Самопроизвольное намагничивание

Спонтанная намагниченность - это появление упорядоченного спинового состояния (намагниченность ) при нулевом приложенном магнитном поле в материале ферромагнитный или ферримагнитный ниже критической точки, называемой температурой Кюри или TC.

• 1 Обзор
• 2 Температурная зависимость
• 3 См. Также
• 4 Примечания и ссылки
• 5 Дополнительная литература

При нагревании до температуры выше TCферромагнитные материалы становятся парамагнитные, и в их магнитном поведении доминируют спиновые волны или магноны, которые являются бозонами коллективными возбуждениями с энергиями в диапазон мэВ. Намагничивание, возникающее ниже TC, является известным примером «спонтанного» нарушения глобальной симметрии, явления, которое описывается теоремой Голдстоуна. Термин «нарушение симметрии» относится к выбору спинов, которые имеют сферическую симметрию выше TC, но a (направление намагничивания) ниже TC.

В первом приближении температурная зависимость спонтанной намагниченности при низких температурах описывается законом Блоха :

$M\; (T)\; =\; M\; (0)\; (1\; -\; (T\; /\; T\; c)\; 3\; /\; 2),\; \{\backslash \; Displaystyle\; M\; (T)\; =\; M\; (0)\; \backslash \; left\; (1-\; (T\; /\; T\_\; \{c\}\; \backslash \; right)\; ^\; \{3/2\}),\}$

где M (0) - спонтанное намагниченность при абсолютном нуле. Уменьшение спонтанной намагниченности при более высоких температурах вызвано усилением возбуждения спиновых волн. В a спиновые волны соответствуют магнонам, которые представляют собой безмассовые голдстоуновские бозоны, соответствующие нарушенной симметрии. Это в точности верно для изотропного магнита.

Магнитная анизотропия, то есть наличие легкого направления, по которому моменты спонтанно выравниваются в кристалле, однако соответствует «массивным» магнонам. Это способ сказать, что они требуют минимального количества энергии для возбуждения, поэтому они вряд ли будут возбуждены при $T\; \to \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \backslash \; rightarrow\; 0\}$. Следовательно, намагниченность анизотропного магнита сложнее разрушить при низкой температуре, и температурная зависимость намагниченности соответственно отклоняется от закона Блоха. Все настоящие магниты в той или иной степени анизотропны.

Вблизи температуры Кюри,

$M\; (T)\; \propto \; (T\; c\; -\; T)\; \beta ,\; \{\backslash \; displaystyle\; M\; (T)\; \backslash \; propto\; \backslash \; left\; (T\_\; \{c\}\; -T\; \backslash \; right)\; ^\; \{\; \backslash \; beta\},\}$

где β- это критический показатель, который зависит от класса универсальности магнитного взаимодействия. Экспериментально показатель степени составляет 0,34 для Fe и 0,51 для Ni.

. Эмпирическая интерполяция двух режимов дается как

$M\; (T)\; M\; (0)\; =\; (1\; -\; (T\; /\; T\; c)\; \alpha )\; \beta ,\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; гидроразрыва\; \{M\; (T)\}\; \{M\; (0)\}\}\; =\; \backslash \; left\; (1-\; (T\; /\; T\_\; \{c\}\; \backslash \; right)\; ^\; \{\backslash \; alpha\})\; ^\; \{\backslash \; beta\},\}$

легко проверить два предела этой интерполяции, которые подчиняются законам, аналогичным закону Блоха, для $T\; \to \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \backslash \; rightarrow\; 0\}$и критического поведения для $T\; \to \; TC\; \{\backslash \; displaystyle\; T\; \backslash \; rightarrow\; T\_\; \{C\}\}$соответственно.

• Намагничивание

1. ^Ashcroft Mermin 1976, p. 708
2. ^Chikazumi 1997, pp. 128–129

• Ashcroft, Neil W.; Мермин, Н. Дэвид (1976). Физика твердого тела. Холт, Райнхарт и Уинстон. ISBN 0-03-083993-9. CS1 maint: ref = harv (ссылка )
• Chikazumi, Sōshin (1997). Физика ферромагнетизма. Clarendon Press. ISBN 0-19-851776-9. CS1 maint: ref = harv (ссылка )