Термоэмиссия

редактировать
Термоиндуцированный поток носителей заряда с поверхности Крупным планом нити в Ртутная газоразрядная лампа низкого давления с белым покрытием из термоэлектронной смеси на центральной части катушки. Обычно изготовленное из смеси оксидов бария, стронция и кальция, покрытие разбрызгивается при нормальном использовании, что часто в конечном итоге приводит к неисправность лампы. Одна из лампочек, с которой Эдисон обнаружил термоэлектронную эмиссию. Он состоит из вакуумной стеклянной лампочки, содержащей углеродную нить (в форме шпильки), с дополнительной металлической пластиной, прикрепленной к проводам, выходящим из основания. Электроны, выпущенные нитью накала, притягивались к пластине, когда на ней было положительное напряжение.

Термоэлектронная эмиссия - это высвобождение электронов из электрода благодаря своей температуре (высвобождение энергии, поставляемой теплом ). Это происходит потому, что тепловая энергия, передаваемая носителю заряда, преодолевает работу выхода материала. Носителями заряда могут быть электроны или ионы, и в более ранней литературе их иногда называют термоионами . После излучения заряд, равный по величине и противоположный по знаку общему испускаемому заряду, первоначально остается в излучающей области. Но если эмиттер подключен к батарее, оставшийся заряд нейтрализуется зарядом, подаваемым батареей, когда эмиттируемые носители заряда удаляются от эмиттера, и, наконец, эмиттер будет в том же состоянии, что и до эмиссии.

Классический пример термоэлектронной эмиссии - это электроны с горячего катода в вакуум (также известный как термоэлектронная эмиссия или эффект Эдисона ) в вакуумной лампе. Горячий катод может представлять собой металлическую нить накала, металлическую нить с покрытием или отдельную структуру из металла или карбидов или боридов переходных металлов. Эмиссия вакуума из металлов имеет тенденцию становиться значительной только при температурах выше 1000 К (730 ° C; 1340 ° F).

Термин «термоэлектронная эмиссия» теперь также используется для обозначения любого процесса эмиссии заряда с тепловым возбуждением, даже когда заряд излучается из одной твердотельной области в другую. Этот процесс имеет решающее значение для работы различных электронных устройств и может использоваться для выработки электроэнергии (например, термоэлектронных преобразователей и электродинамических тросов ) или охлаждения.. Величина потока заряда резко увеличивается с повышением температуры.

Содержание

  • 1 История
  • 2 Закон Ричардсона
  • 3 Эмиссия Шоттки
  • 4 Термоэлектронная эмиссия, усиленная фотонами
  • 5 Ссылки
  • 6 Внешние ссылки

История

Эдисон эффект в диодной лампе. Диодная трубка подключается в двух конфигурациях; в одном есть поток электронов, а в другом - нет. Обратите внимание, что стрелки представляют электронный ток, а не обычный ток.

, потому что электрон не был идентифицирован как отдельная физическая частица до работы J. Дж. Томсон в 1897 г. слово «электрон» не использовалось при обсуждении экспериментов, проводившихся до этой даты.

Впервые о феномене сообщил в 1853 году Эдмон Беккерель. Он был вновь открыт в 1873 году Фредериком Гатри в Великобритании. Работая с заряженными объектами, Гатри обнаружил, что раскаленный железный шар с отрицательным зарядом теряет свой заряд (каким-то образом разряжая его в воздух). Он также обнаружил, что этого не происходило бы, если бы сфера имела положительный заряд. Среди других ранних участников были Иоганн Вильгельм Хитторф (1869–1883), Ойген Гольдштейн (1885), а также Юлиус Эльстер и Ганс Фридрих Гайтель (1882–1889).

Эффект был вновь обнаружен Томасом Эдисоном 13 февраля 1880 г., когда он пытался выяснить причину обрыва нити ламп и неравномерного почернения (наиболее темного возле положительного полюса нити накала) ламп в своих лампах накаливания.

Эдисон построил несколько экспериментальных лампочек с дополнительным проводом, металлической пластиной или фольгой внутри колбы, которая была отделена от нити накала и, таким образом, могла служить как электрод. Он подключил гальванометр, устройство, используемое для измерения тока (потока заряда), к выходу дополнительного металлического электрода. Если фольга была помещена под отрицательный потенциал относительно нити накала, не было измеряемого тока между нитью и фольгой. Когда фольга была поднята до положительного потенциала относительно нити, мог возникнуть значительный ток между нитью через вакуум к фольге, если нить накала была достаточно нагрета (от собственного внешнего источника питания).

Теперь мы знаем, что нить накала испускала электроны, которые притягивались к положительно заряженной фольге, но не к отрицательно заряженной. Этот односторонний ток был назван эффектом Эдисона (хотя этот термин иногда используется для обозначения самой термоэлектронной эмиссии). Он обнаружил, что ток, излучаемый горячей нитью накала, быстро увеличивается с увеличением напряжения, и 15 ноября 1883 года подал заявку на патент на устройство регулирования напряжения, использующее этот эффект (патент США 307031, первый патент США на электронное устройство). Он обнаружил, что через устройство проходит достаточный ток для работы телеграфного эхолота. Это было выставлено в Филадельфии в сентябре 1884 года. Уильям Прис, британский ученый, взял с собой несколько лампочек с эффектом Эдисона. Он представил статью о них в 1885 году, в которой назвал термоэлектронную эмиссию «эффектом Эдисона». Британский физик Джон Амброуз Флеминг, работавший в британской компании «Беспроводная телеграфия», обнаружил, что эффект Эдисона можно использовать для обнаружения радиоволн. Флеминг продолжил разработку двухэлементной вакуумной лампы, известной как диод, которую он запатентовал 16 ноября 1904 года.

Термоэлектронный диод также можно настроить как устройство, преобразующее тепловую разницу в электроэнергию напрямую, без движущихся частей (термоэлектронный преобразователь, тип тепловой машины ).

Закон Ричардсона

После идентификации электрона Дж. Дж. Томсоном в 1897 году британский физик Оуэн Уилланс Ричардсон начал работу над темой, которую он позже назвал «термоэлектронной эмиссией». Он получил Нобелевскую премию по физике в 1928 году «за свои работы по термоэлектронному явлению и особенно за открытие закона, названного его именем».

Согласно теории зон, на атом твердого тела приходится один или два электрона, которые могут свободно перемещаться от атома к атому. Иногда это вместе называют «морем электронов». Их скорости следуют статистическому распределению, а не являются однородными, и иногда у электрона будет достаточно скорости, чтобы выйти из металла, не будучи втянутым обратно. Минимальное количество энергии, необходимое электрону для выхода с поверхности, называется работой функция. Работа выхода характерна для материала и для большинства металлов составляет порядка нескольких электронвольт. Термоэмиссионные токи можно увеличить, уменьшив работу выхода. Этой часто желаемой цели можно достичь путем нанесения на проволоку различных оксидных покрытий.

В 1901 году Ричардсон опубликовал результаты своих экспериментов: ток от нагретой проволоки, казалось, экспоненциально зависит от температуры проволоки с математической формой, подобной уравнению Аррениуса.. Позже он предложил, чтобы закон излучения имел математическую форму

J = AGT 2 e - W k T {\ displaystyle J = A _ {\ mathrm {G}} T ^ {2} \ mathrm {e} ^ { -W \ over kT}}J = A _ {{{\ mathrm {G}}}} T ^ {2} {\ mathrm {e}} ^ {{- W \ over kT} }

где J - эмиссионная плотность тока, T - температура металла, W - работа выхода металла, k - постоянная Больцмана, и A G является параметром, обсуждаемым далее.

В период с 1911 по 1930 год, когда физическое понимание поведения электронов в металлах возросло, Ричардсон выдвинул различные теоретические выражения (основанные на различных физических предположениях) для A G., Саул Душман, Ральф Х. Фаулер, Арнольд Зоммерфельд и Лотар Вольфганг Нордхейм. Спустя более 60 лет среди заинтересованных теоретиков до сих пор нет единого мнения относительно точного выражения A G, но есть согласие, что A G должно быть записано в форме

AG = λ RA 0 {\ displaystyle A _ {\ mathrm {G}} = \; \ lambda _ {\ mathrm {R}} A_ {0}}A _ {{{\ mathrm {G}}}} = \; \ lambda _ {{{\ mathrm {R}}}} A_ {0}

, где λ R - материал- специфический поправочный коэффициент, который обычно имеет порядок 0,5, а A 0 является универсальной константой, определяемой как

A 0 = 4 π mk 2 qeh 3 = 1.20173 × 10 6 A m - 2 K - 2 { \ displaystyle A_ {0} = {4 \ pi mk ^ {2} q_ {e} \ over h ^ {3}} = 1.20173 \ times 10 ^ {6} \, \ mathrm {A \, m ^ {- 2 } \, K ^ {- 2}}}{\ displaystyle A_ {0} = {4 \ pi mk ^ {2} q_ {e} \ over h ^ {3}} = 1.20173 \ times 10 ^ {6} \, \ mathrm {A \, m ^ {- 2} \, K ^ {- 2}}}

где m и - qe {\ displaystyle -q_ {e}}{\ displaystyle -q_ {e }} - масса и заряд электрон, а h - постоянная Планка.

Фактически, примерно к 1930 году было достигнуто согласие, что из-за волнообразной природы электронов некоторая доля выходящих электронов r av будет отражаются, когда они достигают поверхности эмиттера, поэтому плотность тока эмиссии будет уменьшена, и λ R будет иметь значение e (1-r av). Таким образом, иногда можно увидеть уравнение термоэлектронной эмиссии, записанное в форме

J = (1 - rav) λ BA 0 T 2 e - W k T {\ displaystyle J = (1-r _ {\ mathrm {av}}) \ lambda _ {B} A_ {0} T ^ {2} \ mathrm {e} ^ {- W \ over kT}}{\ displaystyle J = (1-r _ {\ mathrm {av}}) \ lambd a _ {B} A_ {0} T ^ {2} \ mathrm {e} ^ {- W \ over kT}} .

Однако современная теоретическая трактовка Модиноса предполагает, что ленточная структура излучающего материала также необходимо учитывать. Это внесет второй поправочный коэффициент λ B в λ R, давая AG = λ B (1 - rav) A 0 {\ displaystyle A _ {\ mathrm {G} } = \ lambda _ {\ mathrm {B}} (1-r _ {\ mathrm {av}}) A_ {0}}A _ {{{\ mathrm {G}}}} = \ lambda _ {{{\ mathrm {B}}}} (1-r_ {{{\ mathrm {av}}}}) A_ {0} . Экспериментальные значения для «обобщенного» коэффициента A G обычно имеют порядок величины A 0, но значительно различаются между разными излучающими материалами и могут различаться между разными кристаллографические грани того же материала. По крайней мере качественно, эти экспериментальные различия можно объяснить различиями в значении λ R.

. В литературе по этой области существует значительная путаница, потому что: (1) многие источники не различают A G и A 0, но просто используйте символ A (а иногда и название «константа Ричардсона») без разбора; (2) уравнения с поправочным коэффициентом и без него, обозначенные здесь λ R, имеют одно и то же имя; и (3) существует множество названий этих уравнений, включая «уравнение Ричардсона», «уравнение Душмана», «уравнение Ричардсона – Душмана» и «уравнение Ричардсона – Лауэ – Душмана». В литературе элементарное уравнение иногда приводится в обстоятельствах, когда обобщенное уравнение было бы более подходящим, и это само по себе может вызвать путаницу. Чтобы избежать недоразумений, значение любого символа «А-подобного» всегда следует явно определять в терминах задействованных более фундаментальных величин.

Из-за экспоненциальной функции ток быстро увеличивается с температурой, когда kT меньше W. (Практически для каждого материала плавление происходит задолго до того, как kT = W.)

Эмиссия Шоттки

В устройствах электронной эмиссии, особенно электронных пушках, термоэлектронный эмиттер электронов будет иметь отрицательное смещение относительно окружающей среды. Это создает электрическое поле величиной F на поверхности эмиттера. В отсутствие поля поверхностный барьер, видимый выходящим из уровня Ферми электроном, имеет высоту W, равную локальной работе выхода. Электрическое поле снижает поверхностный барьер на величину ΔW и увеличивает ток эмиссии. Это известно как эффект Шоттки (названный в честь Уолтера Х. Шоттки ) или термоэлектронная эмиссия с усилением поля. Его можно смоделировать простой модификацией уравнения Ричардсона, заменив W на (W - ΔW). Это дает уравнение

J (F, T, W) = AGT 2 e - (W - Δ W) k T {\ displaystyle J (F, T, W) = A _ {\ mathrm {G}} T ^ {2} е ^ {- (W- \ Delta W) \ над kT}}J (F, T, W) = A _ {\ mathrm {G} } T ^ 2 e ^ {- (W - \ Delta W) \ over k T}
Δ W = qe 3 F 4 π ϵ 0, {\ displaystyle \ Delta W = {\ sqrt {{q_ {e}} ^ {3} F \ over 4 \ pi \ epsilon _ {0}}},}{\ displaystyle \ Delta W = {\ sqrt {{q_ {e}} ^ {3} F \ over 4 \ pi \ epsilon _ {0}}},}

где ε 0 - электрическая постоянная (также ранее называемая диэлектрической проницаемостью вакуума ).

Электронная эмиссия, которая имеет место в полевом и температурном режиме, к которому применяется это модифицированное уравнение, часто называется эмиссией Шоттки . Это уравнение относительно точно для напряженности электрического поля ниже 10 В · м. Для напряженности электрического поля выше 10 В · м так называемое туннелирование Фаулера-Нордхейма (FN) начинает вносить значительный ток эмиссии. В этом режиме комбинированные эффекты усиленной полем термоэлектронной и автоэлектронной эмиссии могут быть смоделированы уравнением Мерфи-Гуда для термополевой (T-F) эмиссии. В еще более высоких полях туннелирование FN становится доминирующим механизмом эмиссии электронов, и эмиттер работает в так называемом режиме «эмиссии холодных полевых электронов (CFE)».

Термоэлектронная эмиссия также может быть усилена взаимодействием с другими формами возбуждения, такими как свет. Например, возбужденные пары Cs в термоэлектронных преобразователях образуют кластеры Cs- ридберговского вещества, что приводит к уменьшению работы выхода коллектора с 1,5 эВ до 1,0–0,7 эВ. Из-за долгоживущей природы ридберговского вещества эта низкая работа выхода остается низкой, что существенно увеличивает эффективность низкотемпературного преобразователя.

Термоэлектронная эмиссия, усиленная фотонами

Фотон- Повышенная термоэлектронная эмиссия (PETE) - это процесс, разработанный учеными из Стэнфордского университета, который использует свет и тепло солнца для выработки электричества и увеличивает эффективность производства солнечной энергии более чем в два раза по сравнению с нынешними уровнями. Устройство, разработанное для этого процесса, достигает максимальной эффективности при температуре выше 200 ° C, в то время как большинство кремниевых солнечных элементов становятся инертными после достижения 100 ° C. Такие устройства лучше всего работают в коллекторах параболической тарелки, температура которых достигает 800 ° C. Хотя команда использовала полупроводник нитрид галлия в своем экспериментальном устройстве, они заявляют, что использование арсенида галлия может повысить эффективность устройства до 55–60 процентов, что почти втрое. что у существующих систем, и на 12–17 процентов больше, чем у существующих 43 процентов многопереходных солнечных элементов.

Ссылки

Внешние ссылки

Последняя правка сделана 2021-06-11 08:31:32
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте