Импульс

редактировать
Эта статья о линейном импульсе. Его не следует путать с угловым моментом или моментом (физика). Эта статья о импульсе в физике. Для использования в других целях, см Momentum (значения).

Импульс
Выстрел отрыва пула Импульс битка для пула передается установленным шарам после столкновения.
Общие символы п, п
Единица СИ кг⋅м / с
Прочие единицы пуляфут / с
Сохранился ? да
Измерение MLT −1

В механике Ньютона, импульс движения, поступательный импульс или просто импульс - это произведение массы и скорости объекта. Это векторная величина, имеющая величину и направление. Если m - масса объекта, а v - его скорость (также векторная величина), то импульс объекта p равен

п знак равно м v . {\ displaystyle \ mathbf {p} = m \ mathbf {v}.}

В Международной системе единиц (СИ) единицей измерения количества движения является килограмм- метр в секунду (кг м / с), что эквивалентно ньютон-секунде.

Второй закон движения Ньютона гласит, что скорость изменения количества движения тела равна действующей на него чистой силе. Импульс зависит от системы отсчета, но в любой инерциальной системе отсчета он является сохраняющейся величиной, а это означает, что если на замкнутую систему не действуют внешние силы, ее общий линейный импульс не изменяется. Импульс также сохраняется в специальной теории относительности (с модифицированной формулой) и, в модифицированной форме, в электродинамике, квантовой механике, квантовой теории поля и общей теории относительности. Это выражение одной из фундаментальных симметрий пространства и времени: трансляционной симметрии.

Расширенные формулировки классической механики, лагранжевой и гамильтоновой механики позволяют выбирать системы координат, которые включают симметрии и ограничения. В этих системах сохраняющейся величиной является обобщенный импульс, и в целом он отличается от кинетического импульса, определенного выше. Понятие обобщенного импульса переносится в квантовую механику, где оно становится оператором волновой функции. Операторы импульса и положения связаны принципом неопределенности Гейзенберга.

В непрерывных системах, таких как электромагнитные поля, гидродинамика и деформируемые тела, можно определить плотность импульса, и континуальная версия сохранения импульса приводит к таким уравнениям, как уравнения Навье – Стокса для жидкостей или уравнение движения Коши для деформируемых твердых тел. или жидкости.

СОДЕРЖАНИЕ

  • 1 ньютон
    • 1.1 Одиночная частица
    • 1.2 Множество частиц
    • 1.3 Отношение к силе
    • 1.4 Сохранение
    • 1.5 Зависимость от системы отсчета
    • 1.6 Применение к столкновениям
      • 1.6.1 Упругие столкновения
      • 1.6.2 Неупругие столкновения
    • 1.7 Несколько измерений
    • 1.8 Объекты переменной массы
  • 2 релятивистский
    • 2.1 Лоренц-инвариантность
    • 2.2 Четырехвекторная формулировка
  • 3 Обобщенный
    • 3.1 Лагранжева механика
    • 3.2 Гамильтонова механика
    • 3.3 Симметрия и сохранение
  • 4 Электромагнитный
    • 4.1 Частица в поле
    • 4.2 Сохранение
      • 4.2.1 Вакуум
      • 4.2.2 СМИ
  • 5 Квантовая механика
  • 6 В деформируемых телах и жидкостях
    • 6.1 Сохранение в континууме
    • 6.2 Акустические волны
  • 7 История концепции
  • 8 См. Также
  • 9 ссылки
  • 10 Библиография
  • 11 Внешние ссылки

Ньютоновский

Импульс - это векторная величина : она имеет как величину, так и направление. Поскольку импульс имеет направление, его можно использовать для прогнозирования результирующего направления и скорости движения объектов после их столкновения. Ниже основные свойства импульса описаны в одном измерении. Векторные уравнения почти идентичны скалярным уравнениям (см. Множественные измерения ).

Одиночная частица

Импульс частицы условно обозначается буквой p. Это произведение двух величин: массы частицы (обозначается буквой m) и ее скорости ( v):

п знак равно м v . {\ displaystyle p = mv.}

Единица количества движения - это произведение единиц массы и скорости. В единицах СИ, если масса выражена в килограммах, а скорость - в метрах в секунду, то импульс выражается в килограммах-метрах в секунду (кг м / с). В единицах cgs, если масса выражена в граммах, а скорость - в сантиметрах в секунду, импульс выражается в граммах сантиметрах в секунду (г см / с).

Будучи вектором, импульс имеет величину и направление. Например, модель самолета весом 1 кг, летящая на север со скоростью 1 м / с в прямом и горизонтальном полете, имеет импульс 1 кг м / с на севере, измеренный относительно земли.

Множество частиц

Импульс системы частиц - это векторная сумма их импульсов. Если две частицы имеют соответственно массы m 1 и m 2 и скорости v 1 и v 2, общий импульс равен

п знак равно п 1 + п 2 знак равно м 1 v 1 + м 2 v 2 . {\ displaystyle {\ begin {align} p amp; = p_ {1} + p_ {2} \\ amp; = m_ {1} v_ {1} + m_ {2} v_ {2} \,. \ end {выравнивается}} }

В более общем случае импульсы более двух частиц можно сложить следующим образом:

п знак равно я м я v я . {\ displaystyle p = \ sum _ {i} m_ {i} v_ {i}.}

Система частиц имеет центр масс, точку, определяемую взвешенной суммой их положений:

р см знак равно м 1 р 1 + м 2 р 2 + м 1 + м 2 + знак равно я м я р я я м я . {\ displaystyle r _ {\ text {cm}} = {\ frac {m_ {1} r_ {1} + m_ {2} r_ {2} + \ cdots} {m_ {1} + m_ {2} + \ cdots }} = {\ frac {\ sum _ {i} m_ {i} r_ {i}} {\ sum _ {i} m_ {i}}}.}.

Если одна или несколько частиц движутся, центр масс системы, как правило, также будет перемещаться (если только система не вращается вокруг него в чистом виде). Если общая масса частиц равна, а центр масс движется со скоростью v см, импульс системы равен: м {\ displaystyle m}

п знак равно м v см . {\ displaystyle p = mv _ {\ text {cm}}.}

Это известно как первый закон Эйлера.

Отношение к силе

Если результирующая сила F, приложенная к частице, постоянна и применяется в течение интервала времени Δ t, импульс частицы изменяется на величину

Δ п знак равно F Δ т . {\ Displaystyle \ Delta p = F \ Delta t \,.}

В дифференциальной форме это второй закон Ньютона ; скорость изменения импульса частицы равна мгновенной силе F, действующей на нее,

F знак равно d п d т . {\ displaystyle F = {\ frac {dp} {dt}}.}

Если результирующая сила, испытываемая частицей, изменяется как функция времени, F ( t), изменение количества движения (или импульса J) между моментами времени t 1 и t 2 равно

Δ п знак равно J знак равно т 1 т 2 F ( т ) d т . {\ Displaystyle \ Delta p = J = \ int _ {t_ {1}} ^ {t_ {2}} F (t) \, dt \,.}

Импульс измеряется в производных единиц в ньютон секунду (1 N⋅s = 1 kg⋅m / с) или дин второй (1 dyne⋅s = 1 g⋅cm / с)

В предположении постоянной массы m это эквивалентно записи

F знак равно d ( м v ) d т знак равно м d v d т знак равно м а , {\ displaystyle F = {\ frac {d (mv)} {dt}} = m {\ frac {dv} {dt}} = ma,}

следовательно, результирующая сила равна массе частицы, умноженной на ее ускорение.

