Теорема Миллмана

редактировать

В области электротехники, теорема Миллманов в (или теорема параллельной генератор) представляет собой метод, чтобы упростить решение в цепи. В частности, теорема Миллмана используется для вычисления напряжения на концах цепи, состоящей только из параллельных ветвей.

Он назван в честь Джейкоба Миллмана, который доказал эту теорему.

Содержание
  • 1 Объяснение
  • 2 Варианты ответвления
    • 2.1 Источники тока
    • 2.2 Идеальные источники напряжения
  • 3 См. Также
  • 4 ссылки
Объяснение
Применение теоремы Миллмана

Пусть e k - генераторы напряжения. Пусть будут сопротивления на ветвях с генераторами напряжения. Затем Миллман заявляет, что напряжение на концах цепи определяется выражением: р k {\ displaystyle R_ {k}} е k {\ displaystyle e_ {k}}

v знак равно е k р k 1 р k . {\ displaystyle v = {\ frac {\ sum {\ frac {e_ {k}} {R_ {k}}}}} {\ sum {\ frac {1} {R_ {k}}}}}.}.

То есть сумма токов короткого замыкания в ветви, деленная на сумму проводимости в каждой ветви.

Это можно доказать, рассматривая схему как одиночный суперузл. Тогда, согласно Ому и Кирхгофу, напряжение между концами цепи равно полному току, поступающему в суперузл, деленному на полную эквивалентную проводимость суперузла. Полный ток - это сумма токов в каждой ветви. Полная эквивалентная проводимость суперузла - это сумма проводимости каждой ветви, поскольку все ветви параллельны.

Варианты веток

Текущие источники

Один из методов вывода теоремы Миллмана начинается с преобразования всех ветвей в источники тока (что можно сделать с помощью теоремы Нортона ). Ветвь, которая уже является текущим источником, просто не конвертируется. В приведенном выше выражении это эквивалентно замене члена в числителе приведенного выше выражения на ток текущего генератора, где k-я ветвь - это ветвь с текущим генератором. Параллельная проводимость источника тока добавляется к знаменателю, как и последовательная проводимость источников напряжения. Источник идеального тока имеет нулевую проводимость (бесконечное сопротивление) и так ничего не добавляет к знаменателю. е k / р k {\ displaystyle e_ {k} / R_ {k}}

Идеальные источники напряжения

Если одна из ветвей является идеальным источником напряжения, теорему Миллмана использовать нельзя, но в этом случае решение тривиально, напряжение на выходе принудительно равно напряжению идеального источника напряжения. Теорема не работает с идеальными источниками напряжения, потому что такие источники имеют нулевое сопротивление (бесконечную проводимость), поэтому сумма числителя и знаменателя бесконечна, а результат неопределен.

Смотрите также
Ссылки
  • Бакши, UA; Бакши, А.В., Сетевой анализ, Технические публикации, 2009 ISBN   818431731X.
  • Гош, ИП; Чакраборти, AK, Сетевой анализ и синтез, Тата МакГроу-Хилл, 2010 ISBN   0070144788.
  • Сингх, С. Н., Основы электротехники, PHI Learning, 2010 ISBN   8120341880.
  • Wadhwa, CL, Сетевой анализ и синтез, New Age International ISBN   8122417531 '
Последняя правка сделана 2023-08-11 12:23:41
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте