Спектральная плотность потока

редактировать

В спектроскопии спектральная плотность потока - это величина, которая описывает скорость при где энергия передается посредством электромагнитного излучения через реальную или виртуальную поверхность на единицу площади поверхности и на единицу длины волны (или, что эквивалентно, на единицу частоты). Это радиометрический, а не фотометрический показатель. В единицах СИ он измеряется в Вт · м, хотя может быть более практичным использовать Вт · м · нм (1 Вт · м · нм = 1 ГВт · м = 1 Вт · мм) или Вт · мкм · м (1 Вт · м · мкм. = 1 МВт · м), Вт · м · Гц, Янски или единиц солнечного потока. Термины энергетическая освещенность, энергетическая яркость, лучистая излучательная способность и излучательная способность тесно связаны со спектральной плотностью потока.

Термины, используемые для описания спектральной плотности потока, варьируются в зависимости от поля, иногда включая такие прилагательные, как «электромагнитный» или «радиационный», а иногда опускают слово «плотность». Приложения включают:

  • Определение характеристик удаленных телескопически неразрешенных источников, таких как звезды, наблюдаемых из указанной точки наблюдения, такой как обсерватория на Земле.
  • Характеристика естественного электромагнитного радиационного поля в точке, измеряется там с помощью прибора, который собирает излучение от всей сферы или полусферы удаленных источников.
  • Характеристика искусственного коллимированного электромагнитного луча излучения.

Содержание

  • 1 Плотность потока, полученная от неразрешимого "точечного источника"
  • 2 Плотность потока излучения в точке измерения
    • 2.1 Векторное определение плотности потока - «полная сферическая плотность потока»
    • 2.2 Скалярное определение плотности потока - «полусферическая плотность потока»
      • 2.2. 1 Чистый поток
    • 2.3 Сравнение векторных и скалярных определений плотности потока
  • 3 Коллимированный луч
  • 4 Относительная спектральная плотность потока
  • 5 См. Также
  • 6 Ссылки

Плотность потока, полученная от неразрешимого "точечный источник"

От гриппа x плотность, полученная от удаленного неразрешимого "точечного источника", измерительный прибор, обычно телескопический, хотя и не в состоянии разрешить какие-либо детали самого источника, должен иметь возможность оптически разрешать достаточно деталей неба вокруг точечного источника, чтобы записывать излучение только от него, не загрязненное излучением от других источников. В этом случае спектральная плотность потока - это величина, которая описывает скорость, с которой энергия, передаваемая электромагнитным излучением, принимается от этого неразрешенного точечного источника на единицу приема. площадь, обращенная к источнику, на единицу диапазона длин волн.

При любой заданной длине волны λ спектральная плотность потока Fλможет быть определена с помощью следующей процедуры:

  • Соответствующий детектор с площадью поперечного сечения 1 м направляется непосредственно на источник
  • Узкий полосовой фильтр помещается перед детектором, так что только излучение, длина волны которого лежит в очень узком диапазоне, Δλ, с центром на λ, достигает детектора.
  • Измеряется скорость, с которой детектором обнаруживает энергию EM.
  • Затем этот измеренный показатель делится на Δλ, чтобы получить обнаруженную мощность на квадратный метр на единицу. Диапазон длин волн.

Спектральная плотность потока часто используется как величина на оси Y графика, представляющего спектр источника света, такого как звезда.

Плотность потока излучения поля в точке измерения

Существует два основных подхода к определению спектральной плотности потока в точке измерения в электромагнитном поле излучения. Один может быть удобно обозначен здесь как «векторный подход», а другой - «скалярный подход». Определение вектора относится к полному сферическому интегралу от спектральной яркости (также известной как удельная интенсивность излучения или удельная интенсивность) в точке, в то время как скалярное определение относится ко многим возможным полусферические интегралы спектральной яркости (или удельной интенсивности) в точке. Определение вектора кажется предпочтительным для теоретических исследований физики радиационного поля. Скалярное определение кажется предпочтительным для практических приложений.

Векторное определение плотности потока - «полная сферическая плотность потока»

Векторный подход определяет плотность потока как вектор в точке пространства и времени, предписанной исследователем. Чтобы отличить этот подход, можно было бы говорить о «полной сферической плотности потока». В этом случае природа сообщает исследователю, каковы величина, направление и смысл плотности потока в заданной точке. Для вектора плотности потока можно написать

F (x, t; ν) = ∮ Ω ⁡ I (x, t; n ^, ν) n ^ d ω (n ^) {\ displaystyle \ mathbf {F } (\ mathbf {x}, t; \ nu) = \ oint _ {\ Omega} \ I (\ mathbf {x}, t; \ mathbf {\ hat {n}}, \ nu) \, \ mathbf { \ hat {n}} \, d \ omega (\ mathbf {\ hat {n}})}{\ displaystyle \ mathbf {F} (\ mathbf {x}, t; \ nu) = \ oint _ {\ Omega} \ I (\ mathbf {x}, t; \ mathbf {\ hat {n}}, \ nu) \, \ mathbf {\ hat {n}} \, d \ omega (\ mathbf {\ hat {n}})}

где I (x, t; n ^, ν) {\ displaystyle I (\ mathbf {x }, t; \ mathbf {\ hat {n}}, \ nu)}{\ displaystyle I (\ mathbf {x}, t; \ mathbf {\ hat {n}}, \ nu)} обозначает спектральную яркость (или определенную интенсивность) в точке x {\ displaystyle \ mathbf {x}}\ mathbf {x} во время t {\ displaystyle t \!}t \ ! и частота ν {\ displaystyle \ nu \!}\ nu \! , n ^ {\ displaystyle \ mathbf {\ hat {n}}}\ mathbf {\ hat {n}} обозначает переменный единичный вектор с началом в точке x {\ displaystyle \ mathbf {x}}\ mathbf {x} , d ω (n ^) {\ displaystyle d \ omega (\ mathbf {\ hat {n}})}{\ displaystyle d \ omega (\ mathbf {\ hat {n}})} обозначает элемент телесного угла вокруг n ^ {\ displaystyle \ mathbf {\ hat {n}}}\ mathbf {\ hat {n}} , и Ω {\ displaystyle \ Omega \!}\ Omega \! указывает, что интегрирование распространяется на весь диапазон телесных углов. с сферы.

Математически, определяемая как невзвешенный интеграл по телесному углу полной сферы, плотность потока является первым моментом спектральной яркости (или удельной интенсивности) по отношению к телесному углу. Не принято выполнять полный сферический диапазон измерений спектральной яркости (или удельной интенсивности) в интересующей точке, как это необходимо для математического сферического интегрирования, указанного в строгом определении; Тем не менее эта концепция используется при теоретическом анализе переноса излучения.

Как описано ниже, если направление вектора плотности потока известно заранее из-за симметрии, а именно из-за того, что поле излучения является однородно слоистым и плоским, то плотность потока вектора может быть измерена как 'чистая поток ', путем алгебраического суммирования двух противоположно воспринимаемых скалярных отсчетов в известном направлении, перпендикулярном слоям.

В данной точке пространства в установившемся поле плотность потока вектора, радиометрическая величина, равна усредненному по времени вектору Пойнтинга, величине электромагнитного поля.

В векторном подходе к определению, однако, есть несколько специализированных подопределений. Иногда исследователя интересует только конкретное направление, например, вертикальное направление относительно точки в планетарной или звездной атмосфере, потому что атмосфера там считается одинаковой во всех горизонтальных направлениях, так что только вертикальный компонент поток представляет интерес. Затем считается, что горизонтальные составляющие потока компенсируют друг друга по симметрии, оставляя только вертикальную составляющую потока ненулевой. В этом случае некоторые астрофизики думают в терминах астрофизического потока (плотности), который они определяют как вертикальную составляющую потока (из приведенного выше общего определения), деленную на число π. Иногда астрофизик использует термин поток Эддингтона для обозначения вертикальной составляющей потока (из приведенного выше общего определения), деленной на число 4 π.

. Скалярное определение плотности потока - «полусферная плотность потока».

В скалярном подходе плотность потока определяется как скалярная функция направления и смысла в пространстве, заданных исследователем в точке, предписанной исследователем. Иногда этот подход обозначается термином «полусферический поток». Например, исследователя теплового излучения, испускаемого материальной субстанцией атмосферы, принятого на поверхности земли, интересует вертикальное направление и нисходящее направление в этом направлении. Этот исследователь представляет себе единицу площади в горизонтальной плоскости, окружающую заданную точку. Исследователь хочет знать общую мощность всего излучения из атмосферы наверху во всех направлениях, распространяющегося с нисходящим углом, полученного этой единицей площади. Для скаляра плотности потока для заданного направления и смысла мы можем записать

F (x, t; ν) = ∫ Ω + I (x, t; n ^, ν) cos (θ (n ^)) d ω (N ^) {\ Displaystyle F (\ mathbf {x}, t; \ nu) = \ int _ {\ Omega ^ {^ {+}}} I (\ mathbf {x}, t; \ mathbf {\ шляпа {n}}, \ nu) \, \ cos \, (\ theta (\ mathbf {\ hat {n}})) \, d \ omega (\ mathbf {\ hat {n}})}{\ displaystyle F (\ mathbf {x}, t; \ nu) = \ int _ {\ Omega ^ {^ {+}}} I (\ mathbf {x}, t; \ mathbf {\ hat {n}}, \ nu) \, \ cos \, (\ theta (\ mathbf {\ hat {n}})) \, d \ omega (\ mathbf {\ hat {n}})}

где с использованием приведенных выше обозначений Ω + {\ displaystyle \ Omega ^ {^ {+}}}\Omega^{^+}означает, что интегрирование распространяется только на телесные углы соответствующего полушария, а θ (n ^) {\ displaystyle \ theta (\ mathbf {\ hat {n}})}{\ displaystyle \ theta ( \ mathbf {\ шляпа {п}})} обозначает угол между n ^ {\ displaystyle \ mathbf {\ hat {n}}}\ mathbf {\ hat {n}} и в указанном направлении. Член cos (θ (n ^)) {\ displaystyle \ cos \, (\ theta (\ mathbf {\ hat {n}}))}{\ displaystyle \ cos \, (\ theta (\ mathbf {\ hat {n}})) } необходим из-за Закон Ламберта. Математически величина F (x, t; ν) {\ displaystyle F (\ mathbf {x}, t; \ nu)}{\ displaystyle F (\ mathbf {x}, t; \ nu)} не является вектором, потому что это положительное скалярное значение функция заданного направления и смысл, в этом примере, нисходящей вертикали. В этом примере, когда собранное излучение распространяется в нисходящем направлении, говорят, что детектор «смотрит вверх». Измерение может быть выполнено непосредственно с помощью прибора (такого как пиргеометр), который собирает измеренное излучение сразу со всех направлений воображаемого полушария; в этом случае интегрирование спектральной яркости (или удельной интенсивности) по Ламберту-косинусу не выполняется математически после измерения; интегрирование, взвешенное по косинусу Ламберта, было выполнено с помощью самого физического процесса измерения.

Чистый поток

В плоском горизонтальном однородно слоистом радиационном поле полусферические потоки, восходящие и нисходящие в определенной точке, могут быть вычтены, чтобы получить то, что часто называют чистым потоком . Чистый поток тогда имеет значение, равное величине полного вектора сферического потока в этой точке, как описано выше.

Сравнение векторных и скалярных определений плотности потока

Радиометрическое описание электромагнитного радиационного поля в точке пространства и времени полностью представлено спектральной яркостью (или удельной интенсивностью) при этом точка. В области, в которой материал однороден, а поле излучения изотропно и однородно, пусть спектральная яркость (или удельная интенсивность) обозначается I (x, t; r1, ν), скалярная функция ее аргументов x, t, r1и ν, где r1обозначает единичный вектор с направление и направление геометрического вектора r от исходной точки P 1 до точки обнаружения P 2, где x обозначает координаты из P 1, в момент времени t и частоту волны ν. Затем в области I (x, t; r1, ν) принимает постоянное скалярное значение, которое мы здесь обозначаем I. В этом случае значение плотности потока вектора при P 1 - нулевой вектор, в то время как скалярная или полусферная плотность потока при P 1 в каждом направлении в обоих смыслах принимает постоянное скалярное значение πI. Причина значения πI заключается в том, что полусферический интеграл составляет половину полного сферического интеграла, а интегрированное влияние углов падения излучения на детектор требует уменьшения вдвое потока энергии в соответствии с Закон косинусов Ламберта ; телесный угол сферы равен 4 π.

Определение вектора подходит для изучения общих радиационных полей. Скалярная или полусферическая спектральная плотность потока удобна для обсуждения в терминах двухпотоковой модели радиационного поля, которая является разумной для поля, равномерно стратифицированного в плоских слоях, когда основание полусферы выбирается параллельным слоям, и указывается то или иное направление (вверх или вниз). В неоднородном неизотропном радиационном поле спектральная плотность потока, определяемая как скалярная функция направления и смысла, содержит гораздо больше информации о направлении, чем спектральная плотность потока, определяемая как вектор, но полная радиометрическая информация обычно указывается как спектральная яркость (или определенная интенсивность).

Коллимированный луч

Для настоящих целей свет звезды и для некоторых конкретных целей свет солнца можно рассматривать как практически коллимированный луч, но помимо этого, коллимированный луч редко, если вообще когда-либо, встречается в природе, хотя искусственно созданные лучи можно почти коллимировать. Спектральная яркость (или удельная интенсивность) подходит для описания неколлимированного радиационного поля. Используемые выше интегралы спектральной яркости (или удельной интенсивности) относительно телесного угла являются сингулярными для точно коллимированных пучков или могут рассматриваться как дельта-функции Дирака. Поэтому конкретная интенсивность излучения не подходит для описания коллимированного пучка, а спектральная плотность потока подходит для этой цели. В точке внутри коллимированного луча вектор спектральной плотности потока имеет значение, равное вектору Пойнтинга, величине, определенной в классической теории электромагнитного излучения Максвелла.

Относительная спектральная плотность потока.

Иногда удобнее отображать графические спектры с вертикальными осями, которые показывают относительную спектральную плотность потока . В этом случае спектральная плотность потока на данной длине волны выражается как часть некоторого произвольно выбранного эталонного значения. Относительные спектральные плотности потока выражаются чистыми числами без каких-либо единиц.

Спектры, показывающие относительную спектральную плотность потока, используются, когда мы заинтересованы в сравнении спектральных плотностей потока различных источников; например, если мы хотим показать, как спектры источников черного тела меняются в зависимости от абсолютной температуры, нет необходимости показывать абсолютные значения. Относительная спектральная плотность потока также полезна, если мы хотим сравнить плотность потока источника на одной длине волны с плотностью потока того же источника на другой длине волны; например, если мы хотим продемонстрировать, как спектр Солнца достигает максимума в видимой части спектра электромагнитного излучения, достаточно будет построить график относительной спектральной плотности потока Солнца.

См. Также

Ссылки

Последняя правка сделана 2021-06-09 02:12:03
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте