p – n переход

редактировать
Смотрите также: п-п диода и диода § Полупроводниковые диоды P – n переход. Отображается символ схемы: треугольник соответствует стороне p.

Р-п перехода является границей или интерфейса между двумя типами полупроводниковых материалов, р-типа и N-типа, внутри одного кристалла полупроводника. Сторона «p» (положительная) содержит избыток дырок, в то время как сторона «n» (отрицательная) содержит избыток электронов на внешних оболочках электрически нейтральных атомов. Это позволяет электрическому току проходить через соединение только в одном направлении. Дырочный переход создается путем легирования, например, путем ионной имплантации, диффузии из легирующих примесей, либо путем эпитаксии (выращивание слоя кристалла легированного с одним типом легирующей примеси на верхней части слоя кристалла, допированного другого типа легирующей примеси). Если бы использовались два отдельных куска материала, это привело бы к появлению границы зерен между полупроводниками, которая сильно помешала бы его полезности из-за рассеивания электронов и дырок.

p – n-переходы являются элементарными «строительными блоками» полупроводниковых электронных устройств, таких как диоды, транзисторы, солнечные элементы, светодиоды и интегральные схемы ; они являются активными сайтами, где происходит электронное действие устройства. Например, обычный тип транзистора, транзистор с биполярным переходом, состоит из двух последовательно соединенных p – n-переходов в форме n – p – n или p – n – p; в то время как диод может быть сделан из одного pn перехода. Шотки является частным случаем ап-п - перехода, где металл служит роль п-типа полупроводника.

СОДЕРЖАНИЕ

  • 1 Недвижимость
    • 1.1 Равновесие (нулевое смещение)
    • 1.2 Прямое смещение
    • 1.3 Обратное смещение
  • 2 Основные уравнения
    • 2.1 Размер области истощения
    • 2.2 Ток в области истощения
  • 3 не выпрямляющие соединения
  • 4 Производство
  • 5 История
  • 6 См. Также
  • 7 ссылки
  • 8 Дальнейшее чтение
  • 9 Внешние ссылки

Характеристики

Изображение атомов кремния (Si) увеличено примерно в 45000000 раз.

P – n-переход обладает существенными свойствами для современной электроники. Полупроводник, легированный p-примесью, относительно проводящий. То же самое относится и к п-легированный полупроводник, но соединение между ними может стать истощены из носителей заряда, а следовательно, непроводящий, в зависимости от относительных напряжений двух полупроводниковых областей. Управляя этим непроводящим слоем, p – n-переходы обычно используются как диоды : элементы схемы, которые пропускают электрический ток в одном направлении, но не в другом (противоположном) направлении. Смещение - это приложение напряжения к переходу p – n; прямое смещение направлено в направлении легкого протекания тока, а обратное смещение - в направлении небольшого или нулевого тока.

Свойства прямого и обратного смещения p – n перехода предполагают, что он может использоваться в качестве диода. Диод с p – n переходом позволяет электрическим зарядам течь в одном направлении, но не в противоположном; отрицательные заряды (электроны) могут легко проходить через переход от n к p, но не от p к n, и обратное верно для дырок. Когда p − n-переход смещен в прямом направлении, электрический заряд течет свободно из-за пониженного сопротивления p − n-перехода. Однако, когда p – n-переход смещен в обратном направлении, барьер перехода (и, следовательно, сопротивление) становится больше, а поток заряда минимален.

Равновесие (нулевое смещение)

В p-n-переходе без внешнего приложенного напряжения достигается состояние равновесия, при котором на переходе образуется разность потенциалов. Эта разность потенциалов называется встроенным потенциалом. V б я {\ displaystyle V _ {\ rm {bi}}}

На стыке свободные электроны n-типа притягиваются к положительным дыркам p-типа. Они переходят в p-тип, соединяются с отверстиями и нейтрализуют друг друга. Аналогичным образом положительные дырки p-типа притягиваются к свободным электронам n-типа. Дырки диффундируют в n-тип, объединяются со свободными электронами и нейтрализуют друг друга. Положительно заряженные донорные легирующие атомы n-типа являются частью кристалла и не могут двигаться. Таким образом, в n-типе область возле перехода становится положительно заряженной. Отрицательно заряженные акцепторные атомы примеси p-типа являются частью кристалла и не могут двигаться. Таким образом, в p-типе область вблизи перехода становится отрицательно заряженной. Результатом является область около перехода, которая отталкивает мобильные заряды от перехода через электрическое поле, создаваемое этими заряженными областями. Области вблизи p-n-интерфейса теряют свою нейтральность и большую часть своих мобильных носителей, образуя область пространственного заряда или обедненный слой (см. Рисунок A ).

Рисунок A. p – n-переход в тепловом равновесии с приложенным напряжением нулевого смещения. Концентрации электронов и дырок показаны синими и красными линиями соответственно. Серые области нейтральны к заряду. Светло-красная зона заряжена положительно. Голубая зона заряжена отрицательно. Внизу показано электрическое поле, электростатическая сила, действующая на электроны и дырки, а также направление, в котором диффузия имеет тенденцию перемещать электроны и дырки. (Кривые логарифмической концентрации должны быть более гладкими с наклоном, изменяющимся в зависимости от напряженности поля.)

Электрическое поле, созданное область пространственного заряда противостоит процессу диффузии для электронов и дырок. Есть два параллельных явления: процесс диффузии, который имеет тенденцию генерировать больший объемный заряд, и электрическое поле, создаваемое пространственным зарядом, которое стремится противодействовать диффузии. Профиль концентрации носителей в состоянии равновесия показан на рисунке A синими и красными линиями. Также показаны два уравновешивающих явления, которые устанавливают равновесие.

Рисунок B. p – n-переход в тепловом равновесии с приложенным напряжением нулевого смещения. Под переходом представлены графики плотности заряда, электрического поля и напряжения. (Кривые логарифмической концентрации должны быть более плавными, как и напряжение.)

Область пространственного заряда - это зона с чистым зарядом, обеспечиваемым фиксированными ионами ( донорами или акцепторами ), которые остались незакрытыми из- за диффузии основных носителей заряда. Когда равновесие достигнуто, плотность заряда аппроксимируется отображаемой ступенчатой ​​функцией. Фактически, поскольку ось Y на рисунке A имеет логарифмический масштаб, область почти полностью обеднена основными носителями (оставляя плотность заряда равной чистому уровню легирования), а граница между областью пространственного заряда и нейтральной областью довольно точный (см. рисунок B, график Q (x)). Область пространственного заряда имеет одинаковую величину заряда по обе стороны от p – n-границ раздела, поэтому в этом примере она простирается дальше на менее легированной стороне (n-сторона на рисунках A и B).

Прямое смещение

См. Также: p – n-диод § Прямое смещение

При прямом смещении p-тип соединен с положительной клеммой, а n-тип подключен к отрицательной клемме.

Работа PN-перехода в режиме прямого смещения, показывающая уменьшение ширины обеднения. На панелях показана диаграмма энергетических зон, электрическое поле и чистая плотность заряда. Оба р и п спаи легированного на 1e15 / см3 (0.00016C / см 3) уровня легирования, что приводит к встроенным потенциалом ~ 0,59 В. Уменьшение ширины обедненной области может быть выведено из термоусадки профиль заряда, поскольку меньше подвержены легирующие с увеличением прямого смещения. Обратите внимание на различные квазиуровни Ферми для зоны проводимости и валентной зоны в n- и p-областях (красные кривые)

Эта установка заставляет дырки в области p-типа и электроны в области n-типа подталкиваться к переходу и начинают нейтрализовать зону обеднения, уменьшая ее ширину. Положительный потенциал, приложенный к материалу p-типа, отталкивает дырки, в то время как отрицательный потенциал, приложенный к материалу n-типа, отталкивает электроны. Изменение потенциала между стороной p и стороной n уменьшается или меняет знак. С увеличением напряжения прямого смещения зона обеднения в конечном итоге становится достаточно тонкой, чтобы электрическое поле зоны не могло противодействовать движению носителей заряда через p – n-переход, что, как следствие, снижает электрическое сопротивление. Электроны, которые пересекают p – n-переход в материал p-типа (или дырки, которые проникают в материал n-типа), диффундируют в ближайшую нейтральную область. Величина неосновной диффузии в зонах, близких к нейтральной, определяет количество тока, который может протекать через диод.

Только основные носители (электроны в материале n-типа или дырки в материале p-типа) могут протекать через полупроводник на макроскопическую длину. Имея это в виду, рассмотрим поток электронов через переход. Прямое смещение вызывает силу на электронах, толкающую их со стороны N в сторону P. При прямом смещении область обеднения достаточно узкая, чтобы электроны могли пересекать переход и инжектироваться в материал p-типа. Однако они не продолжают течь через материал p-типа бесконечно, потому что для них энергетически выгодно рекомбинировать с дырками. Средняя длина, которую электрон проходит через материал p-типа до рекомбинации, называется диффузионной длиной, и обычно она составляет порядка микрометров.

Хотя электроны проникают в материал p-типа только на короткое расстояние, электрический ток не прерывается, потому что дырки (основные носители) начинают течь в противоположном направлении. Полный ток (сумма токов электронов и дырок) постоянен в пространстве, потому что любое изменение вызовет накопление заряда с течением времени (это текущий закон Кирхгофа ). Поток дырок из области p-типа в область n-типа в точности аналогичен потоку электронов от N к P (электроны и дырки меняются ролями, и знаки всех токов и напряжений меняются местами).

Следовательно, макроскопическая картина протекания тока через диод включает в себя электроны, текущие через область n-типа к переходу, дырки, протекающие через область p-типа в противоположном направлении к переходу, и два вида носителей, постоянно рекомбинирующие в близость к перекрестку. Электроны и дырки движутся в противоположных направлениях, но они также имеют противоположные заряды, поэтому общий ток идет в одном направлении с обеих сторон диода, как и требуется.

Уравнение диода Шокли моделирует рабочие характеристики p – n-перехода при прямом смещении вне области лавины (проводимости с обратным смещением).

Обратное смещение

Кремниевый p − n-переход в обратном смещении.

Подключение области p-типа к отрицательному выводу источника напряжения и области n-типа к положительному выводу соответствует обратному смещению. Если диод смещен в обратном направлении, напряжение на катоде сравнительно выше, чем на аноде. Следовательно, до выхода из строя диода протекает очень небольшой ток. Подключения показаны на схеме рядом.

Поскольку материал p-типа теперь подключен к отрицательному выводу источника питания, « дыры » в материале p-типа отодвигаются от перехода, оставляя заряженные ионы и вызывая увеличение ширины обедненной области. Точно так же, поскольку область n-типа подключена к положительному выводу, электроны отводятся от перехода с аналогичным эффектом. Это увеличивает барьер напряжения, вызывая высокое сопротивление потоку носителей заряда, что позволяет минимальному электрическому току проходить через p – n-переход. Увеличение сопротивления p − n-перехода приводит к тому, что переход ведет себя как изолятор.

Напряженность электрического поля зоны обеднения увеличивается с увеличением напряжения обратного смещения. Когда напряженность электрического поля превышает критический уровень, зона истощения p – n-перехода разрушается, и начинает течь ток, обычно за счет процессов стабилизации или лавинного пробоя. Оба этих процесса пробоя являются неразрушающими и обратимыми, пока величина протекающего тока не достигает уровней, которые вызывают перегрев полупроводникового материала и вызывают термическое повреждение.

Этот эффект используется в схемах стабилизаторов на стабилитронах. Стабилитроны имеют низкое напряжение пробоя. Стандартное значение напряжения пробоя составляет, например, 5,6 В. Это означает, что напряжение на катоде не может быть более чем примерно на 5,6 В выше, чем напряжение на аноде (хотя есть небольшое повышение с током), потому что диод выходит из строя., и, следовательно, проводят, если напряжение становится выше. Это, по сути, ограничивает напряжение на диоде.

Другое применение обратного смещения - это варикап- диоды, где ширина зоны истощения (управляемая напряжением обратного смещения) изменяет емкость диода.

Основные уравнения

Размер области истощения

См. Также: Гибка ленты

Для ap – n-перехода пусть будет концентрацией отрицательно заряженных акцепторных атомов и будет концентрацией положительно заряженных донорных атомов. Позвольте и быть равновесными концентрациями электронов и дырок соответственно. Таким образом, по уравнению Пуассона: C А ( Икс ) {\ Displaystyle C_ {A} (х)} C D ( Икс ) {\ Displaystyle C_ {D} (х)} N 0 ( Икс ) {\ Displaystyle N_ {0} (х)} п 0 ( Икс ) {\ Displaystyle P_ {0} (х)}

- d 2 V d Икс 2 знак равно ρ ε знак равно q ε [ ( п 0 - N 0 ) + ( C D - C А ) ] {\ displaystyle - {\ frac {\ mathrm {d} ^ {2} V} {\ mathrm {d} x ^ {2}}} = {\ frac {\ rho} {\ varepsilon}} = {\ frac { q} {\ varepsilon}} \ left [(P_ {0} -N_ {0}) + (C_ {D} -C_ {A}) \ right]}

где - электрический потенциал, - плотность заряда, - диэлектрическая проницаемость и - величина заряда электрона. V {\ displaystyle V} ρ {\ displaystyle \ rho} ε {\ displaystyle \ varepsilon} q {\ displaystyle q}

В общем случае легирующие примеси имеют профиль концентрации, который изменяется с глубиной x, но для простого случая резкого перехода можно предположить, что он постоянен на стороне p перехода и равен нулю на стороне n, и может быть Предполагается, что она постоянна на стороне n перехода и равна нулю на стороне p. Позвольте быть шириной обедненной области на p-стороне и шириной обедненной области на n-стороне. Тогда, поскольку в области истощения, должно быть, что C А {\ displaystyle C_ {A}} C D {\ displaystyle C_ {D}} d п {\ displaystyle d_ {p}} d п {\ displaystyle d_ {n}} п 0 знак равно N 0 знак равно 0 {\ displaystyle P_ {0} = N_ {0} = 0}

d п C А знак равно d п C D {\ Displaystyle d_ {p} C_ {A} = d_ {n} C_ {D}}

потому что общий заряд на стороне p и n области истощения в сумме равен нулю. Следовательно, позволяя и представить всю область истощения и разность потенциалов на ней, D {\ displaystyle D} Δ V {\ displaystyle \ Delta V}

Δ V знак равно D q ε [ ( п 0 - N 0 ) + ( C D - C А ) ] d Икс d Икс {\ displaystyle \ Delta V = \ int _ {D} \ int {\ frac {q} {\ varepsilon}} \ left [(P_ {0} -N_ {0}) + (C_ {D} -C_ {A }) \ right] \, \ mathrm {d} x \, \ mathrm {d} x}

знак равно C А C D C А + C D q 2 ε ( d п + d п ) 2 {\ displaystyle = {\ frac {C_ {A} C_ {D}} {C_ {A} + C_ {D}}} {\ frac {q} {2 \ varepsilon}} (d_ {p} + d_ {n }) ^ {2}}

Таким образом, принимая полную ширину обедненной области, получаем d {\ displaystyle d}

d знак равно 2 ε q C А + C D C А C D Δ V {\ displaystyle d = {\ sqrt {{\ frac {2 \ varepsilon} {q}} {\ frac {C_ {A} + C_ {D}} {C_ {A} C_ {D}}} \ Delta V} }}

Δ V {\ displaystyle \ Delta V}можно записать как, где мы разделили разность напряжений на равновесие плюс внешние компоненты. Равновесный потенциал является результатом диффузионных сил, и поэтому мы можем рассчитать, реализуя соотношение Эйнштейна и предполагая, что полупроводник невырожденный ( т. Е. Произведение не зависит от энергии Ферми ): Δ V 0 + Δ V доб {\ displaystyle \ Delta V_ {0} + \ Delta V _ {\ text {ext}}} Δ V 0 {\ displaystyle \ Delta V_ {0}} п 0 N 0 знак равно п я 2 {\ displaystyle {{P} _ {0}} {{N} _ {0}} = {{n} _ {i}} ^ {2}}

Δ V 0 знак равно k Т q пер ( C А C D п 0 N 0 ) знак равно k Т q пер ( C А C D п я 2 ) {\ displaystyle \ Delta {{V} _ {0}} = {\ frac {kT} {q}} \ ln \ left ({\ frac {{{C} _ {A}} {{C} _ {D }}} {{{P} _ {0}} {{N} _ {0}}}} \ right) = {\ frac {kT} {q}} \ ln \ left ({\ frac {{{C } _ {A}} {{C} _ {D}}} {{{n} _ {i}} ^ {2}}} \ right)}

где T - температура полупроводника, а k - постоянная Больцмана.

Ток по региону истощения

Уравнение идеального диода Шокли характеризует ток через p – n переход как функцию внешнего напряжения и условий окружающей среды (температуры, выбора полупроводника и т. Д.). Чтобы увидеть, как это можно вывести, мы должны изучить различные причины тока. По соглашению прямое (+) направление должно быть направлено против встроенного градиента потенциала диода в состоянии равновесия.

  • Прямой ток () J F {\ displaystyle \ mathbf {J} _ {F}}
    • Диффузионный ток: ток из-за локального дисбаланса концентрации носителей, через уравнение п {\ displaystyle n} J D - q п {\ Displaystyle \ mathbf {J} _ {D} \ propto -q \ nabla п}
  • Обратный ток () J р {\ displaystyle \ mathbf {J} _ {R}}
    • Ток поля
    • Ток генерации

Не выпрямляющие соединения

На приведенных выше диаграммах контакт между металлическими проводами и полупроводниковым материалом также создает переходы металл-полупроводник, называемые диодами Шоттки. В упрощенной идеальной ситуации полупроводниковый диод никогда не будет работать, поскольку он будет состоять из нескольких диодов, соединенных последовательно спереди назад. Но на практике поверхностные примеси в той части полупроводника, которая касается металлических выводов, значительно уменьшает ширину этих обедненных слоев до такой степени, что переходы металл-полупроводник не действуют как диоды. Эти не выпрямляющие переходы ведут себя как омические контакты независимо от полярности приложенного напряжения.

Производство

Дырочный переход создается путем легирования, например, путем ионной имплантации, диффузии из легирующих примесей, либо путем эпитаксии (выращивание слоя кристалла легированного с одним типом легирующей примеси на верхней части слоя кристалла, допированного другого типа легирующей примеси). Если бы использовались два отдельных куска материала, это привело бы к появлению границы зерен между полупроводниками, которая сильно помешала бы его полезности из-за рассеивания электронов и дырок.

История

Изобретение p − n-перехода обычно приписывают американскому физику Расселу Олу из Bell Laboratories в 1939 году. Два года спустя (1941) Вадим Лашкарев сообщил об открытии p − n-переходов в Cu 2 O и фотоэлементах из сульфида серебра и селеновых выпрямителях.

Смотрите также

использованная литература

дальнейшее чтение

  • Шокли, Уильям (1949). «Теория pn-переходов в полупроводниках и транзисторы pn-перехода». Технический журнал Bell System. 28 (3): 435–489. DOI : 10.1002 / j.1538-7305.1949.tb03645.x.

внешние ссылки

Последняя правка сделана 2023-04-13 11:59:49
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте