Войти
Сила цвета способствует удержанию, потому что в определенном диапазоне энергетически выгоднее создать пару кварк-антикварк, чем продолжать для удлинения трубки цветного флюса. Это аналогично поведению удлиненной резинки. 
Анимация ограничения цвета. Если энергия подводится к кваркам, как показано, глюонная трубка удлиняется, пока не достигнет точки, где она «защелкнется» и образует кварк-антикварковую пару. Таким образом, одиночные кварки никогда не наблюдаются изолированно. В квантовой хромодинамике (КХД) ограничение цвета, часто называемое просто ограничением, является явлением, которое цветные заряженные частицы (такие как кварки и глюоны ) не могут быть изолированы, и, следовательно, их нельзя непосредственно наблюдать в нормальных условиях ниже температуры Хагедорна примерно 2 tera кельвин (что соответствует энергии примерно 130–140 МэВ на частицу). Кварки и глюоны должны слипаться вместе, чтобы образовать адроны. Два основных типа адронов - это мезоны (один кварк, один антикварк) и барионы (три кварка). Кроме того, бесцветные глюболы, образованные только из глюонов, также согласуются с ограничением, хотя их трудно идентифицировать экспериментально. Кварки и глюоны не могут быть отделены от их родительских адронов без образования новых адронов.
Аналитического доказательства ограничения цвета в какой-либо неабелевой калибровочной теории пока нет. Это явление можно понять качественно, если отметить, что несущие силу глюоны КХД имеют цветной заряд, в отличие от фотонов квантовой электродинамики (КЭД). В то время как электрическое поле между электрически заряженными частицами быстро уменьшается по мере разделения этих частиц, глюонное поле между парой цветных зарядов образует узкий поток трубка (или нить) между ними. Из-за такого поведения глюонного поля сильное взаимодействие между частицами остается постоянным независимо от их разделения.
Следовательно, когда два цветных заряда разделены, в какой-то момент становится энергетически выгодным для нового кварк-антикварк пара должна появиться, а не расширять трубку дальше. В результате этого, когда кварки производятся в ускорителях частиц, вместо того, чтобы видеть отдельные кварки в детекторах, ученые видят «струи » многих частиц с нейтральным цветом (мезоны и барионы ), сгруппированные вместе. Этот процесс называется адронизацией, фрагментацией или разрывом строки.
Фаза ограничения обычно определяется поведением действия цикла цикла Вильсона, которое представляет собой просто путь в пространстве-времени, прослеженный парой кварк-антикварк, созданной в одной точке и аннигилированной в другой. В теории без ограничения действие такой петли пропорционально ее периметру. Однако в теории ограничения действие петли вместо этого пропорционально ее площади. Поскольку площадь пропорциональна расстоянию между кварк-антикварковой парой, свободные кварки подавляются. На такой картинке разрешены мезоны, поскольку петля, содержащая другую петлю с противоположной ориентацией, имеет лишь небольшую площадь между двумя петлями.
Масштаб ограничения или масштаб КХД - это масштаб, на котором отклоняется определенная пертурбативно константа сильной связи. Поэтому его определение и значение зависят от используемой схемы перенормировки. Например, в схеме MS-столбца и в 4-цикле при выполнении 
Когда перенормировка групповое уравнение решено точно, масштаб не определен. Поэтому принято вместо этого указывать значение константы сильной связи в определенной эталонной шкале.
В дополнение к QCD в четырех измерениях пространства-времени, двумерная модель Швингера также демонстрирует конфайнмент. Компактные абелевские калибровочные теории также демонстрируют ограничение в 2-х и 3-х пространственно-временных измерениях. Недавно был обнаружен конфайнмент в элементарных возбуждениях магнитных систем, называемых спинонами.
. Если бы нарушение электрослабой симметрии масштаб было бы понижено, непрерывное SU (2)-взаимодействие в конечном итоге стало бы ограничивая. Альтернативные модели, в которых SU (2) становится ограничивающим над этим масштабом, количественно аналогичны Стандартной модели при более низких энергиях, но резко отличаются от вышеупомянутого нарушения симметрии.
Помимо идеи удержания кварков, существует потенциальная возможность того, что цветной заряд кварков будет полностью экранирован глюонным цветом, окружающим кварк. Найдены точные решения классической теории Янга – Миллса SU (3), обеспечивающие полное экранирование (глюонными полями) цветового заряда кварка. Однако такие классические решения не учитывают нетривиальные свойства вакуума КХД. Поэтому значение таких решений с полным глюонным экранированием для разделенного кварка неясно.
В квантовой хромодинамике (или в более общем случае квантовых калибровочных теорий ), если связь что происходит с ограничением цвета, возможно формирование струноподобных степеней свободы, называемых струнами КХД или трубками потока КХД . Эти струноподобные возбуждения ответственны за ограничение цветных зарядов, поскольку они всегда прикреплены по крайней мере к одной струне, которая демонстрирует натяжение. Их существование можно предсказать с помощью моделей двойной спиновой сети / спиновой пены (эта двойственность точна для решетки ). В удивительно хорошем приближении эти струны описываются феноменологически с помощью действия Полякова, что делает их некритическими строками.
