Выход продуктов деления

редактировать

v
Долгоживущие продукты деления
Нуклиды	t⁄2	Выход	Распад. энергия	Распад. Режим
	(Ma )	(%)	(кэВ )
Tc	0,211	6,1385	294	β
Sn	0,230	0,1084	4050	βγ
Se	0,327	0,0447	151	β
Zr	1,53	5,4575	91	βγ
Cs	2,3	6,9110	269	β
Pd	6,5	1,2499	33	β
I	15,7	0,8410	194	βγ

Средноживущие. продукты деления
Prop:. Единица:	t½. (a )	Выход. (%)	Q *. (кэВ )	βγ *
Eu	4,76	0,0803	252	βγ
Kr	10,76	0,2180	687	βγ
Cd	14,1	0,0008	316	β
Sr	28,9	4,505	2826	β
Cs	30,23	6,337	1176	βγ
Sn	43,9	0,00005	390	βγ
Sm	88,8	0,5314	77	β

Деление ядра расщепляет тяжелое ядро, такое как уран или плутоний на два более легких ядра, которые светодиод продукты деления. Выход относится к доле продукта деления, производимой при делении.

Выход может быть разбит на:

Индивидуальный изотоп
Химический элемент, охватывающий несколько изотопов с разным массовым числом, но одинаковым атомным номером.
Ядра заданного массового числа независимо от атомного номера. Известен как «выход цепи», потому что он представляет собой цепочку распада бета-распада.

Изотоп и выходы элементов будут изменяться по мере того, как продукты деления подвергаются бета-распаду, тогда как выходы цепей не изменяются после завершения испускание нейтронов несколькими богатыми нейтронами исходными продуктами деления (запаздывающими нейтронами ) с периодом полураспада, измеряемым в секундах.

Некоторые изотопы могут быть произведены непосредственно путем деления, но не путем бета-распада, потому что потенциальный предшественник с атомным номером больше на единицу является стабильным и не распадается. Выходы цепей не учитывают эти «затененные» изотопы; однако они имеют очень низкий выход (менее одной миллионной от обычных продуктов деления), потому что они гораздо менее богаты нейтронами, чем исходные тяжелые ядра.

Выход обычно указывается как процент на деление, так что суммарный процент выхода составляет 200%. Реже он указывается в процентах от всех продуктов деления, поэтому сумма процентов составляет 100%. Тройное деление, примерно от 0,2% до 0,4% делений, также дает третье легкое ядро, такое как гелий-4 (90%) или тритий (7%).

Содержание

1 Кривая зависимости массы от текучести
2 Продукты деления из U-235
3 Суммарные выходы деления
4 Упорядочены по массовому числу
5 Периоды полураспада, моды распада и ветвление фракции
6 Упорядочено по сечению поглощения нейтронов тепловыми нейтронами
7 Ссылки
8 Внешние ссылки

Кривая зависимости массы от выхода

Выходы продуктов деления по массе при делении U-235, Pu тепловыми нейтронами -239, комбинация двух типичных для современных ядерных энергетических реакторов, и U-233, используемого в ториевом цикле

Если график массы или моль выхода продукты деления на фоне атомного номера осколков, затем он имеет два пика, один в области цирконий через палладий и один от ксенона до неодима. Это связано с тем, что событие деления вызывает асимметричное расщепление ядра, поскольку ядра, близкие к магическим числам, более стабильны.

Зависимость выхода от Z - это типичное распределение для деление урана. Обратите внимание, что в расчетах, использованных для построения этого графика, не учитывалась активация продуктов деления, и предполагалось, что деление происходит за один момент, а не за промежуток времени. На этой гистограмме показаны результаты для разного времени охлаждения (время после деления).

Выход в зависимости от Z. Цвета указывают на летучесть фторида, которая важна при ядерной переработке : синие элементы содержат летучие фториды или уже являются летучими; зеленые элементы не содержат летучих хлоридов; красные элементы не имеют ни того, ни другого, но сами элементы летучие при очень высоких температурах. Выход через 10 лет после деления, не считая более позднего захвата нейтронов, доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 →Rb, Sr-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Sb-125 →Te, Cs-137 →Ba, Ce-144 →Nd, Sm-151 →Eu, Eu-155 →Gd видимый.

Из-за стабильности ядер с четным числом протонов и / или нейтронов кривая выхода по элементу не является плавная кривая. Имеет тенденцию к чередованию.

В общем, чем выше энергия состояния, в котором происходит ядерное деление, тем более вероятно симметричное деление, следовательно, чем энергия нейтронов увеличивается и / или энергия делящийся атом увеличивается, долина между двумя пиками становится более мелкой; например, кривая зависимости выхода от массы для Pu-239 имеет более мелкую впадину, чем наблюдаемая для U-235, когда нейтроны являются тепловыми нейтронами. Кривые деления более поздних актинидов имеют тенденцию образовывать еще более пологие впадины. В крайних случаях, таких как Fm, виден только один пик.

Выход обычно выражается относительно количества делящихся ядер, а не количества ядер продуктов деления, то есть выходы должны в сумме составлять 200%.

В таблице в следующем разделе («Упорядочено по урожайности») указаны выходы для заметных радиоактивных (с периодом полураспада более одного года, плюс йод-131 ) продукты деления и (несколько наиболее поглощающих) нейтронный яд продукты деления тепловыми нейтронами деления U- 235 (типично для ядерных энергетических реакторов), вычислено из [1].

Суммарные выходы в таблице составляют всего 45,5522%, включая 34,8401% с периодом полураспада более один год:

t½в годах	доходность
от 1 до 5	2,7252%
от 10 до 100	12,5340%
от 2 до 300000	6,1251%
от 1,5 до 16 миллионов	13,4494%

Остаток и 54,4478% -ный распад с периодом полураспада менее одного года на нерадиоактивные ядра.

Это до учета эффектов любого последующего захвата нейтрона, например:

Xe захват нейтрона и превращение Xe в почти стабильный, а не распад до Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2,3 миллиона лет
Нерадиоактивный Cs захватывает нейтрон и превращается в Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2 года
Многие продукты деления с массой 147 или больше, такие как Pm, Sm, Sm и Eu имеют значительные поперечные сечения для захвата нейтронов, так что один тяжелый атом продукта деления может подвергаться множественным последовательным захватам нейтронов.

Помимо продуктов деления, другие типы радиоактивных продуктов включают

плутоний, содержащий Pu, Pu, Pu, Pu и Pu,
второстепенные актиниды, включая Np, Am, Am, изотопы кюрия, и, возможно, калифорний
переработанный уран, содержащий U и другие изотопы
тритий
продукты активации захвата нейтронов реактором, конструкцией бомбы или окружающей средой

Продукты деления из U-235

Выход	Элемент	Изотоп	Halflife	Комментарий
6,7896%	Цезий	Cs → Cs	2,065 г	Захват нейтронов (29 амбаров) медленно преобразует стабильный Cs в Cs, что само по себе является малопроизводительным, поскольку бета-распад останавливается на Xe; может быть дополнительно преобразован (140 барн) в Cs.
6,3333%	йод, ксенон	I → Xe	6,57 ч	наиболее важный нейтронный яд ; захват нейтронов превращает 10–50% Xe в Xe; остаток распадается (9,14 ч) до Cs (2,3 млн лет).
6,2956%	Цирконий	Zr	1,53 My
6,1%	Молибден	Mo	65,94 h	Его дочерний нуклид Tc важен для медицинской диагностики.
6,0899%	Цезий	Cs	30,17 лет
6,0507%	Технеций	Tc	211 тыс. Лет	Кандидат на уничтожение путем ядерной трансмутации.
5,7518%	Стронций	Sr	28,9 лет
2,8336%	Йод	I	8,02 d
2,2713%	Прометий	Pm	2,62 года
1,0888%	Самарий	Sm	практически стабильный	2-й по значимости нейтронный яд.
0,9%	Йод	I	15,7 My	Кандидат на уничтожение путем ядерной трансмутации.
0,4203%	Самарий	Sm	90 лет	Нейтронный яд ; большинство будет преобразовано в стабильную Sm.
0,3912%	Рутений	Ru	373,6 d
0,2717%	Криптон	Kr	10,78 y
0,1629%	Палладий	Pd	6,5 My
0,0508%	Селен	Se	327 тыс. Лет
0,0330%	Европий, Гадолиний	Eu → Gd	4,76 y	Оба нейтронных яда, большая часть будет уничтожена при сжигании топлива все еще используется.
0,0297%	Сурьма	Sb	2,76 y
0,0236%	Олово	Sn	230 тыс. Лет
0,0065%	Гадолиний	Gd	стабильный	нейтронный яд.
0,0003 %	Кадмий	Cd	14,1 y	Нейтронный яд, большая часть будет уничтожена, пока топливо еще используется.

Урожайность через 10 лет после деления, вероятно, Pu-239, а не U-235, потому что левый выступ смещен вправо, без учета более позднего захват нейтронов, доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 →Rb, Sr-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Sb-125 →Te, Cs-137 →Ba, Ce-144 →Nd, Sm-151 →Eu, Eu-155 →Gd видимый.

Кумулятивный выход деления

Совокупный выход деления дает количество нуклидов, образующихся либо непосредственно при делении, либо в результате распада других нуклидов.

Кумулятивные выходы деления для U-235 (% на деление)
Продукт	Выход при тепловом делении	Выход при быстром делении	Выход при делении 14 МэВ
. 1H.	0,00171 ± 0,00018	0,00269 ± 0,00044	0,00264 ± 0,00045
. 1H.	0,00084 ± 0,00015	0,00082 ± 0,00012	0,00081 ± 0,00012
. 1H.	0,0108 ± 0,0004	0,0108 ± 0,0004	0,0174 ± 0,0036
. 2He.	0,0108 ± 0,0004	0,0108 ± 0,0004	0,0174 ± 0,0036
. 2He.	0,1702 ± 0,0049	0,17 ± 0,0049	0,1667 ± 0,0088
. 35Br.	1,304 ± 0,012	1,309 ± 0,043	1,64 ± 0,31
. 36Kr.	0,000285 ± 0,000076	0,00044 ± 0,00016	0,038 ± 0,012
. 36Kr.	0,286 ± 0,021	0,286 ± 0,026	0,47 ± 0,1
. 36Kr.	1,303 ± 0,012	1,307 ± 0,043	1,65 ± 0,31
. 38Sr.	5,73 ± 0,13	5,22 ± 0,18	4,41 ± 0,18
. 40Zr.	6,502 ± 0,072	6,349 ± 0,083	5,07 ± 0,19
. 41Nb.	0,00000042 ± 0,00000011	2,90 x 10 ± 7,70 x 10	0,00004 ± 0,000015
. 41Nb.	6,498 ± 0,072	6,345 ± 0,083	5,07 ± 0,19
. 41Nb.	0,0702 ± 0,0067	0,0686 ± 0,0071	0,0548 ± 0,0072
. 42Mo.	0 ± 0	0 ± 0	0 ± 0
. 42Mo.	8,70 x 10 ± 3,20 x 10	0 ± 0	6,20 x 10 ± 2,50 х 10
. 42Mo.	0,00042 ± 0,00015	0,000069 ± 0,000025	0,0033 ± 0,0015
. 42Mo.	6,132 ± 0,092	5,8 ± 0,13	5,02 ± 0,13
. 43Tc.	6,132 ± 0,092	5,8 ± 0,13	5,02 ± 0,13
. 44Ru.	3,103 ± 0,084	3,248 ± 0,042	3,14 ± 0,11
. 44Ru.	0,41 ± 0,011	0,469 ± 0,036	2,15 ± 0,59
. 45Rh.	0,41 ± 0,011	0,469 ± 0,036	2,15 ± 0,59
. 50Sn.	0,00106 ± 0,00011	0,0039 ± 0,00091	0,142 ± 0,023
. 51Sb.	0,000000366 ± 0,000000098	0,0000004 ± 0,00000014	0,00193 ± 0,00068
. 51Sb.	0,000089 ± 0,000021	0,000112 ± 0,000034	0,027 ± 0,01
. 51Sb.	0,026 ± 0,0014	0,067 ± 0,011	1,42 ± 0,42
. 52Te.	4,276 ± 0,043	4,639 ± 0,065	3,85 ± 0,16
. 53I.	0,7 06 ± 0,032	1,03 ± 0,26	1,59 ± 0,18
. 53I.	2,878 ± 0,032	3,365 ± 0,054	4,11 ± 0,14
. 53I.	6,59 ± 0,11	6,61 ± 0,13	5,42 ± 0,4
. 53I.	6,39 ± 0,22	6,01 ± 0,18	4,8 ± 1,4
. 54Xe.	0 ± 0	0 ± 0	0,00108 ± 0,00048
. 54Xe.	0,000038 ± 0,0000098	0,000152 ± 0,000055	0,038 ± 0,014
. 54Xe.	0,0313 ± 0,003	0,0365 ± 0,0031	0,047 ± 0,0049
. 54Xe.	6,6 ± 0,11	6,61 ± 0,13	5,57 ± 0,41
. 54Xe.	0,189 ± 0,015	0,19 ± 0,015	0,281 ± 0,049
. 54Xe.	6,61 ± 0,22	6,32 ± 0,18	6,4 ± 1,8
. 54Xe.	1,22 ± 0,12	1,23 ± 0,13	2,17 ± 0,66
. 55Cs.	0,0000121 ± 0,0000032	0,0000279 ± 0,0000073	0,0132 ± 0,0035
. 55Cs.	6,221 ± 0,069	5,889 ± 0,096	5,6 ± 1,3
. 56Ba.	6,314 ± 0,095	5,959 ± 0,048	4,474 ± 0,081
. 57La.	6,315 ± 0,095	5,96 ± 0,048	4,508 ± 0,081
. 58Ce.	5,86 ± 0,15	5,795 ± 0,081	4,44 ± 0. 2
. 58Ce.	5,474 ± 0,055	5,094 ± 0,076	3,154 ± 0,038
. 59Pr.	5,474 ± 0,055	5,094 ± 0,076	3,155 ± 0,038
. 60Nd.	6,30 x 10 ± 1,70 x 10	1,70 x 10 ± 4,80 x 10	0,0000137 ± 0,0000049
. 60Nd.	5,475 ± 0,055	5,094 ± 0,076	3,155 ± 0,038
. 60Nd.	2,232 ± 0,04	2,148 ± 0,028	1,657 ± 0,045
. 61Pm.	2,232 ± 0,04	2,148 ± 0,028	1,657 ± 0,045
. 61Pm.	5,00 x 10 ± 1,70 x 10	7,40 x 10 ± 2,50 x 10	0,0000013 ± 0,00000042
. 61Pm.	0,000000104 ± 0,000000039	1,78 x 10 ± 6,60 x 10	0,0000048 ± 0,0000018
. 61Pm.	1,053 ± 0,021	1,064 ± 0,03	0,557 ± 0,09
. 61Pm.	0,4204 ± 0,0071	0,431 ± 0,015	0,388 ± 0,061
. 62Sm.	0,000000149 ± 0,000000041	2,43 x 10 ± 6,80 x 10	0,0000058 ± 0,0000018
. 62Sm.	0,000061 ± 0,000022	0,0000201 ± 0,0000077	0,00045 ± 0,00018
. 62Sm.	0,4204 ± 0,0071	0,431 ± 0,015	0,388 ± 0,061
. 62Sm.	0,1477 ± 0,0071	0,1512 ± 0,0097	0,23 ± 0,015
. 63Eu.	0,4204 ± 0,0071	0,431 ± 0,015	0,388 ± 0,061
. 63Eu.	3,24 x 10 ± 8,50 x 10	0 ± 0	3,30 x 10 ± 1,10 x 10
. 63Eu.	0,000000195 ± 0,000000064	4,00 x 10 ± 1,10 x 10	0,0000033 ± 0,0000011
. 63Eu.	0,0308 ± 0,0013	0,044 ± 0,01	0,088 ± 0,014

Кумулятивные выходы деления для Pu-239 (% на деление)
Продукт	Выход теплового деления	Выход деления на быстрых нейтронах	Выход деления при 14 МэВ
. 1H.	0,00408 ± 0,00041	0,00346 ± 0,00057	-
. 1H.	0,00135 ± 0,00019	0,00106 ± 0,00016	-
. 1H.	0,0142 ± 0,0007	0,0142 ± 0,0007	-
. 2He.	0,0142 ± 0,0007	0,0142 ± 0,0007	-
. 2He.	0,2192 ± 0,009	0,219 ± 0,009	-
. 35Br.	0,574 ± 0,026	0,617 ± 0,049	-
. 36Kr.	0,00175 ± 0,0006	0,00055 ± 0,0002	-
. 36Kr.	0,136 ± 0,014	0,138 ± 0,017	-
. 36Kr.	0,576 ± 0,026	0,617 ± 0,049	-
. 38Sr.	2,013 ± 0,054	2,031 ± 0,057	-
. 40Zr.	4,949 ± 0,099	4,682 ± 0,098	-
. 41Nb.	0,0000168 ± 0,0000 045	0,00000255 ± 0,00000069	-
. 41Nb.	4,946 ± 0,099	4,68 ± 0,098	-
. 41Nb.	0,0535 ± 0,0066	0,0506 ± 0,0062	-
. 42Mo.	0 ± 0	0 ± 0	-
. 42Mo.	3,60 x 10 ± 1,30 x 10	4,80 x 10 ± 1,70 x 10	-
. 42Mo.	0,0051 ± 0,0018	0,0017 ± 0,00062	-
. 42Mo.	6,185 ± 0,056	5,82 ± 0,13	-
. 43Tc.	6,184 ± 0,056	5,82 ± 0,13	-
. 44Ru.	6,948 ± 0,083	6,59 ± 0,16	-
. 44Ru.	4,188 ± 0,092	4,13 ± 0,24	-
. 45Rh.	4,188 ± 0,092	4,13 ± 0,24	-
. 50Sn.	0,0052 ± 0,0011	0,0053 ± 0,0012	-
. 51Sb.	0,000024 ± 0,0000063	0,0000153 ± 0,000005	-
. 51Sb.	0,00228 ± 0,00049	0,00154 ± 0,00043	-
. 51Sb.	0,117 ± 0,015	0,138 ± 0,022	-
. 52Te.	5,095 ± 0,094	4,92 ± 0,32	-
. 53I.	1,407 ± 0,086	1,31 ± 0,13	-
. 53I.	3,724 ± 0,078	4,09 ± 0,12	-
. 53I.	6,97 ± 0,13	6,99 ± 0,33	-
. 53I.	6,33 ± 0,23	6,24 ± 0,22	-
. 54Xe.	0,00000234 ± 0,00000085	0,0000025 ± 0,0000012	-
. 54Xe.	0,00166 ± 0,00056	0,00231 ± 0,00085	-
. 54Xe.	0,0405 ± 0,004	0,0444 ± 0,0044	-
. 54Xe.	6,99 ± 0,13	7,03 ± 0,33	-
. 54Xe.	0,216 ± 0,016	0,223 ± 0,021	-
. 54Xe.	7,36 ± 0,24	7,5 ± 0,23	-
. 54Xe.	1,78 ± 0,21	1,97 ± 0,25	-
. 55Cs.	0,00067 ± 0,00018	0,00115 ± 0,0003	-
. 55Cs.	6,588 ± 0,08	6,35 ± 0,12	-
. 56Ba.	5,322 ± 0,059	5,303 ± 0,074	-
. 57La.	5,333 ± 0,059	5,324 ± 0,075	-
. 58Ce.	5,205 ± 0,073	5,01 ± 0,16	-
. 58Ce.	3,755 ± 0,03	3,504 ± 0,053	-
. 59Pr.	3,756 ± 0,03	3,505 ± 0,053	-
. 60Nd.	0,00000145 ± 0,0000004	0,00000251 ± 0,00000072	-
. 60Nd.	3,756 ± 0,03	3,505 ± 0,053	-
. 60Nd.	2,044 ± 0,039	1,929 ± 0,046	-
. 61Pm.	2,044 ± 0,039	1,929 ± 0,046	-
. 61Pm.	0,0000056 ± 0,0000019	0,000012 ± 0,000004	-
. 61Pm.	0,0000118 ± 0,0000044	0,000029 ± 0,000011	-
. 61Pm.	1,263 ± 0,032	1,275 ± 0,056	-
. 61Pm.	0,776 ± 0,018	0,796 ± 0,037	-
. 62Sm.	0,0000168 ± 0,0000046	0,000039 ± 0,000011	-
. 62Sm.	0,00227 ± 0,00078	0,0051 ± 0,0019	-
. 62Sm.	0,776 ± 0,018	0,797 ± 0,037	-
. 62Sm.	0,38 ± 0,03	0,4 ± 0,18	-
. 63Eu.	0,776 ± 0,018	0,79 7 ± 0,037	-
. 63Eu.	0,000000195 ± 0,00000005	0,00000048 ± 0,00000014	-
. 63Eu.	0,000049 ± 0,000012	0,000127 ± 0,000043	-
. 63Eu.	0,174 ± 0,03	0,171 ± 0,054	-

JEFF-3.1

Joint Evaluated Fission and Fusion File, Incident-Neutron data,

http://www-nds.iaea.org/exfor/endf00.htm, 2 Октябрь 2006 г.; см. также A. Koning, R. Forrest, M. Kellett, R. Mills, H. Henriksson, Y. Rugama, The JEFF-3.1 Nuclear Data Library, JEFF Report 21, OECD / NEA, Paris, France, 2006, ISBN 92-64-02314-3.

Выходы через 10 лет после деления, вероятно, Pu-239, но не U-235, потому что левый горб смещен вправо, не учитывая более поздний захват нейтронов, доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 →Rb, Sr-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Sb-125 →Te, Cs-137 →Ba, Ce-144 →Nd, Sm-151 →Eu, Eu-155 →Gd видимый.

Упорядоченный по массовому числу

Выход	Изотоп
0,0508%	селен-79
0,2717%	криптон- 85
5,7518%	стронций-90 →	Иттрий-90
6,2956%	цирконий-93 →	Ниобий-93
6,0507%	технеций-99
0,3912 %	рутений-106
0,1629%	палладий-107
0,0003%	кадмий-113m
0,0297%	сурьма-125
0,0236%	олово- 126 →	сурьма-126
0,9%	йод-129
2,8336%	йод-131
6,7896%	цезий-133 →	цезий-134
6,3333 %	йод-135 →	ксенон-135 →	цезий-135
6,0899%	цезий-137
2,2713%	прометий-147
1,0888%	самарий -149
0,4203%	самарий-151
0,0330%	европий-155 →	гадолиний-155
0,0065%	гадолиний-157

Периоды полураспада, режимы распада, и доли разветвления

Периоды полураспада и доли разветвления продуктов деления
Нуклид	Половина -life	Режим распада	Доля ветвления	Источник	Примечания
. 35Br.	2,9 ± 0,06 м	β	1,0	ENSDF	[1]
. 36Kr.	10,752 ± 0,023 y	β	1,0	BIPM-5
. 36Kr.	4,48 ± 0,008 ч	IT	0,214 ± 0,005	ENSDF
. 36Kr.	4,48 ± 0,008 ч	β	0,786 ± 0,005	ENSDF
. 38Sr.	28,8 ± 0,07 y	β	1,0	LNHB
. 40Zr.	64,032 ± 0,006 d	β	1,0	LNHB
. 41Nb.	(7,3 ± 0,9) x 10 d	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 41Nb.	3,61 ± 0,03 d	β	0,025 ± 0,001	LNHB	[2]
. 41Nb.	3,61 ± 0,03 d	IT	0,975 ± 0,001	LNHB	[2]
. 41Nb.	34,985 ± 0,012 d	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 43Tc.	(2,111 ± 0,012) x 10 y	β	1,0	ENSDF
. 44Ru.	39,247 ± 0,013 d	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 44Ru.	1,018 ± 0,005 y	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 45Rh.	30,1 ± 0,3 с	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 50Sn.	55 ± 5 y	β	0,224 ± 0,02	ENSDF
. 50Sn.	55 ± 5 y	IT	0,776 ± 0,02	ENSDF
. 51Sb.	2,7238 ± 0,0002 d	EC	0,0241 ± 0,0012	ENSDF
. 51Sb.	2,7238 ± 0,0002 d	β	0,9759 ± 0,0012	ENSDF
. 51Sb.	60,2 ± 0,03 d	β	1,0	ENSDF
. 51Sb.	2,7584 ± 0,0006 y	β	1,0	МАГАТЭ -CRP-XG
. 53I.	(5,89 ± 0,23) x 10 дней	β	1.0	IAEA-CRP-XG
. 53I.	8,0233 ± 0,0019 d	β	1,0	BIPM-5
. 53I.	20,87 ± 0,08 ч	β	1,0	LNHB	[3]
. 53I.	6,57 ± 0,02 h	β	1,0	ENSDF
. 54Xe.	11,930 ± 0,016 d	IT	1,0	BIPM-5
. 54Xe.	5,243 ± 0,001 d	β	1,0	ENSDF
. 54Xe.	2,19 ± 0,01 d	IT	1,0	ENSDF
. 54Xe.	9,14 ± 0,02 h	β	1,0	ENSDF
. 54Xe.	15,29 ± 0,05 м	β	0,003 ± 0,003	ENSDF	[4]
. 54Xe.	15,29 ± 0,05 м	IT	0,997 ± 0,003	ENSDF	[4]
. 55Cs.	2,063 ± 0,003 y	EC	0,000003 ± 0,000001	IAEA-CRP-XG	[5]
. 55Cs.	2,063 ± 0,003 y	β	0,999997 ± 0,000001	IAEA-CRP-XG	[5]
. 55Cs.	30,05 ± 0,08 y	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 56Ba.	12,753 ± 0,004 d	β	1,0	BIPM-5
. 57La.	1,67850 ± 0,00017 d	β	1,0	BIPM-5
. 58Ce.	32,508 ± 0,010 d	β	1,0	LNHB
. 58Ce.	285,1 ± 0,6 d	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 59Pr.	17,28 ± 0,05 м	β	1,0	ENSDF
. 60Nd.	10,98 ± 0,01 d	β	1,0	ENSDF
. 61Pm.	2,6234 ± 0,0002 y	β	1,0	ENSDF
. 61Pm.	41,29 ± 0,11 d	IT	0,042 ± 0,007	ENSDF
. 61Pm.	41,29 ± 0,11 d	β	0,958 ± 0,007	ENSDF
. 61Pm.	5,368 ± 0,002 d	β	1,0	ENSDF
. 61Pm.	2,2117 ± 0,0021 d	β	1,0	ENSDF
. 61Pm.	1,1833 ± 0,0017 d	β	1,0	ENSDF
. 62Sm.	90 ± 6 лет	β	1,0	ENSDF
. 62Sm.	1,938 ± 0,010 d	β	1,0	IAEA-CRP-XG
. 63Eu.	(4,941 ± 0,007) x 10 d	β	0,279 ± 0,003	IAEA-CRP-XG	[6]
. 63Eu.	(4,941 ± 0,007) x 10 d	EC	0,721 ± 0,003	IAEA-CRP-XG	[6]
. 63Eu.	(3,1381 ± 0,0014) x 10 d	EC	0,00018 ± 0,00013	IAEA- CRP-XG	[6]
. 63Eu.	(3,1381 ± 0,0014) x 10 d	β	0,99982 ± 0,00013	IAEA- CRP-XG	[6]
. 63Eu.	4,753 ± 0,016 y	β	1,0	IAEA-CRP-XG

Ссылки
BIPM-5	М.-М. Бе, В. Чисте, К. Дулье, Э. Браун, В. Чечев, Н. Кузьменко, Р. Хелмер, А. Николс, Э. Шёнфельд, Р. Дерш, Монография BIPM-5, Таблица радионуклидов, Vol. 2 - A = 151–242, 2004.
LNHB	Национальная лаборатория Анри Беккереля, Рекомендуемые данные, http://www.nucleide.org/DDEP_WG/DDEPdata.htm, 16 января 2006 г.
IAEA-CRP-XG	М.-М. Бэ, В. Чечев, Р. Дерш, О.А.М. Элен, Р. Хельмер, М. Герман, С. Главац, А. Марцинковский, Г.Л. Мольнар, А.Л. Николс, Э. Шенфельд, В. Ванин, М.Дж. Вудс, ПКИ МАГАТЭ «Обновление стандартов данных о рентгеновском и гамма-распаде для калибровки детекторов и других применений», Отчет МАГАТЭ по научной и технической информации STI / PUB / 1287, май 2007 г., Международное агентство по атомной энергии, Вена, Австрия, ISBN 92-0-113606-4.
ENSDF	Evaluated Nuclear Structure Data File, http: //www-nds.iaea.org / ensdf /, 26 января 2006 г.

Примечания
[1] Ветви β-распада 0,9982 ± 0,0002 для Kr-85m и 0,0018 ± 0,0002 для Kr-85.
[2] Доли разветвления ENSDF: 0,944 ± 0,007 для IT и 0,056 ± 0,007 для β-.
[3] Ветвь β-распада 0,0288 ± 0,0002 на Xe-133m.
[4] Фракции ветвления были усреднены из базы данных ENSDF.
[5] Ветвящиеся фракции взяты из базы данных ENSDF.
[6] Доли ветвления были взяты из данных LNHB.

Упорядочено по сечению поглощения тепловых нейтронов нейтронов

Барны	Выход	Изотоп	t½	Комментарий
2,650,000	6,3333%	I → Xe	6,57 ч	Важнейший нейтронный яд ; захват нейтронов быстро превращает Хе в Хе; остаток распадается (9,14 ч) до Cs (2,3 млн лет).
254,000	0,0065%	Gd	∞	нейтронный яд, но низкий выход.
40,140	1,0888%	Sm	∞	2-й по значимости нейтронный яд.
20,600	0,0003%	Cd	14,1 года	Большая часть будет уничтожена нейтронным захватом.
15,200	0,4203%	Sm	90 y	Большая часть будет уничтожена захватом нейтронов.
3,950. 60,900	0,0330%	Eu → Gd	4,76 y	Оба нейтронных яда.
96	2,2713%	Pm	2,62 y
80	2,8336%	I	8,02 d
29. 140	6,7896%	Cs → Cs	∞. 2,065 y	Захват нейтронов превращает несколько процентов нерадиоактивного Cs в Cs, который имеет очень низкий прямой выход, поскольку бета-распад останавливается на Xe; дальнейший захват добавит долгоживущих Cs.
20	6,0507%	Tc	211 тыс. Лет	Кандидат на уничтожение путем ядерной трансмутации.
18	0,6576%	I	15,7 My	Кандидат на уничтожение путем ядерной трансмутации.
2,7	6,2956%	Zr	1,53 My	Трансмутация непрактична.
1,8	0,1629%	Pd	6,5 My
1,66	0,2717%	Kr	10,78 y
0,90	5,7518%	Sr	28,9 y
0,15	0,3912%	Ru	373,6 d
0,11	6,0899%	Cs	30,17 y
	0,0297%	Sb	2,76 y
	0,0236%	Sn	230 тыс. Лет
	0,0508%	Se	327 тыс. Лет

Ссылки

^«выход деления». Архивировано с оригинального 28 мая 2007 г. Проверено 10 июня 2007 г.
^Möller, P; Madland, DG; Сирк, AJ; Ивамото, А (15 февраля 2001 г.). «Режимы деления ядер и асимметрии масс осколков в пятимерном пространстве деформации». Природа. 409 (6822): 785–790. Bibcode : 2001Natur.409..785M. DOI : 10.1038 / 35057204. PMID 11236985. S2CID 9754793.
^Purkayastha, B.C. и G.R. Martin. «Выходы 129I при естественном и нейтронно-индуцированном делении урана». Канадский химический журнал 34,3 (1956): 293-300.
^ «Суммарный выход деления». www-nds.iaea.org. МАГАТЭ. Проверено 11 ноября 2016 г.

Внешние ссылки

РУКОВОДСТВО ПО ЯДЕРНЫМ ДАННЫМ ДЛЯ ПРЕДОХРАНИТЕЛЕЙ: РАСШИРЕНИЕ БАЗЫ ДАННЫХ, АВГУСТ 2008 г.
Живая диаграмма нуклидов - МАГАТЭ Цветная карта выходов и подробные данные щелчком по нуклиду.