Пример: модель самолета массой 1 кг ускоряется из состояния покоя до скорости 6 м / с на север за 2 с. Чистая сила, необходимая для создания этого ускорения, составляет 3  ньютона на север. Изменение импульса на север составляет 6 кг⋅м / с. Скорость изменения количества движения составляет 3 (кг м / с) / с на север, что численно эквивалентно 3 ньютонам.

Сохранение

В замкнутой системе (которая не обменивается материей с окружающей средой и не подвергается действию внешних сил) общий импульс остается постоянным. Этот факт, известный как закон сохранения количества движения, подразумевается законами движения Ньютона. Предположим, например, что взаимодействуют две частицы. Согласно третьему закону силы между ними равны по величине, но противоположны по направлению. Если частицы пронумерованы 1 и 2, второй закон гласит, что F 1 = дп 1/dtи F 2 =двойное проникновение 2/dt. Следовательно,

d п 1 d т знак равно - d п 2 d т , {\ displaystyle {\ frac {dp_ {1}} {dt}} = - {\ frac {dp_ {2}} {dt}},}

с отрицательным знаком, указывающим, что силы противостоят. Эквивалентно,

d d т ( п 1 + п 2 ) знак равно 0. {\ displaystyle {\ frac {d} {dt}} \ left (p_ {1} + p_ {2} \ right) = 0.}

Если скорости частиц до взаимодействия равны u 1 и u 2, а после - v 1 и v 2, то

м 1 ты 1 + м 2 ты 2 знак равно м 1 v 1 + м 2 v 2 . {\ displaystyle m_ {1} u_ {1} + m_ {2} u_ {2} = m_ {1} v_ {1} + m_ {2} v_ {2}.}

Этот закон выполняется независимо от того, насколько сложна сила между частицами. Точно так же, если есть несколько частиц, импульс, которым обмениваются между собой каждая пара частиц, прибавляется к нулю, так что полное изменение импульса равно нулю. Этот закон сохранения применяется ко всем взаимодействиям, включая столкновения и разделения, вызванные взрывными силами. Его также можно обобщить на ситуации, когда законы Ньютона не выполняются, например, в теории относительности и в электродинамике.

Зависимость от системы отсчета

Импульс - это измеримая величина, и ее измерение зависит от системы отсчета. Например: если самолет массой m  кг летит по воздуху со скоростью 50 м / с, его импульс может быть рассчитан как 50 м  кг.м / с. Если самолет летит при встречном ветре 5 м / с, его скорость относительно поверхности Земли составляет всего 45 м / с, а его импульс может быть рассчитан как 45 м  кг м / с. Оба расчета одинаково верны. В обеих системах отсчета любое изменение импульса согласуется с соответствующими законами физики.

Предположим, что частица занимает позицию x в стационарной системе отсчета. С точки зрения другой системы отсчета, движущейся с постоянной скоростью u, положение (представленное штрихованными координатами) изменяется со временем как

Икс знак равно Икс - ты т . {\ Displaystyle х '= х-ут \,.}

Это называется преобразованием Галилея. Если частица движется со скоростьюdx/dt= v в первой системе отсчета, во второй он движется со скоростью

v знак равно d Икс d т знак равно v - ты . {\ displaystyle v '= {\ frac {dx'} {dt}} = vu \,.}

Поскольку u не меняется, ускорения такие же:

а знак равно d v d т знак равно а . {\ displaystyle a '= {\ frac {dv'} {dt}} = a \,.}

Таким образом, импульс сохраняется в обеих системах отсчета. Более того, пока сила имеет одинаковую форму, в обеих системах отсчета второй закон Ньютона остается неизменным. Этому критерию удовлетворяют такие силы, как ньютоновская гравитация, которые зависят только от скалярного расстояния между объектами. Эта независимость системы отсчета называется ньютоновской относительностью или галилеевой инвариантностью.

Смена системы отсчета часто может упростить расчет движения. Например, при столкновении двух частиц можно выбрать систему отсчета, в которой одна частица начинается в состоянии покоя. Другой, обычно используемой системой отсчета является система отсчета центра масс, которая движется вместе с центром масс. В этом кадре полный импульс равен нулю.

Применение к столкновениям

Самого по себе закона сохранения количества движения недостаточно, чтобы определить движение частиц после столкновения. Необходимо знать еще одно свойство движения - кинетическую энергию. Это не обязательно сохраняется. Если он сохраняется, столкновение называется упругим столкновением ; в противном случае это неупругое столкновение.

Упругие столкновения

Основная статья: Упругое столкновение Упругое столкновение равных масс Упругое столкновение неравных масс

Упругое столкновение - это такое столкновение, при котором кинетическая энергия не преобразуется в тепло или какую-либо другую форму энергии. Совершенно упругие столкновения могут происходить, когда объекты не касаются друг друга, как, например, при атомном или ядерном рассеянии, когда электрическое отталкивание разделяет объекты. Рогатки маневр спутника вокруг планеты также можно рассматривать как абсолютно упругое столкновение. Столкновение между двумя шарами бассейна - хороший пример почти полностью упругого столкновения из-за их высокой жесткости, но когда тела соприкасаются, всегда возникает некоторая диссипация.

Лобовое упругое столкновение между двумя телами может быть представлено скоростями в одном измерении вдоль линии, проходящей через тела. Если скорости u 1 и u 2 до столкновения и v 1 и v 2 после, уравнения, выражающие сохранение количества движения и кинетической энергии:

м 1 ты 1 + м 2 ты 2 знак равно м 1 v 1 + м 2 v 2 1 2 м 1 ты 1 2 + 1 2 м 2 ты 2 2 знак равно 1 2 м 1 v 1 2 + 1 2 м 2 v 2 2 . {\ displaystyle {\ begin {align} m_ {1} u_ {1} + m_ {2} u_ {2} amp; = m_ {1} v_ {1} + m_ {2} v_ {2} \\ {\ tfrac {1} {2}} m_ {1} u_ {1} ^ {2} + {\ tfrac {1} {2}} m_ {2} u_ {2} ^ {2} amp; = {\ tfrac {1} {2}} m_ {1} v_ {1} ^ {2} + {\ tfrac {1} {2}} m_ {2} v_ {2} ^ {2} \,. \ End {выровнено}}}

