Циклотрон

редактировать
60-дюймовый циклотрон Лоуренса с полюсами магнита 60 дюймов (5 футов, 1,5 метра) в диаметре в Университете Калифорния Радиационная лаборатория Лоуренса, Беркли, в августе 1939 года, самый мощный ускоритель в мире в то время. Гленн Т. Сиборг и Эдвин М. Макмиллан (справа) использовали его для обнаружения плутония, нептуния и многих других трансурановых элементов и изотопов, за которые они получили 1951 Нобелевскую премию по химии. Слева - огромный магнит циклотрона, а в центре между полюсами расположена плоская ускорительная камера. Справа канал, который анализировал частицы. Современный циклотрон, используемый для лучевой терапии. Магнит окрашен в желтый цвет. Ядро первого бельгийского циклотрона, построенного в Хеверли в 1947 году. 37-дюймовый циклотрон в Лоуренс-холле, Беркли, Калифорния.

A циклотрон является разновидностью ускоритель частиц изобретен Эрнестом О. Лоуренсом в 1929–1930 годах в Калифорнийском университете в Беркли и запатентован в 1932 году. Циклотрон ускоряет заряженный частицы наружу от центра плоской цилиндрической вакуумной камеры по спиральной траектории. Частицы удерживаются на спиральной траектории статическим магнитным полем и ускоряются быстро меняющимся (радиочастотным ) электрическим полем. За это изобретение Лоуренс был награжден Нобелевской премией по физике 1939 года.

Циклотроны были самой мощной технологией ускорителей частиц до 1950-х годов, когда их заменили синхротроны, и до сих пор используются для получения пучков частиц в физике и ядерной медицине. Самым большим циклотроном с одним магнитом был синхроциклотрон длиной 4,67 м (184 дюйма), построенный между 1940 и 1946 годами Лоуренсом в Калифорнийском университете в Беркли, который мог ускорять протоны до 730 мегаэлектронов. вольт (МэВ ). Самый большой циклотрон - это многомагнитный ускоритель TRIUMF на 17,1 м (56 футов) в Университете Британской Колумбии в Ванкувере, Британская Колумбия, который может производить протоны с энергией 500 МэВ..

Более 1200 циклотронов используются в ядерной медицине во всем мире для производства радионуклидов.

Содержание

  • 1 История
  • 2 Принцип действия
  • 3 Энергия частиц
  • 4 Релятивистский Соображения
    • 4.1 Синхроциклотрон
    • 4.2 Изохронный циклотрон
  • 5 Использование
  • 6 Преимущества и ограничения
  • 7 Известные примеры
  • 8 Связанные технологии
  • 9 Художественная литература
  • 10 См. также
  • 11 Ссылки
  • 12 Дополнительная литература
  • 13 Внешние ссылки
    • 13.1 Общие
    • 13.2 Услуги

История

Венгерский Лео Сцилард был первым, кто изобрел и запатентовал линейный ускоритель (1928) и циклотрон в Германии в 1929 году. Первый американский циклотрон был разработан и запатентован Эрнестом Лоуренсом в 1932 году в Калифорнийском университете в Беркли. Он использовал большие электромагниты, переработанные из устаревших радиопередатчиков Poulsen arc, предоставленных Федеральной телеграфной компанией. Аспирант, М. Стэнли Ливингстон проделал большую часть работы по воплощению идеи в рабочее оборудование. Лоуренс прочитал статью о концепции дрейфовой трубки линейного ускорителя Рольфа Видеро, который также работал в аналогичном направлении с концепцией бетатрона. В Радиационной лаборатории Калифорнийского университета в Беркли Лоуренс сконструировал серию циклотронов, которые в то время были самыми мощными ускорителями в мире; машина 69 см (27 дюймов) 4,8 МэВ (1932), машина 94 см (37 дюймов) 8 МэВ (1937) и 152 см (60 дюймов) машина 16 МэВ (1939). Он также разработал синхроциклотрон с 467 см (184 дюйма), 730 МэВ (1945). За эту работу Лоуренс получил в 1939 г. Нобелевскую премию по физике.

Первый европейский циклотрон был построен в Ленинграде (тогда Советский Союз ) на физическом факультете Радиевого института, возглавляемого [ru ]. Этот ленинградский прибор был впервые предложен в 1932 году Георгием Гамовым и [ru ] и был установлен и заработал к 1937 году. В нацистской Германии циклотрон был построен в Гейдельберг под руководством Вальтера Боте и Вольфганга Гентнера при поддержке Heereswaffenamt и начал действовать в 1943 году.

