Войти
Фотоумножитель Трубка фотоумножителя (фотоумножители или ФЭУ для краткости), члены класса вакуумных ламп, и, в частности, вакуумные фотолампы, являются чрезвычайно чувствительными детекторами света в ультрафиолетовый, видимый и ближний инфракрасный диапазоны электромагнитного спектра. Эти детекторы умножают ток, создаваемый падающим светом, в 100 миллионов раз или 10 (т. Е. 160 дБ ) на нескольких этапах динода, позволяя (например) индивидуально фотоны, которые должны быть обнаружены, когда падающий поток света низкий.
Диноды внутри фотоэлектронного умножителя Сочетание высокого усиления, низкого шума, высокочастотной характеристики или, что то же самое, сверхбыстрого отклика и большой площади сбора сохраняли важное место фотоумножителей в спектроскопии низкого уровня света, конфокальной микроскопии, рамановской спектроскопии, флуоресцентной спектроскопии, ядерной и физика элементарных частиц, астрономия, медицинская диагностика, включая анализы крови, медицинские изображения, сканирование кинофильмов (телесин ), радиолокационные помехи и высококачественные сканеры изображений, известные как барабанные сканеры. Элементы фотоумножителя при различной интеграции составляют основу приборов ночного видения. Исследования, которые анализируют светорассеяние, например исследование полимеров в растворе, часто используют лазер и ФЭУ для сбора данных рассеянного света.
Полупроводниковые устройства, в частности лавинные фотодиоды, являются альтернативой фотоумножителям; тем не менее, фотоумножители уникально подходят для приложений, требующих малошумного и высокочувствительного обнаружения света, который не идеально коллимирован.
Рис.1: Схема фотоумножителя tu быть соединенным со сцинтиллятором . Это устройство предназначено для обнаружения гамма-лучей.
Фиг. 2: Типовая схема делителя напряжения фотоумножителя, использующая высокое отрицательное напряжение. Фотоумножители обычно конструируются с вакуумированным стеклянным корпусом (с очень плотным и прочным уплотнением стекло-металл, как и другие вакуумные лампы ), содержащий фотокатод , несколько динодов и анод. Падающие фотоны попадают на материал фотокатода , который обычно представляет собой тонкий осажденный из паровой фазы проводящий слой на внутренней стороне входного окна устройства. Электроны выбрасываются с поверхности в результате фотоэлектрического эффекта. Эти электроны направляются фокусирующим электродом к электронному умножителю, где электроны умножаются в процессе вторичной эмиссии.
. Электронный умножитель состоит из нескольких электродов. называется динодом. Каждый динод имеет более положительный потенциал на ≈100 Вольт, чем предыдущий. Первичный электрон покидает фотокатод с энергией входящего фотона, или около 3 эВ для «синих» фотонов за вычетом работы выхода фотокатода. Небольшая группа первичных электронов создается прибытием группы первичных фотонов. (На рис. 1 количество первичных электронов в начальной группе пропорционально энергии падающего высокоэнергетического гамма-излучения.) Первичные электроны движутся к первому диноду, потому что они ускоряются электрическим полем. Каждый из них прибывает с кинетической энергией ≈100 эВ, передаваемой разностью потенциалов. При попадании в первый динод испускается больше электронов с более низкой энергией, и эти электроны, в свою очередь, ускоряются по направлению ко второму диноду. Геометрия цепочки динодов такова, что возникает каскад с экспоненциально увеличивающимся числом электронов, производимых на каждой стадии. Например, если на каждом этапе производится в среднем 5 новых электронов для каждого поступающего электрона и если имеется 12 этапов динодов, то на последнем этапе для каждого первичного электрона ожидается около 5 ≈ 10 электронов. Этот последний этап называется анодом . Такое большое количество электронов, достигающих анода, приводит к резкому импульсу тока, который легко обнаруживается, например, на осциллографе, сигнализируя о прибытии фотона (ов) на фотокатод на ≈50 наносекунд раньше.
Необходимое распределение напряжения по серии динодов создается цепочкой делителя напряжения, как показано на рис. 2. В этом примере фотокатод удерживается под высоким отрицательным напряжением порядка 1000 В, в то время как анод очень близок к потенциалу земли. Конденсаторы на последних нескольких динодах действуют как локальные резервуары заряда, помогая поддерживать напряжение на динодах, пока электронные лавины распространяются по трубке. На практике используется множество вариаций дизайна; Показанный дизайн является просто иллюстративным.
Существует два распространенных варианта ориентации фотоумножителя: прямая или прямая (режим передачи), как показано выше, когда свет проникает через плоскую круглую верхнюю часть трубки и проходит через фотокатод, а боковая сторона -на конструкции (режим отражения), когда свет попадает в определенное место на стороне трубки и воздействует на непрозрачный фотокатод. Боковая конструкция используется, например, в тип 931, первом серийном ФЭУ. Помимо различных материалов фотокатода, на рабочие характеристики также влияет пропускание материала окна, через которое проходит свет, и расположение динодов. Доступны многие модели фотоумножителей с различными комбинациями этих и других конструктивных параметров. В руководствах производителей содержится информация, необходимая для выбора подходящей конструкции для конкретного применения.
Изобретение фотоумножителя основано на двух предыдущих достижениях, отдельных открытиях фотоэлектрического эффекта и вторичного излучения.
Первая демонстрация фотоэлектрического эффекта была проведена в 1887 году Генрихом Герцем с использованием ультрафиолетового света. Значимый для практического применения, Эльстер и Гейтель два года спустя продемонстрировали тот же эффект, используя щелочные металлы (калий и натрий), поражающие видимый свет. Добавление цезия, другого щелочного металла, позволило расширить диапазон чувствительных длин волн в сторону более длинных волн в красной части видимого спектра.
Исторически фотоэлектрический эффект связан с Альбертом Эйнштейном, который использовал это явление для установления фундаментального принципа квантовой механики в 1905 году, достижение, за которое Эйнштейн получил Нобелевскую премию 1921 года. Стоит отметить, что Генрих Герц, работавший 18 лет назад, не осознал, что кинетическая энергия испускаемых электронов пропорциональна частоте, но не зависит от оптической интенсивности. Этот факт впервые означал дискретную природу света, т.е. существование квантов.
Явление вторичной эмиссии (способность электронов в вакуумной трубке вызывать эмиссию дополнительных электронов, поражая электрод ) сначала ограничивался чисто электронными явлениями и устройствами (которым не хватало светочувствительности ). В 1899 году об эффекте впервые сообщил Виллар. В 1902 году Остин и Старке сообщили, что металлические поверхности, на которые воздействуют электронные лучи, испускают большее количество электронов, чем падали. Применение недавно открытого вторичного излучения для усиления сигналов было предложено только после Первой мировой войны ученым Westinghouse Джозефом Слепяном в патенте 1919 года.
Ингредиенты для изобретения фотоумножителя объединились в 1920-е годы по мере ускорения темпов развития технологий электронных ламп. Первоочередной задачей для многих, если не для большинства рабочих, была потребность в практической технологии телекамер. В течение десятилетий до появления в 1934 году первой практической камеры (иконоскоп ) телевидение разрабатывалось с примитивными прототипами. Телекамерам ранних прототипов не хватало чувствительности. Технология фотоумножителей была разработана для того, чтобы трубки телевизионных камер, такие как иконоскоп и (позже) orthicon, были достаточно чувствительными, чтобы их можно было использовать на практике. Таким образом, была подготовлена сцена для объединения двойных явлений фотоэмиссии (то есть фотоэлектрического эффекта) с вторичной эмиссией, оба из которых уже были изучены и адекватно поняты, чтобы создать практический фотоумножитель.
Первая документированная демонстрация фотоумножителя датируется началом 1934 года, когда группа RCA из Харрисона, штат Нью-Джерси, достигла своих достижений. Харли Ямс и Бернард Зальцберг были первыми, кто объединил катод с фотоэлектрическим эффектом и каскад усиления вторичной эмиссии в единую вакуумную оболочку, а также первыми, кто охарактеризовал его характеристики как фотоумножитель с усилением электронного усиления. Эти достижения были завершены до июня 1934 года, как подробно описано в рукописи, представленной в Труды Института Радиоинженеров (Proc. IRE). Устройство состояло из полуцилиндрического фотокатода , вторичного эмиттера, установленного на оси, и коллекторной сетки, окружающей вторичный эмиттер. Лампа имела усиление около восьми и работала на частотах значительно выше 10 кГц.
Требовались более высокие коэффициенты усиления, чем те, которые были доступны в первых одноступенчатых фотоумножителях. Тем не менее, это эмпирический факт, что выход вторичных электронов ограничен в любом данном процессе вторичной эмиссии, независимо от ускоряющего напряжения. Таким образом, любой одноступенчатый фотоумножитель имеет ограниченный коэффициент усиления. В то время максимальное усиление первой ступени, которое могло быть достигнуто, составляло приблизительно 10 (очень значительные разработки в 1960-х годах позволили достичь усиления выше 25 с использованием отрицательного электронного сродства динодов ). По этой причине важной целью были многоступенчатые фотоумножители, в которых выход фотоэлектронов можно было последовательно увеличивать в несколько ступеней. Задача заключалась в том, чтобы фотоэлектроны сталкивались с электродами с последовательно более высоким напряжением, а не перемещались непосредственно к электроду с самым высоким напряжением. Первоначально эта проблема была преодолена с помощью сильных магнитных полей, искривляющих траектории электронов. Такая схема была задумана ранее изобретателем Дж. Слепяном к 1919 г. (см. Выше). Соответственно, ведущие международные исследовательские организации обратили свое внимание на улучшение фотоумножителей для достижения более высокого коэффициента усиления при использовании нескольких каскадов.
В СССР радиооборудование RCA было широко внедрено Иосифом Сталиным для построения сетей вещания, а также недавно созданным Всесоюзным научно-исследовательским институтом. Институт телевидения разрабатывал программу исследований электронных ламп, которая была продвинута для своего времени и места. Научный персонал RCA неоднократно посещал СССР в 1930-х годах, до холодной войны, чтобы проинструктировать советских заказчиков о возможностях оборудования RCA и изучить потребности заказчиков. Во время одного из таких визитов, в сентябре 1934 года, RCA Владимиру Зворыкину показали первый многодинодный фотоумножитель, или фотоэлектронный умножитель. Это новаторское устройство было предложено Леонидом А. Кубецким в 1930 году, которое он впоследствии построил в 1934 году. Устройство показало прирост в 1000 раз и более, когда было продемонстрировано в июне 1934 года. Работа была представлена для печати только два года спустя, в июле 1936 года, как подчеркивалось. в недавней публикации Российской академии наук (РАН) за 2006 год, в которой она названа «трубкой Кубецкого». Советское устройство использовало магнитное поле для ограничения вторичных электронов и опиралось на фотокатод Ag-O-Cs, который был продемонстрирован General Electric в 1920-х годах.
К октябрю 1935 года Владимир Зворыкин, Джордж Ашмун Мортон и Луи Мальтер из RCA в Камдене, штат Нью-Джерси, представили свою рукопись, описывающую первый всеобъемлющий экспериментальный и теоретический анализ многодинодной трубки - устройство позже назвали фотоумножителем - Proc. IRE. В прототипах фотоумножителей RCA также использовался фотокатод Ag-O-Cs (оксид серебра - цезий ). Они продемонстрировали пик квантовой эффективности 0,4% при 800 nm.
В то время как в этих ранних фотоумножителях использовался принцип магнитного поля, электростатические фотоумножители (без магнитного поля)) были продемонстрированы Яном Райчманом из RCA Laboratories в Принстоне, штат Нью-Джерси, в конце 1930-х годов и стали стандартом для всех будущих коммерческих фотоумножителей. Первый серийный фотоумножитель Type 931 был такой конструкции и до сих пор серийно производится.
Также в 1936 году был выпущен значительно улучшенный фотокатод Cs 3 Sb (цезий - сурьма ), сообщил П. Герлих. Фотокатод цезий-сурьма имел значительно улучшенную квантовую эффективность на 12% на длине волны 400 нм и использовался в первых коммерчески успешных фотоумножителях, изготовленных RCA (т. Е. Типа 931), как фотокатод и как материал вторичного излучения для диноды. Различные фотокатоды давали разные спектральные характеристики.
В начале 1940-х годов JEDEC (Объединенный совет по разработке электронных устройств), отраслевой комитет по стандартизации, разработал систему обозначения спектральных характеристик.. Философия включала идею о том, что пользователя продукта нужно беспокоить только о реакции устройства, а не о том, как устройство может быть изготовлено. Различным комбинациям материалов фотокатода и окон были присвоены «S-номера» (спектральные номера) в диапазоне от S-1 до S-40, которые используются до сих пор. Например, S-11 использует цезий-сурьмянистый фотокатод с окном из известкового стекла, S-13 использует тот же фотокатод с окном из плавленого кварца, а S-25 использует так называемый «мультищелочной» фотокатод (Na-K-Sb -Cs, или натрий - калий - сурьма - цезий ), который обеспечивает расширенный отклик в красной части спектра видимого света. Нет сообщений о подходящих фотоэмиссионных поверхностях для обнаружения длин волн, превышающих приблизительно 1700 нанометров, к которым можно приблизиться с помощью специального (InP / InGaAs (Cs)) фотокатода.
В течение десятилетий Компания RCA отвечала за выполнение важнейших работ по разработке и совершенствованию фотоумножителей. RCA также в значительной степени ответственна за коммерциализацию фотоумножителей. Компания составила и опубликовала авторитетный и широко используемый Справочник по фотоумножителям. RCA бесплатно предоставила печатные копии по запросу. Справочник, который по-прежнему доступен в сети бесплатно преемниками RCA, считается важным справочным материалом.
После корпоративного разделения в конце 1980-х годов, связанного с приобретением RCA General Electric и передачей подразделений RCA многочисленным третьим сторонам, RCA ' Компания по производству фотоумножителей стала независимой компанией.
Объект в Ланкастере, штат Пенсильвания был открыт США. Военно-морской флот в 1942 году и эксплуатировался RCA для производства радио и микроволновых ламп. После Второй мировой войны военно-морской комплекс был приобретен RCA. RCA Lancaster, как она стала называться, была базой для разработки и производства коммерческих телевизионных продуктов. В последующие годы были добавлены другие продукты, такие как электронно-лучевые трубки, фотоэлектронные умножители, датчики движения переключатели управления освещением и системы замкнутого телевидения системы.
Burle Industries, как преемник RCA Corporation, после 1986 года продолжила производство фотоумножителей RCA, базируясь на заводе в Ланкастере, штат Пенсильвания. Приобретение RCA в 1986 году компанией General Electric привело к продаже подразделения RCA Lancaster New Products Division. Таким образом, спустя 45 лет после основания ВМС США, его команда менеджеров во главе с Эрихом Берлефингером приобрела подразделение и в 1987 году основала Burle Industries.
В 2005 году, после восемнадцати лет в качестве независимого предприятия, Burle Industries и ключевая дочерняя компания были приобретены европейской холдинговой компанией Photonis. После приобретения в состав Photonis вошли Photonis Netherlands, Photonis France, Photonis USA и Burle Industries. Photonis USA управляет бывшей группой Galileo Corporation Scientific Detector Products Group (Sturbridge, Massachusetts ), которая была приобретена Burle Industries в 1999 году. Группа известна своим микроканальным пластинчатым детектором (MCP) электронные умножители - интегрированная версия фотоумножителей на микровакуумных трубках. MCP используются для получения изображений и научных приложений, включая приборы ночного видения.
9 марта 2009 года Photonis объявила о прекращении производства фотоумножителей как на заводах в Ланкастере, штат Пенсильвания, так и в Бриве, Франция.
Японская компания Hamamatsu Photonics (также известная как Hamamatsu) с 1950-х годов стала лидером в индустрии фотоумножителей. Hamamatsu, следуя традициям RCA, опубликовал собственное руководство, которое бесплатно доступно на сайте компании. Компания Hamamatsu использует разные обозначения для определенных составов фотокатодов и вносит изменения в эти обозначения на основе собственных исследований и разработок Hamamatsu.
Фотокатоды могут быть изготовлены из множества материалов с различными свойствами. Обычно материалы имеют низкую работу выхода и поэтому склонны к термоэлектронной эмиссии, вызывая шум и темновой ток, особенно материалы, чувствительные к инфракрасному излучению; охлаждение фотокатода снижает этот тепловой шум. Наиболее распространенными фотокатодными материалами являются Ag-O-Cs (также называемые S1) с режимом пропускания, чувствительным в диапазоне 300–1200 нм. Сильный темновой ток; используется в основном в ближнем инфракрасном диапазоне, с охлаждаемым фотокатодом; GaAs: Cs, цезий -активированный арсенид галлия, плоский отклик от 300 до 850 нм, затухание в сторону ультрафиолета и до 930 нм; InGaAs: Cs, активированный цезием арсенид индия-галлия, более высокая чувствительность к инфракрасному излучению, чем GaAs: Cs, между 900–1000 нм намного выше отношение сигнал / шум, чем у Ag-O-Cs ; Sb-Cs, (также называемый S11) активированная цезием сурьма, используемая для фотокатодов с отражающим режимом; диапазон отклика от ультрафиолета до видимого, широко используется; bialkali (Sb-K-Cs, Sb-Rb-Cs), активированный цезием сурьмяно-рубидиевый или сурьмяно-калиевый сплав, аналогичный Sb: Cs, с более высокой чувствительностью и меньшим шумом. может использоваться для режима передачи; благоприятный отклик на вспышки сцинтиллятора NaI: Tl делает их широко используемыми в гамма-спектроскопии и обнаружении излучения; высокотемпературный двухосновный щелочной (Na-K-Sb), может работать при температуре до 175 ° C, используется в каротажных исследованиях, низкий темновой ток при комнатной температуре; многощелочной (Na-K-Sb-Cs), (также называемый S20), широкий спектральный отклик от ультрафиолета до ближнего инфракрасного диапазона, специальная обработка катода может расширить диапазон до 930 нм, используется в широкополосных спектрофотометрах ; солнечный слепой (Cs-Te, Cs-I), чувствительный к вакуумному УФ и ультрафиолету, нечувствительный к видимому свету и инфракрасному свету (Cs-Te имеет отсечку при 320 нм, Cs-I при 200 нм).
Окна фотоумножителей действуют как фильтры длины волны; это может не иметь значения, если длины волн отсечки выходят за пределы диапазона применения или диапазона чувствительности фотокатода, но следует соблюдать особую осторожность при использовании нестандартных длин волн. Боросиликатное стекло обычно используется для ближнего инфракрасного диапазона до примерно 300 нм. Высокоборатные боросиликатные стекла существуют также в версиях с высоким пропусканием УФ-излучения с высоким пропусканием также при 254 нм. Стекло с очень низким содержанием калия можно использовать с двухщелочными фотокатодами для снижения фонового излучения изотопа калия-40. Ультрафиолетовое стекло пропускает видимый и ультрафиолетовый свет до 185 нм. Используется в спектроскопии. Синтетический диоксид кремния пропускает до 160 нм, поглощает меньше УФ-излучения, чем плавленый диоксид кремния. Другое тепловое расширение, чем у ковара (и чем у боросиликатного стекла, которое соответствует расширению ковара), требуется ступенчатое уплотнение между окном и остальной частью трубки. Уплотнение уязвимо к механическим ударам. Фторид магния пропускает ультрафиолет до 115 нм. Гигроскопичен, но в меньшей степени, чем другие галогениды щелочных металлов, применимые для УФ-окон.
В фотоэлектронных умножителях обычно используется от 1000 до 2000 вольт для ускорения электронов в цепочке динодов. (См. Рисунок в верхней части статьи.) Наибольшее отрицательное напряжение подается на катод, а наибольшее положительное напряжение - на анод. Отрицательные источники высокого напряжения (с заземленной положительной клеммой) часто являются предпочтительными, поскольку эта конфигурация позволяет измерять фототок на стороне низкого напряжения схемы для усиления последующими электронными схемами, работающими при низком напряжении. Однако, когда фотокатод находится под высоким напряжением, токи утечки иногда приводят к нежелательным импульсам «темнового тока», которые могут повлиять на работу. Напряжения распределяются на диноды с помощью резистивного делителя напряжения, хотя возможны такие варианты, как активные конструкции (с транзисторами или диодами ). Конструкция делителя, которая влияет на частотную характеристику или время нарастания, может быть выбрана для различных приложений. Некоторые приборы, в которых используются фотоумножители, позволяют изменять анодное напряжение для управления усилением системы.
При включении (под напряжением) фотоумножители должны быть защищены от окружающего света, чтобы предотвратить их разрушение из-за перевозбуждения. В некоторых приложениях эта защита достигается механически с помощью электрических блокировок или заслонок, которые защищают трубку при открытии отсека фотоумножителя. Другой вариант - добавить защиту от перегрузки по току во внешнюю цепь, чтобы, когда измеренный анодный ток превышает безопасный предел, высокое напряжение снижалось.
При использовании в местах с сильными магнитными полями, которые могут искривлять траектории электронов, уводить электроны подальше от динодов и вызывать потерю усиления, фотоумножители обычно имеют магнитную защиту с помощью слоя мягкое железо или мю-металл. Этот магнитный экран часто поддерживается на катодном потенциале. В этом случае внешний экран также должен быть электрически изолирован из-за высокого напряжения на нем. Фотоумножители с большими расстояниями между фотокатодом и первым динодом особенно чувствительны к магнитным полям.
Фотоумножители были первыми электрическими глазками, которые использовались для измерения прерываний в лучах света. Фотоумножители используются вместе со сцинтилляторами для обнаружения ионизирующего излучения с помощью переносных и стационарных приборов радиационной защиты и излучения частиц в физических экспериментах. Фотоумножители используются в исследовательских лабораториях для измерения интенсивности и спектра светоизлучающих материалов, таких как составные полупроводники и квантовые точки. Фотоумножители используются в качестве детектора во многих спектрофотометрах . Это позволяет разработать конструкцию прибора, которая выходит за пределы ограничения теплового шума на чувствительность и, следовательно, может существенно увеличить динамический диапазон прибора.
Фотоумножители используются во многих конструкциях медицинского оборудования. Например, устройства для анализа крови, используемые клиническими медицинскими лабораториями, такие как проточные цитометры, используют фотоумножители для определения относительной концентрации различных компонентов в образцах крови в сочетании с оптическим фильтры и лампы накаливания. В гамма-камере используется матрица фотоумножителей. Фотоумножители обычно используются в качестве детекторов в сканерах летающих точек.
Спустя 50 лет, в течение которых твердотельные электронные компоненты в значительной степени вытеснили вакуум трубки, фотоумножитель остается уникальным и важным оптоэлектронным элементом. Возможно, его наиболее полезным качеством является то, что он действует в электронном виде как почти идеальный источник тока из-за высокого напряжения, используемого для извлечения крошечных токов, связанных со слабыми световыми сигналами. Отсутствует шум Джонсона, связанный с сигнальными токами фотоумножителя, даже если они сильно усилены, например, в 100 тысяч раз (т.е. 100 дБ) или более. Фототок по-прежнему содержит дробовой шум.
Фототоки, усиленные фотоумножителем, могут быть усилены электронным способом с помощью электронного усилителя с высоким входным импедансом (на пути прохождения сигнала после фотоумножителя), таким образом создавая заметные напряжения даже для почти бесконечно малых фотонов. флюсы. Фотоумножители предоставляют наилучшую возможность превзойти шум Джонсона для многих конфигураций. Вышеупомянутое относится к измерению световых потоков, которые, хотя и малы, тем не менее составляют непрерывный поток множества фотонов.
Для меньших потоков фотонов фотоумножитель может работать в режиме счета фотонов или в режиме Гейгера (см. Также Однофотонный лавинный диод ). В режиме Гейгера коэффициент усиления фотоумножителя устанавливается настолько высоким (с использованием высокого напряжения), что один фотоэлектрон, возникающий в результате падения одиночного фотона на первичную поверхность, генерирует очень большой ток в выходной цепи. Однако из-за лавины тока требуется перезагрузка фотоумножителя. В любом случае фотоумножитель может регистрировать отдельные фотоны. Однако недостатком является то, что не каждый фотон, падающий на первичную поверхность, учитывается либо из-за неидеальной эффективности фотоумножителя, либо из-за того, что второй фотон может попасть в фотоумножитель в течение «мертвого времени <135.>«связано с первым фотоном и никогда не будет замечено.
Фотоумножитель будет производить небольшой ток даже без падающих фотонов; это называется темновым током. Для подсчета фотонов обычно требуются фотоумножители, предназначенные для минимизации темнового тока.
Тем не менее, способность обнаруживать одиночные фотоны, падающие на первичную светочувствительную поверхность, сама по себе раскрывает принцип квантования, выдвинутый Эйнштейном. Подсчет фотонов (так его называют) показывает, что свет, не только волна, но и состоит из дискретных частиц (т.е. фотонов ).
 | На Викискладе есть материалы, связанные с фотоумножителем. |