Смена системы отсчета может упростить анализ столкновения. Например, предположим, что есть два тела одинаковой массы m, одно неподвижное и одно приближающееся к другому со скоростью v (как на рисунке). Центр масс движется со скоростьюv/2 и оба тела движутся к нему со скоростью v/2. Из-за симметрии после столкновения оба должны удаляться от центра масс с одинаковой скоростью. Добавляя скорость центра масс к обоим, мы обнаруживаем, что тело, которое двигалось, теперь остановлено, а другое движется прочь со скоростью v. Тела поменялись скоростями. Независимо от скоростей тел, переключение на систему координат центра масс приводит нас к такому же выводу. Следовательно, конечные скорости даются как

v 1 знак равно ты 2 v 2 знак равно ты 1 . {\ displaystyle {\ begin {align} v_ {1} amp; = u_ {2} \\ v_ {2} amp; = u_ {1} \,. \ end {align}}}

В общем, когда известны начальные скорости, конечные скорости даются как

v 1 знак равно ( м 1 - м 2 м 1 + м 2 ) ты 1 + ( 2 м 2 м 1 + м 2 ) ты 2 {\ displaystyle v_ {1} = \ left ({\ frac {m_ {1} -m_ {2}} {m_ {1} + m_ {2}}} \ right) u_ {1} + \ left ({\ гидроразрыв {2m_ {2}} {m_ {1} + m_ {2}}} \ right) u_ {2} \,}
v 2 знак равно ( м 2 - м 1 м 1 + м 2 ) ты 2 + ( 2 м 1 м 1 + м 2 ) ты 1 . {\ displaystyle v_ {2} = \ left ({\ frac {m_ {2} -m_ {1}} {m_ {1} + m_ {2}}} \ right) u_ {2} + \ left ({\ гидроразрыв {2m_ {1}} {m_ {1} + m_ {2}}} \ right) u_ {1} \,.}

Если одно тело имеет гораздо большую массу, чем другое, его скорость будет мало затронута столкновением, в то время как другое тело испытает большие изменения.

Неупругие столкновения

Основная статья: Неупругое столкновение совершенно неупругое столкновение между равными массами

При неупругом столкновении часть кинетической энергии сталкивающихся тел преобразуется в другие формы энергии (например, тепло или звук ). Примеры включают дорожные столкновения, в которых эффект потери кинетической энергии можно увидеть в повреждении транспортных средств; электроны теряют часть своей энергии атомам (как в эксперименте Франка – Герца ); и ускорители частиц, в которых кинетическая энергия преобразуется в массу в форме новых частиц.

При совершенно неупругом столкновении (например, при ударе жука о лобовое стекло) оба тела после этого совершают одинаковое движение. Лобовое неупругое столкновение между двумя телами может быть представлено скоростями в одном измерении вдоль линии, проходящей через тела. Если перед столкновением скорости равны u 1 и u 2, то при совершенно неупругом столкновении оба тела будут двигаться со скоростью v после столкновения. Уравнение, выражающее сохранение импульса:

м 1 ты 1 + м 2 ты 2 знак равно ( м 1 + м 2 ) v . {\ displaystyle {\ begin {align} m_ {1} u_ {1} + m_ {2} u_ {2} amp; = \ left (m_ {1} + m_ {2} \ right) v \,. \ end { выровнено}}}

Если одно тело изначально неподвижно (например), уравнение сохранения количества движения имеет вид ты 2 знак равно 0 {\ displaystyle u_ {2} = 0}

м 1 ты 1 знак равно ( м 1 + м 2 ) v , {\ Displaystyle m_ {1} u_ {1} = \ left (m_ {1} + m_ {2} \ right) v \,,}

так

v знак равно м 1 м 1 + м 2 ты 1 . {\ displaystyle v = {\ frac {m_ {1}} {m_ {1} + m_ {2}}} u_ {1} \,.}

В другой ситуации, если система отсчета движется с конечной скоростью, так что объекты будут остановлены в результате совершенно неупругого столкновения, и 100% кинетической энергии преобразуется в другие формы энергии. В этом случае начальные скорости тел были бы ненулевыми, или тела должны были бы быть безмассовыми. v знак равно 0 {\ displaystyle v = 0}

Одним из показателей неупругости столкновения является коэффициент восстановления C R, определяемый как отношение относительной скорости отрыва к относительной скорости приближения. Применяя эту меру к мячу, отскакивающему от твердой поверхности, это можно легко измерить, используя следующую формулу:

C р знак равно высота отскока высота падения . {\ displaystyle C _ {\ text {R}} = {\ sqrt {\ frac {\ text {bounce height}} {\ text {drop height}}}} \,.}

Уравнения импульса и энергии также применимы к движениям объектов, которые начинаются вместе, а затем расходятся. Например, взрыв является результатом цепной реакции, которая преобразует потенциальную энергию, хранящуюся в химической, механической или ядерной форме, в кинетическую энергию, акустическую энергию и электромагнитное излучение. В ракетах также используется принцип сохранения импульса: топливо выталкивается наружу, набирая импульс, и ракете передается равный и противоположный импульс.

Несколько измерений

Двумерное упругое столкновение. Нет движения, перпендикулярного изображению, поэтому для представления скорости и импульса необходимы только два компонента. Два синих вектора представляют скорости после столкновения и складываются векторно, чтобы получить начальную (красную) скорость.

Реальное движение имеет направление и скорость и должно быть представлено вектором. В системе координат с осями x, y, z скорость имеет компоненты v x в направлении x, v y в направлении y, v z в направлении z. Вектор обозначен жирным шрифтом:

v знак равно ( v Икс , v у , v z ) . {\ displaystyle \ mathbf {v} = \ left (v_ {x}, v_ {y}, v_ {z} \ right).}

Точно так же импульс является векторной величиной и обозначается жирным шрифтом:

п знак равно ( п Икс , п у , п z ) . {\ displaystyle \ mathbf {p} = \ left (p_ {x}, p_ {y}, p_ {z} \ right).}

Уравнения в предыдущих разделах работают в векторной форме, если скаляры p и v заменить векторами p и v. Каждое векторное уравнение представляет собой три скалярных уравнения. Например,

п знак равно м v {\ Displaystyle \ mathbf {p} = м \ mathbf {v}}

представляет собой три уравнения:

п Икс знак равно м v Икс п у знак равно м v у п z знак равно м v z . {\ displaystyle {\ begin {align} p_ {x} amp; = mv_ {x} \\ p_ {y} amp; = mv_ {y} \\ p_ {z} amp; = mv_ {z}. \ end {выравнивается}} }

Уравнения кинетической энергии являются исключением из приведенного выше правила замены. Уравнения по-прежнему одномерные, но каждый скаляр представляет величину вектора, например,

v 2 знак равно v Икс 2 + v у 2 + v z 2 . {\ displaystyle v ^ {2} = v_ {x} ^ {2} + v_ {y} ^ {2} + v_ {z} ^ {2} \,.}

Каждое векторное уравнение представляет собой три скалярных уравнения. Часто координаты могут быть выбраны так, что нужны только два компонента, как на рисунке. Каждый компонент может быть получен отдельно, а результаты объединены для получения векторного результата.

Простая конструкция, включающая центр масс, может быть использована, чтобы показать, что если неподвижная упругая сфера сталкивается с движущейся сферой, то после столкновения они уйдут под прямым углом (как на рисунке).

Объекты переменной массы

См. Также: Система переменной массы

Понятие импульса играет фундаментальную роль в объяснении поведения переменной массы объектов, такие как ракета выброс топливо или звезды аккрецирующего газ. Анализируя такой объект, мы рассматриваем массу объекта как функцию, которая изменяется со временем: m ( t). Таким образом, импульс объекта в момент времени t равен p ( t) = m ( t) v ( t). Затем можно попытаться применить второй закон движения Ньютона, сказав, что внешняя сила F, действующая на объект, связана с его импульсом p ( t) соотношением F =дп/dt, но это неверно, как и связанное выражение, найденное путем применения правила продукта к d ( мВ)/dt:

F знак равно м ( т ) d v d т + v ( т ) d м d т . {\ Displaystyle F = m (t) {\ frac {dv} {dt}} + v (t) {\ frac {dm} {dt}}.} (неверно)

Это уравнение неправильно описывает движение объектов переменной массы. Правильное уравнение

F знак равно м ( т ) d v d т - ты d м d т , {\ displaystyle F = m (t) {\ frac {dv} {dt}} - и {\ frac {dm} {dt}},}

где u - скорость выброшенной / аккрецированной массы, как видно в системе покоя объекта. Это отличается от v, которая представляет собой скорость самого объекта в инерциальной системе отсчета.

Это уравнение выводится путем отслеживания как импульса объекта, так и импульса выброшенной / аккрецированной массы ( дм). При совместном рассмотрении объект и масса ( dm) составляют замкнутую систему, в которой сохраняется полный импульс.

п ( т + d т ) знак равно ( м - d м ) ( v + d v ) + d м ( v - ты ) знак равно м v + м d v - ты d м знак равно п ( т ) + м d v - ты d м {\ Displaystyle P (t + dt) = (m-dm) (v + dv) + dm (vu) = mv + mdv-udm = P (t) + mdv-udm}

Релятивистский

Смотрите также: Масса в специальной теории относительности и Тесты релятивистской энергии и импульса

Лоренц-инвариантность

Ньютоновская физика предполагает, что абсолютное время и пространство существуют вне любого наблюдателя; это приводит к галилеевой инвариантности. Это также приводит к предсказанию того, что скорость света может изменяться от одной системы отсчета к другой. Это противоречит наблюдениям. В специальной теории относительности Эйнштейн придерживается постулата о том, что уравнения движения не зависят от системы отсчета, но предполагает, что скорость света c инвариантна. В результате положение и время в двух системах отсчета связаны преобразованием Лоренца вместо преобразования Галилея.

Рассмотрим, например, одну систему отсчета, движущуюся относительно другой со скоростью v в направлении x. Преобразование Галилея дает координаты движущейся системы отсчета как

т знак равно т Икс знак равно Икс - v т {\ displaystyle {\ begin {align} t 'amp; = t \\ x' amp; = x-vt \ end {выравнивается}}}

а преобразование Лоренца дает

т знак равно γ ( т - v Икс c 2 ) Икс знак равно γ ( Икс - v т ) {\ displaystyle {\ begin {align} t 'amp; = \ gamma \ left (t - {\ frac {vx} {c ^ {2}}} \ right) \\ x' amp; = \ gamma \ left (x- vt \ right) \, \ end {выровнено}}}

где γ - фактор Лоренца :

γ знак равно 1 1 - v 2 / c 2 . {\ displaystyle \ gamma = {\ frac {1} {\ sqrt {1-v ^ {2} / c ^ {2}}}}.}

Второй закон Ньютона с фиксированной массой не инвариантен относительно преобразования Лоренца. Однако его можно сделать инвариантным, сделав инерциальную массу m объекта функцией скорости:

м знак равно γ м 0 ; {\ Displaystyle м = \ гамма м_ {0} \,;}

m 0 - инвариантная масса объекта.

Модифицированный импульс,

п знак равно γ м 0 v , {\ Displaystyle \ mathbf {p} = \ gamma m_ {0} \ mathbf {v} \,,}

подчиняется второму закону Ньютона:

F знак равно d п d т . {\ displaystyle \ mathbf {F} = {\ frac {d \ mathbf {p}} {dt}} \,.}

В рамках классической механики релятивистский импульс близко аппроксимирует ньютоновский импульс: при низкой скорости γm 0 v приблизительно равно m 0 v, ньютоновскому выражению для импульса.

Четырехвекторная формулировка

Основная статья: Четыре импульса

В специальной теории относительности физические величины выражаются в терминах четырех векторов, которые включают время в качестве четвертой координаты наряду с тремя пространственными координатами. Эти векторы обычно обозначаются заглавными буквами, например R для позиции. Выражение для четырехимпульса зависит от того, как выражаются координаты. Время может быть дано в его обычных единицах или умножено на скорость света, так что все компоненты четырехвектора имеют размерность длины. Если последнее масштабирование используется, интервал собственного времени, τ, определяется

c 2 d τ 2 знак равно c 2 d т 2 - d Икс 2 - d у 2 - d z 2 , {\ displaystyle c ^ {2} d \ tau ^ {2} = c ^ {2} dt ^ {2} -dx ^ {2} -dy ^ {2} -dz ^ {2} \,,}

является инвариантным относительно преобразований Лоренца (в этом выражении и в то, что следует за (+ - - -) Метрика подпись была использована, разные авторы используют разные соглашения). Математически эту инвариантность можно обеспечить одним из двух способов: рассматривая четыре вектора как евклидовы векторы и умножая время на √ −1 ; или сохраняя реальную величину времени и встраивая векторы в пространство Минковского. В пространстве Минковского скалярное произведение двух четырехвекторов U = ( U 0, U 1, U 2, U 3) и V = ( V 0, V 1, V 2, V 3) определяется как

U V знак равно U 0 V 0 - U 1 V 1 - U 2 V 2 - U 3 V 3 . {\ displaystyle \ mathbf {U} \ cdot \ mathbf {V} = U_ {0} V_ {0} -U_ {1} V_ {1} -U_ {2} V_ {2} -U_ {3} V_ {3 } \,.}

Во всех системах координат ( контравариантная ) релятивистская четырехскорость определяется соотношением

U d р d τ знак равно γ d р d т , {\ Displaystyle \ mathbf {U} \ Equiv {\ frac {d \ mathbf {R}} {d \ tau}} = \ gamma {\ frac {d \ mathbf {R}} {dt}} \,,}

а (контравариантный) четырехимпульс равен

п знак равно м 0 U , {\ Displaystyle \ mathbf {P} = m_ {0} \ mathbf {U} \,,}

где m 0 - инвариантная масса. Если R = ( ct, x, y, z) (в пространстве Минковского), то

п знак равно γ м 0 ( c , v ) знак равно ( м c , п ) . {\ displaystyle \ mathbf {P} = \ gamma m_ {0} \ left (c, \ mathbf {v} \ right) = (mc, \ mathbf {p}) \,.}

Используя эквивалентность массы и энергии Эйнштейна, E = mc 2, это можно переписать как

п знак равно ( E c , п ) . {\ Displaystyle \ mathbf {P} = \ left ({\ frac {E} {c}}, \ mathbf {p} \ right) \,.}

Таким образом, сохранение четырехимпульса лоренц-инвариантно и подразумевает сохранение как массы, так и энергии.

Величина четырехвектора импульса равна m 0 c:

п 2 знак равно п п знак равно γ 2 м 0 2 ( c 2 - v 2 ) знак равно ( м 0 c ) 2 , {\ displaystyle \ | \ mathbf {P} \ | ^ {2} = \ mathbf {P} \ cdot \ mathbf {P} = \ gamma ^ {2} m_ {0} ^ {2} \ left (c ^ { 2} -v ^ {2} \ right) = (m_ {0} c) ^ {2} \,,}

и инвариантен для всех систем отсчета.

Релятивистское соотношение энергии и импульса сохраняется даже для безмассовых частиц, таких как фотоны; полагая m 0 = 0, следует, что

E знак равно п c . {\ displaystyle E = pc \,.}

В игре в релятивистский «бильярд», если неподвижная частица сталкивается с движущейся частицей при упругом столкновении, пути, образованные этими двумя впоследствии, образуют острый угол. Это отличается от нерелятивистского случая, когда они движутся под прямым углом.

Четырехимпульс плоской волны можно связать с волновым четырехвектором

п знак равно ( E c , п ) знак равно K знак равно ( ω c , k ) {\ displaystyle \ mathbf {P} = \ left ({\ frac {E} {c}}, {\ vec {\ mathbf {p}}} \ right) = \ hbar \ mathbf {K} = \ hbar \ left ({\ frac {\ omega} {c}}, {\ vec {\ mathbf {k}}} \ right)}

Для частицы, отношения между временными компонентами, Е = ħ amp; omega, является соотношение Планка-Эйнштейна, и соотношение между пространственными компонентами, р = ħ к, описывает дебройлевская материя волны.

Обобщенный

См. Также: Аналитическая механика

Законы Ньютона трудно применить ко многим видам движения, потому что движение ограничено ограничениями. Например, бусинка на абаке вынуждена двигаться вдоль проволоки, а маятник вынужден качаться на фиксированном расстоянии от оси вращения. Многие такие ограничения могут быть включены путем изменения обычных декартовых координат на набор обобщенных координат, количество которых может быть меньше. Разработаны уточненные математические методы решения задач механики в обобщенных координатах. Они вводят обобщенный импульс, также известный как канонический или сопряженный импульс, который расширяет концепции как линейного импульса, так и углового момента. Чтобы отличить его от обобщенного импульса, произведение массы и скорости также называется механическим, кинетическим или кинематическим импульсом. Ниже описаны два основных метода.

Лагранжева механика

В лагранжевой механике лагранжиан определяется как разница между кинетической энергией T и потенциальной энергией V:

L знак равно Т - V . {\ Displaystyle {\ mathcal {L}} = ТВ \,.}

Если обобщенные координаты представлены в виде вектора q = ( q 1, q 2,..., q N), а дифференцирование по времени представлено точкой над переменной, то уравнения движения (известные как уравнения Лагранжа или Эйлера– Уравнения Лагранжа ) представляют собой систему из N уравнений:

d d т ( L q ˙ j ) - L q j знак равно 0 . {\ displaystyle {\ frac {d} {dt}} \ left ({\ frac {\ partial {\ mathcal {L}}} {\ partial {\ dot {q}} _ {j}}} \ right) - {\ frac {\ partial {\ mathcal {L}}} {\ partial q_ {j}}} = 0 \,.}

Если координата q i не является декартовой координатой, связанная с ней обобщенная компонента импульса p i не обязательно имеет размерность количества движения. Даже если q i - декартова координата, p i не будет таким же, как механический импульс, если потенциал зависит от скорости. Некоторые источники представляют кинематический импульс символа П.

В этой математической структуре обобщенный импульс связан с обобщенными координатами. Его компоненты определяются как

п j знак равно L q ˙ j . {\ displaystyle p_ {j} = {\ frac {\ partial {\ mathcal {L}}} {\ partial {\ dot {q}} _ {j}}} \,.}

Каждая компонента p j называется сопряженным импульсом для координаты q j.

Теперь, если данная координата q i не входит в лагранжиан (хотя может появиться ее производная по времени), то

п j знак равно постоянный . {\ displaystyle p_ {j} = {\ text {constant}} \,.}

Это обобщение закона сохранения импульса.

Даже если обобщенные координаты - это просто обычные пространственные координаты, сопряженные импульсы не обязательно являются обычными координатами импульса. Пример можно найти в разделе по электромагнетизму.

Гамильтонова механика

В гамильтоновой механике лагранжиан (функция обобщенных координат и их производных) заменяется гамильтонианом, который является функцией обобщенных координат и импульса. Гамильтониан определяется как

ЧАС ( q , п , т ) знак равно п q ˙ - L ( q , q ˙ , т ) , {\ displaystyle {\ mathcal {H}} \ left (\ mathbf {q}, \ mathbf {p}, t \ right) = \ mathbf {p} \ cdot {\ dot {\ mathbf {q}}} - { \ mathcal {L}} \ left (\ mathbf {q}, {\ dot {\ mathbf {q}}}, t \ right) \,,}

где импульс получается дифференцированием лагранжиана, как указано выше. Гамильтоновы уравнения движения:

q ˙ я знак равно ЧАС п я - п ˙ я знак равно ЧАС q я - L т знак равно d ЧАС d т . {\ displaystyle {\ begin {align} {\ dot {q}} _ {i} amp; = {\ frac {\ partial {\ mathcal {H}}} {\ partial p_ {i}}} \\ - {\ точка {p}} _ {i} amp; = {\ frac {\ partial {\ mathcal {H}}} {\ partial q_ {i}}} \\ - {\ frac {\ partial {\ mathcal {L}} } {\ partial t}} amp; = {\ frac {d {\ mathcal {H}}} {dt}} \,. \ end {align}}}

Как и в лагранжевой механике, если обобщенная координата не появляется в гамильтониане, его сопряженная составляющая импульса сохраняется.

Симметрия и сохранение

Сохранение количества движения является математическим следствием однородности ( симметрии сдвига) пространства (положение в пространстве - это каноническая величина, сопряженная с импульсом). То есть сохранение количества движения является следствием того факта, что законы физики не зависят от положения; это частный случай теоремы Нётер. Для систем, не обладающих этой симметрией, может быть невозможно определить сохранение импульса. Примеры, в которых сохранение импульса не применяется, включают искривленное пространство-время в общей теории относительности или кристаллы времени в физике конденсированного состояния.

Электромагнитный

Частица в поле

В уравнениях Максвелла силы между частицами опосредуются электрическими и магнитными полями. Электромагнитная сила (сила Лоренца ) на частицу с зарядом q из-за комбинации электрического поля E и магнитного поля B равна

F знак равно q ( E + v × B ) . {\ displaystyle \ mathbf {F} = q (\ mathbf {E} + \ mathbf {v} \ times \ mathbf {B}).}

единицах СИ ). Он имеет электрический потенциал φ ( r, t) и магнитный векторный потенциал A ( r, t). В нерелятивистском режиме его обобщенный импульс равен

п знак равно м v + q А , {\ displaystyle \ mathbf {P} = m \ mathbf {\ mathbf {v}} + q \ mathbf {A},}

в то время как в релятивистской механике это становится

п знак равно γ м v + q А . {\ displaystyle \ mathbf {P} = \ gamma m \ mathbf {\ mathbf {v}} + q \ mathbf {A}.}

Величину иногда называют потенциальным импульсом. Это импульс, обусловленный взаимодействием частицы с электромагнитными полями. Название является аналогией с потенциальной энергией, которая представляет собой энергию, обусловленную взаимодействием частицы с электромагнитными полями. Эти величины образуют четырехвектор, так что аналогия непротиворечива; кроме того, концепция потенциального импульса важна для объяснения так называемого скрытого импульса электромагнитных полей. V знак равно q А {\ Displaystyle V = д \ mathbf {A}} U знак равно q φ {\ Displaystyle U = q \ varphi}

Сохранение

В механике Ньютона закон сохранения количества движения может быть выведен из закона действия и противодействия, который гласит, что каждая сила имеет возвратно-поступательную равную и противоположную силу. При некоторых обстоятельствах движущиеся заряженные частицы могут оказывать друг на друга силы в противоположных направлениях. Тем не менее общий импульс частиц и электромагнитного поля сохраняется.

Вакуум

Сила Лоренца передает импульс частице, поэтому по второму закону Ньютона частица должна передавать импульс электромагнитным полям.

В вакууме импульс единицы объема равен

грамм знак равно 1 μ 0 c 2 E × B , {\ displaystyle \ mathbf {g} = {\ frac {1} {\ mu _ {0} c ^ {2}}} \ mathbf {E} \ times \ mathbf {B} \,,}

где μ 0 является вакуумной проницаемостью и с представляет собой скорость света. Плотность импульса пропорциональна вектору Пойнтинга S, который дает направленную скорость передачи энергии на единицу площади:

грамм знак равно S c 2 . {\ displaystyle \ mathbf {g} = {\ frac {\ mathbf {S}} {c ^ {2}}} \,.}

Если импульс должен сохраняться в объеме V в области Q, изменения количества движения материи за счет силы Лоренца должны уравновешиваться изменениями импульса электромагнитного поля и оттоком количества движения. Если P mech - это импульс всех частиц в Q, и частицы рассматриваются как континуум, то второй закон Ньютона дает

d п мех d т знак равно Q ( ρ E + J × B ) d V . {\ displaystyle {\ frac {d \ mathbf {P} _ {\ text {mech}}} {dt}} = \ iiint \ limits _ {Q} \ left (\ rho \ mathbf {E} + \ mathbf {J } \ times \ mathbf {B} \ right) dV \,.}

Электромагнитный импульс равен

п поле знак равно 1 μ 0 c 2 Q E × B d V , {\ displaystyle \ mathbf {P} _ {\ text {field}} = {\ frac {1} {\ mu _ {0} c ^ {2}}} \ iiint \ limits _ {Q} \ mathbf {E} \ раз \ mathbf {B} \, dV \,,}

а уравнение сохранения каждой компоненты импульса i имеет вид

d d т ( п мех + п поле ) я знак равно σ ( j Т я j п j ) d Σ . {\ displaystyle {\ frac {d} {dt}} \ left (\ mathbf {P} _ {\ text {mech}} + \ mathbf {P} _ {\ text {field}} \ right) _ {i} = \ iint \ limits _ {\ sigma} \ left (\ sum \ limits _ {j} T_ {ij} n_ {j} \ right) d \ Sigma \,.}

Член в правой части представляет собой интеграл по площади поверхности Х поверхностей сга, представляющая поток импульса в и из объема, и п J представляет собой компонент нормали к поверхности S. Величина T ij называется тензором напряжений Максвелла и определяется как

Т я j ϵ 0 ( E я E j - 1 2 δ я j E 2 ) + 1 μ 0 ( B я B j - 1 2 δ я j B 2 ) . {\ Displaystyle T_ {ij} \ Equiv \ epsilon _ {0} \ left (E_ {i} E_ {j} - {\ frac {1} {2}} \ delta _ {ij} E ^ {2} \ right) + {\ frac {1} {\ mu _ {0}}} \ left (B_ {i} B_ {j} - {\ frac {1} {2}} \ delta _ {ij} B ^ {2} \Правильно)\,.}

СМИ

Приведенные выше результаты относятся к микроскопическим уравнениям Максвелла, применимым к электромагнитным силам в вакууме (или в очень малых масштабах в среде). Плотность импульса в средах определить сложнее, потому что разделение на электромагнитное и механическое произвольно. Определение плотности электромагнитного импульса изменено на

грамм знак равно 1 c 2 E × ЧАС знак равно S c 2 , {\ displaystyle \ mathbf {g} = {\ frac {1} {c ^ {2}}} \ mathbf {E} \ times \ mathbf {H} = {\ frac {\ mathbf {S}} {c ^ { 2}}} \,,}

где H-поле H связано с B-полем и намагниченностью M соотношением

B знак равно μ 0 ( ЧАС + M ) . {\ displaystyle \ mathbf {B} = \ mu _ {0} \ left (\ mathbf {H} + \ mathbf {M} \ right) \,.}

Тензор электромагнитных напряжений зависит от свойств среды.

Квантовая механика

Дополнительная информация: Оператор моментума

В квантовой механике, импульс определяются как самосопряженный оператор на волновой функции. В Гейзенберге принцип неопределенности пределы определяет, насколько точно на импульс и положение одной наблюдаемой системы могут быть известны сразу. В квантовой механике положение и импульс - сопряженные переменные.

