Пространство конфигурации (физика)

редактировать

В классической механике параметры, определяющие конфигурацию системы, называются обобщенные координаты, а векторное пространство, определяемое этими координатами, называется пространством конфигурации физической системы . Часто бывает так, что эти параметры удовлетворяют математическим ограничениям, так что набор фактических конфигураций системы представляет собой многообразие в пространстве обобщенных координат. Этот коллектор называется конфигурационным коллектором системы. Обратите внимание, что это понятие «неограниченного» конфигурационного пространства, т.е. в котором разные точечные частицы могут занимать одно и то же положение. В математике, в частности в толопогике, в основном используется понятие «ограниченного» конфигурационного пространства, в котором удаляются диагонали, представляющие «сталкивающиеся» частицы.

Содержание

1 Пример: частица в трехмерном пространстве
2 Пример: твердое тело в трехмерном пространстве
3 Пример: роботизированная рука
4 Формальное определение
5 Фазовое пространство
6 Пространство состояний
7 См. Также
8 Ссылки
9 Внешние ссылки

Пример: частица в трехмерном пространстве

Положение отдельной частицы, движущейся в обычном евклидовом 3- пространство определяется вектором $q = (x, y, z) {\ displaystyle q = (x, y, z)}$ ${\ displaystyle q = (x, y, z)}$ , и, следовательно, его конфигурационное пространство $Q = R 3 {\ Displaystyle Q = \ mathbb {R} ^ {3}}$ ${\ displaystyle Q = \ mathbb { R} ^ {3}}$ . Обычно используется символ $q {\ displaystyle q}$ $q$ для точки в пространстве конфигурации; это соглашение как в гамильтоновой формулировке классической механики, так и в лагранжевой механике. Символ $p {\ displaystyle p}$ $p$ используется для обозначения импульсов; символ $q ˙ = d q / d t {\ displaystyle {\ dot {q}} = dq / dt}$ ${\ displaystyle {\ dot {q }} = dq / dt}$ относится к скоростям.

Частица может быть вынуждена двигаться по определенному многообразию. Например, если частица прикреплена к жесткой связи, которая может свободно качаться вокруг начала координат, она фактически вынуждена лежать на сфере. Его конфигурационное пространство - это подмножество координат в $R 3 {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3}}$ $\ mathbb {R} ^ {3}$ , которые определяют точки на сфере $S 2 {\ displaystyle S ^ { 2}}$ $S ^ {2}$ . В этом случае говорят, что многообразие $Q {\ displaystyle Q}$ $Q$ является сферой, то есть $Q = S 2 {\ displaystyle Q = S ^ {2}}$ ${\ displaystyle Q = S ^ {2}}$ .

Для n несвязных, невзаимодействующих точечных частиц пространство конфигурации равно $R 3 n {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3n}}$ ${\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3n}}$ . В целом, однако, интересует случай, когда частицы взаимодействуют: например, это определенные места в некотором узле шестерен, шкивов, катящихся шариков и т. Д., Часто вынужденные двигаться без проскальзывания. В этом случае конфигурационное пространство - это не все $R 3 n {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3n}}$ ${\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3n}}$ , а подпространство (подмногообразие) допустимых положений, в которых точки могут взять.

Пример: твердое тело в 3D пространстве

Множество координат, которые определяют положение опорной точки и ориентацию системы координат, прикрепленных к твердому телу в трехмерном пространстве формы его конфигурационное пространство, часто обозначаемое $R 3 × SO (3) {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3} \ times \ mathrm {SO} (3)}$ $\ mathbb {R} ^ {3} \ times \ mathrm {SO} (3)$ где $R 3 {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3}}$ $\ mathbb {R} ^ {3}$ представляет координаты начала отсчета фрейма, прикрепленного к телу, а $SO (3) {\ displaystyle \ mathrm {SO} ( 3)}$ $\ mathrm {SO} (3)$ представляет матрицы поворота, которые определяют ориентацию этого кадра относительно наземного кадра. Конфигурация твердого тела определяется шестью параметрами: тремя из $R 3 {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {3}}$ $\ mathbb {R} ^ {3}$ и тремя из $SO (3) {\ displaystyle \ mathrm {SO} (3)}$ $\ mathrm {SO} (3)$ , и говорят, что он имеет шесть степеней свободы.

В этом случае конфигурационное пространство $Q = R 3 × SO (3) {\ displaystyle Q = \ mathbb {R} ^ {3} \ times \ mathrm {SO} (3)}$ ${\ displaystyle Q = \ mathbb {R} ^ {3} \ times \ mathrm {SO} (3)}$ шестимерный, а точка $q ∈ Q {\ displaystyle q \ in Q}$ $q \ in Q$ - это просто точка в этом пространстве. «Местоположение» $q {\ displaystyle q}$ $q$ в этом конфигурационном пространстве описывается с помощью обобщенных координат ; таким образом, три координаты могут описывать положение центра масс твердого тела, а еще три могут быть углами Эйлера, описывающими его ориентацию. Нет канонического выбора координат; можно также выбрать некоторую вершину или конец твердого тела вместо его центра масс; можно использовать кватернионы вместо углов Эйлера и так далее. Однако параметризация не меняет механических характеристик системы; все различные параметризации в конечном итоге описывают одно и то же (шестимерное) многообразие, один и тот же набор возможных положений и ориентаций.

С некоторыми параметризациями легче работать, чем с другими, и многие важные утверждения можно сделать, работая без координат. Примеры бескординатных операторов: касательное пространство $TQ {\ displaystyle TQ}$ $TQ$ соответствует скоростям точек $q ∈ Q {\ displaystyle q \ в Q}$ $q \ in Q$ , а пространство котангенса $T ∗ Q {\ displaystyle T ^ {*} Q}$ $T ^ {*} Q$ соответствует импульсам. (Скорости и импульсы могут быть связаны; в наиболее общем абстрактном случае это делается с помощью довольно абстрактного понятия тавтологической одной формы.)

Пример: роботизированная рука

Для роботизированной руки, состоящей из множества жестких рычагов, пространство конфигурации состоит из местоположения каждого рычага (принимаемого за твердое тело, как в разделе выше), с учетом ограничений, связанных с тем, как рычаги прикреплены к друг друга и допустимый диапазон их движения. Таким образом, для $n {\ displaystyle n}$ $n$ связей можно рассматривать общее пространство

[R 3 × SO (3)] n {\ displaystyle \ left [\ mathbb {R} ^ {3} \ times \ mathrm {SO} (3) \ right] ^ {n}}

{\ displaystyle \ left [\ mathbb {R} ^ {3} \ times \ mathrm {SO} (3) \ right] ^ {n}}

за исключением того, что все различные присоединения и ограничения означают, что не каждая точка в этом пространстве достижима. Таким образом, пространство конфигурации $Q {\ displaystyle Q}$ $Q$ обязательно является подпространством пространства конфигурации $n {\ displaystyle n}$ $n$ -rigid-body.

Однако обратите внимание, что в робототехнике термин «пространство конфигурации» может также относиться к еще более сокращенному подмножеству: набору позиций, достижимых конечным эффектором робота. Это определение, однако, приводит к сложностям, описываемым голономией : то есть может существовать несколько различных способов расположения манипулятора робота для получения определенного местоположения конечного эффектора, и даже возможно иметь манипулятор перемещается, удерживая конечный эффектор в неподвижном состоянии. Таким образом, полное описание рычага, пригодного для использования в кинематике, требует указания всех положений и углов сочленения, а не только некоторых из них.

Совместные параметры робота используются как обобщенные координаты для определения конфигураций. Набор значений параметров суставов называется пространством суставов. Уравнения прямой и обратной кинематики робота определяют карты между конфигурациями и положениями конечных эффекторов или между пространством суставов и пространством конфигурации. Робот планирование движения использует это отображение, чтобы найти путь в пространстве суставов, который обеспечивает достижимый маршрут в пространстве конфигурации рабочего органа.

Формальное определение

В классической механике конфигурация системы состоит из позиций, которые имеют все компоненты, подверженные кинематическим ограничениям.

Фазовое пространство

Конфигурационного пространства недостаточно для полного описания механической системы: оно не учитывает скорости. Набор доступных системе скоростей определяет плоскость, касательную к конфигурационному многообразию системы. В точке $q ∈ Q {\ displaystyle q \ in Q}$ $q \ in Q$ эта касательная плоскость обозначается $T q Q {\ displaystyle T_ {q} Q}$ $T_ {q} Q$ . Векторы импульса - это линейные функционалы от касательной плоскости, известные как котангенс-векторы; для точки $q ∈ Q {\ displaystyle q \ in Q}$ $q \ in Q$ эта котангенсная плоскость обозначается $T q ∗ Q {\ displaystyle T_ {q} ^ {*} Q}$ ${\ displaystyle T_ {q} ^ {*} Q}$ . Набор положений и импульсов механической системы образует котангенсный пучок $T ∗ Q {\ displaystyle T ^ {*} Q}$ $T ^ {*} Q$ конфигурационного многообразия $Q {\ Displaystyle Q}$ $Q$ . Этот больший коллектор называется фазовым пространством системы.

Пространство состояний

В квантовой механике аналогичная концепция называется пространством состояний. Совершенно иной набор формализмов и обозначений используется в Это дело. Аналог «точечной частицы» становится единственной точкой в $CP 1 {\ displaystyle \ mathbb {CP} ^ {1}}$ $\ mathbb {CP} ^ 1$ , комплексной проективной прямой, также известная как сфера Блоха. Это сложно, потому что квантово-механическая волновая функция имеет сложную фазу; он проективен, потому что волновая функция нормирована на единицу вероятности. То есть, если дана волновая функция $ψ {\ displaystyle \ psi}$ $\ psi$ , ее можно нормализовать на полную вероятность $∫ ψ ∗ ψ {\ displaystyle \ int \ psi ^ { *} \ psi}$ ${\ displaystyle \ int \ psi ^ {*} \ psi}$ , что делает его проективным.

См. Также

Пространство признаков (тема распознавания образов)
Пространство параметров
Пространство конфигурации (математика)

Ссылки

^Джон Дж. Крейг, Введение в робототехнику : Механика и управление, 3-е изд. Прентис-Холл, 2004
^Сассман, Джеральд (2001). Структура и интерпретация классической механики. Кембридж, Массачусетс: MIT Press. ISBN 0262194554.

Внешние ссылки