Диэлектрик

редактировать
Электропроводящее или непроводящее неметаллическое вещество, носители заряда которого, как правило, не могут свободно перемещаться Поляризованный диэлектрик материал

A диэлектрик (или диэлектрический материал ) представляет собой электрический изолятор, который может поляризоваться приложенным электрическим полем. Когда диэлектрический материал помещается в электрическое поле, электрические заряды не протекают через материал, как в электрическом проводнике, а лишь слегка смещаются от своих средних положений равновесия, вызывая поляризацию диэлектрика . Из-за диэлектрической поляризации положительные заряды смещаются в направлении поля, а отрицательные заряды смещаются в направлении, противоположном полю (например, если поле движется в положительной оси x, отрицательные заряды сместятся по отрицательной оси абсцисс). Это создает внутреннее электрическое поле, которое уменьшает общее поле внутри самого диэлектрика. Если диэлектрик состоит из слабо связанных молекул, эти молекулы не только поляризуются, но и переориентируются так, что их оси симметрии совпадают с полем.

Изучение диэлектрических свойств касается хранения и рассеяние электрической и магнитной энергии в материалах. Диэлектрики важны для объяснения различных явлений в электронике, оптике, физике твердого тела и биофизике клетки.

Содержание

  • 1 Терминология
  • 2 Электрическая восприимчивость
    • 2.1 Дисперсия и причинная связь
  • 3 Диэлектрическая поляризация
    • 3.1 Базовая модель атома
    • 3.2 Диполярная поляризация
    • 3.3 Ионная поляризация
      • 3.3.1 В ячейках
  • 4 Диэлектрическая дисперсия
  • 5 Диэлектрическая релаксация
    • 5.1 Релаксация Дебая
    • 5.2 Варианты уравнения Дебая
  • 6 Параэлектричество
  • 7 Настраиваемость
  • 8 Применения
    • 8.1 Конденсаторы
    • 8.2 Диэлектрический резонатор
    • 8.3 Тонкие пленки BST
  • 9 Некоторые практические диэлектрики
  • 10 См. Также
  • 11 Ссылки
  • 12 Дополнительная литература
  • 13 Внешние ссылки

Терминология

Хотя термин изолятор подразумевает низкую электрическую проводимость, диэлектрик обычно означает материалы с высокой поляризуемостью. Последнее выражается числом, называемым относительной диэлектрической проницаемостью. Термин «изолятор» обычно используется для обозначения электрического препятствия, тогда как термин «диэлектрик» используется для обозначения способности материала накапливать энергию (посредством поляризации). Типичным примером диэлектрика является электрически изолирующий материал между металлическими пластинами конденсатора. Поляризация диэлектрика приложенным электрическим полем увеличивает поверхностный заряд конденсатора для данной напряженности электрического поля.

Термин диэлектрик был введен в обращение Уильямом Уэвеллом (из dia - + electric) в ответ на запрос от Майкла Фарадея. Идеальный диэлектрик - это материал с нулевой электропроводностью (ср. идеальный проводник бесконечная электропроводность), таким образом, демонстрирующий только ток смещения ; поэтому он хранит и возвращает электрическую энергию, как если бы это был идеальный конденсатор.

Электрическая восприимчивость

Электрическая восприимчивость χeдиэлектрического материала является мерой того, насколько легко он поляризуется в ответ на электрическое поле. Это, в свою очередь, определяет электрическую диэлектрическую проницаемость материала и, таким образом, влияет на многие другие явления в этой среде, от емкости конденсаторов до скорости света.

Он определяется как константа пропорциональности (которая может быть тензором ), связывающая электрическое поле E с наведенной диэлектрической плотностью поляризации Pтакой, что

P знак равно ε 0 χ е E, {\ displaystyle \ mathbf {P} = \ varepsilon _ {0} \ chi _ {e} \ mathbf {E},}{\ displaystyle \ mathbf {P} = \ varepsilon _ {0} \ chi _ {e} \ mathbf {E},}

где ε 0 - электрическая проницаемость свободного пространства.

Восприимчивость среды связана с ее относительной диэлектрической проницаемостью ε r соотношением

χ e = ε r - 1. {\ displaystyle \ chi _ {e} \ = \ varepsilon _ {r} -1.}\ chi_e \ = \ varepsilon_r - 1.

Итак, в случае вакуума

χ e = 0. {\ displaystyle \ chi _ {e} \ = 0.}{\ displaystyle \ chi _ {e} \ = 0.}

электрическое смещение Dсвязано с плотностью поляризации P соотношением

D = ε 0 E + P = ε 0 (1 + χ e) E = ε 0 ε r E. {\ Displaystyle \ mathbf {D} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ mathbf {E} + \ mathbf {P} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ left (1+ \ chi _ {e} \ right) \ mathbf {E} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ varepsilon _ {r} \ mathbf {E}.}{\ displaystyle \ mathbf {D} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ mathbf {E} + \ mathbf {P} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ left (1+ \ chi _ {e} \ right) \ mathbf {E} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ varepsilon _ {r} \ mathbf {E}.}

Дисперсия и причинно-следственная связь

В общем, материал не может поляризоваться мгновенно в ответ к прикладному полю. Более общая формулировка как функция времени:

P (t) = ε 0 ∫ - ∞ t χ e (t - t ′) E (t ′) d t ′. {\ displaystyle \ mathbf {P} (t) = \ varepsilon _ {0} \ int _ {- \ infty} ^ {t} \ chi _ {e} \ left (t-t '\ right) \ mathbf {E } \ left (t '\ right) \, dt'.}{\displaystyle \mathbf {P} (t)=\varepsilon _{0}\int _{-\infty }^{t}\chi _{e}\left(t-t'\right)\mathbf {E} \left(t'\right)\,dt'.}

То есть поляризация представляет собой свертку электрического поля в предыдущие моменты времени с зависящей от времени восприимчивостью, определяемой χ е (Δt). Верхний предел этого интеграла также можно расширить до бесконечности, если определить χ e (Δt) = 0 для Δt < 0. An instantaneous response corresponds to дельта-функции Дирака восприимчивости χ e ( Δt) = χ e δ (Δt).

В линейной системе удобнее взять преобразование Фурье и записать это соотношение как функцию частоты. По теореме о свертке интеграл становится простым произведением

P (ω) = ε 0 χ e (ω) E (ω). {\ displaystyle \ mathbf {P} (\ omega) = \ varepsilon _ {0} \ chi _ {e} (\ omega) \ mathbf {E} (\ omega).}{\ displaystyle \ mathbf {P} (\ omega) = \ varepsilon _ {0} \ chi _ {e} (\ omega) \ mathbf {E} (\ omega).}

Восприимчивость (или, что эквивалентно, диэлектрическая проницаемость) зависит от частоты. Изменение восприимчивости по отношению к частоте характеризует дисперсионные свойства материала.

Более того, тот факт, что поляризация может зависеть только от электрического поля в предыдущие моменты времени (т. Е. Χ e (Δt) = 0 для Δt < 0), a consequence of причинно-следственной связи, налагает Ограничения Крамерса – Кронига на действительную и мнимую части восприимчивости χ e (ω).

Диэлектрическая поляризация

Базовая модель атома

Взаимодействие электрического поля с атомом в рамках классической диэлектрической модели.

В классическом подходе к диэлектрической модели материал состоит из атомов. Каждый атом состоит из облака отрицательного заряда (электронов), связанного с и окружающего положительный точечный заряд в его центре. В присутствии электрического поля облако заряда искажается, как показано в правом верхнем углу рисунка.

Это можно свести к простому диполю с использованием принципа суперпозиции . Диполь характеризуется своим дипольным моментом, векторной величиной, показанной на рисунке синей стрелкой, обозначенной M. Это соотношение между электрическое поле и дипольный момент, которые определяют поведение диэлектрика. (Обратите внимание, что дипольный момент указывает в том же направлении, что и электрическое поле на рисунке. Это не всегда так и является большим упрощением, но верно для многих материалов.)

