Разрушение пар нуклонов при делении было важной темой в ядерной физике на протяжении десятилетий. « Нуклонная пара» относится к эффектам спаривания нуклонов, которые сильно влияют на ядерные свойства нуклида.
Наиболее измеряемыми величинами в исследованиях ядерного деления являются выходы зарядов и массовых осколков для урана-235 и других делящихся нуклидов. В этом смысле экспериментальные результаты по распределению заряда для низкоэнергетического деления актинидов отдают предпочтение четному Z- фрагменту, что называется нечетно-четным эффектом выхода заряда.
Важность этих распределений состоит в том, что они являются результатом перегруппировки нуклонов в процессе деления из-за взаимодействия между коллективными переменными и уровнями отдельных частиц; поэтому они позволяют понять несколько аспектов динамики процесса деления. Процесс от седловины (когда ядро начинает свою необратимую эволюцию до фрагментации) до точки разрыва (когда образуются фрагменты и исчезает ядерное взаимодействие между ними), форма делящейся системы изменяется, но также способствует продвижению нуклонов на уровни возбужденных частиц.
Поскольку для ядер с четным Z ( число протонов ) и даже N ( число нейтронов ) существует промежуток от основного состояния до состояния первой возбужденной частицы, который достигается за счет разрыва пары нуклонов, ожидается, что осколки с четным Z будут иметь более высокую вероятность будет производиться, чем с нечетным Z.
Предпочтение даже Z четных N делений интерпретируется как сохранение сверхтекучести при спуске от седла к разрыву. Отсутствие эффекта нечетно-четного означает, что процесс довольно вязкий.
В отличие от наблюдаемого для распределений заряда не наблюдается влияния нечетно-четного на массовое число осколков ( A). Этот результат интерпретируется гипотезой о том, что в процессе деления всегда будет разрыв пары нуклонов, который может быть разрывом пары протонов или пары нейтронов при низкоэнергетическом делении урана-234, урана-236 и плутония-240, исследованного Модесто Монтойя.