Принцип работы

Схема, показывающая, как работает циклотрон. Полюсные наконечники магнита показаны меньше, чем на самом деле; они должны быть такой же ширины, как и деки, чтобы создать однородное поле. Вакуумная камера Лоуренса, циклотрон, 69 см (27 дюймов), 1932 г. со снятой крышкой, на которой видны деки. Ускоряющий ВЧ-потенциал 13000 В на частоте около 27 МГц подается на диафрагмы двумя линиями питания, видимыми вверху справа. Луч выходит из тела и попадает в цель в камере внизу. Схема работы циклотрона из патента Лоуренса 1934 года. D-образные электроды заключены в плоскую вакуумную камеру, которая установлена ​​в узком зазоре между двумя полюсами большого магнита.

Циклотрон ускоряет пучок заряженных частиц, используя высокочастотное переменное напряжение, которое прикладывается между двумя полыми электродами из листового металла D-образной формы, называемыми «деэ» внутри вакуумной камеры. Деэ помещаются лицом к лицу с узким промежутком между ними, создавая внутри цилиндрическое пространство для движения частиц. Частицы впрыскиваются в центр этого пространства. Деэ расположены между полюсами большого электромагнита, который создает статическое магнитное поле B перпендикулярно плоскости электрода. Магнитное поле заставляет частицы изгибаться по окружности из-за силы Лоренца, перпендикулярной направлению их движения.

Если бы скорости частиц были постоянными, они бы двигались по круговой траектории внутри деэ под действием магнитного поля. Однако переменное напряжение радиочастоты (RF) в несколько тысяч вольт применяется между устройствами. Напряжение создает колеблющееся электрическое поле в промежутке между деформациями, которое ускоряет частицы. Частота устанавливается так, чтобы частицы совершали один цикл в течение одного цикла напряжения. Для этого частота должна соответствовать частоте циклотронного резонанса частицы

f = q B 2 π m {\ displaystyle f = {\ frac {qB} {2 \ pi m}}} ​​f = \ frac {q B } {2 \ pi m} ,

где B - напряженность магнитного поля, q - электрический заряд частицы, а m - релятивистская масса заряженной частицы. Каждый раз после того, как частицы переходят на другой электрод, полярность ВЧ-напряжения меняется на противоположную. Следовательно, каждый раз, когда частицы пересекают зазор от одного электрода dee к другому, электрическое поле находится в правильном направлении для их ускорения. Увеличивающаяся скорость частиц из-за этих толчков заставляет их двигаться по кругу большего радиуса с каждым вращением, поэтому частицы движутся по спирали наружу от центра к краю деэ. Когда они достигают обода, небольшое напряжение на металлической пластине отклоняет луч так, что он выходит из диодов через небольшой зазор между ними и поражает цель, расположенную в точке выхода на ободе камеры, или покидает циклотрон через откачанный лучевая трубка для поражения удаленной цели. Для мишени могут использоваться различные материалы, и ядерные реакции из-за столкновений будут создавать вторичные частицы, которые можно направлять за пределы циклотрона в инструменты для анализа.

Циклотрон был первым «циклическим» ускорителем. Преимущество конструкции циклотрона перед существующими электростатическими ускорителями того времени, такими как ускоритель Кокрофта-Уолтона и генератор Ван де Граафа, заключалось в том, что в этих машинах частицы были ускорены напряжением только один раз, поэтому энергия частиц была равна ускоряющему напряжению на машине, которое было ограничено пробоем воздухом до нескольких миллионов вольт. В циклотроне, напротив, частицы сталкиваются с ускоряющим напряжением много раз на своем спиральном пути и поэтому многократно ускоряются, поэтому выходная энергия может во много раз превышать ускоряющее напряжение.

Энергия частицы

Поскольку частицы в циклотроне многократно ускоряются под действием напряжения, конечная энергия частиц зависит не от ускоряющего напряжения, а от силы магнитного поля и диаметр ускорительной камеры, диам. Циклотроны могут ускорять частицы только до скоростей, намного меньших, чем скорость света, нерелятивистские скорости. Для нерелятивистских частиц центростремительная сила FC {\ displaystyle F_ {C} \;}{\ displaystyle F_ {C} \;} , необходимая для удержания их на искривленном пути, равна

FC = mv 2 r {\ displaystyle F_ {C } = {mv ^ {2} \ over r} \;}F_ {C} = {mv ^ {2 } \ over r} \;

где m {\ displaystyle m \;}m\;- масса частицы, v {\ displaystyle v \ ;}v \; его скорость, а r {\ displaystyle r \,}r\,- радиус пути. Эта сила обеспечивается силой Лоренца FB {\ displaystyle F_ {B} \,}{\ displaystyle F_ {B} \,} магнитного поля B {\ displaystyle B \,}B \,

FB = qv B {\ displaystyle F_ {B} = qvB \;}F_ {B} = qvB \;

где q {\ displaystyle q \,}q \, - заряд частицы. Частицы достигают своей максимальной энергии на периферии дея, где радиус их пути равен r = R {\ displaystyle r \; = \; R}{\ displaystyle r \; = \; R} радиусу дея. Приравнивая эти две силы

mv 2 R = qv B {\ displaystyle {mv ^ {2} \ over R} = qvB \;}{mv ^ {2} \ over R} = qvB \;
v = q BR m {\ displaystyle v = {qBR \ over m} \,}{\ displaystyle v = {qBR \ over m} \,}

Таким образом, выходная энергия частиц равна

E = 1 2 mv 2 = q 2 B 2 R 2 2 m {\ displaystyle E = {1 \ over 2} mv ^ {2} = { \ frac {q ^ {2} B ^ {2} R ^ {2}} {2m}} \;}E = {1 \ over 2} mv ^ {2} = {\ frac {q ^ {2} B ^ {2} R ^ {2}} {2m }} \;

Следовательно, предел выходной энергии циклотрона для данного типа частиц - это сила магнитного field B {\ displaystyle B}B , который ограничен примерно 2 Тл для ферромагнитных электромагнитов и радиусом деэ R {\ displaystyle R}R , который определяется диаметром полюсных наконечников магнита. Поэтому для циклотронов были сконструированы очень большие магниты, кульминацией которых стал синхроциклотрон Лоуренса 1946 года с полюсными наконечниками 4,67 м (184 дюйма) (15,3 фута) в диаметре.

Релятивистские соображения

Французский циклотрон, произведенный в Цюрихе, Швейцария в 1937 году. Вакуумная камера, содержащая диэтиленгликоль (слева), была удалена из магнит (красный, справа)

В нерелятивистском приближении циклотронная частота не зависит от скорости частицы или радиуса орбиты частицы. Когда луч выходит по спирали наружу, частота вращения остается постоянной, и луч продолжает ускоряться, поскольку он проходит большее расстояние за тот же период времени.

В отличие от этого приближения, когда частицы приближаются к скорости света, циклотронная частота уменьшается пропорционально коэффициенту Лоренца частицы. Строгое доказательство этого факта (исходя из второго закона Ньютона) приводится здесь: Relativistic_mechanics # Force. Таким образом, ускорение релятивистских частиц требует либо изменения частоты во время ускорения, что приводит к синхроциклотрону, либо изменения магнитного поля во время ускорения, что приводит к изохронному циклотрону. Релятивистская масса может быть переписана как

m = m 0 1 - (vc) 2 = m 0 1 - β 2 = γ m 0 {\ displaystyle m = {\ frac {m_ {0}} {\ sqrt {1) - \ left ({\ frac {v} {c}} \ right) ^ {2}}}} = {\ frac {m_ {0}} {\ sqrt {1- \ beta ^ {2}}}} = \ gamma {m_ {0}}}m = \ frac {m_0} {\ sqrt {1- \ left (\ frac {v} {c} \ right) ^ 2}} = \ frac { m_0} {\ sqrt {1- \ beta ^ 2}} = \ gamma {m_0} ,

где

m 0 {\ displaystyle m_ {0}}m_ {0} - это частица масса покоя,
β = vc {\ displaystyle \ бета = {\ frac {v} {c}}}\ beta = \ frac {v} {c} - относительная скорость, а
γ = 1 1 - β 2 = 1 1 - (vc) 2 {\ displaystyle \ gamma = { \ frac {1} {\ sqrt {1- \ beta ^ {2}}}} = {\ frac {1} {\ sqrt {1- \ left ({\ frac {v} {c}} \ right) ^ {2}}}}}\ gamma = \ frac {1} {\ sqrt {1- \ beta ^ 2}} = \ frac {1} {\ sqrt {1- \ left (\ frac {v} {c} \ right) ^ 2}} - фактор Лоренца.

Релятивистская циклотронная частота и угловая частота могут быть переписаны как

f = q B 2 π γ m 0 = f 0 γ знак равно f 0 1 - β 2 = f 0 1 - (vc) 2 {\ displaystyle f = {\ frac {qB} {2 \ pi \ gamma m_ {0}}} = {\ frac {f_ {0}} { \ gamma}} = {f_ {0}} {\ sqrt {1- \ beta ^ {2}}} = {f_ {0}} {\ sqrt {1- \ left ({\ frac {v} {c} } \ right) ^ {2}}}}f = \ frac {q B} {2 \ pi \ gamma m_0} = \ frac {f_0} {\ gamma} = {f_0} {\ sqrt {1- \ beta ^ 2}} = {f_0} {\ sqrt {1- \ left (\ frac {v} {c} \ right) ^ 2}} , а
ω = 2 π f = q B γ m 0 = ω 0 γ = ω 0 1 - β 2 = ω 0 1 - ( vc) 2 {\ displaystyle \ omega = {2 \ pi f} = {\ fra c {qB} {\ gamma m_ {0}}} = {\ frac {\ omega _ {0}} {\ gamma}} = {\ omega _ {0}} {\ sqrt {1- \ beta ^ {2 }}} = {\ omega _ {0}} {\ sqrt {1- \ left ({\ frac {v} {c}} \ right) ^ {2}}}}\ omega = {2 \ pi f} = \ frac {q B} {\ gamma m_0 } = \ frac {\ omega_0} {\ gamma} = {\ omega_0} {\ sqrt {1- \ beta ^ 2}} = {\ omega_0} {\ sqrt {1- \ left (\ frac {v} {c } \ right) ^ 2}} ,

где

f 0 {\ displaystyle f_ {0}}f_ {0} будет циклотронной частотой в классическом приближении,
ω 0 {\ displaystyle \ omega _ {0}}\ omega _ {0} будет циклотронной угловой частотой в классическом приближении.

гирорадиус для частицы, движущейся в статическом магнитном поле, тогда определяется как

r = v ω = β c ω = γ β m 0 cq B {\ displaystyle r = {\ frac {v} {\ omega}} = {\ frac {\ beta c} {\ omega}} = {\ frac {\ gamma \ beta m_ {0} c} {qB}}}r = \ frac {v} {\ omega} = \ frac {\ beta c} {\ omega} = \ frac {\ gamma \ beta m_0 c} {q B} ,

потому что

ω r = v = β c {\ displaystyle \ omega r = v = \ beta c}\ omega r = v = \ beta c

где v - (линейная) скорость.

Синхроциклотрон

Синхроциклотрон - это циклотрон, в котором частота возбуждающего ВЧ электрического поля изменяется для компенсации релятивистских эффектов, когда скорость частиц начинает приближаться к скорости света. В этом отличие от классического циклотрона, где частота поддерживалась постоянной, что приводило к рабочей частоте синхроциклотрона

f = f 0 γ = f 0 1 - β 2 {\ displaystyle f = {\ frac {f_ { 0}} {\ gamma}} = {f_ {0}} {\ sqrt {1- \ beta ^ {2}}}}f = \ frac {f_0} {\ гамма} = {f_0} {\ sqrt {1- \ beta ^ 2}} ,

где f 0 {\ displaystyle f_ {0}}f_ {0} - классическая циклотронная частота, а β = vc {\ displaystyle \ beta = {\ frac {v} {c}}}\ beta = \ frac {v} {c} снова - относительная скорость пучка частиц. Масса покоя электрона составляет 511 кэВ / c, поэтому частотная поправка составляет 1% для магнитной вакуумной трубки с ускоряющим напряжением постоянного тока 5,11 кВ. Масса протона почти в две тысячи раз больше массы электрона, поэтому 1% поправочная энергия составляет около 9 МэВ, что достаточно для того, чтобы вызвать ядерные реакции.

Изохронный циклотрон

Альтернативой синхроциклотрону является изохронный циклотрон, магнитное поле которого увеличивается с радиусом, а не со временем. Изохронные циклотроны способны производить намного больший ток пучка, чем синхроциклотроны, но требуют азимутальных изменений напряженности поля, чтобы обеспечить эффект сильной фокусировки и удерживать частицы на своей спиральной траектории. По этой причине изохронный циклотрон также называют «циклотроном с переменным азимутальным полем». Такое решение для фокусировки пучка частиц было предложено Л. Х. Томас в 1938 году. Вспоминая релятивистский гирорадиус r = γ m 0 vq B {\ displaystyle r = {\ frac {\ gamma m_ {0} v} {qB}} }r = \ frac {\ gamma m_0 v} {q B} и релятивистская циклотронная частота f = f 0 γ {\ displaystyle f = {\ frac {f_ {0}} {\ gamma}}}f = \ frac {f_0} {\ gamma} , можно выбрать B {\ displaystyle B}B пропорционально коэффициенту Лоренца, B = γ B 0 {\ displaystyle B = \ gamma B_ {0}}B = \ gamma B_0 . Это приводит к соотношению r = m 0 vq B 0 {\ displaystyle r = {\ frac {m_ {0} v} {qB_ {0}}}}r = \ frac {m_0 v} {q B_0} , которое снова зависит только от скорость v {\ displaystyle v}v , как в нерелятивистском случае. Кроме того, в этом случае циклотронная частота постоянна.

Эффект поперечной расфокусировки этого радиального градиента поля компенсируется выступами на поверхностях магнита, которые также изменяют поле по азимуту. Это позволяет частицам ускоряться непрерывно, в каждый период радиочастоты (RF), а не всплесками, как в большинстве других типов ускорителей. Этот принцип, согласно которому градиенты переменного поля имеют чистый фокусирующий эффект, называется сильной фокусировкой. Теоретически это было малоизвестно задолго до того, как оно стало применяться на практике. Примеров изохронных циклотронов предостаточно; фактически почти все современные циклотроны используют поля с изменяющимся азимутом. Циклотрон TRIUMF, упомянутый ниже, является самым большим с радиусом внешней орбиты 7,9 метра, извлекающим протоны с энергией до 510 МэВ, что составляет 3/4 скорости света. Циклотрон PSI достигает более высокой энергии, но меньше из-за использования более сильного магнитного поля.

Использование

В течение нескольких десятилетий циклотроны были лучшим источником пучков высоких энергий для ядерно-физических экспериментов; несколько циклотронов все еще используются для этого типа исследований. Результаты позволяют рассчитывать различные свойства, такие как среднее расстояние между атомами и создание различных продуктов столкновения. Последующий химический анализ и анализ частиц материала мишени может дать представление о ядерной трансмутации элементов, используемых в мишени.

Циклотроны могут использоваться в терапии частицами для лечения рака. Пучки ионов от циклотронов могут использоваться, как в протонной терапии, для проникновения в тело и уничтожения опухолей за счет радиационного поражения, минимизируя при этом повреждение здоровых тканей на их пути. Циклотронные лучи можно использовать для бомбардировки других атомов с целью получения короткоживущих излучающих позитрон изотопов, подходящих для ПЭТ-визуализации. Совсем недавно некоторые циклотроны, которые в настоящее время установлены в больницах для производства радиоизотопов, были модернизированы, чтобы они могли производить технеций-99m. Технеций-99m - диагностический изотоп, дефицит которого обусловлен трудностями на канадском предприятии Chalk River.

Преимущества и ограничения

60-дюймовый циклотрон Лоуренса, около 1939 г., демонстрирующий пучок ускоренных ионов (вероятно, протонов или дейтронов ) выходит из машины и ионизирует окружающий воздух, вызывая синее свечение.

Циклотрон был улучшением по сравнению с линейными ускорителями (линейными ускорителями), которые были доступны, когда он был изобретен, будучи более дорогостоящим и компактным. эффективен за счет итеративного взаимодействия частиц с ускоряющим полем. В 1920-х годах было невозможно генерировать мощные высокочастотные радиоволны, которые используются в современных линейных ускорителях (генерируются клистронами ). Таким образом, для частиц с более высокой энергией требовались непрактично длинные конструкции линейного ускорителя. Компактность циклотрона снижает также другие расходы, такие как фундамент, радиационная защита и ограждающее здание. Циклотроны имеют один электрический драйвер, что позволяет экономить деньги и электроэнергию. Кроме того, циклотроны способны производить непрерывный поток частиц на мишени, поэтому средняя мощность, передаваемая от пучка частиц к мишени, относительно высока.

М. Стэнли Ливингстон и Эрнест О. Лоуренс (справа) перед циклотроном Лоуренса 69 см (27 дюймов) в Радиационной лаборатории Лоуренса. Изогнутый металлический каркас - это сердечник магнита, в больших цилиндрических коробках находятся катушки с проволокой, которые генерируют магнитное поле. Вакуумная камера, содержащая электроды "ди", находится в центре между полюсами магнита.

Спиральный путь циклотронного луча может "синхронизироваться" только с источниками напряжения клистронного типа (постоянной частоты). если ускоренные частицы приблизительно подчиняются законам движения Ньютона. Если частицы становятся настолько быстрыми, что релятивистские эффекты становятся важными, луч становится не в фазе с осциллирующим электрическим полем и не может получить никакого дополнительного ускорения. Поэтому классический циклотрон способен ускорять частицы только до нескольких процентов от скорости света. Чтобы приспособиться к увеличенной массе, магнитное поле может быть изменено путем соответствующей формы полюсных наконечников, как в изохронных циклотронах, работающих в импульсном режиме и изменения частоты, подаваемой на диафрагмы, как в синхроциклотронах <142.>, любой из которых ограничен уменьшающейся рентабельностью производства более крупных машин. Ограничения по стоимости удалось преодолеть за счет использования более сложного синхротрона или современных клистронных -приводимых линейных ускорителей, оба из которых обладают преимуществом масштабируемости, предлагая большую мощность в рамках улучшенной структуры затрат по мере увеличения размеров машин.

Яркие примеры

Один из крупнейших в мире циклотронов находится в лаборатории RIKEN в Японии. Названный SRC или сверхпроводящим кольцевым циклотроном, он имеет шесть отдельных сверхпроводящих секторов и имеет диаметр 19 м и высоту 8 м. Его максимальное магнитное поле, созданное для ускорения тяжелых ионов, составляет 3,8 Т, что обеспечивает изгибающую способность 8 Т · м. Общий вес циклотрона - 8 300 т. Магнитное поле Райкена охватывает радиус от 3,5 м до 5,5 м с максимальным радиусом луча около 5 м (200 дюймов). Он ускорял ионы урана до 345 МэВ на единицу атомной массы.

В канадской национальной лаборатории ядерной физики и физики элементарных частиц TRIUMF находится самый большой в мире циклотрон. Главный магнит диаметром 18 м и массой 4000 т создает поле 0,46 Тл, в то время как электрическое поле 23 МГц 94 кВ используется для ускорения луча 300 мкА. Поле TRIUMF имеет радиус от 0 до 813 см (от 0 до 320 дюймов) с максимальным радиусом луча 790 см (310 дюймов). Его большой размер частично является результатом использования отрицательных ионов водорода, а не протонов; для этого требуется более низкое магнитное поле, чтобы уменьшить электромагнитное срывание слабосвязанных электронов. Преимущество состоит в том, что извлечение проще; Многоэнергетические многолучевые лучи можно извлечь, вставив тонкую углеродную пленку с соответствующими радиусами. TRIUMF управляется консорциумом восемнадцати канадских университетов и находится в Университете Британской Колумбии.

Родственные технологии

Спиральное движение электронов в цилиндрической вакуумной камере в поперечном магнитном поле также используется в магнетроне, устройстве для генерации высокочастотных радиоволн ( микроволны ). синхротрон перемещает частицы по траектории постоянного радиуса, что позволяет изготавливать его в виде трубы с гораздо большим радиусом, чем это практично с циклотроном и синхроциклотроном. Больший радиус позволяет использовать множество магнитов, каждый из которых передает угловой момент и, таким образом, позволяет частицам с более высокой скоростью (массой) оставаться в пределах откачиваемой трубы. Напряженность магнитного поля каждого из поворотных магнитов увеличивается по мере того, как частицы набирают энергию, чтобы поддерживать постоянный угол изгиба.

В художественной литературе

Военное министерство США, как известно, просило убрать в апреле 1945 года ежедневные комиксы о Супермене за то, что Супермена бомбардировали излучением от циклотрон. В 1950, однако, в Человек-атом против Супермена, Лекс Лютор использует циклотрон, чтобы вызвать землетрясение.

См. Также

Ссылки

Дополнительная литература

Внешние ссылки

Викискладе есть средства массовой информации, связанные с Циклотроны.

Общие

Объекты

Последняя правка сделана 2021-05-16 12:49:08
Содержание доступно по лицензии CC BY-SA 3.0 (если не указано иное).
Обратная связь: support@alphapedia.ru
Соглашение
О проекте