Когда электрическое поле поле удаляется, атом возвращается в исходное состояние. Время, необходимое для этого, представляет собой так называемое время релаксации ; экспоненциальный спад.

В этом суть модели в физике. Теперь поведение диэлектрика зависит от ситуации. Чем сложнее ситуация, тем богаче должна быть модель для точного описания поведения. Важные вопросы:

  • Является ли электрическое поле постоянным или изменяется со временем? С какой скоростью?
  • Зависит ли ответ от направления приложенного поля (изотропия материала)?
  • Повсюду одинакова реакция (однородность материала)?
  • Нужно ли учитывать какие-либо границы или границы раздела?
  • Является ли ответ линейным по отношению к полю, или Есть ли нелинейности ?

Связь между электрическим полем E и дипольным моментом M приводит к поведению диэлектрика, которое для данного материала может характеризоваться функцией F, определяемой уравнением:

M = F (E) {\ displaystyle \ mathbf {M} = \ mathbf {F} (\ mathbf {E})}\ mathbf {M} = \ mathbf {F} (\ mathbf {E}) .

Когда определены и тип электрического поля, и тип материала, затем выбирается простейшая функция F, которая правильно предсказывает интересующие явления. Примеры явлений, которые можно смоделировать, включают:

Диполярная поляризация

Диполярная поляризация поляризация, которая либо присуща полярным молекулам (ориентационная поляризация), либо может быть индуцирована в любой молекуле, в которой возможно асимметричное искажение ядер (искажение поляризации). Ориентационная поляризация возникает из-за постоянного диполя, например, возникающего из-за угла 104,45 ° между асимметричными связями между атомами кислорода и водорода в молекуле воды, который сохраняет поляризацию в отсутствие внешнего электрического поля. Сборка этих диполей образует макроскопическую поляризацию.

При приложении внешнего электрического поля расстояние между зарядами внутри каждого постоянного диполя, которое связано с химической связью, остается постоянным при ориентационной поляризации; однако само направление поляризации вращается. Это вращение происходит в масштабе времени, который зависит от крутящего момента и окружающей локальной вязкости молекул. Поскольку вращение не является мгновенным, диполярные поляризации теряют реакцию на электрические поля на самых высоких частотах. Молекула в жидкости вращается примерно на 1 радиан за пикосекунду, таким образом, эта потеря происходит примерно на 10 Гц (в микроволновом диапазоне). Задержка реакции на изменение электрического поля вызывает трение и нагрев.

Когда внешнее электрическое поле прикладывается на инфракрасных частотах или меньше, молекулы изгибаются и растягиваются под действием поля, и дипольный момент молекулы изменяется. Частота молекулярных колебаний примерно обратно пропорциональна времени, необходимому для изгиба молекул, и эта поляризация искажения исчезает выше инфракрасного диапазона.

Ионная поляризация

Ионная поляризация - это поляризация, вызванная относительными смещениями между положительными и отрицательными ионами в ионных кристаллах (например, NaCl ).

Если кристалл или молекула состоит из атомов более чем одного вида, распределение зарядов вокруг атома в кристалле или молекуле склоняется к положительному или отрицательному. В результате, когда колебания решетки или молекулярные колебания вызывают относительные смещения атомов, центры положительных и отрицательных зарядов также смещаются. На расположение этих центров влияет симметрия смещений. Когда центры не совпадают, в молекулах или кристаллах возникает поляризация. Эта поляризация называется ионной поляризацией .

Ионная поляризация вызывает сегнетоэлектрический эффект, а также диполярную поляризацию. Сегнетоэлектрический переход, который вызывается совмещением ориентаций постоянных диполей вдоль определенного направления, называется фазовым переходом порядок-беспорядок . Переход, вызванный ионной поляризацией в кристаллах, называется фазовым переходом смещения .

В ячейках

Ионная поляризация позволяет производить в ячейках богатые энергией соединения (протонная помпа в митохондриях ), а на плазматической мембране - установление потенциала покоя, энергетически неблагоприятный транспорт ионов и межклеточная связь ( Na + / K + -АТФаза ).

Все клетки в тканях тела животных электрически поляризованы - другими словами, они поддерживают разность напряжений на плазматической мембране клетки, известную как мембранный потенциал. Эта электрическая поляризация является результатом сложного взаимодействия между переносчиками ионов и ионными каналами.

. В нейронах типы ионных каналов в мембране обычно различаются в разных частях клетки, что дает дендриты, аксон и тело клетки разные электрические свойства. В результате некоторые части мембраны нейрона могут быть возбудимыми (способны генерировать потенциалы действия), тогда как другие - нет.

Диэлектрическая дисперсия

В физике диэлектрическая дисперсия - это зависимость диэлектрической проницаемости диэлектрического материала от частоты приложенного электрического поля. Поскольку существует задержка между изменениями поляризации и изменениями электрического поля, диэлектрическая проницаемость диэлектрика является сложной функцией частоты электрического поля. Диэлектрическая дисперсия очень важна для применения диэлектрических материалов и для анализа систем поляризации.

Это один из примеров общего явления, известного как материальная дисперсия : частотно-зависимая характеристика среды для распространения волн.

Когда частота становится выше:

  1. диполярная поляризация больше не может следовать за колебаниями электрического поля в микроволновой области около 10 Hz ;
  2. ионной поляризации, а поляризация молекулярного искажения не может более длительное отслеживание электрического поля за пределами инфракрасной или дальней инфракрасной области около 10 Гц;
  3. электронная поляризация теряет свой отклик в ультрафиолетовой области около 10 Гц.

В частотной области выше ультрафиолета диэлектрическая проницаемость приближается к постоянной ε 0 в каждом веществе, где ε 0 - диэлектрическая проницаемость свободного пространства. Поскольку диэлектрическая проницаемость указывает на силу связи между электрическим полем и поляризацией, если процесс поляризации теряет свой отклик, диэлектрическая проницаемость уменьшается.

Диэлектрическая релаксация

Диэлектрическая релаксация - это мгновенная задержка (или запаздывание) диэлектрической постоянной материала. Обычно это вызвано задержкой молекулярной поляризации по отношению к изменяющемуся электрическому полю в диэлектрической среде (например, внутри конденсаторов или между двумя большими проводящими поверхностями ). Диэлектрическую релаксацию при изменении электрических полей можно рассматривать аналогично гистерезису при изменении магнитных полей (например, в индукторе или трансформаторе ядра ). Релаксация в целом представляет собой задержку или запаздывание реакции линейной системы , и поэтому диэлектрическая релаксация измеряется относительно ожидаемых линейных стационарных (равновесных) значений диэлектрической проницаемости. Промежуток времени между электрическим полем и поляризацией подразумевает необратимую деградацию свободной энергии Гиббса.

В физике, релаксация диэлектрика относится к релаксационной реакции диэлектрической среды на внешнее колеблющееся электрическое поле. Эта релаксация часто описывается в терминах диэлектрической проницаемости как функции частоты, которая для идеальных систем может быть описана уравнением Дебая. С другой стороны, искажение, связанное с ионной и электронной поляризацией, демонстрирует поведение типа резонанса или типа осциллятора. Характер процесса искажения зависит от структуры, состава и окружения образца.

релаксация Дебая

релаксация Дебая - это диэлектрическая релаксационная реакция идеальной невзаимодействующей совокупности диполей на переменное внешнее электрическое поле. Обычно его выражают через комплексную диэлектрическую проницаемость среды ε как функцию угловой частоты ω поля:

ε ^ (ω) = ε ∞ + Δ ε 1 + i ω τ, {\ displaystyle {\ hat {\ varepsilon}} (\ omega) = \ varepsilon _ {\ infty} + {\ frac {\ Delta \ varepsilon} {1 + i \ omega \ tau}},}{\ displaystyle {\ hat {\ varepsilon}} (\ omega) = \ varepsilon _ {\ infty} + {\ frac {\ Delta \ varepsilon} {1 + i \ omega \ tau}},}

где ε ∞ - диэлектрическая проницаемость на высокочастотном пределе, Δε = ε s - ε ∞, где ε s - статическая низкочастотная диэлектрическая проницаемость, а τ - характерное время релаксации среды. Разделение на действительную часть ε ′ {\ displaystyle \ varepsilon '}\varepsilon'и мнимую часть ε ″ {\ displaystyle \ varepsilon' '}{\displaystyle \varepsilon ''}сложного диэлектрика диэлектрическая проницаемость дает:

ε ′ = ε ∞ + ε s - ε ∞ 1 + ω 2 τ 2 ε ″ = (ε s - ε ∞) ω τ 1 + ω 2 τ 2 {\ displaystyle {\ begin {align} \ varepsilon '= \ varepsilon _ {\ infty} + {\ frac {\ varepsilon _ {s} - \ varepsilon _ {\ infty}} {1+ \ omega ^ {2} \ tau ^ {2}}} \ \ [3pt] \ varepsilon '' = {\ frac {(\ varepsilon _ {s} - \ varepsilon _ {\ infty}) \ omega \ tau} {1+ \ omega ^ {2} \ tau ^ {2} }} \ end {align}}}{\displaystyle {\begin{aligned}\varepsilon '=\varepsilon _{\infty }+{\frac {\varepsilon _{s}-\varepsilon _{\infty }}{1+\omega ^{2}\tau ^{2}}}\\[3pt]\varepsilon ''={\frac {(\varepsilon _{s}-\varepsilon _{\infty })\omega \tau }{1+\omega ^{2}\tau ^{2}}}\end{aligned}}}

Диэлектрические потери также представлены тангенсом угла потерь:

tan ⁡ (δ) = ε ″ ε ′ = (ε s - ε ∞) ω τ ε s + ε ∞ ω 2 τ 2 {\ Displaystyle \ tan (\ delta) = {\ frac {\ varepsilon ''} {\ varepsilon '}} = {\ frac {\ left (\ varepsilon _ {s} - \ varepsilon _ {\ infty} \ right) \ omega \ tau} {\ varepsilon _ {s} + \ varepsilon _ {\ infty} \ omega ^ {2} \ tau ^ {2}}}}{\displaystyle \tan(\delta)={\frac {\varepsilon ''}{\varepsilon '}}={\frac {\left(\varepsilon _{s}-\varepsilon _{\infty }\right)\omega \tau }{\varepsilon _{s}+\varepsilon _{\infty }\omega ^{2}\tau ^{2}}}}

Эта модель релаксации была введена и назван в честь физика Питера Дебая (1913). Это характерно для динамической поляризации с одним временем релаксации.

Варианты уравнения Дебая

Уравнение Коула – Коула
Это уравнение используется, когда пик диэлектрических потерь показывает симметричное уширение.
Это уравнение используется, когда пик диэлектрических потерь демонстрирует асимметричное уширение.
Релаксация Гавриляка – Негами
Это уравнение учитывает как симметричное, так и асимметричное уширение.
Преобразование Фурье растянутой экспоненциальной функции.
Закон Кюри-фон Швайдлера
Это показывает реакцию диэлектриков на приложенное поле постоянного тока ведет себя согласно степенному закону, который может быть выражен как интеграл по взвешенным экспоненциальным функциям.

Параэлектричество

Параэлектричество - это способность многих материалов (в частности, керамики ) поляризоваться под действием приложенного электрического поля. В отличие от сегнетоэлектричества, это может произойти, даже если в материале нет постоянного электрического диполя, а удаление полей приводит к поляризации в материале. возвращаясь к нулю. Механизмы, вызывающие параэлектрическое поведение, - это искажение отдельных ионов (смещение электронного облака от ядра) и поляризация молекул или комбинаций ионов или дефектов.

Параэлектричество может возникать в фазах кристалла, где электрические диполи не выровнены и, таким образом, обладают потенциалом выравнивания во внешнем электрическом поле и его ослабления.

Примером параэлектрического материала с высокой диэлектрической проницаемостью является титанат стронция.

Кристалл LiNbO 3 сегнетоэлектрик ниже 1430 K, а выше этой температуры переходит в неупорядоченную параэлектрическую фазу. Аналогичным образом, другие перовскиты также проявляют параэлектричество при высоких температурах.

Параэлектричество было исследовано как возможный механизм охлаждения; поляризация параэлектрика посредством приложения электрического поля в условиях адиабатического процесса повышает температуру, а удаление поля снижает температуру. Тепловой насос, который работает за счет поляризации параэлектрика, позволяя ему вернуться к температуре окружающей среды (рассеивая дополнительное тепло), вводя его в контакт с охлаждаемым объектом и, наконец, деполяризуя его, приведет к охлаждению.

Возможность настройки

Перестраиваемые диэлектрики - это изоляторы, способность которых накапливать электрический заряд изменяется при приложении напряжения.

Обычно титанат стронция (SrTiO. 3) используется для устройств, работающих при низких температурах, а титанат бария-стронция (Ba. 1-x Sr. xTiO. 3) заменяет устройства при комнатной температуре. Другие потенциальные материалы включают микроволновые диэлектрики и композиты на основе углеродных нанотрубок.

В 2013 году многослойные слои титаната стронция, чередующиеся с одинарными слоями оксида стронция, дали диэлектрик, способный работать при максимальной до 125 ГГц. Материал был создан методом молекулярно-лучевой эпитаксии . У этих двух кристаллов несоответствие расстояния между кристаллами, что создает напряжение в слое титаната стронция, что делает его менее стабильным и настраиваемым.

Такие системы, как Ba. 1-x Sr. xTiO. 3, имеют переход параэлектрик – сегнетоэлектрик чуть ниже температуры окружающей среды, обеспечивающий высокую настраиваемость. Такие пленки несут значительные потери из-за дефектов.

Области применения

Конденсаторы

Разделение зарядов в конденсаторе с параллельными пластинами вызывает внутреннее электрическое поле. Диэлектрик (оранжевый) уменьшает поле и увеличивает емкость.

В промышленных конденсаторах обычно используется твердый диэлектрический материал с высокой диэлектрической проницаемостью в качестве промежуточной среды между накопленными положительными и отрицательными зарядами. Этот материал часто называют диэлектриком конденсатора.

Наиболее очевидным преимуществом использования такого диэлектрического материала является то, что он предотвращает попадание токопроводящих пластин, на которых хранятся заряды, в прямое электрическое соединение. контакт. Однако более важно то, что высокая диэлектрическая проницаемость позволяет хранить больший заряд при заданном напряжении. Это можно увидеть, рассматривая случай линейного диэлектрика с диэлектрической проницаемостью ε и толщиной d между двумя проводящими пластинами с однородной плотностью заряда σ ε. В этом случае плотность заряда определяется как

σ ε = ε V d {\ displaystyle \ sigma _ {\ varepsilon} = \ varepsilon {\ frac {V} {d}}}\ sigma _ {\ varepsilon} = \ varepsilon \ frac {V} {d}

и емкость на единицу площади на

c = σ ε V = ε d {\ displaystyle c = {\ frac {\ sigma _ {\ varepsilon}} {V}} = {\ frac {\ varepsilon} {d }}}c = \ frac {\ sigma_ {\ varepsilon}} {V} = \ frac {\ varepsilon} {d}

Из этого легко увидеть, что большее ε приводит к большему накопленному заряду и, следовательно, большей емкости.

Диэлектрические материалы, используемые для конденсаторов, также выбираются так, чтобы они были устойчивы к ионизации. Это позволяет конденсатору работать при более высоких напряжениях до того, как изолирующий диэлектрик ионизируется и пропускает нежелательный ток.

Диэлектрический резонатор

Генератор диэлектрического резонатора (DRO) - это электронный компонент, который демонстрирует резонанс поляризационного отклика для узкого диапазона частот, обычно в микроволновом диапазоне.. Он состоит из керамической «шайбы» с большой диэлектрической проницаемостью и низким коэффициентом рассеяния . Такие резонаторы часто используются для задания частоты в цепи генератора. Неэкранированный диэлектрический резонатор можно использовать в качестве диэлектрической резонаторной антенны (DRA).

Тонкие пленки BST

С 2002 по 2004 год Армейская исследовательская лаборатория (ARL) проводила исследования по технологии тонких пленок. Титанат бария-стронция (BST), тонкая сегнетоэлектрическая пленка, был изучен для изготовления радиочастотных и микроволновых компонентов, таких как генераторы, управляемые напряжением, настраиваемые фильтры и фазовращатели.

Исследование было частью усилия по обеспечению армии высоконастраиваемыми, совместимыми с СВЧ материалами для широкополосных перестраиваемых устройств электрического поля, которые стабильно работают при экстремальных температурах. Эта работа улучшила возможность настройки объемного титаната бария-стронция, который является тонкопленочным активатором для электронных компонентов.

В исследовательской работе 2004 года исследователи ARL исследовали, как небольшие концентрации акцепторных примесей могут резко изменить свойства сегнетоэлектрических материалов, таких как как BST.

Исследователи "легировали" тонкие пленки BST магнием, анализируя "структуру, микроструктуру, морфологию поверхности и качество состава пленки / подложки" полученного результата. Пленки BST, легированные магнием, продемонстрировали «улучшенные диэлектрические свойства, низкий ток утечки и хорошую настраиваемость», что позволяет использовать их в настраиваемых микроволновых устройствах.

Некоторые практические диэлектрики

Диэлектрические материалы могут быть твердыми, жидкости или газы. (Высокий вакуум также может быть полезным диэлектриком почти без потерь, хотя его относительная диэлектрическая постоянная равна всего единице.)

Твердые диэлектрики, вероятно, являются наиболее часто используемыми диэлектрики в электротехнике, и многие твердые тела являются очень хорошими изоляторами. Некоторые примеры включают фарфор, стекло и большинство пластиков. Воздух, азот и гексафторид серы - три наиболее часто используемых газообразных диэлектрика.

  • Промышленные покрытия, такие как парилен, обеспечивают диэлектрический барьер. между субстратом и окружающей средой.
  • Минеральное масло широко используется внутри электрических трансформаторов в качестве жидкого диэлектрика и для помощи в охлаждении. Диэлектрические жидкости с более высокой диэлектрической проницаемостью, такие как электротехническое касторовое масло, часто используются в высоковольтных конденсаторах, чтобы предотвратить коронный разряд и увеличить емкость.
  • Поскольку диэлектрики сопротивляются потоку электричества, на поверхности диэлектрика могут оставаться скрученные избыточные электрические заряды. Это может произойти случайно при трении диэлектрика (трибоэлектрический эффект ). Это может быть полезно, как в генераторе Ван де Граафа или электрофоре, или может быть потенциально разрушительным, как в случае электростатического разряда.
  • Специально обработанные диэлектрики, называемые электретами (которые не следует путать с сегнетоэлектриками ), могут сохранять избыточный внутренний заряд или «замораживать» поляризацию. Электреты обладают полупостоянным электрическим полем и являются электростатическим эквивалентом магнитов. Электреты находят множество практических применений в быту и промышленности.
  • Некоторые диэлектрики могут создавать разность потенциалов при воздействии механического напряжения или (что эквивалентно) изменять физическую форму, если на них подается внешнее напряжение. материал. Это свойство называется пьезоэлектричеством. Пьезоэлектрические материалы - это еще один класс очень полезных диэлектриков.
  • Некоторые ионные кристаллы и полимерные диэлектрики обладают спонтанным дипольным моментом, который может быть обращен внешним приложенным электрическим полем.. Такое поведение называется сегнетоэлектрическим эффектом. Эти материалы аналогичны поведению ферромагнитных материалов во внешнем магнитном поле. Сегнетоэлектрические материалы часто имеют очень высокие диэлектрические постоянные, что делает их весьма полезными для конденсаторов.

См. Также

Ссылки

Далее чтение

Внешние ссылки

Последняя правка сделана 2021-05-17 05:32:49
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте