Теория конечных деформаций

В механике сплошных сред теория конечных деформаций - также называется теория больших деформаций или теория больших деформаций - имеет дело с деформациями, в которых деформации и / или повороты достаточно велики, чтобы опровергнуть допущения, присущие теории бесконечно малых деформаций. В этом случае недеформированная и деформированная конфигурации континуума существенно различаются, что требует четкого различия между ними. Обычно это происходит с эластомерами, пластически деформирующими материалами и другими жидкостями и биологическими мягкими тканями.

• 1 Смещение
  • 1.1 Материальные координаты (описание Лагранжа)
  • 1.2 Пространственные координаты (описание Эйлера)
  • 1.3 Взаимосвязь между материальной и пространственной системами координат
  • 1.4 Объединение систем координат деформированной и недеформированной конфигураций
• 2 Тензор градиента деформации
  • 2.1 Вектор относительного смещения
    • 2.1.1 Приближение Тейлора
  • 2.2 Производная по времени градиента деформации
• 3 Преобразование поверхности и элемента объема
• 4 Полярное разложение тензора градиента деформации
• 5 Тензоры деформации
  • 5.1 Правый тензор деформации Коши – Грина
  • 5.2 Тензор деформации Пальца
  • 5.3 Левый тензор деформации Коши – Грина или Пальца
  • 5.4 Деформация Коши тензор
  • 5.5 Спектральное представление
  • 5.6 Производные растяжения ch
  • 5.7 Физическая интерпретация тензоров деформации
• 6 Тензоры конечных деформаций
  • 6.1 Семейство обобщенных тензоров деформации Сета – Хилла
• 7 Коэффициент растяжения
• 8 Физическая интерпретация тензора конечных деформаций
• 9 Тензоры деформации в конвективных криволинейных координатах
  • 9.1 Градиент деформации в криволинейных координатах
  • 9.2 Правый тензор Коши – Грина в криволинейных координатах
  • 9.3 Некоторые соотношения между мерами деформации и символами Кристоффеля
• 10 Условия совместимости
  • 10.1 Совместимость градиента деформации
  • 10.2 Совместимость правого тензора деформации Коши – Грина
  • 10.3 Совместимость левого тензора деформации Коши – Грина
• 11 См. Также
• 12 Ссылки
• 13 Дополнительная литература
• 14 Внешние ссылки

Рисунок 1. Движение сплошного тела.

Смещение тела состоит из двух компонентов: смещения твердого тела и деформации.

• Смещение твердого тела состоит из одновременного переноса (физика) и вращения тела без изменения его формы или размера.
• Деформация подразумевает изменение формы и / или размера тела из исходной или недеформированной конфигурации $\kappa \; 0\; (B)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; kappa\; \_\; \{0\}\; (\{\backslash \; mathcal\; \{B\}\})\; \backslash ,\; \backslash !\}$в текущую или деформированная конфигурация $\kappa \; t\; (B)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; kappa\; \_\; \{t\}\; (\{\backslash \; mathcal\; \{B\}\})\; \backslash ,\; \backslash !\}$(рисунок 1).

Изменение в Конфигурация сплошного тела может быть описана полем смещения . Поле смещения - это векторное поле всех векторов смещения для всех частиц в теле, которое связывает деформированную конфигурацию с недеформированной конфигурацией. Расстояние между любыми двумя частицами изменяется тогда и только тогда, когда произошла деформация. Если смещение происходит без деформации, то это смещение твердого тела.

Материальные координаты (описание Лагранжа)

Смещение частиц, индексированных переменной i, может быть выражено следующим образом. Вектор, соединяющий положения частицы в недеформированной конфигурации $P\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; P\_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и деформированной конфигурации $pi\; \{\backslash \; displaystyle\; p\_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$называется вектором смещения . Использование $X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$вместо $P\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; P\_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $x\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$вместо $pi\; \{\backslash \; displaystyle\; p\_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, оба являются векторами от начала системы координат до каждой соответствующей точки, у нас есть лагранжевое описание вектора смещения:

$u\; (X,\; t)\; =\; uiei\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{\; u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; u\_\; \{i\}\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $ei\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- ортонормированные единичные векторы, которые определяют базис пространственной (лабораторной) системы координат.

Выраженное в материальных координатах поле смещения:

$u\; (X,\; t)\; =\; b\; (t)\; +\; x\; (X,\; t)\; -\; X\; или\; ui\; =\; \alpha \; i\; J\; b\; J\; +\; Икси\; -\; \alpha \; я\; JXJ\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; \backslash \; mathbf\; \{b\}\; (t)\; +\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; -\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; u\_\; \{i\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{iJ\}\; b\_\; \{J\}\; +\; x\_\; \{i\}\; -\; \backslash \; alpha\; \_\; \{iJ\}\; X\_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $b\; (t)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{b\}\; (t)\}$- вектор смещения, представляющий перемещение твердого тела.

частная производная вектора смещения по координатам материала дает тензор градиента смещения материала $\nabla \; X\; u\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Таким образом,

$\nabla \; X\; u\; =\; \nabla \; X\; x\; -\; I\; =\; F\; -\; I\; или\; \partial \; ui\; \partial \; XK\; =\; \partial \; xi\; \partial \; XK\; -\; \delta \; i\; K\; =\; F\; i\; K\; -\; \delta \; i\; K\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{выровнено\; \}\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; =\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\; \}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{iK\}\; =\; F\_\; \{iK\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{iK\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\}$

где $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$- тензор градиента деформации .

Пространственные координаты (описание Эйлера)

В описании Эйлера вектор, исходящий от частицы $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$в недеформированной конфигурации до его местоположения в деформированной конфигурации называется вектором смещения :

$U\; (x,\; t)\; =\; UJEJ\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; (\backslash \; mathbf\; \{x\},\; t)\; =\; U\_\; \{J\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $E\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- единичные векторы, определяющие базис материальная (корпус-рама) система координат.

Выраженное в терминах пространственных координат поле смещения:

$U\; (x,\; t)\; =\; b\; (t)\; +\; x\; -\; X\; (x,\; t)\; или\; UJ\; =\; b\; J\; +\; \alpha \; J\; ixi\; -\; XJ\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; (\backslash \; mathbf\; \{x\},\; t)\; =\; \backslash \; mathbf\; \{b\}\; (t)\; +\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; (\backslash \; mathbf\; \{x\},\; t)\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{or\}\}\; \backslash \; qquad\; U\_\; \{J\}\; =\; b\_\; \{J\}\; +\; \backslash \; alpha\; \_\; \{Ji\}\; x\_\; \{i\}\; -X\_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Частная производная вектора смещения относительно пространственных координат дает тензор градиента пространственного смещения $\nabla \; x\; U\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Таким образом,

$\nabla \; x\; U\; =\; I\; -\; \nabla \; x\; X\; =\; I\; -\; F\; -\; 1\; или\; \partial \; U\; J\; \partial \; x\; k\; =\; \delta \; J\; k\; -\; \partial \; X\; J\; \partial \; x\; k\; =\; \delta \; J\; k\; -\; F\; J\; k\; -\; 1.\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; U\_\; \{J\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{k\}\}\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{Jk\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{J\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{k\}\}\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{Jk\}\; -F\_\; \{Jk\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash ,.\; \backslash \; End\; \{выровнено\}\; \}\}$

Взаимосвязь между материальной и пространственной системами координат

$\alpha \; J\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; alpha\; \_\; \{Ji\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это направляющие косинусы между материальная и пространственная системы координат с единичными векторами $EJ\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $ei\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$соответственно. Таким образом,

$EJ\; \cdot \; ei\; =\; \alpha \; J\; i\; =\; \alpha \; i\; J\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{Ji\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{\; iJ\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Связь между $ui\; \{\backslash \; displaystyle\; u\_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $UJ\; \{\backslash \; displaystyle\; U\_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$затем задается как

$ui\; =\; \alpha \; i\; JUJ\; или\; UJ\; =\; \alpha \; J\; iui\; \{\backslash \; displaystyle\; u\_\; \{i\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{iJ\}\; U\_\; \{J\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{\; или\}\}\; \backslash \; qquad\; U\_\; \{J\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{Ji\}\; u\_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Зная, что

$ei\; =\; \alpha \; i\; JEJ\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; =\; \backslash \; alpha\; \_\; \{iJ\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

, тогда

$u\; (X,\; t)\; =\; uiei\; =\; ui\; (\alpha \; i\; JEJ)\; =\; UJEJ\; =\; U\; (x,\; t)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; u\_\; \{i\}\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; =\; u\_\; \{i\}\; (\backslash \; alpha\; \_\; \{iJ\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\})\; =\; U\_\; \{J\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; (\backslash \; mathbf\; \{x\},\; t)\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Объединение систем координат деформированного и недеформированного конфигурации

Обычно системы координат для деформированных и недеформированных конфигураций накладываются друг на друга, что приводит к $b\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{b\}\; =\; 0\; \backslash ,\; \backslash !\}$, а направляющие косинусы становятся дельты Кронекера, то есть

$EJ\; \cdot \; ei\; =\; \delta \; J\; i\; =\; \delta \; i\; J\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{J\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{Ji\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{iJ\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Таким образом, в материальных (недеформированных) координатах смещение может быть выражено как:

$u\; (X,\; t)\; =\; Икс\; (Икс,\; t)\; -\; Икс\; или\; ui\; =\; xi\; -\; \delta \; я\; JXJ\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; -\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{or\}\}\; \backslash \; qquad\; u\_\; \{i\}\; =\; x\_\; \{i\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{iJ\}\; X\_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

И в пространственных (деформированных) координатах, смещение может быть выражено как:

$U\; (x,\; t)\; =\; x\; -\; X\; (x,\; t)\; или\; UJ\; =\; \delta \; J\; ixi\; -\; XJ\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; (\backslash \; mathbf\; \{x\},\; t)\; =\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; (\backslash \; mathbf\; \{x\},\; t)\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; U\_\; \{J\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{Ji\}\; x\_\; \{i\}\; -X\_\; \{J\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Рисунок 2. Деформация сплошного тела.

Тензор градиента деформации $F\; (X,\; t)\; =\; F\; j\; K\; ej\; \otimes \; IK\; \{\; \backslash \; Displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; F\_\; \{jK\}\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{j\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{K\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$связано как с ссылкой и текущей конфигурации, как видно ортов $ех\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{е\}\; \_\; \{j\}\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$и $IK\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{K\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, поэтому это двухточечный тензор.

Из-за предположения о непрерывности $\chi \; (X,\; t)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; chi\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; \backslash !\}$, $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$имеет обратное значение $H\; =\; F\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{H\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, где $H\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{H\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- тензор градиента пространственной деформации. Тогда, согласно теореме о неявной функции, определитель Якоби $J\; (X,\; t)\; \{\backslash \; displaystyle\; J\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; \backslash !\}$должен быть неособым, то есть $J\; (X,\; t)\; =\; det\; F\; (X,\; t)\; \ne \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; J\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; \backslash \; det\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash \; neq\; 0\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Тензор градиента деформации материала $F\; (X,\; t)\; =\; F\; j\; K\; ej\; \otimes \; IK\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; F\_\; \{jK\}\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{j\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{K\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- тензор второго порядка, который представляет градиент функции отображения или функционального отношения $\chi \; (X,\; t)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; chi\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$, который описывает движение континуума. Тензор градиента деформации материала характеризует локальную деформацию в материальной точке с вектором положения $X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, то есть деформацию в соседних точках, путем преобразования (линейное преобразование ) элемент материальной линии, исходящий из этой точки из эталонной конфигурации в текущую или деформированную конфигурацию, при условии непрерывности в функции отображения $\chi \; (X,\; t)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; chi\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; \backslash !\}$, то есть дифференцируемая функция из $X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и время $t\; \{\backslash \; displaystyle\; t\; \backslash ,\; \backslash !\}$, что означает, что трещины и пустоты не открываются и не закрываются во время деформации. Таким образом,

$dx\; =\; \partial \; x\; \partial \; X\; d\; X\; или\; dxj\; =\; \partial \; xj\; \partial \; XK\; d\; XK\; =\; \nabla \; \chi \; (X,\; t)\; d\; X\; =\; F\; (X,\; t)\; d\; X\; или\; dxj\; =\; F\; j\; K\; d\; ХК.\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; dx\_\; \{j\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; nabla\; \backslash \; chi\; (\; \backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{or\}\}\; \backslash \; qquad\; dx\_\; \{j\}\; =\; F\_\; \{jK\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash ,.\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Вектор относительного смещения

Рассмотрим частицу или материальная точка $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$с вектором положения $X\; =\; XIII\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; X\_\; \{I\}\; \backslash \; mathbf\; \{I\; \}\; \_\; \{I\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в недеформированной конфигурации (рисунок 2). После смещения тела новое положение частицы, обозначенное $p\; \{\backslash \; displaystyle\; p\; \backslash ,\; \backslash !\}$в новой конфигурации, задается векторным положением $x\; =\; xiei\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; x\_\; \{i\}\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Системы координат для недеформированной и деформированной конфигурации могут быть совмещены для удобства.

Рассмотрим теперь материальную точку $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; \backslash ,\; \backslash !\}$соседнюю $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$, с вектором положения $X\; +\; \Delta \; X\; =\; (XI\; +\; \Delta \; XI)\; II\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; \backslash \; Delta\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; (X\_\; \{I\}\; +\; \backslash \; Delta\; X\_\; \{I\})\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{I\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. В деформированной конфигурации эта частица имеет новое положение $q\; \{\backslash \; displaystyle\; q\; \backslash ,\; \backslash !\}$, заданное вектором положения $x\; +\; \Delta \; x\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; +\; \backslash \; Delta\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Предполагая, что отрезки линии $\Delta \; X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Delta\; X\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $\Delta \; x\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Delta\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$объединение частиц $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; \backslash ,\; \backslash !\}$в обоих недеформированных и деформированная конфигурация, соответственно, чтобы быть очень маленькими, то мы можем выразить их как $d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $dx\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Таким образом, из рисунка 2 мы имеем

$x\; +\; dx\; =\; X\; +\; d\; X\; +\; u\; (X\; +\; d\; X)\; dx\; =\; X\; -\; x\; +\; d\; X\; +\; u\; (X\; +\; d\; X)\; =\; d\; X\; +\; u\; (X\; +\; d\; Икс)\; -\; и\; (Икс)\; знак\; равно\; d\; Икс\; +\; дю\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\})\; \backslash \backslash \; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; \backslash \; mathbf\; \{u\; \}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\})\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\})\; -\; \backslash \; mathbf\; \{u\; \}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\})\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \backslash \backslash \; конец\; \{выровнено\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $du\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{du\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это вектор относительного смещения, который представляет относительное смещение $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; \backslash ,\; \backslash !\}$по отношению к $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$в деформированной конфигурации.

Приближение Тейлора

Для бесконечно малого элемента $d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и в предположении непрерывности смещения поле, можно использовать расширение ряда Тейлора вокруг точки $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$, пренебрегая членами более высокого порядка, чтобы аппроксимировать компоненты вектор относительного смещения для соседней частицы $Q\; \{\backslash \; displaystyle\; Q\; \backslash ,\; \backslash !\}$как

$u\; (X\; +\; d\; X)\; =\; u\; (X)\; +\; du\; или\; ui\; \ast \; =\; ui\; +\; dui\; \approx \; u\; (X)\; +\; \nabla \; X\; u\; \cdot \; d\; X\; или\; ui\; \ast \; \approx \; ui\; +\; \partial \; ui\; \partial \; XJ\; d\; XJ.\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\})\; =\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\})\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \; quad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; quad\; u\_\; \{i\}\; ^\; \{*\}\; =\; u\_\; \{i\}\; +\; du\_\; \{i\}\; \backslash \backslash \; \backslash \; приблизительно\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\})\; +\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; quad\; \{\backslash \; text\; \{or\}\}\; \backslash \; quad\; u\_\; \{i\}\; ^\; \{*\}\; \backslash \; приблизительно\; u\_\; \{i\}\; +\; \{\; \backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{J\}\}\}\; dX\_\; \{J\}\; \backslash ,.\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Таким образом, предыдущее уравнение $dx\; =\; d\; X\; +\; du\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$можно записать как

$dx\; =\; d\; X\; +\; du\; знак\; равно\; d\; Икс\; +\; \nabla \; Икс\; U\; \cdot \; d\; Икс\; знак\; равно\; (I\; +\; \nabla \; Икс\; U)\; d\; Икс\; =\; F\; d\; Икс\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; d\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; +\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; left\; (\backslash \; mathbf\; \{I\; \}\; +\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \; right)\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$

Производная по времени от градиента деформации

Расчеты, которые включают зависящую от времени деформацию тела, часто требуют времени деформации rivative градиента деформации, который необходимо вычислить. Геометрически согласованное определение такой производной требует экскурсии в дифференциальную геометрию, но мы избегаем этих проблем в этой статье.

Производная по времени от $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\}$равна

$F\; \dot{}\; =\; \partial \; F\; \partial \; t\; =\; \partial \; \partial \; t\; [\partial \; x\; (X,\; t)\; \partial \; X]\; знак\; равно\; \partial \; \partial \; X\; [\partial \; x\; (X,\; t)\; \partial \; t]\; =\; \partial \; \partial \; X\; [V\; (X,\; t)]\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; mathbf\; \{F\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\}\; \{\backslash \; partial\; t\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; t\}\}\; \backslash \; left\; [\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; right]\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; left\; [\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\}\; \{\backslash \; partial\; t\}\}\; \backslash \; right]\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; left\; [\backslash \; mathbf\; \{V\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash \; right]\}$

где $V\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\}$- скорость. Производная с правой стороны представляет градиент скорости материала . Обычно это преобразовывают в пространственный градиент, т. Е.

$F\; \dot{}\; =\; \partial \; \partial \; X\; [V\; (X,\; t)]\; =\; \partial \; \partial \; x\; [V\; (X,\; t)]\; \cdot \; \partial \; x\; (X,\; t)\; \partial \; Икс\; знак\; равно\; l\; \cdot \; F\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; mathbf\; \{F\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; left\; [\backslash \; mathbf\; \{V\}\; (\backslash \; mathbf\; \{\; X\},\; t)\; \backslash \; right]\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\}\; \backslash \; left\; [\backslash \; mathbf\; \{V\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash \; right]\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; =\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\}$

где $l\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\}$- градиент пространственной скорости . Если градиент пространственной скорости постоянен, указанное выше уравнение может быть решено с точностью до

$F\; =\; elt\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; e\; ^\; \{\{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\; \backslash ,\; t\}\}$

предполагая, что $F\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{1\}\}$при $t\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; t\; =\; 0\}$. Существует несколько методов вычисления экспоненты выше.

Связанные величины, часто используемые в механике сплошных сред, - это тензор скорости деформации и тензор спина, определяемые, соответственно, как:

$d\; =\; 1\; 2\; (l\; +\; l\; T),\; w\; =\; 1\; 2\; (l\; -\; l\; T).\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{d\}\}\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\; +\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,,\; ~\; ~\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{w\}\}\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\; -\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{l\}\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,.\}$

Тензор скорости деформации дает скорость растяжения элементов линии, а тензор спина указывает скорость вращения или завихренность движения.

Материальная производная по времени от обратной величины градиента деформации (при сохранении фиксированной эталонной конфигурации) часто требуется в анализах, предполагающих конечные деформации. Эта производная равна

$\partial \; \partial \; t\; (F\; -\; 1)\; =\; -\; F\; -\; 1\; \cdot \; F\; \dot{}\; \cdot \; F\; -\; 1.\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; t\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\})\; =\; -\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; mathbf\; \{F\; \}\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash ,.\}$

Вышеуказанное соотношение можно проверить, взяв материальную производную по времени от $F\; -\; 1\; \cdot \; dx\; =\; d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}$и отмечая, что $X\; \dot{}\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; dot\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; =\; 0\}$.

Для преобразования величин, определенных по отношению к областям в деформированной конфигурации, в те, которые относятся к областям в эталонной конфигурации, и наоборот. наоборот, мы используем соотношение Нансона, выраженное как

$dan\; =\; J\; d\; AF\; -\; T\; \cdot \; N\; \{\backslash \; displaystyle\; da\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; =\; J\; ~\; dA\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $da\; \{\backslash \; displaystyle\; da\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это область области в деформированной конфигурации, $d\; A\; \{\backslash \; displaystyle\; dA\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это та же область в эталонной конфигурации, а $n\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$- это внешняя нормаль к элементу области в текущей конфигурации, а $N\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- внешняя нормаль в эталонная конфигурация, $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это градиент деформации, а $J\; =\; det\; F\; \{\backslash \; displaystyle\; J\; =\; \backslash \; det\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$.

Соответствующая формула преобразования элемента объема:

$dv\; =\; J\; d\; V\; \{\backslash \; displaystyle\; dv\; =\; J\; ~\; dV\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Вывод отношения Нансона (см. Также)

Чтобы увидеть, как выводится эта формула, мы начнем с элементов ориентированной области в эталонной и текущей конфигурациях: $d\; A\; =\; d\; AN;\; da\; =\; dan\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{A\}\; =\; dA\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; ~;\; ~~\; d\; \backslash \; mathbf\; \{a\}\; =\; da\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Ссылка и текущая объемы элемента $d\; V\; =\; d\; AT\; \cdot \; d\; L;\; dv\; =\; да\; T\; \cdot \; dl\; \{\backslash \; displaystyle\; dV\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{A\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{L\}\; ~;\; ~~\; dv\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{a\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{l\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $dl\; =\; F\; \cdot \; d\; L\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{l\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{L\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Следовательно, $da\; T\; \cdot \; dl\; =\; dv\; =\; J\; d\; V\; =\; J\; d\; AT\; \cdot \; d\; L\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{a\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{l\}\; =\; dv\; =\; J\; ~\; dV\; =\; J\; ~\; d\; \backslash \; mathbf\; \{A\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{L\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ или, $da\; T\; \cdot \; F\; \cdot \; d\; L\; =\; dv\; =\; J\; d\; V\; =\; J\; d\; AT\; \cdot \; d\; L\; \{\backslash \; Displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{a\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{L\}\; =\; dv\; =\; J\; ~\; dV\; =\; J\; ~\; d\; \backslash \; mathbf\; \{A\}\; ^\; \{\; T\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{L\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ так, $da\; T\; \cdot \; F\; =\; J\; d\; AT\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{a\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\; \}\; =\; J\; ~\; d\; \backslash \; mathbf\; \{A\}\; ^\; \{T\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Итак, мы получаем $da\; =\; JF\; -\; T\; \cdot \; d\; A\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{a\}\; =\; J\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; T\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{A\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ или, $dan\; =\; J\; d\; AF\; -\; T\; \cdot \; N\; ◻\; \{\backslash \; displaystyle\; da\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; =\; J\; ~\; dA\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash \; qquad\; \backslash \; qquad\; \backslash \; square\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Рисунок 3. Представление полярного разложения градиента деформации

Градиент деформации $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, как и любой обратимый тензор второго порядка, может разложить, используя теорему о полярном разложении, на произведение двух тензоров второго порядка (Truesdell and Noll, 1965): ортогонального тензора и положительно определенного симметричного тензора, т.е.

$F\; =\; RU\; =\; VR\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где тензор $R\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это a, то есть $R\; -\; 1\; =\; RT\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ^\; \{-\; 1\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ^\; \{T\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $det\; R\; =\; +\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; det\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; =\; +\; 1\; \backslash ,\; \backslash !\}$, представляющий поворот; тензор $U\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- правый тензор растяжения; и $V\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$левый тензор растяжения. Члены справа и слева означают, что они находятся справа и слева от тензора вращения $R\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$соответственно. $U\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $V\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$оба положительно определенное, то есть $x\; \cdot \; U\; \cdot \; x\; \ge \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; geq\; 0\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $x\; \cdot \; V\; \cdot \; x\; \ge \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; geq\; 0\; \backslash ,\; \backslash !\}$для всех $x\; \in \; R\; 3\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; in\; \backslash \; mathbb\; \{R\}\; ^\; \{3\}\}$и симметричных тензоров, т.е. $U\; =\; UT\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; ^\; \{T\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $V\; =\; VT\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; ^\; \{T\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, второго порядка.

Это разложение подразумевает, что деформация линейного элемента $d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в недеформированной конфигурации на $dx\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в деформированной конфигурации, т.е. $dx\; =\; F\; d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, можно получить либо сначала растянув элемент на $U\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, т.е. $dx\; \prime \; =\; U\; d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \text{'}=\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, следует вращением $R\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, т.е. $dx\; =\; R\; dx\; \prime \; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{R\; \}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \text{'}\backslash ,\; \backslash !\}$; или, что эквивалентно, применяя сначала жесткое вращение $R\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, т.е. $dx\; \prime \; =\; R\; d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{\; x\}\; \text{'}=\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, за которым следует растягивание $V\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash ,\; \backslash !\; \}$, т.е. $dx\; =\; V\; dx\; \prime \; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \text{'}\backslash ,\; \backslash !\}$(см. Рисунок 3).

Из-за ортогональности $R\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\}$

$V\; =\; R\; \cdot \; U\; \cdot \; RT\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ^\; \{T\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

так что $U\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $V\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$имеют одинаковые собственные значения или главные отрезки, но разные собственные векторы или главные направления $N\; я\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $ni\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$соответственно. Основные направления связаны соотношением

$n\; i\; =\; R\; N\; i.\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \_\; \{i\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}.\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Это полярное разложение, уникальное как $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$обратимо с положительным определителем, является следствием разложения по сингулярным числам.

Несколько вращений- независимые тензоры деформации используются в механике. В механике деформируемого твердого тела наиболее популярны правые и левые тензоры деформации Коши – Грина.

Поскольку чистое вращение не должно вызывать каких-либо деформаций в деформируемом теле, часто удобно использовать независимые от вращения меры деформации в механике сплошной среды. Поскольку вращение, за которым следует обратное вращение, не приводит к изменениям ($RRT\; =\; RTR\; =\; I\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ^\; \{T\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$) мы можем исключить поворот, умножив $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$с помощью транспонирования.

Правый тензор деформации Коши – Грина

В 1839 г. Джордж Грин ввел тензор деформации, известный как правый тензор деформации Коши – Грина или деформация Грина тензор, определяемый как:

$C\; =\; FTF\; =\; U\; 2\; или\; CIJ\; =\; F\; k\; IF\; k\; J\; =\; \partial \; xk\; \partial \; XI\; \partial \; xk\; \partial \; XJ.\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; C\_\; \{IJ\}\; =\; F\_\; \{kI\}\; ~\; F\_\; \{kJ\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{k\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{I\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{k\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{J\}\}\}.\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Физически тензор Коши – Грина дает нам квадрат локального изменения расстояний из-за деформации, т.е. $dx\; 2\; =\; d\; X\; \cdot \; C\; \cdot \; d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\; \}\; ^\; \{2\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Инварианты $C\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$часто используются в выражениях для функций плотности энергии деформации. Наиболее часто используются инварианты :

$I\; 1\; C:\; =\; tr\; (C)\; =\; CII\; =\; \lambda \; 1\; 2\; +\; \lambda \; 2\; 2\; +\; \lambda \; 3\; 2\; I\; 2\; C:\; =\; 1\; 2\; [(tr\; C)\; 2\; -\; tr\; (C\; 2)]\; =\; 1\; 2\; [(CJJ)\; 2\; -\; CIKCKI]\; =\; \lambda \; 1\; 2\; \lambda \; 2\; 2\; +\; \lambda \; 2\; 2\; \lambda \; 3\; 2\; +\; \lambda \; 3\; 2\; \lambda \; 1\; 2\; I\; 3\; C:\; =\; det\; (C)\; =\; \lambda \; 1\; 2\; \lambda \; 2\; 2\; \lambda \; 3\; 2.\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; I\_\; \{1\}\; ^\; \{C\}\; :\; =\; \{\backslash \; text\; \{tr\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{C\})\; =\; C\_\; \{II\}\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \backslash \; I\_\; \{2\}\; ^\; \{C\}\; :\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [(\{\; \backslash \; text\; \{tr\}\}\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{C\})\; ^\; \{2\}\; -\; \{\backslash \; text\; \{tr\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{C\}\; ^\; \{2\})\; \backslash \; right]\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [(C\_\; \{JJ\})\; ^\; \{2\}\; -C\_\; \{IK\}\; C\_\; \{KI\}\; \backslash \; right]\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \backslash \; I\_\; \{3\}\; ^\; \{C\}\; :\; =\; \backslash \; det\; (\backslash \; mathbf\; \{C\})\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}.\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $\lambda \; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; lambda\; \_\; \{i\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- коэффициенты растяжения для единичных волокон, которые изначально ориентированы вдоль направлений собственных векторов справа. (справочный) тензор растяжения (обычно они не совпадают с тремя осями систем координат).

Тензор деформации Пальца

В IUPAC рекомендуется использовать инверсию правого тензора деформации Коши – Грина (называемого в этом документе тензором Коши), т.е. е., $C\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; ^\; \{-\; 1\}\}$, называть тензор пальца . Однако эта номенклатура не является общепринятой в прикладной механике.

$е\; =\; C\; -\; 1\; =\; F\; -\; 1\; F\; -\; T\; или\; f\; IJ\; =\; \partial \; XI\; \partial \; xk\; \partial \; XJ\; \partial \; xk\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{f\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; ^\; \{-\; 1\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{\; F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; T\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; f\_\; \{IJ\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{I\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{k\; \}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{J\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{k\}\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Левый тензор деформации Коши – Грина или Фингера

Изменение порядка умножение в формуле для правого тензора деформации Грина – Коши приводит к левому тензору деформации Коши – Грина, который определяется как:

$B\; =\; FFT\; =\; V\; 2\; или\; B\; ij\; =\; \partial \; xi\; \partial \; XK\; \partial \; xj\; \partial \; XK\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{T\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{V\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{or\}\}\; \backslash \; qquad\; B\_\; \{ij\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\; \backslash \; partial\; x\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Левая деформация Коши – Грина тензор часто называют тензором деформации Пальца в честь Йозефа Фингера (1894).

Инварианты $B\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$также используются в выражениях для strai n функций плотности энергии. Обычные инварианты определяются как

$I\; 1:\; =\; tr\; (B)\; =\; B\; ii\; =\; \lambda \; 1\; 2\; +\; \lambda \; 2\; 2\; +\; \lambda \; 3\; 2\; I\; 2:\; =\; 1\; 2\; [(tr\; B)\; 2\; -\; tr\; (B\; 2)\; ]\; =\; 1\; 2\; (B\; ii\; 2\; -\; B\; jk\; B\; kj)\; =\; \lambda \; 1\; 2\; \lambda \; 2\; 2\; +\; \lambda \; 2\; 2\; \lambda \; 3\; 2\; +\; \lambda \; 3\; 2\; \lambda \; 1\; 2\; I\; 3:\; =\; det\; B\; =\; J\; 2\; =\; \lambda \; 1\; 2\; \lambda \; 2\; 2\; \lambda \; 3\; 2\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; I\_\; \{1\}\; :\; =\; \{\backslash \; text\; \{tr\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{B\})\; =\; B\_\; \{ii\}\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \backslash \; I\_\; \{2\}\; :\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [(\{\backslash \; text\; \{tr\; \}\}\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{B\})\; ^\; \{2\}\; -\; \{\backslash \; text\; \{tr\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{B\}\; ^\; \{2\})\; \backslash \; right]\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (B\_\; \{ii\}\; ^\; \{2\}\; -B\_\; \{jk\}\; B\_\; \{kj\}\; \backslash \; right)\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\; \}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; +\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \backslash \; I\_\; \{3\}\; :\; =\; \backslash \; det\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; =\; J\; ^\; \{2\}\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{1\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{2\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; lambda\; \_\; \{3\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $J:\; =\; det\; F\; \{\backslash \; displaystyle\; J:\; =\; \backslash \; det\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- определитель градиента деформации.

Для несжимаемых материалов используется несколько иной набор инвариантов:

$(I\; ¯\; 1:\; =\; J\; -\; 2/3\; I\; 1;\; I\; ¯\; 2:\; =\; J\; -\; 4/3\; I\; 2;\; J\; =\; 1).\; \{\backslash \; displaystyle\; (\{\backslash \; bar\; \{I\}\}\; \_\; \{1\}:\; =\; J\; ^\; \{-\; 2/3\}\; I\_\; \{1\}\; ~;\; ~~\; \{\backslash \; bar\; \{I\}\}\; \_\; \{2\}:\; =\; J\; ^\; \{-\; 4/3\}\; I\_\; \{2\}\; ~;\; ~~\; J\; =\; 1)\; ~.\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Тензор деформации Коши

Ранее в 1828 году Огюстен Луи Коши представил a deformation tensor defined as the inverse of the left Cauchy–Green deformation tensor, $B\; -\; 1\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{B\}\; ^\{-1\}\backslash ,\backslash !\}$. This tensor has also been called the Piola tensorand the Finger tensorin the rheology and fluid dynamics literature.

$c\; =\; B\; -\; 1\; =\; F\; -\; T\; F\; -\; 1\; or\; c\; i\; j\; =\; \partial \; X\; K\; \partial \; x\; i\; \partial \; X\; K\; \partial \; x\; j\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{c\}\; =\backslash mathbf\; \{B\}\; ^\{-1\}=\backslash mathbf\; \{F\}\; ^\{-T\}\backslash mathbf\; \{F\}\; ^\{-1\}\backslash qquad\; \{\backslash text\{or\}\}\backslash qquad\; c\_\{ij\}=\{\backslash frac\; \{\backslash partial\; X\_\{K\}\}\{\backslash partial\; x\_\{i\}\}\}\{\backslash frac\; \{\backslash partial\; X\_\{K\}\}\{\backslash partial\; x\_\{j\}\}\}\backslash ,\backslash !\}$

Spectral representation

If there are three distinct principal stretches $\lambda \; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash lambda\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$, the spectral decompositions of $C\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{C\}\; \backslash ,\backslash !\}$and $B\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{B\}\; \backslash ,\backslash !\}$is given by

$C\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; 2\; N\; i\; \otimes \; N\; i\; and\; B\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; 2\; n\; i\; \otimes \; n\; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{C\}\; =\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}^\{2\}\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash qquad\; \{\backslash text\{and\}\}\backslash qquad\; \backslash mathbf\; \{B\}\; =\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}^\{2\}\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$

Furthermore,

$U\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; N\; i\; \otimes \; N\; i\; ;\; V\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; n\; i\; \otimes \; n\; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{U\}\; =\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}~;~~\backslash mathbf\; \{V\}\; =\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$

$R\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; n\; i\; \otimes \; N\; i\; ;\; F\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; n\; i\; \otimes \; N\; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{R\}\; =\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}~;~~\backslash mathbf\; \{F\}\; =\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$

Observe that

$V\; =\; R\; U\; R\; T\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; R\; (\; N\; i\; \otimes \; N\; i)\; R\; T\; =\; \sum \; i\; =\; 1\; 3\; \lambda \; i\; (\; R\; N\; i)\; \otimes \; (\; R\; N\; i)\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{V\}\; =\backslash mathbf\; \{R\}\; ~\backslash mathbf\; \{U\}\; ~\backslash mathbf\; \{R\}\; ^\{T\}=\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}~\backslash mathbf\; \{R\}\; ~(\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash otimes\; \backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\})~\backslash mathbf\; \{R\}\; ^\{T\}=\backslash sum\; \_\{i=1\}^\{3\}\backslash lambda\; \_\{i\}~(\backslash mathbf\; \{R\}\; ~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\})\backslash otimes\; (\backslash mathbf\; \{R\}\; ~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\})\backslash ,\backslash !\}$

Therefore, the uniqueness of the spectral decomposition also implies that $n\; i\; =\; R\; N\; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}=\backslash mathbf\; \{R\}\; ~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$. The left stretch ($V\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{V\}\; \backslash ,\backslash !\}$) is also called the spatial stretch tensor while the right stretch ($U\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{U\}\; \backslash ,\backslash !\}$) is called the material stretch tensor.

The effect of $F\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\backslash !\}$acting on $N\; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$is to stretch the vector by $\lambda \; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash lambda\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$and to rotate it to the new orientation $n\; i\; \{\backslash displaystyle\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$, i.e.,

$F\; N\; i\; =\; \lambda \; i\; (\; R\; N\; i)\; =\; \lambda \; i\; n\; i\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{F\}\; ~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}=\backslash lambda\; \_\{i\}~(\backslash mathbf\; \{R\}\; ~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\})=\backslash lambda\; \_\{i\}~\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}\backslash ,\backslash !\}$

In a similar vein,

$F\; -\; T\; N\; i\; =\; 1\; \lambda \; i\; n\; i\; ;\; F\; T\; n\; i\; =\; \lambda \; i\; N\; i\; ;\; F\; -\; 1\; n\; i\; =\; 1\; \lambda \; i\; N\; i.\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{F\}\; ^\{-T\}~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}=\{\backslash cfrac\; \{1\}\{\backslash lambda\; \_\{i\}\}\}~\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}~;~~\backslash mathbf\; \{F\}\; ^\{T\}~\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}=\backslash lambda\; \_\{i\}~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}~;~~\backslash mathbf\; \{F\}\; ^\{-1\}~\backslash mathbf\; \{n\}\; \_\{i\}=\{\backslash cfrac\; \{1\}\{\backslash lambda\; \_\{i\}\}\}~\backslash mathbf\; \{N\}\; \_\{i\}~.\backslash ,\backslash !\}$