Для одиночной частицы, описываемой в базисе позиций, оператор импульса может быть записан как

п знак равно я знак равно - я , {\ displaystyle \ mathbf {p} = {\ hbar \ over i} \ nabla = -i \ hbar \ nabla \,,}

где ∇ - оператор градиента, ħ - приведенная постоянная Планка, а i - мнимая единица. Это часто встречающаяся форма оператора импульса, хотя оператор импульса в других базисах может принимать другие формы. Например, в импульсном пространстве оператор импульса представляется как

п ψ ( п ) знак равно п ψ ( п ) , {\ Displaystyle \ mathbf {p} \ psi (p) = p \ psi (p) \,,}

где оператор p, действующий на волновую функцию ψ ( p), дает эту волновую функцию, умноженную на значение p, аналогично тому, как оператор положения, действующий на волновую функцию ψ ( x), дает эту волновую функцию, умноженную на значение x.

Как для массивных, так и для безмассовых объектов релятивистский импульс связан с фазовой постоянной соотношением β {\ displaystyle \ beta}

п знак равно β {\ displaystyle p = \ hbar \ beta}

Электромагнитное излучение (включая видимый свет, ультрафиолетовый свет и радиоволны ) переносится фотонами. Несмотря на то, что фотоны (частица света) не имеют массы, они все же несут импульс. Это приводит к таким приложениям, как солнечный парус. Вычисление импульса света в диэлектрической среде несколько противоречиво (см. Противоречие Абрахама-Минковского ).

В деформируемых телах и жидкостях

Сохранение в континууме

Основная статья: уравнение движения Коши Движение материального тела

В таких областях, как гидродинамика и механика твердого тела, невозможно проследить движение отдельных атомов или молекул. Вместо этого материалы должны быть аппроксимированы континуумом, в котором есть частицы или частицы жидкости в каждой точке, которой приписывается среднее значение свойств атомов в небольшой области поблизости. В частности, он имеет плотность ρ и скорость v, которые зависят от времени t и положения r. Импульс единицы объема равен ρ v.

Рассмотрим столб воды в гидростатическом равновесии. Все силы на воде уравновешены, и вода неподвижна. В каждой капле воды уравновешиваются две силы. Первый - это гравитация, которая действует непосредственно на каждый атом и молекулу внутри. Сила тяжести на единицу объема равна ρ g, где g - ускорение свободного падения. Вторая сила - это сумма всех сил, действующих на ее поверхность со стороны окружающей воды. Сила снизу больше, чем сила сверху, как раз на величину, необходимую для уравновешивания силы тяжести. Нормальная сила на единицу площади - это давление p. Средняя сила на единицу объема внутри капли - это градиент давления, поэтому уравнение баланса сил имеет вид

- п + ρ грамм знак равно 0 . {\ Displaystyle - \ набла п + \ ро \ mathbf {g} = 0 \,.}

Если силы не уравновешены, капля ускоряется. Это ускорение - не просто частная производная∂ v/∂tпотому что жидкость в данном объеме изменяется со временем. Вместо этого нужна материальная производная :

D D т т + v . {\ displaystyle {\ frac {D} {Dt}} \ Equiv {\ frac {\ partial} {\ partial t}} + \ mathbf {v} \ cdot {\ boldsymbol {\ nabla}} \,.}

Применительно к любой физической величине производная материала включает скорость изменения в точке и изменения, вызванные адвекцией, когда жидкость проходит мимо точки. На единицу объема скорость изменения количества движения равна ρD v/Dt. Это равно чистой силе, действующей на каплю.

Силы, которые могут изменить импульс капли, включают градиент давления и гравитации, как указано выше. Вдобавок поверхностные силы могут деформировать каплю. В простейшем случае напряжение сдвига τ, создаваемое силой, параллельной поверхности капли, пропорционально скорости деформации или скорости деформации. Такое напряжение сдвига возникает, если жидкость имеет градиент скорости, потому что жидкость движется быстрее с одной стороны, чем с другой. Если скорость в направлении x изменяется с z, тангенциальная сила в направлении x на единицу площади, перпендикулярно направлению z, равна

σ z Икс знак равно - μ v Икс z , {\ displaystyle \ sigma _ {zx} = - \ mu {\ frac {\ partial v_ {x}} {\ partial z}} \,,}

где μ - вязкость. Это также поток или поток на единицу площади x- импульса через поверхность.

В том числе эффекта вязкости, уравнение баланса импульса для несжимаемой жидкости в виде ньютоновской жидкости является

ρ D v D т знак равно - п + μ 2 v + ρ грамм . {\ displaystyle \ rho {\ frac {D \ mathbf {v}} {Dt}} = - {\ boldsymbol {\ nabla}} p + \ mu \ nabla ^ {2} \ mathbf {v} + \ rho \ mathbf { грамм}.\,}

Они известны как уравнения Навье – Стокса.

Уравнения баланса импульса можно распространить на более общие материалы, включая твердые тела. Для каждой поверхности с нормалью в направлении i и силой в направлении j существует составляющая напряжения σ ij. Девять компонентов составляют тензор напряжений Коши σ, который включает как давление, так и сдвиг. Локальное сохранение импульса выражается уравнением импульса Коши :

ρ D v D т знак равно σ + ж , {\ displaystyle \ rho {\ frac {D \ mathbf {v}} {Dt}} = {\ boldsymbol {\ nabla}} \ cdot {\ boldsymbol {\ sigma}} + \ mathbf {f} \,,}

где f - объемная сила.

Уравнение импульса Коши широко применимо к деформациям твердых тел и жидкостей. Соотношение между напряжениями и скоростью деформации зависит от свойств материала (см. Типы вязкости ).

Акустические волны

Возмущение в среде вызывает колебания или волны, которые распространяются вдали от своего источника. В жидкости небольшие изменения давления p часто можно описать уравнением акустической волны :

2 п т 2 знак равно c 2 2 п , {\ Displaystyle {\ гидроразрыва {\ partial ^ {2} p} {\ partial t ^ {2}}} = c ^ {2} \ nabla ^ {2} p \,,}

где c - скорость звука. В твердом теле аналогичные уравнения могут быть получены для распространения давления ( P-волны ) и сдвига ( S-волны ).

Поток или перенос на единицу площади компоненты импульса ρv j со скоростью v i равен ρ v j v j. В линейном приближении, которое приводит к приведенному выше акустическому уравнению, среднее время этого потока равно нулю. Однако нелинейные эффекты могут привести к ненулевому среднему значению. Поток импульса может возникать, даже если сама волна не имеет среднего импульса.

История концепции

Смотрите также: Теория импульса

Примерно в 530 году нашей эры, работая в Александрии, византийский философ Иоанн Филопон разработал концепцию импульса в своем комментарии к « Физике» Аристотеля. Аристотель утверждал, что все, что движется, должно чем-то двигаться. Например, брошенный мяч нужно удерживать в движении с помощью движений воздуха. Большинство авторов продолжали принимать теорию Аристотеля до времен Галилея, но некоторые были настроены скептически. Филопон указал на абсурдность утверждения Аристотеля о том, что движению объекта способствует тот же воздух, который сопротивляется его прохождению. Вместо этого он предположил, что объекту был придан импульс в момент его броска. Ибн Сина (также известный под своим латинизированным именем Авиценна ) читал Филопона и опубликовал свою собственную теорию движения в «Книге исцеления» в 1020 году. Он согласился с тем, что метатель придает снаряду импульс; но в отличие от Филопона, который считал, что это временная добродетель, которая угаснет даже в вакууме, он рассматривал ее как постоянную, требующую внешних сил, таких как сопротивление воздуха, для ее рассеивания. Труды Филопона и, возможно, Ибн Сины читали и уточняли европейские философы Питер Оливи и Жан Буридан. Буридан, который примерно в 1350 году стал ректором Парижского университета, говорил о том, что импульс пропорционален весу, умноженному на скорость. Более того, теория Буридана отличалась от теории его предшественника тем, что он не считал стимул саморассеивающимся, утверждая, что тело будет задержано силами сопротивления воздуха и гравитации, которые могли бы противодействовать его импульсу.

Рене Декарт считал, что общее «количество движения» ( латинское : Quantitas motus) во Вселенной сохраняется, где количество движения понимается как произведение размера и скорости. Это не следует рассматривать как утверждение современного закона количества движения, поскольку у него не было концепции массы, отличной от веса и размера, и, что более важно, он считал, что сохраняется скорость, а не скорость. Так, по мнению Декарта, если бы движущийся объект отскочил от поверхности, изменив свое направление, но не скорость, не было бы никаких изменений в его количестве движения. Галилей в своих « Двух новых науках» использовал итальянское слово impeto для аналогичного описания количества движения Декарта.

Лейбниц в своем « Рассуждении о метафизике » привел аргумент против конструкции Декарта о сохранении «количества движения» на примере сбрасывания блоков разного размера на разные расстояния. Он указывает, что сила сохраняется, но количество движения, которое определяется как произведение размера и скорости объекта, не сохраняется.

Христиан Гюйгенс довольно рано пришел к выводу, что законы Декарта для упругого столкновения двух тел должны быть неправильными, и сформулировал правильные законы. Важным шагом стало признание галилеевской инвариантности проблем. На распространение его взглядов ушло много лет. Он передал их лично Уильяму Браункеру и Кристоферу Рену в Лондоне в 1661 году. То, что Спиноза написал о них Генри Ольденбургу в 1666 году, во время Второй англо-голландской войны, было сохранено. Гюйгенс фактически разработал их в рукописи De motu corporum ex percussione в период 1652–1616 годов. Война закончилась в 1667 году, и Гюйгенс объявил о своих результатах Королевскому обществу в 1668 году. Он опубликовал их в Journal des sçavans в 1669 году.

Первое правильное утверждение закона сохранения количества движения было сделано английским математиком Джоном Уоллисом в его работе 1670 года, Mechanica sive De Motu, Tractatus Geometricus: «Начальное состояние тела, покоя или движения, будет сохраняться» и Если сила больше сопротивления, произойдет движение ". Уоллис использовал импульс для количества движения и vis для силы. В книге Ньютона « Philosophi Naturalis Principia Mathematica», когда она была впервые опубликована в 1687 году, было продемонстрировано подобное рассмотрение слов, используемых для математического импульса. Его Определение II определяет Quantitas Motus, «количество движения», как «возникающее из скорости и количества материи одновременно», что идентифицирует его как импульс. Таким образом, когда в Законе II он ссылается на mutatio motus, «изменение движения», пропорциональное приложенной силе, он обычно подразумевает импульс, а не движение. Оставалось только присвоить количеству движения условный термин. Первое использование «импульса» в его собственном математическом смысле неясно, но ко времени Дженнингса « Разное» в 1721 году, за пять лет до последнего издания « Принципов математики » Ньютона, импульс M или «количество движения» определялся для студентов как «прямоугольник», произведение Q и V, где Q - «количество материала», а V - «скорость»,s/т.

Смотрите также

использованная литература

Библиография

  • Холлидей, Дэвид; Резник, Роберт (13 августа 2013 г.). Основы физики. Джон Вили и сыновья. Глава 9. ISBN   9781118230718.
  • Дугас, Рене (1988). История механики. Переведено на английский Дж. Р. Мэддоксом (Дуврское изд.). Нью-Йорк: Dover Publications. ISBN   9780486656328.
  • Фейнман, Ричард П.; Лейтон, Роберт Б.; Пески, Мэтью (2005). Лекции Фейнмана по физике, том 1: в основном механика, излучение и тепло (окончательный редактор). Сан-Франциско: Пирсон Эддисон-Уэсли. ISBN   978-0805390469.
  • Фейнман, Ричард П.; Лейтон, Роберт Б.; Пески, Мэтью (2006). Лекции Фейнмана по физике (окончательная ред.). Сан-Франциско: Пирсон Эддисон-Уэсли. ISBN   978-0805390476.
  • Фейнман, Ричард П.; Лейтон, Роберт Б.; Пески, Мэтью (2005). Лекции Фейнмана по физике, Том III: Квантовая механика (Окончательное издание). Нью-Йорк: BasicBooks. ISBN   978-0805390490.
  • Гольдштейн, Герберт (1980). Классическая механика (2-е изд.). Ридинг, Массачусетс: Аддисон-Уэсли Паб. Co. ISBN   978-0201029185.
  • Рука, Луи Н.; Финч, Джанет Д. Аналитическая механика. Издательство Кембриджского университета. Глава 4.
  • Джексон, Джон Дэвид (1975). Классическая электродинамика (2-е изд.). Нью-Йорк: Вили. ISBN   978-0471431329.
  • Джаммер, Макс (1999). Концепции силы: исследование основ динамики (Факс. Ред.). Минеола, Нью-Йорк: Dover Publications. ISBN   9780486406893.
  • Ландау, ЛД; Лифшиц, Э.М. (2000). Классическая теория полей. Английское издание, перепечатанное с исправлениями; перевод с русского Мортона Хамермеша (4-е изд.). Оксфорд: Баттерворт Хайнеманн. ISBN   9780750627689.
  • Риндлер, Вольфганг (1986). Существенная теория относительности: специальная, общая и космологическая (2-е изд.). Нью-Йорк: Спрингер. ISBN   978-0387100906.
  • Серуэй, Раймонд; Джуэтт, Джон (2003). Физика для ученых и инженеров (6-е изд.). Брукс Коул. ISBN   978-0-534-40842-8.
  • Стенгер, Виктор Дж. (2000). Вневременная реальность: симметрия, простота и множественность вселенных. Книги Прометея. С. Глава 12 в частности.
  • Типлер, Пол (1998). Физика для ученых и инженеров: Вып. 1: Механика, колебания и волны, термодинамика (4-е изд.). WH Freeman. ISBN   978-1-57259-492-0.
  • Триттон, ди-джей (2006). Физическая гидродинамика (2-е изд.). Оксфорд: Claredon Press. п. 58. ISBN   978-0198544937.

внешние ссылки

Последняя правка сделана 2023-03-19 06:47:40
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте