Войти
Быстрое деление - это деление, которое происходит, когда тяжелый атом поглощает высокоэнергетический нейтрон, называемый быстрым нейтроном, и расщепляется. Большинству делящихся материалов нужны тепловые нейтроны, которые движутся медленнее.
Быстрые нейтроны в реакторах для производства энергии используется быстрое деление, в отличие от большинства ядерных реакторов. В обычном реакторе замедлитель необходим для замедления нейтронов, так что они с большей вероятностью будут делить атомы. Реактор на быстрых нейтронах использует быстрые нейтроны, поэтому в нем не используется замедлитель. Замедлители могут поглотить много нейтронов в тепловом реакторе, а быстрое деление дает более высокое среднее количество нейтронов на одно деление, поэтому быстрые реакторы имеют лучшую нейтронную экономию, что делает возможным создание плутониевого реактора-размножителя. Однако реактор на быстрых нейтронах должен использовать относительно высокообогащенный уран или плутоний, чтобы нейтроны имели больше шансов на деление атомов.
Некоторые атомы, особенно уран-238, обычно не делятся при ударе медленными нейтронами, но расщепляются при ударе нейтроны достаточно высокой энергии. Быстрые нейтроны, произведенные в водородной бомбе путем синтеза дейтерия и трития, имеют даже более высокую энергию, чем быстрые нейтроны, произведенные в ядерном реакторе. Это позволяет увеличить выход любого данного термоядерного оружия простым способом добавления слоев дешевого природного (или даже обедненного) урана. Быстрое деление урана-238 обеспечивает большую часть взрывного выхода и выпадения осадков во многих конструкциях водородных бомб.
График выхода продуктов деления от массового числа осколков деления имеет два четко выраженных, но довольно плоских пика., примерно от 90 до 100 и от 130 до 140. С тепловыми нейтронами выход продуктов деления с массой между пиками, такой как Cd, Sn, Sn, Sn, Sb, Sn и Sb, очень низок.
Чем выше энергия состояния, в котором происходит ядерное деление, тем более вероятно симметричное деление, следовательно, чем энергия нейтрона увеличивается и / или энергия делящегося атома увеличивается, долина между двумя пиками становится более мелкой; например, кривая зависимости текучести от массы для Pu имеет более мелкую впадину, чем наблюдаемая для U, когда нейтроны являются тепловыми нейтронами. Кривые деления более поздних актинидов имеют тенденцию образовывать еще более мелкие долины. В крайних случаях, таких как Fm, виден только один пик.
