Графен

редактировать

Графен представляет собой гексагональную решетку атомного масштаба, состоящую из элементов углерода.

Графен () представляет собой аллотроп углерода, состоящий из одного слоя элемента, состоящий из двухмерной сотовой решетке.. Название представляет собой портманто от «графита» и суффикс -ene, отражающее тот факт, что графит аллотроп углерода из многослойных слоев графена.

Каждый атом в листе графена связан со своими тремя ближайшими соседями ​​σ-связью и вносит один в зону проводимости, которая вместе на весь лист. Это соединение же типа, которое наблюдается в углеродных нанотрубках и полициклических ароматических углеводородах и (частично) в фуллеренах и стеклоуглероде. Эти зоны проводимости делают графен полуметаллом с необычными электронными свойствами, которые лучше всего описываются теориями для безмассовых релятивистских частиц. Носители заряда в графене демонстрируют линейную, а не квадратичную зависимость энергии от импульса, и можно сделать полевые транзисторы с графеном, демонстрирующие биполярную проводимость. Транспорт заряда баллистический на больших расстояниях; материал демонстрирует большие квантовые колебания и большой и нелинейный диамагнетизм. Графен очень эффективно проводит тепло и электричество вдоль своей плоскости. Материал сильно поглощает свет всех видимых длинных волн, что объясняет черный цвет графита; тем не менее, один лист графена почти из-за своей чрезвычайной толщины. Этот материал также примерно в 100 раз прочнее, чем самая прочная сталь такой же толщины.

Фотография подвешенной графеновой мембраны в проходящем свете. Этот материал толщиной в один атом можно увидеть невооруженным глазом, поскольку он поглощает примерно 2,3% света.

Ученые строили теории о графене на десятилетий. Скорее всего, в течение столетий он производился в небольших количествах с помощью карандашей и других применений графита. Первоначально его наблюдали в электронном микроскопах в 1962 году, но изучили только тогда, когда оно было нанесено на металлические поверхности. Позднее этот материал был повторно открыт, изолирован и охарактеризован в 2004 году Андре Геймом и Константином Новоселовым в Манчестерском университете, которые были удостоены Нобелевской премии. по физике в 2010 году за исследования материала. Высококачественный графен оказался на удивление легко изолированным, диспергирование графена в воде было выполнено для создания проводящих структур и биоинтерфейса.

Мировой рынок графена в 2012 году составил 9 миллионов долларов, причем большая часть спроса от исследований и разработок в области полупроводников, электроники, электрических батарей и композитов. В 2019 году прогнозировалось, что к 2021 году он достиг более 150 миллионов долларов.

IUPAC рекомендует использовать название «графит» для трехмерного материала, а «графен» - только когда вызываются реакции, структурные или другие свойства отдельных слоев. Более узкое определение «изолированного или отдельно стоящего графена» требует, чтобы слой был достаточно изолирован от окружающей среды, но были включены слои, взвешенные или перенесенные на диоксид кремния или карбид кремния.

.

  • 1 История
    • 1.1 Структура графита и его интеркаляционных соединений
    • 1.2 Наблюдения за тонкими слоями графита и родственными структурами
    • 1.3 Полная изоляция и определение характеристик
    • 1.4 Изучение коммерческих приложений
  • 2 Структура
    • 2.1 Связывание
    • 2.2 Геометрия
    • 2.3 Стабильность
  • 3 Свойства
    • 3.1 Электронный
      • 3.1.1 Электронный спектр
      • 3.1.2 Дисперсионное соотношение
      • 3.1.3 Распространение одноатомной волны
      • 3.1.4 Амбиполярный перенос электронов и дырок
      • 3.1.5 Хиральный полуцелый квантовый эффект Холла
      • 3.1.6 Сильные магнитные поля
      • 3.1.7 Эффект Казимира
      • 3.1.8 Ван-дер-Ваальс сила
      • 3.1.9 «Массивные» электроны
    • 3.2 Диэлектрическая проницаемость
    • 3.3 Оптическая
      • 3.3.1 Насыщенное поглощение
      • 3.3.2 Нелинейный эффект Керра
    • 3.4 Экситонный
    • 3.5 Спиновый перенос
    • 3.6 Магнитные подложки
      • 3.6.1 Сильные магнитные поля
      • 3.6.2 Магнитные подложки <307 свойства 7>3.7 Теплопроводность
      • 3.8 Механические
        • 3.8.1 Вязкость разрушения
        • 3.8.2 Поликристаллический графен
      • 3.9 Химический
      • 3.10 Биологический
      • 3.11 Несущая подложка
    • 4 Формы
      • 4.1 Однослойные листы
      • 4.2 Двухслойный графен
      • 4.3 Сверхрешетки графена
      • 4.4 Графеновые наноленты
      • 4.5 Квантовые точки графена
      • 4.6 Оксид графена
      • 4.7 Химическая модификация
      • 4.8 Графеновый лиганд /
      • 4.9 Графеновое волокно
      • 4.10 3D графен
      • 4.11 Столбчатый графен
      • 4.12 Армированный графен
      • 4.13 Формованный графен
      • 4.14 Графеновый аэрогель
      • 4.15 Графеновая нанопленка
      • 4.16 Мятый графен
    • 5
      • 5.1.1 Механический Механическое отшелушивание
      • 5.1.2 Ультразвуковое отшелушивание
    • 5.2 Расщепление монослоя углерода
      • 5.2.1 Нарезка нанотрубок
      • 5.2.2 Расщепление фуллерена нг
    • 5.3 Химический
      • 5.3.1 Восстановление оксида графита
      • 5.3.2 Расплавленные соли
      • 5.3.3 Электрохимический синтез
      • 5.3.4 Гидротермальная самосборка
      • 5.3.5 Пиролиз этоксида натрия
      • 5.3.6 Окисление с помощью микроволн
      • 5.3.7мическое разложение карбида кремния
    • 5.4 Химическое осаждение из паровой фазы
      • 5.4.1 Эпитаксия
      • 5.4.2 Металлические подложки
      • 5.4.3 Рулон -вращение
      • 5.4.4 Холодная стенка
        • 5.4.4.1 Пластинчатая шкала CVD-графена
    • 5.5 Восстановление двуокиси углерода
    • 5.6 Сверхзвуковое распыление
    • 5.7 Лазер
    • 5.8 Ионная имплантация
    • 5.9 КМОП-связанный графен
  • 6 Моделирование
  • 7 Аналоги графена
  • 8 Приложения
  • 9 Риски для здоровья
  • 10 См.
  • 11 Ссылки
  • 12 Внешние ссылки

История

Кусок графита, графен транзистор и диспенсер для ленты. Подарено Музею Нобеля в Стокгольме Андре Геймом и Константином Новоселовым в 2010 году.

Структура графита и его интеркаляционных соединений

В 1859 г. Бенджамин Броди сильно пластинчатую термически восстановленного оксида графита. В 1916 г. и определил структуру графита методом дифракции рентгеновских лучей на порошке. Более подробно структура была изучена В. Кольшюттером и П. Хэнни в 1918 г., которые также описали свойства бумаги из оксида графита. Его структура была определена дифракции на монокристалле в 1924 году.

Теория графена была впервые исследована П. Р. Уоллес в 1947 году как отправная точка для понимания электронных свойств трехмерного графита. Возникающее безмассовое уравнение Дирака было указано впервые в 1984 году Гордоном Уолтером Семенофф, Дэвидом П. Ди Винченцо и Юджином Дж. Меле. Семенов признает наличие в магнитном поле электронного уровня Ландау именно в точка Дирака. Этот уровень аномальный целочисленный квантовый эффект Холла.

Наблюдения за тонкими слоями графита и родственными структурами

Просвечивающая электронная микроскопия (ПЭМ) были опубликованы изображения тонких образцов графита, состоящих из нескольких графена Дж. Рюссом и Ф. Фогтом в 1948 г.) В конце концов, отдельные слои также наблюдались напрямую. Одиночные слои графита также наблюдались с помощью просвечивающей электронной микроскопии в объемных материалах, в частности внутри сажи, полученной химическим расслоением.

В 1961–1962 гг. Ханс-Питер Боэм опубликовал исследование тонких чешуек графита и ввел термин «графен» для гипотетической однослойной структуры. В этой статье описываются графитовые хлопья, которые дают дополнительный контрастный эквивалент до ~ 0,4 нм или 3 атомных слоя аморфного углерода. Это было наилучшее возможное разрешение для ТЕА 1960 года. Однако ни тогда, ни сегодня невозможно спорить, сколько слоев было в этих хлопьях. Теперь мы знаем, что ТЕМ-контраст графена наиболее сильно зависит от условий работы. Например, невозможно различить подвешенный монослой и многослойный графен по их контрасту в ПЭМ, и известный способ - проанализировать относительные параметры различных дифракционных пятен. Первые надежные наблюдения монослоев с помощью просвечивающего электронного микроскопа, вероятно, в работах. 24 и 26 обзор Гейма и Новоселова 2007 г.

Начиная с 1970-х годов, и описывали одиночные слои углерода, которые были выращены эпитаксиально поверх других материалов. Этот «эпитаксиальный графен» состоит из гексагональной решетки толщиной в один атом из sp-связанных атомов углерода, как в отдельно стоящем графене. Однако между двумя материалами происходит значительный перенос заряда и, в некоторых случаях, гибридизация между d-орбиталями элементами подложки и π-орбиталями графена; которые значительно изменяют электронную структуру по сравнению со структурой отдельно стоящего графена.

Термин «графен» снова был использован в 1987 году для описания отдельных листов графита как составляющая соединения интеркалирования графита, которые можно рассматривать как кристаллические соли интеркаланта и графена. Он также использовался в описаниях металлических нанотрубок в 1992 г. и полициклических ароматических углеводородов в 2000 г. и др.

Попытки сделать тонкие пленки из графита механическим расслоением начались в 1990 г. В первых попытках использовались техники отшелушивания, похожие на метод рисования. Были получены многослойные образцы толщиной до 10 нм.

В 2002 году Роберт Б. Резерфорд подал в США на патент способ производства графена. путем многократного отслаивания слоев графуек графита, приклеенных к подложке, с достижением толщины 0,00001 дюймов (2,5 × 10 метров ). Ключом к успеху было высокопроизводительное визуальное распознавание графена на правильно выбранной подложке, обеспечивающее небольшой, но заметный оптический контраст.

В том же году был подан другой патент США на метод производства графена и на него. основано на отшелушивании с последующим истиранием.

Полная изоляция и характеристика

Андре Гейм и Константин Новоселов на пресс-конференции лауреатов Нобелевской программы Шведской королевской академии наук, 2010.

Графен был должным образом изолирован и охарактеризован в 2004 г. Андре Геймом и Константином Новоселовым в Манчестерском университете. Они извлекли графеновые слои из графита с помощью обычной клейкой ленты в процессе, называемом либо микромеханическим расщеплением, либо техникой скотча. Затем хлопья графена переносили на тонкий слой диоксида кремния (диоксид кремния) на пластине кремния («пластине»). Кремнезем электрически изолировал графен и слабо взаимодействовал с ним, создавая почти нейтральные по заряду слои графена. Кремний под SiO. 2можно использовать в качестве электрода «заднего затвора» для изменения плотности заряда в графене в широком диапазоне.

Эта работа привела к двум обладателям Нобелевской премии по физике в 2010 году «за новаторские эксперименты, касающиеся двумерного материала графена». Их публикация и описанный ими удивительно простой метод приготовления вызвали «графеновую золотую лихорадку». Исследования расширились и разделились на множество различных областей, исследуя исключительные свойства материалов - квантово-механические, электрические, химические, механические, оптические, магнитные и т. Д.

Изучение коммерческих приложений

В начале 2000-х годов ряд компаний и исследовательских лабораторий работали над разработкой приложений графена. В 2014 году с этой целью в Манчестерском университете был создан Национальный институт графена с первоначальным финансированием в размере 60 миллионов фунтов стерлингов. В Северо-Восточная Англия два коммерческих производителя и производство., является крупномасштабным производством порошка графена в Восточной Англии.

Структура

Связь

Углеродные орбитали 2s, 2p x, 2p y образуют гибридную орбитальную зр с тремя главными лопастями под углом 120 °. Оставшаяся орбиталь, p z, выступает из плоскости графена. Сигма и пи-связи в графене. Сигма-связи возникают в результате перекрывания sp-гибридных орбиталей, тогда как pi-связи возникают в результате туннелирования между выступающими pz-орбиталями.

Три из четырех внешних оболочечных электронов каждого атома в листе графена занимают три sp гибридные орбитали - комбинация орбиталей s, p x и p y - которые разделяются тремя ближайшими атомами, образуя ​​σ-связи. Длина этих связей составляет примерно 0,142 нанометров.

Оставшийся электрон внешней оболочки занимает орбиталь p z, которая ориентирована перпендикулярно плоскости. Эти орбитали гибридизуются вместе, образуя две наполовину заполненные полосы свободно движущихся электронов, π и π ∗, которые ответственны за большинство заметных электронных свойств графена. Недавние количественные оценки ароматической стабилизации и предельного размера, полученные из энтальпийного гидрирования (ΔH hydro), хорошо согласуются с литературными сообщениями.

Листы графена складываются в стопку для образования графита с межплоскостными расстояниями 0,335 в нм (3,35 Å ).

Листы графена твердой формы обычно демонстрируют дифракционные признаки слоистости графита (002). Исследования ПЭМ показывают огранку дефектов в плоских листах графена и предполагают роль двумерной кристаллизации из расплава.

Геометрия

Сканирование Зондовая микроскопия изображение графена

Гексагональную решетку повреждено изолированного однослойного графена, можно непосредственно увидеть с помощью просвечивающей электронной микроскопии (ПЭМ) листов графена, подвешенных между стержнями металлической сетки На некоторых из них. Эти изображения отмечена буква "r" колебания »плоского листа с амплитудой около одного нанометра. я материала в результате нестабильности двумерных кристаллов или может возникнуть из-за повсеместного загрязнения, наблюдаемого на всех изображениях графена, полученных с помощью ПЭМ. Остатки фоторезиста, которые необходимо удалить для получения изображений с атомарным разрешением, могут быть «адсорбатами », наблюдаемыми на изображениях ПЭМ, и могут быть обнаруженные рябь.

Гексагональная структура также видна на изображениях сканирующего туннельного микроскопа (СТМ) графена, нанесенного на подложку из диоксида кремния. Волны, наблюдаемые на этих изображениях, вызваны конформацией графена к решетке субстрата и не являются внутренними. 754>

Стабильность

Расчеты ab initio показывают, что лист графена термодинамически нестабилен, если его размер меньше примерно на 20 нм, и становится наиболее стабильным фуллереном (как внутри графита). для молекул размером более 24 000 атомов.

Свойства

Электронный

Электронная зонная структура графена. Зона валентности и зона проводимости пересекаются в шести вершинах гексагональной зоны Бриллюэна и образуют линейно диспергирующие конусы Дирака.

Графен является бесщелевым полупроводником, поскольку его проводимость и валентные зоны встречаются в точках Дирака. Точки Дирака - это шесть положений в импульсном пространстве, на краю зоны Бриллюэна, разделенных на два неэквивалентных набора по три точки. Эти два набора обозначены буквами K и K '. Наборы придают графену вырождение долины gv = 2. Напротив, для полупроводников основной интерес обычно представляет Γ, где импульс равен нулю. Четыре свойства электронных отделяют его от других систем конденсированных сред.

Однако, если направление в плоскости больше не бесконечно, а ограничено, его электронная структура изменится. Они регистрируются как графеновые наноленты. Если это "зигзаг", запрещенная зона все равно будет равна нулю. Если это «кресло», ширина запрещенной зоны будет отличной от нуля (см. Рисунок).

Гексагональную решетку графена можно рассматривать как две чередующиеся треугольные решетки. Эта перспектива была успешно разработана для расчета структуры для одного слоя графита с использованием приближения сильной связи.

Электронный спектр

Электроны, которые теряют свою массу, давая квазичастицы, которые описываются двумерным аналогом уравнения Дирака, а не уравнением Шредингера для частиц со спином- ⁄ 2.

Дисперсионное соотношение

Файл: Graphene and Dirac Cones.ogv Среда воспроизведения Электронная зонная структура и конусы Дирака с эффектом легирования

Техника расщепления привела непосредственно к первому наблюдению аномального квантового эффекта Холла в графене в 2005, группа Гейма и Филип Ким и Юаньбо Чжан. Этот эффект явился прямым доказательством предсказанной графеном теоретически фазы Берри безмассовых фермионов Дирака и первым доказательством дираковской фермионной природы электронов. Эти эффекты наблюдались в массивном графите и другими исследователями в 2003–2004 гг.

Когда атомы помещаются на гексагональную решетку графена, перекрытие между p z (π) орбитали и орбитали s или p x и p y равны нулю по симметрии. Следовательно, электроны p z, образующие π-зоны в графене, можно рассматривать независимо. В рамках этого приближения π-зоны, используя обычную модель сильной связи, дисперсионное соотношение (ограниченное только взаимодействиями первых ближайших соседей), которое производит энергию электронов с волновым вектором k равно

E (kx, ky) = ± γ 0 1 + 4 cos 2 ⁡ 1 2 akx + 4 cos ⁡ 1 2 akx ⋅ cos ⁡ 3 2 aky {\ displaystyle E (k_ {x}, k_ {y }) = \ pm \, \ gamma _ {0} {\ sqrt {1 + 4 \ cos ^ {2} {{\ tfrac {1} {2}} ak_ {x}} + 4 \ cos {{\ tfrac {1} {2}} ak_ {x}} \ cdot \ cos {{\ tfrac {\ sqrt {3}} {2}} ak_ {y}}}}}{\ displaystyle E (k_ {x}, k_ {y}) = \ pm \, \ gamma _ {0} { \ sqrt {1 + 4 \ cos ^ {2} {{\ tfrac {1} {2}} ak_ {x}} + 4 \ cos {{\ tfrac {1} {2}} ak_ {x}} \ cdot \ cos {{\ tfrac {\ sqrt {3}} {2}} ak_ {y}}}}}

с ближайшим соседом (π орбитали) энергия прыжка γ 0 ≈ 2,8 эВ и постоянная решетки a ≈ 2,46 Å. Валентные зоны проводимости и соответственно соответствуют разным знакам. При одном p z электроне на атом в этой модели валентная зона полностью занята, а зона проводимости свободна. Две полосы касаются углов зоны (точка K в зоне Бриллюэна), где плотность состояний равна нулю, но нет запрещенной зоны. Таким образом, графеновый лист имеет полуметаллический (или бесщелевой полупроводник) характер, хотя этого нельзя сказать о листе графена, свернутом в углеродную нанотрубку из-за его кривизны. Две из шести точек Дирака независимы, а остальные эквивалентны по симметрии. Вблизи K-точек энергия линейно зависит от волнового вектора, как у релятивистской частицы. Поскольку элементарная ячейка решетки имеет основу из двух атомов, волновая функция имеет эффективную 2-спинорную структуру.

. Как следствие, при низких энергиях, даже без учета истинного спина, электроны можно описать уравнением, которое формально эквивалентно безмассовому уравнению Дирака. Следовательно, электроны и дырки называютсядираковскими фермионами. Это псевдорелятивистское описание ограничивается хира пределом , т.е. нулевой массой покоя M 0, что приводит к интересным дополнительным характеристикам:

v F σ → ⋅ ∇ ψ (г) = E ψ (r). {\ displaystyle v_ {F} \, {\ vec {\ sigma}} \ cdot \ nabla \ psi (\ mathbf {r}) \, = \, E \ psi (\ mathbf {r}).}v_F \, \ vec \ sigma \ cdot \ nabla \ psi (\ mathbf {r}) \, = \, E \ psi (\ mathbf {r}).

Здесь v F ~ 10 м / с (0,003 c) - скорость Ферми в графене, которая заменяет скорость света в теории Дирака; σ → {\ displaystyle {\ vec {\ sigma}}}\ vec {\ sigma} - вектор матриц Паули, ψ (r) {\ displaystyle \ psi (\ mathbf { r})}\ psi (\ mathbf {r}) - двухкомпонентная волновая функция электронов, а E - их энергия.

Уравнение, описывающее соотношение линейной дисперсии электронов:

E (q) = ℏ v F q {\ displaystyle E (q) = \ hbar v_ {F} q}{\ displaystyle E (q) = \ hbar v_ {F} q}

где волновой вектор q отсчитывается от вершины K зоны Бриллюэна, q = | k - K | {\ displaystyle q = \ left | \ mathbf {k} - \ mathrm {K} \ right |}{\ displaystyle q = \ left | \ mathbf {k} - \ mathrm {K} \ right |} , а нуль энергии устанавливается так, чтобы он совпадал с точкой Дирака. В уравнении используется матричная формула псевдоспина, которая содержит две подрешетки сотовой решетки.

Распространение одноатомной волны

Электронные волны в графене распространяются внутри одноатомного слоя, что делает их чувствительными к близость других материалов, таких как диэлектрики с высоким κ, сверхпроводники и ферромагнетики.

амбиполярный перенос электронов и дырок

Когда напряжение затвора в полевом графеновом устройстве меняется с положительного на отрицательный, проводимость переключается с электронов на дырки. Концентрация носителей заряда пропорциональна приложению напряжению. Графен нейтрален при нулевом напряжении на затворе, удельное сопротивление максимально из-за нехватки носителей заряда. Быстрое падение сопротивления при инжекции носителей здесь порядка 5000 см / В · с. Подложка n-Si / SiO₂, Т = 1 К.

Графен демонстрирует замечательную подвижность электронов при комнатной температуре, с заявленными значениями, превышающими 15000 см⋅В⋅с. Дырочная подвижность и подвижность электронов почти одинаковы. Подвижность не зависит от температуры между 10 К и 100 К и мало изменяется даже при комнатной температуре (300 К), что означает, что преобладающим механизмом рассеяния является рассеяние на дефектах. Рассеяние на акустических фононах графена по существу ограничивает подвижность при комнатной температуре в отдельно стоящем графене до 200000 см⋅в⋅с при плотности носителей 10 см.

Соответствующее удельное сопротивление листы графена будут иметь толщину 10 Ом⋅см. Это удельного сопротивления серебра, самого низкого из известных при комнатной температуре. Однако на подложках SiO. 2рассеяние электронов на оптических фононах подложки является более сильным эффектом, чем рассеяние на собственных фононах графена. Это ограничивает подвижность до 40000 см⋅В⋅с.

Перенос заряда вызывает серьезные опасения из-за адсорбции загрязняющих веществ, таких как молекулы воды и кислорода. Это приводит к неповторению и большому гистерезису ВАХ. Исследователи электрические измерения в вакууме. Исследователи обсуждали защиту поверхности графена с помощью покрытия такими материалами, как SiN, PMMA, h-BN и т. Д. В течение нескольких недель с графеном, поверхность которого была защищена оксидом алюминия, была получена первая стабильная работа графенового устройства. В 2015 году покрытый литием графенал сверхпроводимость, впервые для графена.

Электрическое сопротивление в 40-нанометровых нанолентах эпитаксиального графена. изменения дискретными шагами. Проводимость через прогнозируемые в 10 раз. Ленты могут действовать больше как оптические волноводы или квантовые точки, позволяя электронам плавно перемещаться по краям ленты. В медиане увеличивается пропорционально длине, когда электроны сталкиваются с примесями.

В переносе преобладают два режима. Один баллистический и не зависит от температуры, а другой активируется термически. Баллистические электроны напоминают электроны в цилиндрических углеродных нанотрубках . При комнатной температуре увеличенное сопротивление увеличено на 16 микрометрах, а другой на 160 нанометрах (1% от прежней длины).

Электроны графена могут преодолевать микрометровые расстояния без рассеяния, даже при комнатной температуре.

Несмотря на нулевую плотность носителей вблизи точек Дирака, графен демонстрируетальную проводимость порядка 4 e 2 / ч {\ displaystyle 4e ^ {2} / h}4e ^ 2 / ч . Происхождение этого минимума проводимости до сих пор неясно. Однако рябь на листе графена или ионизированные примеси в подложке SiO. 2может привести к локальному скоплению носителей, которые обеспечивают проводимость. Несколько теорий предполагают, что минимальная проводимость должна быть 4 e 2 / (π h) {\ displaystyle 4e ^ {2} / {(\ pi} h)}4e ^ 2 / {(\ pi} h) ; однако большинство измерений имеют порядок 4 e 2 / h {\ displaystyle 4e ^ {2} / h}4e ^ 2 / ч или выше и соч от примесей.

Плотность носителей близка к нулю. графен демонстрирует положительную фотопроводимость и отрицательную фотопроводимость при высокой плотности носителей. Это регулируется взаимодействием между фотоиндуцированными изменениями как веса Друде, так и скорости рассеяния носителей.

Графен, легированный различными газами (как акцепторами, так и донорами), может быть возвращен в нелегированное состояние путем осторожного нагревания в вакууме.. Даже для концентраций примеси , превышающих 10 см, подвижность носителей не обнаруживает заметных изменений. Графен, легированный калием в сверхвысоком вакууме при низкой температуре, может снизить подвижность в 20 раз. Снижение подвижности обратимо при нагревании графена для удаления калия.

Считается, что из-за двух измерений графена происходит фракционирование заряда (когда кажущийся заряд отдельных псевдочастиц в низкоразмерных системах меньше одного кванта). Следовательно, он может быть подходящим инструментом для создания квантовых компьютеров с использованием анонимных схем.

Киральный полуцелый квантовый эффект Холла

Уровни Ландау в графене появляются при энергиях впечатления √N, в отличие от стандартной, которая идет как N + ½.

квантовый эффект Холла является квантово-механической версией эффект Холла, который является созданием поперечной (перпендикулярной основной току) проводимости в присутствии магнитного поля . Квантование эффект Холла σ xy {\ displaystyle \ sigma _ {xy}}\ sigma_ {xy} в целых кратных («уровень Ландау ») базовая величина e 2 / h {\ displaystyle e ^ {2} / h}e ^ {2} / h (где e - элементарный электрический заряд, а h - постоянная Планка ). Обычно это можно наблюдать в очень чистых твердых телах кремния или арсенида галлия при температурех около 3 K и очень сильных магнитных полях.

Графен демонстрирует квантовый эффект Холла по отношению к квантованию проводимости: эффект необычный в том смысле, что последовательность шагов сдвинута на 1/2 стандартной стандартной и с дополнительным коэффициентом 4. Холл графена проводимость соответствует σ xy = ± 4 ⋅ (N + 1/2) е 2 / час {\ displaystyle \ sigma _ {xy} = \ pm {4 \ cdot \ left (N + 1/2 \ right) e ^ {2}} / h}\ sigma_ {xy} = \ pm {4 \ cdot \ left (N + 1 / 2 \ right) e ^ 2} / h , где N - уровень Ландау, двойная долина и двойное спиновое вырождение дают коэффициент 4. Эти аномалии присутствуют не только при экстремально низких температурах, но и при комнатной температуре., то есть примерно при 20 ° C (293 К).

Такое поведение прямым результатом киральных безмассовых электронов Дирака графена. В магнитном поле их спектр имеет уровень Ландау с энергией точно в точке Дирака. Этот уровень является следствием теоремы об индексе Атьи - Сингера и наполовину заполненым графеном, что приводит к «+1/2» холловской проводимости. Двухслойный графен также показывает квантовый эффект Холла, но только с одной из двух аномалий (т.е. σ xy = ± 4 ⋅ N ⋅ e 2 / h {\ displaystyle \ sigma _ {xy} = \ pm {4 \ cdot N \ cdot e ^ {2}} / h}\ sigma_ {xy} = \ pm {4 \ cdot N \ cdot e ^ 2} / h ). Во второй аномалии первое плато при N = 0 отсутствует, что указывает на то, что двухслойный графен остается металлическим в точке нейтральности.

Киральный полуцелый квантовый эффект Холла в графене. Плато в поперечной проводимости появляется при полуцелых числах 4e² / ч.

В отличие от обычных металлов, продольное сопротивление графена показывает максимумы, а не минимумы для интегральных значений заполнения Ландау при измерениях осцилляций Шубникова - де Гааза, при этом термин интегральный квантовый эффект Холла. Эти колебания показывают фазовый сдвиг π, известный как фаза Берри. Фаза Беррири из-за хиральности или зависимости (сравнения) псевдоспинового квантового числа от импульса низкоэнергетических электронов вблизи точек Дирака. Температурная зависимость показывает, что имеют ненулевую циклотронную массу, несмотря на их эффективную массу в формализме фермионов Дирака.

Образцы графена, приготовленные на никелевых пленках, как на поверхности кремния, так и на поверхности кремния. углеродная грань карбида кремния, наблюдается аномальный эффект при электрических измерениях. Графитовые слои на поверхности поверхности карбида кремния демонстрируют четкий спектр Дирака в экспериментах по фотоэмиссии с угловым разрешением, и этот эффект наблюдается в экспериментах по циклотронному резонансу и туннелированию.

Сильные магнитные поля

В магнитных полях выше 10 тесла или около дополнительных плато холловской проводимости при σ xy = νe / h с ν = 0, ± 1, ± 4. Также сообщалось о плато при ν = 3 и дробном квантовом эффекте Холла при ν = ⁄ 3.

Эти наблюдения с ν = 0, ± 1, ± 3, ± 4 указывают на то, что четырехкратное вырождение (две долинные и две спиновые степени свободы) уровней Ландау частично или полностью снято.

Эффект Казимира

Эффект Казимира - это взаимодействие между непересекающими нейтральными телами, вызванное флуктуациями электродинамического вакуума. Математически это можно объяснить, рассматривая нормальные режимы электромагнитных полей, которые явно зависят от граничных (или согласованных) условий на поверхностях взаимодействующих тел. Эффект Казимира вызывает растущий интерес.

Сила Ван-дер-Ваальса

Сила Ван-дер-Ваальса (или дисперсионная сила) также необычна, подчиняясь обратной кубической асимптотике степенному закону в отличие от обычной обратной квартики.

«Массивные» электроны

Графен. В элементарной ячейке есть два идентичных атома углерода и два состояния с нулевой энергией: одно, в котором находится электрон на атоме A, другое, в котором находится электрон на атоме B. Однако, если два атома в элементарной ячейке не идентичны, ситуация меняется. Hunt et al. Показано, что размещение гексагонального нитрида бора (h-BN) в контакте с графеном может изменить возможности, предлагаемый на атоме A по сравнению с атомом B, настолько, что электроны приобретут массу и соответствующую ширину запрещенной зоны около 30 мэВ [0,03 электронов Вольт (эВ)].

Масса может быть положительной или отрицательной. Соотношение, которое немного энергии электрона A по сравнению с атомом B, дает ему положительную массу, в то время как устройство, которое показывает энергию электрона B, дает отрицательную массу электрона. Эти две версии ведут себя одинаково и неотличимы с помощью оптической спектроскопии. Электрон, перемещающийся из области положительной массы в область отрицательной массы, должен пересечь промежуточную область, где его масса снова становится равной нулю. Эта область является бесщелевой и металлической. Металлические моды, ограничивающие полупроводниковые противоположного знака массы, являются отличительной чертой топологической фазы и демонстрируют во многом такую ​​же физику, что и топологические изоляторы.

Если можно управлять массой в графене, электроны можно удерживать в безмассовых областях с помощью окружающих их массивными областями, позволяющими формировать узор из квантовых точек ,, проволок и других мезоскопических структур. Он также производит одномерные проводники вдоль границы. Эти провода будут защищены от обратного рассеяния и могут нести токи без рассеяния.

Диэлектрическая проницаемость

Диэлектрическая проницаемость графена зависит от частоты. В диапазоне частот от микроволн до миллиметрового диапазона он составляет примерно 3,3. Эта диэлектрическая проницаемость в сочетании со способностью образовывать как проводники, так и изоляторы означает, что теоретически компактные конденсаторы из графена могут накапливать большое количество электрической энергии.

Оптический

Уникальные оптические свойства графена создают неожиданно высокую непрозрачность для атомного монослоя в вакууме, поглощая πα ≈ 2,3% от света, от видимый до инфракрасного. Здесь α - постоянная тонкой структуры. Это является следствием «необычной низкоэнергетической электронной структуры монослоя графена, в которой электронная и дырочная конические полосы встречаются друг с другом в точке Дирака... [что] качественно отличается от более обычных ". На основе модели графита с полосами Слончевского – Вейсса – МакКлюра (SWMcC) межатомное расстояние, величина прыжка и частота компенсируются, когда оптическая проводимость рассчитывается с использованием уравнений Френеля в пределе тонкой пленки.

Несмотря на то, что это подтверждено экспериментально, измерение недостаточно точен, чтобы улучшить другие методы определения постоянной структуры структуры .

Многопараметрический поверхностный плазмонный резонанс использовался для характеристик как преломления толщины, так и показателя показателя параметра при помощи осаждении из паровой фазы (CVD) графеновые пленки. Измеренные значения показателя преломления и коэффициента экстинкции на длине волны 670 нм (6,7 × 10 м ) составляют 3,135 и 0,897, соответственно. Толщина была определена как 3,7 Å с площади 0,5 мм, что согласуется с 3,35 Å, указанным для межслойного расстояния между атомами углерода кристаллов графита. В дальнейшем метод может быть использован также для безметочного анализа графена с органическими и неорганическими веществами в реальном времени. Кроме того, существует существование однонаправленных поверхностных плазмонов в невзаимных гиротропных интерфейсах на основе графена было использовано теоретически. Эффективно управляя химическим потенциалом графена, однонаправленную рабочую частоту можно непрерывно настраивать от ТГц до ближнего инфракрасного и даже видимого. В частности, однонаправленная ширина полосы частот может быть на 1-2 порядка больше, чем в металле, том же магнитном поле, результатом является превосходство малой массы электрона в графене.

Ширина запрещенной зоны графена может быть настроена от 0 до 0,25 эВ (длина волны около 5 микрометров) путем подачи напряжения на двухзатворное поле двухслойного графена . действует транзистор (FET) при комнатной температуре. Оптический отклик графеновых нанолент настраивается на режим терагерц с помощью приложенного магнитного поля. Системы графен / оксид графена демонстрируют электрохромное поведение, что позволяет настраивать как линейную, так и сверхбыструю опцию

Изготовлена ​​брэгговская решетка на основе графена (одномерный фотонный кристалл ), которая применяет свою способность возбуждать поверхностные электромагнитные волны в периодической структуре с использованием 633 нм (6,33 × 10 м ) Он - Не-Лазера в качестве источника света.

Насыщенное значение поглощения

Такое уникальное поглощение могло стать насыщенными, когда входная оптическая интенсивность превышала пороговое. Это нелинейное оптическое поведение называется насыщающимся поглощением, а пороговое значение называется плотностью потока насыщения. Графен может легко насыщаться при сильном возбуждении в диапазоне от видимого до ближнего инфракрасного благодаря своему оптическому поглощению и нулевой запрещенной зоне. Это отношение к моде волоконных лазеров, где полнополосная синхронизация мод достигается с помощью насыщающегося поглотителя на основе графена. Благодаря этому особому свойству графен нашел широкое применение в сверхбыстрой фотонике. Кроме того, оптический отклик слоев графена / оксида графена можно регулировать электрически.

Насыщающееся поглощение в графене может происходить в микроволновом и терагерцовом диапазонах из-за его широкополосного оптического поглощения. Микроволновый насыщенный поглотитель, широкополосные сети беспроводного доступа, такие как микроволновый насыщенный поглотитель, модулятор, поляризатор, обработка микроволнового сигнала и терагерцовой сети беспроводного доступа.

Нелинейный эффект Керра

При более интенсивном лазерном освещении графен также может обладать нелинейным фазовым сдвигом из-за оптического нелинейного эффект Керра. Согласно типичному измерению z-сканирования при открытой и закрытой апертуре, графен обладает гигантским нелинейным коэффициентом Керра 10 смÀВт, что на девять порядков больше, чем у объемных диэлектриков. Это предполагает, что графен может быть мощной средой, которые являются экситонным

Первопринципные расчеты с квазичастица. внесены поправки и многочастичные эффекты для исследования электронных и оптических свойств материалов на основе графена. Подход описывается как три этапа. С помощью расчета GW точно исследуются свойства материалов на основе графена, включая объемный графен, наноленты, краевые и поверхностные функциональные ленты кресел, насыщенные водородом ленты кресел, эффект Джозефсона в графеновых SNS переходы с одиночным локализованным дефектом и скейлинг-свойствами «кресла».

Спиновый транспорт

Графен считается идеальным материалом для спинтроники из-за его небольшого спинового орбитального взаимодействия и почти полное отсутствие ядерных магнитных моментов в углеродном (а также слабое сверхтонкое взаимодействие ). Ввод и обнаружение электрического спинового тока было проведано до комнатной температуры. Наблюдалась длина спиновой когерентности более 1 микрометра при комнатной температуре, а контроль полярности спинового тока с помощью электрического затвора наблюдался при низкой температуре.

Магнитные свойства

Сильные магнитные поля

Квантовый эффект Холла графена в магнитных полях выше 10 тесла или около того открывает дополнительные интересные особенности. Дополнительная плато холловской проводимости при σ xy = ν e 2 / h {\ displaystyle \ sigma _ {xy} = \ nu e ^ {2} / h} \ sigma_ {xy} = \ nu e ^ 2 / h с ν = 0, ± 1, ± 4 {\ displaystyle \ nu = 0, \ pm {1}, \ pm {4}}\ nu = 0, \ pm {1}, \ pm {4} наблюдаются. Кроме того, наблюдение плато в ν = 3 {\ displaystyle \ nu = 3}\ nu = 3 и того дробный квантовый эффект Холла в ν = 1/3 {\ displaystyle \ nu = 1/3}\ nu = 1/3 .

Эти наблюдения с ν = 0, ± 1, ± 3, ± 4 {\ displaystyle \ nu = 0, \ pm 1, \ pm 3, \ pm 4}\ nu = 0, \ pm 1, \ pm 3, \ pm 4 указывает, что четырехкратное вырождение (две долинные и две спиновые степени свободы) энергетических уровней Ландау частично или снято. Одна из гипотез состоит в том, что магнитный катализ нарушения симметрии отвечает за снятие вырождения.

Спинтронные и магнитные свойства присутствовать в графене одновременно. Графеновые наномешалки с низким уровнем дефектов, изготовленные нелитографическим методом, демонстрируют ферромагнетизм большой амплитуды даже при комнатной температуре. Кроме того, эффект спиновой накачки обнаружен для полей, приложенных плоскостям многослойных ферромагнитных нанометров, в то время как петля гистерезиса магнитосопротивления наблюдается в перпендикулярных полях.

Магнитные подложки

В 2014 году исследователи намагничили графен, поместив его на атомно-гладкий слой магнитного железо-иттриевого граната. На электронные свойства графена это не повлияло. Предыдущие подходы включали допирование графена другими веществами. Присутствие легирующей примеси отрицательно сказалось на его электронных свойствах.

Теплопроводность

Теплоперенос в графене - активная область исследований, которая привлекает внимание из-за возможности для приложений управления температурой. Следуя предсказаниям для графена и связанных с ним углеродных нанотрубок, первые измерения теплопроводности взвешенного графена исключительно большую теплопроводность до 5300 Вт⋅м⋅К по сравнению с теплопроводностью. пиролитического графита примерно 2000 Вт⋅м⋅К при комнатной температуре. Более поздние исследования в основном более масштабируемого, но более дефектного графена, полученного методом химического осаждения из паровой фазы, не смогли воспользоваться таким высокой теплопроводностью, что позволяет получить диапазон значений теплопроводности от 1500 до 2500 одмК для подвешенного однослойного графена. Большой разброс значений теплопроводности может быть вызван большой погрешностью измерения, а также вариациями качества графена и условий обработки. Кроме того, известно, что при нанесении однослойного графена на аморфный материал теплопроводность снижается примерно до 500-600 Вт⋅м⋅К при комнатной температуре в результате рассеяния волн кристаллической решетки графена на подложке, и может быть даже ниже для многослойного графена, заключенного в аморфный оксид. Точно так же полимерный остаток может быть аналогичному снижению теплопроводности суспендированного графена до 500-600 Вт⋅м⋅К для двухслойного графена.

Было высказано предположение, что изотопный состав, соотношение C - C оказывает значительное влияние на теплопроводность. Например, изотопно чистый графен Используется более высокая теплопроводность, чем соотношение изотопов 50:50 или естественное соотношение 99: 1. Используя закон Видемана - Франца, можно показать, что теплопроводность фононная -поддерживаемая. Однако для стробируемой полосы графена приложенное смещение затвора, вызывающее сдвиг энергии, намного больше, чем k B T, может привести к изменению электронного вклада и преобладанию над фононным вклад при низких температурах. Баллистическая теплопроводность графена изотропна.

Потенциал такой высокой проводимости можно увидеть, рассмотрев графит, трехмерную версию графена, которая имеет базальную плоскость теплопроводность более 1000 Вт⋅м⋅К (сопоставимо с бриллиантом ). В графите теплопроводность по оси c (вне плоскости) примерно в 100 раз меньше из-за слабых сил связи между базисными плоскостями, а также из-за большего шага решетки . Кроме того, показано, что баллистическая теплопроводность графена дает нижний предел баллистической теплопроводности на единицу длины диаметра углеродных нанотрубок.

Несмотря на свою двумерную природу, графен имеет 3 акустические фононные моды. Две плоские моды (LA, TA) имеют линейное дисперсионное соотношение, тогда как внеплоскостная мода (ZA) имеетратиратичное дисперсионное соотношение. По этой причине вкладов линейных мод в теплопроводность, зависящую от T, при низких температурах преобладает за счет T-вкладов внепской моды. Некоторые фононные полосы графена имеют отрицательные параметры Грюнайзена. При низких температурах (где большинство оптических мод с положительными параметрами Грюнайзена еще не возбуждаются) отрицательных параметров Грюнайзена будет доминирующим, а коэффициент теплового расширения (который прямо пропорционален параметрам Грюнайзена) отрицательным. Самые низкие отрицательные параметры Грюнайзена соответствуют самым низким поперечным акустическим ZA-модам. Частоты фононов для таких мод увеличиваются с помощью плоской решетки . Это похоже на поведение струны, которая при изменении амплитуды будет колебаться меньшей и большей частоты. Это явление, названное «мембранным эффектом», было предсказано Лифшицем в 1952 году.

Механическое

(двумерная) плотность графена составляет 0,763 мг на квадратный метр..

Графен - самый прочный из когда-либо испытанных материалов, с внутренней прочностью на разрыв 130 ГПа (19,000,000 psi ) (с типичным инженерным предел прочности на растяжение прочность ~ 50-60 ГПа для растяжения отдельно стоящего графена большой площади) и модуль Юнга (жесткость), близкий к 1 ТПа (150,000,000 psi ). Нобелевское объявление проиллюстрировало это, сказав, что гамак из графена размером 1 квадратный метр выдержит 4 кг кошки, но будет весить ровно столько же, сколько один из кошачьих усов - 0,77 мг (около 0,001% от веса 1 м бумаги).

Монослой графена, изогнутый под большим углом, был получен незначительной деформацией, что свидетельствует о механической прочности двумерной углеродной наноструктуры. Даже при экстремальной деформации можно сохранить отличную подвижность носителей в однослойном графене.

жесткость пружины подвешенных листов графена была измерена с помощью атомно-силового микроскопа (АСМ). Листы графена подвешивались над полостями из SiO. 2, где наконечник АСМ использовался для приложения напряжения к листу для проверки его механических свойств. Его жесткость пружины находилась в диапазоне 1–5 Н / м, а жесткость составляла 0,5 ТПа, что отличается от жесткости массивного графита. Эти внутренние свойства могут привести к использованию таких приложений, как NEMS, в качестве датчиков давления и резонаторов. Из-за большой поверхностной энергии и пластичности плоских графеновых листов они нестабильны по отношению к скроллингу, то есть изгибаются в цилиндрической форму, что является его более низкоэнергетическим состоянием.

Как и все материалы, области графена подвержены тепловым и квантовым флуктуациям относительного ущерба. Хотя амплитуда этих флуктуаций ограничивает трехмерные структуры (даже в пределе бесконечного размера), теорема Мермина - Вагнера показывает, что амплитуда длинноволновых флуктуаций логарифмически растет с масштабом 2D-структуры., и поэтому будет неограниченным в структурах бесконечного размера. На локальную деформацию и упругую деформацию это дальнодействующее расхождение относительного с незначительно влияет. Считается, что достаточно большая 2D-структура при отсутствии приложенного бокового натяжения будет изгибаться и деформироваться, образуя колеблющуюся 3D-структуру. Исследователи наблюдали рябь в подвешенных слоях графена, и было высказано предположение, что эта рябь вызвана тепловыми колебаниями в материале. Вследствие этих динамических деформаций остается спорным, действительно ли графен является двумерной структурой. Недавно было показано, что эта рябь, если она усиливается за счет введения вакансионных дефектов, может придавать графену отрицательный коэффициент Пуассона, в результате чего получается самый тонкий ауксетический материал, известный до сих пор.

Нанолисты графена были включены в матрицу Ni посредством нанесения покрытия для образования композитов Ni-графен на целевой подложке. Улучшение механических свойств композитов объясняется высоким взаимодействием между Ni и графеном и предотвращением скольжения дислокаций в матрице Ni графеном.

Вязкость разрушения

В 2014 г. Исследователи из Университета Райса и Технологического института Джорджии показали, что, несмотря на свою прочность, графен также является относительно хрупким с вязкостью разрушения около 4 МПа · м. Это указывает на то, что несовершенный графен, вероятно, будет хрупким, как керамические материалы, в отличие от многих металлических материалов, которые имеют тенденцию иметь вязкость разрушения в диапазоне 15–50 МПа · м. Позже в 2014 году команда Райса объявила, что графен демонстрирует большую способность распределять силу от удара, чем любой известный материал, как десять раз больше, чем сталь на единицу веса. Сила передавалась со скоростью 22,2 км в секунду (13,8 миль / с).

Поликристаллический графен

Различные методы - в первую очередь, химическое осаждение из паровой фазы (CVD), т.к. обсуждаемые в разделе ниже, были разработаны для производства крупномасштабного графена, необходимого для приложений устройств. Такие методы часто позволяют синтезировать поликристаллический графен. На механические поликристаллического графена влияет природа дефектов, таких как границы зерен (GB) и вакансии, присутствующие в системе, средний размер зерна. Как изменяются механические свойства с такими дефектами, исследователи исследовали теоретически и экспериментально.

Границы зерен графена обычно содержат пары семиугольник-пятиугольник. Расположение таких дефектов зависит от того, находится ли ГБ в зигзагообразном или кресельном направлении. Кроме того, это зависит от угла наклона ГБ. В 2010 году исследователи из Университета Университета Брауна с помощью расчетов предсказали, что с помощью угла наклона прочность границ зерен также увеличивается. Они показали, что самое слабое звено на границе зерен находится в критических связях семиугольных колец. По мере того как угол границы зерен увеличивает, напряжение в этих семиугольных кольцах уменьшается, в результате чего граница зерен становится прочнее, чем ГЗ с меньшим углом. Они предположили, что на самом деле для ГБ с достаточно большим углом прочности такой же, как у графена. В 2012 году было также показано, что прочность может увеличиваться или уменьшаться в зависимости от детального расположения элементов. Эти предсказания с тех пор подтверждаются экспериментальными данными. В исследовании 2013 года, проведенном группой Джеймса Хоуна, исследователи исследовали упругую жесткость жесткость и прочность графена, выращенного методом CVD, путем сочетания наноиндентирования и ПЭМ с высоким разрешением.. Они появляются, что упругая жесткость идентична, а прочность лишь немного ниже, чем у чистой графена. В том же году исследователи из Калифорнийского университета в Лос-Анджелесе исследовали бикристаллический графен с помощью TEM и AFM. Они показали, что прочность зерен действительно имеет тенденцию к увеличению угла наклона.

присутствие вакансий является преобладающим не только в поликристаллическом графене, но и оказывает значительное влияние на прочность графена. По общему мнению, укреплению плотности с печатей вакансий. Фактически, различные исследования показывают, что для графена достаточно плотной плотностью прочность не сильно от прочности чистого графена. С другой стороны, высокая плотность вакансий может сильно снизить прочность графена.

По сравнению с довольно хорошо изученной природой влияния, которое граница зерен и вакансии оказывают на механические свойства графена, нет явный консенсус в отношении общего влияния среднего размера зерна на прочность поликристаллического графена. Фактически, три заметных теоретических / вычислительных исследования по этой теме привели к трем различным выводам. Во-первых, в 2012 году Котакоски и Майер изучили механические свойства поликристаллического графена с помощью «реалистичной атомистической модели», используя молекулярно-динамическое (MD) моделирование. Чтобы имитировать механизм роста сердечно-сосудистых заболеваний, они сначала случайным образом выбрали сайты зародышеобразования, которые находятся по крайней мере на 5А (произвольно выбранные) отдельно от других сайтов. Поликристаллический графен был получен из этих центров зародышеобразования и впоследствии был отожжен при 3000 К, а затем закален. Основываясь на этой модели, они обнаружили, что трещины возникают на межзеренных стыках, но размер зерна не оказывает существенного влияния на прочность. Во-вторых, в 2013 г. Z. Song et al. использовали моделирование методом МД для изучения механических свойств поликристаллического графена с шестигранными зернами одинакового размера. Зерна шестиугольника были ориентированы в различных направлениях решетки, а ЗЗ состояли только из семиугольника, пятиугольника и шестиугольных углеродных колец. Мотивация создания такой модели заключалась в том, что аналогичные системы экспериментально наблюдались в хлопьях графена, выращенных на поверхности жидкой меди. Хотя они также отметили, что трещины обычно возникают в тройных стыках, они обнаружили, что по мере уменьшения размера зерна предел текучести графена увеличивается. Основываясь на этом открытии, они предположили, что поликристалл следует псевдо соотношению Холла-Петча. В-третьих, в 2013 г. Z. D. Sha et al. изучили влияние размера зерна на свойства поликристаллического графена путем моделирования участков зерна с использованием конструкции Вороного. ГЗ в этой модели состояли из семиугольника, пятиугольника и шестиугольника, а также квадратов, восьмиугольников и вакансий. С помощью МД-моделирования, вопреки вышеупомянутому исследованию, они обнаружили обратную зависимость Холла-Петча, где прочность графена увеличивается с увеличением размера зерна. Экспериментальные наблюдения и другие теоретические предсказания также дали разные выводы, аналогичные трем приведенным выше. Такие расхождения показывают сложность влияния размера зерен, расположения дефектов и природы дефектов на механические свойства поликристаллического графена.

Химический

Графен имеет теоретическую удельную поверхность (SSA) 2630 м / г. Это намного больше, чем сообщалось на сегодняшний день для технического углерода (обычно менее 900 м / г) или для углеродных нанотрубок (УНТ), от ≈100 до 1000 м / г и аналогичен активированному углю. Графен - единственная форма углерода (или твердого материала), в которой каждый атом доступен для химической реакции с двух сторон (из-за двумерной структуры). Атомы на краях листа графена обладают особой химической активностью. Графен имеет самое высокое отношение краевых атомов из всех аллотропов . Дефекты в листе увеличивают его химическую активность. Температура начала реакции между базисной плоскостью однослойного графена и газообразным кислородом ниже 260 ° C (530 K). Графен горит при очень низкой температуре (например, 350 ° C (620 K)). Графен обычно модифицируют кислородными и азотсодержащими функциональными группами и анализируют методами инфракрасной спектроскопии и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии. Однако определение структур графена с кислородными и азотными функциональными группами требует, чтобы структуры хорошо контролировались.

В 2013 году физики Стэнфордского университета сообщили, что однослойный графен в сто раз более химически активен, чем более толстые многослойные листы.

Графен может самовосстанавливаться в дырках в своих слоях. листы, когда подвергаются воздействию молекул, содержащих углерод, таких как углеводороды. Бомбардированные чистыми атомами углерода, атомы идеально выстраиваются в шестиугольники, полностью заполняя дыры.

Биологические

Несмотря на многообещающие результаты различных клеточных исследований и подтверждающие концептуальные исследования, до сих пор нет полного представления о полной биосовместимости материалов на основе графена. Различные клеточные линии по-разному реагируют при воздействии графена, и было показано, что латеральный размер графеновых хлопьев, форма и химический состав поверхности могут вызывать разные биологические реакции на одной и той же клеточной линии.

Есть признаки того, что графен перспективен как полезный материал для взаимодействия с нервными клетками; исследования культивированных нервных клеток показывают ограниченный успех.

Графен также имеет некоторую полезность в остеогенике. Исследователи из Центра исследования графена при Национальном университете Сингапура (NUS) обнаружили в 2011 году способность графена ускорять остеогенную дифференцировку мезенхимальных стволовых клеток человека без использования биохимических индукторов.

Графен можно использовать в биосенсорах; в 2015 году исследователи продемонстрировали, что датчик на основе графена может использоваться для обнаружения биомаркера риска рака. В частности, используя эпитаксиальный графен на карбиде кремния, они многократно смогли обнаружить 8-гидроксидезоксигуанозин (8-OHdG), биомаркер повреждения ДНК.

Поддерживающая подложка

Несущая подложка может существенно влиять на электронные свойства графена. Проведены исследования монослоев графена на чистых и пассивированных водородом (H) поверхностях кремния (100) (Si (100) / H). Поверхность Si (100) / H не нарушает электронные свойства графена, тогда как взаимодействие между чистой поверхностью Si (100) и графеном значительно изменяет электронные состояния графена. Этот эффект является результатом ковалентной связи между C и поверхностными атомами Si, изменяющей π-орбитальную сетку графенового слоя. Локальная плотность состояний показывает, что связанные поверхностные состояния C и Si сильно нарушены вблизи энергии Ферми.

Формы

Однослойные листы

В 2013 году группа польских ученых представила производственную установку, которая позволяет изготавливать непрерывные однослойные листы. Процесс основан на выращивании графена на жидкометаллической матрице. Продукт этого процесса был назван HSMG.

Двухслойный графен

Двухслойный графен демонстрирует аномальный квантовый эффект Холла, настраиваемую запрещенную зону и потенциал для экситонная конденсация - перспективный кандидат для применения в оптоэлектронике и наноэлектронике. Двухслойный графен обычно можно найти либо в скрученных конфигурациях, где два слоя повернуты относительно друг друга, либо в графитовых пакетных конфигурациях Бернала, где половина атомов в одном слое лежит на половине атомов в другом. Порядок наложения и ориентация определяют оптические и электронные свойства двухслойного графена.

Одним из способов синтеза двухслойного графена является химическое осаждение из паровой фазы, которое может создавать большие двухслойные области, которые почти полностью соответствуют геометрии стопки Бернала.

Было показано что два графеновых слоя могут выдерживать серьезную нагрузку или допинг, который в конечном итоге должен привести к их расслаиванию.

Сверхрешетки графена

Периодически уложенный графен и его изолирующий изоморф представляет собой интересный структурный элемент в реализации высокофункциональных сверхрешеток в атомном масштабе, что открывает возможности для разработки наноэлектронных и фотонных устройств. Сверхрешетки различных типов могут быть получены путем укладки графена и родственных ему форм. Энергетическая зона в слоистых сверхрешетках оказывается более чувствительной к ширине барьера, чем в обычных полупроводниковых сверхрешетках AIIIBV. При добавлении к барьеру одного атомного слоя в каждом периоде связь электронных функций в соседних ямах может быть значительно уменьшена, что приводит к вырождению непрерывных подзон в квантованные уровни энергии. При позиционировании линий в изменяющихся ямах направления L-M ведут себя иначе, чем уровни направления K-H.

Графеновые наноленты

Названия для топологий краев графена GNR Электронная зонная структура полосок графена ширины в зигзагообразной ориентации. Расчеты прочной связи показывают, что все они металлические. GNR Электронная зонная структура полос графена широкой ширины в ориентации «кресло». Расчеты сильной связи показывают, что они являются полупроводниками или металлическими в зависимости от ширины (хиральности).

Графеновые наноленты («нанополоски» в «зигзагообразной» ориентации) при низких температурах показывают спин-поляризованный металлический край токов, что также предлагает приложения в новой области спинтроники. («Кресла» ведут себя как полупроводники.)

Квантовые точки графена

A квантовая точка графена (GQD) представляет собой фрагмент графена размером менее 100 нм. Свойства GQD отличаются от «объемного» графена из-за эффектов квантового ограничения, которые проявляются только при размере менее 100 нм.

Оксид графена

Использование технологий изготовления бумаги на диспергированный, окисленный и химически обработанный графит в воде, монослойные хлопья образуют единый лист и составляют прочные связи. Эти листы, называемые бумагой из оксида графена, имеют измеренный модуль упругости 32 ГПа. Химические свойства оксида графита связаны с функциональными прикрепленными к листам графена. Они могут изменить путь полимеризации и аналогичные химические процессы. Чешуйки оксида графена в полимерах обладают улучшенными светопроводящими свойствами. Графен обычно гидрофобен и непроницаем для всех газов и жидкостей (герметичен). Однако при формировании капиллярной мембраны на основе оксида графена как жидкая вода, так и водяной пар проходит через нее так быстро, как если бы мембраны не было.

Химическая модификация

Фотография однослойного оксида графена, подвергающегося высокой химической обработке при температуре, приводящей к складыванию листа и потере карбоксильных функциональных групп, или в результате обработки карбидимодиидом при комнатной температуре, коллапс в звездообразные кластеры.

Растворимые фрагменты графена могут быть получены с помощью лабораторной химической модификации графита. Сначала микрокристаллический графит обрабатывают кислой смесью серной кислоты и азотной кислоты. Последовательность этапов окисления и расслоения дает небольшие графеновые пластинки с карбоксильными группами по краям. Они превращаются в группу хлорангидрида обработкой тионилхлоридом ; затем они превращаются в соответствующий графен амид посредством обработки октадециламином. Полученный материал (круглые графеновые слои 5,3 Å или 5,3 × 10 м толщиной) растворим в тетрагидрофуране, тетрахлорметане и дихлорэтан.

Кипячение однослойного оксида графена (SLGO) в растворителях приводит к уменьшению размера и складыванию отдельных листов, а также к потере функциональности карбоксильных групп до 20%, что указывает на термическую нестабильность Листы SLGO в зависимости от методологии их подготовки. При использовании тионилхлорида образуются ацилхлоридные группы, которые могут образовывать алифатические и ароматические амиды с конверсией реакционной способности около 70–80%.

Результаты титрования по Бёму для различных химических показателей однослойного оксида графена, которые показывают реакционную способность карбоксильных групп и результирующую стабильность листов SLGO после обработки.

Гидразин орошение обычно используется для восстановления SLGO до SLG (R), но титрования показывают, что теряется только около 20–30% карбоксильных групп, оставляя значительное количество доступным для химического присоединения. Анализ SLG (R), генерируемый этим способом, показывает, что система нестабильности и использование перемешивания при комнатной температуре с HCl (< 1.0 M) leads to around 60% loss of COOH functionality. Room temperature treatment of SLGO with карбодиимиды приводит к схлопыванию отдельных слоев в звездообразные кластеры, которые демонстрируют плохую реакционную способность. (3-5% превращения промежуточного продукта в конечный амид). Очевидно, что обычная химическая обработка карбоксильных групп на SLGO вызывает морфологические изменения отдельных слоев, что приводит к сокращению химической реакционной способности, что примерно может ограничивать их использование в синтезе композитов. SLGO также был изучен эти методы. SLGO также был привит и сшит через эпоксидные группы. При фильтрации в бумагу из оксида графена композиты демонстрируют повышенную жесткость и прочность относительно в немодифицированную бумагу из оксида графена.

Полное гидрирование с листа листа графена приводит к гра фану, но частичное гидрирование приводит к гидрированный графен. Точно так же двустороннее фторирование графена (или химическое и механическое расслоение фторида графита) приводит к фторографу (фторид графена), в то время как частичное фторирование (обычно галогенирование) дает фторированный (галогенированный) графен.

Графеновый лиганд / комплекс

Графен может быть лигандом для России металлов и первых металлов путем введения функциональных групп. Структуры графеновых лигандов подобны, например, комплекс металл- порфирин, комплекс металл- фталоцианин и комплекс металл- фенантролин. Ионы меди и никеля могут координироваться с графеновыми лигандами.

Графеновое волокно

В 2011 году исследователи сообщили о новом, но простом подходе к изготовлению графеновых волокон из графеновых пленок, выращенных методом химического осаждения из газовой фазы. Этот метод был масштабируемым и контролируемым, настраиваемым морфологию и преобразованием за счет управления испарением растворителей с подходящим поверхностным натяжением. Гибкие твердотельные суперконденсаторы на основе этих графеновых механизмов были установлены в 2013 году.

В 2015 году вставка небольших фрагментов графена в зазоры, образованные более крупными, свернутыми в спираль листами графена, после отжига обеспечила пути для проводимости, фрагменты помогли укрепить волокна. Полученные волокна обладают лучшей теплопроводностью, электропроводностью и механической прочностью. Теплопроводность достигла 1290 W /m /K (1290 Вт на метр на кельвин), предел прочности при растяжении - 1080 МПа (157000 psi ).

В 2016 году непрерывные графеновые волокна километровой шкалы с выдачей механических свойств Графеновые волокна с превосходными характеристиками обеспечивают широкое применение в функциональном текстиле, легких двигателях, микроэлектронных устройствах и т. д.

<достигаются за счет высокопроизводительного мокрого формования жидкого кристалла оксида графитической системы с помощью полномасштабной синергетической технологии устранения дефектов. 380>Университет Цинхуа в Пекине, Всемирный Вэй Фэем с факультета химической инженерии, утверждает, что может создать волокно из углеродных нанотрубок, имеющее предел прочности на разрыв 80 ГПа (12,000,000 psi ).

3D графен

В 2013 году трехмерные соты из гексагонально расположенного углерода были названы 3D графен, а также самонесущий 3D графен. Трехмерные структуры графена могут быть изготовлены с использованием методов химического осаждения из паровой фазы или растворов. Обзор Хуррама и Сюй и др. За 2016 г. представил краткое изложение современных методов изготовления трехмерной структуры графена и других связанных двумерных материалов. В 2013 году исследователи из Университета Стони Брук сообщили о новом радикальном методе сшивки для изготовления пористых трехмерных автономных архитектур из графена и углеродных нанотрубок с использованием наноматериалов в качестве строительных блоков без какой-либо полимерной матрицы в качестве основы. Эти трехмерные графеновые (полностью углеродные) каркасы / пены находят применение в нескольких областях, таких как накопление энергии, фильтрация, терморегулирование и биомедицинские устройства и имплантаты.

Коробчатый графен (BSG) наноструктура, появляющаяся после механического расщепления пиролитического графита, сообщалось в 2016 году. Обнаруженная наноструктура представляет собой многослойную систему параллельных полых наноканалов, расположенных вдоль поверхности и имеющий четырехугольное поперечное сечение. Толщина стенок канала примерно 1 нм. Возможные области применения BSG: сверхчувствительные детекторы , высокопроизводительные каталитические ячейки, наноканалы для ДНК секвенирование и манипуляции, высокопроизводительные теплоотводящие поверхности, аккумуляторные батареи повышенной производительности, наномеханические резонаторы, каналы размножения электронов в эмиссионных наноэлектронных устройств, высокоемкие сорбенты для безопасности накопление водорода.

Также сообщалось о трехмерном двухслойном графене.

Столбчатый графен

Столбчатый графен - это гибридный углерод, структура, состоящая из ориентированного углеродных нанотрубок, соединенных на каждом конце с листом графена. Впервые он был теоретически описан Джорджем Фроудакисом и его коллегами из института Крита в Греции в 2008 году. Графен с столбиками еще не был синтезирован в лаборатории, но было предположено, что он может быть полезные электронные свойства или сообщение в качестве материала для хранения сообщения..

Армированный графен

Графен, армированный встроенными арматурными стержнями углеродной нанотрубкойарматурный стержень »), легче манипулировать, одновременно улучшая электрические и механические характеристики. качества обоих материалов.

Функционализированные однослойные или многослойные нанотрубки наносят методом центрифугирования на медную фольгу, а нагревают и охлаждают, используя сами нанотрубки в качестве источника углерода. При улучшении функциональные кристаллические группы распадаются на графен, в то время как нанотрубки частично расщепляются и образуют плоские ковалентные связи с графеном, повышенная прочность. π - π наложения доменов добавить больше прочности. Нанотрубки могут перекрываться, что делает материал более проводящим, чем стандартный графен, выращенный методом CVD. Нанотрубки эффективно перекрывают границы зерен , обнаруженные в обычном графене. Этот метод устраняет следы подложки, на которую были нанесены позже разделенные листы с помощью эпитаксии.

Пакеты из нескольких слоев были предложены в качестве экономичной и физической гибкой замены оксида индия и олова (ITO) используется в дисплеях и фотоэлектрических элементах.

Формованный графен

В 2015 году исследователи из Университета Иллинойса в Урбана-Шампейн (UIUC) разработали новый подход для формирования 3D-форм из плоских 2D-листов графена. Пленка графена, которая была пропитана растворителем, чтобы заставить его набухать и становиться податливой, была наложена на нижележащий субстрат «шаблон». Растворитель со временем испарился, оставив после себя слой графена, который принял форму основной структуры. Таким образом они смогли создать ряд относительно сложных микроструктурированных форм. Характеристики изменяются от 3,5 до 50 мкм. Чистый графен и украшенный золотом графен был успешно интегрирован с подложкой.

Графеновый аэрогель

Аэрогель , сделанный из слоев графена, разделенных углероднымиотрубками, был измерен при 0,16 миллиграмма на кубический сантиметр. Раствор графена и углеродных нанотрубок в форме подвергается сублимационной сушке для обезвоживания раствора, оставляя аэрогель. Материал обладает превосходной эластичностью и впитываемостью. Он может полностью восстанавливаться после сжатия более 90% и поглощать масло, в 900 раз превышающее его вес, со скоростью 68,8 грамма в секунду.

Графеновая нанопленка

В 2015 году спиральная форма графена был обнаружен в графитовом углероде (угле). Эффект спирали возникает из-за дефектов в гексагональной сетке материала, которые заставляют его закручиваться по спирали вдоль края, имитируя риманову поверхность, причем поверхность графена представляет собой перпендикулярна оси. Когда на такую ​​катушку напряжение, по спирали течет ток, создавая магнитное поле. Это применимо к спиралям с зигзагообразным узором или «кресло», хотя и с другим распределением тока. Компьютерное моделирование показало, что обычное спиральный индуктор диаметром 205 микрон может соответствовать нанопленке шириной 70 нанометров, с напряженностью поля, достигающей тесла.

Наносоленоиды, проанализированные с помощью компьютерных моделей в Rice По словам Якобсона. способны создать мощные магнитные поля величиной около 1 тесла, примерно такие же, как катушки в обычных громкоговорителях, и примерно такую ​​же напряженность поля, как некоторые аппараты МРТ. Они включают, что магнитное поле будет самым сильным в полой полости нанометровой ширины в центре спирали.

A соленоид, сделанный с такой катушкой, ведет себя как квантовый проводник, величина тока которого между сердечником и стороной внешней изменяется в зависимости от приложенного напряжения., что приводит к нелинейной индуктивности..

Мятый графен

В 2016 году Университет Брауна представил метод «смятия» графена, добавляя морщины к материалу в наномасштабе. Это было достигнуто путем осаждения слоев оксида графена на термоусадочную пленку, затем она сморщилась, при этом пленка растворилась перед тем, как снова сморщиться на другом листе пленки. Смятый графен стал супергидрофобным, и при использовании его в качестве электрода батареи было показано, что электрохимическая плотность тока.

увеличилась на 400%. Производство

Был разработан быстро растущий список производственных технологий, позволяющих использовать графен в коммерческих целях.

двумерные кристаллы не могут быть выращены с помощью химического синтеза за пределы малых размеров даже в принципе из-за большого роста плотности фононов размер кристалтов изгибаться в третье измерение. Во всех случаях графен должен соединиться с подложкой, чтобы сохранить свою двумерную форму.

Небольшие графеновые структуры, такие как графеновые квантовые точки и могут быть получены методами «снизу вверх», которые собирают решетку из мономеры безопасности молекул (например, лимонная кислота, глюкоза). С другой стороны, методы «сверху» показывают объемные графитовые и графеновые материалы с помощью химикатов (например, смешанных кислот).

Механическое

Механическое расслоение

Гейм и Новоселов использовали клейкую ленту, чтобы оторвать листы графена от графита. Для достижения одинарных слоев обычно требуется несколько этапов отшелушивания. После отшелушивания хлопья наносятся на силиконовую пластину. Могут быть получены кристаллиты размером более 1 мм, видимые невооруженным глазом.

По состоянию на 2014 г. в результате расслоения был получен графен с наименьшим дефектов и наибольшей подвижностью электронов.

В качестве альтернативы острый клин из монокристаллического алмаза проникает в источник графита и расслаивает слои.

В 2014 году бездефектные, неокисленные графеносодержащие жидкости были изготовлены из графита с использованием смесителей, которые производили локальные сдвига более 10 × 10.

Отшелушивание при сдвиге - это еще один метод, при котором с С помощью роторно-статорного смесителя стало возможным масштабируемое производство бездефектного графена. Было показано, что, поскольку турбулентность не требуется для механического расслоения, низкая скорость шаровая мельница показала свою эффективность при производстве водораримого графена с высоким выходом.

ультразвуковое отшелушивание

Диспергирование графита в среде может вызывать графен путем обработки ультразвуком с помощью центрифугированием, вызывающие способность 2,1 мг / мл в N-метилпирролидоне. Использование подходящей ионной жидкости в качестве диспергирующей жидкой среды дает концентрацию 5,33 мг / мл. Переупаковка - проблема с этой техникой.

Добавление поверхностно-активного вещества к растворителю перед обработкой предотвращает повторную укладку за счет адсорбции на поверхности графена. Это дает высокую концентрацию графена, но для удаления поверхностно-активного вещества требуется химическая обработка.

Обработка графита ультразвуком на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей, в первую очередь гептана и воды. макромасштабные графеновые пленки. Листы графена адсорбируются на высокоэнергетической границе раздела материалов и допускаются переупаковки. Прозрачность и проводимость листов составляет около 95%.

При определенных параметрах расщепления прямоугольная графеновая (BSG) наноструктура может быть изготовлена ​​на графите кристалл.

Расщепление монослоя углерода

Нарезка нанотрубок

Графен может быть создан путем открытия углеродных нанотрубок путем резки или травления. В одном из таких методов многослойные углеродные нанотрубки разрезаются в растворе под перманганата калия и серной кислоты.

. В 2014 году был получен графен, армированные углеродными нанотрубками. посредством центрифугирования и отжига функционализированных углеродных нанотрубок.

Расщепление фуллерена

Другой подход распыляет бакиболлы на подложку со сверхзвуковой скоростью. Шарики треснули при ударе, образовавшиеся отсоединенные клетки затем соединяются вместе, образуя графеновую пленку.

Химическая промышленность

Восстановление оксида графита

P. Бем сообщил о получении монослойных чешуек восстановленного оксида графена в 1962 году. Быстрое нагревание оксида графита и расслоение дает высокодисперсный углеродный порошок с процентами хлопьев графена.

Другим методом является восстановление однослойных пленок оксида графита, например с помощью гидразина с отжигом в аргоне / водороде с почти неповрежденным углеродным каркасом, который позволяет эффективно удалять функциональные группы. Измеренная подвижность носителей заряда превышала 1000 сантиметров (393,70 дюйма) / Вс.

При сжигании покрытого оксидом графита DVD была получена проводящая графеновая пленка (1738 сименс на метр) и удельная поверхность (1520 квадратных метров на грамм), которая была высокостойкой и податливой.

Дисперсная суспензия восстановленного оксида графена синтезирована в воде методом гидротермальной дегидратации без использования какого-либо поверхностно-активного вещества. Подход прост, применим в промышленности, экологически безопасен и рентабелен. Измерения вязкости подтвердили, что коллоидная суспензия графена (наножидкость графена) проявляет ньютоновское поведение с вязкостью, близкой к вязкости воды.

Расплавленные соли

Частицы графита могут корродировать в расплавленных солях до образуют набор углеродных наноструктур, включая графен. Катионы водорода, растворенные в расплавленном хлориде лития, могут выводить на катодно поляризованные графитовые стержни, которые затем интеркалируют, отслаивают листы графена. Полученные графеновые нанолисты демонстрируют монокристаллическую структуру с поперечным размером в несколько сотен нанометров и высокую степенью кристалличности и термической стабильности.

Электрохимический синтез

Электрохимический синтез может расслаивать графен. Изменение импульсного напряжения контролирует толщину, площадь чешуек, количество дефектов и влияет на их свойства. Процесс начинается с погружения графита в растворитель для интеркаляции. За контролем можно следить, отслеживая прозрачность раствор с помощью светодиода и фотодиода.

Гидравлическая самосборка

Графен был получен с использованием сахара (например, глюкозы, сахара, фруктозы и т. д.) Такой «восходящий» синтез без использования безопаснее, проще и экологичнее, чем отшелушивание. Этот метод позволяет контролировать толщину, от монослоя до многослойного, который известен как «метод Танга-Лау».

Пиролиз этоксида натрия

Грамм-количества были получены восстановлением этанол на металлический натрий с последующим пиролизом и промывкой водой.

Окисление с помощью микроволнового излучения

В 2012 году микроволновая энергия была сообщена о прямом синтезе графена за один этап. Такой подход позволяет избежать использования перманганата калия в реакционной смеси. Также, что с помощью микроволнового излучения, оксид графена с дырками или без них можно синтезировать, контролируя время микроволнового излучения. Микроволновое нагревание может сократить время реакции с нескольких дней до секунд.

Графен также можно получить с помощью микроволнового гидротермального пиролиза

Термическое разложение карбида кремния

Нагрев карбид кремния (SiC) до высоких температур (1100 ° C) при низких давлениях (около 10 торр) восстанавливает его до графена.

Химическое осаждение из паровой фазы

Эпитаксия

Эпитаксиальный рост графена на карбиде кремния - это масштабная технология производства графена. Эпитаксиальный графен может быть связан с поверхностями слабо (силами Ван-дер-Ваальса ), чтобы сохранить двумерную электронную зонную структуру изолированного графена.

Обычная кремниевая пластина, покрытая слоем германия (Ge), погруженным в разбавленную плавиковую кислоту, удаляет образующийся естественным образом оксид германия группы, создавая германий с концевыми водородными группами. CVD может покрыть это графеном.

Прямой синтез графена на изоляторе TiO 2 с высокой диэлектрической проницаемостью (high-κ). Показано, что двухэтапный процесс CVD позволяет выращивать непосредственно на кристаллах TiO 2 или на расслоенных нанолистах TiO 2 без использования какого-либо металлического катализатора.

Металлические подложки

CVD-графен можно выращивать на металлических подложках, включая рутений, иридий, никель и медь.

Roll-to-roll

В 2014 году был внедрен двухэтапный производственный процесс. объявил. На первом этапе от рулона к рулону графен происходит путем химического осаждения из паровой фазы. На втором этапе графен связывается с подложкой.

Рамановское картирование большой площади CVD-графена на осажденной тонкой пленке Cu на 150 мм SiO 2 / Si пластинах показывает>95% сплошности монослоя и среднее значение ∼2,62 для I 2D/IG. Масштабная линейка составляет 200 мкм.

Холодная стена

Выращивание графена в промышленной CVD-системе с резистивным нагревом и холодной стенкой позволяет получать графен в 100 раз быстрее, чем обычные системы CVD, сокращать затраты на 99% и требовать материал с улучшенными электронными качествами.

Графен CVD в виде пластин

Графен CVD масштабируется и выращен на осажденном тонкопленочном катализаторе Cu на стандартном Si / SiO от 100 до 300 мм 2 пластины в системе Axitron Black Магия. Покрытие монослоя графена>95% достигается на подложках от 100 до 300 мм с незначительными дефектами, что подтверждено обширным картированием комбинационного рассеяния света.

Восстановление двуокиси углерода

В высокоэкзотермической реакции сгорает магний в реакции окисления-восстановления с диоксидом углерода с получением углеродных частиц, включая графен и фуллерены.

Сверхзвуковое распыление

Было использовано сверхзвуковое ускорение капель через сопло Лаваля для нанесения восстановленного оксида графена на подложку. Энергия удара перестраивает атомы углерода в безупречный графен.

Лазер

В 2014 году инфракрасный лазер на CO. 2 произвел и структурировал трехмерные сети из графеновых пленок из коммерческих полимерных пленок. Результат демонстрирует высокую электропроводность. Лазерно-индуцированное производство, по-видимому, позволяет производить процессы производства рулонов с рулонами.

Ионная имплантация

Ускорение углерода внутри электрического поля в полупроводнике, сделанном из тонких пленок никеля на подложке из SiO 2 / Si, создается графена размером с пластину (4 дюйма (100 мм)) без складок / разрывов / остатков при относительно низкой температуре 500 ° C.

CMOS-совместимый графен

Интеграция графена в широко используемый процесс изготовления КМОП требует его прямого синтеза без переноса на диэлектрических подложках при температуре ниже 500 ° C. На IEDM 2018 исследователи из Калифорнийского университета, Санта-Барбара использовали новый процесс графена, соответствующий с КМОП, при 300 ° C, подходящая для внутренней части линии (BEOL ) приложений. Процесс включает твердотельную диффузию углерода под давлением через тонкую пленку металлического катализатора. Было показано, что синтезированные графеновые пленки большой площади демонстрируют высокое качество (с помощью рамановской характеристики ) и аналогичные значения удельного сопротивления по сравнению с графеновыми пленками, синтезированными методом высокотемпературного химического осаждения из паровой фазы, того же поперечного сечения. до ширины 20 nm.

Моделирование

Помимо экспериментального исследования графена и устройств на его основе, их численное моделирование и моделирование служат темой исследованиями. Формула Кубо дает аналитическое выражение для проводимости графена и показывает, что она является функцией нескольких физических, включая длину волны, температуру и химический потенциал. Более, была предложена модель поверхностной проводимости, которая представляет собой графен как бесконечно тонкий (двусторонний) лист с локализацией и изотропной проводимостью. Эта модель позволяет получить аналитические выражения для электромагнитного поля в присутствии графенового листа в терминах диадической функции Грина (представленной с помощью интегралов Зоммерфельда) и возбуждающего электрического тока. Несмотря на то, что эти аналитические модели и методы могут предоставить результаты для нескольких канонических проблем для целей сравнительного анализа, многие практические проблемы, связанные с графеном, такие как создание электромагнитных устройств произвольной формы, аналитически неразрешимы. Благодаря недавним достижениям в области вычислительной электромагнетизма (CEM), стали доступны различные точные и эффективные численные методы для анализа взаимодействий электромагнитного поля и волн на графеновых листах и ​​/ или устройствах на основе графена. Предлагается исчерпывающий обзор вычислительных инструментов, разработанных для анализа устройств / систем на основе графена.

Аналоги графена

Аналоги графена (также называемые «искусственным графеном») представляют собой двумерные системы, которые проявляют свойства, аналогичные графену. Аналоги графена интенсивно изучаются с момента открытия графена в 2004 году. Люди пытаются разработать системы, в которых физику легче наблюдать и манипулировать, чем в графене. В этих системах электроны не всегда являются частицами, которые используются. Это могут быть оптические фотоны, микроволновые фотоны, плазмоны, поляритоны микрорезонатора или даже атомы. Кроме того, сотовая структура, в которой эволюционируют эти частицы, может иметь другую природу, чем атомы углерода в графене. Это может быть, соответственно, фотонный кристалл, массив, решетка или оптическая решетка.

Приложения

(a) Типичная структура сенсорного датчика в сенсорная панель. (Изображение любезно предоставлено Synaptics, Incorporated.) (B) Фактический пример сенсорного экрана на основе прозрачного проводника 2D Carbon Graphene Material Co., Ltd, который используется в (c) коммерческом смартфоне.

Графен - прозрачный и гибкий проводник, который имеет большие перспективы для применения в различных материалах / устройствах, включая солнечные элементы, светодиоды (LED), сенсорные панели, а также умные окна или телефоны. Смартфоны с графеновыми сенсорными экранами уже представлены на рынке.

В 2013 году компания Head объявила о выпуске новой линейки графеновых теннисных ракеток.

По состоянию на 2015 год для коммерческого использования доступен один продукт: порошок для принтера, наполненный графеном. Было предложено или разрабатывается множество других применений графена в таких областях, как электроника, биологическая инженерия, фильтрация, легкие / прочные композитные материалы, фотоэлектрические и накопители энергии. Графен часто получают в виде порошка и дисперсии в полимерной матрице. Предполагается, что эта дисперсия подходит для современных композитов, красок и покрытий, смазок, масел и функциональных жидкостей, конденсаторов и батарей, приложений для управления температурным режимом, материалов для дисплеев и упаковки, солнечных элементов, чернил и материалов для 3D-принтеров, а также барьеров и пленок.

В 2016 году исследователям удалось создать графеновую пленку, которая может поглощать 95% падающего на нее света.

Графен также дешевеет. В 2015 году ученые из Университета Глазго нашли способ производить графен по цене в 100 раз меньше, чем предыдущие методы.

2 августа 2016 года BAC Говорят, что моно-модель сделана из графена как первая легальная дорожная машина и серийный автомобиль.

В январе 2018 года спиральные индукторы на основе графена эксплуатировали кинетическая индуктивность при комнатной температуре была впервые продемонстрирована в Калифорнийском университете, Санта-Барбара под руководством Каустава Банерджи. Предполагалось, что эти катушки индуктивности обеспечат значительную миниатюризацию в радиочастотных интегральных схемах.

Потенциал эпитаксиального графена на SiC для метрологии был показан с 2010 года, показывая квантовое квантование сопротивления Холла с точностью до трех частей на миллиард в однослойном эпитаксиальном графене. За прошедшие годы была продемонстрирована точность до частей на триллион при квантовании сопротивления Холла и гигантских квантовых плато Холла. Развитие инкапсуляции и легирования эпитаксиального графена привело к коммерциализации стандартов квантового сопротивления эпитаксиального графена.

Риски для здоровья

Токсичность графена широко обсуждалась в литературе. Наиболее полный обзор токсичности графена, опубликованный Lalwani et al. исключительно суммирует in vitro, in vivo, антимикробные и экологические эффекты и подчеркивает различные механизмы токсичности графена. Результаты показывают, что токсичность графена зависит от нескольких факторов, таких как форма, размер, чистота, этапы постпроизводственной обработки, окислительное состояние, функциональные группы, состояние дисперсии, методы синтеза, способ и доза введения, а также время воздействия.

Исследования в Университете Стони Брук показали, что графеновые наноленты, графеновые нанопластинки и графеновые нанолуковицы нетоксичны при концентрациях до 50 мкг / мл. Эти наночастицы не изменяют дифференциацию стволовых клеток костного мозга человека в сторону остеобластов (кости) или адипоцитов (жир), что позволяет предположить, что при низких дозах наночастицы графена безопасны для биомедицинских применений. Исследования в университете Брауна показали, что многослойные хлопья графена толщиной 10 мкм способны пробивать клеточные мембраны в растворе. Было замечено, что первоначально они проникали через острые и зазубренные точки, что позволяло графену проникать в клетку. Физиологические эффекты этого остаются неопределенными, и эта область остается относительно неизученной.

См. Также

Ссылки

  1. ^"определение графена, что означает - что такое графен в Британско-английском словаре Тезаурус - Кембриджские словари онлайн ". cambridge.org.
  2. ^ Гейм, А.К.; Новоселов, К.С. (26 февраля 2007 г.). «Возвышение графена». Материалы природы. 6 (3): 183–191. arXiv : cond-mat / 0702595. Bibcode : 2007NatMa... 6..183G. doi : 10.1038 / nmat1849. PMID 17330084. S2CID 14647602.
  3. ^Peres, N. M. R.; Рибейро, Р. М. (2009). «Сосредоточьтесь на графене». New Journal of Physics. 11(9): 095002. Bibcode : 2009NJPh... 11i5002P. doi : 10.1088 / 1367-2630 / 11/9/095002.
  4. ^ Boehm, H.P.; Клаусс, А.; Fischer, G.O.; Хофманн, У. (1 июля 1962 г.). "Das Adsorptionsverhalten sehr dünner Kohlenstoff-Folien". Zeitschrift für Anorganische und Allgemeine Chemie. 316 (3–4): 119–127. doi : 10.1002 / zaac.19623160303. ISSN 1521-3749.
  5. ^Boehm, H.P.; Setton, R.; Штумпп, Э. (1994). «Номенклатура и терминология интеркаляционных соединений графита» (PDF). Чистая и прикладная химия. 66 (9): 1893–1901. doi : 10.1351 / pac199466091893. S2CID 98227391. Архивировано из оригинального (PDF) 6 апреля 2012 года.
  6. ^Аристидес Д. Здетсис и Э. Н. Эконому (2015): «Необычный подход к ароматичности графена и нанографена: значение Huckel's (4n + 2) π-электронное правило ». Журнал физической химии - серия C, том 119, выпуск 29, страницы 16991–17003. doi : 10.1021 / acs.jpcc.5b04311
  7. ^ Питер Дж. Ф. Харрис (2018): «Просвечивающая электронная микроскопия углерода: краткая история». C - Journal of Carbon Research, том 4, выпуск 1, статья 4 (17 страниц). doi : 10.3390 / c4010004
  8. ^Ли, Жилин; Чен, Ляньлянь; Мэн, Шэн; Го, Ливэй; Хуанг, Цзяо; Лю, Ю; Ван, Вэньцзюнь; Чен, Сяолун (2015). «Полевая и температурная зависимость собственного диамагнетизма в графене: теория и эксперимент». Phys. Ред. B. 91 (9): 094429. Bibcode : 2015PhRvB..91i4429L. doi : 10.1103 / PhysRevB.91.094429. S2CID 55246344.
  9. ^ Nair, R.R.; Blake, P.; Григоренко, А. Н.; Новоселов, К. С.; Бут, Т. Дж.; Stauber, T.; Перес, Н. М. Р.; Гейм, А. К. (6 июня 2008 г.). «Константа тонкой структуры определяет визуальную прозрачность графена». Наука. 320 (5881): 1308. arXiv : 0803.3718. Bibcode : 2008Sci... 320.1308N. doi : 10.1126 / science.1156965. PMID 18388259. S2CID 3024573.
  10. ^ Чжу, Шоу-Энь; Юань, Шэнцзюнь; Янссен, Г. К. А. М. (1 октября 2014 г.). «Оптическое пропускание многослойного графена». EPL. 108 (1): 17007. arXiv : 1409.4664. Bibcode : 2014EL.... 10817007Z. DOI : 10.1209 / 0295-5075 / 108/17007. S2CID 73626659.
  11. ^ Ли, Чангу (2008). «Измерение упругих свойств и внутренней прочности однослойного графена». Наука. 321 (385): 385–388. Bibcode : 2008Sci... 321..385L. doi : 10.1126 / science.1157996. PMID 18635798. S2CID 206512830.
  12. ^ Цао, К. (2020). «Упругое деформирование отдельно стоящего монослоя графена». Nature Communications. 11 (284): 284. Bibcode : 2020NatCo..11..284C. DOI : 10.1038 / s41467-019-14130-0. PMC 6962388. PMID 31941941.
  13. ^ Новоселов, К. С.; Гейм, А.К.; Морозов, С. В.; Jiang, D.; Zhang, Y.; Dubonos, S. V.; Григорьева, И. В.; Фирсов А.А. (22 октября 2004 г.). «Эффект электрического поля в атомно тонких углеродных пленках». Наука. 306 (5696): 666–669. arXiv : cond-mat / 0410550. Bibcode : 2004Sci... 306..666N. doi : 10.1126 / science.1102896. ISSN 0036-8075. PMID 15499015. S2CID 5729649.
  14. ^ «Этот месяц в истории физики: 22 октября 2004 г.: Открытие графена». Новости APS. Серия II. 18 (9): 2. 2009.
  15. ^ Ниараки Асли, Амир Эхсан; Го, Цзиншуай; Лай, Пей Лунь; Монтазами, Реза; Хашеми, Николь Н. (январь 2020 г.). «Производство высокопроизводительного водного графена для электрогидродинамической печати биосовместимых проводящих структур по запросу». Биосенсоры. 10 (1): 6. doi : 10.3390 / bios10010006. PMC 7167870. PMID 31963492.
  16. ^Ли, Дэн; Мюллер, Марк Б.; Гилье, Скотт; Канер, Ричард Б.; Уоллес, Гордон Г. (февраль 2008 г.). «Технологические водные дисперсии графеновых нанолистов». Природа Нанотехнологии. 3 (2): 101–105. doi : 10.1038 / nnano.2007.451. ISSN 1748-3395.
  17. ^ Го, Цзиншуай; Ниараки Асли, Амир Эхсан; Уильямс, Келли Р.; Лай, Пей Лунь; Ван, Синьвэй; Монтазами, Реза; Хашеми, Николь Н. (декабрь 2019 г.). «Жизнеспособность нервных клеток на 3D-печатной биоэлектронике с графеном». Биосенсоры. 9 (4): 112. doi : 10.3390 / bios9040112. PMC 6955934. PMID 31547138.
  18. ^McNamara, Marilyn C.; Ниараки-Асли, Амир Эхсан; Го, Цзиншуай; Окузоно, Жасмин; Монтазами, Реза; Хашеми, Николь Н. (2020). «Повышение проводимости содержащих клетки альгинатных микроволокон с помощью водного графена для нейронных приложений». Границы в материалах. 7. doi : 10.3389/ fmats.2020.00061. ISSN 2296-8016.
  19. ^«Мировой спрос на графен после коммерческого производства будет огромным, - говорится в отчете». AZONANO.com. 28 февраля 2014 г. Дата обращения 24 июля 2014 г.
  20. ^Mrmak, Nebojsa (28 ноября 2014 г.). «Свойства графена (полный справочник)». Graphene-Battery.net. Проверено 10 ноября 2019 г.
  21. ^«Ожидается, что объем мирового рынка графена достигнет 151,4 миллиона долларов и к 2021 году будет зарегистрирован среднегодовой темп роста 47,7%, рыночные тенденции, рост и прогноз - отчет об оценке». PR Newswire. Cision. 25 ноября 2019 г. Источник: 29 января 2020 г.
  22. ^«слой графена». Сборник химической терминологии ИЮПАК. Международный союз теоретической и прикладной химии. 2009. doi : 10.1351 / goldbook.G02683. ISBN 978-0-9678550-9-7. Проверено 31 марта 2012 г.
  23. ^ Гейм, А. (2009). «Графен: состояние и перспективы». Наука. 324 (5934): 1530–4. arXiv : 0906.3799. Bibcode : 2009Sci... 324.1530G. doi : 10.1126 / science.1158877. PMID 19541989. S2CID 206513254.
  24. ^Riedl, C.; Coletti, C.; Iwasaki, T.; Захаров, А.А.; Старке, У. (2009). «Квазисвободный эпитаксиальный графен на SiC, полученный интеркаляцией водорода». Письма с физическим обзором. 103 (24): 246804. arXiv : 0911.1953. Bibcode : 2009PhRvL.103x6804R. doi : 10.1103 / PhysRevLett.103.246804. PMID 20366220. S2CID 33832203.
  25. ^Гейм, А.К. (2012). «Предыстория графена». Physica Scripta. T146 : 014003. Bibcode : 2012PhST..146a4003G. doi : 10.1088 / 0031-8949 / 2012 / T146 / 014003.
  26. ^Броди, Б.С. (1859 г.). «Об атомной массе графита». Философские труды Лондонского королевского общества. 149 : 249–259. Bibcode : 1859RSPT..149..249B. doi : 10.1098 / rstl.1859.0013. JSTOR 108699.
  27. ^Дебие, П ; Шеррер, П. (1916). "Interferenz an regellos orientierten Teilchen im Röntgenlicht I". Physikalische Zeitschrift (на немецком языке). 17 : 277.
  28. ^Фридрих, В. (1913). "Eine neue Interferenzerscheinung bei Röntgenstrahlen". Physikalische Zeitschrift (на немецком языке). 14 : 317.>
  29. ^Халл, AW (1917). «Новый метод рентгеновского анализа кристаллов». Phys. Ред. 10 (6): 661–696. Bibcode : 1917PhRv... 10..661H. doi : 10.1103 / PhysRev.10.661.
  30. ^Kohlschütter, V.; Хаэнни, П. (1919). "Zur Kenntnis des Graphitischen Kohlenstoffs und der Graphitsäure". Zeitschrift für anorganische und allgemeine Chemie (на немецком языке). 105 (1): 121–144. doi : 10.1002 / zaac.19191050109.
  31. ^Бернал, JD (1924). «Структура графита». Proc. R. Soc. Лондон. A106 (740): 749–773. Bibcode : 1924RSPSA.106..749B. doi : 10.1098 / rspa.1924.0101. JSTOR 94336.
  32. ^Хассель, О; Мак, H (1924). "Uber die Kristallstruktur des Graphits". Zeitschrift für Physik (на немецком языке). 25 (1): 317–337. Bibcode : 1924ZPhy... 25..317H. doi : 10.1007 / BF01327534. S2CID 121157442.
  33. ^DiVincenzo, D.P.; Мел, Э. Дж. (1984). "Самосогласованная эффективная теория массы для внутрислойного экранирования в соединениях интеркаляции графита". Physical Review B. 295 (4): 1685–1694. Bibcode : 1984PhRvB..29.1685D. doi : 10.1103 / PhysRevB.29.1685.
  34. ^ Новоселов, К. С.; Гейм, А.К.; Морозов, С. В.; Jiang, D.; Katsnelson, M. I.; Григорьева, И. В.; Dubonos, S. V.; Фирсов, А.А. (2005). «Двумерный газ безмассовых дираковских фермионов в графене ». Природа. 438 (7065): 197–200. arXiv : cond-mat / 0509330. Bibcode : 2005Natur.438..197N. doi : 10.1038 / nature04233. PMID 16281030. S2CID 3470761.
  35. ^ Гусынин, В.П.; Шарапов, С. Г. (2005). «Нетрадиционный целочисленный квантовый эффект Холла в графене». Письма с физическим обзором. 95 (14): 146801. arXiv : cond-mat / 0506575. Bibcode : 2005PhRvL..95n6801G. doi : 10.1103 / PhysRevLett.95.146801. PMID 16241680. S2CID 37267733.
  36. ^ Чжан, Ю.; Tan, Y.W.; Стормер, Х.Л.; Ким, П. (2005). «Экспериментальное наблюдение квантового эффекта Холла и фазы Берри в графене». Природа. 438 (7065): 201–204. arXiv : cond-mat / 0509355. Bibcode : 2005Natur.438..201Z. doi : 10.1038 / nature04235. PMID 16281031. S2CID 4424714.
  37. ^Рюсс, Г.; Фогт, Ф. (1948). "Höchstlamellarer Kohlenstoff aus Graphitoxyhydroxyd". (нем.). 78 (3–4): 222–242. doi : 10.1007 / BF01141527.
  38. ^ Мейер, Дж.; Гейм, А.К.; Кацнельсон, М. И.; Новоселов, К. С.; Бут, Т. Дж.; Рот, С. (2007). «Структура подвешенных листов графена». Природа. 446 (7131): 60–63. arXiv : cond-mat / 0701379. Bibcode : 2007Natur.446... 60M. doi : 10.1038 / nature05545. PMID 17330039. S2CID 3507167.
  39. ^Бём, Х.П.; Клаусс, А.; Фишер, Г.; Хофманн, У. (1962). «Свойства поверхности очень тонких пластин графита» (PDF). Труды Пятой конференции по периоду. Pergamon Press.
  40. ^Осима, Калифорния; Нагашима, А. (1997). «Ультратонкие эпитаксиальные пленки графита и гексагонального нитрида бора на твердых поверхностях». J. Phys.: Condens. Иметь значение. 9 (1): 1–20. Bibcode : 1997JPCM.... 9.... 1O. doi : 10.1088 / 0953-8984 / 9/1/004.
  41. ^Forbeaux, I.; Themlin, J.-M.; Дебевер, Ж.-М. (1998). «Гетероэпитаксиальный графит на 6H-SiC (0001): формирование границы раздела через электронную структуру зоны проводимости». Physical Review B. 58 (24): 16396–16406. Bibcode : 1998PhRvB..5816396F. doi : 10.1103 / PhysRevB.58.16396.
  42. ^Mouras, S.; и другие. (1987). «Синтез соединений интеркаляции графита с фторидами первой стадии». Revue de Chimie Minérale. 24 : 572.
  43. ^Saito, R.; Фудзита, Мицутака; Dresselhaus, G.; Дрессельхаус, М. (1992). «Электронное строение канальцев графена на основе C60». Physical Review B. 46 (3): 1804–1811. Bibcode : 1992PhRvB..46.1804S. doi : 10.1103 / PhysRevB.46.1804. PMID 10003828.
  44. ^Wang, S.; Ята, С.; Nagano, J.; Okano, Y.; Kinoshita, H.; Kikuta, H.; Ямабе, Т. (2000). «Новый углеродистый материал большой емкости и высокой эффективности для литий-ионных аккумуляторных батарей». Журнал Электрохимического общества. 147 (7): 2498. Bibcode : 2000JElS..147.2498W. doi : 10.1149 / 1.1393559.
  45. ^Гейм, А.К.; Ким, П. (апрель 2008 г.). "Углеродная страна чудес". Scientific American. ... кусочки графена, несомненно, присутствуют на каждой отметке карандаша
  46. ^Роберт Б. Резерфорд и Ричард Л. Дудман (2002): «Ультратонкий гибкий нагревательный элемент из расширенного графита ». Патент США 6667100. Подан 13 мая 2002 г., выдан 23 декабря 2003 г., переуступлен EGC Operating Co LLC; истекший.
  47. ^Bor Z. Jang и Wen C. Huang (2002): «Наноразмерные графеновые пластины ». Патент США 7071258. Подан 21.10.2002, выдан 04.07.2006, переуступлен Global Graphene Group Inc; срок действия истекает 06.01.2024.
  48. ^ «История графена». www.graphene.manchester.ac.uk. Манчестерский университет. 10 сентября 2014 г. Получено 9 октября 2014 г. После обсуждений с коллегами Андре и Костя приняли метод, который использовали исследователи в области поверхностных наук - с помощью простой скотча снимали слои графита, чтобы открыть чистую поверхность для изучения под микроскопом..
  49. ^"Сумка пионеров графена Нобелевской премии". Институт физики, Великобритания. 5 октября 2010 г.
  50. ^«Нобелевская премия по физике 2010 г.». Нобелевский фонд. Проверено 3 декабря 2013 г.
  51. ^«Новый центр инженерных инноваций стоимостью 60 млн фунтов стерлингов будет базироваться в Манчестере». www.graphene.manchester.ac.uk. Манчестерский университет. 10 сентября 2014 г. Архивировано из оригинала 9 октября 2014 г. Получено 9 октября 2014 г.
  52. ^Берн-Калландер, Ребекка (1 июля 2014 г.). «Производитель графена стремится создать британское предприятие на миллиард фунтов стерлингов». Daily Telegraph. Проверено 24 июля 2014 г.
  53. ^Гибсон, Роберт (10 июня 2014 г.). «Фирма Consett Thomas Swan видит успех экспорта в графеме». Журнал. Проверено 23 июля 2014 года.
  54. ^«Глобальный прорыв: ирландские ученые открыли, как массово производить графен из« чудесного материала »». The Journal.ie. 20 апреля 2014 г. Проверено 20 декабря 2014 г.
  55. ^«Cambridge Nanosystems открывает новый завод по коммерческому производству графена». Cambridge News. Архивировано из оригинала 23 сентября 2015 года.
  56. ^Heyrovska, Raji (2008). «Атомные структуры графена, бензола и метана с длиной связей как суммы Одинарные, двойные и резонансные радиусы связи углерода». arXiv : 0804.4086 [Physics.gen- ph ].
  57. ^ Купер, Дэниел Р.; Д'Анжу, Бенджамин; Гхаттаманени, Нагешвара; Харак, Бенджамин; Хильке, Майкл; Хорт, Александр; Меджлис, Норберто; Массикотт, Матье; Вандсбургер, Лерон; Уайтуэй, Эрик; Ю, Victor (3 ноября 2011 г.). «Экспериментальный обзор Graphene» (PDF). ISRN Физика конденсированных сред. Международная сеть научных исследований. 2012 : 1–56. arXiv : 1110.6557. Bibcode : 2011arXiv1110.6557C. doi : 10.5402 / 2012/501686. S2CID 78304205. Получено 30 Август 2016.
  58. ^Феликс, И.М. (2013). «Исследование электронной структуры графена и гидратированного графена».
  59. ^Диксит, Вай bhav A.; Сингх, Яшита Ю. (июнь 2019 г.). «Насколько ароматичны нафталин и графен?». Вычислительная и теоретическая химия. 1162 : 112504. doi : 10.1016 / j.comptc.2019.112504.
  60. ^Kasuya, D.; Юдасака, М.; Такахаши, К.; Kokai, F.; Иидзима, С. (2002). «Селективное производство агрегатов одностенных углеродных нанорогов и механизм их образования». J. Phys. Chem. Б. 106 (19): 4947–4951. doi : 10.1021 / jp020387n.
  61. ^Бернатович; T.J.; и другие. (1996). «Ограничения на образование звездных зерен из досолнечного графита в метеорите Мерчисон». Астрофизический журнал. 472 (2): 760–782. Bibcode : 1996ApJ... 472..760B. doi : 10.1086 / 178105.
  62. ^Фраундорф, П.; Вакенхут, М. (2002). «Ядро структуры пресолнечного графитового лука». Письма в астрофизический журнал. 578 (2): L153–156. arXiv : astro-ph / 0110585. Bibcode : 2002ApJ... 578L.153F. DOI : 10.1086 / 344633. S2CID 15066112.
  63. ^ Карлссон, Дж. М. (2007). «Графен: пристегните или сломайте». Материалы природы. 6 (11): 801–2. Bibcode : 2007NatMa... 6..801C. doi : 10.1038 / nmat2051. HDL : 11858 / 00-001M-0000-0010-FF61-1. PMID 17972931.
  64. ^ Фасолино, А.; Лос, Дж. Х.; Кацнельсон, М. И. (2007). «Внутренняя рябь в графене». Материалы природы. 6 (11): 858–61. arXiv : 0704.1793. Bibcode : 2007NatMa... 6..858F. doi : 10.1038 / nmat2011. PMID 17891144. S2CID 38264967.
  65. ^ Исигами, Маса; и другие. (2007). «Атомная структура графена на SiO 2 ». Нано-буквы. 7 (6): 1643–1648. arXiv : 0811.0587. Bibcode : 2007NanoL... 7.1643I. doi : 10.1021 / nl070613a. PMID 17497819. S2CID 13087073.
  66. ^О. А. Шендерова, В. В. Жирнов, Д. В. Бреннер (2006): «Углеродные наноструктуры». Критические обзоры в области твердого тела и материаловедения, том 27, выпуски 3-4, страницы 227-356. Цитата: «графен - название устойчивая структура, содержащая примерно 6000 элементов». doi :10.1080/10408430208500497 Bibcode : 2002CRSSM..27..227S
  67. ^ Нето, А. Кастро; Перес, Н. М. Р.; Новоселов, К. С.; Гейм, А.К.; Гейм, А. К. (2009). «Электронные свойства графена» (PDF). Rev Mod Phys. 81 (1): 109–162. arXiv : 0709.1163. Bibcode : 2009RvMP... 81..109C. doi : 10.1103 / RevModPhys.81.109. HDL : 10261/18097. S2CID 5650871. Архивировано из оригинала (PDF) 15 ноября 2010 года.
  68. ^ Шарлье, Дж. К.; Эклунд, П.С.; Чжу, Дж.; Феррари, А.С. (2008). Жорио, А.; Dresselhaus and, G.; Дрессельхаус, М. (ред.). Электронные и фононные свойства графена: их связь с углеродными нанотрубками. Углеродные нанотрубки: передовые темы в синтезе, структура, свойствах и приложениях. Берлин / Гейдельберг: Springer-Verlag.
  69. ^Копелевич Ю.; Торрес, Дж.; Да Силва, Р.; Mrowka, F.; Кемпа, Х.; Эскинази, П. (2003). «Реентерабельное металлическое поведение графита в квантовом пределе». Письма с физическим обзором. 90 (15): 156402. arXiv : cond-mat / 0209406. Bibcode : 2003PhRvL..90o6402K. doi : 10.1103 / PhysRevLett.90.156402. PMID 12732058. S2CID 26968734.
  70. ^Лукьянчук Игорь А.; Копелевич, Яков (2004). «Фазовый анализ квантовых колебаний в графите». Письма с физическим обзором. 93 (16): 166402. arXiv : cond-mat / 0402058. Bibcode : 2004PhRvL..93p6402L. doi : 10.1103 / PhysRevLett.93.166402. PMID 15525015. S2CID 17130602.
  71. ^ Семенофф, Г. У. (1984). «Моделирование трехмерной аномалии в конденсированных средах». Письма с физическим обзором. 53 (26): 2449–2452. Bibcode : 1984PhRvL..53.2449S. doi : 10.1103 / PhysRevLett.53.2449.
  72. ^Уоллес, П.Р. (1947). «Ленточная теория графита». Физический обзор. 71 (9): 622–634. Bibcode : 1947PhRv... 71..622W. doi : 10.1103 / PhysRev.71.622. S2CID 53633968.
  73. ^ Avouris, P.; Чен, З.; Перебейнос В. (2007). «Углеродная электроника». Природа Нанотехнологии. 2 (10): 605–15. Bibcode : 2007NatNa... 2..605A. doi : 10.1038 / nnano.2007.300. PMID 18654384.
  74. ^Ламас, Калифорния; Кабра, округ Колумбия; Гранди, Н. (2009). «Обобщенные неустойчивости Померанчука в графене». Физический обзор B. 80 (7): 75108. arXiv : 0812.4406. Bibcode : 2009PhRvB..80g5108L. doi : 10.1103 / PhysRevB.80.075108. S2CID 119213419.
  75. ^Морозов, С.В.; Новоселов, К.; Кацнельсон, М.; Щедин, Ф.; Элиас, Д.; Jaszczak, J.; Гейм, А. (2008). "Гигантские внутренние подвижности носителей в графене и его бислое". Письма с физическим обзором. 100 (1): 016602. arXiv : 0710.5304. Bibcode : 2008PhRvL.100a6602M. doi : 10.1103 / PhysRevLett.100.016602. PMID 18232798. S2CID 3543049.
  76. ^ Чен, Дж. Х.; Джанг, Чаун; Сяо, Шудун; Исигами, Маса; Фюрер, Майкл С. (2008). «Внутренние и внешние пределы производительности графеновых устройств на SiO. 2». Природа Нанотехнологии. 3 (4): 206–9. arXiv : 0711.3646. doi : 10.1038 / nnano.2008.58. PMID 18654504. S2CID 12221376.
  77. ^Актюрк, А.; Гольдсман, Н. (2008). «Электронный транспорт и полнозонные электрон-фононные встречи в графене». Журнал прикладной физики. 103 (5): 053702–053702–8. Bibcode : 2008JAP... 103e3702A. doi : 10.1063 / 1.2890147.
  78. ^Физики показывают, что электроны могут перемещаться в графене более чем в 100 раз быстрее :: University Communications Newsdesk, University of Maryland Архивировано 19 сентября 2013 на Wayback Machine. Newsdesk.umd.edu (24 марта 2008 г.). Проверено 12 января 2014.
  79. ^Сагаде, А.А.; и другие. (2015). «Высоко стабильная на воздухе пассивация устройств с полевым эффектом на основе графена». Наноразмер. 7 (8): 3558–3564. Bibcode : 2015Nanos... 7.3558S. doi : 10.1039 / c4nr07457b. PMID 25631337. S2CID 24846431.
  80. ^«Графеновые устройства выдерживают испытание временем». 22 января 2015.
  81. ^«Исследователи сверхпроводящий графен». 9 сентября 2015 г. Проверено 22 сентября 2015 г.
  82. ^ «Новая форма графена позволяет электронам вести себя как фотоны». kurzweilai.net.
  83. ^Барингхаус, Дж.; Руан, М.; Эдлер, Ф.; Техеда, А.; Сико, М.; Талеб-Ибрахими, А.; Ли, А. П.; Цзян, З.; Конрад, E.H.; Бергер, К.; Тегенкамп, С.; Де Хеер, В. А. (2014). «Исключительный баллистический транспорт в эпитаксиальных графеновых нанолентах». Природа. 506 (7488): 349–354. arXiv : 1301.5354. Bibcode : 2014Natur.506..349B. doi : 10.1038 / nature12952. PMID 24499819. S2CID 4445858.
  84. ^ Чен, Дж. Х.; Jang, C.; Adam, S.; Фюрер, М.С.; Уильямс, E.D.; Исигами, М. (2008). «Рассеяние заряженных примесей в графене». Физика природы. 4 (5): 377–381. arXiv : 0708.2408. Bibcode : 2008NatPh... 4..377C. doi : 10.1038 / nphys935. S2CID 53419753.
  85. ^Световые импульсы управляют тем, как графен проводит электричество. kurzweilai.net. 4 августа 2014 г.
  86. ^ Щедин Ф.; Гейм, А.К.; Морозов, С. В.; Хилл, E.W.; Блейк, П.; Кацнельсон, М. И.; Новоселов, К. С. (2007). «Обнаружение отдельных молекул газа, адсорбированных на графене». Материалы природы. 6 (9): 652–655. arXiv : cond-mat / 0610809. Bibcode : 2007NatMa... 6..652S. doi : 10.1038 / nmat1967. PMID 17660825. S2CID 3518448.
  87. ^Adam, S.; Hwang, E.H.; Галицкий, В. М.; Дас Сарма, С. (2007). «Самосогласованная теория переноса графена». Proc. Natl. Акад. Sci. США. 104 (47): 18392–7. arXiv : 0705.1540. Bibcode : 2007PNAS..10418392A. doi : 10.1073 / pnas.0704772104. PMC 2141788. PMID 18003926.
  88. ^Стейнберг, Хадар; Барак, Гилад; Якоби, Амир; и другие. (2008). «Фракционализация заряда в квантовых проводах (Письмо)». Физика природы. 4 (2): 116–119. arXiv : 0803.0744. Bibcode : 2008NatPh... 4..116S. doi : 10.1038 / nphys810. S2CID 14581125.
  89. ^Тристьярсо, Агунг (2012). «Квантовый транзистор Дирака на основе настройки потенциалов, использующий силу Лоренца». Квантовая информация и вычисления. 12 (11–12): 989. arXiv : 1003.4590. Bibcode : 2010arXiv1003.4590T.
  90. ^Pachos, Jiannis K. (2009). «Проявления топологических эффектов в графене». Современная физика. 50 (2): 375–389. arXiv : 0812.1116. Bibcode : 2009ConPh..50..375P. doi : 10.1080 / 00107510802650507. S2CID 8825103.. Франц, М. (5 января 2008 г.). «Фракционализация заряда и статистики в графене и родственных структурах» (PDF). Университет Британской Колумбии.
  91. ^Перес, Н. М. Р. (15 сентября 2010 г.). «Коллоквиум: Транспортные свойства графена: Введение». Обзоры современной физики. 82 (3): 2673–2700. arXiv : 1007.2849. Bibcode : 2010RvMP... 82.2673P. doi : 10.1103 / RevModPhys.82.2673. ISSN 0034-6861. S2CID 118585778.
  92. ^Ким, Куен Су; Чжао, Юэ; Янг, Хоук; Ли, Сан Юн; Ким, Чон Мин; Kim, Kwang S.; Ан, Чон-Хен; Ким, Филипп; Чой, Джэ Ён; Хонг, Бён Хи (2009). «Крупномасштабный рост графеновых пленок для растягиваемых прозрачных электродов». Природа. 457 (7230): 706–10. Bibcode : 2009Natur.457..706K. doi : 10.1038 / nature07719. PMID 19145232. S2CID 4349731.
  93. ^ Джобст, Йоханнес; Вальдманн, Даниэль; Спек, Флориан; Хирнер, Роланд; Мод, Дункан К.; Сейллер, Томас; Вебер, Хейко Б. (2009). «Насколько графеноподобен эпитаксиальный графен? Квантовые колебания и квантовый эффект Холла ». Physical Review B. 81 (19): 195434. arXiv : 0908.1900. Bibcode : 2010PhRvB..81s5434J. doi : 10.1103 / PhysRevB.81.195434. S2CID 118710923.
  94. ^ Шен, Т.; Гу, Дж. Дж.; Сюй, М; Wu, Y.Q.; Болен, М.Л.; Капано, М.А.; Энгель, L.W.; Е., П.Д. (2009). «Наблюдение квантового эффекта Холла в закрытом эпитаксиальном графене, выращенном на SiC (0001)». Письма по прикладной физике. 95 (17): 172105. arXiv : 0908.3822. Bibcode : 2009ApPhL..95q2105S. doi : 10.1063 / 1.3254329. S2CID 9546283.
  95. ^ Ву, Сяосун; Ху Йике; Руан, Мин; Мадиоманана, Нерасоа К; Хэнкинсон, Джон; Посыпать, Майк; Бергер, Клэр; де Хир, Уолт А. (2009). «Полуцелый квантовый эффект Холла в однослойном эпитаксиальном графене с высокой подвижностью». Письма по прикладной физике. 95 (22): 223108. arXiv : 0909.2903. Bibcode : 2009ApPhL..95v3108W ​​. doi : 10.1063 / 1.3266524. S2CID 118422866.
  96. ^ Лара-Авила, Самуил; Калабоухов Алексей; Паолилло, Сара; Сювяярви, Микаэль; Якимова, Росица; Фалько, Владимир; Цаленчук Александр; Кубаткин, Сергей (7 июля 2009 г.). «Графен SiC, подходящий для квантовой метрологии холловского сопротивления». Science Brevia. arXiv : 0909.1193. Bibcode : 2009arXiv0909.1193L.
  97. ^ Александр-Уэббер, J.A.; Бейкер, A.M.R.; Janssen, T.J.B.M.; Цаленчук, А.; Лара-Авила, С.; Кубаткин, С.; Якимова, Р.; Piot, B.A.; Maude, D.K.; Николас, Р.Дж. (2013). «Фазовое пространство для пробоя квантового эффекта Холла в эпитаксиальном графене». Письма с физическим обзором. 111 (9): 096601. arXiv : 1304.4897. Bibcode : 2013PhRvL.111i6601A. doi : 10.1103 / PhysRevLett.111.096601. PMID 24033057. S2CID 118388086.
  98. ^Фюрер, Майкл С. (2009). «Физик избавляется от волнения по поводу графена». Природа. 459 (7250): 1037. Bibcode : 2009Natur.459.1037F. DOI : 10.1038 / 4591037e. PMID 19553953. S2CID 203913300.
  99. ^ Zhang, Y.; Цзян, З.; Смолл, Дж. П.; Purewal, M. S.; Tan, Y.-W.; Фазлоллахи, М.; Chudow, J.D.; Jaszczak, J.A.; Стормер, Х.Л.; Ким, П. (2006). «Расщепление уровня Ландау в графене в сильных магнитных полях». Письма с физическим обзором. 96 (13): 136806. arXiv : cond-mat / 0602649. Bibcode : 2006PhRvL..96m6806Z. doi : 10.1103 / PhysRevLett.96.136806. PMID 16712020. S2CID 16445720.
  100. ^ Du, X.; Скачко, Иван; Дюрр, Фабиан; Луйкан, Адина; Андрей, Ева Ю. (2009). «Дробный квантовый эффект Холла и изолирующая фаза дираковских электронов в графене». Природа. 462 (7270): 192–195. arXiv : 0910.2532. Bibcode : 2009Natur.462..192D. doi : 10.1038 / nature08522. PMID 19829294. S2CID 2927627.
  101. ^ Болотин, К.; Гахари, Фереште; Шульман, Майкл Д.; Стормер, Хорст Л.; Ким, Филипп (2009). «Наблюдение дробного квантового эффекта Холла в графене». Природа. 462 (7270): 196–199. arXiv : 0910.2763. Bibcode : 2009Natur.462..196B. doi : 10.1038 / nature08582. PMID 19881489. S2CID 4392125.
  102. ^Бордаг, М.; Фиалковский, И. В.; Гитман, Д. М.; Василевич, Д. В. (2009). «Взаимодействие Казимира между идеальным проводником и графеном, описываемым моделью Дирака». Physical Review B. 80 (24): 245406. arXiv : 0907.3242. Bibcode : 2009PhRvB..80x5406B. doi : 10.1103 / PhysRevB.80.245406. S2CID 118398377.
  103. ^Фиалковский, И.В.; Марачевский, В.Н.; Василевич, Д. В. (2011). «Эффект Казимира при конечных температурах для графена». Физический обзор Б. 84 (35446): 35446. arXiv : 1102.1757. Bibcode : 2011PhRvB..84c5446F. doi : 10.1103 / PhysRevB.84.035446. S2CID 118473227.
  104. ^Добсон, Дж. Ф.; Белый, А.; Рубио, А. (2006). «Асимптотика дисперсионного поведения: аналитические ориентиры для ван-дер-ваальсовых функционаловалов энергии». Письма с физическим обзором. 96 (7): 073201. arXiv : cond-mat / 0502422. Bibcode : 2006PhRvL..96g3201D. doi : 10.1103 / PhysRevLett.96.073201. PMID 16606085. S2CID 31092090.
  105. ^ Фюрер, М.С. (2013). «Критическая масса в графене». Наука. 340 (6139): 1413–1414. Bibcode : 2013Sci... 340.1413F. doi : 10.1126 / science.1240317. PMID 23788788. S2CID 26403885.
  106. ^Чисмару, Алина; Драгоман, Мирча; Динеску, Адриан; Драгоман, Даниэла; Stavrinidis, G.; Константинидис, Г. (2013). "Микроволновая и миллиметровая электрическая проницаемость монослоя графена". arXiv : 1309.0990. Bibcode : 2013arXiv1309.0990C. Для цитирования журнала требуется | journal =()
  107. ^Кузьменко, AB; Van Heumen, E.; Carbone, F.; Van Der Marel, D. (2008). «Универсальная инфракрасная проводимость графита». Physical Review Letters. 100 (11): 117401. arXiv : 0712.0835. Bibcode : 2008PhRvL.100k7401K. doi : 10.1103 / PhysRevLett.100.117401. PMID 18517825. S2CID 17595181.
  108. ^«Взгляд на графен дает представление об основах Вселенной ». ScienceDaily. 4 апреля 2008 г.
  109. ^Джуссила, Анри; Ян, Хэ; Гранквист, Нико; Сун, Чжипей (5 февраля 2016 г.).« Поверхностный плазмонный резонанс для определения характеристик характеристик. графена с атомным слоем большой площади ». Optica. 3 (2): 151– 158. Bibcode : 2016 Оптический... 3..151J. doi : 10.1364 / OPTICA.3.000151.
  110. ^Линь, Сяо; Сюй, Ян; Чжан, Байле; Хао, Ран; Чен, Хуншэн; Ли, Эрпин (2013). «Однонаправленный сюр лицевые плазмоны в н евзаимном графене ». Новый журнал физики. 15 (11): 113003. Bibcode : 2013NJPh... 15k3003L. doi : 10.1088 / 1367-2630 / 15/11/113003.
  111. ^Zhang, Y.; Тан, Цзун-Та; Гирит, Чаглар; Хао, Чжао; Мартин, Майкл С.; Зеттл, Алекс; Кромми, Майкл Ф.; Шен, Ю. Рон; Ван, Фэн (11 июня 2009 г.). «Прямое наблюдение широко настраиваемой запрещенной зоны в двухслойном графене». Природа. 459 (7248): 820–823. Bibcode : 2009Natur.459..820Z. doi : 10.1038 / nature08105. OSTI 974550. PMID 19516337. S2CID 205217165.
  112. ^Лю, Цзюньфэн; Райт, A.R.; Чжан, Чао; Ма, Чжуншуй (29 июля 2008 г.). «Сильная терагерцовая проводимость графеновых нанолент в магнитном поле». Appl Phys Lett. 93 (4): 041106–041110. Bibcode : 2008ApPhL..93d1106L. doi : 10.1063 / 1.2964093.
  113. ^ Курум, U.; Лю, Бо; Чжан, Кайлян; Лю, Ян; Чжан, Хао (2011). «Электрохимически настраиваемый сверхбыстрый оптический отклик оксида графена». Письма по прикладной физике. 98 (2): 141103. Bibcode : 2011ApPhL..98b1103M. doi : 10.1063 / 1.3540647.
  114. ^Sreekanth, K.V.; Цзэн, Шувен; Шан, Цзинчжи; Йонг, Кен-Тай; Ю, Тинг (2012). «Возбуждение поверхностных электромагнитных волн в брэгговской решетке на основе графена». Научные отчеты. 2 : 737. Bibcode : 2012NatSR... 2E.737S. doi : 10.1038 / srep00737. PMC 3471096. PMID 23071901.
  115. ^Бао, Цяолян; Чжан, Хан; Ван, Ю; Ни, Чжэньхуа; Ян, Юнли; Шен, Цзэ Сян; Ло, Киан Пинг; Тан, Дин Юань (2009). «Графен с атомным слоем как насыщающийся поглотитель для сверхбыстрых импульсных лазеров» (PDF). Современные функциональные материалы. 19 (19): 3077–3083. arXiv : 0910.5820. Bibcode : 2009arXiv0910.5820B. doi : 10.1002 / adfm.200901007. S2CID 59070301. Архивировано из оригинала (PDF) 17 июля 2011 года.
  116. ^Zhang, H.; Tang, D. Y.; Zhao, L.M.; Bao, Q. L.; Ло, К. П. (2009). «Синхронизация мод большой энергии легированного эрбием волоконного лазера с атомным слоем графена» (PDF). Оптика Экспресс. 17 (20): 17630–5. arXiv : 0909.5536. Bibcode : 2009OExpr..1717630Z. doi : 10.1364 / OE.17.017630. PMID 19907547. S2CID 207313024. Архивировано из оригинала (PDF) 17 июля 2011 года.
  117. ^Zhang, H.; Бао, Цяолян; Тан, Динъюань; Чжао, Люмин; Ло, Кианпин (2009). «Солитонный эрбиевый волоконный лазер большой энергии с композитным синхронизатором мод графен-полимер» (PDF). Письма по прикладной физике. 95 (14): P141103. arXiv : 0909.5540. Bibcode : 2009ApPhL..95n1103Z. doi : 10.1063 / 1.3244206. S2CID 119284608. Архивировано из оригинала (PDF) 17 июля 2011 года.
  118. ^Zhang, H.; Тан, Динъюань; Knize, R.J.; Чжао, Люмин; Бао, Цяолян; Ло, Киан Пинг (2010). «Диссипативный солитонный волоконный лазер с синхронизацией мод с перестраиваемой длиной волны» (PDF). Письма по прикладной физике. 96 (11): 111112. arXiv : 1003.0154. Bibcode : 2010ApPhL..96k1112Z. doi : 10.1063 / 1.3367743. S2CID 119233725. Архивировано из оригинального (PDF) 21 мая 2010 г. Дата обращения 19 марта 2010 г.
  119. ^Zhang (2009). «Графен: лазеры с синхронизацией мод». NPG Asia Materials. doi : 10.1038 / asiamat.2009.52.
  120. ^Zheng, Z.; Чжао, Чуцзюнь; Лу, Шунбинь; Чен, Ю; Ли, Инь; Чжан, Хан; Вэнь, Шуанчунь (2012). «Микроволновое и оптическое насыщающееся поглощение в графене». Оптика Экспресс. 20 (21): 23201–23214. Bibcode : 2012OExpr..2023201Z. DOI : 10.1364 / OE.20.023201. PMID 23188285.
  121. ^Zhang, H.; Вирали, Стефан; Бао, Цяолян; Киан Пинг, Ло; Массар, Серж; Godbout, Николас; Кокаерт, Паскаль (2012). «Z-сканирование измерения нелинейного показателя преломления графена». Письма об оптике. 37 (11): 1856–1858. arXiv : 1203.5527. Bibcode : 2012OptL... 37.1856Z. doi : 10.1364 / OL.37.001856. PMID 22660052.
  122. ^Донг, Х; Конти, С; Марини, А; Бьянкалана, Ф (2013). «Терагерцовые релятивистские пространственные солитоны в легированных графеновых метаматериалах». Журнал физики B: атомная, молекулярная и оптическая физика. 46 (15): 15540. arXiv : 1107.5803. Bibcode : 2013JPhB... 46o5401D. DOI : 10.1088 / 0953-4075 / 46/15/155401. S2CID 118338133.
  123. ^Онида, Джованни; Рубио, Ангел (2002). «Электронные возбуждения: подходы на основе функции плотности и функции Грина для многих тел» (PDF). Ред. Мод. Phys. 74 (2): 601–659. Bibcode : 2002RvMP... 74..601O. doi : 10.1103 / RevModPhys.74.601. hdl : 10261/98472.
  124. ^Ян Ли; Деслиппе, Джек; Пак, Чхол-Хван; Коэн, Марвин; Луи, Стивен (2009). «Экситонные эффекты на оптический отклик графена и двухслойного графена». Письма с физическим обзором. 103 (18): 186802. arXiv : 0906.0969. Bibcode : 2009PhRvL.103r6802Y. doi : 10.1103 / PhysRevLett.103.186802. PMID 19905823. S2CID 36067301.
  125. ^Преззи, Дебора; Варсано, Даниэле; Руини, Алиса; Марини, Андреа; Молинари, Элиза (2008). «Оптические свойства графеновых нанолент: роль многочастичных эффектов». Физический обзор B. 77 (4): 041404. arXiv : 0706.0916. Bibcode : 2008PhRvB..77d1404P. doi : 10.1103 / PhysRevB.77.041404. S2CID 73518107.. Ян, Ли; Коэн, Марвин Л.; Луи, Стивен Г. (2007). «Экситонные эффекты в оптических спектрах графеновых нанолент». Нано-буквы. 7 (10): 3112–5. arXiv : 0707.2983. Bibcode : 2007NanoL... 7.3112Y. doi : 10.1021 / nl0716404. PMID 17824720. S2CID 16943236.. Ян, Ли; Коэн, Марвин Л.; Луи, Стивен Г. (2008). "Магнитные экситоны краевого состояния в зигзагообразных графеновых нанолентах". Письма с физическим обзором. 101 (18): 186401. Bibcode : 2008PhRvL.101r6401Y. doi : 10.1103 / PhysRevLett.101.186401. PMID 18999843.
  126. ^Чжу, Си; Су, Хайбин (2010). «Экситоны краевых и поверхностных функционализированных графеновых нанолент». J. Phys. Chem. С. 114 (41): 17257–17262. doi : 10.1021 / jp102341b.
  127. ^Ван, Мин; Ли, Чанг Мин (2011). "Экситонные свойства кресельных графеновых нанолент с краем насыщения водородом". Наноразмер. 3 (5): 2324–8. Bibcode : 2011Nanos... 3.2324W. doi : 10.1039 / c1nr10095e. PMID 21503364. S2CID 31835103.
  128. ^Болматов Дима; Мо, Чунг-Ю (2010). «Эффект Джозефсона в SNS-переходе графена с одним локализованным дефектом». Physica B. 405 (13): 2896–2899. arXiv : 1006.1391. Bibcode : 2010PhyB..405.2896B. doi : 10.1016 / j.physb.2010.04.015. S2CID 119226501.. Болматов Дима; Мо, Чунг-Ю (2010). «Туннельная проводимость SNS-перехода графена с одним локализованным дефектом». Журнал экспериментальной и теоретической физики (ЖЭТФ). 110 (4): 613–617. arXiv : 1006.1386. Bibcode : 2010JETP..110..613B. doi : 10.1134 / S1063776110040084. S2CID 119254414.
  129. ^Чжу, Си; Су, Хайбин (2011). «Масштабирование экситонов в графеновых нанолентах с краями в форме кресел». Журнал физической химии A. 115 (43): 11998–12003. Bibcode : 2011JPCA..11511998Z. doi : 10.1021 / jp202787h. PMID 21939213.
  130. ^ Томброс, Николаос; и другие. (2007). «Электронный спиновой транспорт и прецессия спина в отдельных слоях графена при комнатной температуре». Природа. 448 (7153): 571–575. arXiv : 0706.1948. Bibcode : 2007Natur.448..571T. doi : 10.1038 / nature06037. PMID 17632544. S2CID 4411466.
  131. ^ Чо, Сондже; Чен, Юнг-фу; Фюрер, Майкл С. (2007). "Графеновый спиновой клапан с настраиваемым затвором". Письма по прикладной физике. 91 (12): 123105. arXiv : 0706.1597. Bibcode : 2007ApPhL..91l3105C. дой : 10.1063 / 1.2784934.
  132. ^Охиси, Мэгуми; и другие. (2007). «Инъекция спина в тонкую пленку графена при комнатной температуре». Jpn J Appl Phys. 46 (25): L605 – L607. arXiv : 0706.1451. Bibcode : 2007JaJAP..46L.605O. doi : 10.1143 / JJAP.46.L605. S2CID 119608880.
  133. ^Hashimoto, T.; Камикава, S.; Yagi, Y.; Haruyama, J.; Ян, H.; Чшиев, М. (2014). «Краевые спины графена: спинтроника и магнетизм в графеновых нанометрах» (PDF). Наносистемы: физика, химия, математика. 5 (1): 25–38.
  134. ^Т. Хашимото, С. Камикава, Ю. Яги, Дж. Харуяма, Х. Ян, М. Чшиев, «Спины на краях графена: спинтроника и магнетизм в графеновых нанометрах», февраль 2014 г., том 5, выпуск 1, 25 стр.
  135. ^Коксворт, Бен (27 января 2015 г.). «Ученые придают графену еще одно качество - магнетизм». Гизмаг. Проверено 6 октября 2016 г.
  136. ^Бербер, Савас; Квон, Ён-Кюн; Томанек, Дэвид (2000). «Необычно высокая теплопроводность углеродных нанотрубок». Phys. Rev. Lett. 84 (20): 4613–6. arXiv : cond-mat / 0002414. Bibcode : 2000PhRvL..84.4613B. doi : 10.1103 / PhysRevLett.84.4613. PMID 10990753. S2CID 9006722.
  137. ^ Баландин, А.А.; Гхош, Сучисмита; Бао, Вэньчжун; Калисо, Ирэн; Тевелдебрхан, Десалень; Мяо, Фэн; Лау, Чун Нин (20 февраля 2008 г.). «Превосходная теплопроводность однослойного графена». Нано-буквы. 8 (3): 902–907. Bibcode : 2008NanoL... 8..902B. doi : 10.1021 / nl0731872. PMID 18284217. S2CID 9310741.
  138. ^Y S. Touloukian ( 1970). Теплофизические свойства вещества: теплопроводность: неметаллические твердые вещества. IFI / Пленум. ISBN 978-0-306-67020-6.
  139. ^Цай, Вэйвэй; Мур, Арден Л.; Чжу, Янву; Ли, Сюэсон; Чен, Шаньшань; Ши, Ли; Руофф, Родни С. (2010). «Тепловой перенос в подвешенном и поддерживаемом монослойном графене, выращенном методом химического осаждения из паровой фазы». Нано-буквы. 10 (5): 1645–1651. Bibcode : 2010NanoL..10.1645C. doi : 10.1021 / nl9041966. ISSN 1530-6984. PMID 20405895. S2CID 207664146.
  140. ^Фогерас, Клемент; Фогерас, Блез; Орлита, Милан; Потемский, М.; Наир, Рахул Р.; Гейм, А. К. (2010). «Теплопроводность графена в геометриимембраны Корбино». ACS Nano. 4 (4): 1889–1892. arXiv : 1003.3579. Bibcode : 2010arXiv1003.3579F. doi : 10.1021 / nn9016229. ISSN 1936-0851. PMID 20218666. S2CID 207558462.
  141. ^Сюй, Сянфань; Перейра, Луис F.C.; Ван, Ю; Ву, Цзин; Чжан, Кайвэнь; Чжао, Сянмин; Пэ, Суканг; Тинь Буй, Конг; Се, Жунго; Тонг, Джон Т. Л.; Хонг, Бён Хи; Ло, Киан Пинг; Донадио, Давиде; Ли, Баовэнь; Озилмаз, Барбарос (2014). «Зависимая от длины теплопроводность в подвешенном однослойном графене». Nature Communications. 5 : 3689. arXiv : 1404.5379. Bibcode : 2014NatCo... 5,3689X. doi : 10.1038 / ncomms4689. ISSN 2041-1723. PMID 24736666. S2CID 10617464.
  142. ^Ли, Чжэ-Унг; Юн, Духи; Ким, Хаксон; Ли, Сан Ук; Чеонг, Хёнсик (2011). «Теплопроводность взвешенного нетронутого графена, измеренная с помощью рамановской спектроскопии». Physical Review B. 83 (8): 081419. arXiv : 1103.3337. Bibcode : 2011PhRvB..83h1419L. doi : 10.1103 / PhysRevB.83.081419. ISSN 1098-0121. S2CID 118664500.
  143. ^Сеол, Дж. Х.; Джо, я.; Мур, А. Л.; Линдси, Л.; Aitken, Z.H.; Петтес, М. Т.; Ли, X.; Яо, З.; Хуанг, Р.; Broido, D.; Минго, N.; Ruoff, R. S.; Ши, Л. (2010). «Двумерный перенос фононов в графене на носителе». Наука. 328 (5975): 213–216. Bibcode : 2010Sci... 328..213S. doi : 10.1126 / science.1184014. ISSN 0036-8075. PMID 20378814. S2CID 213783.
  144. ^Клеменс П.Г. (2001). «Теория теплопроводности в тонких керамических пленках». Международный журнал теплофизики. 22 (1): 265–275. doi : 10.1023 / A: 1006776107140. ISSN 0195-928X. S2CID 115849714.
  145. ^Джанг, Ваньюн; Чен, Чжэнь; Бао, Вэньчжун; Лау, Чун Нин; Дамы, Крис (2010). «Зависящая от толщины теплопроводность графена в оболочке и ультратонкого графита». Нано-буквы. 10 (10): 3909–3913. Bibcode : 2010NanoL..10.3909J. doi : 10.1021 / nl101613u. ISSN 1530-6984. PMID 20836537. S2CID 45253497.
  146. ^Петтес, Майкл Томпсон; Джо, Инсун; Яо, Чжэнь; Ши, Ли (2011). «Влияние полимерного остатка на теплопроводность подвешенного двухслойного графена». Нано-буквы. 11 (3): 1195–1200. Bibcode : 2011NanoL..11.1195P. doi : 10.1021 / nl104156y. ISSN 1530-6984. PMID 21314164.
  147. ^Чен, Шаньшань; У, Цинчжи; Мишра, Колумбия; Канг, Джунйонг; Чжан, Хэнцзи; Чо, Кёнджэ; Цай, Вэйвэй; Баландин Александр А.; Руофф, Родни С. (2012). «Теплопроводность изотопно модифицированного графена». Nature Materials (опубликовано 10 января 2012 г.). 11 (3): 203–207. arXiv : 1112.5752. Bibcode : 2012NatMa..11..203C. doi : 10.1038 / nmat3207. PMID 22231598.. Краткое содержание: Трейси, Сюзанна (12 января 2012 г.). "Сохраняя прохладу электроники".. Advantage Business Media. Scientificcomputing.com.
  148. ^Сайто, К.; Накамура, Дж.; Натори, А. (2007). «Баллистическая теплопроводность листа графена». Physical Review B. 76(11): 115409. Bibcode : 2007PhRvB..76k5409S. doi : 10.1103 / PhysRevB.76.115409.
  149. ^Лян, Цичжэнь; Яо, Сюся; Ван, Вэй; Лю, Ян; Вонг, Чинг Пинг (2011). «Трехмерная вертикально выровненная функционализированная многослойная архитектура графена: подход к термопреобразовательным материалам на основе графена». ACS Nano. 5 (3): 2392–2401. doi : 10.1021 / nn200181e. PMID 21384860.
  150. ^Делэйс, П. (2001). Графит и прекурсоры. CRC Press. ISBN 978-90-5699-228-6.
  151. ^ Mingo, N.; Броидо, Д.А. (2005). «Баллистическая теплопроводность углеродных нанотрубок и ее пределы». Письма с физическим обзором. 95 (9): 096105. Bibcode : 2005PhRvL..95i6105M. doi : 10.1103 / PhysRevLett.95.096105. PMID 16197233.
  152. ^Mounet, N.; Марзари, Н. (2005). «Первые принципы определения структурных, колебательных и термодинамических свойств алмаза, графита и производных». Physical Review B. 71 (20): 205214. arXiv : cond-mat / 0412643. Bibcode : 2005PhRvB..71t5214M. doi : 10.1103 / PhysRevB.71.205214. S2CID 119461729.
  153. ^Лифшиц, И.М. (1952). Журнал экспериментальной и теоретической физики. 22 : 475. Отсутствует или пусто | title =()
  154. ^«Лауреаты Нобелевской премии по физике 2010 г.» (PDF). Nobelprize.org.
  155. ^Бриггс, Бенджамин Д.; Нагабхирава, Бхаскар; Рао, Гаятри; Дир, Роберт; Гао, Хайюань; Сюй, Ян; Ю, Бин (2010). «Электромеханическая надежность однослойного графена с экстремальным изгибом». Applied Physics Letters. 97 (22): 223102. Bibcode : 2010ApPhL..97v3102B. doi : 10.1063 / 1.3519982.
  156. ^Франк, И. В.; Таненбаум, Д. М.; Ван Дер Занде, А. М.; Макьюэн, П. Л. (2007). «Механические свойства подвешенных листов графена» (PDF). J. Vac. Sci. Technol. B. 25 (6): 2558–2561. Bibcode : 2007JVSTB..25.2558F. doi : 10.1116 / 1.2789446.
  157. ^Брага, S.; Coluci, VR; Legoas, SB; Giro, R.; Galvão, DS; Baughman, RH (2004). «Структура и динамика углеродных наноспиралей». Nano Letters. 4 ( 5): 881–884. Bibcode : 2004NanoL... 4..881B. doi : 10.1021 / nl0497272.
  158. ^Болматов, Дима; Мо, Чунг-Ю (2011). «Модуляционно-легированные сверхрешеточные структуры на основе графена». Журнал экспериментальной и теоретической физики (ЖЭТФ). 112 (1): 102–107. arXiv : 1011.2850. Bibcode : 2011JETP..112..102B. doi : 10.1134 / S1063776111010043. S2CID 119223424.
  159. ^Болматов, Дима (2011). «Термодинамические свойства туннельных квазичастиц в структурех на основе графена». Physica C. 471 (23–24): 1651–1654. arXiv : 1106.6331. Bibcode : 2011PhyC..471.1651B. doi : 10.1016 / j.physc.2011.07.008. S2CID 118596336.
  160. ^Grima, J.N.; Winczewski, S.; Мицци, Л.; Греч М.С.; Cauchi, R.; Гатт, Р.; Аттард, Д.; Войцеховски, К.В.; Рыбицки Дж. (2014). «Настройка графена для достижения свойств отрицательного фактора Пуассона». Современные материалы. 27 (8): 1455–1459. doi : 10.1002 / adma.201404106. PMID 25504060.
  161. ^Рен, Чжаоди; Мэн, Нан; Шехзад, Хуррам; Сюй, Ян; Цюй, Шаосин; Ю, Бин; Ло, Джек (2015). «Механические свойства никель-графеновых композитов, синтезированных электрохимическим осаждением» (PDF). Нанотехнологии. 26 (6): 065706. Bibcode : 2015Nanot..26f5706R. doi : 10.1088 / 0957-4484 / 26/6/065706. PMID 25605375.
  162. ^Чжан, Пэн; Ма, Лулу; Fan, Feifei; Цзэн, Чжи; Пэн, Ченг; Лойя, Филипп Э.; Лю, Чжэн; Гонг, Юнцзи; Чжан, Цзяннань; Чжан, Синсян; Аджаян, Пуликель М.; Чжу, Тин; Лу, июнь (2014). «Вязкость разрушения графена». Nature Communications. 5 : 3782. Bibcode : 2014NatCo... 5.3782Z. doi : 10.1038 / ncomms4782. ISSN 2041-1723. PMID 24777167.
  163. ^Дорриерон, Джейсон (4 декабря 2014 г.). «Графеновая броня будет легкой, гибкой и намного прочнее стали». Singularity Hub. Проверено 6 октября 2016 г.
  164. ^Коксворт, Бен (1 декабря 2014 г.). «Графен может найти применение в легких баллистических бронежилетах». Гизмаг. Проверено 6 октября 2016 г.
  165. ^ Папагеоргиу, Димитриос Г.; Кинлох, Ян А.; Янг, Роберт Дж. (1 октября 2017 г.). «Механические свойства графена и нанокомпозитов на его основе». Прогресс в материалах. 90 : 75–127. doi : 10.1016 / j.pmatsci.2017.07.004. ISSN 0079-6425.
  166. ^ Чжу, Юн; Чжоу, Яо; Чжан, Юн Вэй; Чжан, Тэн; Якобсон, Борис I.; Ван, Пэн; Рид, Эван Дж.; Парк, Гарольд С.; Лу, Наньшу (1 мая 2017 г.). «Обзор механических свойств 2D материалов - графена и не только». Письма об экстремальной механике. 13 : 42–77. arXiv : 1611.01555. doi : 10.1016 / j.eml.2017.01.008. ISSN 2352-4316. S2CID 286118.
  167. ^ Чжан, Тен; Ли, Сяоянь; Гао, Хуацзянь (1 ноября 2015 г.). «Разрушение графена: обзор». Международный журнал переломов. 196 (1): 1–31. DOI : 10.1007 / s10704-015-0039-9. ISSN 1573-2673. S2CID 135899138.
  168. ^ Исакссон, Андреас; Каммингс, Арон В; Коломбо, Лучано; Коломбо, Луиджи; Кинарет, Яри М.; Рош, Стефан (19 декабря 2016 г.). «Масштабные свойства поликристаллического графена: обзор». 2D материалы. 4 (1): 012002. arXiv : 1612.01727. doi : 10.1088 / 2053-1583 / aa5147. ISSN 2053-1583. S2CID 118840850.
  169. ^Ли, Дж. К. М. (1 июня 1972 г.). «Дисклинационная модель высокоугловых границ зерен». Наука о поверхности. 31 : 12–26. Bibcode : 1972SurSc..31... 12L. DOI : 10.1016 / 0039-6028 (72) 90251-8. ISSN 0039-6028.
  170. ^Грантаб, Рассин; Шеной, Вивек Б.; Руофф, Родни С. (12 ноября 2010 г.). «Аномальные прочностные характеристики наклонных границ зерен в графене». Наука. 330 (6006): 946–948. arXiv : 1007.4985. Bibcode : 2010Sci... 330..946G. doi : 10.1126 / science.1196893. ISSN 1095-9203. PMID 21071664. S2CID 12301209.
  171. ^Вэй, Юйцзе; Ву, Цзянтао; Инь, Ханьцин; Ши, Синхуа; Ян, Ронггуи; Дрессельхаус, Милдред (сентябрь 2012 г.). «Увеличение увеличения и ослабления прочности за счет пятиугольника-семиугольника в графене». Материалы природы. 11 (9): 759–763. Bibcode : 2012NatMa..11..759W. doi : 10.1038 / nmat3370. ISSN 1476-1122. ПМИД 22751178.
  172. ^Ли, Кван-Хён; Купер, Райан С.; Ан, Сон Джу; Ли, Суну; ван дер Занде, Аренд; Петроне, Николай; Хаммерберг, Александра Г.; Ли, Чангу; Кроуфорд, Брайан (31 мая 2013 г.). «Высокопрочный графен и границы зерен химическим осаждением из газовой фазы». Наука. 340 (6136): 1073–1076. Bibcode : 2013Sci... 340.1073L. doi : 10.1126 / science.1235126. ISSN 1095-9203. PMID 23723231. S2CID 35277622.
  173. ^Гимзевски, Джеймс К.; Зеттл, А.; Клуг, Уильям С.; Офус, Колин; Расул, Хайдер И. (19 ноября 2013 г.). «Измерение прочности прочности кристаллического и поликристаллического графена». Nature Communications. 4 : 2811. Bibcode : 2013NatCo... 4.2811R. doi : 10.1038 / ncomms3811. ISSN 2041-1723.
  174. ^ Котакоски, Яни; Мейер, Янник К. (24 мая 2012 г.). «Механические свойства поликристаллического графена на основе реалистичной атомистической модели». Physical Review B. 85 (19): 195447. arXiv : 1203.4196. Bibcode : 2012PhRvB..85s5447K. doi : 10.1103 / PhysRevB.85.195447. S2CID 118835225.
  175. ^ Сун, Чжигун; Артюхов, Василий И.; Якобсон, Борис I.; Сюй, Чжипин (10 апреля 2013 г.). «Псевдо понижение прочности Холла - Петча в поликристаллическом графене». Нано-буквы. 13 (4): 1829–1833. Bibcode : 2013NanoL..13.1829S. doi : 10.1021 / nl400542n. ISSN 1530-6984. PMID 23528068. S2CID 17221784.
  176. ^ Ша, З.Д.; Quek, S. S.; Пей, К. X.; Лю, З. С.; Wang, T.J.; Шеной, В. Б.; Чжан, Ю. В. (8 августа 2014 г.). «Обратное псевдо-соотношение Холла-Петча в поликристаллическом графене». Научные отчеты. 4 : 5991. Bibcode : 2014NatSR... 4E5991S. doi : 10.1038 / srep05991. ISSN 2045-2322. PMC 4125985. PMID 25103818.
  177. ^Бонаккорсо, Ф.; Коломбо, Л.; Ю., Г.; Столлер, М.; Tozzini, V.; Ferrari, A.C.; Ruoff, R. S.; Пеллегрини, В. (2015). «Графен, родственные двумерные кристаллы и гибридные системы для преобразования и хранения энергии». Наука. 347 (6217): 1246501. Bibcode : 2015Sci... 347... 41B. doi : 10.1126 / science.1246501. PMID 25554791. S2CID 6655234.
  178. ^Денис, П.А.; Ирибарн, Ф. (2013). «Сравнительное исследование реакционной способности дефектов в графене». Журнал физической химии C. 117 (37): 19048–19055. doi : 10.1021 / jp4061945.
  179. ^Ямада, Ю.; Мурота, К; Fujita, R; Kim, J; и другие. (2014). «Субнанометровые вакансионные дефекты, вносимые в графен газообразным кислородом». Журнал Американского химического общества. 136 (6): 2232–2235. doi : 10.1021 / ja4117268. PMID 24460150. S2CID 12628957.
  180. ^Эфтехари, А.; Джафархани, П. (2013). «Кудрявый графен с прослойками, демонстрирующий превосходную емкость для хранения прозрачного водорода». Журнал физической химии C. 117 (48): 25845–25851. doi : 10.1021 / jp410044v.
  181. ^Ямада, Ю.; Yasuda, H.; Мурота, К.; Накамура, М.; Содесава, Т.; Сато, С. (2013). «Анализ термообработанного оксида графита методом рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии». Журнал материаловедения. 48 (23): 8171–8198. Bibcode : 2013JMatS..48.8171Y. DOI : 10.1007 / s10853-013-7630-0. S2CID 96586004.
  182. ^Ямада, Ю.; Ким, Дж.; Мурота, К.; Мацуо, С.; Сато, С. (2014). «Азотсодержащий графен, анализируемый методом рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии». Углерод. 70 : 59–74. doi : 10.1016 / j.carbon.2013.12.061.
  183. ^«Тончайшие листы графена влияют сильно на атомами водорода; более толстые листы относительно не подвержены влиянию ». Phys.org. 1 февраля 2013 года.
  184. ^Зан, Реджеп; Рамассе, Квентин М.; Бангерт, Урсель; Новоселов, Константин С. (2012). «Графен заново сшивает свои дырочки». Мезомасштабная и наномасштабная физика. 12 (8): 3936–3940. arXiv : 1207.1487. Bibcode : 2012NanoL..12.3936Z. doi : 10.1021 / nl300985q. PMID 22765872. S2CID 11008306.
  185. ^Пуйу, Тиби (12 июля 2012 г.). «Графеновые листы могут восстанавливаться естественным образом». ZME Science.
  186. ^Баллок, Кристофер Дж.; Бюсси, Кирилл (2019). «Соображения биосовместимости при разработке графеновых биомедицинских материалов». Расширенные интерфейсы материалов. 6 (11): 1900229. doi : 10.1002 / admi.201900229. ISSN 2196-7350.
  187. ^Ляо, Кен-Сюань; Линь Юй-Шэнь; Макоско, Кристофер В.; Хейнс, Кристи Л. (27 июля 2011 г.). «Цитотоксичность оксида графена и графена для эритроцитов человека и фибробластов кожи». Прикладные материалы и интерфейс ACS. 3 (7): 2607–2615. doi : 10.1021 / am200428v. ISSN 1944-8244.
  188. ^Фаббро, Алессандра; Скаини, Денис; Леон, Вероника; Васкес, Эстер; Виолончель, Гиада; Привитера, Джулия; Ломбарди, Лючия; Торриси, Феличе; Томарчио, Флавия; Бонаккорсо, Франческо; Бози, Сусанна; Феррари, Андреа С.; Балерини, Лаура; Прато, Маурицио (26 января 2016 г.). «Интерфейсы на основе графена не изменяют целевые нервные клетки». ACS Nano. 10 (1): 615–623. doi : 10.1021 / acsnano.5b05647.
  189. ^«Показано, что графен безопасно взаимодействует с нейронами мозга». Кембриджский университет. 29 января 2016 г. Дата обращения 16 февраля 2016 г.
  190. ^Наяк, Тапас Р.; Андерсен, Хенрик; Макам, Венката С.; Khaw, Клемент; Пэ, Суканг; Сюй, Сянфань; Ee, Pui-Lai R.; Ан, Чон-Хен; Хонг, Бён Хи (28 июня 2011 г.). «Графен для контролируемой и ускоренной остеогенной дифференцировки мезенхимальных стволовых клеток человека». ACS Nano. 5 (6): 4670–4678. arXiv : 1104.5120. Bibcode : 2011arXiv1104.5120N. doi : 10.1021 / nn200500h. ISSN 1936-0851. PMID 21528849. S2CID 20794090.
  191. ^Тегерани, З. (1 сентября 2014 г.). «Универсальные эпитаксиальные графеновые биосенсоры для сверхчувствительного обнаружения биомаркера риска рака» (PDF). 2D материалы. 1 (2): 025004. Bibcode : 2014TDM..... 1b5004T. doi : 10.1088 / 2053-1583 / 1/2/025004.
  192. ^Сюй, Ян; Он, К. Т.; Schmucker, S.W.; Guo, Z.; Koepke, J.C.; Вуд, J.D.; Lyding, J.W.; Алуру, Н. Р. (2011). «Индуцирование электронных изменений в графене посредством модификации кремниевой (100) подложки». Нано-буквы. 11 (7): 2735–2742. Bibcode : 2011NanoL..11.2735X. doi : 10.1021 / nl201022t. PMID 21661740. S2CID 207573621.
  193. ^Кула Петр; Пьетрасик, Роберт; Дыбовский, Конрад; Атрашкевич, Радомир; Шиманский, Витольд; Колодзейчик, Лукаш; Недзельский, Петр; Новак, Дорота (2014). «Однослойный и многослойный рост графена из жидкой фазы». Прикладная механика и материалы. 510 : 8–12. doi : 10.4028 / www.scientific.net / AMM.510.8. S2CID 93345920.
  194. ^«Польские ученые способ создать сверхпрочные листы графена | Графен-Инфо ». www.graphene-info.com. Проверено 1 июля 2015 г.
  195. ^Мин, Хунки; Саху, Бхагаван; Банерджи, Санджай; Макдональд, А. (2007). "Первоначальная теория пропусков, индуцированных затвором в бислоях графена". Physical Review B. 75 (15): 155115. arXiv : cond-mat / 0612236. Bibcode : 2007PhRvB..75o5115M. doi : 10.1103 / PhysRevB.75.155115. S2CID 119443126.
  196. ^Барлас, Яфис; Côté, R.; Ламберт, Дж.; Макдональд, А. Х. (2010). «Аномальная конденсация экситонов в бислоев графена». Письма с физическим обзором. 104 (9): 96802. arXiv : 0909.1502. Bibcode : 2010PhRvL.104i6802B. doi : 10.1103 / PhysRevLett.104.096802. PMID 20367001. S2CID 33249360.
  197. ^ Мин, Лола; Ховден, Роберт; Хуанг, Пиншан; Войчик, Михал; Мюллер, Дэвид А.; Пак, Дживун (2012). «Двойникование и скручивание трех- и двухслойного графена». Нано-буквы. 12 (3): 1609–1615. Bibcode : 2012NanoL..12.1609B. doi : 10.1021 / nl204547v. PMID 22329410. S2CID 896422.
  198. ^Форестье, Алексис; Балима, Феликс; Bousige, Колин; де Соуза Пиньейру, Гардиния; Фулкранд, Реми; Калбак, Мартин; Сан-Мигель, Альфонсо (28 апреля 2020 г.). «Деформация и пьезодопинговое несоответствие между слоями графена». J. Phys. Chem. С. 124 (20): 11193. doi : 10.1021 / acs.jpcc.0c01898.
  199. ^Сюй, Ян; Лю Юньлун; Чен, Хуабинь; Линь, Сяо; Линь, Шишэн; Ю, Бин; Луо, Цзикуи (2012). «Первоначальное исследование модуляции энергетической зоны на основе двумерных слоистых сверхрешеток на основе инграфена». Журнал химии материалов. 22 (45): 23821. doi : 10.1039 / C2JM35652J.
  200. ^ Тан, Либин; Цзи, Ронгбин; Цао, Сянкэ; Линь, Цзинъюй; Цзян, Хунсин; Ли, Сюэминь; Тенг, Кар Сенг; Лук, Чи Ман; Цзэн, Сунцзюнь; Хао, Цзяньхуа; Лау, Шу Пинг (2014). «Глубокая ультрафиолетовая фотолюминесценция водорастворимых самопассивированных графеновых квантовых точек». ACS Nano. 8 (6): 6312–6320. doi : 10.1021 / nn300760g. PMID 22559247. S2CID 9055313.
  201. ^ Тан, Либин; Цзи, Ронгбин; Ли, Сюэминь; Бай, Гунсюнь; Лю, Чао Пин; Хао, Цзяньхуа; Линь, Цзинъюй; Цзян, Хунсин; Тенг, Кар Сенг; Ян, Жибин; Лау, Шу Пинг (2012). "Излучение от глубокого ультрафиолетового до ближнего инфракрасного диапазона фотоотклик в слоистых квантовых точках N-легированного графена" (PDF). ACS Nano. 8 (6): 5102–5110. doi : 10.1021 / nn501796r. PMID 24848545.
  202. ^Тан, Либин; Цзи, Ронгбин; Ли, Сюэминь; Тенг, Кар Сенг; Лау, Шу Пинг (2013). «Зависимые от размера структурные и оптические характеристики полученных из глюкозы графеновых квантовых точек». Характеристика частиц и частиц частиц. 30 (6): 523–531. doi : 10.1002 / ppsc.201200131. hdl : 10397/32222.
  203. ^«Бумага из оксида графена». Северо-Западный университет. Архивировано из оригинала 2 июня 2016 года. Дата обращения 28 февраля 2011 года.
  204. ^Эфтехари, Али; Яздани, Бахаре (2010). «Инициирование электрополимеризации на листах графена в структуре оксида графита». Журнал науки о полимерах. Часть A: химия полимеров. 48 (10): 2204–2213. Bibcode : 2010JPoSA..48.2204E. doi : 10.1002 / pola.23990.
  205. ^Налла, Венкатрам; Polavarapu, L; Манга, KK; Goh, BM; Ло, КП; Сюй, QH; Джи, В (2010). «Переходная фотопроводимость и фемтосекундные нелинейно-оптические свойства сопряженного композита полимер - оксид графена». Нанотехнологии. 21 (41): 415203. Bibcode : 2010Nanot..21O5203N. DOI : 10.1088 / 0957-4484 / 21/41/415203. PMID 20852355.
  206. ^Наир, Р.Р.; Wu, H.A.; Джаярам, ​​П.Н.; Григорьева, И. В.; Гейм, А. К. (2012). «Беспрепятственное проникновение воды через герметичные гелиевые мембраны на основе графена». Наука. 335 (6067): 442–4. arXiv : 1112.3488. Bibcode : 2012Sci... 335..442N. doi : 10.1126 / science.1211694. PMID 22282806. S2CID 15204080.
  207. ^Нийоги, Сандип; Бекярова, Елена; Иткис, Михаил Е.; Маквильямс, Джаред Л.; Hamon, Mark A.; Хэддон, Роберт С. (2006). «Свойства графита и графена». Дж. Am. Chem. Soc. 128 (24): 7720–7721. doi : 10.1021 / ja060680r. PMID 16771469.
  208. ^Whitby, Raymond L.D.; Коробейник Алина; Глевацкая, Катя В. (2011). «Морфологические изменения и оценка ковалентной реакционной способности однослойных оксидов графена в условиях химии, нацеленной на карбоксильные группы». Углерод. 49(2): 722–725. doi : 10.1016 / j.carbon.2010.09.049.
  209. ^Пак, Сонджин; Дикин, Дмитрий А.; Nguyen, SonBinh T.; Руофф, Родни С. (2009). «Листы оксида графена, химически сшитые полиаллиламином». Дж. Phys. Chem. С. 113 (36): 15801–15804. doi : 10.1021 / jp907613s. S2CID 55033112.
  210. ^Elias, D.C.; Nair, R. R.; Mohiuddin, T. M. G.; Морозов, С. В.; Блейк, П.; Halsall, M. P.; Ferrari, A.C.; Бухвалов, Д. З.; Кацнельсон, М. И.; Гейм, А.К.; Новоселов, К. С. (2009). «Контроль свойств графена с помощью обратимого гидрирования: данные для графана». Наука. 323 (5914): 610–3. arXiv : 0810.4706. Bibcode : 2009Sci... 323..610E. doi : 10.1126 / science.1167130. PMID 19179524. S2CID 3536592.
  211. ^Garcia, J.C.; де Лима, Д. Б.; Ассали, Л. В. Ц.; Хусто, Дж. Ф. (2011). «Графен и графаноподобные нанолисты группы IV». J. Phys. Chem. С. 115 (27): 13242–13246. arXiv : 1204.2875. doi : 10.1021 / jp203657w. S2CID 98682200.
  212. ^Yamada, Y.; Miyauchi, M.; Kim, J.; Hirose-Takai, K.; Sato, Y.; Suenaga, K.; Охба, Т.; Sodesawa, T.; Сато, С. (2011). «Расслоенные графеновые лиганды, стабилизирующие катионы меди». Углерод. 49 (10): 3375–3378. doi : 10.1016 / j.carbon.2011.03.056.. Yamada, Y.; Miyauchi, M.; Jungpil, K.; и другие. (2011). «Расщепленные графеновые лиганды, стабилизирующие катионы меди». Углерод. 49 (10): 3375–3378. doi : 10.1016 / j.carbon.2011.03.056.
  213. ^Yamada, Y.; Suzuki, Y.; Yasuda, H.; Uchizawa, S.; Hirose-Takai, K.; Sato, Y.; Suenaga, K.; Сато, С. (2014). «Функционализированные листы графена, координирующие катионы металлов». Углерод. 75 : 81–94. doi : 10.1016 / j.carbon.2014.03.036.. Yamada, Y.; Suzuki, Y.; Yasuda, H.; и другие. (2014). «Функционализированные листы графена, координирующие катионы металлов». Углерод. 75 : 81–94. doi : 10.1016 / j.carbon.2014.03.036.
  214. ^Ли, Синьминь; Чжао, Тяньшуо; Ван, Куньлинь; Ян, Инь; Вэй, Цзиньцюань; Канг, Фэйю; Ву, Дэхай; Чжу, Хунвэй (29 августа 2011 г.). «Непосредственное вытягивание самоорганизованного, пористого и монолитного графенового волокна из графеновой пленки, выращенной химическим осаждением из паровой фазы, и его электрохимические свойства». Ленгмюра. 27 (19): 12164–71. doi : 10.1021 / la202380g. PMID 21875131.
  215. ^Ли, Синьминь; Чжао, Тяньшуо; Чен, Цяо; Ли, Пэйсу; Ван, Куньлинь; Чжун, Минлинь; Вэй, Цзиньцюань; Ву, Дэхай; Вэй, Бинцин; Чжу, Хунвэй (3 сентября 2013 г.). «Гибкие полностью твердотельные суперконденсаторы на основе графеновых волокон, полученных химическим осаждением из паровой фазы». Физическая химия Химическая физика. 15 (41): 17752–7. Bibcode : 2013PCCP... 1517752L. doi : 10.1039 / C3CP52908H. PMID 24045695. S2CID 22426420.
  216. ^Синь, Гоцин; Яо, Тянькай; Сунь, Хунтао; Скотт, Спенсер Майкл; Шао, Дали; Ван, Гункай; Лиан, Цзе (4 сентября 2015 г.). «Графеновые волокна с высокой теплопроводностью и механической прочностью». Наука. 349 (6252): 1083–1087. Bibcode : 2015Sci... 349.1083X. doi : 10.1126 / science.aaa6502. PMID 26339027.
  217. ^Сюй, Чжэнь; Лю, Инцзюнь; Чжао, Сяоли; Ли, Пэн; Солнце, Хайянь; Сюй, Ян; Рен, Сибяо; Цзинь, Чуаньхун; Сюй, Пэн; Ван, Мяо; Гао, Чао (2016). «Сверхжесткие и прочные графеновые волокна с помощью полномасштабной разработки синергетических дефектов». Современные материалы. 28 (30): 6449–6456. doi : 10.1002 / adma.201506426. PMID 27184960.
  218. ^Бай, Юньсян; Чжан, Руфан; Е, Сюань; Чжу, Чжэньсин; Се, Хуаньхуань; Шен, Боюань; Цай, Дали; Лю, Бофей; Чжан, Чэньси; Цзя, Чжао; Чжан, Шэньли; Ли, Сиде; Вэй, Фэй (2018). «Жгуты углеродных нанотрубок с пределом прочности на разрыв более 80 ГПа». Природа Нанотехнологии. 13 (7): 589–595. Bibcode : 2018NatNa..13..589B. DOI : 10.1038 / s41565-018-0141-z. PMID 29760522. S2CID 46890587.
  219. ^Wang, H.; Вс, К.; Тао, Ф.; Stacchiola, D. J.; Ху, Ю. Х. (2013). «Трехмерный сотовый структурированный графен и его высокая эффективность в качестве противоэлектродного катализатора для сенсибилизированных красителями солнечных элементов». Angewandte Chemie. 125 (35): 9380–9384. doi : 10.1002 / ange.201303497. HDL : 2027,42 / 99684. PMID 23897636.. Ван, Хуэй; Солнце, Кай; Тао, Франклин; Stacchiola, Dario J.; Ху, Юнь Ханг (2013). «3D-графен может заменить дорогую платину в солнечных элементах». Angewandte Chemie. KurzweilAI. 125 (35): 9380–9384. doi : 10.1002 / ange.201303497. HDL : 2027,42 / 99684. Проверено 24 августа 2013 г.
  220. ^ Шехзад, Хуррам; Сюй, Ян; Гао, Чао; Сяньфэн, Дуань (2016). «Трехмерные макроструктуры двумерных наноматериалов». Обзоры химического общества. 45 (20): 5541–5588. doi : 10.1039 / C6CS00218H. PMID 27459895.
  221. ^Лалвани, Гаурав; Тринвард Квачала, Андреа; Канакия, Шрути; Patel, Sunny C.; Джудекс, Стефан; Ситхараман, Баладжи (2013). «Изготовление и определение характеристик трехмерных макроскопических полностью углеродных каркасов». Углерод. 53 : 90–100. doi : 10.1016 / j.carbon.2012.10.035. PMC 3578711. PMID 23436939.
  222. ^Лалвани, Гаурав; Гопалан, Ану Гопалан; Д'Агати, Майкл; Шринивас Шанкаран, Джейантт; Джудекс, Стефан; Цинь, И-Сянь; Ситхараман, Баладжи (2015). «Пористые трехмерные каркасы из углеродных нанотрубок для тканевой инженерии». Журнал исследований биомедицинских материалов, часть A. 103 (10): 3212–3225. doi : 10.1002 / jbm.a.35449. PMC 4552611. PMID 25788440.
  223. ^ R. В. Лапшин (2016). «Наблюдение СТМ коробчатой ​​графеновой наноструктуры, появившейся после механического разрушения пиролитического графита». Прикладная наука о поверхности. Нидерланды: Эльзевир Б. В. 360 : 451–460. arXiv : 1611.04379. Bibcode : 2016ApSS..360..451L. doi : 10.1016 / j.apsusc.2015.09.222. ISSN 0169-4332. S2CID 119369379. Архивировано из оригинального (PDF) 2 декабря 2008 г. Дата обращения 27 декабря 2015 г.
  224. ^Harris PJF (2012). «Полые структуры со стенками из двухслойного графена». Углерод. 50 (9): 3195–3199. doi : 10.1016 / j.carbon.2011.10.050.
  225. ^Харрис П.Дж., Слейтер Т.Дж., Хей С.Дж., Хейдж Ф.С., Кепаптсоглу Д.М., Рамассе К.М., Бридсон Р. (2014). «Двухслойный графен, образованный прохождением тока через графит: свидетельство трехмерной структуры» (PDF). Нанотехнологии. 25 (46): 465601. Bibcode : 2014Nanot..25.5601H. doi : 10.1088 / 0957-4484 / 25/46/465601. PMID 25354780.
  226. ^ «Углеродные нанотрубки в качестве армирующих стержней для усиления графена и повышения проводимости». Библиотека Курцвейла. 9 апреля 2014 г. Дата обращения 23 апреля 2014 г.
  227. ^Yan, Z.; Peng, Z.; Casillas, G.; Lin, J.; Xiang, C.; Чжоу, H.; Ян, Й.; Ruan, G.; Raji, A.R.O.; Samuel, E. L. G.; Hauge, R.H.; Yacaman, M. J.; Тур, Дж. М. (2014). «Арматурный графен». ACS Nano. 8 (5): 5061–8. doi : 10.1021 / nn501132n. PMC 4046778. PMID 24694285.
  228. ^«Новый надежный процесс формирования трехмерных форм из плоских листов графена». grainger.illinois.edu. 23 июня 2015 г. Дата обращения 31 мая 2020 г.
  229. ^Джеффри, Колин (28 июня 2015 г.). «Графен приобретает новое измерение». Новый Атлас. Проверено 10 ноября 2019 г.
  230. ^«Как формировать трехмерные фигуры из плоских листов графена». Библиотека Курцвейла. 30 июня 2015 г. Дата обращения 10 ноября 2019 г.
  231. ^Энтони, Себастьян (10 апреля 2013 г.). «Графеновый аэрогель в семь раз легче воздуха, может балансировать на травинке - Слайд-шоу | ExtremeTech». ExtremeTech. Проверено 11 октября 2015 г.
  232. ^ «Графеновые нанокатушки, которые являются мощными естественными электромагнитами». Библиотека Курцвейла. 16 октября 2015 г. Источник: 10 ноября 2019 г.
  233. ^Сюй, Фангбо; Ю, Генри; Садрзаде, Арта; Якобсон, Борис И. (14 октября 2015 г.). «Римановы поверхности углерода как графеновые нанозоленоиды». Нано-буквы. 16 (1): 34–9. Bibcode : 2016NanoL..16... 34X. doi : 10.1021 / acs.nanolett.5b02430. PMID 26452145.
  234. ^Стейси, Кевин (21 марта 2016 г.). «Морщины и складки делают графен лучше | Новости от Брауна». news.brown.edu. Брауновский университет. Архивировано с оригинального 8 апреля 2016 г. Получено 23 июня 2016 г.
  235. ^Chen, Po-Yen; Содхи, Джаскиранджит; Цю, Ян; Валентин, Томас М.; Стейнберг, Рубен Шпиц; Ван, Чжунъин; Больно, Роберт Х.; Вонг, Ян Й. (6 мая 2016 г.). «Многомасштабные топографии графена, запрограммированные последовательной механической деформацией». Современные материалы. John Wiley Sons, Inc. 28 (18): 3564–3571. doi : 10.1002 / adma.201506194. PMID 26996525.
  236. ^Бэкес, Клаудиа; и другие. (2020). «Производство и обработка графена и родственных материалов». 2D материалы. 7 (2): 022001. Bibcode : 2020TDM..... 7b2001B. doi : 10.1088 / 2053-1583 / ab1e0a.
  237. ^Гейм, А.К.; Макдональд, А. Х. (2007). «Графен: исследование углеродных равнин». Физика сегодня. 60 (8): 35–41. Bibcode : 2007PhT.... 60h..35G. doi : 10.1063 / 1.2774096.
  238. ^Кусмарцев, Ф. В.; Wu, W. M.; Pierpoint, M. P.; Юнг, К. С. (2014). «Применение графена в оптоэлектронных устройствах и транзисторах». arXiv : 1406.0809 [cond-mat.mtrl-sci ].
  239. ^Джаясена, Буддхика; Суббья Сатиан (2011). «Новый метод механического расщепления для синтеза многослойных графенов». Письма о наноразмерных исследованиях. 6 (95): 95. Bibcode : 2011NRL..... 6... 95J. DOI : 10.1186 / 1556-276X-6-95. PMC 3212245. PMID 21711598.
  240. ^«Новый метод производства высококачественного графена». KurzweilAI. 2 мая 2014 г. Дата обращения 3 августа 2014 г.
  241. ^Патон, Кейт Р. (2014). «Масштабируемое производство большого количества бездефектного многослойного графена путем отслаивания сдвигом в жидкостях» (PDF). Материалы природы. 13 (6): 624–630. Bibcode : 2014NatMa..13..624P. doi : 10.1038 / nmat3944. HDL : 2262/73941. PMID 24747780.
  242. ^ROUZAFZAY, F.; ШИДПУР, Р. (2020). «Наносоединение графена @ ZnO для кратковременной обработки воды под воздействием солнечного излучения: влияние сдвигового отслоения графена с использованием кухонного блендера на фотокаталическую деградацию». Сплавы и соединения. 829 : 154614. doi : 10.1016 / J.JALLCOM.2020.154614.
  243. ^Paton, Keith R.; Варрла, Ишварайя; Бэкес, Клаудия; Смит, Ронан Дж.; Хан, Умар; О'Нил, Арлин; Боланд, Конор; Лотя, Мустафа; Истрате, Оана М.; Кинг, Пол; Хиггинс, Том (июнь 2014 г.). «Масштабируемое производство большого количества бездефектного многослойного графена путем расслаивания сдвигом в жидкостях». Материалы природы. 13 (6): 624–630. doi : 10.1038 / nmat3944. ISSN 1476-1122.
  244. ^Чжао, Цзяньхун; Тан *, Либин; Сян *, Цзиньчжун; Джи *, Ронгбин; Юань, июнь; Чжао, Цзюнь; Ю, Жуйюнь; Тай, Юньцзянь; Песня, Лиюань (2014). "Квантовые точки графена, допированные хлором: получение, свойства и фотоэлектрические детекторы". Письма по прикладной физике. 105 (11): 111116. Bibcode : 2014ApPhL.105k1116Z. doi : 10.1063 / 1.4896278.
  245. ^Эрнандес, Ю.; Николози, В.; Лотя, М.; Blighe, F.M.; Солнце, З.; Де, С.; McGovern, I.T.; Голландия, B.; Бирн, М.; Gun'Ko, Y.K.; Боланд, Дж. Дж.; Нирадж, П.; Duesberg, G.; Кришнамурти, S.; Гудхью, Р.; Хатчисон, Дж.; Scardaci, V.; Ferrari, A.C.; Коулман, Дж. Н. (2008). «Высокопроизводительное производство графена жидкофазным расслоением графита». Природа Нанотехнологии. 3 (9): 563–568. arXiv : 0805.2850. Bibcode : 2008NatNa... 3..563H. doi : 10.1038 / nnano.2008.215. PMID 18772919. S2CID 205443620.
  246. ^Альзари, Вирджиния; Nuvoli, D.; Scognamillo, S.; Piccinini, M.; Джоффреди, Э.; Malucelli, G.; Марседду, С.; Сечи, М.; Санна, В.; Мариани, А. (2011). «Графенсодержащие термочувствительные нанокомпозитные гидрогели поли (N-изопропилакриламида), полученные фронтальной полимеризацией». Журнал химии материалов. 21 (24): 8727. doi : 10.1039 / C1JM11076D. S2CID 27531863.
  247. ^Нуволи, Д.; Валентини, Л.; Альзари, В.; Scognamillo, S.; Бон, С.Б.; Piccinini, M.; Ильескас, Дж.; Мариани, А. (2011). «Высококонцентрированные многослойные листы графена, полученные жидкофазным расслоением графита в ионной жидкости». Журнал химии материалов. 21 (10): 3428–3431. arXiv : 1010.2859. doi : 10.1039 / C0JM02461A. S2CID 95920879.
  248. ^Вольторнист, С.Дж.; Ойер, А. Дж.; Каррильо, Ж.-М. Y..; Добрынин, А. В; Адамсон, Д. Х. (2013). «Проводящие тонкие пленки нетронутого графена путем захвата поверхности раздела растворителя». ACS Nano. 7 (8): 7062–6. doi : 10.1021 / nn402371c. PMID 23879536. S2CID 27816586.
  249. ^Брумфил, Г. (2009). «Нанотрубки, разрезанные на ленты. Новые технологии открывают углеродные трубки для создания лент ». Природа. doi : 10.1038 / news.2009.367.
  250. ^Косынкин Д.В.; Хиггинботам, Аманда Л.; Синицкий, Александр; Ломеда, Джей Р.; Димиев, Айрат; Прайс, Б. Кэтрин; Тур, Джеймс М. (2009). «Продольное расстегивание углеродных нанотрубок с образованием графеновых нанолент». Природа. 458 (7240): 872–6. Bibcode : 2009Natur.458..872K. doi : 10.1038 / nature07872. HDL : 10044/1/4321. PMID 19370030. S2CID 2920478.
  251. ^Лиин, Цзяо; Чжан, Ли; Ван, Синьрань; Дианков, Георгий; Дай, Хунцзе (2009). «Узкие графеновые наноленты из углеродных нанотрубок». Природа. 458 (7240): 877–80. Bibcode : 2009Natur.458..877J. doi : 10.1038 / nature07919. PMID 19370031. S2CID 205216466.
  252. ^«Как сделать графен с помощью сверхзвуковых бакиболов | Обзор технологий Массачусетского технологического института ». MIT Technology Review. 13 августа 2015 г. Проверено 11 октября 2015 г.
  253. ^«Выделение графена Бемом в 1961 г.». Graphene Times. 7 декабря 2009 г. Архивировано из оригинала 8 октября 2010 г.
  254. ^Гейм, Андре (январь 2010 г.). «Многие пионеры в открытии графена». Письма в редакцию. Американское физическое общество. Проверено 10 ноября 2019 г.
  255. ^Эйглер, С.; Enzelberger-Heim, M.; Гримм, С.; Hofmann, P.; Kroener, W.; Геворски, А.; Доцер, К.; Röckert, M.; Сяо, Дж.; Папп, К.; Литкен, О.; Steinrück, H.-P.; Мюллер, П.; Хирш, А. (2013). «Мокрый химический синтез графена». Современные материалы. 25 (26): 3583–3587. doi : 10.1002 / adma.201300155. ПМИД 23703794.
  256. ^Эль-Кади, М.Ф.; Сильный, V.; Дубин, С.; Канер, Р. Б. (16 марта 2012 г.). «Лазерный скрайбинг высокопроизводительных и гибких электрохимических конденсаторов на основе графена». Наука. 335 (6074): 1326–1330. Bibcode : 2012Sci...335.1326E. doi : 10.1126 / science.1216744. PMID 22422977. S2CID 18958488.. Маркус, Дженнифер (15 марта 2012 г.). «Исследователи представляют суперконденсатор на основе графена, перспективный для портативной электроники / Новости UCLA». Newsroom.ucla.edu. Архивировано из оригинала 16 июня 2013 года. Дата обращения 20 марта 2012 года.
  257. ^Садри Р. (15 февраля 2017 года). «Экспериментальное исследование теплофизических и реологических свойств, стабильных и зеленовато-восстановленных наножидкостей оксида графена: гидротермальный метод». Журнал дисперсионной науки и техники. 38 (9): 1302–1310. doi : 10.1080 / 01932691.2016.1234387. S2CID 53349683.
  258. ^Камали, A.R.; Fray, D.J. (2013). «Солевая коррозия графита как возможный способ создания углеродных наноструктур». Углерод. 56 : 121–131. doi : 10.1016 / j.carbon.2012.12.076.
  259. ^Камали, Д.Дж. Фрей (2015). «Крупномасштабное получение графена путем высокотемпературного введения водорода в графит». Наноразмер. 7 (26): 11310–11320. doi : 10.1039 / C5NR01132A. PMID 26053881.
  260. ^«Как настроить свойства графена путем введения дефектов | KurzweilAI». www.kurzweilai.net. 30 июля 2015 г. Дата обращения 11 октября 2015 г.
  261. ^Хофманн, Марио; Чан, Ван-Ю; Нгуен, Туан Д.; Се Я-Пин (21 августа 2015 г.). «Управление свойствами графена, полученного электрохимическим отшелушиванием - IOPscience». Нанотехнологии. 26 (33): 335607. Bibcode : 2015Nanot..26G5607H. doi : 10.1088 / 0957-4484 / 26/33/335607. PMID 26221914. S2CID 206072084.
  262. ^Tang, L.; Ли, X.; Ji, R.; Teng, K. S.; Tai, G.; Ye, J.; Wei, C.; Лау, С. П. (2012). «Восходящий синтез крупномасштабных нанолистов оксида графена». Журнал химии материалов. 22 (12): 5676. doi : 10.1039 / C2JM15944A. HDL : 10397/15682.
  263. ^Ли, Сюэминь; Лау, Шу Пин; Тан, Либин; Цзи, Ронгбин; Ян, Пэйчжи (2013). «Многоцветное излучение света квантовыми точками графена, легированного хлором». J. Mater. Chem. С. 1 (44): 7308–7313. doi : 10.1039 / C3TC31473A. HDL : 10397/34810. S2CID 137213724.
  264. ^Ли, Линлинг; Ву, Гехуэй; Ян, Гохай; Пэн, Хуан; Чжао, Цзяньвэй; Чжу, Цзюнь-Цзе (2013). «Сосредоточение внимания на люминесцентных квантовых точках графена: текущее состояние и перспективы на будущее». Наноразмер. 5 (10): 4015–39. Bibcode : 2013Nanos... 5.4015L. doi : 10.1039 / C3NR33849E. PMID 23579482. S2CID 205874900.
  265. ^Ли, Сюэминь; Лау, Шу Пин; Тан, Либин; Цзи, Ронгбин; Ян, Пэйчжи (2014). «Допинг серы: простой подход к настройке электронной структуры и оптических свойств графеновых квантовых точек». Наноразмер. 6 (10): 5323–5328. Bibcode : 2014Nanos...6.5323L. doi : 10.1039 / C4NR00693C. HDL : 10397/34914. PMID 24699893. S2CID 23688312.
  266. ^Choucair, M.; Thordarson, P; Страйд, Дж. А. (2008). «Производство графена в граммах на основе сольвотермического синтеза и обработки ультразвуком». Nature Nanotechnology. 4 (1): 30–3. Bibcode : 2009NatNa... 4... 30C. doi : 10.1038 / nnano.2008.365. PMID 19119279.
  267. ^Chiu, Pui Lam; Mastrogiovanni, Daniel DT; Вэй, Дунгуан; Луи, Кассандра; Чон, Мин; Ю, Го; Саад, Питер; Флач, Кэрол Р.; Мендельсон, Ричард (4 апреля 2012 г.). "Быстрое и прямое производство высокопроводящего графена с помощью низкого кислорода с помощью микроволнового излучения и нитрониевых первых ». Journal of the American Chemical Общество. 134 (13): 58 50–5856. doi : 10.1021 / ja210725p. ISSN 0002-7863. PMID 22385480. S2CID 11991071.
  268. ^Патель, Мехулкумар; Фэн, Вэньчунь; Саварам, Кирти; Хоши, М. Реза; Хуанг, Жуйминь; Солнце, Цзин; Раби, Эманн; Флак, Кэрол; Мендельсон, Ричард; Гарфанкел, Эрик; Он, Хуэ йсинь (2015). "Микроволновая печь в одном резервуаре, в одном этапе изготовления и легирования азотом дырчатого оксида графена для каталитических применений". Маленький. 11 (27): 3358–68. doi : 10.1002 / smll.201403402. HDL : 2027,42 / 112245. PMID 25683019. S2CID 14567874.
  269. ^Саттер, П. (2009). «Эпитаксиальный графен: как кремний покидает сцену». Материалы природы. 8 (3): 171–2. Bibcode : 2009NatMa... 8..171S. doi : 10.1038 / nmat2392. PMID 19229263.
  270. ^Галл, Северная Каролина; Рутьков, Э. В.; Тонтегоде, А.Я. (1997). «Двумерные графитовые пленки на металлах и их интеркаляция». Международный журнал современной физики B. 11(16): 1865–1911. Bibcode : 1997IJMPB..11.1865G. doi : 10.1142 / S0217979297000976.
  271. ^«Прорыв Samsung в области графена может, наконец, превратить чудо-материал в настоящее устройство». ExtremeTech. 7 апреля 2014 г. Дата обращения 13 апреля 2014 г.
  272. ^Ли, Дж. Х.; Ли, E.K.; Джу, В.-Дж.; Jang, Y.; Ким, Б.-С.; Lim, J. Y.; Чой, С.-Х.; Ан, С.Дж.; Ан, Дж. Р.; Парк, М.-Н.; Ян, Ч.-З.; Чой, Б.Л.; Hwang, S.-W.; Ван, Д. (2014). «Вафельный рост монокристаллического монослоя графена на многоразовом водородном германии». Наука. 344 (6181): 286–9. Bibcode : 2014Sci... 344..286L. doi : 10.1126 / science.1252268. PMID 24700471. S2CID 206556123.
  273. ^Бансал, Танеш; Дуркан, Кристофер А.; Джайн, никхил; Джейкобс-Гедрим, Робин Б.; Сюй, Ян; Ю, Бин (2013). «Синтез мало-монослойного графена на рутиловом диоксиде титана». Углерод. 55 : 168–175. doi : 10.1016 / j.carbon.2012.12.023.
  274. ^«Более умный способ выращивать графен». PhysOrg.com. Май 2008 г.
  275. ^Плетикосич, И.; Краль, М.; Перван, П.; Брако, Р.; Кораукс, Дж.; n'Diaye, A.; Буссе, К.; Мичели, Т. (2009). "Конусы Дирака и мини-щели для графена на Ir (111)". Письма с физическим обзором. 102 (5): 056808. arXiv : 0807.2770. Bibcode : 2009PhRvL.102e6808P. doi : 10.1103 / PhysRevLett.102.056808. PMID 19257540. S2CID 43507175.
  276. ^«Новый процесс может привести к более высокому использованию графена». Gizmag.com. 28 мая 2014 г. Дата обращения 14 июня 2014 г.
  277. ^Лю, З.; Ли, Н.; Сюй, С.; Хатами, Й.; Банерджи, К. (2011). «Синтез высококачественного монослоя и двухслойного графена на меди с использованием паровой фазы». Углерод. 49 (13): 4122–4130. doi : 10.1016 / j.carbon.2011.05.047.
  278. ^Маттеви, Сесилия; Ким, Хоквон; Чховалла, Маниш (2011). «Обзор химического осаждения графена на медь из газовой фазы». Журнал химии материалов. 21 (10): 3324–3334. doi : 10.1039 / C0JM02126A. S2CID 213144.
  279. ^Мартин, Стив (18 сентября 2014 г.). «Стартап из Пердью увеличивает производство графена, разрабатывает биосенсоры и суперконденсаторы». Университет Пердью. Проверено 4 октября 2014 г.
  280. ^«Стартап наращивает производство графена, представляет биосенсоры и суперконденсаторы». Журнал RD. 19 сентября 2014 г. Дата обращения 4 октября 2014 г.
  281. ^Квик, Даррен (26 июня 2015 г.). «Новый процесс может привести к« промышленной революции, основанной на графене »». www.gizmag.com. Проверено 5 октября 2015 г.
  282. ^Боинтон, Томас Х.; Барнс, Мэтью Д.; Руссо, Саверио; Крачун, Моника Ф. (1 июля 2015 г.). «Высококачественный однослойный графен, синтезированный методом химического осаждения из паровой фазы резистивным нагревом и холодной стенкой». Современные материалы. 27 (28): 4200–4206. arXiv : 1506.08569. Bibcode : 2015arXiv150608569B. doi : 10.1002 / adma.201501600. ISSN 1521-4095. PMC 4744682. PMID 26053564.
  283. ^Тао, Ли; Ли, Чонхо; Чжоу, Гарри; Холт, Майло; Руофф, Родни С.; Акинванде, Деджи (27 марта 2012 г.). «Синтез высококачественного монослойного графена при пониженной температуре обогащенных водородом пленках из испаренной меди (111)». ACS Nano. 6 (3): 2319–2325. doi : 10.1021 / nn205068n. ISSN 1936-0851. PMID 22314052. S2CID 30130350.
  284. ^ Тао, Ли; Ли, Чонхо; Холт, Майло; Чжоу, Гарри; Макдоннелл, Стивен Дж.; Феррер, Доминго А.; Бабенко, Матиас Г.; Уоллес, Роберт М.; Банерджи, Санджай К. (15 ноября 2012 г.). "Равномерное химическое осаждение из паровой фазы графена на испаренной пленке Cu (111) с качеством, сопоставимым с расслоенным монослоем". Журнал физической химии C. 116 (45): 24068–24074. doi : 10.1021 / jp3068848. ISSN 1932-7447. S2CID 55726071.
  285. ^ Рахими, Сомайе; Тао, Ли; Chowdhury, Sk. Фахад; Парк, Сунгюн; Жувре, Алекс; Контрфорс, Саймон; Рупесингхе, Налин; Тео, Кен; Акинванде, Деджи (28 октября 2014 г.). «К высокопроизводительным поликристаллическим графеновым транзисторам с химическим осаждением из паровой фазы, масштабируемым по пластине 300 мм». ACS Nano. 8 (10): 10471–10479. doi : 10.1021 / nn5038493. ISSN 1936-0851. PMID 25198884.
  286. ^Чакрабарти, А.; Лу, Дж.; Skrabutenas, J.C.; Сюй, Т.; Сяо, З.; Магуайр, Дж. А.; Хосман, Н. С. (2011). «Превращение диоксида углерода в многослойный графен». Журнал химии материалов. 21 (26): 9491. doi : 10.1039 / C1JM11227A. S2CID 96850993.
  287. ^Ким, Д. Ю.; Sinha-Ray, S.; Парк, Дж. Дж.; Ли, Дж. Г.; Cha, Y.H.; Бэ, С. Х.; Ан, Дж. Х.; Юнг, Ю.С.; Kim, S.M.; Ярин, А.Л.; Юн, С. С. (2014). "Самовосстановление пленок восстановленного оксида графена сверхзвуковым кинетическим распылением". Современные функциональные материалы. 24 (31): 4986–4995. дои : 10.1002 / adfm.201400732.
  288. ^Ким, До-Ён; Синха-Рэй, Суман; Пак, Чон Чжэ; Ли, Чон-Гун; Ча, Ю-Хонг; Бэ, Санг-Хун; Ан, Чон-Хен; Юнг, Ён Чэ; Ким, Су Мин; Ярин, Александр Л.; Юн, Сэм С. (2014). «Сверхзвуковая струя высококачественный слой графена». Современные функциональные материалы. KurzweilAI. 24 (31): 4986–4995. doi : 10.1002 / adfm.201400732. Проверено 14 июня 2014 г.
  289. ^Лин, Дж.; Пэн, З.; Лю, Ю.; Руис-Зепеда, Ф.; Ye, R.; Samuel, E.L.G.; Якаман, М. Дж.; Якобсон, Б. И.; Тур, Дж. М. (2014). «Лазерно-индуцированные пористые графеновые пленки из коммерческих полимеров». Nature Communications. 5 : 5714. Bibcode : 2014NatCo... 5.5714L. doi : 10.1038 / ncomms6714. PMC 4264682. PMID 25493446.
  290. ^«Корейские исследователи выращивают графен в масштабе пластины на кремниевой подложке | KurzweilAI ». www.kurzweilai.net. 21 июля 2015 г. Дата обращения 11 октября 2015 г.
  291. ^Ким, Джангюк; Ли, Джеонёп; Ким, Джихён (20 июля 2015 г.). «Масштабный синтез многослойного графена путем имплантации высокотемпературных видов углерода». Письма по прикладной физике. 107 (3): 033104. Bibcode : 2015ApPhL.107c3104K. doi : 10.1063 / 1.4926605. ISSN 0003-6951.
  292. ^Томас, Стюарт (2018). «КМОП-совместимый графен». Природа Электроника. 1 (12): 612. doi : 10.1038 / s41928-018-0178-x. S2CID 116643404.
  293. ^Цзян, Дж.; Чу, Дж. Х.; Банерджи, К. (2018). «КМОП-совместимые межсоединения из легированного многослойного графена для СБИС нового поколения». IEEE International Electron Devices Meeting (IEDM): 34.5.1–34.5.4. doi : 10.1109 / IEDM.2018.8614535. ISBN 978-1-7281-1987-8. S2CID 58675631.
  294. ^«Графен становится популярным». Текущий, Калифорнийский университет в Санта-Барбаре. 23 июля 2019.
  295. ^Гусынин В.П.; Шарапов С.Г.; Карботт, Дж. П. (17 января 2007 г.). «Магнитооптическая проводимость в графене». Журнал физики: конденсированное вещество. 19 (2): 026222. arXiv : 0705.3783. Bibcode : 2007JPCM... 19b6222G. doi : 10.1088 / 0953-8984 / 19/2/026222. S2CID 119638159.
  296. ^Хэнсон, Джордж У. (март 2008 г.). "Диадические функции Грина для анизотропной нелокальной модели смещенного графена". Транзакции IEEE по антеннам и распространению. 56 (3): 747–757. Bibcode : 2008ITAP... 56..747H. DOI : 10.1109 / TAP.2008.917005. S2CID 32535262.
  297. ^Ниу, Кайкун; Ли, Пинг; Хуанг, Чжисян; Цзян, Ли Цзюнь; Багчи, Хакан (2020). «Численные методы электромагнитного моделирования графена: обзор». Журнал IEEE по многомасштабным и мультифизическим вычислительным методам. 5 : 44–58. Bibcode : 2020IJMMC... 5... 44N. doi : 10.1109 / JMMCT.2020.2983336. HDL : 10754/662399. S2CID 216262889.
  298. ^Полини, Марко; Гвинея, Франсиско; Левенштейн, Мацей; Манохаран, Хари Ч.; Пеллегрини, Витторио (1 сентября 2013 г.). «Искусственные сотовые решетки для электронов, атомов и фотонов». Природа Нанотехнологии. 8 (9): 625–633. arXiv : 1304.0750. Bibcode : 2013NatNa... 8..625P. doi : 10.1038 / nnano.2013.161. ISSN 1748-3387. PMID 24002076.
  299. ^Плотник, Йонатан; Rechtsman, Mikael C.; Песня, Даохун; Генрих, Маттиас; Зойнер, Юлия М.; Ноте, Стефан; Люмер, Яаков; Малкова Наталья; Сюй Цзинцзюнь (1 января 2014 г.). «Наблюдение нетрадиционных краевых состояний в« фотонном графене »». Материалы природы. 13 (1): 57–62. arXiv : 1210.5361. Bibcode : 2014NatMa..13... 57P. doi : 10.1038 / nmat3783. ISSN 1476-1122. PMID 24193661. S2CID 26962706.
  300. ^Беллек, Матье; Куль, Ульрих; Монтамбо, Жиль; Мортезанье, Фабрис (14 января 2013 г.). «Топологический переход точек Дирака в микроволновом эксперименте». Письма с физическим обзором. 110 (3): 033902. arXiv : 1210.4642. Bibcode : 2013PhRvL.110c3902B. doi : 10.1103 / PhysRevLett.110.033902. PMID 23373925. S2CID 8335461.
  301. ^Шилер, Себастьян П.; Мюлиг, Стефан; Рокштуль, Карстен; Хасан, Шакиб Бин; Ульрих, Саймон; Нойбрех, Франк; Кудера, Стефан; Пахольски, Клаудия (12 сентября 2013 г.). «Плазмонная связь в самоорганизованных сотовых островах на основе наночастиц золота». Журнал физической химии C. 117 (36): 18634–18641. doi : 10.1021 / jp405560t. ISSN 1932-7447.
  302. ^Жакмин, Т.; Карузотто, И.; Sagnes, I.; Abbarchi, M.; Солнышков Д.Д.; Malpuech, G.; Галопин, Е.; Лемэтр, А.; Блох, Дж. (18 марта 2014 г.). «Прямое наблюдение конусов Дирака и плоской полосой в сотовой решетке для поляритонов». Письма с физическим обзором. 112 (11): 116402. arXiv : 1310.8105. Bibcode : 2014PhRvL.112k6402J. doi : 10.1103 / PhysRevLett.112.116402. PMID 24702392. S2CID 31526933.
  303. ^Sengstock, K.; Левенштейн, М.; Windpassinger, P.; Беккер, К.; Meineke, G.; Пленкерс, В.; Бик, А.; Hauke, P.; Удар, Дж.; Солтан-Панахи, П. (май 2011 г.). «Многокомпонентные квантовые газы в спин-зависимых гексагональных решетках». Физика природы. 7 (5): 434–440. arXiv : 1005.1276. Bibcode : 2011NatPh... 7..434S. doi : 10.1038 / nphys1916. S2CID 118519844.
  304. ^Чжун, Мэнъяо; Сюй, Дикай; Юй Сюэгун; Хуанг, Кун; Лю, Сюэмэй; Сюй, Ян; Ян, Дерен (2016). «Интерфейсная связь в гетероструктуре графен / фторографен для высокоэффективных солнечных элементов графен / кремний». Нано Энергия. 28 : 12–18. doi : 10.1016 / j.nanoen.2016.08.031.
  305. ^Akinwande, D.; Тао, Л.; Yu, Q.; Лу, X.; Peng, P.; Кузум Д. (1 сентября 2015 г.). «Графеновые электроды с большой площадью: использование CVD для облегчения приложений в коммерческих сенсорных экранах, гибкой наноэлектронике и нейронных интерфейсах». Журнал IEEE Nanotechnology. 9 (3): 6–14. DOI : 10.1109 / MNANO.2015.2441105. ISSN 1932-4510.
  306. ^«Обзор ракетки: Head Graphene XT Speed ​​Pro». Tennis.com. Проверено 15 октября 2016 года.
  307. ^«ПОРОШОК ДЛЯ 3D-ПРИНТЕРА ГРАФЕНИТ - ВЛИЯНИЕ ГРАФЕНА - 30 фунтов - 499,95 долларов США». noble3dprinters.com. Принтеры Noble3DP. Проверено 16 июля 2015 г.
  308. ^«Использование и приложения графена». Графенея. Проверено 13 апреля 2014 г.
  309. ^Лалвани, G; Henslee, A.M.; Фаршид, Б; Линь, Л; Каспер, Ф. К.; Цинь, Ю. Х.; Микос, А.Г.; Ситхараман, Б. (2013). «Биоразлагаемые полимерные нанокомпозиты, усиленные двумерной наноструктурой для инженерии костной ткани». Биомакромолекулы. 14 (3): 900–9. doi : 10.1021 / bm301995s. PMC 3601907. PMID 23405887.
  310. ^Рафи, Массачусетс; Рафи, Дж.; Ван, З.; Песня, Н.; Ю., З.З.; Кораткар, Н. (2009). «Повышение механических свойств нанокомпозитов при низком содержании графена». ACS Nano. 3 (12): 3884–3890. doi : 10.1021 / nn9010472. PMID 19957928. S2CID 18266151.
  311. ^«Applied Graphene Materials plc :: Графеновые дисперсии». applicationgraphenematerials.com.
  312. ^Докрил, Питер. «Эта графеновая пленка нанометровой толщины - самый светопоглощающий материал из когда-либо созданных».
  313. ^Макдональд, Фиона (23 ноября 2015 г.). «Исследователи только что сделали графен в 100 раз дешевле, чем когда-либо прежде». ScienceAlert. Проверено 10 ноября 2019 г.
  314. ^«ВАС представляет первое транспортное средство, сконструированное из графена». 2 августа 2016 г. Дата обращения 4 августа 2016 г.
  315. ^«BAC представляет первый автомобиль, сконструированный из графена». duPont Registry Daily. 2 августа 2016 г. Дата обращения 10 ноября 2019 г.
  316. ^Кан, Цзяхао; Мацумото, Юдзи; Ли, Сян; Цзян, Джункай; Се, Сюэцзюнь; Кавамото, Кейсуке; Кенмоку, Мунехиро; Чу, Джэ Хван; Лю, Вэй; Мао, Цзюньфа; Уэно, Кадзуёси; Банерджи, Каустав (2018). «Встроенные в микросхемы индуктивности из интеркалированного графена для радиочастотной электроники нового поколения». Природа Электроника. 1 : 46–51. doi : 10.1038 / s41928-017-0010-z. S2CID 139420526.
  317. ^Сигел, Э. (2018). «Последний барьер для сверхминиатюрной электроники сломан благодаря новому типу индуктора». Forbes.com.
  318. ^«Инженеры изобретают индуктор заново спустя два столетия». Physicsworld. 2018.
  319. ^Reiss, T.; Hjelt, K.; Феррари, А.С. (2019). «Graphene выполняет свои обещания». Природа Нанотехнологии. 14 (907): 907–910. Bibcode : 2019NatNa..14..907R. DOI : 10.1038 / s41565-019-0557-0. PMID 31582830. S2CID 203653976.
  320. ^Лалвани, Гаурав; Д'Агати, Майкл; Махмуд Хан, Амит; Ситхараман, Баладжи (2016). «Токсикология наноматериалов на основе графена». Расширенные обзоры доставки лекарств. 105 (Pt B): 109–144. doi : 10.1016 / j.addr.2016.04.028. PMC 5039077. PMID 27154267.
  321. ^Джоши, Шубхи; Сиддики, Руби; Шарма, Пратибха; Кумар, Раджеш; Верма, Гаурав; Шайни, Авнет (2020). «Зеленый синтез функционализированного пептидом нанобиоконъюгата восстановленного оксида графена (rGO) с повышенной антибактериальной активностью». Научные отчеты. 10 (9441): 9441. Bibcode : 2020NatSR..10.9441J. DOI : 10.1038 / s41598-020-66230-3. PMC 7287048. PMID 32523022.
  322. ^Талукдар, Я; Rashkow, J. T.; Lalwani, G; Канакия, S; Ситхараман, Б. (2014). «Влияние наноструктур графена на мезенхимальные стволовые клетки». Биоматериалы. 35 (18): 4863–77. doi : 10.1016 / j.biomaterials.2014.02.054. PMC 3995421. PMID 24674462.
  323. ^«Зубчатые края графена могут разрезать клеточные мембраны - Новости от Брауна». brown.edu.
  324. ^Li, Y.; Юань, H.; von Dem Bussche, A.; Creighton, M.; Hurt, R. H.; Кейн, А. Б.; Гао, Х. (2013). «Графеновые микросхемы проникают в клетки через спонтанное проникновение через мембрану на краевых неровностях и угловых участках». Труды Национальной академии наук. 110 (30): 12295–12300. Bibcode : 2013PNAS..11012295L. doi : 10.1073 / pnas.1222276110. PMC 3725082. PMID 23840061.

Внешние ссылки

На Wikimedia Commons есть материалы, связанные с Graphene.
Последняя правка сделана 2021-05-22 05:13:30
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте