Комптоновская длина волны

редактировать

Квантово-механические свойства частиц

Комптоновская длина волны составляет квантово-механическое свойство частицы. Комптоновская длина волны частицы равна длине волны фотона, энергия которого равна массе этой частицы (см. эквивалентность массы и энергии ). Он был введен Артуром Комптоном в его объяснении рассеяния фотонов на электронах (процесс, известный как комптоновское рассеяние ).

Стандартная комптоновская длина волны λ частицы определяется выражением

λ = hmc, {\ displaystyle \ lambda = {\ frac {h} {mc}}, \}

{\ displaystyle \ lambda = {\ frac {h} {mc}}, \}

в то время как его частота определяется выражением

f = mc 2 h {\ displaystyle f = {\ frac {mc ^ {2}} {h}}}

{\ displaystyle f = {\ frac {mc ^ {2}} {h}}}

, где h - постоянная Планка, m - масса покоя частицы, а c - скорость света. Значение этой формулы показано в выводе формулы комптоновского сдвига.

. Значение CODATA 2018 для комптоновской длины волны электрона составляет 2,42631023867 (73) × 10 мес. Другие частицы имеют другие комптоновские длины волн.

Содержание

1 Уменьшенная длина волны Комптона
2 Роль в уравнениях для массивных частиц
3 Различие между уменьшенными и несокращенными
4 Ограничение измерения
5 Связь с другими константами
6 Ссылки
7 Внешние ссылки

Уменьшенная длина волны Комптона

Когда длина волны Комптона делится на 2π, получается «уменьшенная» длина волны Комптона ƛ (лямбда с перемычкой ), т. Е. длина волны Комптона для 1 радиана вместо 2π радиан:

ƛ = λ / 2π = ħ / mc,

, где ħ - «приведенная» постоянная Планка.

Роль в уравнениях для массивных частиц

Связь между свойствами массы и соответствующими физическими константами. Считается, что каждый массивный объект обладает всеми пятью свойствами. Однако из-за очень больших или очень маленьких констант, как правило, невозможно проверить более двух или трех свойств для любого объекта.

Радиус Шварцшильда (rs) представляет способность массы вызывать искривление в пространстве и времени.
Стандартный гравитационный параметр (μ) представляет собой способность массивного тела воздействовать на другие тела ньютоновскими силами тяготения.
Инерционная масса (м) представляет собой ньютоновский отклик массы на силы.
Энергия покоя (E0) представляет способность массы преобразовываться в другие формы энергии.
Комптоновская длина волны (λ) представляет собой квантовый отклик массы на локальную геометрию.

Обратная уменьшенная длина волны Комптона равна естественное представление массы в квантовом масштабе, и как таковое оно появляется во многих фундаментальных уравнениях квантовой механики. Уменьшенная длина волны Комптона появляется в релятивистском уравнении Клейна – Гордона для свободной частицы:

∇ 2 ψ - 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 ψ = (m c ℏ) 2 ψ. {\ displaystyle \ mathbf {\ nabla} ^ {2} \ psi - {\ frac {1} {c ^ {2}}} {\ frac {\ partial ^ {2}} {\ partial t ^ {2}} } \ psi = \ left ({\ frac {mc} {\ hbar}} \ right) ^ {2} \ psi.}

\ mathbf {\ nabla} ^ { 2} \ psi - {\ frac {1} {c ^ {2}}} {\ frac {\ partial ^ {2}} {\ partial t ^ {2}}} \ psi = \ left ({\ frac { mc} {\ hbar}} \ right) ^ {2} \ psi.

Он появляется в уравнении Дирака (следующее явно ковариантная форма с использованием соглашения о суммировании Эйнштейна ):

- i γ μ ∂ μ ψ + (mc ℏ) ψ = 0. {\ displaystyle -i \ gamma ^ {\ mu} \ partial _ {\ mu} \ psi + \ left ({\ frac {mc} {\ hbar}} \ right) \ psi = 0.}

-i \ gamma ^ {\ mu} \ partial _ {\ mu} \ psi + \ left ({\ frac {mc} {\ hbar}} \ right) \ psi = 0.

Уменьшенная длина волны Комптона также появляется в уравнении Шредингера, хотя его присутствие не видно в традиционных представлениях уравнения. Ниже приводится традиционное представление уравнения Шредингера для электрона в водородоподобном атоме :

i ℏ ∂ ∂ t ψ = - ℏ 2 2 m ∇ 2 ψ - 1 4 π ϵ 0 Z e 2 r ψ. {\ displaystyle i \ hbar {\ frac {\ partial} {\ partial t}} \ psi = - {\ frac {\ hbar ^ {2}} {2m}} \ nabla ^ {2} \ psi - {\ frac {1} {4 \ pi \ epsilon _ {0}}} {\ frac {Ze ^ {2}} {r}} \ psi.}

i \ hbar {\ frac {\ partial} {\ partial t}} \ psi = - {\ frac {\ hbar ^ {2}} {2m}} \ nabla ^ {2} \ psi - {\ frac {1} { 4 \ pi \ epsilon _ {0}}} {\ frac {Ze ^ {2}} {r}} \ psi.

Разделение на $ℏ c {\ displaystyle \ hbar c }$ $\ hbar c$ , и переписывая его в терминах постоянной тонкой структуры, получаем:

ic ∂ ∂ t ψ = - 1 2 (ℏ mc) ∇ 2 ψ - α Z r ψ. {\ displaystyle {\ frac {i} {c}} {\ frac {\ partial} {\ partial t}} \ psi = - {\ frac {1} {2}} \ left ({\ frac {\ hbar} {mc}} \ right) \ nabla ^ {2} \ psi - {\ frac {\ alpha Z} {r}} \ psi.}

{\ frac {i} {c}} {\ frac { \ partial} {\ partial t}} \ psi = - {\ frac {1} {2}} \ left ({\ frac {\ hbar} {mc}} \ right) \ nabla ^ {2} \ psi - { \ frac {\ alpha Z} {r}} \ psi.

Различие между сокращенным и несокращенным

Сокращенным Комптоновская длина волны - естественное представление массы в квантовом масштабе. Уравнения, относящиеся к инертной массе, такие как Клейн-Гордон и Шредингер, используют уменьшенную длину волны Комптона. Неуменьшенная длина волны Комптона является естественным представлением массы, которая была преобразована в энергию. Уравнения, которые относятся к преобразованию массы в энергию или к длинам волн фотонов, взаимодействующих с массой, используют неуменьшенную длину волны Комптона.

Частица массы m имеет энергию покоя E = mc. Неуменьшенная комптоновская длина волны для этой частицы - это длина волны фотона той же энергии. Для фотонов с частотой f энергия определяется как

E = hf = hc λ = mc 2, {\ displaystyle E = hf = {\ frac {hc} {\ lambda}} = mc ^ {2}, \}

{\ displaystyle E = hf = {\ frac {hc} {\ lambda}} = mc ^ {2}, \}

, которая дает неприведенную или стандартную формулу комптоновской длины волны, если она решена для λ.

Ограничение на измерение

Длина волны Комптона выражает фундаментальное ограничение на измерение положения частицы с учетом квантовой механики и специальной теории относительности.

Это ограничение зависит от массы m частицы. Чтобы увидеть, как это происходит, обратите внимание, что мы можем измерить положение частицы, отражая от нее свет, но для точного измерения положения требуется свет с короткой длиной волны. Свет с короткой длиной волны состоит из фотонов высокой энергии. Если энергия этих фотонов превышает mc, при столкновении с частицей, положение которой измеряется, столкновение может дать достаточно энергии для создания новой частицы того же типа. Это делает спорным вопрос о местонахождении исходной частицы.

Этот аргумент также показывает, что уменьшенная длина волны Комптона является порогом, ниже которого становится важной квантовая теория поля, которая может описывать создание и уничтожение частиц. Приведенный выше аргумент можно уточнить следующим образом. Предположим, мы хотим измерить положение частицы с точностью Δx. Тогда отношение неопределенности для положения и импульса говорит, что

Δ x Δ p ≥ ℏ 2, {\ displaystyle \ Delta x \, \ Delta p \ geq {\ frac { \ hbar} {2}},}

\ Delta x \, \ Delta p \ geq {\ frac {\ hbar} {2}},

, поэтому неопределенность импульса частицы удовлетворяет

Δ p ≥ ℏ 2 Δ x. {\ displaystyle \ Delta p \ geq {\ frac {\ hbar} {2 \ Delta x}}.}

\ Delta p \ geq {\ frac {\ hbar} {2 \ Delta x}}.

Использование релятивистской связи между импульсом и энергией E = (pc) + (mc), когда Δp превышает mc, то погрешность в энергии больше, чем mc, чего достаточно энергии для создания другой частицы того же типа. Но мы должны это исключить. В частности, минимальная неопределенность возникает, когда рассеянный фотон имеет предельную энергию, равную падающей наблюдаемой энергии. Отсюда следует, что существует фундаментальный минимум для Δx:

Δ x ≥ 1 2 (ℏ m c). {\ displaystyle \ Delta x \ geq {\ frac {1} {2}} \ left ({\ frac {\ hbar} {mc}} \ right).}

\ Delta х \ geq {\ frac {1} {2}} \ left ({\ frac {\ hbar} {mc}} \ right).

Таким образом, неопределенность положения должна быть больше половины приведенной комптоновской длины волны / mc.

Комптоновскую длину волны можно сравнить с длиной волны де Бройля, которая зависит от импульса частицы и определяет границу между поведением частицы и волны в квантовой механике.

Связь с другими константами

Типичные атомные длины, волновые числа и области физики могут быть связаны с уменьшенной комптоновской длиной волны для электрона ( $λ ¯ e ≡ λ e 2 π ≃ 386 фм {\ displaystyle {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} \ Equiv {\ tfrac {\ lambda _ {\ text {e}}} {2 \ pi}} \ simeq 386 ~ {\ textrm {fm}} }$ ${\ displaystyle {\ bar {\ lambda}} _ { \ текст {е}} \ экв {\ tfrac {\ лямбда _ {\ текст {е}}} {2 \ pi}} \ simeq 386 ~ {\ textrm {fm}}}$ ) и электромагнитной постоянной тонкой структуры ( $α ≃ 1 137 {\ displaystyle \ alpha \ simeq {\ tfrac {1} {137}}}$ $\ alpha \ simeq {\ tfrac {1} {137}}$ ).

Боровский радиус связан с комптоновской длиной волны следующим образом:

a 0 = 1 α (λ e 2 π) = λ ¯ e α ≃ 137 × λ ¯ e ≃ 5.29 × 10 4 фм {\ displaystyle a_ {0} = {\ frac {1} {\ alpha}} \ left ({\ frac {\ lambda _ {\ text {e}}} {2 \ pi}} \ right) = {\ frac {{\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}}} {\ alpha}} \ simeq 137 \ times {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} \ simeq 5.29 \ times 10 ^ {4} ~ {\ textrm {fm}}}

{\ displaystyle a_ {0} = {\ frac {1} {\ alpha}} \ left ({\ frac {\ lambda _ {\ text {e}}} {2 \ pi}} \ right) = {\ frac {{\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}}} {\ alpha}} \ simeq 137 \ times {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} \ simeq 5.29 \ times 10 ^ {4} ~ {\ textrm {fm}}}

Классический радиус электрона примерно в 3 раза больше, чем радиус протона, и записывается так:

re = α (λ е 2 π) = α λ ¯ е ≃ λ ¯ е 137 ≃ 2,82 фм {\ displaystyle r _ {\ text {e}} = \ alpha \ left ({\ frac {\ lambda _ { \ text {e}}} {2 \ pi}} \ right) = \ alpha {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} \ simeq {\ frac {{\ bar {\ lambda}}} _ {\ text {e}}} {137}} \ simeq 2.82 ~ {\ textrm {fm}}}

{\ displaystyle r _ {\ text {e}} = \ alpha \ left ( {\ frac {\ lambda _ {\ text {e}}} {2 \ pi}} \ right) = \ alpha {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} \ simeq {\ frac {{ \ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}}} {137}} \ simeq 2.82 ~ {\ textrm {fm}}}

Константа Ридберга, имеющая размеры линейного волнового числа, равна записано:

1 R ∞ = 2 λ e α 2 ≃ 91,1 нм {\ displaystyle {\ frac {1} {R _ {\ infty}}} = {\ frac {2 \ lambda _ {\ text {e}} } {\ alpha ^ {2}}} \ simeq 91.1 ~ {\ textrm {nm}}}

{\ displaystyle {\ frac {1} {R _ {\ infty}}} = {\ frac {2 \ lambda _ {\ text {e}}} {\ alpha ^ { 2}}} \ simeq 91.1 ~ {\ textrm {nm}}}

1 2 π R ∞ = 2 α 2 (λ е 2 π) знак равно 2 λ ¯ е α 2 ≃ 14,5 нм {\ displaystyle {\ frac {1} {2 \ pi R _ {\ infty}}} = {\ frac {2} {\ alpha ^ {2}}} \ left ({\ frac {\ lambda _ {\ text {e}}} {2 \ pi}} \ right) = 2 {\ frac {{\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}}} {\ alpha ^ {2}}} \ simeq 14.5 ~ {\ textrm {nm}}}

{\ displaystyle {\ frac {1} {2 \ pi R _ {\ infty}}} = {\ frac {2} {\ alpha ^ {2}}} \ left ({\ frac {\ lambda _ {\ text {e}}} {2 \ pi}} \ right) = 2 {\ frac {{\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}}} {\ alpha ^ {2}}} \ simeq 14.5 ~ {\ textrm {nm}}}

Это дает последовательность:

re = α λ ¯ e = α 2 a 0 = α 3 1 4 π р ∞ {\ displaystyle r _ {\ text {e}} = \ alpha {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} = \ alpha ^ {2} a_ {0} = \ alpha ^ {3} {\ frac {1} {4 \ pi R _ {\ infty}}}}

{\ displaystyle r _ {\ text {e}} = \ alpha {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} = \ alpha ^ {2} a_ {0} = \ alpha ^ {3} { \ frac {1} {4 \ pi R _ {\ infty}}}}

Для фермионов уменьшенная комптоновская длина волны задает сечение взаимодействий. Например, сечение томсоновского рассеяния фотона на электроне равно

σ T = 8 π 3 α 2 λ ¯ e 2 ≃ 66,5 фм 2, {\ displaystyle \ sigma _ {T} = {\ frac {8 \ pi} {3}} \ alpha ^ {2} {\ bar {\ lambda}} _ {\ text {e}} ^ {2} \ simeq 66.5 ~ {\ textrm {fm}} ^ {2},}

{\ displaystyle \ sigma _ {T} = {\ frac {8 \ pi} {3}} \ alpha ^ {2} {\ bar {\ lambda}} _ {\ текст {е}} ^ {2} \ simeq 66.5 ~ {\ textrm {fm}} ^ {2},}

что примерно соответствует площади поперечного сечения ядра железа-56. Для калибра бозонов длина волны Комптона задает эффективный диапазон взаимодействия Юкавы : поскольку фотон не имеет массы, электромагнетизм имеет бесконечное спектр.

масса Планка - это порядок массы, для которого длина волны Комптона и радиус Шварцшильда $r S = 2 GM / c 2 {\ displaystyle r_ {\ rm {S}} = 2GM / c ^ {2}}$ ${\ displaystyle r _ {\ rm {S}} = 2GM / c ^ {2}}$ одинаковы, если их значение близко к планковской длине ( $l P {\ displaystyle l _ {\ rm {P}}}$ $l _ {{{\ rm {P}}}}$ ). Радиус Шварцшильда пропорционален массе, тогда как длина волны Комптона пропорциональна обратной массе. Планковская масса и длина определяются следующим образом:

m P = ℏ c / G {\ displaystyle m _ {\ rm {P}} = {\ sqrt {\ hbar c / G}}}

{\ displaystyle m _ {\ rm {P}} = {\ sqrt {\ hbar c / G}}}

l P = ℏ Г / ц 3. {\ displaystyle l _ {\ rm {P}} = {\ sqrt {\ hbar G / c ^ {3}}}.}

{\ displaystyle l _ {\ rm {P}} = {\ sqrt {\ hbar G / c ^ {3}}}.}

Ссылки

^значение CODATA 2018 для комптоновской длины волны для электрон из NIST
^Грейнер, В., Релятивистская квантовая механика: волновые уравнения (Берлин / Гейдельберг : Спрингер, 1990), стр. 18–22.
^Гарай, Луис Дж. (1995). «Квантовая гравитация и минимальная длина». Международный журнал современной физики A. 10(2): 145–65. arXiv : gr-qc / 9403008. Bibcode : 1995IJMPA..10..145G. doi : 10.1142 / S0217751X95000085.

Внешние ссылки

Шкалы длины в физике: длина волны Комптона
Б.Г. Сидхарт, от шкалы Планка до шкалы Комптона, Международный институт прикладной математики, Хайдарабад (Индия) и Удине (Италия), август 2006 г.