Равновесие пара и жидкости

редактировать

В термодинамике и химической инженерии, пар-жидкость равновесие (VLE) описывает распределение химических частиц между паровой фазой и жидкой фазой.

Концентрация пара, контактирующего с жидкостью, особенно в состоянии равновесия, часто выражается через давление пара, которое будет парциальным давлением (a часть общего давления газа), если с паром присутствует какой-либо другой газ (ы). Равновесное давление пара жидкости, как правило, сильно зависит от температуры. При равновесии пара и жидкости жидкость с отдельными компонентами в определенных концентрациях будет иметь равновесный пар, в котором концентрации или парциальные давления компонентов пара имеют определенные значения в зависимости от всех концентраций жидких компонентов и температуры. Верно и обратное: если пар с компонентами при определенных концентрациях или парциальных давлениях находится в парожидкостном равновесии со своей жидкостью, то концентрации компонентов в жидкости будут определяться в зависимости от концентраций пара и температуры. Равновесная концентрация каждого компонента в жидкой фазе часто отличается от его концентрации (или давления пара) в паровой фазе, но существует взаимосвязь. Данные о концентрации VLE могут быть определены экспериментально, аппроксимированы с помощью таких теорий, как закон Рауля, закон Дальтона и закон Генри.

Такая информация о равновесии пара и жидкости полезен при проектировании колонн для дистилляции, особенно фракционной дистилляции, которая является особой специализацией инженеров-химиков. Дистилляция - это процесс, используемый для разделения или частичного разделения компонентов смеси путем кипячения (испарения) с последующей конденсацией. Дистилляция использует разницу в концентрациях компонентов в жидкой и паровой фазах.

В смесях, содержащих два или более компонентов, концентрации каждого компонента часто выражаются как мольные доли. Мольная доля данного компонента смеси в конкретной фазе (паровой или жидкой фазе) представляет собой число моль этого компонента в этой фазе, деленное на общее количество молей всех компонентов в этой фазе.

Бинарные смеси - это смеси, содержащие два компонента. Трехкомпонентные смеси называют тройными смесями. Могут быть данные VLE для смесей с еще большим количеством компонентов, но такие данные часто трудно отобразить графически. Данные VLE являются функцией общего давления, например 1 атм, или от давления, при котором проводится процесс.

Когда достигается такая температура, что сумма равновесных давлений пара жидких компонентов становится равной общему давлению системы (в противном случае оно меньше), тогда пузырьки пара, образующиеся из жидкости, начинают вытесняться. газ, который поддерживал общее давление, и говорят, что смесь кипит. Эта температура называется точкой кипения жидкой смеси при заданном давлении. (Предполагается, что общее давление поддерживается на постоянном уровне за счет регулирования общего объема системы с учетом удельных изменений объема, сопровождающих кипение.) Точка кипения при общем давлении 1 атм называется нормальной точкой кипения <43% жидкой смеси.

Содержание

Термодинамическое описание равновесия пар-жидкость

Поле раздела термодинамика описывает, когда возможно равновесие пар-жидкость, и его свойства. Большая часть анализа зависит от того, состоят ли пар и жидкость из одного компонента или они являются смесями.

Чистые (однокомпонентные) системы

Если жидкость и пар чистые и состоят только из одного молекулярного компонента и не содержат примесей, то описывается состояние равновесия между двумя фазами. с помощью следующих уравнений:

P liq = P vap {\ displaystyle P ^ {liq} = P ^ {vap} \,}P ^ {liq} = P ^ {vap} \, ;
T liq = T vap {\ displaystyle T ^ {liq} = T ^ { vap} \,}T ^ {liq} = T ^ {vap} \, ; и
G ~ liq = G ~ vap {\ displaystyle {\ tilde {G}} ^ {liq} = {\ tilde {G}} ^ {vap}}\ tilde {G} ^ {liq} = \ tilde {G} ^ {vap}

где P liq {\ displaystyle P ^ {liq} \,}P ^ {liq} \, и P vap {\ displaystyle P ^ {vap} \,}P ^ {vap} \, - это давления внутри жидкости и пар, T liq {\ displaystyle T ^ {liq} \,}T ^ {liq} \, и T vap {\ displaystyle T ^ {vap} \,}T ^ {vap} \, являются температуры жидкости и пара, а также G ~ liq {\ displaystyle {\ tilde {G}} ^ {liq}}\ tilde {G} ^ {liq} и G ~ vap {\ displaystyle {\ tilde {G}} ^ {vap}}\ tilde {G} ^ {vap} - молярные свободные энергии Гиббса (единицы энергии на количество вещества ) в жидкости и паре. соответственно. Другими словами, температура, давление и молярная свободная энергия Гиббса одинаковы для двух фаз, когда они находятся в равновесии.

Эквивалентный, более распространенный способ выразить условие равновесия пар-жидкость в чистой системе - использовать концепцию летучести. Согласно этой точке зрения, равновесие описывается следующим уравнением:

fliq (T s, P s) = fvap (T s, P s) {\ displaystyle f ^ {\, liq} (T_ {s}, P_ { s}) = f ^ {\, vap} (T_ {s}, P_ {s})}f ^ {\, liq} (T_s, P_s) = f ^ {\, vap} (T_s, P_s)

где fliq (T s, P s) {\ displaystyle f ^ {\, liq} (T_ {s}, P_ {s})}f ^ {\, liq} ( T_s, P_s) и fvap (T s, P s) {\ displaystyle f ^ {\, vap} (T_ {s}, P_ {s})}f ^ {\, vap} (T_s, P_s) - летучесть жидкости и пара, соответственно, при температуре системы T s и давлении P s. Часто удобно использовать величину ϕ = f / P {\ textstyle \ phi = f / P}{\ textstyle \ phi = f / P} , безразмерный коэффициент летучести, который равен 1 для идеального газа <265.>Многокомпонентные системы

В многокомпонентной системе, где пар и жидкость состоят из более чем одного типа соединений, описание состояния равновесия является более сложным. Для всех компонентов i в системе состояние равновесия между двумя фазами описывается следующими уравнениями:

P liq = P vap {\ displaystyle P ^ {liq} = P ^ {vap} \,}P ^ {liq} = P ^ {vap} \, ;
T liq = T vap {\ displaystyle T ^ {liq} = T ^ {vap} \,}T ^ {liq} = T ^ {vap} \, ; и
G ¯ iliq = G ¯ ivap {\ displaystyle {\ bar {G}} _ {i} ^ {liq} = {\ bar {G}} _ {i} ^ {vap}}\ bar {G} _i ^ {liq} = \ bar {G} _i ^ {vap}

где P и T - температура и давление для каждой фазы, а G ¯ iliq {\ displaystyle {\ bar {G}} _ {i} ^ {liq}}\ bar {G} _i ^ {liq} и G ¯ ivap {\ displaystyle {\ bar {G}} _ {i} ^ {vap}}\ bar {G} _i ^ {vap} - это частичная молярная свободная энергия Гиббса, также называемая химическим потенциалом ( единиц энергии на количество вещества ) в жидкости и паре соответственно для каждой фазы. Парциальная молярная свободная энергия Гиббса определяется следующим образом:

G ¯ i = def ∂ G ∂ ni {\ displaystyle {\ bar {G}} _ {i} \ {\ stackrel {\ mathrm {def}} {=} } \ {\ frac {\ partial G} {\ partial n_ {i}}}}\ bar {G} _i \ \ stackrel {\ mathrm {def}} {=} \ \ frac {\ partial G} {\ partial n_i}

где G - (экстенсивная ) свободная энергия Гиббса, а n i - количество вещества компонента i.

Диаграммы температуры кипения

Данные VLE бинарной смеси при определенном общем давлении, например 1 атм, показывающие мольную долю концентрации пара и жидкости при кипении при различных температурах, могут быть представлены в виде двух- размерный график называется диаграммой точки кипения . Мольная доля компонента 1 в смеси может быть представлена ​​символом x 1. Мольная доля компонента 2, представленная x 2, связана с x 1 в бинарной смеси следующим образом:

x1+ x 2 = 1

В многокомпонентных смесях обычно с n компонентами это принимает следующий вид:

x1+ x 2 +... + x n = 1
Точка кипения диаграмма

Предыдущие уравнения равновесия обычно применяются для каждой фазы (жидкости или пара) индивидуально, но результат может быть отображен в виде единой диаграммы. На бинарной диаграмме точки кипения температура (Т) изображена в зависимости от x 1. При любой заданной температуре, где присутствуют обе фазы, пар с определенной мольной долей находится в равновесии с жидкостью с определенной мольной долей. Две мольные доли часто различаются. Эти мольные доли пара и жидкости представлены двумя точками на одной и той же горизонтальной линии изотермы (постоянная T). Когда весь диапазон температур в зависимости от мольных долей пара и жидкости отображается, получаются две (обычно изогнутые) линии. Нижняя из них, представляющая мольную долю кипящей жидкости при различных температурах, называется кривой точки кипения. Верхняя из них, представляющая мольную долю пара при различных температурах, называется кривой точки росы.

Эти две кривые обязательно пересекаются там, где смесь становится чисто однокомпонентной, а именно, где x 1 = 0 (и x 2 = 1, чистый компонент 2) или x 1 = 1 (и x 2 = 0, чистый компонент 1). Температуры в этих двух точках соответствуют температурам кипения каждого из двух чистых компонентов.

Для некоторых пар веществ две кривые также совпадают в некоторой точке строго между x 1 = 0 и x 1 = 1. Когда они встречаются, они встречаются. касательно; температура точки росы всегда выше температуры кипения для данного состава, когда они не равны. Точка встречи называется азеотропом для этой конкретной пары веществ. Он характеризуется температурой азеотропа и азеотропным составом, часто выражаемым как мольная доля. Это могут быть азеотропы с максимальной температурой кипения, где температура азеотропов максимальна на кривых кипения, или азеотропы с минимальной температурой кипения, где температура азеотропов минимальна при кипении. кривые.

Если кто-то хочет представить данные VLE для трехкомпонентной смеси в виде «диаграммы» точки кипения, можно использовать трехмерный график. Два измерения будут использоваться для представления мольных долей состава, а третье измерение будет температурой. Используя два измерения, композицию можно представить в виде равностороннего треугольника, в котором каждый угол представляет собой один из чистых компонентов. Ребра треугольника представляют собой смесь двух компонентов на каждом конце ребра. Любая точка внутри треугольника представляет собой состав смеси всех трех компонентов. Мольная доля каждого компонента будет соответствовать тому месту, где точка лежит на линии, начинающейся в углу этого компонента и перпендикулярной противоположному краю. Данные точка кипения и точка росы станут изогнутыми поверхностями внутри треугольной призмы, которые соединят три точки кипения на вертикальных «осях» температуры. Каждая грань этой треугольной призмы представляла бы двумерную диаграмму точки кипения для соответствующей бинарной смеси. Из-за своей трехмерной сложности такие диаграммы точек кипения встречаются редко. В качестве альтернативы, трехмерные криволинейные поверхности могут быть представлены на двумерном графике с использованием изогнутых линий изотермы с градуированными интервалами, аналогичных линиям изо-высоты на карте. На таком двумерном графике необходимы два набора таких линий изотермы: один набор для поверхности точки пузырька, а другой набор для поверхности точки росы.

Значения K и значения относительной летучести

Диаграмма значений K (с UNIQUAC кривой наилучшего соответствия), смесь хлороформа / метанола

Тенденция данного химического вещества к разделению преимущественно между жидкой и паровой фазами является константой закона Генри. Могут быть данные VLE для смесей из четырех или более компонентов, но такую ​​диаграмму точки кипения трудно показать в табличной или графической форме. Для таких многокомпонентных смесей, а также бинарных смесей данные о равновесии пар-жидкость представлены в виде значений K (коэффициентов распределения пар-жидкость ), определяемых как

K i = yixi {\ displaystyle K_ {i} = {\ frac {y_ {i}} {x_ {i}}}}{\ displaystyle K_ {i} = {\ frac {y_ {i}} {x_ {i}}}}

где y i и x i - мольные доли компонента i в фазах y и x соответственно.

Для закона Рауля

K i = P i ⋆ P {\ displaystyle K_ {i} = {\ frac {P_ {i} ^ {\ star}} {P}}}K_i = \ frac {P_i ^ {\ star}} P

. Для модифицированного закона Рауля

K i = γ i P i ⋆ P {\ displaystyle K_ {i} = {\ frac {\ gamma _ {i} P_ {i} ^ {\ star}} { P}}}K_i = \ frac {\ gamma_iP_i ^ {\ star} } P

где γ i {\ displaystyle \ gamma _ {i}}\ gamma _ {i} - коэффициент активности, P i - парциальное давление и P - давление

. Значения отношения K i коррелируют эмпирически или теоретически с точки зрения температуры, давления и фазового состава в виде уравнения, таблицы или графики, такие как диаграммы ДеПрайстера (показаны справа).

Значения K для систем легких углеводородов Низкий диапазон температур Значения K для систем легких углеводородов Диапазон высоких температур

Для двоичных смеси, соотношение значений K для двух компонентов называется относительной летучестью и обозначается α

α = K i K j = (yi / xi) (yj / xj) {\ displaystyle \ alpha = {\ frac {K_ {i}} {K_ {j}}} = {\ frac {(y_ {i} / x_ {i})} {(y _ {j} / x_ {j})}}}{\ displaystyle \ alpha = {\ frac {K_ {i}} {K_ {j}}} = {\ frac {(y_ {i} / x_ {i})} {(y_ {j} / x_ {j})}} }

, который является мерой относительной легкости или сложности разделения двух компонентов. Крупномасштабная промышленная дистилляция редко проводится, если относительная летучесть менее 1,05, при этом летучий компонент равен i, а менее летучий компонент - j.

Значения K широко используются в расчетах конструкции непрерывного ректификационные колонны для перегонки многокомпонентных смесей.

Диаграммы равновесия пар-жидкость

Диаграмма равновесия пар-жидкость

Для каждого компонента в бинарной смеси можно построить диаграмму равновесия пар-жидкость. Такая диаграмма будет отображать мольную долю жидкости по горизонтальной оси и мольную долю пара по вертикальной оси. На таких VLE-диаграммах жидкие мольные доли компонентов 1 и 2 могут быть представлены как x 1 и x 2 соответственно, а мольные доли пара соответствующих компонентов обычно представлены как y 1 и y 2. Аналогично для бинарных смесей на этих диаграммах VLE:

x1+ x 2 = 1 и y 1 + y 2 = 1

Такие диаграммы VLE квадрат с диагональной линией, идущей от угла (x 1 = 0, y 1 = 0) до угла (x 1 = 1, y 1 = 1) угол для справки.

Эти типы диаграмм VLE используются в методе МакКейба – Тиле для определения количества стадий равновесия (или теоретических тарелок ), необходимых для перегонки данной бинарной композиции. подаваемую смесь в одну дистиллятную фракцию и одну нижнюю фракцию. Также можно внести поправки, чтобы учесть неполную эффективность каждой тарелки в дистилляционной колонне по сравнению с теоретической тарелкой.

Закон Рауля

При кипении и более высоких температурах сумма парциальных давлений отдельных компонентов становится равной общему давлению, которое может обозначаться как P tot.

В таких условиях, Закон Дальтона будет действовать следующим образом:

Ptot = P 1 + P 2 +...

Тогда для каждого компонент в паровой фазе:

y1= P 1 / P tot, y 2 = P 2 / P tot,... и т. д.

где P 1 = парциальное давление компонента 1, P 2 = парциальное давление компонента 2 и т.д.

Рауля Закон приблизительно справедлив для смесей компонентов, между которыми существует очень небольшое взаимодействие, кроме эффекта разбавления другими компонентами. Примеры таких смесей включают смеси алканов, которые не являются полярными, относительно инертными соединениями во многих отношениях, поэтому между молекулами существует небольшое притяжение или отталкивание.. Закон Рауля гласит, что для компонентов 1, 2 и т. Д. В смеси:

P1= x 1P1, P 2 = x 2P2,... и т. Д.

где P 1, P 2 и т. Д. - это давления паров компонентов 1, 2 и т. Д., Когда они чистые, а x 1, x 2 и т. Д. - мольные доли соответствующего компонента в жидкости.

Напомним из первого раздела, что давление пара жидкостей очень зависит от температуры. Таким образом, давление чистого пара P для каждого компонента является функцией температуры (T): например, обычно для чистого жидкого компонента соотношение Клаузиуса-Клапейрона может использоваться для аппроксимации того, как изменяется давление пара как функция температуры. Это делает каждое из парциальных давлений зависимым от температуры также независимо от того, применяется ли закон Рауля или нет. Когда закон Рауля справедлив, эти выражения принимают следующий вид:

P1T = x 1P1T, P 2 T = x 2P2T,... и т. Д.

При температурах кипения, если закон Рауля применяется, общее давление становится:

Ptot = x 1P1T + x 2P2T +... и т. д.

При заданном P tot, таком как 1 атм. и для данного жидкого состава T может быть решено для определения точки кипения или точки кипения жидкой смеси, хотя решение для T может не быть математически аналитическим (т.е. может потребовать численного решения или приближения). Для бинарной смеси при заданном P tot точка кипения T может стать функцией x 1 (или x 2), и эта функция может быть показана на двумерном графике, таком как бинарная диаграмма точки кипения.

При температурах кипения, если применим закон Рауля, ряд предыдущих уравнений в этом разделе можно объединить, чтобы получить следующие выражения для мольных долей пара как функции мольных долей жидкости и температуры:

y1= x 1P1T / P tot, y 2 = x 2P2T / P tot,... и т. Д.

После точки пузырька Были определены T как функция жидкого состава в единицах мольных долей, эти значения могут быть включены в приведенные выше уравнения для получения соответствующих составов пара в единицах мольных долей. Когда это завершается во всем диапазоне мольных долей жидкости и соответствующих им температур, можно эффективно получить температурную функцию T мольных долей состава пара. Эта функция эффективно действует как функция точки росы T от состава пара.

В случае бинарной смеси x 2 = 1 - x 1 и приведенные выше уравнения могут быть выражены как:

y1= x 1P1T / P tot и
y2= (1 - x 1) P 2 T / P tot

Для многих видов смесей, особенно там, где существует взаимодействие между компонентами, выходящее за рамки простого эффекта разбавления, закон Рауля не работает для определения формы кривых на диаграммах точки кипения или VLE-диаграммах. Даже в таких смесях, как правило, все еще существуют различия в равновесных концентрациях пара и жидкости в большинстве точек, и дистилляция часто все еще полезна для разделения компонентов, по крайней мере, частично. Для таких смесей при определении такой температуры кипения и диаграмм VLE обычно используются эмпирические данные. Инженеры-химики провели значительное количество исследований, пытаясь разработать уравнения для корреляции и / или прогнозирования данных VLE для различных видов смесей, которые не подчиняются закону Рауля.

См. Также

Внешние ссылки

Ссылки

Последняя правка сделана 2021-06-18 09:44:45
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте