Релятивистское излучение

релятивистское излучение (также известное как доплеровское излучение, доплеровское усиление, или эффект фар ) - это процесс, посредством которого релятивистские эффекты изменять видимую яркость излучаемого вещества, которое движется со скоростью, близкой к скорости света. В астрономическом контексте релятивистское излучение обычно происходит в двух противоположно направленных релятивистских струях плазменных, которые исходят от центрального компактного объекта, который аккрецирует дело. Аккреция компактных объектов и релятивистских джетов используется для объяснения рентгеновских двойных систем, гамма-всплесков и, в гораздо большем масштабе, активных ядер галактик ( квазары также связаны с аккрецирующим компактным объектом, но считаются просто особой разновидностью активных ядер галактик, или AGN ).

Излучение влияет на видимую яркость движущегося объекта точно так же, как направление, в котором корабль видит свет, исходящий от маяка, влияет на воспринимаемую яркость этого света: свет появляется тусклый или невидимый для корабля, кроме случаев, когда вращающийся маяк направлен на него, когда он тогда кажется ярким. Этот так называемый эффект маяка иллюстрирует важность направления движения относительно наблюдателя. Представьте газовое облако, движущееся относительно наблюдателя и испускающее электромагнитное излучение. Если газ движется к наблюдателю, он будет ярче, чем если бы он был в состоянии покоя, но если газ уходит, он будет казаться более тусклым. Величина эффекта иллюстрируется джетами AGN галактик M87 и (см. Изображения справа). M87 имеет двойные реактивные двигатели, направленные почти прямо на Землю и от нее; струя, движущаяся к Земле, хорошо видна (длинная тонкая голубоватая деталь на верхнем изображении), в то время как другая струя настолько тусклее, что ее не видно. В 3C 31 обе форсунки (обозначенные на нижнем рисунке) расположены примерно под прямым углом к ​​нашему лучу зрения, и, таким образом, оба видны. Верхняя струя на самом деле направлена ​​немного больше в направлении Земли и поэтому ярче.

Релятивистски движущиеся объекты излучаются из-за множества физических эффектов. Световая аберрация приводит к тому, что большая часть фотонов испускается вдоль направления движения объекта. Эффект Доплера изменяет энергию фотонов, сдвигая их в красный или синий цвет. Наконец, временные интервалы, измеряемые часами, движущимися вдоль излучающего объекта, отличаются от интервалов, измеренных наблюдателем на Земле из-за замедления времени и эффектов времени прибытия фотонов. Как все эти эффекты изменяют яркость или видимую светимость движущегося объекта, определяется уравнением, описывающим релятивистский эффект Доплера (поэтому релятивистское излучение также известно как излучение Доплера).

• 1 Простая модель струи
  • 1.1 Синхротронный спектр и спектральный индекс
  • 1.2 Уравнение излучения
    • 1.2.1 Аберрация
    • 1.2.2 Замедление времени
    • 1.2.3 Синий - или красное смещение
    • 1.2.4 Инварианты Лоренца
• 2 Терминология
  • 2.1 Физические величины
  • 2.2 Математические выражения
• 3 См. также
• 4 Ссылки
• 5 Внешние ссылки

Простейшая модель струи - это модель, в которой единственная однородная сфера движется к Земле со скоростью, близкой к скорости света. Эта простая модель также нереальна, но она довольно хорошо иллюстрирует физический процесс излучения.

Синхротронный спектр и спектральный индекс

Релятивистские струи излучают большую часть своей энергии через синхротронное излучение. В нашей простой модели сфера содержит высокорелятивистские электроны и постоянное магнитное поле. Электроны внутри капли движутся со скоростью, лишь незначительно меньшей скорости света, и их разносит магнитное поле. Каждое изменение направления электроном сопровождается выделением энергии в виде фотона. При наличии достаточного количества электронов и достаточно мощного магнитного поля релятивистская сфера может излучать огромное количество фотонов, от фотонов на относительно слабых радиочастотах до мощных рентгеновских фотонов.

Фигура образца спектра показывает основные характеристики простого синхротронного спектра. На низких частотах сфера струи непрозрачна, и ее светимость увеличивается с частотой, пока не достигает пика и не начинает уменьшаться. В образце изображения эта пиковая частота приходится на $log\; \; \nu \; =\; 3\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; log\; \backslash \; nu\; =\; 3\}$. На частотах выше этой сфера струи прозрачна. Яркость уменьшается с увеличением частоты до тех пор, пока не будет достигнута частота прерывания, после чего она уменьшается быстрее. На том же изображении частота разрывов возникает, когда $log\; \; \nu \; =\; 7\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; log\; \backslash \; nu\; =\; 7\}$. Резкая частота разрыва возникает из-за того, что на очень высоких частотах электроны, испускающие фотоны, очень быстро теряют большую часть своей энергии. Резкое уменьшение числа высокоэнергетических электронов означает резкое уменьшение спектра.

Изменения наклона синхротронного спектра параметризуются спектральным индексом. Спектральный индекс α в заданном диапазоне частот - это просто наклон на диаграмме $log\; \; S\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; log\; S\}$vs. $журнал\; \; \nu \; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; log\; \backslash \; nu\}$. (Конечно, для того, чтобы α имело реальное значение, спектр должен быть почти прямой линией в рассматриваемом диапазоне.)

Уравнение излучения

В простой модели струи одиночной однородной сферы наблюдаемая светимость связана с собственной светимостью как

$S\; o\; =\; S\; e\; D\; p,\; \{\backslash \; displaystyle\; S\_\; \{o\}\; =\; S\_\; \{e\}\; D\; ^\; \{p\}\; \backslash ,,\}$

где

$p\; =\; 3\; -\; \alpha .\; \{\backslash \; displaystyle\; p\; =\; 3-\; \backslash \; alpha\; \backslash ,.\}$

Таким образом, наблюдаемая светимость зависит от скорости струи и угла к лучу зрения через фактор Доплера, $D\; \{\backslash \; displaystyle\; D\}$, а также на свойствах внутри струи, о чем свидетельствует показатель степени со спектральным индексом.

Уравнение излучения можно разбить на серию из трех эффектов:

• релятивистская аберрация
• замедление времени
• синее или красное смещение

аберрация

Аберрация - это изменение видимого направления объекта, вызванное относительным поперечным движением наблюдателя. В инерциальных системах она равна и противоположна коррекции светового времени.

. В повседневной жизни аберрация - явление хорошо известное. Представьте себе человека, стоящего под дождем в безветренный день. Если человек стоит на месте, то капли дождя пойдут по тропинке, идущей прямо к земле. Однако, если человек движется, например, в машине, будет казаться, что дождь приближается под углом. Это очевидное изменение направления падающих дождевых капель - аберрация.

Величина аберрации зависит от скорости излучаемого объекта или волны относительно наблюдателя. В приведенном выше примере это будет скорость автомобиля по сравнению со скоростью падающего дождя. Это не меняется, когда объект движется со скоростью, близкой к $c\; \{\backslash \; displaystyle\; c\}$. Подобно классическим и релятивистским эффектам, аберрация зависит от: 1) скорости излучателя во время излучения и 2) скорости наблюдателя во время поглощения.

В случае релятивистской струи излучение (эмиссионная аберрация) создает впечатление, будто вперед направляется больше энергии в направлении, в котором движется струя. В простой модели струи однородная сфера будет излучать энергию одинаково во всех направлениях в системе покоя сферы. В системе покоя Земли движущаяся сфера будет излучать большую часть своей энергии в направлении движения. Таким образом, энергия «излучается» в этом направлении.

Количественно аберрация объясняет изменение светимости на

$D\; 2.\; \{\backslash \; displaystyle\; D\; ^\; \{2\}\; \backslash ,.\}$

Замедление времени

Замедление времени - хорошо известное следствие специальной теории относительности и объясняет изменение наблюдаемой светимости

$D\; 1.\; \{\backslash \; displaystyle\; D\; ^\; \{1\}\; \backslash ,.\}$

Синее или красное смещение

Синий- или красное смещение может изменить наблюдаемую яркость на определенной частоте, но это не сияющий эффект.

Синим сдвигом объясняется изменение наблюдаемой светимости на

$1\; D\; \alpha .\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{D\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\}\; \backslash ,.\}$

инварианты Лоренца

Более сложный метод вывода уравнений излучения начинается с величины $S\; \nu \; 3\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{S\}\; \{\backslash \; nu\; ^\; \{3\}\}\}\}$. Эта величина является инвариантом Лоренца, поэтому значение одинаково в разных системах отсчета.

излучение, излучение

более короткие термины для «релятивистского излучения»

бета

отношение скорости реактивной струи к скорости света, иногда называемый «релятивистской бета»

ядром

областью галактики вокруг центральной черной дыры

встречной струи

джета на дальней стороне источника, ориентированного близко к лучу зрения, может быть очень слабым и трудным для наблюдения

фактор Доплера

математическое выражение, которое измеряет силу (или слабость) релятивистских эффектов в AGN, включая излучение, на основе скорости реактивной струи и ее угла относительно луча зрения с Землей

плоский спектр

термин для нетеплового спектра, который излучает много энергии на более высоких частотах по сравнению с более низкими частотами

собственная светимость

светимость от струи в остальной части кадра струя

струя (часто называемая 'релятивистская струя ')

высокоскоростной (близкий к c) поток плазмы исходящий из полярного направления AGN

наблюдаемая светимость

светимость от джета в системе отсчета покоя Земли

спектральный индекс

мера того, как нетепловой спектр изменяется с частотой. Чем меньше α, тем значительнее энергия на высоких частотах. Обычно α находится в диапазоне от 0 до 2.

крутой спектр

термин для нетеплового спектра, который излучает мало энергии на более высоких частотах по сравнению с нижние частоты

Физические величины

угол к линии прямой видимости с Землей

$\theta \; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; theta\; \backslash ,\; \backslash !\}$

реактивная скорость

$vj\; \{\backslash \; displaystyle\; v\_\; \{j\; \}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

собственная светимость

$S\; e\; \{\backslash \; displaystyle\; S\_\; \{e\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$(иногда называемая испускаемой светимостью)

наблюдаемая светимость

$S\; o\; \{\backslash \; displaystyle\; S\_\; \{o\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

спектральный индекс

$\alpha \; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; alpha\; \backslash ,\; \backslash !\}$где $S\; \propto \; \nu \; \alpha \; \{\backslash \; displaystyle\; S\; \backslash \; propto\; \backslash \; nu\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Скорость света

$c\; =\; 2,9979\; \times \; 10\; 8\; \{\backslash \; displaystyle\; c\; \backslash ,\; \backslash !\; =\; 2,9979\; \backslash \; times\; 10\; ^\; \{8\}\}$м / с

Математические выражения

релятивистская бета

$\beta \; =\; vjc\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; beta\; =\; \{\backslash \; frac\; \{v\_\; \{j\}\}\; \{c\}\}\}$

Фактор Лоренца

$\gamma \; =\; 1\; 1\; -\; \beta \; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; gamma\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{1-\; \backslash \; beta\; ^\; \{2\}\}\}\}\}$

Фактор Доплера

$D\; =\; 1\; \gamma \; (\; 1\; -\; \beta \; cos\; \; \theta )\; \{\backslash \; displ\; aystyle\; D\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\backslash \; gamma\; (1-\; \backslash \; beta\; \backslash \; cos\; \backslash \; theta)\}\}\}$

• Astrophysical jet
• Список статей по физике плазмы
• Релятивистский эффект Доплера
• Релятивистская частица
• Релятивистская плазма
• Параметр релятивистского подобия
• Релятивистские волновые уравнения

• Подробное объяснение релятивистской аберрации