Аргумент периапсиса

Рис. 1: Схема орбитальных элементов, включая аргумент перицентра (ω).

Аргумент перицентра (также называется аргументом перифокуса или аргументом перицентра ), обозначенный символом ω, является одним из орбитальных элементов орбитального тела. Параметрически ω - это угол от восходящего узла тела до его перицентра, измеренный в направлении движения.

Для определенных типов орбит такие слова, как перигелий (для гелиоцентрических орбит ), перигей (для геоцентрических орбит ), периастр (для орбит вокруг звезд) и т. Д. Могут заменить слово периастр . (Для получения дополнительной информации см. apsis.)

Аргумент перицентра 0 ° означает, что вращающееся тело будет максимально приближаться к центральному телу в тот же момент, когда оно пересекает плоскость отсчета с юга на север. Аргумент перицентра 90 ° означает, что вращающееся тело достигнет перицентра на самом северном расстоянии от плоскости отсчета.

Добавление аргумента перицентра к долготе восходящего узла дает долготу перицентра. Однако, особенно при обсуждении двойных звезд и экзопланет, термины «долгота периапсиса» или «долгота периастра» часто используются как синонимы «аргумента перицентра».

• 1 Расчет
• 2 См. Также
• 3 Ссылки
• 4 Внешние ссылки

В астродинамике аргумент перицентр ω можно рассчитать следующим образом:

$\omega \; =\; arccos\; \; n\; \cdot \; e\; |\; п\; |\; |\; е\; |\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; omega\; =\; \backslash \; arccos\; \{\{\backslash \; mathbf\; \{n\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; mathbf\; \{e\}\}\; \backslash \; over\; \{\backslash \; mathbf\; \{\backslash \; left\; |\; n\; \backslash \; right\; |\}\; \backslash \; mathbf\; \{\backslash \; left\; |\; e\; \backslash \; right\; |\}\}\}\; \}$

Если e z< 0 then ω → 2π − ω.

, где:

• n- вектор, указывающий на восходящий узел (т. Е. Z-компонент n равен нулю),
• e- это вектор эксцентриситета. (вектор, указывающий на перицентр).

В случае экваториальных орбит (которые не имеют восходящего узла) аргумент строго не определен. Однако, если следовать соглашению об установке долготы восходящего узла Ω на 0, то значение ω следует из двумерного случая:

$\omega \; =\; arctan\; \; 2\; (ey,\; ex)\; \{\backslash \; displaystyle\; \backslash \; omega\; =\; \backslash \; arctan\; 2\; \backslash \; left\; (e\_\; \{y\},\; e\_\; \{x\}\; \backslash \; right)\}$

Если орбита вращается по часовой стрелке (т.е. (r× v)z< 0) then ω → 2π − ω.

где:

• exи e y - x- и y-компоненты вектора эксцентриситета e.

В случае круговых орбит часто предполагается, что перицентр расположен в восходящем узле, и поэтому ω = 0. Однако в профессиональном сообществе экзопланет ω = 90 ° чаще предполагается для круговых орбит, что имеет то преимущество, что время нижнего соединения планеты (которое было бы временем, в течение которого планета прошла бы, если бы геометрия была благоприятной), равно времени ее периастра.

• Орбита Кеплера
• Орбитальная механика
• Орбитальный узел

• Аргумент Перигелия в Астрономии Университета Суинберна Веб-сайт