Эрмитова матрица

редактировать

Матрица, равная ее сопряженно-транспонированной

В математике эрмитова матрица (или самосопряженная матрица ) - это комплексная квадратная матрица, которая равна своей собственной сопряженной транспонированной - то есть элементу в i-я строка и j-й столбец равны комплексно сопряженному элемента в j-й строке и i-м столбце для всех индексов i и j:

$Эрмитов aij = a ¯ ji {\ displaystyle A {\ text {Hermitian}} \ quad \ iff \ quad a_ {ij} = {\ overline {a}} _ {ji}}$ ${\ Displaystyle А {\ текст {Эрмития n}} \ quad \ iff \ quad a_ {ij} = {\ overline {a}} _ {ji}}$

или в матричной форме:

A Эрмитиан ⟺ A = AT ¯. {\ displaystyle A {\ text {Hermitian}} \ quad \ iff \ quad A = {\ overline {A ^ {\ mathsf {T}}}}.}

{\ displaystyle A {\ text {Hermitian}} \ quad \ iff \ quad A = {\ overline {A ^ {\ mathsf {T}}}}.}

Эрмитовы матрицы можно понимать как комплексное расширение вещественных симметричные матрицы.

Если сопряженное транспонирование матрицы $A {\ displaystyle A}$ $A$ обозначается $AH {\ displaystyle A ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle A ^ {\ mathsf {H}}}$ , то эрмитово свойство можно кратко записать как

$эрмитово ⟺ A = AH {\ displaystyle A {\ text {Hermitian}} \ quad \ iff \ quad A = A ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle A {\ text {эрмитовский}} \ quad \ iff \ quad A = A ^ {\ mathsf {H}}}$

Эрмитовы матрицы названы в честь Чарльза Эрмита, который продемонстрировал в 1855 году, что матрицы этой формы имеют общее свойство с реальными симметричными матрицами: всегда иметь действительные собственные значения. Другие широко используемые эквивалентные обозначения: $AH = A † = A ∗ {\ displaystyle A ^ {\ mathsf {H}} = A ^ {\ dagger} = A ^ {\ ast}}$ ${\ displaystyle A ^ {\ mathsf {H}} = A ^ {\ dagger} = A ^ {\ ast}}$ , хотя обратите внимание, что в квантовой механике, $A ∗ {\ displaystyle A ^ {\ ast}}$ $A ^ {\ ast}$ обычно означает только комплексное сопряжение, и не сопряженное транспонирование.

Содержание

1 Альтернативные характеристики
- 1.1 Равенство с сопряженным
- 1.2 Реальность квадратичных форм
- 1.3 Спектральные свойства
2 Приложения
3 Примеры
4 Свойства
5 Разложение на эрмитово и косоэрмитово
6 Фактор Рэлея
7 См. Также
8 Ссылки
9 Внешние ссылки

Альтернативные характеристики

Эрмитовский матрицы можно охарактеризовать несколькими эквивалентными способами, некоторые из которых перечислены ниже:

Равенство с присоединенным

Квадратная матрица $A {\ displaystyle A}$ $A$ эрмитово тогда и только тогда, когда оно равно своему сопряженному, то есть удовлетворяет

⟨w, A v⟩ = ⟨ A w, v⟩, {\ displaystyle \ langle w, Av \ rangle = \ langle Aw, v \ rangle,}

{\ displaystyle \ langle w, Av \ rangle = \ langle Aw, v \ rangle,}

для любой пары векторов

v, w {\ displaystyle v, w}

v, w

, где

⟨⋅, ⋅⟩ {\ displaystyle \ langle \ cdot, \ cdot \ rangle}

{\ displaystyle \ langle \ cdot, \ cdot \ rangle}

обозначает операцию внутреннего продукта.

Таким же образом определяется более общая концепция самосопряженного оператора.

Реальность квадратичных форм

Квадратная матрица $A {\ displaystyle A}$ $A$ эрмитова тогда и только тогда, когда она такова, что

⟨v, A v⟩ ∈ R, v ∈ V. {\ displaystyle \ langle v, Av \ rangle \ in \ mathbb {R}, \ quad v \ in V.}

{\ displaystyle \ langle v, Av \ rangle \ in \ mathbb {R}, \ quad v \ in V.}

Спектральные свойства

Квадратная матрица $A {\ displaystyle A}$ $A$ является эрмитовым тогда и только тогда, когда он унитарно диагонализуем с действительными собственными значениями.

Приложения

Эрмитовы матрицы являются фундаментальными для квантовой теории матрицы механика создана Вернером Гейзенбергом, Максом Борном и Паскуалем Джорданом в 1925 году.

Примеры

In в этом разделе сопряженное транспонирование матрицы $A {\ displaystyle A}$ $A$ обозначается как $AH {\ displaystyle A ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle A ^ {\ mathsf {H}}}$ , транспонирование матрицы $A {\ displaystyle A}$ $A$ обозначается как $AT {\ displaystyle A ^ {\ mathsf {T}}}$ ${\ displaystyle A ^ {\ mathsf {T}}}$ и конъюгата матрицы $A {\ displaystyle A}$ $A$ обозначается как $A ¯ {\ displaystyle {\ overline {A}}}$ ${\ displaystyle {\ overline {A}}}$ .

См. Следующий пример:

[2 2 + i 4 2 - я 3 я 4 - я 1] {\ displaystyle {\ begin {bmatrix} 2 2 + i 4 \\ 2-i 3 i \\ 4 -i 1 \ end {bmatrix}}}

{\ displaystyle {\ begin {bmatrix} 2 2 + i 4 \\ 2-i 3 i \\ 4 -i 1 \ end {bmatrix}}}

Диагональные элементы должны быть действительными, поскольку они должны быть сами по себе комплексно сопряженными.

Хорошо известные семейства эрмитовых матриц включают матрицы Паули, матрицы Гелл-Манна и их обобщения. В теоретической физике такие эрмитовы матрицы часто умножаются на мнимые коэффициенты, что приводит к косоэрмитовым матрицам.

Здесь мы предлагаем еще одну полезную эрмитову матрицу, используя абстрактный пример. Если квадратная матрица $A {\ displaystyle A}$ $A$ равна умножению матрицы и ее сопряженного транспонирования, то есть $A = BBH {\ displaystyle A = BB ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle A = BB ^ {\ mathsf {H}}}$ , тогда $A {\ displaystyle A}$ $A$ является эрмитовой положительной полуопределенной матрицей. Кроме того, если $B {\ displaystyle B}$ $B$ является строкой с полным рангом, тогда $A {\ displaystyle A}$ $A$ является положительно определенным.

Свойства

Элементы на главной диагонали (сверху слева направо вниз) любой эрмитовой матрицы действительны.

Доказательство: по определению эрмитовой матрицы

H ij = H ¯ ji {\ displaystyle H_ {ij} = {\ overline {H}} _ {ji}}

{\ displaysty ле H_ {ij} = {\ overline {H}} _ {ji}}

, поэтому для i = j следует следующее.

Только записи на главной диагонали обязательно реальные; Эрмитовы матрицы могут иметь произвольные комплексные элементы в своих недиагональных элементах, если диагонально противоположные элементы являются комплексно сопряженными.

Матрица, которая имеет только действительные элементы, является эрмитовой , если и только если он симметричный. Действительная и симметричная матрица - это просто частный случай эрмитовой матрицы.

Доказательство:

H ij = H ¯ ji {\ displaystyle H_ {ij} = {\ overline {H}} _ {ji}}

{\ displaysty ле H_ {ij} = {\ overline {H}} _ {ji}}

по определению. Таким образом,

H ij = H ji {\ displaystyle H_ {ij} = H_ {ji}}

{\ displaystyle H_ {ij} = H_ {ji}}

(матричная симметрия) тогда и только тогда, когда

H ij = H ¯ ij {\ displaystyle H_ { ij} = {\ overline {H}} _ {ij}}

{\ displaystyle H_ {ij} = {\ overline {H}} _ {ij}}

(

H ij {\ displaystyle H_ {ij}}

H _ {{ij}}

действительно).

Каждая эрмитова матрица является нормальным матрица. То есть $AAH = AHA {\ displaystyle AA ^ {\ mathsf {H}} = A ^ {\ mathsf {H}} A}$ ${\ displaystyle AA ^ {\ mathsf {H}} = A ^ {\ mathsf {H}} A}$ .

Доказательство:

A = AH {\ displaystyle A = A ^ {\ mathsf {H}}}

{\ displaystyle A = A ^ {\ mathsf {H}}}

, поэтому

AAH = AA = AHA {\ displaystyle AA ^ {\ mathsf {H}} = AA = A ^ {\ mathsf {H} } A}

{\ displaystyle AA ^ {\ mathsf {H}} = AA = A ^ {\ mathsf {H}} A}

Конечномерная спектральная теорема гласит, что любую эрмитову матрицу можно диагонализовать с помощью унитарной матрицы, и что полученная диагональная матрица имеет только реальные записи. Это означает, что все собственные значения эрмитовой матрицы A с размерностью n являются действительными и что A имеет n линейно независимых собственных векторов. Более того, эрмитова матрица имеет ортогональные собственные векторы для различных собственных значений. Даже если есть вырожденные собственные значения, всегда можно найти ортогональный базис матрицы, состоящий из n собственных векторов A.

Сумма любых двух эрмитовых матриц эрмитова.

Доказательство:

(A + B) ij = A ij + B ij = A ¯ ji + B ¯ ji = (A + B) ¯ ji, {\ displaystyle (A + B) _ {ij} = A_ {ij} + B_ {ij} = {\ overline {A}} _ {ji} + {\ overline {B}} _ {ji} = {\ overline {(A + B)}} _ {ji},}

{\ displaystyle (A + B) _ { ij} = A_ {ij} + B_ {ij} = {\ overline {A}} _ {ji} + {\ overline {B}} _ {ji} = {\ overline {(A + B)}} _ { ji},}

, как заявлено.

обратная обратимой эрмитовой матрицы также эрмитова.

Доказательство: Если

A - 1 A = I {\ displaystyle A ^ {- 1} A = I}

{\ displaystyle A ^ {- 1} A = I}

, затем

I = IH = (A - 1 A) H = AH (A - 1) H = A (A - 1) H {\ displaystyle I = I ^ {\ mathsf {H}} = (A ^ {- 1} A) ^ {\ mathsf {H}} = A ^ {\ mathsf {H}} (A ^ {- 1}) ^ {\ mathsf {H}} = A (A ^ {- 1}) ^ {\ mathsf {H}}}

{\ displaystyle I = I ^ {\ mathsf {H}} = (A ^ {- 1} A) ^ {\ mathsf {H}} = A ^ {\ mathsf {H}} (A ^ {- 1}) ^ {\ mathsf {H} } = A (A ^ {- 1}) ^ {\ mathsf {H}}}

, поэтому

A - 1 = (A - 1) H {\ displaystyle A ^ {- 1} = ( A ^ {- 1}) ^ {\ mathsf {H}}}

{\ displaystyle A ^ {- 1} = (A ^ {- 1}) ^ {\ mathsf {H}}}

как заявлено.

произведение двух эрмитовых матриц A и B эрмитово тогда и только тогда, когда AB = BA.

Доказательство: обратите внимание, что

(AB) H = (AB) T ¯ = B T A T ¯ = B T ¯ A T ¯ = B H A H = B A. {\ displaystyle (AB) ^ {\ mathsf {H}} = {\ overline {(AB) ^ {\ mathsf {T}}}} = {\ overline {B ^ {\ mathsf {T}} A ^ {\ mathsf {T}}}} = {\ overline {B ^ {\ mathsf {T}}}} \ {\ overline {A ^ {\ mathsf {T}}}} = B ^ {\ mathsf {H}} A ^ {\ mathsf {H}} = BA.}

{\ displaystyle (AB) ^ {\ mathsf {H}} = {\ overline {(AB) ^ {\ mathsf {T}}}} = {\ overline {B ^ {\ mathsf {T}} A ^ {\ mathsf {T}}}} = {\ overline {B ^ {\ mathsf {T}}}} \ {\ над чертой {A ^ {\ mathsf {T}}}} = B ^ {\ mathsf {H}} A ^ {\ mathsf {H}} = BA.}

Таким образом,

(AB) H = AB {\ displaystyle (AB) ^ {\ mathsf {H}} = AB}

{\ displaystyle (AB) ^ {\ mathsf {H}} = AB}

если и только если

AB = BA {\ displaystyle AB = BA}

AB=BA

Таким образом, A эрмитово, если A эрмитово, а n - целое число.

Для произвольного комплекснозначного вектора v произведение $v HA v {\ displaystyle v ^ {\ mathsf {H}} Av}$ ${\ displaystyle v ^ {\ mathsf {H}} Av}$ реально из-за $v HA v = (v HA v) H {\ displaystyle v ^ {\ mathsf {H }} Av = \ left (v ^ {\ mathsf {H}} Av \ right) ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle v ^ {\ mathsf {H}} Av = \ left (v ^ {\ mathsf {H}} Av \ right) ^ {\ mathsf {H}}}$ . Это особенно важно в квантовой физике, где эрмитовы матрицы - это операторы, которые измеряют свойства системы, например. всего spin, которые должны быть действительными.

Эрмитовы комплексные матрицы размера n на n не образуют векторное пространство над комплексными числами, ℂ, поскольку единичная матрица I n является эрмитовой, а i I n - нет. Однако комплексные эрмитовы матрицы действительно образуют векторное пространство над действительными числами ℝ. В 2n- размерном векторном пространстве комплексных матриц n × n над комплексные эрмитовы матрицы образуют подпространство размерности n. Если E jk обозначает матрицу размером n на n с единицей в позиции j, k и нулями в другом месте, базис (ортонормированный по отношению к внутреннему произведению Фробениуса) можно описать следующим образом:

E jj для 1 ≤ j ≤ n (n матриц) {\ displaystyle E_ {jj} {\ text {for}} 1 \ leq j \ leq n \ quad (n {\ text {matrices}})}

{\ displaystyle E_ {jj} {\ text {for}} 1 \ leq j \ leq n \ quad (n {\ text {matrices}}) }

вместе с множество матриц вида

1 2 (E jk + E kj) для 1 ≤ j < k ≤ n ( n 2 − n 2 matrices) {\displaystyle {\frac {1}{\sqrt {2}}}\left(E_{jk}+E_{kj}\right){\text{ for }}1\leq j

{\ displaystyle {\ frac {1} {\ sqrt {2}}} \ left (E_ {jk} + E_ { kj} \ right) {\ text {for}} 1 \ leq j <k \ leq n \ quad \ left ({\ frac {n ^ {2} -n} {2}} {\ text {matrices}} \ справа)}

и матриц

i 2 (E jk - E kj) для 1 ≤ j < k ≤ n ( n 2 − n 2 matrices) {\displaystyle {\frac {i}{\sqrt {2}}}\left(E_{jk}-E_{kj}\right){\text{ for }}1\leq j

{\ displaystyle {\ frac {i} {\ sqrt {2}}} \ left (E_ {jk} -E_ {kj} \ right) {\ text {for}} 1 \ leq j <k \ leq n \ quad \ left ({\ frac {n ^ {2} -n} {2}} {\ text {матрицы }} \ right)}

, где

i {\ displaystyle i}

i

обозначает комплексное число

- 1 {\ displaystyle {\ sqrt {-1}}}

{\ sqrt {-1}}

, называемое мнимой единицей.

Если n ортонормированных собственных векторов $u 1,…, un {\ displaystyle u_ {1}, \ dots, u_ {n}}$ ${\ displaystyle u_ {1}, \ dots, u_ {n}}$ эрмитовой матрицы выбраны и записаны как столбцы матрица U, тогда одно собственное разложение матрицы A равно $A = U Λ UH {\ displaystyle A = U \ Lambda U ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle A = U \ Лямбда U ^ {\ mathsf {H}}}$ где $UUH = I = UHU {\ displaystyle UU ^ {\ mathsf {H}} = I = U ^ {\ mathsf {H}} U}$ ${\ displaystyle UU ^ {\ mathsf {H}} = I = U ^ {\ mathsf {H}} U}$ и, следовательно,

A = ∑ j λ jujuj H, {\ displaystyle A = \ sum _ {j} \ lambda _ {j} u_ {j} u_ {j} ^ {\ mathsf {H}},}

{\ displaystyle A = \ sum _ {j} \ lambda _ {j} u_ {j} u_ {j} ^ {\ mathsf {H}},}

где

λ j {\ displaystyle \ lambda _ {j}}

\ lambda _ {j }

- собственные значения на диагонали диагональной матрицы

Λ {\ displaystyle \; \ Lambda}

\; \ Lambda

Определитель эрмитовой матрицы действительный:

Доказательство:

det (A) = det (AT) ⇒ det (AH) = det (A) ¯ {\ displaystyle \ det (A) = \ det \ left (A ^ {\ mathsf {T}} \ right) \ quad \ Rightarrow \ quad \ det \ left (A ^ {\ mathsf {H}} \ right) = {\ overline {\ det (A)}}}

{\ displaystyle \ det (A) = \ det \ left (A ^ {\ mathsf {T}} \ right) \ quad \ Rightarrow \ quad \ det \ left (A ^ {\ mathsf {H} } \ right) = {\ overline {\ det (A)}}}

Следовательно, если

A = AH ⇒ det (A) = det (A) ¯ {\ displaystyle A = A ^ {\ mathsf {H}} \ quad \ Rightarrow \ quad \ det (A) = {\ overline {\ det (A)}}}

{\ displaystyle A = A ^ {\ mathsf {H}} \ quad \ Rightarrow \ quad \ det (A) = { \ overline {\ det (A)}}}

(В качестве альтернативы определитель - это произведение собственных значений матрицы, и, как упоминалось ранее, собственные значения эрмитовой матрицы действительны.)

Разложение на эрмитовы и косоэрмитовые

Дополнительные факты, связанные с эрмитовыми матрицами включают:

сумму квадратной матрицы и ее сопряженного транспонирования $(A + AH) {\ displaystyle \ le ft (A + A ^ {\ mathsf {H}} \ right)}$ ${\ displaystyle \ left (A + A ^ {\ mathsf {H}} \ right)}$ эрмитово.

Разница между квадратной матрицей и ее сопряженным транспонированием $(A - AH) {\ displaystyle \ left (AA ^ {\ mathsf {H}} \ right)}$ ${\ displaystyle \ left (AA ^ {\ mathsf {H}} \ right)}$ является косоэрмитовым (также называемым антиэрмитовым). Это означает, что коммутатор двух эрмитовых матриц косоэрмитов.

Произвольную квадратную матрицу C можно записать как сумму эрмитовой матрицы A и косоэрмитовой матрицы B. Это известно как разложение Тёплица C.

C = A + B с A = 1 2 (C + CH) и B = 1 2 (C - CH) {\ displaystyle C = A + B \ quad {\ t_dv {с }} \ quad A = {\ frac {1} {2}} \ left (C + C ^ {\ mathsf {H}} \ right) \ quad {\ t_dv {and}} \ quad B = {\ frac { 1} {2}} \ left (CC ^ {\ mathsf {H}} \ right)}

{\ displaystyle C = A + B \ quad {\ t_dv {with}} \ quad A = {\ frac {1} {2}} \ left (C + C ^ {\ mathsf {H}} \ right) \ quad {\ t_dv {and}} \ quad B = {\ frac {1} {2}} \ left (CC ^ {\ mathsf {H}} \ right)}

Фактор Рэлея

В математике для данной комплексной эрмитовой матрицы M и ненулевого вектора x коэффициент Рэлея частное $R (M, x) {\ displaystyle R (M, x)}$ $R (M, x)$ , определяется как

R (M, x): = x HM xx H x {\ displaystyle R (M, x): = {\ frac {x ^ {\ mathsf {H}} Mx} {x ^ {\ mathsf {H}} x}}}

{ \ Displaystyle R (M, x): = {\ frac {x ^ {\ mathsf {H}} Mx} {x ^ {\ mathsf {H}} x}}}

Для вещественных матриц и векторов условие существования Эрмитовское преобразование сводится к симметричности, а сопряженное транспонирование $x H {\ displaystyle x ^ {\ mathsf {H}}}$ ${\ displaystyle x ^ {\ mathsf {H}}}$ в обычное транспонирование $x T {\ displa ystyle x ^ {\ mathsf {T}}}$ ${\ displaystyle x ^ {\ mathsf {T}}}$ . Обратите внимание, что $R (M, cx) = R (M, x) {\ displaystyle R (M, cx) = R (M, x)}$ ${\ displaystyle R (M, cx) = R (M, x)}$ для любого ненулевого действительного скаляра $с {\ displaystyle c}$ $c$ . Также напомним, что эрмитова (или вещественная симметричная) матрица имеет действительные собственные значения.

Можно показать, что для данной матрицы коэффициент Рэлея достигает своего минимального значения $λ min {\ displaystyle \ lambda _ {\ min}}$ $\ lambda_ \ min$ (наименьшее собственное значение of M), когда $x {\ displaystyle x}$ $x$ равно $v min {\ displaystyle v _ {\ min}}$ $v_ \ min$ (соответствующий собственный вектор). Аналогичным образом $R (M, x) ≤ λ max {\ displaystyle R (M, x) \ leq \ lambda _ {\ max}}$ $R ( М, Икс) \ Leq \ лямбда_ \ макс$ и $R (M, v max) = λ max {\ displaystyle R (M, v _ {\ max}) = \ lambda _ {\ max}}$ $R (M, v_ \ max) = \ lambda_ \ max$ .

Фактор Рэлея используется в теореме min-max для получения точных значений всех собственных значений. Он также используется в алгоритмах собственных значений для получения аппроксимации собственных значений из аппроксимации собственных векторов. В частности, это основа для итерации фактора Рэлея.

Диапазон отношения Рэлея (для матрицы, которая не обязательно является эрмитовой) называется числовым диапазоном (или спектром в функциональном анализе). Когда матрица эрмитова, числовой диапазон равен спектральной норме. Еще в функциональном анализе $λ max {\ displaystyle \ lambda _ {\ max}}$ $\ lambda_ \ max$ известен как спектральный радиус. В контексте C * -алгебр или алгебраической квантовой механики функция, которая связывает с M фактор Рэлея R (M, x) для фиксированного x и M, изменяющегося через алгебру, будет называться «векторным состоянием» алгебры.

См. Также

Ссылки

Внешние ссылки

, Энциклопедия математики, EMS Press, 2001 [1994]
Визуализация эрмитовой матрицы как Эллипс с доктором Гео, написанный Чао-Куэем Хунгом из Университета Чаоян, дает более геометрическое объяснение.
«Эрмитовы матрицы». MathPages.com.