Теплопроводность

редактировать

Теплопроводность - это передача внутренней энергии путем микроскопических столкновений частиц и движения электронов внутри тела. Сталкивающиеся частицы, в состав которых входят молекулы, атомы и электроны, передают неорганизованную микроскопическую кинетическую и потенциальную энергию, вместе известную как внутреннюю энергию. Проводимость имеет место во всех фазах : твердой, жидкой и газовой. Скорость передачи энергии в виде тепла между двумя телами зависит от разницы температур (и, следовательно, температурный градиент ) между двумя телами и свойствами, проводящими границу раздела, через которую передается тепло.

Тепло самопроизвольно перетекает от более горячего тела к более холодному. Например, тепло передается от конфорки электрической плиты дну кастрюли, контактируя с ней. При внешнем внешнем источнике энергии энергии, разница температур со временем, уменьшается и достигается тепловое равновесие, температура становится более однородной.

При теплопроводности тепловой поток проходит внутри самого тела и через него. Напротив, при передаче тепла посредством теплового излучения передача часто осуществляется между телами, которые могут быть пространственно разделены. Также возможна передача тепла за счет теплопроводности и теплового излучения. При конвекции внутренняя энергия переносится между телами движущимся материальным носителем. В твердом телах проводимость опосредуется комбинацией колебаний и столкновений молекул, распространения и столкновений фононов, а также диффузии и столкновений свободных электронов. В газах и жидкостях возникает проблема из-за столкновения и диффузии молекул во время их беспорядочного движения. Фотоны в этом контексте не сталкиваются друг с другом, и поэтому перенос тепла электромагнитным излучением концептуально отличается от теплопроводности за счет микроскопической диффузии и столкновений материальных частиц и фононов. Но различие зачастую нелегко заметить, если только материал не полупрозрачный.

В технических науках теплопередача включает процессы теплового излучения, конвекции, а иногда и массопереноса. Обычно в данной ситуации происходит более одного из этих процессов.

Условным обозначением для теплопроводности является k.

Содержание

  • 1 Обзор
    • 1.1 Установившаяся проводимость
    • 1.2 Переходная проводимость
    • 1.3 Релятивистская проводимость
    • 1.4 Квантовая проводимость
  • 2 Закон Фурье
    • 2.1 Дифференциальная форма
    • 2.2 Интегральная форма
  • 3 Проводимость
    • 3.1 Характеристики интенсивных свойств
    • 3.2 Цилиндрические оболочки
    • 3.3 Сферические
  • 4 Переходная теплопроводность
    • 4.1 Межфазная теплопроводность
  • 5 Области применения теплопроводности
    • 5.1 Охлаждение струей
    • 5.2 Закалка металла
  • 6 Нулевой закон термодинамики
  • 7 Приборы для измерения теплопроводности
    • 7.1 Анализатор теплопроводности
    • 7.2 Датчик газа
  • 8 См.
  • 9 Ссылки
  • 10 Внешние ссылки

Обзор

В микроскопическом масштабе проводимость внутри тела, которое считается неподвижным; это означает, что кинетическая и потенциальная энергия движения тела учитываются отдельно. Внутренняя энергия распространяется по мере того, как быстро движущиеся или колеблющиеся атомы и молекулы взаимодействуют с соседними частями, передавая часть их микроскопической кинетической и потенциальной энергии, причем эти величины относительно основной массы рассматриваемого тела как стационарный. Тепло передается за счет теплопроводности, когда сталкиваются соседние атомы или молекулы, или когда несколько электронов беспорядочно перемещаются назад и вперед от атома к атому, чтобы не образовывать макроскопический электрический ток, или когда фотоны сталкиваются и рассеиваются.. Проводимость является важным средством передачи тепла внутри твердого тела или между твердыми объектами в тепловом контакте. Проводимость выше в твердых телах, потому что сеть близких фиксированных пространственных отношений между ними посредством вибрации.

Тепловая проводимость контакта - это исследование теплопроводности между контактирующими твердыми телами. Падение температуры часто наблюдается на границе между двумя контактирующими поверхностями. Это явление эффект теплового контактного сопротивления. Межфазное тепловое сопротивление - это мера сопротивления интерфейса тепловому потоку. Это термическое сопротивление отличается от контактного сопротивления, так как оно существует на атомарно идеальных границах раздела. Понимание двух термического сопротивления на границе раздела материалов первостепенное значение при изучении его термических свойств. Интерфейсы часто вносят значительный вклад в наблюдаемые свойства материалов.

Межмолекулярный перенос энергии может происходить главным образом за счет упругого удара, как в жидкостях, или за счет диффузии электронов, как в металлах, или колебания фононов, как в изоляторах. В изоляторах тепловой поток почти полностью переносится фононными колебаниями.

Металлы (например, медь, платина, золото и т. Д.) Обычно являются хорошими проводниками тепловой энергией. Это связано с тем, как металлы связаны химически: металлические связи (в отличие от ковалентных или ионных связей ) имеют свободно движущиеся электроны, которые быстро передают тепловую энергию через металл. Электронная жидкость проводящего металлического твердого тела проводит большую часть теплового потока через твердое тело. Фононный поток все еще присутствует, но несет меньше энергии. Электроны также проводят электрический ток через проводящие твердые тела, и тепловая и , электропроводность международных металлов имеют примерно такое же соотношение. Хороший электрический проводник, такой как медь, также хорошо проводит тепло. Термоэлектричество возникает из-за взаимодействия теплового потока и электрического тока. Теплопроводность внутри твердого тела прямо аналогична диффузии частиц внутри жидкости в ситуации, когда нет потоков жидкости.

В газах передача тепла происходит за счет столкновения молекул газа друг с другом. При отсутствии конвекции, которая относится к движущейся среде среды текучей среды или газовой фазе, теплопроводность через газовую фазу зависит от состава и давления этой фазы, в определенной, от средней длины свободной пробега молекулы газа относительно размера газового зазор, определяемый параметром Кнудсена K n {\ displaystyle K_ {n}}K_{n}.

Чтобы количественно оценить легкость, с конкретной средой проводит, инженеры используют термическая проводимость, также известная как постоянная проводимость или коэффициент проводимости, k. В теплопроводность k означает «тепло Q, переданное во времени (t) через толщину (L) в направлении, нормальном к поверхности области (A), из-за разности температуры (ΔT) [...]». Теплопроводность - это свойство материала материала, которое в первую очередь зависит от фазы среды, температуры, плотности и молекулярных связей. Термическая эффузия - величина, производная от проводимости, которая является мерой его способности обмениваться тепловой энергией с окружающей средой.

Стационарная проводимость - это форма проводимости, которая возникает, когда возникает разность определяющая проводимость (после времени постоянной постоянной проводимости) пространственное определение температурного поля (температурное поле) в проводящем объекте больше не меняется. Таким образом, все частные производные температуры могут быть либо нулевыми, либо иметь ненулевые значения, но все производные температуры в любой момент времени равны нулю. В установившемся режиме теплопроводности количество тепла, поступающего в любую область объекта, количество тепла, выходящего из него (если бы это было не так, то тепловая энергия отбиралась или задерживалась в определенной области.).

Например, стержень может быть холодным с одного конца и после достижения состояния установившейся проводимости градиент температур вдоль стержня больше не изменяется, так как время идет. Вместо этого остается постоянным при любом поперечном сечении, перпендикулярном направлении теплопередачи, если в стержне нет тепла.

В установившейся проводимости, все законы электропроводности постоянного тока применимы к «тепловым токам». В таких случаях можно принять «тепловое сопротивление» как аналог электрических сопротивлений. В таких случаях роль играет роль напряжения, передаваемое в единицу времени (тепловая мощность), является аналогом электрического тока. Стационарные системы могут быть смоделированы последовательными и параллельными цепями таких тепловых сопротивлений, в точном аналогии с электрическими цепями резисторов. См. чисто резистивные тепловые цепи для примера такой сети.

Переходная проводимость

В течение любого периода, когда изменяется температура во времени в любом месте внутри объекта, режим потока тепловой энергии называется переходной проводимостью. Другой термин - «нестационарная» проводимость, относящаяся к временной зависимости температурных полей в объекте. Нестационарные ситуации возникают после наложенного изменения температуры на границе объекта. Они могут также при изменении температуры внутри объекта в результате внезапного появления нового источника тепла внутри объекта, что приводит к изменению температуры около источника во времени.

Когда происходит новое возмущение температуры этого типа, внутри системы со временем изменяются в сторону нового равновесия с новыми условиями, при условии, что они не изменяются. После достижения равновесия тепловой поток в системе снова равенство тепловому потоку, и температура в каждой точке внутри системы больше не изменяется. Как только это происходит, переходная проводимость прекращается, хотя установившаяся проводимость может продолжаться, если тепловой поток продолжается.

Изменение внутреннего теплового тепловыделения слишкомрыми движениями для физического равновесия внешнего теплового во времени, и система остается в состоянии переходное состояние.

Примером «включения» нового источника тепла внутри объекта, вызывающего переходную проводимость, запуск двигателя в автомобиле. В этой переходной фазе теплопроводности для всей машины завершена, и установившаяся фаза появляется, как только двигатель установившейся рабочей температуры. В этом состоянии установившееся равновесие температуры сильно различается от цилиндров двигателя к другим частям автомобиля, но ни в одной точке пространства внутри автомобиля не повышается или не понижается. После этого состояния переходная фаза теплопроводности завершается.

Новые внешние условия также вызывают процесс: например, медный стержень в установившейся проводимости испытывает переходную проводимость, как только один конец подвергается воздействию температуры, отличной от другого. В котором, наконец, устанавливается постоянный градиент температуры. Обычно такой новый стационарный градиент приближается экспоненциально со временем после того, как был введен новый источник или сток температуры или тепла. Когда фаза «переходной проводимости» закончена, тепловая энергия может продолжаться с высокой мощностью до тех пор, пока температуры не изменяются.

Пример переходной проводимости, которая не заканчивается установившейся проводимостью, а скорее отсутствует, возникает, когда горячий медный шар падает в масло при низкой температуре. Здесь температурное поле внутри объекта начинает меняться как функция времени, поскольку тепло удаляется из металла, и интересуется анализ этого пространственного изменения температуры внутри объекта течением времени до тех пор, пока все градиенты не исчезнут полностью (шар той же температуры, что и масло). Математически это условие также выполняется экспоненциально; Теоретически это занимает бесконечное время, но на более короткое время в более широком смысле. В конце этого процесса без теплоотвода, но с внутренними частями шара (которые имеют конечный размер), не достигнута стационарная теплопроводность. Такое состояние никогда не возникает в этой ситуации, скорее, конец процесса наступает, когда возникает ситуация, когда возникает проблема.

Анализ нестационарных систем проводимости более сложен, чем анализ стационарных систем. Если проводящее тело имеет простую форму, то возможны точные аналитические математические выражения и решения (аналитический подход см. В уравнении теплопроводности ). Чаще всего из-за сложных форм с характеристиками теплопроводность внутри (т. Е. требуются сложные форм с характеристиками) часто приближенных теорий и численный анализ с помощью компьютера. Один из популярных графических методов включает <использование <использование>теплопроводности.

Иногда проблемы могут быть упрощены, если можно идентифицировать область или охлаждаемого объекта, для теплопроводность очень велика. намного больше, чем для тепловых путей, ведущих в регион. В этой области с высокой проводимостью может рассматривать модель большой емкости как «кусок» материала с простой тепловой емкостью, состоящей из его совокупной теплоемкости. Такие области теплые или прохладные, но не показывают их значительных изменений температуры по всей протяженности во время процесса (по сравнению с остальной частью системы). Это связано с их более высокой проводимостью. Следовательно, во время переходной проводимости температура в их проводящих пространствах равномерно в пространстве и как простая экспонента во времени. Примером таких систем являются системы, которые следуют закону охлаждения Ньютона во время переходного охлаждения (или наоборот во время перехода). Эквивалентная тепловая цепь из простого конденсатора, соединенного с резистором. В таких случаях остальная часть системы с высоким тепловым сопротивлением (сравнительно низкой проводимостью) играет роль резистора в цепи.

Релятивистская проводимость

Теория релятивистской теплопроводности - это модель, которая совместима с теорией специальной теории относительности. На большей части прошлого столетия, что уравнение Фурье противоречит теории относительности, оно допускает распространение тепловых сигналов. Например, согласно уравнению Фурье, тепловой импульс в начале координат будет на бесконечности мгновенно. Скорость распространения информации в вакууме.

Квантовая проводимость

Второй звук - это квантово-механическое явление, при котором передача тепла происходит посредством волнового -подобного а не с помощью более обычного механизма диффузии. В обычных звуковых волнах тепло заменяет давление. Это приводит к очень высокой теплопроводности . Он как известен «второй звук».

Закон Фурье

Закон теплопроводности, также известный как закон Фурье, гласит, что скорость теплопередачи через материал пропорционален отрицательному градиенту в температуре и площади, перпендикулярной этому градиенту, через которую течет тепло. Мы можем указать этот закон в двух эквивалентных формах: в интегральной форме, в которой мы рассматриваем скорость потока или потоки локально.

Закон охлаждения Ньютона является дискретным аналогом закона Фурье, тогда как закон Ома является электрическим аналогом закона Фурье, а законы диффузии Фика являются его химическим аналогом.

Дифференциальная форма закона теплопроводности

Дифференциальная форма закона теплопроводности Фурье показывает, что локальный тепловой поток плотность, q {\ displaystyle \ mathbf {q}}\ mat hbf {q} , произведению теплопроводности, k {\ displaystyle k}k , и отрицательного местного температурного градиента, - ∇ Т {\ Displaystyle - \ набла Т}- \ nabla T . Плотность теплового потока - это количество энергии, которое проходит через единицу площади в единицу времени.

q = - К ∇ T {\ displaystyle \ mathbf {q} = -k {\ nabla} T}{\ displaystyle \ mathbf {q} = -k {\ nabla } T}

где (включая единицы СИ )

q {\ displaystyle \ mathbf {q}}\ mat hbf {q} - локальная плотность теплового потока, W ·m
k {\ displaystyle {\ big.} k {\ big.}}\ big.k \ big. - проводимость материала, W · М · K,
∇ T {\ displaystyle {\ big.} \ Nabla T {\ big.}}\ big. \ Nabla T \ big. - температурный градиент, K · м.

Теплопроводность, k {\ displaystyle k}k , часто рассматривается как постоянная величина, хотя это не всегда верно. Хотя теплопроводность материала обычно изменяется в зависимости от некоторых распространенных материалов, изменение может быть в значительном диапазоне температур. В анизотропных материалахлопроводность обычно изменяется в зависимости от теплопроводности; в этом случае к {\ displaystyle k}k представлен тензором второго порядка. В неоднородных материалах k {\ displaystyle k}k изменяется в зависимости от пространственного положения.

Для многих простых приложений закон Фурье используется в его одномерной форме. В направлении x

qx = - kd T dx {\ displaystyle q_ {x} = - k {\ frac {dT} {dx}}}{\ displaystyle q_ {x} = - k {\ frac {dT} {dx}}}

В изотропной среде закон Фурье приводит к Уравнение теплопроводности :

∂ U ∂ T знак равно α (∂ 2 u ∂ Икс 2 + ∂ 2 u ∂ Y 2 + ∂ 2 u ∂ Z 2) {\ Displaystyle {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} = \ альфа \ left ({\ frac {\ partial ^ {2} u} {\ partial x ^ {2}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} u} {\ partial y ^ {2}}} + { \ frac {\ partial ^ {2} u} {\ partial z ^ {2}}} \ right)}{\ displaystyle {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} = \ alpha \ left ({\ frac {\ partial ^ {2} u} {\ partial x ^ {2}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} u} {\ partial y ^ {2}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} u } {\ partial z ^ {2}}} \ right)}

с фундаментальным решением, известным как тепловое ядро ​​.

Интегральная форма

Интегрируя формулу по всей поверхности материала S {\ displaystyle S}S , мы приходим к интегральной форме закона Фурье:

∂ Q ∂ T знак равно - k {\ displaystyle {\ frac {\ partial Q} {\ partial t}} = - k}{\ displaystyle {\ frac {\ partial Q} {\ partial t}} = - k} \ oiint S {\ displaystyle \ scriptstyle S}\ scriptstyle S ∇ T ⋅ d S {\ displaystyle {\ nabla} T \ cdot \, dS}{\ displaystyle {\ nabla} T \ cdot \, dS}

где (включая единицу СИ ):

  • ∂ Q ∂ t {\ displaystyle {\ big.} {\ Fr ac {\ partial Q} {\ partial t}} {\ big.}}\ большой. \ frac {\ partial Q} {\ partial t} \ big. - количество тепла, полученное на единица времени (в Вт), и
  • d S {\ displaystyle dS}dSЭлемент ориентированной площади поверхности (в м)

Вышеупомянутое дифференциальное уравнение, когда интегрированный для однородного материала с одномерной геометрией между двумя конечными точками при постоянной, дает скорость теплового поток как:

Q Δ T знак равно - К A Δ T Δ Икс {\ Displaystyle {\ большой. } {\ frac {Q} {\ Delta t}} = - kA {\ frac {\ Delta T} {\ Delta x}}}{\ displaystyle {\ big.} {\ frac {Q} {\ Delta t}} = - kA {\ frac {\ Delta T} {\ Delta x}}}

где

Δ t {\ displaystyle \ Delta t}\ Delta t - временной интервал, в течение которого количество тепла Q {\ displaystyle Q}Q проходит через поперечное сечение материала,
A {\ displaystyle A}A - площадь поперечного сечения,
Δ T {\ displaystyle \ Delta T}\ Delta T - разница температур между концами,
Δ x {\ displaystyle \ Delta x}\ Delta x - расстояние между концами.

Этот закон лежит в основе вывода уравнения теплопроводности.

Проводимость

Запись

U = k Δ x, {\ displaystyle {\ big.} U = {\ frac {k} {\ Delta x}}, \ quad}\ большой. U = \ frac {k} {\ Delta x}, \ quad

где U - проводимость, Вт / (м · К).

Закон Фурье можно также сформулировать как:

Δ Q Δ t = U A (- Δ T). {\ displaystyle {\ big.} {\ frac {\ Delta Q} {\ Delta t}} = UA \, (- \ Delta T).}\ big. \ frac {\ Delta Q} {\ Delta t} = UA \, (- \ Delta T).

Обратной величиной проводимости является сопротивление, R {\ displaystyle {\ big.} R}{\ displaystyle {\ big.} R} определяется по формуле:

R = 1 U = Δ xk = A (- Δ T) Δ Q Δ t. {\ displaystyle {\ big.} R = {\ frac {1} {U}} = {\ frac {\ Delta x} {k}} = {\ frac {A \, (- \ Delta T)} {\ frac {\ Delta Q} {\ Delta t}}}.}\ big. R = \ frac {1} {U} = \ frac {\ Delta x} {k} = \ frac {A \, (- \ Delta T)} {\ frac {\ Delta Q} {\ Delta t}}.

Сопротивление аддитивно, когда несколько проводящих слоев лежат между горячей и холодной областями, потому что A и Q одинаковы для всех слоев. В многослойной перегородке общая проводимость связана с проводимостью ее слоев следующим образом:

R = R 1 + R 2 + R 3 + ⋯ {\ displaystyle {\ big.} R = R_ {1} + R_ {2} + R_ { 3} + \ cdots}{\ displaystyle {\ big.} R = R_ {1} + R_ {2} + R_ {3} + \ cdots} или эквивалентно 1 U = 1 U 1 + 1 U 2 + 1 U 3 + ⋯ {\ displaystyle {\ big.} {\ Frac {1} {U} } = {\ frac {1} {U_ {1}}} + {\ frac {1} {U_ {2}}} + {\ frac {1} {U_ {3}}} + \ cdots}\ большой. \ frac {1} {U} = \ frac {1} {U_1} + \ frac {1} {U_2} + \ frac {1} {U_3} + \ cdots

Итак, при работе с многослойной перегородкой обычно используется следующая формула:

Δ Q Δ t = A (- Δ T) Δ x 1 k 1 + Δ x 2 k 2 + Δ x 3 к 3 + ⋯. {\ displaystyle {\ big.} {\ frac {\ Delta Q} {\ Delta t}} = {\ frac {A \, (- \ Delta T)} {{\ frac {\ Delta x_ {1}} { k_ {1}}} + {\ frac {\ Delta x_ {2}} {k_ {2}}} + {\ frac {\ Delta x_ {3}} {k_ {3}}} + \ cdots}}. }\ большой. \ frac {\ Delta Q} {\ Delta t} = \ frac {A \, (- \ Delta T)} {\ frac {\ Delta x_1} {k_1} + \ frac {\ Delta x_2} {k_2} + \ frac {\ Delta x_3} {k_3} + \ cdots}.

Для передачи тепла от одной жидкости к другому через барьер иногда необходимо учитывать проводимость тонкой пленки жидкости, которая остается неподвижной рядом с барьером. Эту тонкую пленку трудно определить количественно, потому что ее характеристики зависят от сложных условий турбулентности и вязкости, но при работе с тонкими барьерами с высокой проводимостью она иногда может быть весьма высокой.

Представление интенсивных свойств

Предыдущие уравнения проводимости, записанные в терминах расширенных свойств, могут быть переформулированы в терминах интенсивных свойств. В идеале формулы для проводимости должны размерами, не зависящими от расстояния, например Ома для электрического сопротивления, R = V / I {\ displaystyle R = V / I \, \!}R = V / I \, \! , и проводимость, G = I / V {\ displaystyle G = I / V \, \!}G = I / V \, \! .

Из формулы: R = ρ x / A {\ displaystyle R = \ rho x / A \, \!}R = \ rho x / A \, \! , где ρ - удельное сопротивление, x - длина, а A - площадь поперечного сечения, мы имеем G = k A / x {\ displaystyle G = kA / x \, \!}G = k A / x \, \! , где G - проводимость, k - проводимость, x - длина, а A - площадь поперечного сечения.

Для тепла

U = k A Δ x, {\ displaystyle {\ big.} U = {\ frac {kA} {\ Delta x}}, \ quad}{\ displaystyle {\ big.} U = {\ frac {kA} {\ Delta x}}, \ quad}

где U это проводимость.

Закон Фурье можно также сформулировать как:

Q ˙ = U Δ T, {\ displaystyle {\ big.} {\ Dot {Q}} = U \, \ Delta T, \ quad}{\ displaystyle {\ big.} {\ dot {Q}} = U \, \ Delta T, \ quad}

аналогично закону Ома, I = V / R {\ displaystyle I = V / R \, \!}I = V / R \, \! или I = VG. {\ displaystyle I = VG \, \!.}{\ displaystyle I = VG \, \ !.}

Обратной величиной проводимости является сопротивление R, определяемое по формуле:

R = Δ TQ ˙, {\ displaystyle {\ big.} R = {\ frac {\ Delta T} {\ dot {Q}}}, \ quad}\ big. R = \ frac {\ Delta T} {\ dot {Q}}, \ quad

аналогично закону Ома, R = V / I. {\ displaystyle R = V / I \, \!.}{\ displaystyle R = V / I \, \ !.}

Правила объединения сопротивлений и проводимости (последовательно и последовательно) одинаковы для теплового потока, так и для электрического тока.

Цилиндрические оболочки

Проводимость через цилиндрические оболочки (например, трубы) можно рассчитать по внутреннему радиусу, r 1 {\ displaystyle r_ {1}}r_ {1} , внешний радиус, r 2 {\ displaystyle r_ {2}}r_ {2} , длина, ℓ {\ displaystyle \ ell}\ ell , и разница температур между внутренней и внешней стенками, T 2 - T 1 {\ displaystyle T_ {2} -T_ {1}}T_2 - T_1 .

Площадь поверхности цилиндра A r = 2 π r ℓ {\ displaystyle A_ {r} = 2 \ pi r \ ell}A_r = 2 \ пи р \ ell

Когда используется уравнение Фурье:

Q ˙ = - k A rd T dr = - 2 k π r ℓ d T dr {\ displaystyle {\ dot {Q}} = - kA_ {r} {\ frac {\ mathrm {d} T} {\ mathrm {d} r}} = - 2k \ pi r \ ell {\ frac {\ mathrm {d} T} {\ mathrm {d} r}}}\ dot {Q} = -k A_r \ frac {\ mathrm {d} T} {\ mathrm {d} r} = - 2 К \ пи р \ ell \ frac {\ mathrm {d} T} {\ mathrm {d} r}

и переставляем:

Q ˙ ∫ r 1 r 2 1 rdr = - 2 k π ℓ ∫ T 1 T 2 d T {\ displaystyle {\ dot {Q}} \ int _ {r_ {1}} ^ {r_ {2}} {\ frac {1} {r}} \ mathrm {d} r = -2k \ pi \ ell \ int _ {T_ {1}} ^ {T_ {2}} \ mathrm {d} T}\ dot {Q} \ int_ {r_1} ^ {r_2} \ frac {1} {r} \ mathrm {d} r = -2 k \ pi \ ell \ int_ {T_1} ^ {T_2} \ mathrm {d} T

тогда скорость теплопередачи равна:

Q ˙ знак равно 2 К π ℓ T 1 - T 2 пер ⁡ (r 2 / r 1) {\ dis playstyle {\ dot {Q}} = 2k \ pi \ ell {\ frac {T_ {1} -T_ {2 }} {\ ln (r_ {2} / r_ {1})}}}\ dot {Q} = 2 k \ pi \ ell \ frac {T_1 - T_2} { \ ln (r_2 / r_1)}

термическое сопротивление равно:

R c = Δ TQ ˙ = ln ⁡ (r 2 / r 1) 2 π k ℓ { \ Displaystyle R_ {c} = {\ frac {\ Delta T} {\ dot {Q}}} = {\ frac {\ ln (r_ {2} / r_ {1})} {2 \ pi k \ ell} }}R_c = \ frac {\ Delta T} {\ dot {Q}} = \ frac {\ ln (r_2 / r_1)} {2 \ pi k \ ell}

и Q ˙ = 2 π К ℓ rm T 1 - T 2 r 2 - r 1 {\ displaystyle {\ dot {Q}} = 2 \ pi k \ ell r_ {m} {\ frac {T_ {1} -T_ {2}} {r_ {2} -r_ {1}}}}\ dot {Q} = 2 \ pi k \ ell r_m \ frac {T_1-T_2} {r_2-r_1} , где rm = r 2 - r 1 ln ⁡ (r 2 / r 1) {\ displaystyle r_ {m} = {\ frac {r_ {2} -r_ {1}} {\ ln (r_ {2} / r_ {1})}}}r_m = \ frac {r_2-r_1} {\ ln (r_2 / r_1) } . Важно отметить, что это средний логарифмический радиус.

Сферический

Проводимость через сферическую оболочку с внутренним радиусом r 1 {\ displaystyle r_ {1}}r_ {1} и внешним радиусом r 2 {\ displaystyle r_ {2}}r_ {2} , может быть вычислено таким же образом, как и для цилиндрической оболочки.

Площадь площади сферы составляет: A = 4 π r 2. {\ displaystyle \! A = 4 \ pi r ^ {2}.}\! A = 4 \ pi r ^ {2}.

Решение аналогично цилиндрической оболочке (см. Выше) дает: Q ˙ = 4 k π T 1 - T 2 1 / r 1 - 1 / r 2 = 4 К π (T 1 - T 2) r 1 r 2 r 2 - r 1 {\ displaystyle {\ dot {Q}} = 4k \ pi {\ frac {T_ {1} -T_ {2}} {1 / {r_ {1}} - 1 / {r_ {2}}}} = 4k \ pi {\ frac {(T_ {1} -T_ {2}) r_ {1} r_ {2}} {r_ {2} -r_ {1}}}}\ dot {Q} = 4 k \ pi \ frac {T_1 - T_2} {1 / {r_1} -1 / {r_2}} = 4 k \ pi \ frac {(T_1 - T_2) r_1 r_2 } {r_2-r_1}

Переходная теплопроводность

Передача тепла на границе раздела

Передача тепла на границе раздела считается переходным тепловым потоком. Для анализа этой проблемы важно число Био, чтобы понять, как ведет себя система. Число Био определяется следующим образом: Bi = h L k {\ displaystyle {\ textit {Bi}} = {\ frac {hL} {k}}}\ textit {Bi} = \ frac {hL} {k} Коэффициент теплопередачи h {\ displaystyle h}h , вводится в эту формуле и измеряется в Дж м 2 с K {\ displaystyle {\ frac {J} {m ^ {2} sK}}}\ frac {J} {m ^ {2} sK} . Если система имеет число Био менее 0,1, ведет материал в соответствии с ньютоновским охлаждением, то есть с незначительным градиентом температуры внутри тела. Если число Био больше 0,1, система ведет себя как последовательное решение. Температурный профиль во времени может быть получен из уравнения

q = - h Δ T, {\ displaystyle q = -h \, \ Delta T,}q = -h \, \ Delta T,

, которое становится

T - T f T i - T f = ехр ⁡ [- h A t ρ C p V]. {\ displaystyle {\ frac {T-T_ {f}} {T_ {i} -T_ {f}}} = \ operatorname {exp} \ left [{\ frac {-hAt} {\ rho C_ {p} V }} \ right].}\ frac {T-T_f} {T_i - T_f} = \ operatorname {exp} \ left [\ frac {-hAt} { \ rho C_p V} \ right].

Коэффициент теплопередачи, ч измеряется в Вт м 2 К {\ displaystyle \ mathrm {\ frac {W} {m ^ {2} K}} }\ mathrm {\ frac {W} {m ^ 2 K}} , и представляет собой передачу тепла на границе раздела между двумя материалами. Это различается для каждого интерфейса и представляет собой поток понимания понимания «теплового интерфейса».

Решение серии может быть проанализировано с помощью номограммы. Номограмма имеет относительную температуру как координаты y и Фурье, которое вычисляется как

Fo = α t L 2. {\ displaystyle {\ textit {Fo}} = {\ frac {\ alpha t} {L ^ {2}} }.}\ textit {Fo} = \ frac {\ alpha t} {L ^ 2}.

Число Био увеличивается с уменьшением числа Фурье. Есть пять шагов, чтобы определить температурный профиль с точки зрения времени.

  1. Вычислить число Био
  2. Определить, какая относительная глубина имеет значение, x или L.
  3. Преобразовать время в число Фурье.
  4. Преобразовать T i {\ displaystyle T_ {i}}T_ {i} относительно относительной температуры с граничными условиями.
  5. В сравнении требуется указать точку для начала числа Био на номограмме.

Применение теплопроводности

Сплит-охлаждение

Сплит-охлаждение - это метод охлаждения мелких капель расплавленных материалов путем быстрого контакта с холодной гладкой. Частицы подвергаются характерному процессу охлаждения с тепловым профилем на t = 0 {\ displaystyle t = 0}t=0для начальной температуры как максимальная при x = 0 {\ displaystyle x = 0}x = 0 и T = 0 {\ displaystyle T = 0}T = 0 в x = - ∞ {\ displaystyle x = - \ infty}x = - \ infin и x = ∞ {\ displaystyle x = \ infty}x = \ infin , тепловой профиль при t = ∞ {\ displaystyle t = \ infty}t = \ infin для - ∞ ≤ x ≤ ∞ {\ displaystyle - \ infty \ leq x \ leq \ infty}{\ displaystyle - \ infty \ leq x \ leq \ infty} в качестве граничных условий. Сплетенное охлаждение быстро заканчивается установкой температуры и по форме аналогично уравнению гауссовой диффузии. Профиль температуры в зависимости от положения и времени этого типа охлаждения изменяется в зависимости от:

T (x, t) - T i = T i Δ X 2 π α t exp ⁡ (- x 2 4 α t) {\ displaystyle T (x, t) -T_ {i} = {\ frac {T_ {i} \ Delta X} {2 {\ sqrt {\ pi \ alpha t}}}} \ operatorname {exp} \ left (- {\ frac {x ^ {2}} {4 \ alpha t}} \ right)}T (x, t) - T_i = \ frac {T_i \ Delta X} {2 \ sqrt {\ pi \ alpha t}} \ operatorname {exp} \ left (- \ frac {x ^ 2} {4 \ alpha t} \ right)

Охлаждение Splat - это фундаментальная, концепция адаптирована для практического использования в форме термического напыления. коэффициент температуропроводности, представленный как α {\ displaystyle \ alpha}\ alpha , можно записать как α = k ρ C p {\ displaystyle \ alpha = {\ frac { k} {\ rho C_ {p}}}}\ alpha = \ frac {k} {\ rho C_p} . Это зависит от материала.

Закалка металла

Закалка металла - это переходный процесс теплопередачи с точки зрения преобразования температуры во времени (TTT). Можно управлять процессом охлаждения, чтобы отрегулировать фазу подходящего материала. Например, соответствующая закалка стали может преобразовать желаемую долю в ней аустенита в мартенсит, создавая очень твердый и прочный продукт. Чтобы добиться этого, выполнить закалку на «носу» (или эвтектика ) диаграмму TTT. Временные материалы различаются по своему числу Био, время, необходимое для охлаждения материала, или число Фурье на практике рассматривается. Для стали диапазон температур закалки обычно составляет от 600 ° C до 200 ° C. Чтобы контролировать время закалки и выбрать подходящую закалочную среду, необходимо определить число Фурье по желаемому времени закалки, относительному перепаду температуры и соответствующему району Био. Обычно правильные цифры считываются со стандартной номограммы. Вычислив коэффициент теплопередачи по этой жидкости, подходящей для данной среды.

Нулевой закон термодинамики

Одно из положений так называемого нулевого закона термодинамики непосредственно сосредоточен на идее теплопроводности. Бейлин (1994) пишет, что «... можно сформулировать нулевой закон:

Все диатермальные стены эквивалентны».

A диатермальные стены - это физическая связь между двумя телами, которая позволяет теплу между ними. Бейлин имеет в виду диатермальные стены, которые соединяют исключительно два тела, особенно проводящие стены.

Это утверждение «нулевого закона» принадлежит идеализированному теоретическому дискурсу, и реальные физические стены могут иметь особенности, не соответствующие его общности.

Например, материал стены не должен подвергаться фазовому переходу, например испарению или плавлению, при температуре, при которой он должен проводить тепло. Но когда учитывается только тепловое равновесие, а время не является актуальным, так что проводимость материала не имеет большого значения, один подходящий проводник тепла ничем не хуже другого. И наоборот, другой аспект нулевого закона состоит в том, что, опять же с учетом соответствующих ограничений, данная диатермальная стена безразлична к природе термостата, к которому она подключена. Например, стеклянная колба термометра действует как диатермическая стенка вне зависимости от того, подвергается ли она воздействию газа или жидкости, при условии, что они не разъедают и не плавят ее.

Эти различия относятся к числу определяющих характеристик теплопередачи. В некотором смысле это симметрии теплопередачи.

Приборы для измерения теплопроводности

Анализатор теплопроводности

Свойство теплопроводности любого газа при стандартных условиях давления и температуры является фиксированной величиной. Следовательно, это свойство известного эталонного газа или известных эталонных газовых смесей можно использовать для определенных сенсорных приложений, таких как анализатор теплопроводности.

Принцип работы этого прибора основан на мосте Уитстона, содержащем четыре нити, сопротивления которых согласованы. Всякий раз, когда определенный газ проходит через такую ​​сеть нитей, их сопротивление изменяется из-за измененной теплопроводности нитей и, таким образом, изменения выходного напряжения на выходе моста Уитстона. Это выходное напряжение будет коррелировано с базой данных для идентификации пробы газа.

Датчик газа

Принцип теплопроводности газов также может использоваться для измерения концентрации газа в бинарной смеси газов.

Работа: если один и тот же газ присутствует вокруг всех нитей мостика Уитстона, то во всех нитях поддерживается одинаковая температура и, следовательно, одинаковое сопротивление; в результате получается сбалансированный мост Уитстона. Однако, если образец разнородного газа (или газовая смесь) проходит через один набор из двух нитей, а эталонный газ - через другой набор из двух нитей, мост Уитстона становится несбалансированным. И результат Выходное сетевое напряжение схемы будет коррелировано с базой данных для определения компонентов пробы газа.

Используя этот метод, можно идентифицировать многие неизвестные образцы газа, сравнивая их теплопроводность с другой эталонным газом с известной теплопроводностью. Наиболее часто используется эталонный газ - азот; как теплопроводность обычных обычных газов (кроме водорода и гелия).

См. Также

Литература

  • Дехгани, F 2007, CHNG2801 - Процессы сохранения и транспортировки: Примечания к курсу, Сиднейский университет, Сидней
  • Джон Х. Линхард IV и Джон Х. Линхард V, «Учебник по теплопередаче», пятое издание, Dover Pub., Mineola, NY, 2019 [1]

Внешние ссылки

Последняя правка сделана 2021-06-11 08:30:02
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте