины) = 1 единица массы / (1 единица длины⋅ (1 единица времени))

1 Ba = 1 г / (см⋅с)

1 Па = 1 кг / (м⋅с).

Выражение производной единицы CGS через базовые единицы СИ или наоборот требует объединения масштабных коэффициентов, которые связывают две системы:

1 Ba = 1 г / (см⋅с) = 10 кг / (10 м⋅с) = 10 кг / (м⋅с) = 10 Па.

Определения и коэффициенты пересчета единиц CGS в механике

Количество	Обозначение количества	Название единицы CGS	Обозначение единицы	Определение единицы	В согласованных единицах СИ
длина, позиция	L, x	сантиметр	cm	1/100 от метра	10 м
масса	m	грамм	g	1/1000 от килограмм	10 кг
время	t	секунда	s	1 секунда	1 с
скорость	v	сантиметр в секунду	см / с	см / с	10 м / с
ускорение	a	гал	гал	см / с	10 м / с
сила	F	дин	дин	г⋅см / с	10N
энергия	E	эрг	эрг	г⋅см / с	10J
мощность	P	эрг в секунду	эрг / с	г⋅см / с	10W
давление	p	барри	Ba	г / (см⋅с)	10Pa
динамическая вязкость	μ	пуаз	P	г / (см⋅с)	10Па⋅с
кинематическая вязкость	ν	стоки	St	см / с	10 м / с
волновое число	k	кайзер (К)	cm	cm	100 m

Подход CGS к электромагнитным единицам

Коэффициенты преобразования, относящиеся к электромагнитным единицам в системах CGS и SI, усложняются из-за различия в формулах, выражающих физические законы электромагнетизма, принятые каждой системой единиц, особенно в природе констант, которые появляются в этих формулах. Это иллюстрирует фундаментальное различие в способах построения двух систем:

• В системе СИ единица измерения электрического тока, ампер (А), исторически определялась так, что магнитный сила, прилагаемая двумя бесконечно длинными тонкими параллельными проводами на расстоянии 1 метр друг от друга и пропускающими ток 1 ампер, составляет ровно 2 × 10 N /m. Это определение приводит к тому, что все электромагнитные блоки SI численно согласованы (с учетом множителей некоторых целых степеней 10) с таковыми из системы CGS-EMU, описанной в следующих разделах. Ампер - это основная единица системы СИ, имеющая тот же статус, что и метр, килограмм и секунда. Таким образом, связь в определении ампера с метром и ньютоном не принимается во внимание, и ампер не рассматривается как размерный эквивалент любой комбинации других основных единиц. В результате электромагнитные законы в системе СИ требуют дополнительной константы пропорциональности (см. Вакуумная проницаемость ), чтобы связать электромагнитные единицы с кинематическими единицами. (Эта константа пропорциональности выводится непосредственно из вышеприведенного определения ампера.) Все другие электрические и магнитные единицы выводятся из этих четырех основных единиц с использованием самых основных общих определений: например, электрический заряд q равен определяется как ток I, умноженный на время t,

  $q\; =\; I\; t\; \{\backslash \; displaystyle\; q\; =\; I\; \backslash ,\; t\}$,

, в результате получается единица электрического заряда кулон (C), являющаяся определяется как 1 C = 1 A⋅s.

• Вариант системы CGS избегает введения новых основных величин и единиц, а вместо этого определяет все электромагнитные величины, выражая физические законы, которые связывают электромагнитные явления с механикой с помощью только безразмерных констант, и, следовательно, всех единицы для этих величин непосредственно производятся от сантиметра, грамма и секунды.

Альтернативные производные единиц CGS в электромагнетизме

Электромагнитные зависимости длины, времени и массы могут быть получены несколькими одинаково привлекательными методами. Два из них полагаются на силы, наблюдаемые на зарядах. Два фундаментальных закона связывают (по-видимому, независимо друг от друга) электрический заряд или его скорость изменения (электрический ток) с механической величиной, такой как сила. Их можно записать в системно-независимой форме следующим образом:

• Первый - это закон Кулона, $F\; =\; k\; C\; qq\; \prime \; d\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; F\; =\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\; \}\; \{\backslash \; frac\; \{q\; \backslash ,\; q\; ^\; \{\backslash \; prime\}\}\; \{d\; ^\; \{2\}\}\}\}$, который описывает электростатическую силу F между электрическими зарядами $q\; \{\backslash \; displaystyle\; q\}$и $q\; \prime \; \{\backslash \; displaystyle\; q\; ^\; \{\backslash \; prime\}\}$, разделенные расстоянием d. Здесь $k\; C\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\}$- константа, которая зависит от того, как именно единица заряда выводится из базовых единиц.
• второй - закон силы Ампера, $d\; F\; d\; L\; =\; 2\; k\; AII\; \prime \; d\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{dF\}\; \{dL\}\}\; =\; 2k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{I\; \backslash ,\; I\; ^\; \{\backslash \; prime\}\}\; \{d\}\}\}$, который описывает магнитную силу F на единицу длины L между токами I и I ', протекающими по двум прямым параллельным проводам бесконечной длины, разделенным на расстояние d, намного превышающее диаметры проволоки. Поскольку $I\; =\; q\; /\; t\; \{\backslash \; displaystyle\; I\; =\; q\; /\; t\; \backslash ,\}$и $I\; \prime \; =\; q\; \prime \; /\; t\; \{\backslash \; displaystyle\; I\; ^\; \{\backslash \; prime\}\; =\; q\; ^\; \{\; \backslash \; prime\}\; /\; t\}$, константа $k\; A\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\}$также зависит от того, как единица заряда выводится из основные единицы.

Теория электромагнетизма Максвелла связывает эти два закона друг с другом. В нем говорится, что соотношение констант пропорциональности $k\; C\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\}$и $k\; A\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\}$должен подчиняться $k\; C\; /\; k\; A\; =\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; /\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; c\; ^\; \{2\}\}$, где c - скорость света в вакууме. Следовательно, если вывести единицу заряда из закона Кулона, установив $k\; C\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; =\; 1\}$, то закон силы Ампера будет содержать префактор $2\; /\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; 2\; /\; c\; ^\; \{2\}\}$. В качестве альтернативы, получение единицы тока и, следовательно, единицы заряда из закона силы Ампера, установив $k\; A\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; 1\}$или $k\; A\; =\; 1/2\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; 1/2\}$, приведет к постоянному предварительному коэффициенту в законе Кулона.

Действительно, оба этих взаимоисключающих подхода применялись на практике пользователями системы CGS, что привело к появлению двух независимых и взаимоисключающих ветвей CGS, описанных в подразделах ниже. Однако свобода выбора при получении электромагнитных единиц из единиц длины, массы и времени не ограничивается определением заряда. Хотя электрическое поле может быть связано с работой, совершаемой им над движущимся электрическим зарядом, магнитная сила всегда перпендикулярна скорости движущегося заряда, и, таким образом, работа, выполняемая магнитным полем над любым зарядом, всегда равна нулю. Это приводит к выбору между двумя законами магнетизма, каждый из которых связывает магнитное поле с механическими величинами и электрическим зарядом:

• Первый закон описывает силу Лоренца, создаваемую магнитным полем B на заряде q, движущемся со скоростью v:

$F\; =\; \alpha \; L\; qv\; \times \; B.\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\}\; q\; \backslash ;\; \backslash \; mathbf\; \{v\}\; \backslash \; times\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; \backslash \; ;.\}$

• Второй описывает создание статического магнитного поле B электрическим током I конечной длины d l в точке, смещенной вектором r, известный как закон Био – Савара :

$d\; B\; =\; \alpha \; BI\; dl\; \times \; r\; ^\; r\; 2,\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{Id\; \backslash \; mathbf\; \{l\}\; \backslash \; times\; \backslash \; mathbf\; \{\backslash \; hat\; \{r\}\}\}\; \{r\; ^\; \{2\}\}\}\; \backslash \; ;,\}$где r и $r\; ^\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{\backslash \; hat\; \{r\}\}\}$- длина и единичный вектор в направлении вектора r соответственно.

Эти два закона могут быть использованы для выведения закона силы Ампера, приведенного выше, что приводит к соотношению: $К\; A\; =\; \alpha \; L\; \cdot \; \alpha \; B\; \{\backslash \; Displaystyle\; к\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; \backslash ;\}$. Следовательно, если единица заряда основана на законе силы Ампера так, что $k\; A\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; 1\}$, естественно получить единицу магнитного поля, положив $\alpha \; L\; =\; \alpha \; B\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; =\; 1\; \backslash ;\; \}$. Однако, если это не так, необходимо выбрать, какой из двух вышеупомянутых законов является более удобной основой для определения единицы измерения магнитного поля.

Кроме того, если мы хотим описать поле электрического смещения Dи магнитное поле Hв среде, отличной от вакуума, нам также необходимо определить константы ε 0 и μ 0, которые представляют собой диэлектрическую проницаемость и проницаемость соответственно. Тогда у нас (обычно) $D\; =\; ϵ\; 0\; E\; +\; \lambda \; P\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{D\}\; =\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; +\; \backslash \; lambda\; \backslash \; mathbf\; \{P\}\}$и $H\; =\; B\; /\; \mu \; 0\; -\; \lambda \; \prime \; M\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{H\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; /\; \backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; -\; \backslash \; lambda\; ^\; \{\backslash \; prime\}\; \backslash \; mathbf\; \{M\}\; \}$, где P и M - векторы плотности поляризации и намагниченности. Единицы измерения P и M обычно выбираются так, чтобы коэффициенты λ и λ ′ были равны «константам рационализации» $4\; \pi \; k\; C\; ϵ\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; 4\; \backslash \; пи\; К\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}$и $4\; \pi \; \alpha \; B\; /\; (\mu \; 0\; \alpha \; L)\; \{\backslash \; displaystyle\; 4\; \backslash \; pi\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; /\; (\backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\})\}$соответственно. Если константы рационализации равны, то $c\; 2\; =\; 1\; /\; (ϵ\; 0\; \mu \; 0\; \alpha \; L\; 2)\; \{\backslash \; displaystyle\; c\; ^\; \{2\}\; =\; 1\; /\; (\backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; \backslash \; альфа\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\}\; ^\; \{2\})\}$. Если они равны единице, то система называется "рационализированной": законы для систем сферической геометрии содержат множители 4π (например, точечные заряды ), те цилиндрической геометрии - множители 2π (например, провода ), а плоской геометрии не содержат множителей π (например, конденсаторы с параллельными пластинами ). Однако исходная система CGS использовала λ = λ ′ = 4π, или, что то же самое, $k\; C\; ϵ\; 0\; =\; \alpha \; B\; /\; (\mu \; 0\; \alpha \; L)\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; /\; (\backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\})\; =\; 1\}$. Поэтому подсистемы Гаусса, ESU и EMU CGS (описанные ниже) не рационализируются.

Различные расширения системы CGS до электромагнетизма

В таблице ниже показаны значения вышеуказанных констант, используемых в некоторых общих подсистемах CGS:

Система	$k\; C\; \{\backslash \; displaystyle\; k\_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\}$	$\alpha \; B\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\}$	$ϵ\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}$	$\mu \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mu\; \_\; \{0\}\}$	$к\; A\; =\; к\; C\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\}\; \{c\; ^\; \{2\}\}\}\; \}$	$\alpha \; L\; =\; К\; С\; \alpha \; В\; c\; 2\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\}\; \{\backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\; \}\; c\; ^\; \{2\}\}\}\}$	$\lambda \; =\; 4\; \pi \; К\; C\; ϵ\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; lambda\; =\; 4\; \backslash \; pi\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}$	$\lambda \; \prime \; =\; 4\; \pi \; \alpha \; В\; \mu \; 0\; \alpha \; L\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; lambda\; \text{'}=\; \{\backslash \; frac\; \{4\; \backslash \; pi\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\}\; \{\backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\}\; \}\}\}$
Электростатический CGS. (ESU, esu или stat-)	1	c	1	c	c	1	4π	4π
Электромагнитный CGS. (EMU, emu или ab-)	c	1	c	1	1	1	4π	4π
Gaussian CGS	1	c	1	1	c	c	4π	4π
Lorentz – Heaviside CGS	$1\; 4\; \pi \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{4\; \backslash \; pi\}\}\}$	$1\; 4\; \pi \; c\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\; \backslash \; гидроразрыва\; \{1\}\; \{4\; \backslash \; pi\; c\}\}\}$	1	1	$1\; 4\; \pi \; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{4\; \backslash \; pi\; c\; ^\; \{2\}\}\}\}$	c	1	1
SI	$1\; 4\; \pi \; ϵ\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{4\; \backslash \; pi\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}\}\}$	$\mu \; 0\; 4\; \pi \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; mu\; \_\; \{0\}\}\; \{4\; \backslash \; pi\}\}\}$	$ϵ\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}$	$\mu \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mu\; \_\; \{\; 0\}\}$	$\mu \; 0\; 4\; \pi \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; mu\; \_\; \{0\}\}\; \{4\; \backslash \; pi\}\}\}$	1	1	1

Также обратите внимание на следующее соответствие приведенных выше констант константам Джексона и Люна :

$К\; С\; =\; К\; 1\; знак\; равно\; К\; Е\; \{\backslash \; Displaystyle\; к\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; =\; k\_\; \{1\}\; =\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{E\}\}\}$

$\alpha \; B\; =\; \alpha \; \cdot \; k\; 2\; =\; k\; В\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; альфа\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; =\; \backslash \; alpha\; \backslash \; cdot\; k\_\; \{2\}\; =\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\}$

$к\; A\; =\; k\; 2\; =\; k\; E\; /\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; к\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; k\_\; \{2\}\; =\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{E\}\}\; /\; c\; ^\; \{2\}\}$

$\alpha \; L\; =\; k\; 3\; =\; k\; F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{\; L\}\}\; =\; k\_\; \{3\}\; =\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{F\}\}\}$

Из этих вариантов только в системах Гаусса и Хевисайда – Лоренца $\alpha \; L\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{L\}\; \}\}$равно $c\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; c\; ^\; \{-\; 1\}\}$, а не 1. В результате векторы $E\; \to \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\}$и $B\; \to \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\}$электромагнита Магнитные волны, распространяющиеся в вакууме, имеют одинаковые единицы и равны по величине в этих двух вариантах ХГС.

В каждой из этих систем величины, называемые «зарядом» и т. Д., Могут быть разными; здесь они выделены надстрочным индексом. Соответствующие количества каждой системы связаны через константу пропорциональности.

Уравнения Максвелла могут быть записаны в каждой из этих систем как:

Система
CGS-ESU	$\nabla \; \cdot \; E\; \to \; ESU\; =\; 4\; \pi \; \rho \; ESU\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; =\; 4\; \backslash \; pi\; \backslash \; rho\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\}$	$\nabla \; \cdot \; B\; \to \; ESU\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{B\; \}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; =\; 0\}$	$\nabla \; \times \; E\; \to \; ESU\; =\; -\; B\; \to \; \dot{}\; ESU\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; =\; -\; \{\backslash \; точка\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\}$	$\nabla \; \times \; B\; \to \; ESU\; =\; 4\; \pi \; c\; -\; 2\; J\; \to \; ESU\; +\; c\; -\; 2\; E\; \to \; \dot{}\; ESU\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; набла\; \backslash \; раз\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; =\; 4\; \backslash \; pi\; c\; ^\; \{-\; 2\}\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; +\; c\; ^\; \{-\; 2\}\; \{\backslash \; точка\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\}$
CGS-EMU	$\nabla \; \cdot \; E\; \to \; EMU\; =\; 4\; \pi \; c\; 2\; \rho \; EMU\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\; =\; 4\; \backslash \; pi\; c\; ^\; \{2\}\; \backslash \; rho\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\}$	$\nabla \; \cdot \; B\; \to \; EMU\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\; =\; 0\}$	$\nabla \; \times \; E\; \to \; EMU\; =\; -\; B\; \to \; \dot{}\; EMU\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\; =\; -\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\}$	$\nabla \; \times \; B\; \to \; EMU\; =\; 4\; \pi \; J\; \to \; EMU\; +\; c\; -\; 2\; E\; \to \; \dot{}\; EMU\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\; =\; 4\; \backslash \; pi\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\; +\; c\; ^\; \{-\; 2\}\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{EMU\}\}\}$
CGS- Гауссовский	$\nabla \; \cdot \; E\; \to \; G\; =\; 4\; \pi \; \rho \; G\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{G\}\}\; =\; 4\; \backslash \; pi\; \backslash \; rho\; ^\; \{\backslash \; text\; \{\; G\}\}\}$	$\nabla \; \cdot \; B\; \to \; G\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{G\}\}\; =\; 0\}$	$\nabla \; \times \; E\; \to \; G\; =\; -\; c\; -\; 1\; В\; \to \; \dot{}\; G\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{G\}\}\; =\; -\; c\; ^\; \{-\; 1\}\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; текст\; \{G\}\}\}$	$\nabla \; \times \; B\; \to \; G\; =\; 4\; \pi \; c\; -\; 1\; J\; \to \; G\; +\; c\; -\; 1\; E\; \to \; \dot{}\; G\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{\; G\}\}\; =\; 4\; \backslash \; pi\; c\; ^\; \{-\; 1\}\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{G\}\}\; +\; c\; ^\; \{-\; 1\}\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{G\}\}\}$
CGS- Лоренц – Хевисайд	$\nabla \; \cdot \; E\; \to \; LH\; =\; \rho \; LH\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\; =\; \backslash \; rho\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\}$	$\nabla \; \cdot \; B\; \to \; LH\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\; =\; 0\}$	$\nabla \; \times \; E\; \to \; LH\; =\; -\; c\; -\; 1\; B\; \to \; \dot{}\; LH\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\; =\; -\; c\; ^\; \{-\; 1\}\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{\; B\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\}$	$\nabla \; \times \; B\; \to \; LH\; =\; c\; -\; 1\; J\; \to \; LH\; +\; c\; -\; 1\; E\; \to \; \dot{}\; LH\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\; =\; c\; ^\; \{-\; 1\}\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\; +\; c\; ^\; \{-\; 1\}\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{LH\}\}\}$
SI	$\nabla \; \cdot \; E\; \to \; SI\; =\; \rho \; SI\; /\; ϵ\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\; =\; \backslash \; rho\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\; /\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}$	$\nabla \; \cdot \; B\; \to \; SI\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; cdot\; \{\; \backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\; =\; 0\}$	$\nabla \; \times \; E\; \to \; SI\; =\; -\; B\; \to \; \dot{}\; SI\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{\; SI\}\}\; =\; -\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\}$	$\nabla \; \times \; B\; \to \; SI\; =\; \mu \; 0\; J\; \to \; SI\; +\; \mu \; 0\; ϵ\; 0\; E\; \to \; \dot{}\; SI\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; times\; \{\backslash \; vec\; \{B\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\; =\; \backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\; +\; \backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; vec\; \{E\}\}\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{SI\}\}\}$

Электростатические блоки (ESU)

В варианте электростатические блоки системы CGS (CGS-ESU) заряд определяется как величина, которая подчиняется форме закона Кулона без константы умножения (и ток затем определяется как заряд на единицу время):

$F\; =\; q\; 1\; ESU\; q\; 2\; ESU\; r\; 2.\; \{\backslash \; displaystyle\; F\; =\; \{q\_\; \{1\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; q\_\; \{2\}\; ^\; \{\backslash \; text\; \{ESU\}\}\; \backslash \; over\; r\; ^\; \{2\}\}.\}$

Единица заряда ESU, франклин (Fr), также известный как статкулон или заряд esu, поэтому определяется следующим образом:

два равных точечных заряда, разнесенных 1 <Расстояние между 196>сантиметром считается равным 1 франклину каждый, если электростатическая сила между ними составляет 1 дин.

Следовательно, в CGS-ESU франклин равен сантиметру, умноженному на квадратный корень из дина:

$1\; F\; r\; =\; 1\; статкулон\; =\; 1\; заряд\; =\; 1\; дин\; 1/2\; 2\; см\; =\; 1\; г\; 1/2\; 1\; см\; 3/2\; \cdot \; с\; -\; 1.\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{1\; \backslash ,\; Fr\; =\; 1\; \backslash ,\; statcoulomb\; =\; 1\; \backslash ,\; esu\; \backslash ;\; charge\; =\; 1\; \backslash ,\; dyne\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; cm\; =\; 1\; \backslash ,\; g\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; см\; ^\; \{3/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; s\; ^\; \{-\; 1\}\}.\}$

Единица измерения тока определяется как:

$1\; F\; r\; /\; s\; =\; 1\; statampere\; =\; 1\; esucurrent\; =\; 1\; дин\; 1/2\; см\; \cdot \; с\; -\; 1\; =\; 1\; г\; 1/2\; \cdot \; см\; 3/2\; \cdot \; с\; -\; 2.\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{1\; \backslash ,\; Fr\; /\; s\; =\; 1\; \backslash ,\; statampere\; =\; 1\; \backslash ,\; esu\; \backslash ;\; current\; =\; 1\; \backslash ,\; dyne\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; cm\; \{\backslash \; cdot\}\; s\; ^\; \{-\; 1\; \}\; =\; 1\; \backslash ,\; g\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; cm\; ^\; \{3/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; s\; ^\; \{-\; 2\}\}.\}$

Размерно в системе CGS-ESU заряд q равен следовательно, эквивалент MLT.

В CGS-ESU все электрические и магнитные величины являются размерно выражаемыми терминами длины, массы и времени, и ни одна из них не имеет независимого измерения. Такая система единиц электромагнетизма, в которой размеры всех электрических и магнитных величин выражаются в терминах механических размеров массы, длины и времени, традиционно называется «абсолютной системой».

ESU обозначение

Все электромагнитные блоки в системе ESU CGS, не имеющие собственных имен, обозначаются соответствующим именем SI с добавленным префиксом «stat» или отдельной аббревиатурой «esu».

Электромагнитный единиц (EMU)

В другом варианте системы CGS, электромагнитных единицах (EMU s), ток определяется через силу, существующую между двумя тонкими, параллельными, бесконечно длинные провода, по которым он проходит, и заряд тогда определяется как ток, умноженный на время. (Этот подход в конечном итоге был использован для определения единицы СИ, равной амперам ). В подсистеме EMU CGS это делается путем установки постоянной силы Ампера $k\; A\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; 1\}$, чтобы сила Ампера law просто содержит 2 как явный префактор.

Единица тока EMU, biot (Bi), также известная как abampere или ток эму, следовательно, определяется следующим образом:

биот - это тот постоянный ток, который, если он поддерживается в двух прямых параллельных проводниках бесконечной длины, с незначительным круглым поперечным сечением, и размещение на расстоянии 1 сантиметр в вакууме, создавало бы между этими проводниками силу, равную двум динам на сантиметр длины.

Следовательно, в электромагнитных блоков CGS, биот равен квадратному корню из дина:

$1\; B\; i\; =\; 1\; abampere\; =\; 1\; emucurrent\; =\; 1\; dyne\; 1/2\; =\; 1\; г\; 1/2\; \cdot \; cm\; 1/2\; \cdot \; s\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{1\; \backslash ,\; Bi\; =\; 1\; \backslash ,\; abampere\; =\; 1\; \backslash ,\; emu\; \backslash ;\; current\; =\; 1\; \backslash ,\; dyne\; ^\; \{1/2\}\; =\; 1\; \backslash ,\; g\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; см\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; s\; ^\; \{-\; 1\; \}\}\}$.

Единица заряда в CGS EMU:

$1\; B\; i\; \cdot \; s\; =\; 1\; abcoulomb\; =\; 1\; emucharge\; =\; 1\; dyne\; 1/2\; \cdot \; s\; =\; 1\; g\; 1/2\; \cdot \; cm\; 1/2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{1\; \backslash ,\; Bi\; \{\backslash \; cdot\}\; s\; =\; 1\; \backslash ,\; abcoulomb\; =\; 1\; \backslash ,\; emu\; \backslash ,\; charge\; =\; 1\; \backslash ,\; dyne\; ^\; \{1/2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; s\; =\; 1\; \backslash ,\; g\; ^\; \{1\; /\; 2\}\; \{\backslash \; cdot\}\; cm\; ^\; \{1/2\}\}\}$.

Таким образом, в системе EMU CGS заряд q эквивалентен ML. Следовательно, ни заряд, ни ток не являются независимой физической величиной в ЕВС ХГС.

Обозначение EMU

Все электромагнитные блоки в системе EMU CGS, не имеющие собственных имен, обозначаются соответствующим именем SI с присоединенным префиксом «ab» или отдельной аббревиатурой «emu».

Отношения между блоками ESU и EMU

Подсистемы ESU и EMU в CGS связаны фундаментальным соотношением $k\; C\; /\; k\; A\; =\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{\; C\}\}\; /\; k\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; =\; c\; ^\; \{2\}\}$(см. Выше), где c = 29979245800 ≈ 3 × 10 - скорость света в вакуум в сантиметрах в секунду. Следовательно, соотношение соответствующих «первичных» электрических и магнитных единиц (например, тока, заряда, напряжения и т. Д.) - величин, пропорциональных тем, которые входят непосредственно в закон Кулона или закон силы Ампера ) равно либо c, либо c:

$1\; статкулон\; 1\; абкулон\; =\; 1\; статампер\; 1\; абкулон\; =\; c\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{\backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; statcoulomb\}\; \{1\; \backslash ,\; abcoulomb\}\}\; =\; \backslash \; mathrm\; \{\backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; statampere\}\; \{1\; \backslash ,\; abampere\}\}\; =\; c\; ^\; \{-\; 1\}\}$

и

$1\; статвольт\; 1\; abvolt\; =\; 1\; статтесла\; 1\; гаусс\; =\; c\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{\backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; statvolt\}\; \{1\; \backslash ,\; abvolt\}\}\; =\; \backslash \; mathrm\; \{\backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; stattesla\}\; \{1\; \backslash ,\; gauss\}\}\; =\; c\}$.

Полученные из них единицы могут иметь отношения, равные более высокой степени c, например:

$1\; статом\; 1\; абом\; =\; 1\; статвольт\; 1\; абвольт\; \times \; 1\; абампер\; 1\; статампер\; =\; c\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathrm\; \{\backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; statohm\}\; \{1\; \backslash ,\; abohm\}\}\; =\; \backslash \; mathrm\; \{\; \backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; statvolt\}\; \{1\; \backslash ,\; abvolt\}\}\; \backslash \; times\; \backslash \; mathrm\; \{\backslash \; frac\; \{1\; \backslash ,\; abampere\}\; \{1\; \backslash ,\; statampere\}\}\; =\; c\; ^\; \{2\}\}$.

Практические единицы CGS

Практическая система CGS представляет собой гибридную систему, которая использует вольт и ампер как единицы напряжения и тока соответственно. Это позволяет избежать неудобно больших и малых величин, которые возникают для электромагнитных устройств в системах esu и emu. Эта система когда-то широко использовалась инженерами-электриками, потому что вольт и ампер были приняты в качестве международных стандартных единиц на Международном электрическом конгрессе 1881 года. Так же, как вольт и ампер, фарад (емкость), ом (сопротивление), кулон (электрический заряд) и генри, следовательно, также используются в практической системе и являются такими же, как единицы СИ. 146>

Другие варианты

В разные моменты времени использовалось около полдюжины систем электромагнитных блоков, большинство из которых основано на системе CGS. К ним относятся гауссовы единицы и единицы Хевисайда – Лоренца.

Преобразование единиц SI в электромагнетизме в ESU, EMU и подсистемы Гаусса CGS. c = 29979245800

Количество	Символ	Единица СИ	Единица ESU	Единица EMU	Единица Гаусса
электрический заряд	q	1 C	≘ (10 c) statC	≘ (10) abC	≘ (10 c) Fr
электрический поток	ΦE	1 V ⋅m	≘ (4π × 10 c) statC	≘ (10) abC	≘ (4π × 10 c) Fr
электрический ток	I	1 A	≘ (10 c) statA	≘ (10) Bi	≘ (10 c) Fr ⋅s
электрический потенциал / напряжение	φ / V	1 V	≘ (10 c) statV	≘ (10) abV	≘ (10 c) statV
электрическое поле	E	1 V /m	≘ (10 c) statV /cm	≘ (10) abV /cm	≘ (10 c) statV /cm
электрическое поле смещения	D	1 C /m	≘ (10 c) statC /cm	≘ (10) abC /cm	≘ (10 c) Fr /cm
электрический дипольный момент	p	1 C ⋅m	≘ (10 c) statC ⋅cm	≘ (10) abC ⋅cm	≘ (10 c) D
магнитный дипольный момент	μ	1 A ⋅m	≘ (10 c) statC ⋅cm	≘ (10) Bi ⋅cm	≘ (10) эрг /G
магнитное поле B	B	1 T	≘ (10 c) statT	≘ (10) G	≘ (10) G
магнитное поле H	H	1 A /m	≘ (4π × 10 c) statA /cm	≘ (4π × 10) Oe	≘ (4π × 10) Oe
магнитный поток	Φm	1 Wb	≘ (10 c) statWb	≘ (10) Mx	≘ (10) Mx
сопротивление	R	1 Ω	≘ (10 c) s /cm	≘ (10) abΩ	≘ ( 10 c) s /cm
удельное сопротивление	ρ	1 Ω ⋅m	≘ (10 c) s	≘ (10) abΩ ⋅cm	≘ (10 c) s
емкость	C	1 F	≘ (10 c) cm	≘ (10) abF	≘ (10 c) cm
индуктивность	L	1 H	≘ (10 c) cm ⋅s	≘ (10) abH	≘ (10 c) cm ⋅s

In в этой таблице c = 29979245800 - безразмерное числовое значение скорости света в вакууме, выраженное в сантиметрах в секунду. Символ «≘» используется вместо «=» как напоминание о том, что количества соответствуют, но в целом не равны, даже между вариантами СГС. Например, согласно предпоследней строке таблицы, если емкость конденсатора составляет 1 Ф в единицах СИ, то его емкость составляет (10 с) см в единицах ESU; но неправильно заменять «1 F» на «(10 c) cm» в уравнении или формуле. (Это предупреждение - особый аспект единиц электромагнетизма в CGS. Напротив, например, всегда правильно заменять «1 м» на «100 см» в уравнении или формуле.)

Можно подумать значения SI для постоянной Кулона kCкак:

$k\; C\; =\; 1\; 4\; \pi \; ϵ\; 0\; =\; \mu \; 0\; (c\; /\; 100)\; 2\; 4\; \pi \; =\; 10-7\; N\; /\; A\; 2\; \cdot \; 10-4\; \cdot \; c\; 2\; =\; 10\; -\; 11\; N\; \cdot \; c\; 2\; /\; A\; 2.\; \{\backslash \; Displaystyle\; к\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{C\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{4\; \backslash \; pi\; \backslash \; epsilon\; \_\; \{0\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; mu\; \_\; \{0\}\; (c\; /\; 100)\; ^\; \{2\}\; \}\; \{4\; \backslash \; pi\}\}\; =\; 10\; ^\; \{-\; 7\}\; \{\backslash \; rm\; \{N\}\}\; /\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; cdot\; 10\; ^\; \{-\; 4\}\; \backslash \; cdot\; c\; ^\; \{2\}\; =\; 10\; ^\; \{-\; 11\}\; \{\backslash \; rm\; \{N\}\}\; \backslash \; cdot\; c\; ^\; \{2\}\; /\; \{\backslash \; rm\; \{A\}\}\; ^\; \{2\}.\}$

Это объясняет, почему преобразования SI в ESU с использованием множителя c приводят к значительным упрощения единиц измерения ESU, такие как 1 statF = 1 см и 1 statΩ = 1 с / см: это следствие того факта, что в системе ESU k C = 1. Например, сантиметр Емкость - это емкость сферы радиусом 1 см в вакууме. Емкость C между двумя концентрическими сферами радиусов R и r в системе ESU CGS составляет:

$1\; 1\; r\; -\; 1\; R\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{r\}\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{R\}\}\}\}\}$.

Взяв предел, когда R стремится к бесконечности, мы видим, что C равно r.

Обычно используемые физические константы в единицах CGS

Константа	Символ	Значение
Константа атомной массы	mu	1,660539066 × 10 g
магнетон Бора	μB	9,274010078 × 10 эрг /G (EMU, гауссов)
		2,780 278 00 × 10 статА⋅см (ESU)
радиус Бора	a0	5,2917721090 × 10 cm
постоянная Больцмана	k	1,380649 × 10 эрг /K
Масса электрона	me	9,10938370 × 10 g
Элементарный заряд	e	4,803 204 27 × 10 Fr (ESU, гауссовский)
		1,602176634 × 10 abC (EMU)
Константа тонкой структуры	α	7,297352569 × 10
Гравитационная постоянная	G	6,67430 × 10 дин ⋅cm /g
постоянная Планка	h	6,62607015 × 10 эрг ⋅s
приведенная постоянная Планка	ħ	1,054571817 × 10 эрг ⋅s
Скорость света в вакууме	c	2,99792458 × 10 cm /s

Хотя отсутствие постоянных коэффициентов в формулах, выражающих некоторую связь между величинами в некоторых подсистемах CGS, упрощает некоторые вычисления, это имеет недостаток, заключающийся в том, что некоторые Иногда единицы в CGS трудно определить экспериментально. Кроме того, отсутствие уникальных имен единиц приводит к большой путанице: таким образом, "15 эму" может означать либо 15 абвольт, либо 15 единиц эму электрического дипольного момента, либо 15 единиц эму. магнитная восприимчивость, иногда (но не всегда) на грамм или на моль. С другой стороны, СИ начинается с единицы тока, ампер, которую легче определить экспериментально, но которая требует дополнительных коэффициентов в электромагнитных уравнениях. Благодаря системе единиц с уникальными именами СИ также устраняет любую путаницу в использовании: 1 ампер - это фиксированное значение указанной величины, как и 1 генри, 1 ом и 1 вольт.

Преимущество гауссовой системы CGS состоит в том, что электрические и магнитные поля имеют одинаковые единицы измерения, 4πε 0 заменяется на 1, и единственная размерная константа появляется в уравнения Максвелла - это c, скорость света. Система Хевисайда – Лоренца также обладает этими свойствами (с ε 0 равным 1), но это «рационализированная» система (как и СИ), в которой заряды и поля равны определяется таким образом, чтобы в формулах появлялось меньше множителей 4π, и именно в единицах Хевисайда – Лоренца уравнения Максвелла принимают свою простейшую форму.

В СИ и других рационализированных системах (например, Хевисайда – Лоренца ) единица измерения тока была выбрана так, что электромагнитные уравнения, касающиеся заряженных сфер, содержат 4π, уравнения, касающиеся катушек тока и прямые провода содержат 2π, а те, которые имеют дело с заряженными поверхностями, полностью лишены π, что было наиболее удобным выбором для приложений в электротехнике. Однако современные ручные калькуляторы и персональные компьютеры устранили это «преимущество». В некоторых областях, где формулы, касающиеся сфер, являются общими (например, в астрофизике), утверждается, что нерационализированная система CGS может быть несколько более удобной с точки зрения обозначений.

Специализированные системы единиц используются для упрощения формул даже дальше, чем СИ или СГС, путем исключения констант с помощью некоторой системы натуральных единиц. Например, в физике элементарных частиц используется система, в которой каждая величина выражается только одной единицей энергии, электронвольт, с длиной, временем и т. Д., Все преобразованные в электронвольты. вставив множители скорости света c и уменьшенной постоянной Планка ħ. Эта система единиц удобна для вычислений в физике элементарных частиц, но будет считаться непрактичной. ical в других контекстах.

• Международная система единиц
• Международная система электрических и магнитных единиц
• Список научных единиц, названных в честь людей
• Система единиц метр – тонна – секунда
• United Состоит из общепринятых единиц измерения

1. ^«Система сантиметр-грамм-секунда | физика». Британская энциклопедия. Проверено 27 марта 2018 г.
2. ^«Система единиц сантиметр-грамм-секунда (CGS) - Справка по программированию Maple». www.maplesoft.com. Проверено 27 марта 2018 г.
3. ^Каррон, Нил Дж. (21 мая 2015 г.). «Вавилон единиц: эволюция систем единиц в классическом электромагнетизме». arXiv : 1506.01951. Журнал цитирования требует | journal =()
4. ^Gauss, CF (1832), " Intensitas vis magnetae terrestris ad mensuram absolutam revocata ", Commentationes Societatis Regiae Scientiarum Gottingensis Recentiores, 8 : 3–44. английский перевод.
5. ^Хэллок, Уильям; Уэйд, Герберт Тредуэлл (1906). Очерки эволюции мер и весов и метрической системы. Нью-Йорк: The Macmillan Co., стр. 200.
6. ^Томсон, сэр У. ; Фостер, профессор GC ; Максвелл, профессор JC ; Стони, г-н GJ ; Дженкин, профессор Флиминг ; Сименс, доктор ; Брамвелл, г-н FJ (сентябрь 1873 г.). Эверетт, профессор (ред.) Первый отчет Комитета по выбору и номенклатуре динамических и электрических блоков. Сорок третье совещание Британская ассоциация по развитию науки. Брэдфорд: Джон Мюррей. Стр. 223. Проверено 8 апреля 2012 г.
7. ^Беннетт, Л.Х.; Пейдж, C. H.; Свартцендрубер, Л. Дж. (Январь – февраль 1978 г.). «Комментарии к единицам в магнетизме». Журнал исследований Национального бюро стандартов. 83 (1): 9–12. doi : 10.6028 / jres.083.002.
8. ^«Атомная спектроскопия». Атомная спектроскопия. NIST. Проверено 25 октября 2015 г.
9. ^ Джексон, Джон Дэвид (1999). Классическая электродинамика (3-е изд.). Нью-Йорк: Вили. Стр. 775 –784. ISBN 0-471-30932-X.
10. ^Кардарелли, Ф. (2004). Энциклопедия научных единиц, весов и мер: их эквиваленты в системе СИ и происхождение (2-е изд.). Springer. п. 20. ISBN 1-85233-682-X.
11. ^ Леунг П. Т. (2004). «Заметка о« бессистемных »выражениях уравнений Максвелла». Европейский журнал физики. 25 (2): N1 – N4. Bibcode : 2004EJPh... 25N... 1L. DOI : 10.1088 / 0143-0807 / 25/2 / N01. S2CID 43177051.
12. ^ Кардарелли, Ф. (2004). Энциклопедия научных единиц, весов и мер: их эквиваленты в системе СИ и происхождение (2-е изд.). Springer. Стр. 20 –25. ISBN 1-85233-682-X.
13. ^Фенна, Дональд (2002). Словарь весов, мер и единиц. Издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-107898-9.
14. ^Танбридж, Пол (1992). Лорд Кельвин: его влияние на электрические измерения и единицы. ИЭПП. С. 34–40. ISBN 0-86341-237-8.
15. ^Knoepfel, Heinz E. (2000). Магнитные поля: всеобъемлющий теоретический трактат для практического использования. Вайли. п. 543. ISBN 3-527-61742-6.
16. ^Bennett, L.H.; Page, C. H.; Свартцендрубер, Л. Дж. (1978). «Комментарии к единицам в магнетизме». Журнал исследований Национального бюро стандартов. 83 (1): 9–12. doi : 10.6028 / jres.083.002.
17. ^A.P. Французский язык; Эдвинд Ф. Тейлор (1978). Введение в квантовую физику. W.W. Norton Company.

• Griffiths, David J. (1999). «Приложение C: Единицы». Введение в электродинамику (3-е изд.). Прентис Холл. ISBN 0-13-805326-X.
• Джексон, Джон Д. (1999). «Приложение по единицам и габаритам». Классическая электродинамика (3-е изд.). Уайли. ISBN 0-471-30932-X.
• (1900). «Электротехника. Стандарты измерений стр. 1024». Справочник инженера-механика (5-е изд.). Уайли.
• Литтлджон, Роберт (осень 2017 г.). «Гауссова, СИ и другие системы единиц в электромагнитной теории» (PDF). Physics 221A, Калифорнийский университет, конспекты лекций в Беркли. Проверено 15 декабря 2017 г.