Examples

Uniaxial extension of an incompressible material This is the case where a specimen is stretched in 1-direction with a stretch ratio of $\alpha \; =\; \alpha \; 1\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{\backslash alpha\; =\backslash alpha\; \_\{1\}\}\; \backslash ,\backslash !\}$. If the volume remains constant, the contraction in the other two directions is such that $\alpha \; 1\; \alpha \; 2\; \alpha \; 3\; =\; 1\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{\backslash alpha\; \_\{1\}\backslash alpha\; \_\{2\}\backslash alpha\; \_\{3\}=1\}\; \backslash ,\backslash !\}$or $\alpha \; 2\; =\; \alpha \; 3\; =\; \alpha \; -\; 0.5\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{\backslash alpha\; \_\{2\}=\backslash alpha\; \_\{3\}=\backslash alpha\; ^\{-0.5\}\}\; \backslash ,\backslash !\}$. Then: $F\; =\; [\; \alpha \; 0\; 0\; 0\; \alpha \; -\; 0.5\; 0\; 0\; 0\; \alpha \; -\; 0.5\; ]\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{F\}\; =\{\backslash begin\{bmatrix\}\backslash alpha\; 00\backslash \backslash 0\backslash alpha\; ^\{-0.5\}0\backslash \backslash 00\backslash alpha\; ^\{-0.5\}\backslash end\{bmatrix\}\}\backslash ,\backslash !\}$ $B\; =\; C\; =\; [\; \alpha \; 2\; 0\; 0\; 0\; \alpha \; -\; 1\; 0\; 0\; 0\; \alpha \; -\; 1\; ]\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{B\}\; =\backslash mathbf\; \{C\}\; =\{\backslash begin\{bmatrix\}\backslash alpha\; ^\{2\}00\backslash \backslash 0\backslash alpha\; ^\{-1\}0\backslash \backslash 00\backslash alpha\; ^\{-1\}\backslash end\{bmatrix\}\}\backslash ,\backslash !\}$ Simple shear $F\; =\; [\; 1\; \gamma \; 0\; 0\; 1\; 0\; 0\; 0\; 1\; ]\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{F\}\; =\{\backslash begin\{bmatrix\}1\backslash gamma\; 0\backslash \backslash 010\backslash \backslash 001\backslash end\{bmatrix\}\}\backslash ,\backslash !\}$ $B\; =\; [\; 1\; +\; \gamma \; 2\; \gamma \; 0\; \gamma \; 1\; 0\; 0\; 0\; 1\; ]\; \{\backslash displaystyle\; \backslash mathbf\; \{B\}\; =\{\backslash begin\{bmatrix\}1+\backslash gamma\; ^\{2\}\backslash gamma\; 0\backslash \backslash \backslash gamma\; 10\backslash \backslash 001\backslash end\{bmat\; rix\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ $C\; =\; [1\; \gamma \; 0\; \gamma \; 1\; +\; \gamma \; 2\; 0\; 0\; 0\; 1]\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; =\; \{\backslash \; begin\; \{bmatrix\}\; 1\; \backslash \; gamma\; 0\; \backslash \backslash \backslash \; gamma\; 1\; +\; \backslash \; gamma\; ^\; \{2\}\; 0\; \backslash \backslash \; 0\; 0\; 1\; \backslash \; end\; \{bmatrix\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Поворот твердого тела $F\; =\; [cos\; \; \theta \; sin\; \; \theta \; 0\; -\; sin\; \; \theta \; cos\; \; \theta \; 0\; 0\; 0\; 1]\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; \{\backslash \; begin\; \{bmatrix\}\; \backslash \; cos\; \backslash \; theta\; \backslash \; sin\; \backslash \; theta\; 0\; \backslash \backslash \; -\; \backslash \; sin\; \backslash \; theta\; \backslash \; cos\; \backslash \; theta\; 0\; \backslash \backslash \; 0\; 0\; 1\; \backslash \; end\; \{bmatrix\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ $В\; =\; С\; =\; [1\; 0\; 0\; 0\; 1\; 0\; 0\; 0\; 1]\; =\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; =\; \{\backslash \; begin\; \{bmatrix\}\; 1\; 0\; 0\; \backslash \backslash \; 0\; 1\; 0\; \backslash \backslash \; 0\; 0\; 1\; \backslash \; end\; \{bmatrix\}\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Производные растяжения

Производные растяжения относительно правого тензора деформации Коши – Грина используются для получения зависимости напряжения от деформации многих твердых тел, в частности гиперупругих материалов. Эти производные равны

$\partial \; \lambda \; i\; \partial \; C\; =\; 1\; 2\; \lambda \; i\; N\; i\; \otimes \; N\; i\; =\; 1\; 2\; \lambda \; i\; R\; T\; (n\; i\; \otimes \; n\; i)\; R;\; я\; =\; 1,\; 2,\; 3\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; cfrac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; lambda\; \_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\}\}\; =\; \{\backslash \; cfrac\; \{1\}\; \{2\; \backslash \; lambda\; \_\; \{i\}\}\}\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}\; =\; \{\backslash \; cfrac\; \{1\}\; \{2\; \backslash \; lambda\; \_\; \{i\}\}\}\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ^\; \{T\}\; ~\; (\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \_\; \{i\})\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{R\}\; ~;\; ~~\; i\; =\; 1,2,3\; \backslash ,\; \backslash !\}$

и следуйте из наблюдения, что

$C:\; (N\; i\; \otimes \; N\; i)\; =\; \lambda \; i\; 2;\; \partial \; C\; \partial \; C\; =\; I\; (s);\; I\; (s):\; (N\; i\; \otimes \; N\; i)\; =\; N\; i\; \otimes \; N\; i.\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}:\; (\backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\})\; =\; \backslash \; lambda\; \_\; \{i\}\; ^\; \{2\}\; ~;\; ~~~~\; \{\backslash \; cfrac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\}\}\; =\; \{\backslash \; mathsf\; \{I\}\}\; ^\; \{(s)\}\; ~;\; ~~~~\; \{\backslash \; mathsf\; \{I\}\}\; ^\; \{(\; s)\}:\; (\backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\})\; =\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \_\; \{i\}.\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Физическая интерпретация тензоров деформации

Пусть $X\; =\; X\; i\; E\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; X\; ^\; \{i\}\; ~\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{E\}\}\; \_\; \{i\}\}$- декартова система координат, определенная на недеформированном теле, и пусть $x\; =\; xi\; E\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; x\; ^\; \{i\}\; ~\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{E\; \}\}\; \_\; \{i\}\}$- другая система, определенная на деформированном теле. Пусть кривая $X\; (s)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; (s)\}$в недеформированном теле параметризуется с помощью $s\; \in \; [0,\; 1]\; \{\backslash \; displaystyle\; s\; \backslash \; в\; [0,1]\}$. Его изображение в деформированном теле: $x\; (X\; (s))\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\}\; (s))\}$.

Длина недеформированной кривой определяется как

$l\; X\; =\; \int \; 0\; 1\; |\; d\; X\; d\; s\; |\; ds\; знак\; равно\; \int \; 0\; 1\; d\; X\; ds\; \cdot \; d\; X\; dsds\; =\; =\; 0\; 1\; d\; X\; ds\; \cdot \; I\; \cdot \; d\; X\; dsds\; \{\backslash \; displaystyle\; l\_\; \{X\}\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \backslash \; left\; |\; \{\backslash \; cfrac\; \{\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; right\; |\; ~\; ds\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\}\}\; ~\; ds\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\; \backslash \; boldsymbol\; \{I\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\}\; ~\; ds\}$

После деформации длина становится

$lx\; =\; \int \; 0\; 1\; |\; д\; х\; д\; с\; |\; ds\; =\; \int \; 0\; 1\; dxds\; \cdot \; dxdsds\; =\; \int \; 0\; 1\; (dxd\; X\; \cdot \; d\; X\; ds)\; \cdot \; (dxd\; X\; \cdot \; d\; X\; ds)\; ds\; =\; \int \; 0\; 1\; d\; X\; ds\; \cdot \; [(dxd\; X)\; T\; \cdot \; dxd\; X]\; \cdot \; d\; Икс\; dsds\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; l\_\; \{x\}\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \backslash \; left\; |\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; right\; |\; ~\; ds\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{ds\}\}\}\}\; ~\; ds\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{\backslash \; left\; (\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\})\; \}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash \; cdot\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\})\; \}\; \backslash \; right)\}\}\; ~\; ds\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; left\; [\backslash \; left\; (\{\; \backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; right)\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash \; right\; ]\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\}\}\; ~\; ds\; \backslash \; end\; \{align\}\}\}$

Обратите внимание, что правый тензор деформации Коши – Грина определяется как

$C:\; =\; FT\; \cdot \; F\; =\; (dxd\; X)\; T\; \cdot \; dxd\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}:\; =\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\; =\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{d\; \backslash \; mathb\; f\; \{X\}\}\}\; \backslash \; right)\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\}$

Следовательно,

$lx\; =\; \int \; 0\; 1\; d\; Икс\; дс\; \cdot \; С\; \cdot \; d\; Икс\; dsds\; \{\backslash \; displaystyle\; l\_\; \{x\}\; =\; \backslash \; int\; \_\; \{0\}\; ^\; \{1\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{\{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; cfrac\; \{d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{ds\}\}\}\}\; ~\; ds\}$

, который указывает, что изменения длины характеризуются $C\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\; \}\}\}$.

Концепция деформации используется для оценки того, насколько данное смещение локально отличается от смещения твердого тела. Одной из таких деформаций для больших деформаций является лагранжев тензор конечных деформаций, также называемый тензором деформаций Грина-Лагранжа или тензором деформации Грина-Сен-Венана, определяемый как

$E\; =\; 1\; 2\; (C\; -\; I)\; или\; EKL\; =\; 1\; 2\; (\partial \; xj\; \partial \; XK\; \partial \; xj\; \partial \; XL\; -\; \delta \; KL)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{C\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; E\_\; \{KL\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{L\}\}\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{KL\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; \backslash !\}$

или как функция тензора градиента смещения

$E\; =\; 1\; 2\; [(\; \nabla \; Икс\; U)\; T\; +\; \nabla \; Икс\; U\; +\; (\nabla \; Икс\; U)\; T\; \cdot \; \nabla \; Икс\; U]\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [(\backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\})\; ^\; \{T\}\; +\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; +\; (\backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\})\; ^\; \{\; T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \; right]\; \backslash ,\; \backslash !\}$

или

$EKL\; =\; 1\; 2\; (\partial \; u\; K\; \partial \; XL\; +\; \partial \; u\; L\; \partial \; XK\; +\; \partial \; U\; M\; \partial \; XK\; \partial \; U\; M\; \partial \; XL)\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{KL\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{K\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{L\; \}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{L\}\}\; \{\; \backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{L\}\}\}\; \backslash \; справа)\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Тензор деформации Грина-Лагранжа - это мера того, насколько $C\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$отличается от $I\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$.

Тензор конечных деформаций Эйлера-Альманси, связанный с деформированной конфигурацией, т.е. эйлерово описание, определяется как

$e\; =\; 1\; 2\; (I\; -\; c)\; Знак\; равно\; 1\; 2\; (I\; -\; B\; -\; 1)\; или\; ers\; =\; 1\; 2\; (\delta \; rs\; -\; \partial \; XM\; \partial \; xr\; \partial \; XM\; \partial \; xs)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{c\})\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{B\}\; ^\; \{-\; 1\})\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; e\_\; \{rs\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\backslash \; delta\; \_\; \{rs\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{r\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; частичное\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{s\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; \backslash !\}$

или как функция градиентов смещения мы имеем

$eij\; =\; 1\; 2\; (\partial \; ui\; \partial \; xj\; +\; \partial \; uj\; \partial \; xi\; -\; \partial \; uk\; \partial \; xi\; \partial \; uk\; \partial \; xj)\; \{\backslash \; displaystyle\; e\_\; \{ij\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{\; j\}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{i\}\}\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{k\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{i\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{k\}\}\; \{\; \backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Вывод тензоров конечных деформаций Лагранжа и Эйлера

Мерой деформации является разность квадратов дифференциального линейного элемента $d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в недеформированной конфигурации и $dx\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в деформированном состоянии (рис. 2). Деформация произошла, если разница не равна нулю, иначе произошло смещение твердого тела. Таким образом, $dx\; 2\; -\; d\; X\; 2\; =\; dx\; \cdot \; dx\; -\; d\; X\; \cdot \; d\; X\; или\; (dx)\; 2\; -\; (d\; X)\; 2\; =\; dxjdxj\; -\; d\; XM\; d\; XM\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; ^\; \{2\}\; -d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; ^\; \{2\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; -d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; (dx)\; ^\; \{2\}\; -\; (dX)\; ^\; \{2\}\; =\; dx\_\; \{j\}\; dx\_\; \{j\}\; -dX\_\; \{M\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{M\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ В в лагранжевом описании, используя материальные координаты в качестве системы отсчета, линейное преобразование между дифференциальными линиями равно $dx\; =\; \partial \; x\; \partial \; X\; d\; X\; =\; F\; d\; X\; или\; dxj\; =\; \partial \; xj\; \partial \; XM\; d\; XM\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; dx\_\; \{j\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{M\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Тогда имеем $dx\; 2\; =\; dx\; \cdot \; dx\; =\; F\; \cdot \; d\; X\; \cdot \; F\; \cdot \; d\; X\; =\; d\; X\; \cdot \; FTF\; \cdot \; d\; X\; =\; d\; X\; \cdot \; C\; \cdot \; d\; X\; или\; (dx)\; 2\; =\; dxjdxj\; =\; \partial \; xj\; \partial \; XK\; \partial \; xj\; \partial \; XL\; d\; XK\; d\; XL\; =\; CKL\; d\; XK\; d\; XL\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; ^\; \{2\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; м\; athbf\; \{F\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\; \}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; (dx)\; ^\; \{2\}\; =\; dx\_\; \{j\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{j\}\; \backslash \backslash \; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\; \}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{L\}\}\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{L\}\; \backslash \backslash \; =\; C\_\; \{KL\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{L\}\; \backslash \backslash \backslash \; конец\; \{выровнен\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $CKL\; \{\backslash \; displaystyle\; C\_\; \{KL\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- компоненты правого Коши –Зеленый тензор деформации, $C\; =\; FTF\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Затем, заменяя это уравнение в первое уравнение, мы имеем $dx\; 2\; -\; d\; X\; 2\; =\; d\; X\; \cdot \; C\; \cdot \; d\; X\; -\; d\; X\; \cdot \; d\; X\; =\; d\; X\; \cdot \; (C\; -\; I)\; \cdot \; d\; X\; =\; d\; X\; \cdot \; 2\; Е\; \cdot \; d\; Икс\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{выровнено\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; ^\; \{2\}\; -d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; ^\; \{2\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{C\; \}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; -d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; (\backslash \; mathbf\; \{C\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; 2\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ или $(dx)\; 2\; -\; (d\; X)\; 2\; =\; \partial \; xj\; \partial \; XK\; \partial \; xj\; \partial \; XL\; d\; XK\; d\; XL\; -\; d\; XM\; d\; XM\; =\; (\partial \; xj\; \partial \; XK\; \partial \; xj\; \partial \; XL\; -\; \delta \; KL)\; d\; XK\; d\; XL\; =\; 2\; EKL\; d\; XK\; d\; XL\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; (dx)\; ^\; \{2\}\; -\; (dX)\; ^\; \{2\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\; \}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{L\}\}\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{L\}\; -dX\_\; \{M\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{M\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{L\}\}\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{KL\}\; \backslash \; справа)\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{L\}\; \backslash \backslash \; =\; 2E\_\; \{KL\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{K\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{L\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $EKL\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{KL\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, являются компонентами тензора второго порядка, называемого тензором деформаций Грина - Сен-Венана или лагранжевым тензором конечных деформаций, $E\; =\; 1\; 2\; (C\; -\; I)\; или\; EKL\; =\; 1\; 2\; (\partial \; xj\; \partial \; XK\; \partial \; xj\; \partial \; XL\; -\; \delta \; KL)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{C\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; E\_\; \{KL\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\; \{\; \backslash \; partial\; X\_\; \{L\}\}\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{KL\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; \backslash !\}$ В описании Эйлера, используя пространственные координаты в качестве системы отсчета, линейное преобразование между дифференциальными линиями имеет вид $d\; X\; =\; \partial \; X\; \partial \; xdx\; =\; F\; -\; 1\; dx\; =\; H\; dx\; или\; d\; XM\; =\; \partial \; XM\; \partial \; xndxn\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{H\}\; \backslash ,\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; текст\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; dX\_\; \{M\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{n\}\}\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $\partial \; XM\; \partial \; xn\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{n\}\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$являются компоненты тензора градиента пространственной деформации, $H\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{H\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Таким образом, $d\; X\; 2\; =\; d\; X\; \cdot \; d\; X\; =\; F\; -\; 1\; \cdot \; dx\; \cdot \; F\; -\; 1\; \cdot \; dx\; =\; dx\; \cdot \; F\; -\; TF\; -\; 1\; \cdot \; dx\; =\; dx\; \cdot \; c\; \cdot \; dx\; или\; (d\; X)\; 2\; =\; d\; XM\; d\; XM\; знак\; равно\; \partial \; XM\; \partial \; xr\; \partial \; XM\; \partial \; xsdxrdxs\; =\; crsdxrdxs\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; ^\; \{2\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{\; x\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; T\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{c\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{or\}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; (dX)\; ^\; \{2\}\; =\; dX\_\; \{M\}\; \backslash ,\; dX\_\; \{M\}\; \backslash \; \backslash \; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{r\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{s\}\}\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{r\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{s\}\; \backslash \backslash \; =\; c\_\; \{rs\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{r\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{s\}\; \backslash \backslash \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где тензор второго порядка $crs\; \{\backslash \; displaystyle\; c\_\; \{rs\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$называется тензором деформации Коши, $c\; =\; F\; -\; TF\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{c\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{\; -T\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{-\; 1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Тогда мы имеем $dx\; 2\; -\; d\; X\; 2\; =\; dx\; \cdot \; dx\; -\; dx\; \cdot \; c\; \cdot \; dx\; =\; dx\; \cdot \; (I\; -\; c)\; \cdot \; dx\; =\; dx\; \cdot \; 2\; e\; \cdot \; dx\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; ^\; \{2\}\; -d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; ^\; \{2\}\; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; -d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{c\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \; cdot\; (\backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{c\})\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \backslash \; =\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\; \}\; \backslash \; cdot\; 2\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; \backslash \; cdot\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \backslash \backslash \backslash \; конец\; \{выровнен\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ или $(dx)\; 2\; -\; (d\; X)\; 2\; =\; dxjdxj\; -\; \partial \; XM\; \partial \; xr\; \partial \; XM\; \partial \; xsdxrdxs\; =\; (\delta \; RS\; -\; \partial \; XM\; \partial \; xr\; \partial \; XM\; \partial \; xs)\; dxrdxs\; =\; 2\; ersdxrdxs\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; (dx)\; ^\; \{2\}\; -\; (dX)\; ^\; \{2\}\; =\; dx\_\; \{j\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{j\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{r\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{s\; \}\}\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{r\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{s\}\; \backslash \backslash \; =\; \backslash \; left\; (\backslash \; delta\; \_\; \{rs\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{r\}\}\}\; \{\; \backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{s\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; dx\_\; \{r\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{s\}\; \backslash \backslash \; =\; 2e\_\; \{rs\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{r\}\; \backslash ,\; dx\_\; \{s\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $ers\; \{\backslash \; displaystyle\; e\_\; \{rs\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- компоненты второго порядка тензор ок заполненный тензором конечных деформаций Эйлера-Альманси, $e\; =\; 1\; 2\; (I\; -\; c)\; или\; ers\; =\; 1\; 2\; (\delta \; rs\; -\; \partial \; XM\; \partial \; xr\; \partial \; XM\; \partial \; xs)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{c\})\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; e\_\; \{rs\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\; \backslash \; delta\; \_\; \{rs\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{r\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{M\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{s\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; \backslash !\}$ И лагранжев, и эйлеров тензоры конечных деформаций можно удобно выразить через тензор градиента смещения. Для тензора деформации Лагранжа сначала мы дифференцируем вектор смещения $u\; (X,\; t)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; \backslash ,\; \backslash !\}$с относительно координат материала $XM\; \{\backslash \; displaystyle\; X\_\; \{M\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$для получения тензора градиента смещения материала, $\nabla \; X\; u\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ $u\; (X,\; t)\; =\; x\; (X,\; t)\; -\; X\; \nabla \; X\; u\; =\; F\; -\; IF\; =\; \nabla \; X\; u\; +\; I\; или\; ui\; =\; xi\; -\; \delta \; я\; JXJ\; \delta \; я\; JUJ\; знак\; равно\; xi\; -\; \delta \; я\; JXJ\; xi\; =\; \delta \; я\; J\; (UJ\; +\; XJ)\; \partial \; xi\; \partial \; XK\; =\; \delta \; я\; J\; (\partial \; UJ\; \partial \; XK\; +\; \delta \; JK)\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; =\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; mathbf\; \{X\},\; t)\; -\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash \backslash \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\; \}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \backslash \backslash \; mathbf\; \{F\}\; =\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; +\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \backslash \backslash \; end\; \{выровнено\; \}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{или\}\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; u\_\; \{i\}\; =\; x\_\; \{i\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{iJ\}\; X\_\; \{J\}\; \backslash \backslash \backslash \; delta\; \_\; \{iJ\}\; U\_\; \{\; J\}\; =\; x\_\; \{i\}\; -\; \backslash \; delta\; \_\; \{iJ\}\; X\_\; \{J\}\; \backslash \backslash \; x\_\; \{i\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{iJ\}\; \backslash \; left\; (U\_\; \{J\}\; +\; X\_\; \{J\}\; \backslash \; right)\; \backslash \backslash \; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; =\; \backslash \; del\; ta\; \_\; \{iJ\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; U\_\; \{J\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\_\; \{K\}\}\}\; +\; \backslash \; delta\; \_\; \{JK\}\; \backslash \; right)\; \backslash \backslash \backslash \; конец\; \{выровнено\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\; \}$ Подставляя это уравнение в выражение для лагранжевого тензора конечных деформаций, получаем $E\; =\; 1\; 2\; (FTF\; -\; I)\; =\; 1\; 2\; [\{(\nabla \; X\; u)\; T\; +\; I\}\; (\nabla \; X\; u\; +\; I)\; -\; я]\; знак\; равно\; 1\; 2\; [(\nabla \; Икс\; и)\; Т\; +\; \nabla \; Икс\; U\; +\; (\nabla \; Икс\; и)\; Т\; \cdot \; \nabla \; Икс\; и]\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\; 1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\backslash \; mathbf\; \{F\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; mathbf\; \{F\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \; right)\; \backslash \backslash \; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [\backslash \; left\; \backslash \; \{(\backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\})\; ^\; \{T\}\; +\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \; right\; \backslash \}\; \backslash \; left\; (\backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{\; u\}\; +\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \; right)\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \; right]\; \backslash \backslash \; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [(\backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\})\; ^\; \{T\}\; +\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; +\; (\backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\})\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; nabla\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; \backslash \; right]\; \backslash \backslash \backslash \; конец\; \{выровнено\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ или $EKL = 1 2 (∂ xj ∂ XK ∂ xj ∂ XL - δ KL) = 1 2 [δ j M (∂ UM ∂ XK + δ MK) δ j N (∂ UN ∂ XL + δ NL) - δ KL] = 1 2 [δ MN (∂ UM ∂ XK + δ MK) (∂ UN ∂ XL + δ NL) - δ KL] = 1 2 [(∂ UM ∂ XK + δ MK) (∂ UM ∂ XL + δ ML) - δ KL] = 1 2 (∂ UK ∂ XL + ∂ UL ∂ XK + ∂ UM ∂ XK ∂ UM ∂ XL) {\ displaystyle {\ begin {align} E_ {KL} = {\ frac {1} {2}} \ left ({\ frac {\ partial x_ {j}} {\ partial X_ {K}}} {\ frac {\ partial x_ {j}} {\ partial X_ {L}}} - \ delta _ {KL} \ right) \\ = {\ frac {1} {2}} \ left [\ delta _ {jM} \ left ({\ frac {\ partial U_ {M}} {\ partial X_ {K}}} + \ delta _ {MK} \ right) \ delta _ {jN} \ left ({\ frac {\ partial U_ {N}} {\ partial X_ {L}}} + \ delta _ {NL} \ right) - \ delta _ {KL} \ right] \\ = {\ frac {1 } {2}} \ left [\ delta _ {MN} \ left ({\ frac {\ partial U_ {M}} {\ partial X_ {K}}} + \ delta _ {MK} \ right) \ left ( {\ frac {\ partial U_ {N}} {\ partial X_ {L}}} + \ delta _ {NL} \ right) - \ delta _ {KL} \ right] \\ = {\ frac {1} {2}} \ left [\ left ({\ frac {\ partial U_ {M}} {\ partial X_ {K}}} + \ delta _ {MK} \ right) \ left ({\ frac {\ partial U_ {M}} {\ partial X_ {L}}} + \ delta _ {ML} \ right) - \ delta _ {KL} \ right] \\ = {\ frac {1} {2}} \ left ( {\ frac {\ partial U_ {K}} {\ partial X_ {L}}} + {\ frac {\ partial U_ {L}} {\ partial X_ {K}}} + {\ frac {\ partial U _ {M}} {\ partial X_ {K}}} {\ frac {\ partial U_ {M}} {\ partial X_ {L}}} \ right) \ end {align}} \, \!}$ Аналогичным образом тензор конечных деформаций Эйлера-Альманси может быть выражен как $eij\; =\; 1\; 2\; (\partial \; ui\; \partial \; xj\; +\; \partial \; uj\; \partial \; xi\; -\; \partial \; uk\; \partial \; xi\; \partial \; uk\; \partial \; xj)\; \{\backslash \; displaystyle\; e\_\; \{ij\}\; =\; \{\; \backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{i)\; \}\}\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{k\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{i\}\}\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; u\_\; \{k\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\_\; \{j\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash ,\; \backslash \; !\}$

Семейство обобщенных тензоров деформации Сета – Хилла

из Индийского технологического института Харагпур было первым, кто показал, что тензоры деформации Грина и Альманси являются частными случаями более Генеральная. Идея была далее расширена Родни Хиллом в 1968 году. Семейство мер деформации Сета – Хилла (также называемое тензорами Дойла-Эриксена) может быть выражено как

$E\; (m)\; =\; 1\; 2\; m\; (\; U\; 2\; м\; -\; I)\; =\; 1\; 2\; м\; [С\; м\; -\; I]\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{(m)\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2m\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{U\}\; ^\; \{2m\; \}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2m\}\}\; \backslash \; left\; [\backslash \; mathbf\; \{C\}\; ^\; \{m\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \; right]\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Для разных значения $m\; \{\backslash \; displaystyle\; m\; \backslash ,\; \backslash !\}$имеем:

$E\; (1)\; =\; 1\; 2\; (U\; 2\; -\; I)\; =\; 1\; 2\; (C\; -\; I)\; Green-\; Тензор\; лагранжевой\; деформации\; E\; (1/2)\; =\; (U\; -\; I)\; =\; C\; 1/2\; -\; I\; Тензор\; деформации\; Био\; E\; (0)\; =\; ln\; \; U\; =\; 1\; 2\; ln\; \; C\; Логарифмическая\; деформация,\; естественная\; деформация,\; истинная\; деформация\; или\; Генки\; деформация\; E\; (-\; 1)\; =\; 1\; 2\; [I\; -\; U\; -\; 2]\; деформация\; Альманси\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{(1)\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{U\}\; ^\; \{2\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; mathbf\; \{C\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{Зеленый-\; Тензор\; лагранжевой\; деформации\}\}\; \backslash \backslash \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{(1/2)\}\; =\; (\backslash \; mathbf\; \{U\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\})\; =\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; ^\; \{1/2\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; текст\; \{Тензор\; деформации\; Био\}\}\; \backslash \backslash \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{(0)\}\; =\; \backslash \; ln\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash ,\; \backslash \; ln\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{Логарифмическая\; деформация,\; Естественная\; деформация,\; Истинная\; деформация\; или\; деформация\; Генки\}\}\; \backslash \backslash \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{(-\; 1)\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; [\backslash \; mathbf\; \{I\}\; -\; \backslash \; mathbf\; \{U\}\; ^\; \{-\; 2\}\; \backslash \; right]\; \backslash \; qquad\; \{\backslash \; text\; \{Almansi\; stretch\}\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Аппроксимация второго порядка этих тензоров равно

$E\; (m)\; =\; \epsilon \; +\; 1\; 2\; (\nabla \; u)\; T\; \cdot \; \nabla \; u\; -\; (1\; -\; m)\; \epsilon \; T\; \cdot \; \epsilon \; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; \_\; \{(m)\}\; =\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\; \backslash \; varepsilon\}\}\; +\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; (\backslash \; nabla\; \backslash \; mathbf\; \{u\})\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; nabla\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; -\; (1-m)\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\backslash \; varepsilon\}\; \}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\backslash \; varepsilon\}\}\}$

где $\epsilon \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\backslash \; varepsilon\}\}\}$- тензор бесконечно малых деформаций.

Многие другие определения тензоров $E\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\}$допустимы при условии, что все они удовлетворяют следующим условиям:

• $E\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\}$исчезает для всех движений твердого тела
• зависимость $E\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\}$от смещения тензор градиента $\nabla \; u\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; nabla\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\}$является непрерывным, непрерывно дифференцируемым и монотонным
• , также желательно, чтобы $E\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\}$сводится к тензору бесконечно малых деформаций $\epsilon \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\backslash \; varepsilon\}\}\}$как норме $|\; \nabla \; u\; |\; \to \; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; |\; \backslash \; nabla\; \backslash \; mathbf\; \{u\}\; |\; \backslash \; to\; 0\}$

Примером может служить набор тензоров

$E\; (n)\; =\; (U\; n\; -\; U\; -\; n)\; /\; 2\; n\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{E\}\; ^\; \{(n)\}\; =\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; mathbf\; \{U\}\}\; ^\; \{n\}\; -\; \{\backslash \; mathbf\; \{U\}\}\; ^\; \{-\; n\}\; \backslash \; right)\; /\; 2n\}$

которые делают не принадлежат к классу Seth – Hill, но имеют то же приближение 2-го порядка, что и измерения Seth – Hill при $m\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; m\; =\; 0\}$для любого значения $n\; \{\backslash \; displaystyle\; n\}$.

Коэффициент растяжения - это мера растяжения или нормальной деформации дифференциального линейного элемента, которая может быть определена в любой недеформированной конфигурации или деформированная конфигурация.

Коэффициент растяжения дифференциального элемента $d\; X\; =\; d\; XN\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; dX\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$(рис.) в направлении единичного вектора $N\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в материальной точке $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$в недеформированной конфигурации определяется как

$\Lambda \; (N)\; =\; dxd\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dx\}\; \{dX\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $dx\; \{\backslash \; displaystyle\; dx\; \backslash ,\; \backslash !\}$- деформированная величина дифференциального элемента $d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$.

Аналогично, коэффициент растяжения для дифференциального элемента $dx\; =\; dxn\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; dx\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$( Рисунок) в направлении единичного вектора $n\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в материальной точке $p\; \{\backslash \; displaystyle\; p\; \backslash ,\; \backslash !\}$в деформированной конфигурации определяется как

$1\; \Lambda \; (n)\; =\; d\; X\; dx.\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{n\})\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dX\}\; \{dx\}\}.\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Нормальная деформация $е\; N\; \{\backslash \; displaystyle\; e\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{N\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в любом направлении $N\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$может быть выражено как функция степени растяжения:

$e\; (N)\; =\; dx\; -\; d\; X\; d\; X\; =\; \Lambda \; (N)\; -\; 1.\; \{\backslash \; displaystyle\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dx-dX\}\; \{dX\}\}\; =\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; -\; 1.\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Это уравнение подразумевает, что нормальная деформация равна нулю, то есть деформации нет, когда растяжение равно единице. Некоторые материалы, такие как эластометры, могут выдерживать степени растяжения 3 или 4 до того, как выйдут из строя, тогда как традиционные конструкционные материалы, такие как бетон или сталь, терпят неудачу при гораздо более низких степенях растяжения, возможно, порядка 1,1 (ссылка?)

Диагональные компоненты $EKL\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{KL\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$лагранжевого тензора конечных деформаций связаны с нормальное напряжение, например

$E\; 11\; =\; е\; (I\; 1)\; +\; 1\; 2\; e\; (I\; 1)\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{11\}\; =\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\; 2\}\}\; е\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; ^\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $e\; (I\; 1)\; \{\backslash \; displaystyle\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- нормальная деформация или инженерная деформация в направлении $I\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$.

Недиагональные компоненты $EKL\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{KL\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$тензора конечных деформаций Лагранжа связаны с деформацией сдвига, например

$E\; 12\; =\; 1\; 2\; 2\; E\; 11\; +\; 1\; 2\; E\; 22\; +\; 1\; грех\; \; \varphi \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{12\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{2E\_\; \{11\}\; +1\; \}\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{2E\_\; \{22\}\; +1\}\}\; \backslash \; sin\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

где $\varphi \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- это изменение угла между двумя линейными элементами, которые изначально были перпендикулярны направлениям $I\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $I\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$соответственно.

При определенных обстоятельствах, т. Е. Малых смещениях и малых скоростях смещения, компоненты тензора конечных деформаций Лагранжа могут быть аппроксимированы компонентами тензора бесконечно малых деформаций

Вывод физической интерпретации Лагранжевы и эйлеровы тензоры конечных деформаций

Степень растяжения для дифференциального элемента $d\; X\; =\; d\; XN\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; dX\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$(Рис.) В направлении единичного вектора $N\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в материальной точке $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\; \}$в недеформированной конфигурации определяется как $\Lambda \; (N)\; =\; dxd\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dx\}\; \{dX\; \}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $dx\; \{\backslash \; displaystyle\; dx\; \backslash ,\; \backslash !\}$- величина деформации дифференциального элемента $d\; X\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{\; X\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$. Аналогично, степень растяжения для дифференциального элемента $dx\; =\; dxn\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{\; x\}\; =\; dx\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$(рисунок), в направлении единичного вектора $n\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в материальной точке $p\; \{\backslash \; displaystyle\; p\; \backslash ,\; \backslash !\}$в деформированной конфигурации определяется как $1\; \Lambda \; (n)\; =\; d\; X\; dx\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{n\})\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dX\}\; \{dx\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Квадрат степени растяжения определяется как $\Lambda \; (N)\; 2\; =\; (dxd\; X)\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; ^\; \{2\}\; =\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{dx\}\; \{dX\}\}\; \backslash \; right)\; ^\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Зная, что $(dx)\; 2\; =\; CKL\; d\; XK\; d\; XL\; \{\backslash \; displaystyle\; (dx)\; ^\; \{2\}\; =\; C\_\; \{KL\}\; dX\_\; \{K\}\; dX\_\; \{L\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ мы имеем $\Lambda \; (N)\; 2\; =\; CKLNKNL\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; ^\; \{2\}\; =\; C\_\; \{KL\}\; N\_\; \{K\}\; N\_\; \{\; L\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ где $NK\; \{\backslash \; displaystyle\; N\_\; \{K\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $NL\; \{\backslash \; displaystyle\; N\_\; \{L\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- единичные векторы. Нормальная деформация или инженерная деформация $e\; N\; \{\backslash \; displaystyle\; e\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{N\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в любом направлении $N\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{N\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$может быть выражено как функция степени растяжения, $e\; (N)\; =\; dx\; -\; d\; X\; d\; X\; =\; \Lambda \; (N)\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dx-dX\}\; \{dX\}\}\; =\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{N\})\}\; -\; 1\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Таким образом, нормальный деформация в направлении $I\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в материальной точке $P\; \{\backslash \; displaystyle\; P\; \backslash ,\; \backslash !\}$может быть выражено в терминах степени растяжения как $e\; (I\; 1)\; =\; dx\; 1\; -\; d\; X\; 1\; d\; X\; 1\; =\; \Lambda \; (I\; 1)\; -\; 1\; =\; C\; 11\; -\; 1\; =\; \delta \; 11\; +\; 2\; E\; 11-1\; =\; 1\; +\; 2\; E\; 11-1\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{dx\_\; \{1\}\; -dX\_\; \{1\}\; \}\; \{dX\_\; \{1\}\}\}\; =\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; -\; 1\; \backslash \backslash \; =\; \{\backslash \; sqrt\; \{C\_\; \{11\}\}\}\; -\; 1\; =\; \{\backslash \; sqrt\; \{\backslash \; delta\; \_\; \{11\}\; +\; 2E\_\; \{11\}\}\}\; -\; 1\; \backslash \backslash \; =\; \{\backslash \; sqrt\; \{1\; +\; 2E\_\; \{11\}\}\}\; -\; 1\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ решение для $E\; 11\; \{\backslash \; displaystyle\; E\_\; \{11\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$имеем $2\; E\; 11\; =\; (dx\; 1)\; 2\; -\; (d\; X\; 1)\; 2\; (d\; X\; 1)\; 2\; E\; 11\; =\; (dx\; 1\; -\; d\; X\; 1\; d\; X\; 1)\; +\; 1\; 2\; (dx\; 1\; -\; d\; X\; 1\; d\; X\; 1)\; 2\; =\; e\; (I\; 1)\; +\; 1\; 2\; e\; (I\; 1)\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; 2E\_\; \{11\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{(dx\_\; \{1\})\; ^\; \{2\}\; -\; (dX\_\; \{1\})\; ^\; \{2\}\}\; \{(dX\_\; \{1\})\; ^\; \{\; 2\}\}\}\; \backslash \backslash \; E\_\; \{11\}\; =\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{dx\_\; \{1\}\; -dX\_\; \{1\}\}\; \{dX\_\; \{1\}\}\}\; \backslash \; right)\; +\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{dx\_\; \{1\}\; -dX\_\; \{1\}\}\; \{dX\_\; \{1\}\}\}\; \backslash \; right)\; ^\; \{2\}\; \backslash \backslash \; =\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; e\; \_\; \{(\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\})\}\; ^\; \{2\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ Деформация сдвига или изменение угла между двумя строковыми элементами $d\; X\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $d\; X\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; \_\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$изначально перпендикулярно и ориентировано в основных направлениях $I\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $I\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$, соответственно, также могут быть выражены как функция степени растяжения. Из скалярного произведения между деформированными линиями $dx\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $dx\; 2\; \{\; \backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \_\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$мы имеем $dx 1 ⋅ dx 2 = dx 1 dx 2 cos ⁡ θ 12 F ⋅ d X 1 ⋅ F ⋅ d X 2 = d X 1 ⋅ FT ⋅ F ⋅ d X 1 ⋅ d X 2 ⋅ FT ⋅ F ⋅ d X 2 cos ⁡ θ 12 d X 1 ⋅ FT ⋅ F ⋅ d X 2 d X 1 d X 2 = d X 1 ⋅ FT ⋅ F ⋅ d X 1 ⋅ d X 2 ⋅ FT ⋅ F ⋅ d X 2 d X 1 d X 2 cos ⁡ θ 12 I 1 ⋅ C ⋅ I 2 = Λ I 1 Λ I 2 cos ⁡ θ 12 {\ displaystyle {\ begin {align} d \ mathbf {x} _ {1} \ cdot d \ mathbf {x} _ {2} = dx_ {1} dx_ {2} \ cos \ theta _ {12} \ \\ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {1} \ cdot \ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {2} = {\ sqrt {d \ mathbf {X} _ {1} \ cdot \ mathbf {F} ^ {T} \ cdot \ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {1}}} \ cdot {\ sqrt {d \ mathbf {X} _ {2 } \ cdot \ mathbf {F} ^ {T} \ cdot \ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {2}}} \ cos \ theta _ {12} \\ {\ frac {d \ mathbf {X} _ {1} \ cdot \ mathbf {F} ^ {T} \ cdot \ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {2}} {dX_ {1} dX_ {2}}} = {\ гидроразрыва {{\ sqrt {d \ mathbf {X} _ {1} \ cdot \ m athbf {F} ^ {T} \ cdot \ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {1}}} \ cdot {\ sqrt {d \ mathbf {X} _ {2} \ cdot \ mathbf { F} ^ {T} \ cdot \ mathbf {F} \ cdot d \ mathbf {X} _ {2}}}} {dX_ {1} dX_ {2}}} \ cos \ theta _ {12} \\\ mathbf {I} _ {1} \ cdot \ mathbf {C} \ cdot \ mathbf {I} _ {2} = \ Lambda _ {\ mathbf {I} _ {1}} \ Lambda _ {\ mathbf {I } _ {2}} \ cos \ theta _ {12} \\\ конец {выровнено}} \, \!}$ где $\theta \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; theta\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$- угол между линиями $dx\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \_\; \{1\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$и $dx\; 2\; \{\backslash \; displaystyle\; d\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; \_\; \{2\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$в деформированной конфигурации. Определяя $\varphi \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$как деформацию сдвига или уменьшение угла между двумя линейными элементами, которые изначально были перпендикулярны, мы имеем $\varphi \; 12\; =\; \pi \; 2\; -\; \theta \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; pi\}\; \{2\}\}\; -\; \backslash \; theta\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ таким образом, $cos\; \; \theta \; 12\; =\; грех\; \; \varphi \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; cos\; \backslash \; theta\; \_\; \{12\}\; =\; \backslash \; sin\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ , затем $I\; 1\; \cdot \; C\; \cdot \; I\; 2\; =\; \Lambda \; I\; 1\; \Lambda \; я\; 2\; грех\; \; \varphi \; 12\; \{\backslash \; Displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{C\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{2\}\; =\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{1\; \}\}\; \backslash \; Lambda\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{I\}\; \_\; \{2\}\}\; \backslash \; sin\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$ или $C\; 12\; =\; C\; 11\; C\; 22\; sin\; \; \varphi \; 12\; 2\; E\; 12\; +\; \delta \; 12\; =\; 2\; E\; 11\; +\; 1\; 2\; E\; 22\; +\; 1\; грех\; \; \varphi \; 12\; E\; 12\; =\; 1\; 2\; 2\; E\; 11\; +\; 1\; 2\; E\; 22\; +\; 1\; грех\; \; \varphi \; 12\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; C\_\; \{12\}\; =\; \{\backslash \; sqrt\; \{C\_\; \{11\}\}\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{C\_\; \{22\}\}\}\; \backslash \; sin\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash \backslash \; 2E\_\; \{12\}\; +\; \backslash \; delta\; \_\; \{12\}\; =\; \{\backslash \; sqrt\; \{2E\_\; \{11\}\; +1\}\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{2E\_\; \{22\}\; +1\}\}\; \backslash \; sin\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash \backslash \; E\_\; \{12\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{2E\_\; \{11\}\; +1\}\}\; \{\backslash \; sqrt\; \{2E\_\; \{22\}\; +1\}\}\; \backslash \; sin\; \backslash \; phi\; \_\; \{12\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\; \backslash ,\; \backslash !\}$

Представление тензоров деформации в криволинейных координатах полезно для решения многих задач механики сплошных сред, таких как нелинейные теории оболочек и большие пластические деформации. Пусть $x\; =\; x\; (\xi \; 1,\; \xi \; 2,\; \xi \; 3)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; (\backslash \; xi\; ^\; \{1\},\; \backslash \; xi\; ^\; \{2\},\; \backslash \; xi\; ^\; \{\; 3\})\}$обозначают функцию, с помощью которой вектор положения в пространстве строится из координат $(\xi \; 1,\; \xi \; 2,\; \xi \; 3)\; \{\backslash \; displaystyle\; (\backslash \; xi\; ^\; \{1\},\; \backslash \; xi\; ^\; \{2\},\; \backslash \; xi\; ^\; \{3\})\}$. Координаты называются "конвекционными", если они соответствуют взаимно однозначному отображению в и из лагранжевых частиц в сплошном теле. Если координатная сетка «нарисована» на теле в его начальной конфигурации, то эта сетка будет деформироваться и течь вместе с движением материала, чтобы оставаться нарисованными на тех же частицах материала в деформированной конфигурации, так что линии сетки пересекаются на одной и той же частице материала. в любой конфигурации. Касательный вектор к кривой линии деформированной координатной сетки $\xi \; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; xi\; ^\; \{i\}\}$в $x\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}$дается выражением

$gi\; =\; \partial \; x\; \partial \; \xi \; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; xi\; ^\; \{i\}\}\}\; \}$

Три касательных вектора в $x\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}$образуют локальную основу. Эти векторы связаны с обратными базисными векторами следующим образом:

$gi\; \cdot \; gj\; =\; \delta \; ij\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; ^\; \{j\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{i\}\; ^\; \{\; j\}\}$

Давайте определим тензорное поле второго порядка $g\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{g\}\}\}$(также называемое метрическим тензором ) с components

$gij\; :=\; \partial \; x\; \partial \; \xi \; i\; \cdot \; \partial \; x\; \partial \; \xi \; j\; =\; gi\; \cdot \; gj\; \{\backslash displaystyle\; g\_\{ij\}:=\{\backslash frac\; \{\backslash partial\; \backslash math\; bf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; xi\; ^\; \{i\}\}\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; xi\; ^\; \{j\}\}\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\; \}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{j\}\}$

символы Кристоффеля первого вида могут быть выражены как

$\Gamma \; ijk\; =\; 1\; 2\; [(gi\; \cdot \; gk),\; j\; +\; (gj\; \cdot \; gk),\; я\; -\; (gi\; \cdot \; gj),\; к]\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ijk\}\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; [(\backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{k\})\; \_\; \{,\; j\}\; +\; (\backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{j\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{k\})\; \_\; \{,\; i\}\; -\; (\backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{j\})\; \_\; \{,\; k\}]\}$

Чтобы увидеть, как символы Кристоффеля связаны с правым тензором деформации Коши – Грина, давайте аналогичным образом определим два базиса, уже упомянул, что одна касается линий деформированной сетки, а другая касается линий недеформированной сетки. А именно,

$G\; i:\; =\; \partial \; X\; \partial \; \xi \; i;\; G\; i\; \cdot \; G\; j\; =\; \delta \; i\; j;\; g\; i:\; =\; \partial \; x\; \partial \; \xi \; i;\; gi\; \cdot \; gj\; знак\; равно\; \delta \; ij\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{i\}:\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; xi\; ^\; \{i\}\}\}\; ~;\; ~~\; \backslash \; mathbf\; \{\; G\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{j\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{i\}\; ^\; \{j\}\; ~;\; ~~\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}:\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; xi\; ^\; \{i\}\}\}\; ~;\; ~~\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; ^\; \{j\}\; =\; \backslash \; delta\; \_\; \{i\}\; ^\; \{j\; \}\}$

Градиент деформации в криволинейных координатах

Используя определение градиента векторного поля в криволинейных координатах, градиент деформации можно записать как

$F\; =\; \nabla \; Икс\; Икс\; знак\; равно\; \partial \; Икс\; \partial \; \xi \; я\; \otimes \; G\; я\; знак\; равно\; gi\; \otimes \; G\; я\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\; =\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\backslash \; nabla\}\}\; \_\; \{\backslash \; mathbf\; \{X\}\}\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \{\; \backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\}\; \{\backslash \; partial\; \backslash \; xi\; ^\; \{i\}\}\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{i\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{i\}\}$

Правый тензор Коши – Грина в криволинейных координатах

Правый тензор деформации Коши – Грина задается как

$C\; =\; FT\; \cdot \; F\; =\; (G\; i\; \otimes \; gi)\; \cdot \; (\; gj\; \otimes \; G\; J)\; знак\; равно\; (gi\; \cdot \; gj)\; (G\; я\; \otimes \; G\; j)\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\; =\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\; ^\; \{T\}\; \backslash \; c\; точка\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\; =\; (\backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\})\; \backslash \; cdot\; (\backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{j\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{j\})\; =\; (\backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{j\})\; (\backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{j\})\; \}$

Если мы выразим $C\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\}$в терминах компонентов по отношению к основе {$G\; i\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{G\; \}\; ^\; \{i\}\}$} у нас есть

$C\; =\; C\; ij\; G\; i\; \otimes \; G\; j\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\; =\; C\_\; \{ij\}\; ~\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{\; i\}\; \backslash \; otimes\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; ^\; \{j\}\}$

Следовательно,

$C\; ij\; =\; gi\; \cdot \; gj\; =\; gij\; \{\backslash \; displaystyle\; C\_\; \{ij\}\; =\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{g\}\; \_\; \{j\}\; =\; g\_\; \{ij\}\}$

и соответствующий символ Кристоффеля первого типа можно записать в следующей форме.

$\Gamma \; ijk\; =\; 1\; 2\; [C\; ik,\; j\; +\; C\; jk,\; i\; -\; C\; ij,\; k]\; =\; 1\; 2\; [(G\; i\; \cdot \; C\; \cdot \; G\; k),\; j\; +\; (G\; j\; \cdot \; C\; \cdot \; G\; k),\; я\; -\; (Г\; я\; \cdot \; С\; \cdot \; G\; j),\; к]\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ijk\}\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; [C\_\; \{ik,\; j\}\; +\; C\_\; \{jk,\; i\}\; -C\_\; \{ij,\; k\}]\; =\; \{\backslash \; tfrac\; \{1\}\; \{2\}\}\; [(\backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{i\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{k\})\; \_\; \{,\; j\}\; +\; (\backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{j\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{k\})\; \_\; \{,\; i\}\; -\; (\backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{\; i\}\; \backslash \; cdot\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{G\}\; \_\; \{j\})\; \_\; \{,\; k\}]\}$

Некоторые отношения между мерами деформации и символами Кристоффеля

Рассмотрим одну преобразование в один из $X\; =\; \{X\; 1,\; X\; 2,\; X\; 3\}\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{X\}\; =\; \backslash \; \{X\; ^\; \{1\},\; X\; ^\; \{2\},\; X\; ^\; \{3\}\; \backslash \; \}\}$до $x\; =\; \{x\; 1,\; x\; 2,\; x\; 3\}\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; mathbf\; \{x\}\; =\; \backslash \; \{x\; ^\; \{1\},\; x\; ^\; \{2\},\; x\; ^\; \{\; 3\}\; \backslash \}\}$и предположим, что существуют два положительно определенных симметричных тензорных поля второго порядка $G\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{G\}\}\}$и $g\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{g\}\}\}$, которые удовлетворяют

$G\; ij\; =\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xjg\; \alpha \; \beta \; \{\backslash \; displ\; aystyle\; G\_\; \{ij\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\; \}\}\}\; ~\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}$

Тогда

$\partial \; G\; ij\; \partial \; xk\; =\; (\partial \; 2\; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; xk\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xj\; +\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; 2\; X\; \beta \; \partial \; xj\; \partial \; xk)\; g\; \alpha \; \beta \; +\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xj\; \partial \; g\; \alpha \; \beta \; \partial \; xk\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; G\_\; \{ij\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; =\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; ^\; \{2\}\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\; \backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\; \}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; ^\; \{2\}\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\; \backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; \backslash \; right)\; ~\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{\; k\}\}\}\}$

отмечая, что

$\partial \; g\; \alpha \; \beta \; \partial \; xk\; =\; \partial \; X\; \gamma \; \partial \; xk\; \partial \; g\; \alpha \; \beta \; \partial \; X\; \gamma \; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}\; \{\; \backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; gamma\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; частичное\; X\; ^\; \{\backslash \; gamma\}\}\}\}$

и $g\; \alpha \; \beta \; =\; g\; \beta \; \alpha \; \{\backslash \; displaystyle\; g\; \_\; \{\backslash \; al\; pha\; \backslash \; beta\}\; =\; g\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; alpha\}\}$имеем

$∂ G ij ∂ xk = (∂ 2 X α ∂ xi ∂ xk ∂ X β ∂ xj + ∂ 2 X α ∂ xj ∂ xk ∂ X β ∂ xi) g α β + ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj ∂ X γ ∂ xk ∂ g α β ∂ X γ ∂ G ik ∂ xj = (∂ 2 X α ∂ xi ∂ xj ∂ X β ∂ xk + ∂ 2 X α ∂ xj ∂ xk ∂ X β ∂ xi) g α β + ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xk ∂ X γ ∂ xj ∂ g α β ∂ X γ ∂ G jk ∂ xi = (∂ 2 X α ∂ xi ∂ xj ∂ X β ∂ xk + ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xk ∂ X β ∂ xj) g α β + ∂ X α ∂ xj ∂ X β ∂ xk ∂ X γ ∂ xi ∂ g α β ∂ Икс γ {\ Displaystyle {\ begin {align} {\ frac {\ partial G_ {ij}} {\ partial x ^ {k}}} = \ left ({ \ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {k}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {j} \ partial x ^ {k}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {i}}} \ right) ~ g _ {\ alpha \ beta} + {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} }} ~ {\ frac {\ частичный X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ gamma}} {\ partial x ^ {k}}} ~ {\ frac {\ partial g_ {\ alpha \ beta}} {\ partial X ^ {\ gamma}}} \\ {\ frac {\ partial G_ {ik}} {\ partial x ^ {j}}} = \ left ({\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ частичный x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {k}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {j} \ partial x ^ {k}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {i}}} \ right) ~ g _ {\ alpha \ beta} + {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {k}} } ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ gamma}} {\ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial g _ {\ alpha \ beta}} {\ partial X ^ {\ gamma} }} \\ {\ frac {\ partial G_ {jk}} {\ partial x ^ {i}}} = \ left ({\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {k}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {k}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \ right) ~ g _ {\ alpha \ beta} + {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {k}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ гамма}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial g _ {\ alpha \ бета}} {\ partial X ^ {\ gamma}}} \ end {align}}}$

Определить

$(x)\; \Gamma \; ijk:\; =\; 1\; 2\; (\partial \; G\; ik\; \partial \; xj\; +\; \partial \; G\; jk\; \partial \; xi\; -\; \partial \; G\; ij\; \partial \; xk)\; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \gamma :\; знак\; равно\; 1\; 2\; (\partial \; g\; \alpha \; \gamma \; \partial \; Икс\; \beta \; +\; \partial \; г\; \beta \; \gamma \; \partial \; Икс\; \alpha \; -\; \partial \; г\; \alpha \; \beta \; \partial \; Икс\; \gamma )\; \{\backslash \; Displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \_\; \{(x)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ijk\}\; :\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\; 2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; G\_\; \{ik\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; G\_\; \{jk\})\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; G\_\; \{ij\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash \backslash \; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\; \backslash \; gamma\}\; :\; =\; \{\backslash \; frac\; \{1\}\; \{2\}\}\; \backslash \; left\; (\{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; gamma\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; g\; \_\; \{\backslash \; beta\; \backslash \; gamma\; \}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; gamma\}\}\}\; \backslash \; right)\; \backslash \backslash \backslash \; end\; \{align\}\}\}$

Следовательно,

$(x)\; \Gamma \; ijk\; =\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xj\; \partial \; X\; \gamma \; \partial \; xk\; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \gamma \; +\; \partial \; 2\; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; xj\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xkg\; \alpha \; \beta \; \{\backslash \; displaystyle\; \_\; \{(x)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ijk\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\; \backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; gamma\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\; \backslash \; gamma\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; ^\; \{2\}\; X\; ^\; \{\; \backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\; \backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{k\}\}\}\; ~\; g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}$

Определите

$[G\; ij]\; =\; [G\; ij]\; -\; 1;\; [г\; \alpha \; \beta ]\; знак\; равно\; [г\; \alpha \; \beta ]\; -\; 1\; \{\backslash \; displaystyle\; [G\; ^\; \{ij\}]\; =\; [G\_\; \{ij\}]\; ^\; \{-\; 1\}\; ~;\; ~~\; [g\; ^\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}]\; =\; [g\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}]\; ^\; \{-\; 1\}\}$

Тогда

$G\; ij\; =\; \partial \; xi\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xj\; \partial \; X\; \beta \; g\; \alpha \; \beta \; \{\backslash \; Displaystyle\; G\; ^\; \{ij\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\}\; ~\; g\; ^\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\}$

Определим символы Кристоффеля второго рода как

$(x)\; \Gamma \; ijm:\; =\; G\; mk\; (x)\; \Gamma \; ijk;\; (Икс)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \nu :\; знак\; равно\; г\; \nu \; \gamma \; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \gamma \; \{\backslash \; displaystyle\; \_\; \{(x)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ij\}\; ^\; \{m\}:\; =\; G\; ^\; \{mk\}\; \backslash ,\; \_\; \{\; (х)\}\; \backslash \; Гамма\; \_\; \{ijk\}\; ~;\; ~~\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\backslash \; nu\}:\; =\; g\; ^\; \{\backslash \; nu\; \backslash \; gamma\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\; \backslash \; gamma\; \}\}$

Тогда

$(x) Γ ijm = G mk ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj ∂ X γ ∂ xk (X) Γ α β γ + G mk ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xj ∂ X β ∂ xkg α β = ∂ xm ∂ X ν ∂ xk ∂ X ρ g ν ρ ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj ∂ X γ ∂ xk (X) Γ α β γ + ∂ xm ∂ X ν ∂ xk ∂ X ρ g ν ρ ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xj ∂ X β ∂ xkg α β = ∂ xm ∂ X ν δ ρ γ g ν ρ ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj (X) Γ α β γ + ∂ xm ∂ X ν δ ρ β g ν ρ ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xjg α β = ∂ xm ∂ X ν g ν γ ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj (X) Γ α β γ + ∂ xm ∂ X ν g ν β ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xjg α β = ∂ xm ∂ X ν ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj (X) Γ α β ν + ∂ xm ∂ X ν δ α ν ∂ 2 Икс α ∂ xi ∂ xj {\ displaystyle {\ begin {align} _ {(x)} \ Gamma _ {ij} ^ {m} = G ^ {mk} ~ {\ frac {\ partial X ^ { \ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ gamma }} {\ partial x ^ {k}}} \, _ {(X)} \ Gamma _ {\ alpha \ beta \ gamma} + G ^ {mk} ~ {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ al pha}} {\ partial x ^ {i} \ частичный x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {k}}} ~ g _ {\ alpha \ beta} \\ = {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ {\ frac {\ partial x ^ {k}} {\ partial X ^ {\ rho}}} ~ g ^ {\ nu \ rho} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta} } {\ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ gamma}} {\ partial x ^ {k}}} \, _ {(X)} \ Gamma _ {\ alpha \ бета \ gamma} + {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ {\ frac {\ partial x ^ {k}} {\ partial X ^ {\ rho} }} ~ g ^ {\ nu \ rho} ~ {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {j}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {k}}} ~ g _ {\ alpha \ beta} \\ = {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ \ delta _ {\ rho} ^ {\ gamma} ~ g ^ {\ nu \ rho} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} }} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \, _ {(X)} \ Gamma _ {\ alpha \ beta \ gamma} + {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ \ delta _ {\ rho} ^ {\ beta} ~ g ^ {\ nu \ rho} ~ {\ frac {\ p artial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {j}}} ~ g _ {\ alpha \ бета} \\ = {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ g ^ {\ nu \ gamma} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha }} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \, _ {(X)} \ Gamma _ {\ alpha \ beta \ gamma} + {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ g ^ {\ nu \ beta} ~ {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ частичный x ^ {j}}} ~ g _ {\ alpha \ beta} \\ = {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ частичный X ^ {\ nu}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \, _ {(X)} \ Гамма _ {\ alpha \ beta} ^ {\ nu} + {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu }}} ~ \ delta _ {\ alpha} ^ {\ nu} ~ {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {j}}} \ end {align}}}$

Следовательно,

$(Икс)\; \Gamma \; ijm\; знак\; равно\; \partial \; xm\; \partial \; X\; \nu \; \partial \; Икс\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xj\; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \nu \; +\; \partial \; xm\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; 2\; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; xj\; \{\backslash \; displaystyle\; \_\; \{(x)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ij\}\; ^\; \{m\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{m\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; nu\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; parti\; al\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\backslash \; nu\}\; +\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; частичный\; x\; ^\; \{m\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; ^\; \{2\}\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\; \backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\; \}\}\}\}$

Обратимость отображения означает, что

$∂ X μ ∂ xm (x) Γ ijm = ∂ X μ ∂ xm ∂ xm ∂ X ν ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj (X) Γ α β ν + ∂ X μ ∂ xm ∂ xm ∂ X α ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xj = δ ν μ ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj (X) Γ α β ν + δ α μ ∂ 2 X α ∂ xi ∂ xj знак равно ∂ X α ∂ xi ∂ X β ∂ xj (X) Γ α β μ + ∂ 2 X μ ∂ xi ∂ xj {\ displaystyle {\ begin {align} {\ frac {\ partial X ^ {\ mu}} {\ partial x ^ {m}}} \, _ {(x)} \ Gamma _ {ij} ^ {m} = {\ frac {\ partial X ^ {\ mu}} {\ partial x ^ {m}}} ~ {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ nu}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \, _ {(X)} \ Gamma _ {\ alpha \ beta} ^ {\ nu} + {\ frac {\ partial X ^ {\ mu}} {\ partial x ^ {m}} } ~ {\ frac {\ partial x ^ {m}} {\ partial X ^ {\ alpha}}} ~ {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i } \ partial x ^ {j}}} \\ = \ delta _ {\ nu} ^ {\ mu} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \, _ {(X)} \ Gamma _ {\ alpha \ beta} ^ {\ nu} + \ delta _ {\ alpha} ^ {\ mu} ~ {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {j}}} \\ = {\ frac {\ partial X ^ {\ alpha}} {\ partial x ^ {i}}} ~ {\ frac {\ partial X ^ {\ beta}} {\ partial x ^ {j}}} \, _ {( X)} \ Gamma _ {\ alpha \ beta} ^ {\ mu} + {\ frac {\ partial ^ {2} X ^ {\ mu}} {\ partial x ^ {i} \ partial x ^ {j}}} \ end {align}}}$

Мы также можем указать аналогичный результат в терминах производных по отношению к $x\; \{\backslash \; displaystyle\; x\}$. Следовательно,

$\partial \; 2\; X\; \mu \; \partial \; xi\; \partial \; xj\; =\; \partial \; X\; \mu \; \partial \; xm\; (x)\; \Gamma \; ijm\; -\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xi\; \partial \; X\; \beta \; \partial \; xj\; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \mu \; \partial \; 2\; xm\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; X\; \beta \; знак\; равно\; \partial \; xm\; \partial \; X\; \mu \; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \mu \; -\; \partial \; xi\; \partial \; X\; \alpha \; \partial \; xj\; \partial \; X\; \beta \; (x)\; \Gamma \; ijm\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; begin\; \{align\}\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; ^\; \{2\}\; X\; ^\; \{\backslash \; mu\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\; \backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; mu\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{m\}\}\}\; \backslash ,\; \_\; \{(x)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ij\}\; ^\; \{m\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{j\}\}\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\backslash \; mu\}\; \backslash \backslash \; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; ^\; \{2\}\; x\; ^\; \{m\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\; \backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\}\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{m\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; mu\}\}\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\backslash \; mu\}\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\; x\; ^\; \{i\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; alpha\}\}\}\; ~\; \{\backslash \; frac\; \{\; \backslash \; частичный\; x\; ^\; \{j\}\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\}\; \backslash ,\; \_\; \{(x)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{ij\}\; ^\; \{m\}\; \backslash \; end\; \{align\}\}\}$

Проблема совместимости в механике сплошных сред включает определени е допустимых однозначных непрерывных полей на телах. Эти возможные условия оставляют тело без нефизических зазоров или перекрытий после деформации. Большинство условий применимо к односвязным телам. Для внутренних границ многосвязных тел требуются дополнительные условия.

Совместимость градиента деформации

Необходимые и достаточные условия для существования существующего поля $F\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\}$над односвязным телом находятся

$\nabla \; \times \; F\; =\; 0\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{\backslash \; nabla\}\}\; \backslash \; times\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{F\}\}\; =\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{0\}\}\}$

Совместимость правых Тензор деформации Коши - Грина

Необходимые и достаточные условия существования существого поля $C\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\}$над односвязным телом:

$R\; \alpha \; \beta \; \rho \; \gamma :\; =\; \partial \; \partial \; X\; \rho \; [(X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \gamma ]\; -\; \partial \; \partial \; X\; \beta \; [(X)\; \Gamma \; \alpha \; \rho \; \gamma ]\; +\; (X)\; \Gamma \; \mu \; \rho \; \gamma \; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \beta \; \mu \; -\; (Икс)\; \Gamma \; \mu \; \beta \; \gamma \; (X)\; \Gamma \; \alpha \; \rho \; \mu \; знак\; равно\; 0\; \{\backslash \; Displaystyle\; R\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\; \backslash \; rho\}\; ^\; \{\backslash \; gamma\}:\; =\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; rho\}\}\}\; [\backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\backslash \; gamma\}]\; -\; \{\backslash \; frac\; \{\backslash \; partial\}\; \{\backslash \; partial\; X\; ^\; \{\backslash \; beta\}\}\}\; [\backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; rho\}\; ^\; \{\backslash \; gamma\}]\; +\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; mu\; \backslash \; rho\}\; ^\; \{\backslash \; gamma\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\; \backslash \; mu\}\; -\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gam\; ma\; \_\; \{\backslash \; mu\; \backslash \; beta\}\; ^\; \{\backslash \; gamma\}\; \backslash ,\; \_\; \{(X)\}\; \backslash \; Gamma\; \_\; \{\backslash \; alpha\; \backslash \; rho\}\; ^\; \{\backslash \; mu\}\; =\; 0\}$

Мы можем показать, что это смешанные компоненты тензор кривизны Римана - Кристоффеля. Следовательно, необходимые условия для $C\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{C\}\}\}$-совместимости заключаются в том, что кривизна деформации Римана - Кристоффеля равна нулю.

Совместимость левого тензора деформации Коши - Грина

Для левого тензора деформации Коши - Грина в трехмерном пространстве не использует никаких общих условий. Условия совместимости для двумерных полей $B\; \{\backslash \; displaystyle\; \{\backslash \; boldsymbol\; \{B\}\}\}$были найдены Джанет Блюм.

• Бесконечно малая деформация
• Совместимость (механика)
• Криволинейные координаты
• Тензор напряжений Пиолы - Кирхгофа, тензор напряжений для конечных деформаций.
• Измерения напряжений
• Разделение деформации

• Дилл, Эллис Гарольд (2006). Механика сплошной среды: упругость, пластичность, вязкоупругость. Германия: CRC Press. ISBN 0-8493-9779-0.

• Димитриенко, Юрий (2011). Нелинейная механика сплошной среды и большие неупругие деформации. Германия: Springer. ISBN 978-94-007-0033-8.

• Хаттер, Колумбан; Клаус Йёнк (2004). Континуальные методы физического моделирования. Германия: Springer. ISBN 3-540-20619-1.

• Любарда, Владо А. (2001). Теория упругопластичности. CRC Press. ISBN 0-8493-1138-1.

• Macosko, C. W. (1994). Реология: принципы, измерения и приложения. Издатели ВЧ. ISBN 1-56081-579-5.

• Мейс, Джордж Э. (1970). Механика сплошной среды. McGraw-Hill Professional. ISBN 0-07-040663-4.

• Мейс, Г. Томас; Джордж Э. Мейс (1999). Механика сплошной среды для инженеров (Второе изд.). CRC Press. ISBN 0-8493-1855-6.

• Nemat-Nasser, Sia (2006). Пластичность: трактат о конечной деформации гетерогенных неупругих материалов. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN 0-521-83979-3.

• Рис, Дэвид (2006). Базовая инженерная пластичность - Введение в инженерные и производственные приложения. Баттерворт-Хайнеманн. ISBN 0-7506-8025-3.

• Проф. Заметки Амита Ачарьи о совместимости с iMechanica