G-фактор Ланде

В физике g-фактор Ланде является частным примером g-фактор, а именно для электрона со спином и орбитальным угловым моментом. Он назван в честь Альфреда Ланде, который впервые описал его в 1921 году.

В атомной физике g-фактор Ланде - это мультипликативный термин, появляющийся в выражении для уровни энергии атома в слабом магнитном поле. квантовые состояния электронов на атомных орбиталях обычно вырождены по энергии, причем все эти вырожденные состояния имеют один и тот же угловой момент. Однако когда атом помещается в слабое магнитное поле, вырождение снимается.

• 1 Описание
• 2 Производное
• 3 См. Также
• 4 Ссылки

Коэффициент учитывается при вычислении first- возмущение порядка в энергии атома, когда к системе приложено слабое однородное магнитное поле (то есть слабое по сравнению с внутренним магнитным полем системы). Формально мы можем записать множитель как,

$g\; J\; =\; g\; LJ\; (J\; +\; 1)\; -\; S\; (S\; +\; 1)\; +\; L\; (L\; +\; 1)\; 2\; J\; (J\; +\; 1)\; +\; g\; SJ\; (J\; +\; 1)\; +\; S\; (S\; +\; 1)\; -\; L\; (L\; +\; 1)\; 2\; Дж\; (J\; +\; 1).\; \{\backslash \; Displaystyle\; g\_\; \{J\}\; =\; g\_\; \{L\}\; \{\backslash \; frac\; \{J\; (J\; +\; 1)\; -S\; (S\; +\; 1)\; +\; L\; (L\; +\; 1)\}\; \{2J\; (J\; +\; 1)\}\}\; +\; g\_\; \{S\; \}\; \{\backslash \; frac\; \{J\; (J\; +\; 1)\; +\; S\; (S\; +\; 1)\; -L\; (L\; +\; 1)\}\; \{2J\; (J\; +\; 1)\}\}.\}$

Орбитальный $g\; L\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{L\}\}$равно 1, и в приближении $g\; S\; =\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{S\}\; =\; 2\}$приведенное выше выражение упрощается до

$g\; J\; (g\; L\; =\; 1,\; g\; S\; =\; 2)\; =\; 3\; 2\; +\; S\; (S\; +\; 1)\; -\; L\; (L\; +\; 1)\; 2\; J\; (J\; +\; 1).\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{J\}\; (g\_\; \{L\}\; =\; 1,\; g\_\; \{S\}\; =\; 2)\; =\; \{\backslash \; frac\; \{3\}\; \{2\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{S\; (S\; +\; 1)\; -L\; (L\; +\; 1)\}\; \{2J\; (J\; +\; 1)\}\}.\}$

Здесь J - полный электронный угловой момент, L - орбитальный угловой момент, а S - спиновый угловой момент. Поскольку для электронов S = 1/2, в этой формуле часто можно встретить 3/4 вместо S (S + 1). Величины g L и g S являются другими g-факторами электрона.

Если мы хотим узнать g-фактор для атома с полным атомным угловым моментом F = I + J (ядро + электроны),

$g\; F\; =\; g\; JF\; (F\; +\; 1)\; -\; I\; (\; I\; +\; 1)\; +\; J\; (J\; +\; 1)\; 2\; F\; (F\; +\; 1)\; +\; g\; IF\; (F\; +\; 1)\; +\; I\; (I\; +\; 1)\; -\; J\; (J\; +\; 1)\; 2\; F\; (F\; +\; 1)\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{F\}\; =\; g\_\; \{J\}\; \{\backslash \; frac\; \{F\; (F\; +\; 1)\; -I\; (I\; +\; 1)\; +\; J\; (J\; +\; 1)\}\; \{2F\; (F\; +\; 1)\}\}\; +\; g\_\; \{I\}\; \{\backslash \; гидроразрыв\; \{F\; (F\; +\; 1)\; +\; I\; (I\; +\; 1)\; -J\; (J\; +\; 1)\}\; \{2F\; (F\; +\; 1)\}\}\}$

$\approx \; g\; JF\; (F\; +\; 1)\; -\; I\; (I\; +\; 1)\; +\; J\; (J\; +\; 1)\; 2\; F\; (F\; +\; 1)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; приблизительно\; g\_\; \{J\}\; \{\backslash \; frac\; \{F\; (F\; +\; 1)\; -I\; (I\; +\; 1)\; +\; J\; (J\; +\; 1)\}\; \{\; 2F\; (F\; +\; 1)\}\}\}$

Последнее приближение оправдано, поскольку $g\; I\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{I\}\}$меньше, чем $g\; J\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{\; J\}\}$отношением массы электрона к массе протона.

Следующий вывод в основном следует линии мысли и.

И орбитальный угловой момент, и спиновый угловой момент электрона вносят свой вклад в магнитный момент. В частности, каждый из них в одиночку вносит свой вклад в магнитный момент по следующей форме

$\mu \; \to \; L\; =\; L\; \to \; g\; L\; \mu \; B\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{L\}\; =\; \{\backslash \; vec\; \{L\; \}\}\; g\_\; \{L\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\}$

$\mu \; \to \; S\; =\; S\; \to \; g\; S\; \mu \; B\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{S\}\; =\; \{\backslash \; vec\; \{\; S\}\}\; g\_\; \{S\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\}$

$\mu \; \to \; J\; =\; \mu \; \to \; L\; +\; \mu \; \to \; S\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{J\}\; =\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{L\}\; +\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{S\}\}$

где

$г\; L\; \approx \; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{L\}\; \backslash \; приблизительно\; -1\}$

$g\; S\; \approx \; -\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{S\}\; \backslash \; приблизительно\; -2\}$

Обратите внимание, что отрицательные знаки в приведенных выше выражениях связаны с тем, что электрон несет отрицательный заряд, а значение $g\; S\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{S\}\}$может быть получено естественным образом из уравнения Дирака. Полный магнитный момент $\mu \; \to \; J\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{J\}\}$, как векторный оператор, не лежит в направлении полного углового момента $J\; \to \; =\; L\; \to \; +\; S\; \to \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; =\; \{\backslash \; vec\; \{L\}\}\; +\; \{\backslash \; vec\; \{S\}\}\}$, поскольку g-факторы для орбитального и часть вращения разные. Однако из-за теоремы Вигнера-Эккарта его математическое ожидание действительно лежит в направлении $J\; \to \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\}$, которое может быть используется при определении g-фактора в соответствии с правилами привязки углового момента. В частности, g-фактор определяется как следствие самой теоремы

$⟨J,\; J\; z\; |\; \mu \; \to \; J\; |\; J,\; J\; z\; \prime ⟩\; =\; g\; J\; \mu \; B\; ⟨J,\; J\; z\; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z\; \prime ⟩\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{J\}\; |\; J,\; J\; \text{'}\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; =\; g\_\; \{J\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\; \backslash \; rm\; \{B\}\}\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\; \text{'}\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\}$

Следовательно,

$⟨J,\; J\; z\; |\; \mu \; \to \; J\; |\; J,\; J\; z\; \prime ⟩\; \cdot \; ⟨J,\; J\; z\; \prime \; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; =\; g\; J\; \mu \; B\; ⟨J,\; J\; z\; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z\; \prime ⟩\; \cdot \; ⟨J,\; J\; z\; \prime \; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{J\}\; |\; J,\; J\; \text{'}\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; \backslash \; cdot\; \backslash \; langle\; J,\; J\text{'}\; \_\; \{\; z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; =\; g\_\; \{J\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\; \text{'}\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; \backslash \; cdot\; \backslash \; langle\; J,\; J\text{'}\; \_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\}$

$\sum \; J\; z\; \text{'}⟨J,\; J\; z\; |\; \mu \; \to \; J\; |\; J,\; J\; z\; \prime ⟩\; \cdot \; ⟨J,\; J\; z\; \prime \; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; =\; \sum \; J\; z\; \prime \; g\; J\; \mu \; B\; ⟨J,\; J\; z\; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z\; \prime ⟩\; \cdot \; ⟨J,\; J\; z\; \prime \; |\; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; sum\; \_\; \{J\; \text{'}\_\; \{z\}\}\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{J\}\; |\; J,\; J\text{'}\; \_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; \backslash \; cdot\; \backslash \; langle\; J,\; J\; \text{'}\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; =\; \backslash \; sum\; \_\; \{J\text{'}\; \_\; \{z\}\}\; g\_\; \{J\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\; \backslash \; rm\; \{B\}\}\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\; \text{'}\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; \backslash \; cdot\; \backslash \; langle\; J,\; J\text{'}\; \_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{\; J\}\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\}$

$⟨J,\; J\; z\; |\; \mu \; \to \; J\; \cdot \; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; =\; g\; J\; \mu \; B\; ⟨J,\; J\; z\; |\; J\; \to \; \cdot \; J\; \to \; |\; J,\; J\; Z⟩\; знак\; равно\; г\; J\; \mu \; В\; \hslash \; 2\; J\; (J\; +\; 1)\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{\backslash \; mu\}\}\; \_\; \{J\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\; \}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; =\; g\_\; \{J\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; =\; g\_\; \{J\}\; \backslash \; mu\; \_\; \{\backslash \; rm\; \{B\}\}\; \backslash \; quad\; \backslash \; hbar\; ^\; \{2\}\; J\; (J\; +\; 1)\}$

Получают

$g\; J\; ⟨\; J,\; J\; z\; |\; J\; \to \; \cdot \; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; =\; ⟨J,\; J\; z\; |\; g\; L\; L\; \to \; \cdot \; J\; \to \; +\; g\; S\; S\; \to \; \cdot \; J\; \to \; |\; J,\; J\; z⟩\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{J\}\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\; =\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; g\_\; \{L\}\; \{\{\backslash \; vec\; \{L\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\}\; +\; g\_\; \{S\}\; \{\{\backslash \; vec\; \{S\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; \}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\}$

$=\; ⟨J,\; J\; z\; |\; g\; L\; (L\; \to \; 2\; +\; 1\; 2\; (J\; \to \; 2\; -\; L\; \to \; 2\; -\; S\; \to \; 2))\; +\; g\; S\; (S\; \to \; 2\; +\; 1\; 2\; (J\; \to \; 2\; -\; L\; \to \; 2\; -\; S\; \to \; 2))\; |\; J,\; J\; z⟩\; \{\backslash \; displaystyle\; =\; \backslash \; langle\; J,\; J\_\; \{z\}\; |\; g\_\; \{L\}\; \{(\{\backslash \; vec\; \{L\}\}\; ^\; \{2\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{2\}\; -\; \{\backslash \; vec\; \{L\}\}\; ^\; \{2\}\; -\; \{\backslash \; vec\; \{S\}\}\; ^\; \{2\}))\}\; +\; g\_\; \{S\}\; \{(\{\backslash \; vec\; \{S\}\}\; ^\; \{2\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\{\backslash \; vec\; \{J\}\}\; ^\; \{2\}\; -\; \{\backslash \; vec\; \{L\}\}\; ^\; \{2\}\; -\; \{\backslash \; vec\; \{S\}\}\; ^\; \{2\}))\}\; |\; J,\; J\_\; \{z\}\; \backslash \; rangle\}$

$=\; g\; L\; \hslash \; 2\; 2\; (J\; (J\; +\; 1)\; +\; L\; (L\; +\; 1)\; -\; S\; (S\; +\; 1))\; +\; g\; S\; \hslash \; 2\; 2\; (J\; (J\; +\; 1)\; -\; L\; (L\; +\; 1)\; +\; S\; (S\; +\; 1))\; \{\backslash \; displaystyle\; =\; \{\backslash \; frac\; \{g\_\; \{L\}\; \backslash \; hbar\; ^\; \{2\}\}\; \{2\}\}\; (J\; (J\; +\; 1)\; +\; L\; (L\; +\; 1)\; -S\; (S\; +\; 1))\; +\; \{\backslash \; frac\; \{g\_\; \{S\}\; \backslash \; hbar\; ^\; \{2\}\}\; \{2\}\}\; (J\; (J\; +\; 1)\; -L\; (L\; +\; 1)\; +\; S\; (S\; +\; 1))\}$

$g\; J\; =\; g\; LJ\; (J\; +\; 1)\; +\; L\; (L\; +\; 1)\; -\; S\; (S\; +\; 1)\; 2\; J\; (J\; +\; 1)\; +\; g\; SJ\; (J\; +\; 1)\; -\; L\; (L\; +\; 1)\; +\; S\; (S\; +\; 1)\; 2\; J\; (J\; +\; 1)\; \{\backslash \; displaystyle\; g\_\; \{J\}\; =\; g\_\; \{L\}\; \{\backslash \; frac\; \{J\; (J\; +\; 1)\; +\; L\; (L\; +\; 1)\; -S\; (S\; +\; 1)\}\; \{2J\; (J\; +\; 1)\}\}\; +\; g\_\; \{S\}\; \{\backslash \; frac\; \{J\; (J\; +\; 1)\; -L\; (L\; +\; 1)\; +\; S\; (S\; +\; 1)\}\; \{\; 2J\; (J\; +\; 1)\}\}\}$

• Эффект Эйнштейна – де Гааза
• Эффект Зеемана

1. ^Ланде, Альфред (1921). "Über den anomalen Zeemaneffekt". Zeitschrift für Physik. 5(4): 231. Bibcode : 1921ZPhy.... 5..231L. doi : 10.1007 / BF01335014.
2. ^Нейв, К. Р. (25 января 1999 г.). «Магнитные взаимодействия и g-фактор Ланде». Гиперфизика. Государственный университет Джорджии. Проверено 14 октября 2014 г.
3. ^Ashcroft, Neil W.; Мермин, Н. Дэвид (1976). Физика твердого тела. Колледж Сондерса. ISBN 9780030493461.
4. ^Ян, Фуцзя; Гамильтон, Джозеф Х. (2009). Современная атомная и ядерная физика (Перераб.). World Scientific. п. 132. ISBN 9789814277167.