Запорный поток

редактировать

Эффект ограничения скорости сжимаемого потока

Затянутый поток - это эффект сжимаемого потока. Параметр, который становится «заблокированным» или «ограниченным», - это скорость жидкости.

Запорный поток - это гидродинамическое условие, связанное с эффектом Вентури. Когда текущая текучая среда при заданном давлении и температуре проходит через сужение (например, горловину сходящегося-расширяющегося сопла или клапана в трубе ) в среду с более низким давлением скорость жидкости увеличивается. В исходных дозвуковых условиях выше по потоку принцип сохранения массы требует, чтобы скорость текучей среды увеличивалась по мере ее протекания через меньшую площадь поперечного сечения сужения. В то же время эффект Вентури вызывает снижение статического давления и, следовательно, плотности в месте сужения. Запорный поток является ограничивающим условием, при котором массовый расход не будет увеличиваться при дальнейшем уменьшении давления ниже по потоку для фиксированных давления и температуры выше по потоку.

Для однородных жидкостей физическая точка, в которой происходит запирание для адиабатических условий, - это когда скорость в плоскости выхода находится в звуковых условиях; т.е. при числе Маха, равном 1. При ограниченном потоке массовый расход может быть увеличен только за счет увеличения плотности выше по потоку и в точке штуцера.

Блокированный поток газов полезен во многих инженерных приложениях, потому что массовый расход не зависит от давления на выходе и зависит только от температуры и давления и, следовательно, плотности газа на стороне входа по потоку. ограничение. В условиях дросселирования клапаны и откалиброванные диафрагмы можно использовать для получения желаемого массового расхода.

Содержание

1 Дросселирование потока в жидкостях
2 Массовый расход газа в условиях дросселирования
- 2.1 Дросселирование изменения потока в поперечном сечении
3 Влияние реального газа
4 Минимальная степень перепада давлений требуется для возникновения дросселирования потока
5 Сопла Вентури с рекуперацией давления
6 Отверстия с тонкой пластиной
- 6.1 Условия вакуума
7 Схема потока
8 См. также
9 Ссылки
10 Внешние ссылки

Запорный поток в жидкостях

Если текучая среда является жидкостью, возникает другой тип ограничивающего условия (также известный как заторможенный поток), когда эффект Вентури воздействует на поток жидкости через ограничение вызывает уменьшение давления жидкости сверх ограничения до уровня ниже давления пара давления жидкости при преобладающей температуре жидкости. В этот момент жидкость частично вспыхнет, превратившись в пузырьки пара, и последующее схлопывание пузырьков вызовет кавитацию. Кавитация довольно шумная и может быть достаточно сильной, чтобы физически повредить клапаны, трубы и связанное с ними оборудование. Фактически, образование пузырьков пара в ограничении предотвращает дальнейшее увеличение потока.

Массовый расход газа в условиях дросселирования

Все газы текут от источников с более высоким давлением выше по потоку к источникам с более низким давлением ниже по потоку. источники давления. Существует несколько ситуаций, в которых возникает закупоривание потока, например изменение поперечного сечения в сопле де Лаваля или поток через диафрагму. Здесь наиболее важным является то, где рассчитать скорость сужения: до или после сопла или отверстия. Задерживаемая скорость всегда наблюдается перед отверстием или соплом, и эта скорость обычно меньше скорости звука в воздухе. Другой важный аспект заключается в том, что это фактическая скорость восходящей жидкости. Следовательно, фактический объемный расход выше по потоку, когда он расширен до давления ниже по потоку, приведет к более фактическому объемному расходу для условий ниже по потоку. Таким образом, общая скорость утечки при измерении в условиях ниже по потоку должна учитывать этот факт. Когда эта ограниченная скорость достигает массового расхода от входа к выходу, она все еще может быть увеличена, если давление выше по потоку увеличивается. Однако это значение скорости с дросселированием будет поддерживать фактический объемный расход (фактический расход газа и, следовательно, скорость) неизменным независимо от давления на выходе при условии, что преобладают условия с дросселированием.

Дросселирование изменения поперечного сечения потока

Если предположить, что газ идеален, установившийся дроссельный поток возникает, когда давление на выходе падает ниже критического значения $p ∗ {\ displaystyle p ^ { *}}$ $p ^ {{*}}$ . Это критическое значение можно рассчитать по безразмерному уравнению для отношения критического давления

p ∗ p 0 = (2 γ + 1) γ γ - 1 {\ displaystyle {\ frac {p ^ {*}} {p_ {0}} } = \ left ({\ frac {2} {\ gamma +1}} \ right) ^ {\ frac {\ gamma} {\ gamma -1}}}

{\ displaystyle {\ frac {p ^ {*}} {p_ {0}}} = \ left ({\ frac {2} {\ gamma +1}} \ справа) ^ {\ frac {\ gamma} {\ gamma -1}}}

где $γ {\ displaystyle \ gamma }$ $\ gamma$ - коэффициент теплоемкости $cp / cv {\ displaystyle c_ {p} / c_ {v}}$ $c_ {p} / c_ {v}$ газа, где $p 0 {\ displaystyle p_ {0}}$ $p_ {0}$ - полное (застойное) давление на входе.

Для воздуха с коэффициентом теплоемкости $γ = 1,4 {\ displaystyle \ gamma = 1,4}$ $\ gamma = 1,4$ , тогда $p ∗ = 0,528 p 0 {\ displaystyle p ^ { *} = 0,528p_ {0}}$ ${\ displaystyle p ^ {*} = 0,528p_ {0}}$ ; другие газы имеют $γ {\ displaystyle \ gamma}$ $\ gamma$ в диапазоне от 1,09 (например, бутан) до 1,67 (одноатомные газы), поэтому критическое отношение давлений изменяется в диапазоне $0,487 < p ∗ / p 0 < 0.587 {\displaystyle 0.487$ ${\ displaystyle 0,487 <p ^ {*} / p_ {0} <0,587}$ , что означает, что, в зависимости от газа, засорение потока обычно происходит, когда статическое давление ниже по потоку падает ниже 0,487-0,587 абсолютного давления в стоячей емкости выше по потоку.

Когда скорость газа ограничена, уравнение для массового расхода выглядит следующим образом:

m ˙ = C d A γ ρ 0 P 0 (2 γ + 1) γ + 1 γ - 1 {\ displaystyle {\ dot {m}} = C_ {d} A {\ sqrt {\ gamma \ rho _ {0} P_ {0} \ left ({\ frac {2} {\ gamma +1 }} \ right) ^ {\ frac {\ gamma +1} {\ gamma -1}}}}}

{\ displaystyle {\ dot {m}} = C_ {d} A {\ sqrt {\ gamma \ rho _ { 0} P_ {0} \ left ({\ frac {2} {\ gamma +1}} \ right) ^ {\ frac {\ gamma +1} {\ gamma -1}}}}}

Где:
$m ˙ {\ displaystyle {\ dot {m}}}$ ${\ dot {m}}$ ,	масса расход, кг / с
$C d {\ displaystyle C_ {d}}$ $C_ {d}$ ,	коэффициент расхода, безразмерный
$A {\ displaystyle A}$ $A$ ,	поперечное сечение выпускного отверстия площадь, м²
$γ {\ displaystyle \ gamma}$ $\ gamma$ ,	$cpcv {\ displaystyle {\ frac {c_ {p}} {c_ {v}}}}$ ${\ frac {c_ {p}} {c_ {v}}}$ (Коэффициент теплоемкости ) газ
$cp {\ displaystyle c_ {p}}$ $c_ {p}$ ,	удельная теплоемкость газа при постоянном давлении
$cv {\ displaystyle c_ {v}}$ $c_ {v}$ ,	удельная теплоемкость газа при постоянном объеме
$ρ 0 {\ displaystyle \ rho _ {0}}$ $\ rho _ {0}$ ,	реальная (общая) плотность газа при общем давлении $P 0 {\ displaystyle P_ {0}}$ $P_ {0}$ и общей температуре $T 0 {\ displaystyle T_ {0}}$ $T_ {0}$ , в кг / м³
$P 0 {\ dis playstyle P_ {0}}$ $P_ {0}$ ,	абсолютное полное давление газа на входе, в Па или кг / м · с²
$T 0 {\ displaystyle T_ {0}}$ $T_ {0}$ ,	абсолютная общая температура газа на входе, в K

Массовый расход в первую очередь зависит от площади поперечного сечения $A {\ displaystyle A}$ $A$ горловины сопла и давления на входе $P {\ displaystyle P}$ $P$ и слабо зависит от температуры $T {\ displaystyle T}$ $T$ . Скорость вообще не зависит от давления на выходе. Все остальные члены являются константами, которые зависят только от состава материала в потоке. Хотя скорость газа достигает максимума и блокируется, массовый расход не ограничивается. Массовый расход может быть увеличен, если давление на входе увеличивается, поскольку это увеличивает плотность газа, входящего в отверстие.

Значение $C d {\ displaystyle C_ {d}}$ $C_ {d}$ можно вычислить, используя следующее выражение:

C d = m ˙ A 2 ρ Δ P { \ displaystyle C_ {d} = {\ frac {\ dot {m}} {A {\ sqrt {2 \ rho \ Delta P}}}}}

{\ displaystyle C_ {d} = {\ frac {\ dot {m}} {A {\ sqrt {2 \ rho \ Delta P}} }}}

Где:
$C d {\ displaystyle C_ {d }}$ $C_ {d}$ ,	коэффициент расхода через сужение (безразмерный)
$A {\ displaystyle A}$ $A$ ,	площадь сечения сужения потока (квадрат единицы длины)
$м ˙ {\ displaystyle {\ dot {m }}}$ ${\ dot {m}}$ ,	массовый расход жидкости через сужение (единица массы жидкости в единицу времени)
$ρ {\ displaystyle \ rho}$ $\ rho$ ,	плотность жидкости (единица массы на единицу объема)
$Δ P {\ displaystyle \ Delta P}$ $\ Delta P$ ,	падение давления на сужении (единица силы на единицу площади)

Приведенные выше уравнения рассчитывают массовый расход в установившемся режиме для давления и температуры, существующих в верхнем по потоку источнике давления.

Если газ выпускается из закрытого сосуда высокого давления, вышеуказанные уравнения установившегося состояния могут использоваться для аппроксимации начального массового расхода. Впоследствии массовый расход будет уменьшаться во время разгрузки по мере опустошения емкости источника и уменьшения давления в емкости. Расчет скорости потока в зависимости от времени с момента начала разряда намного сложнее, но более точен. Два эквивалентных метода выполнения таких вычислений объясняются и сравниваются в Интернете.

Техническая литература может быть очень запутанной, потому что многие авторы не могут объяснить, используют ли они универсальную константу закона газа R, которая применяется к любому идеалу газ, или используют ли они постоянную газового закона R s, которая применяется только к определенному отдельному газу. Связь между двумя константами: R s = R / M, где M - молекулярная масса газа.

Влияние реального газа

Если условия на входе таковы, что газ не может считаться идеальным, не существует уравнения в замкнутой форме для оценки массового расхода с засорением. Вместо этого расширение газа следует рассчитывать по таблицам свойств реального газа, где расширение происходит при постоянной энтальпии.

Минимальная степень давления, необходимая для возникновения потока с дросселированием

Минимальные отношения давлений необходимые для возникновения условий дросселирования (когда протекают некоторые типичные промышленные газы) представлены в таблице 1. Отношения были получены с использованием критерия, согласно которому поток дросселирования возникает, когда отношение абсолютного давления на входе к абсолютному давлению на выходе равно или больше чем $(2 / [γ + 1]) - γ / (γ - 1) {\ displaystyle (2 / [\ gamma +1]) ^ {- \ gamma / (\ gamma -1)}}$ ${\ displaystyle (2 / [\ gamma +1]) ^ {- \ gamma / (\ gamma -1)}}$ , где $γ {\ displaystyle \ gamma}$ $\ gamma$ - это коэффициент теплоемкости газа. Минимальное соотношение давлений можно понимать как отношение между давлением на входе и давлением в горловине сопла, когда газ движется со скоростью 1 Мах; если давление на входе слишком низкое по сравнению с давлением на выходе, звуковой поток не может возникнуть в горловине.

Таблица 1
Газ	$γ = cpcv {\ displaystyle \ gamma = {\ frac {c_ {p}} {c_ {v}}}}$ ${\ displaystyle \ gamma = {\ frac {c_ {p}} {c_ {v}}}}$	Мин. Pu/Pd. для потока с дросселем
Сухой воздух	1,400 при 20 ° C	1,893
Азот	1,404 при 15 ° C	1,895
Кислород	1,400 при 20 ° C	1,893
Гелий	1,660 при 20 ° C	2,049
Водород	1,410 ат. 20 ° C	1,899
Метан	1,307	1,837
Пропан	1,131	1,729
Бутан	1.096	1.708
Аммиак	1,310 при 15 ° C	1,838
Хлор	1,355	1,866
Диоксид серы	1,290 при 15 ° C	1,826
Окись углерода	1,404	1,895
Углерод диоксида	1,30	1,83

Примечания:

Pu, абсолютное давление газа на входе
Pd, абсолютное давление газа на выходе

Сопла Вентури с восстановлением давления

При потоке через сопло Вентури достигается гораздо более низкое давление в сопле, чем давление на выходе. Следовательно, степень сжатия представляет собой сравнение между давлением на входе и давлением в сопле. Следовательно, поток через трубку Вентури может достигать 1 Маха при гораздо более низком соотношении на входе и выходе.

Отверстия с тонкой пластиной

Поток реальных газов через отверстия с тонкой пластиной никогда не перекрывается полностью. Массовый расход через отверстие продолжает увеличиваться, когда давление на выходе снижается до идеального вакуума, хотя массовый расход увеличивается медленно, когда давление на выходе уменьшается ниже критического давления. Каннингем (1951) первым обратил внимание на тот факт, что через стандартное тонкое отверстие с квадратными краями не будет происходить закупоривание потока.

Условия вакуума

В случае атмосферного давления воздуха на входе В условиях давления и вакуума после отверстия и скорость воздуха, и массовый расход становятся ограниченными или ограниченными, когда через отверстие достигается скорость звука.

Схема потока

Рисунок 1. Структура потока

На рисунке 1а показан поток через сопло, когда он полностью дозвуковой (т.е. сопло не засорено). Поток в камере ускоряется по мере того, как он сходится к горловине, где он достигает своей максимальной (дозвуковой) скорости в горловине. Затем поток замедляется через расширяющуюся секцию и выходит в окружающую среду в виде дозвуковой струи. Снижение противодавления в этом состоянии увеличит скорость потока во всех частях сопла.

Когда противодавление, p b, достаточно снижено, скорость потока составляет 1 Мах в горловине, как на рисунке 1b. Схема потока точно такая же, как и в дозвуковом потоке, за исключением того, что скорость потока в горловине только что достигла 1 Маха. Теперь поток через сопло блокируется, поскольку дальнейшее снижение противодавления не может сдвинуть точку M = 1. подальше от горла. Однако картина потока в расширяющейся части действительно изменяется по мере дальнейшего снижения противодавления.

Поскольку p b опускается ниже значения, необходимого для просто перекрытия потока, возникает область сверхзвукового потока образуется сразу после горла. В отличие от дозвукового потока, сверхзвуковой поток ускоряется по мере удаления от горловины. Эта область сверхзвукового ускорения завершается нормальной ударной волной. Ударная волна вызывает почти мгновенное замедление потока до дозвуковой скорости. Этот дозвуковой поток затем замедляется через оставшуюся часть расширяющейся секции и истекает в виде дозвуковой струи. В этом режиме, если вы уменьшаете или увеличиваете противодавление, вы перемещаете ударную волну (увеличиваете длину сверхзвукового потока в расширяющейся части перед ударной волной) горловины.

Если p b достаточно опущен, ударная волна будет находиться на выходе из сопла (рисунок 1d). Из-за очень длинной области ускорения (по всей длине сопла) скорость потока достигает максимума непосредственно перед фронтом скачка. Однако после скачка уплотнения поток в струе станет дозвуковым.

Снижение противодавления приводит к тому, что скачок уплотнения изгибается в струю (рис. 1e), и возникает сложная картина ударов и отражений. в струе, которая будет включать смесь дозвукового и сверхзвукового потока или (если противодавление достаточно низкое) просто сверхзвуковой поток. Поскольку скачок уплотнения больше не перпендикулярен потоку вблизи стенок сопла, он отклоняет поток внутрь, когда он покидает выход, создавая первоначально сжимающуюся струю. Это называется чрезмерно расширенным потоком, потому что в этом случае давление на выходе из сопла ниже, чем в окружающей среде (противодавление), т.е. поток слишком сильно расширен соплом.

Дальнейшее снижение противодавления изменяется и ослабляет волновую картину в струе. В конце концов противодавление станет достаточно низким, так что теперь оно равно давлению на выходе из сопла. В этом случае волны в струе полностью исчезнут (рис. 1е), и струя будет равномерно сверхзвуковой. Эта ситуация, поскольку она часто является желательной, называется «расчетным условием».

Наконец, если противодавление еще больше снизится, мы создадим новый дисбаланс между давлением на выходе и противодавлением (давление на выходе больше, чем противодавление), рисунок 1g. В этой ситуации (называемой `` недорасширенной '') на выходе из сопла формируются так называемые волны расширения (которые вызывают постепенное вращение перпендикулярно осевому потоку и ускорение струи) на выходе из сопла, вначале поворачивая поток на краях струи наружу в виде шлейфа и вверх по другому типу сложной волновой структуры.

См. также

Термин "источник аварийного выброса" включает уравнения массового расхода для потоков газа без дросселирования.
Диафрагма включает вывод уравнения потока газа без дросселирования.
Сопла Лаваля представляют собой трубки Вентури, которые создают сверхзвуковые скорости газа, когда трубка и газ сначала сужаются, а затем трубка и газ расширяются за плоскость штуцера.
Сопла ракетных двигателей обсуждает, как рассчитать выходную скорость из сопел, используемых в ракетных двигателях.
Гидравлический прыжок.

Ссылки

Внешние ссылки

Дросселирование потока газов
Разработка Модели с источниками выбросов
Контроль размера ограничительного диафрагмы Выполнение диафрагмы, r Расчет размеров суживающейся диафрагмы для однофазного потока.